Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung
|
|
|
- Götz Braun
- vor 7 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung Präsentation für das Seminar Kernstruktur und Nukleare Astrophysik Vojtěch Horný TU Darmstadt, TTU Prag 31. Januar 2013 Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
2 Inhaltverzeichnis der Präsentation 1 Einleitung Motivation 2 Polarisation elektromagnetischer Strahlung Jonsche Matrix Stokes-Parameter 3 Polarimetrie Klassische Polarimetrie γ-polarimetrie Compton-Polarimetrie 4 Vorstellung von DAGATA-Polarimeter 5 Zusammenfassung Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
3 Motivation für Messung der Polarisation 1 Feststellung der Parität eines der beteiligten Zustände elektrischer Dipolübergang E 1 : 1 magnetischer Dipolübergang M 1 : 1 + Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
4 Motivation für Messung der Polarisation 2 Messung der Stärke der PDR-Resonanz Alikhani, NIM A 675 (2012) Entscheidung zwischen E 1 und M 1 im Bereich von PDR E 1 : PDR M 1 : nicht zu PDR gehörende Stärke hochenergetische Übergänge, kleine Effizienz des Detektors Grund für Aufbau des DAGATA-Experiments Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
5 Polarisation elektromagnetischer Strahlung Polarisierte vs. unpolarisierte Welle Elliptische Polarisation lineare Welle zirkular-polarisierte Welle Plan 1 Jonsche Matrix 2 Stokes-Parameter 3 Stokes-Vierervektor Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
6 Lineare Polarisation Der elektrische Feldvektor oszilliert immer in der gleichen Ebene. Britannica Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
7 Zirkulare Polarisation Der elektrische Feldvektor bildet eine Kreisspirale Britannica Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
8 Jonsche Matrix Bei der Ausbreitungsrichtung in z-richtung Intensität E = E x + E y = E 0x e x e iϕx + E 0y e y e iϕy (1) Jonsche Matrix wird definiert als ( ) Jxx J J = xy = I = E E = E x E x + E y E y (2) J yx J yy ( Ex Ex E x Ey E y Ex E y Ey ) (3) und es gilt I = Spur(J) (4) Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
9 Interessante Eigenschaften der Jonschen Matrix Elemente auf der Nebendiagonale sind konjugiert zueinander J xy = J yx Die Aufteilung in einen natürlichen und einen monochromatischen Teil Definition des Polarisationgrades P = J = J n + J m P = I pol = Spur(Jm ) I tot Spur(J) 1 4 det J (J xx + J yy ) 2 Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
10 Stokes-Parameter Definition Stokes-Parameter sind physikalisch messbare Größen. Sie charakterisieren vollständig eine elektromagnetische Welle. I = 1 = Ψ 1 Ψ dτ (5) P 1 = σ z = Ψ σ z Ψ dτ (6) P 2 = σ x = Ψ σ x Ψ dτ (7) P 3 = σ y = Ψ σ y Ψ dτ (8) σ z = ( ) σ x = ( ) σ y = ( 0 i i 0 ) Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
11 Stokes-Parameter Physikalische Bedeutung Physikalische Bedeutung der Stokes-Parameter I P 1 P 2 P 3 Intensität des Strahls Grad der linearen Polarisation des sich in z-richtung ausbreitenden Strahls Grad der linearen Polarisation um π/4 nach rechts gedreht Grad der zirkularen Polarisation Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
12 Stokes-Vierervektor Definition Stokes-Vierervektor ( I P ) = I P 1 P 2 P 3 (9) Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
13 Stokes-Vierervektor Eigenschaften Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
14 Stokes-Parameter Grafische Illustrierung Stokes-Parameter in der Poincaré-Kugel Macháček, I., Polarizační stav optické vlny, VUT Brno, Thesis, 2008 Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
15 Polarimetrie als Experimentalmethode Polarimetrie Polarimetrie ist eine Experimentalmethode, die den Effekt von optischer Aktivität von einigen Materialien ausnutzt. Der Schwerpunkt liegt in der Drehung von linear-polarisiertem Licht. Illustrationbild, Januar 2013 Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
16 Klassische Polarimetrie Optische Aktivität Drehung der Ebene von linear-polarisiertem Licht meistens verursacht durch die Präsenz von einem chiralen Kohlenstoff in den Molekülen der Stoffe Winkel von Drehung proportional zur Konzentration des aktiven Stoffes α = [α] t λ cl benutzt in analytischer Chemie, Zuckerindustrie, Pharmazie, Biologie Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
17 γ-polarimetrie γ-übergänge Man unterscheidet zwischen elektrischen und magnetischen Charakter der Multipolstrahlung. Es gilt { π x π f ( 1) L + für elektrische Strahlung = (10) für magnetische Strahlung Das kann benutzt werden, um die unbekannte Parität von z.b. des Endzustands zu bestimmen. Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
18 γ-polarimetrie Intensitätverteilung der Dipol- und Quadrupol-Strahlung Alikhani, B., TUD Dissertation, 2012 Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
19 γ-polarimetrie γ-γ Winkelkorrelation γγ-kaskade ORTEC, Experiment 13 Alikhani, B., TUD Dissertation, 2012 Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
20 γ-polarimetrie Paritätsbestimmung durch linear polarisierte Photonen im Eingangskanal HIγS-Polarimeter (High Intensity γ-ray Source) Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
21 γ-polarimetrie HIγS Beobachtete Photon-Spektren in der Ebene der Polarisation und in der dazu senkrechten Ebene. Isotop 138 Ba, Target von BaNO 3. Pietralla, N., Berant, Z.; PRL, 2002 Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
22 Compton-Polarimetrie Compton-Streuung Inelastische Interaktion Photon-Elektron Arthur Holly Compton, 1923 Illustrationbild, cojeco.cz Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
23 Compton-Polarimetrie Wichtige Größen Differentieller Wirkungsquerschnitt des Compton-Effekts wird durch die Klein-Nishina Formel 1 beschrieben. wobei dσ pol dω (θ, ϕ) = 1 2 r2 0 E γ = ( E γ E γ ) 2 [ E γ E γ + E γ E γ E γ ] 2 sin 2 θ cos 2 ϕ, (11) 1 + Eγ m ec 2 (1 cos θ). (12) Hiermit kann die Form von Comptonkontinuum erklärt werden. 1 hier in einer einfacheren Version für den Fall der linearen Polarisation Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
24 Compton-Polarimetrie Sensitivität des Compton-Effekts auf Polarisation Krane, K.S.; Introductory Nuclear Physics, ISBN X Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
25 Compton-Polarimetrie Wichtige Größen Analysierstärke des Compton-Effekts Σ CE (E γ,θ ) = E γ E γ sin 2 θ + Eγ E γ sin2 θ (13) Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
26 Compton-Polarimetrie Analysierstärke des Compton-Effekts Alikhani, NIM A 675 (2012) Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
27 Compton-Polarimetrie Herkömmliche Compton-Polarimeter Drei Detektoren Alikhani, B., TUD Dissertation, 2012 Warum ist der Streuer ein Detektor? Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
28 Compton-Polarimetrie Herkömmliche Compton-Polarimeter Drei Detektoren Alikhani, B., TUD Dissertation, 2012 Warum ist der Streuer ein Detektor? Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
29 Compton-Polarimetrie Herkömmliche Compton-Polarimeter Warum ist der Streuer ein Detektor? beide registrieren gleichzeitig ein Ereignis Koinzidenz in dem Streuer har ein Compton-Ereignis stattgefunden in dem Absorber wird Photo-Effekt beobachtet wenn wir diese zwei Energien zusammenzählen, haben wir die Energie des ursprünglichen Photons Warum ist der Winkel α=90? beste Analysierstärke des Compton-Effekts Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
30 Compton-Polarimetrie Herkömmliche Compton-Polarimeter Warum ist der Streuer ein Detektor? beide registrieren gleichzeitig ein Ereignis Koinzidenz in dem Streuer har ein Compton-Ereignis stattgefunden in dem Absorber wird Photo-Effekt beobachtet wenn wir diese zwei Energien zusammenzählen, haben wir die Energie des ursprünglichen Photons Warum ist der Winkel α=90? beste Analysierstärke des Compton-Effekts Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
31 Compton-Polarimetrie Herkömmliche Compton-Polarimeter Warum ist der Streuer ein Detektor? beide registrieren gleichzeitig ein Ereignis Koinzidenz in dem Streuer har ein Compton-Ereignis stattgefunden in dem Absorber wird Photo-Effekt beobachtet wenn wir diese zwei Energien zusammenzählen, haben wir die Energie des ursprünglichen Photons Warum ist der Winkel α=90? beste Analysierstärke des Compton-Effekts Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
32 Compton-Polarimetrie Herkömmliche Compton-Polarimeter Was charakterisiert die Güte meines Polarimeters? Kampf zwischen Sensitivität und Effizienz breiteres Fenster von Absorber mehr Photonen detektiert größerer Teil von Photonen mit anderen Polarisationen größerer Fehler Figure-of-Merit eines Detektors Größe, die die Senstivität und die Effizienz sinnvoll verbindet je größer Figure-of-Merit ist, umso weniger Messzeit wird benötigt, um eine Polarisation mit der gewünschten Genauigkeit zu bestimmen. Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
33 Compton-Polarimetrie Figure-of-Merit eines Compton-Polarimeters Absolute Koinzidenz-Effizienz ε abs coinc wird definiert als ε abs coinc = Anzahl von richtig detektierten Photonen totale Anzahl von ausgestrahlten Photonen. (14) Q ist eine Polarisationssensitivität, Figure-of-Merit wird definiert als F M = ε abs coincq 2. (15) Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
34 Weitere Gedanken Wie kann man Figure-of-Merit erhöhen? viele kleine Absorber nehmen und diese nebeneinander bauen das ist der Gedanke von DAGATA segmentierte Detektoren benutzen Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
35 Segmentierte Detektoren Prinzip Gleichzeitig wird in zwei unterschiedlichen Segmenten beobachtet deponierte Energie von Compton-Streuung und deponierte Energie von Photoeffekt Zusammen müssen beide γ-energie ergeben. Vorteile Von der Kenntis der Position des Segments kann Winkel der Compton-Streuung erfahren werden. Kontinuierliches Spektrum in allen Winkeln früher nur in festen Winkeln Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
36 Segmentierte Detektoren Beispiel Detektor AGATA (Advanced GAmma Tracking Array) Alikhani, NIM A 675 (2012) Größere Figure-of-Merit, großer Schritt meistens bei den höhen Energien. Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
37 AGATA AGATA is ein Detektor mit 36 Segmenten. Alikhani, B., Aufbau und Inbetriebnahme des DAGATA-Polarimeters, TUD Dissertation, 2012 Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
38 Segmentierte Detektoren Weitere Verbesserungen γ-wechselwirkungspunkt bis jetzt mit dem Schwerpunkt des Segments gerechnet das muss nicht so genau sein Pulsformanalyse (PSA) erhöht die Qalität der Information Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
39 DHIPS Darmstadt High Intensity Photon Setup index.de.jsp, 21. Januar 2013 Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
40 DHIPS mit DAGATA Vorteile solcher Verbindung bis jetzt kann man nur zwischen Dipol oder Qaudrupol unterscheiden mit DAGATA schon M 1 und E 1 Übergänge unterscheidbar bis jetzt kann man Winkelverteilung messen, aber nur mit 2 Punkten mit DAGATA kontinuirliches Spektrum Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
41 DAGATA-Detektor DAGATA = DArmstadt GAmma-ray Tracking Assembly Vojte ch Horny (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
42 DAGATA-Detektor DAGATA = DArmstadt GAmma-ray Tracking Assembly Vojte ch Horny (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
43 Inspiration für Zukunft Aufbau von DAGATA zwei andere Detektoren implementieren die Kalibrationmessung mit diesem Triple-Detektor wiederholen diesen Detektor mit NRF Messungen an DHIPS verbinden es wird erwartet, dass Figure-of-Merit und auch Polarisationssensitivität viel verbessert werden können Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
44 Zusammenfassung Repetitio mater studiorum 1 Polarisation ist eine der wichtigen Eigenschaften der EM-Strahlung. Sie kann mit Stokes-Formalismus beschrieben werden. 2 Polarimetrie ist eine experimentelle Methode, die viel benutzt wird. 3 Compton-Streuung und Compton-Polarimetrie HIγS Herkömmliche Compton-Polarimeter Segmentierte Detektoren 4 Experimente und Messen an der TU Darmstadt DHIPS und Verbindung mit DAGATA Vojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
45 Danke für eure Aufmerksamkeit Vojtěch Horný Lehrstuhl für physikalische Elektronik Fakultät für Kernforschung und physikalisches Engineering Tschechische Technische Univesität in Prag kfe.fjfi.cvut.cz/~horny Prezentation online kfe.fjfi.cvut.cz/~horny/erasmus/polarimetrie.pdf ojtěch Horný (TU Darmstadt, TTU Prag)Messung der linearen Polarisation von γ-strahlung 31. Januar / 42
Spektroskopie. im IR- und UV/VIS-Bereich. Optische Rotationsdispersion (ORD) und Circulardichroismus (CD) http://www.analytik.ethz.
Spektroskopie im IR- und UV/VIS-Bereich Optische Rotationsdispersion (ORD) und Circulardichroismus (CD) Dr. Thomas Schmid HCI D323 schmid@org.chem.ethz.ch http://www.analytik.ethz.ch Enantiomere sind Stereoisomere,
3.3 Polarisation und Doppelbrechung. Ausarbeitung
3.3 Polarisation und Doppelbrechung Ausarbeitung Fortgeschrittenenpraktikum an der TU Darmstadt Versuch durchgeführt von: Mussie Beian, Florian Wetzel Versuchsdatum: 8.6.29 Betreuer: Dr. Mathias Sinther
Polarisationszustände
Polarisationszustände Natürliches Licht: Unpolarisiertes Licht = zufällig polarisiert Linear polarisiertes Licht: P-Zustand; Zirkular polarisiertes Licht: Linkszirkular polarisiert: L-Zustand Rechtszirkular
Photonik Technische Nutzung von Licht
Photonik Technische Nutzung von Licht Polarisation Überblick Polarisation Fresnel sche Formeln Brewster-Winkel Totalreflexion Regensensor Doppelbrechung LCD-Display 3D Fernsehen und Kino Polarisation Polarisation
PO Doppelbrechung und elliptisch polarisiertes Licht
PO Doppelbrechung und elliptisch polarisiertes Licht Blockpraktikum Herbst 27 (Gruppe 2b) 24. Oktober 27 Inhaltsverzeichnis 1 Grundlagen 2 1.1 Polarisation.................................. 2 1.2 Brechung...................................
Versuch O08: Polarisation des Lichtes
Versuch O08: Polarisation des Lichtes 5. März 2014 I Lernziele Wellenoptik Longitudinal- und Transversalwellen Elektromagnetische Wellen II Physikalische Grundlagen Nachweismethode Elektromagnetische Wellen
12.8 Eigenschaften von elektronischen Übergängen. Übergangsfrequenz
phys4.024 Page 1 12.8 Eigenschaften von elektronischen Übergängen Übergangsfrequenz betrachte die allgemeine Lösung ψ n der zeitabhängigen Schrödinger-Gleichung zum Energieeigenwert E n Erwartungswert
Experimente mit reellen Photonen. Kernphysikalisches Seminar zum F-Praktikum Christian Wuttke
Kernphysikalisches Seminar zum F-Praktikum 13.06.2005 Christian Wuttke 1 Übersicht Gliederung 1. Überblick und Motivation 3. Verfahren zur Erzeugung von reellen 5. Ein Beispielexperiment und Aufbau 7.
6.4. Polarisation und Doppelbrechung. Exp. 51: Doppelbrechung am Kalkspat. Dieter Suter - 389 - Physik B2. 6.4.1. Polarisation
Dieter Suter - 389 - Physik B2 6.4. Polarisation und Doppelbrechung 6.4.1. Polarisation Wie andere elektromagnetische Wellen ist Licht eine Transversalwelle. Es existieren deshalb zwei orthogonale Polarisationsrichtungen.
Labor für Technische Optik und Lasertechnik
Labor für Technische Optik und Lasertechnik Fachhochschule Frankfurt am Main Fachbereich Informatik und Ingenieurwissenschaften Untersuchung von polarisiertem Licht 1. Lernziele: a) Erzeugung von linear
Wir betrachten hier den Polarisationszustand einer Normalmode
Kapitel 5 Die Polarisation elektromagnetischer Wellen 5.1 Einführung Der zeitliche Verlauf des reellen elektrischen Feldvektors E r r,t) bestimmt den Polarisationszustand des Feldes. Wir betrachten hier
POLARISATION. Von Carla, Pascal & Max
POLARISATION Von Carla, Pascal & Max Die Entdeckung durch MALUS 1808 durch ÉTIENNE LOUIS MALUS entdeckt Blick durch einen Kalkspat auf die an einem Fenster reflektierten Sonnenstrahlen, durch Drehen wurde
Eine solche Anordnung wird auch Fabry-Pérot Interferometer genannt
Interferenz in dünnen Schichten Interferieren die an dünnen Schichten reflektierten Wellen miteinander, so können diese sich je nach Dicke der Schicht und Winkel des Einfalls auslöschen oder verstärken
Gitterherstellung und Polarisation
Versuch 1: Gitterherstellung und Polarisation Bei diesem Versuch wollen wir untersuchen wie man durch Überlagerung von zwei ebenen Wellen Gttterstrukturen erzeugen kann. Im zweiten Teil wird die Sichtbarkeit
0.1.1 Exzerpt von B. S. 280f.: Mikrowellen; Reflektion eletromagnetischer
1 31.03.2006 0.1 75. Hausaufgabe 0.1.1 Exzerpt von B. S. 280f.: Mikrowellen; Reflektion eletromagnetischer Wellen Elektromagnetische Hochfrequenzschwingkreise strahlen elektromagnetische Wellen ab. Diese
Die Grundkonzepte der Quantenmechanik illustriert an der Polarisation von Photonen
Die Grundkonzepte der Quantenmechanik illustriert an der Polarisation von Photonen Frank Wilhelm-Mauch February 5, 013 Fachrichtung Theoretische Physik, Universität des Saarlandes, Saarbrücken 0. Februar
Wellenlänge, Wellenzahl, Lichtgeschwindigkeit
Das -Feld Wellenlänge, Wellenzahl, Lichtgeschwindigkeit Harmonische Welle: macht harmonische Schwingung sin[ωt + φ( r)] an jedem Punkt im Raum; variiert bei festem t sinusförmig entlang z Wellenfronten
Ausbreitung von elektromagnetischer Strahlung
Ausbreitung von elektromagnetischer Strahlung E! B Der elektrische Feldvektor und der magnetische Feldvektor stehen senkrecht aufeinander Die elektromagentische Welle ist beschrieben durch x x E = E 0
Polarisationsapparat
1 Polarisationsapparat Licht ist eine transversale elektromagnetische Welle, d.h. es verändert die Länge der Vektoren des elektrischen und magnetischen Feldes. Das elektrische und magnetische Feld ist
Vom Fachbereich Physik der Technischen Universität Darmstadt. zur Erlangung des Grades eines Doktors der Naturwissenschaften (Dr.rer.nat.
Aufbau und Erprobung eines Messplatzes zur Bestimmung der Polarisierbarkeiten des Protons und des Deuterons über eine neue Messmethode der Comptonstreuung bei niedrigen Energien am S-DALINAC Vom Fachbereich
Praktikum SC Optische Aktivität und Saccharimetrie
Praktikum SC Optische Aktivität und Saccharimetrie Hanno Rein, Florian Jessen betreut durch Gunnar Ritt 19. Januar 2004 1 Vorwort In den meiste Fällen setzt man bei verschiedensten Rechnungen stillschweigend
Polarisation durch Reflexion
Version: 27. Juli 2004 Polarisation durch Reflexion Stichworte Erzeugung von polarisiertem Licht, linear, zirkular und elliptisch polarisiertes Licht, Polarisator, Analysator, Polarisationsebene, optische
Polarimetrie. I p I u. teilweise polarisiert. Polarimetrie
E B z I I p I u I I p 2 I u teilweise polarisiert unpolarisiertes Licht: Licht transversale, elektromagnetische Welle Schwingung senkrecht zur Ausbreitungsrichtung elektr. Feldstärke E und magnet. Feldstärke
425 Polarisationszustand des Lichtes
45 Polarisationszustand des Lichtes 1. Aufgaben 1.1 Bestimmen Sie den Polarisationsgrad von Licht nach Durchgang durch einen Glasplattensatz, und stellen Sie den Zusammenhang zwischen Polarisationsgrad
Detektorentwicklung für Polarimetrie am ILC
Detektorentwicklung für Polarimetrie am ILC Ulrich Velte Deutsches Elektronen-Synchrotron 4. März 2008 Ulrich Velte, DESY 4. März 2008 DPG Freiburg08 1 / 17 Überblick 1 Polarimetrie am ILC 2 Teststrahlmessungen
1.2 Wechselwirkung Strahlung - Materie
1.2 Wechselwirkung Strahlung - Materie A)Wechselwirkung von elektromagnetischer Strahlung mit Materie B)Wechselwirkung von geladenen Teilchen mit Materie C)Wechselwirkung von ungeladenen Teilchen mit Materie
Physikalisches Praktikum O 1 Polarisation und optische Aktivität
Versuchsziel Physikalisches Praktikum O 1 Polarisation und optische Aktivität Es soll das Malussche Gesetz überprüft und Wellenlängenabhängigkeit des spezifischen Drehvermögens einer Zuckerlösung untersucht
Stundenprotokoll vom : Compton Effekt
Stundenprotokoll vom 9.12.2011: Compton Effekt Zunächst beschäftigten wir uns mit den einzelnen Graphen des Photoeffekts (grün), des Compton-Effekts (gelb) und mit der Paarbildung (blau). Anschließend
Polarimetrie - Deutschlands nationales Metrologieinstitut
Polarimetrie - Deutschlands nationales Metrologieinstitut - 1 - Anwendungen der Polarimetrie In vielen Bereichen wird Polarimetrie eingesetzt, um optisch aktive Substanzen nachzuweisen und deren Konzentration
Photonen in Astronomie und Astrophysik Sommersemester 2015
Photonen in Astronomie und Astrophysik Sommersemester 2015 Dr. Kerstin Sonnabend I. EIGENSCHAFTEN VON PHOTONEN I.1 Photonen als elektro-magnetische Wellen I.3 Wechselwirkung mit Materie I.3.1 Streuprozesse
Versuch O11 Polarisation
Fakultät für Physik und Geowissenschaften Physikalisches Grundpraktikum Versuch O Polarisation Aufgaben 0. Als Vorbereitung vor Beginn des Praktikums: Machen Sie sich mit der Funktionsweise eines λ/4 Plättchens
6.2.2 Mikrowellen. M.Brennscheidt
6.2.2 Mikrowellen Im vorangegangen Kapitel wurde die Erzeugung von elektromagnetischen Wellen, wie sie im Rundfunk verwendet werden, mit Hilfe eines Hertzschen Dipols erklärt. Da Radiowellen eine relativ
Elektromagnetische Welle, Wellengleichung, Polarisation
Aufgaben 4 Elektromagnetische Wellen Elektromagnetische Welle, Wellengleichung, Polarisation Lernziele - sich aus dem Studium eines schriftlichen Dokumentes neue Kenntnisse und Fähigkeiten erarbeiten können.
Optische Aktivität und Spiegelbildisomerie
Optische Aktivität und Spiegelbildisomerie Die optische Aktivität gibt Aufschluß über die chemische Struktur Zusammenfassung Dieses Script ist eine Einführung in die Spiegelbildisomerie von Molekülen.
Weitere Eigenschaften von Licht
Weitere Eigenschaften von Licht In welcher Richtung (Ebene) schwingen die Lichtwellen? Querwelle (Transversalwelle)? Längswelle (Longitudinalwelle)? Untersuchung! Betrachtung einer Seilwelle (Querwelle):
PO - Doppelbrechung und elliptisch polarisiertes Licht Blockpraktikum Herbst 2005
PO - Doppelbrechung und elliptisch polarisiertes Licht Blockpraktikum Herbst 00 Assistent Florian Jessen Tübingen, den. Oktober 00 1 Vorwort In diesem Versuch ging es um das Phänomen der Doppelbrechung
6 Elektromagnetische Schwingungen und Wellen. E y. E(z=0) Polarisation Richtung des E-Vektors gibt die Polarisation an.
6 Elektromagnetische Schwingungen und Wellen E y E(z=0) E 0 z E y E 0 t Abbildung 6.10: (a) E(z, t = t 1 ): Momentaufnahme für t = t 1. (b) E(z = z 1, t): Zeitabhängigkeit an festem Ort z = z 1. Polarisation
QED Materie, Licht und das Nichts. Wissenschaftliches Gebiet und Thema: Physikalische Eigenschaften von Licht
QED Materie, Licht und das Nichts 1 Wissenschaftliches Gebiet und Thema: Physikalische Eigenschaften von Licht Titel/Jahr: QED Materie, Licht und das Nichts (2005) Filmstudio: Sciencemotion Webseite des
Forschungs- und Entwicklungsarbeiten für Photospaltungsexperimente an ELI Nuclear Physics (Projekt GBS1)
Forschungs- und Entwicklungsarbeiten für Photospaltungsexperimente an ELI Nuclear Physics (Projekt GBS1) Professor Dr. Joachim Enders Institut für Kernphysik, TU Darmstadt Schlossgartenstraße 9, D-64289
Wellenoptik II Polarisation
Phsik A VL41 (31.01.2013) Polarisation Polarisation Polarisationsarten Polarisatoren Polarisation durch Streuung und Refleion Polarisation und Doppelbrechung Optische Aktivität 1 Polarisation Polarisationsarten
AKTIVITÄTSKONZENTRATION
Fakultät Mathematik und Naturwissenschaften Institut für Kern- und Teilchenphysik AKTIVITÄTSKONZENTRATION Natürliche Radioaktivität Christian Gumpert Dresden, 10.07.2009 Gliederung 1. Einleitung 1.1 Was
7. Elektromagnetische Wellen (im Vakuum)
7. Elektromagnetische Wellen (im Vakuum) Wir betrachten das elektromagnetische Feld bei Abwesenheit von Ladungen und Strömen und untersuchen die Lösungen der Maxwellschen Gleichungen. 7.1 Wellengleichungen
Theoretische Physik II Elektrodynamik Blatt 9. k (
PDDr. S.Mertens M. Hummel Theoretische Physik II Elektrodynamik Blatt 9 SS 29.6.29. Energie und Impuls elektromagnetischer Wellen. Eine transversale elektromagnetische 4Pkt.) Welle in einem nicht leitenden,
Aufbau und Test eines Referenzsystems für den Lichtpulser des PANDA- Kalorimeters
Seminar: Experimentelle Methoden in der Kern- und Teilchenphysik Bachelorarbeit: Aufbau und Test eines Referenzsystems für den Lichtpulser des PANDA- Kalorimeters gehalten von Christian Mertes 1 Gliederung
Pockels-Effekt und optische Aktivität
Praktikumsversuch zur Wahlpflicht-Vorlesung Atom- und Quantenoptik (WS 2009) Dr. Robert Löw, Dr. Sven M. Ulrich, Jochen Kunath Pockels-Effekt und optische Aktivität Einleitung Dieser Versuch besteht aus
Partialwellenanalyse
Partialwellenanalyse Marc Schiereck 21. November 2007 Marc Schiereck Partialwellenanalyse 21. November 2007 1 / 35 Einleitung Überblick 1 Resonanzen 2 Partialwellenentwicklung 3 Polarisationsobservablen
Analytische Methoden in Org. Chemie und optische Eigenschaften von chiralen Molekülen
Analytische Methoden in Org. Chemie und optische Eigenschaften von chiralen Molekülen Seminar 5. 0. 200 Teil : NMR Spektroskopie. Einführung und Physikalische Grundlagen.2 H NMR Parameter: a) Chemische
Versuch O3. Polarisiertes Licht. Sommersemester 2006. Daniel Scholz
Demonstrationspraktikum für Lehramtskandidaten Versuch O3 Polarisiertes Licht Sommersemester 2006 Name: Daniel Scholz Mitarbeiter: Steffen Ravekes EMail: daniel@mehr-davon.de Gruppe: 4 Durchgeführt am:
Brewster-Winkel - Winkelabhängigkeit der Reflexion.
5.9.30 ****** 1 Motivation Polarisiertes Licht wird an einem geschwärzten Glasrohr reflektiert, so dass auf der Hörsaalwand das Licht unter verschiedenen Relexionswinkeln auftrifft. Bei horizontaler Polarisation
Auswertung des Versuches Polarisation und Doppelbrechung
Auswertung des Versuches Andreas Buhr, Matrikelnummer 122993 17. Januar 26 Inhaltsverzeichnis 1 Formales 3 2 Überblick über den Versuch 4 3 Theorie 4 3.1 Licht als elektromagnetische Welle, Polarisation.............
Lichtreflexion. Physikalisches Grundpraktikum IV. Name: Daniel Schick Betreuer: Dr. Hoppe Versuch ausgeführt: Protokoll erstellt:
Physikalisches Grundpraktikum IV Universität Rostock :: Institut für Physik 5 Lichtreflexion Name: Daniel Schick Betreuer: Dr. Hoppe Versuch ausgeführt: 2.4.5 Protokoll erstellt: 22.4.5 1 Ziele: Auseinandersetzen
Übungen zu Experimentalphysik 4 - Lösungsvorschläge Prof. S. Paul Sommersemester 005 Dr. Jan Friedrich Nr. 5 16.05.005 Email Jan.Friedrich@ph.tum.de Telefon 089/89-1586 Physik Department E18, Raum 3564
Praktikum II PO: Doppelbrechung und eliptisch polatisiertes Licht
Praktikum II PO: Doppelbrechung und eliptisch polatisiertes Licht Betreuer: Norbert Lages Hanno Rein praktikum2@hanno-rein.de Florian Jessen florian.jessen@student.uni-tuebingen.de 26. April 2004 Made
5.9.301 Brewsterscher Winkel ******
5.9.301 ****** 1 Motivation Dieser Versuch führt vor, dass linear polarisiertes Licht, welches unter dem Brewsterwinkel auf eine ebene Fläche eines durchsichtigen Dielektrikums einfällt, nur dann reflektiert
Physikalisches Praktikum II Bachelor Physikalische Technik: Lasertechnik Prof. Dr. H.-Ch. Mertins, MSc. M. Gilbert
Bachelor Physikalische Technik: Lasertechnik Prof. Dr. H.-Ch. Mertins, MSc. M. Gilbert O08 Polarisation (Pr_PhII_O08_Polarisation_7, 25.10.2015) 1. 2. Name Matr. Nr. Gruppe Team Protokoll ist ok O Datum
Experimentelle Untersuchungen zur Struktur des Nukleons
Experimentelle Untersuchungen zur Struktur des Nukleons 1. Einleitung 2. Der elektrische Formfaktor des Protons 3. Ergebnisse, die auf eine Abweichung einer sphärischen Ladungsverteilung beim Proton bzw.
Vorlesung Physik für Pharmazeuten PPh - 10a. Optik
Vorlesung Physik für Pharmazeuten PPh - 10a Optik 15.01.2007 1 Licht als elektromagnetische Welle 2 E B Licht ist eine elektromagnetische Welle 3 Spektrum elektromagnetischer Wellen: 4 Polarisation Ein
Polarisation des Lichtes
Polarisation des Lichtes Licht = transversal schwingende el.-magn. Welle Polarisationsrichtung: Richtung des el. Feldvektors Polarisationsarten: unpolarisiert: keine Raumrichtung bevorzugt (z.b. Glühbirne)
Siliziumdetektoren zur Photonpolarimetrie
Siliziumdetektoren zur Photonpolarimetrie Katja Seidel für die CBELSA/TAPS Kollaboration Physikalisches Institut der Universität Bonn DPG Frühjahrstagung Darmstadt 2008 11.03.2008 gefördert durch EU/I3HP-FP6
Quanteninformation für die Schule
Institut für Fachdidaktik der Naturwissenschaften Abteilung Physik und Physikdidaktik Platzhalter für Bild, Bild auf Titelfolie hinter das Logo einsetzen Quanteninformation für die Schule Torsten Franz,
Überraschende Effekte mit 3D-Brillen (Surprising effects with 3D glasses)
-1/17- Überraschende Effekte mit 3D-Brillen (Surprising effects with 3D glasses) Quelle des Ursprungsbildes: D-Kuru/Wikimedia Commons -2/17- Was sieht man, wenn man......mit einer 3D-Kinobrille in den
Versuch O3 - Wechselwirkung Licht - Materie. Gruppennummer: lfd. Nummer: Datum:
Ernst-Moritz-Arndt Universität Greifswald Institut für Physik Namen: Versuch O3 - Wechselwirkung Licht - Materie Gruppennummer: lfd. Nummer: Datum: 1. Aufgabenstellung 1.1. Versuchsziel Untersuchen Sie
Versuch pl : Polarisation des Lichts
UNIVERSITÄT REGENSBURG Naturwissenschaftliche Fakultät II - Physik Anleitung zum Anfängerpraktikum B Versuch pl : Polarisation des Lichts 5. Auflage 2009 Dr. Stephan Giglberger Prof. Dr. Joe Zweck ÁÒ ÐØ
Quantenlithographie. Scheinseminar: Optische Lithographie Wintersemester 2008/09 FAU Erlangen-Nürnberg
Scheinseminar: Optische Lithographie Wintersemester 2008/09 FAU Erlangen-Nürnberg Vortragender: Imran Khan Betreuer: Dr. Christine Silberhorn, Dipl. Phys. Andreas Eckstein Datum: Gliederung 1. Einführung
1 Anregung von Oberflächenwellen (30 Punkte)
1 Anregung von Oberflächenwellen (30 Punkte) Eine ebene p-polarisierte Welle mit Frequenz ω und Amplitude E 0 trifft aus einem dielektrischen Medium 1 mit Permittivität ε 1 auf eine Grenzfläche, die mit
Ferienkurs Experimentalphysik 3
Ferienkurs Experimentalphysik 3 Wintersemester 214/215 Thomas Maier, Alexander Wolf Lösung 1 Wellengleichung und Polarisation Aufgabe 1: Wellengleichung Eine transversale elektromagnetische Welle im Vakuum
Versuch Nr. 22. Fresnelformeln
Grundpraktikum der Physik Versuch Nr. 22 Fresnelformeln Versuchsziel: Die Fresnelformeln beschreiben, in welcher Weise sich ein polarisierter oder unpolarisierter Lichtstrahl verhält, wenn er auf die Grenzfläche
2.1.3 Wechselwirkung von Photonen in Materie
2.1.3 Wechselwirkung von Photonen in Materie Photo-Effekt (dominant b. kleinen Energien) Compton-Effekt Paarerzeugung (dominant b. großen Energien) Literatur: W.R. Leo, Techniques for Nuclear and Particle
Inhaltsverzeichnis. 1 Reexions- und Brechungsgesetz. 1.1 Einführung
Inhaltsverzeichnis 1 Reexions- und Brechungsgesetz 1 1.1 Einführung...................................................... 1 1.2 Snelliussches Brechungsgesetz............................................
Versuch Polarisiertes Licht
Versuch Polarisiertes Licht Vorbereitung: Eigenschaften und Erzeugung von polarisiertem Licht, Gesetz von Malus, Fresnelsche Formeln, Brewstersches Gesetz, Doppelbrechung, Optische Aktivität, Funktionsweise
Der schwingende Dipol (Hertzscher Dipol): Experimentalphysik I/II für Studierende der Biologie und Zahnmedizin Caren Hagner V6 17.01.
Der schwingende Dipol (Hertzscher Dipol): 1 Dipolachse Ablösung der elektromagnetischen Wellen vom Dipol 2 Dipolachse KEINE Abstrahlung in Richtung der Dipolachse Maximale Abstrahlung senkrecht zur Dipolachse
SC Saccharimetrie. Inhaltsverzeichnis. Konstantin Sering, Moritz Stoll, Marcel Schmittfull. 25. April 2007. 1 Einführung 2
SC Saccharimetrie Blockpraktikum Frühjahr 2007 25. April 2007 Inhaltsverzeichnis 1 Einführung 2 2 Theoretische Grundlagen 2 2.1 Geometrische Optik und Wellenoptik.......... 2 2.2 Linear polarisiertes Licht.................
Vorlesung Physik für Pharmazeuten PPh Optik
Vorlesung Physik für Pharmazeuten PPh - 10 Optik 02.07.2007 Wiederholung : Strom und Magnetismus B = µ 0 N I l Ampère'sche Gesetz Uind = d ( BA) dt Faraday'sche Induktionsgesetz v F L = Q v v ( B) Lorentzkraft
Physikalisches Praktikum 4. Semester
Torsten Leddig 11.Mai 2005 Mathias Arbeiter Betreuer: Dr.Enenkel Physikalisches Praktikum 4. Semester - Lichtreflexion - 1 Ziel Auseinandersetzung mit den Theorien der Lichtreflexion Experimentelle Anwendung
Jan-Peter Bäcker und Martin Lonsky
Jan-Peter Bäcker und Martin Lonsky Photoemissionsspektroskopie Jan-Peter Bäcker und Martin Lonsky Inhalt PES allgemein Experimenteller Aufbau ARPES Photon-Elektron-Wechselwirkung Deutung der Messergebnisse
Technische Raytracer
University of Applied Sciences 05. Oktober 2016 Technische Raytracer 2 s 2 (1 (n u) 2 ) 3 u 0 = n 1 n 2 u n 4 n 1 n 2 n u 1 n1 n 2 5 Licht und Spektrum 19.23 MM Double Gauss - U.S. Patent 2,532,751 Scale:
Photonen in Astronomie und Astrophysik Sommersemester 2015
Photonen in Astronomie und Astrophysik Sommersemester 2015 Dr. Kerstin Sonnabend II. DETEKTION VON PHOTONEN II.1 Detektoreigenschaften 05. Mai 2015 Photonen in Astronomie und Astrophysik Kerstin Sonnabend
UNIVERSITÄT BIELEFELD
UNIVERSITÄT BIELEFELD 7 Kernphysik 7.5 - Absorption von Gammastrahlung Durchgeführt am 15.11.06 Dozent: Praktikanten (Gruppe 1): Dr. Udo Werner Marcus Boettiger R. Kerkhoff Marius Schirmer E3-463 marius.schirmer@gmx.de
1.2 Drehung der Polarisationsebene, Faradayeffekt, Doppelbrechung
Physikalisches Praktikum für Anfänger - Teil 1 Gruppe 1 - Optik 1.2 Drehung der Polarisationsebene, Faradayeffekt, Doppelbrechung 1 Drehung der Polarisationsebene Durch einige Kristalle, z.b. Quarz wird
Elektron-Proton Streuung
Elektron-Proton Streuung Seminar Präzessionsexperimente er Teilchenphysik Sommersemester 014 0.06.014 SIMON SCHMIDT ELEKTRON-PROTON STREUUNG 1 Übersicht Theorie I Kinematik Wirkungsquerschnitte Experiment
Klausurtermine. Klausur 15. Februar 2010, 9:00-11:00 (Klausur 90min) in HS 3 (erste Woche in der vorlesungsfreien Zeit)
Klausurtermine Klausur 15. Februar 2010, 9:00-11:00 (Klausur 90min) in HS 3 (erste Woche in der vorlesungsfreien Zeit) Nachklausur Buchung noch nicht bestätigt. Angefragt ist 15. April 2010 (letzte Woche
PROTOKOLL ZUM ANFÄNGERPRAKTIKUM. Polarisation von Licht. Sebastian Finkel Sebastian Wilken
PROTOKOLL ZUM ANFÄNGERPRAKTIKUM PHYSIK Polarisation von Licht Sebastian Finkel Sebastian Wilken Versuchsdurchführung: 1. Juli 006 0. Inhalt 1. Einleitung. Theoretischer Teil.1. Polarisationszustände..
Das Versagen der klassischen Physik Die Entwicklung der Quantenphysik. Quantenmechanische Lösung
Das Versagen der klassischen Physik Die Entwicklung der Quantenphysik Problem Thermisches Strahlungsspektrum Photoelektrischer Effekt, Compton Effekt Quantenmechanische Lösung Planck sche Strahlungsformel:
= 6,63 10 J s 8. (die Plancksche Konstante):
35 Photonen und Materiefelder 35.1 Das Photon: Teilchen des Lichts Die Quantenphysik: viele Größen treten nur in ganzzahligen Vielfachen von bestimmten kleinsten Beträgen (elementaren Einheiten) auf: diese
Versuch 3.3: Polarisation und Doppelbrechung
Versuch 3.3: Polarisation und Doppelbrechung Markus Rosenstihl e-mail:rosenst@prp.physik.tu-darmstadt.de Praktikumspartner: Shona Mackie, Wolfgang Schleifenbaum Betreuer: Dr. Holzfuss 6. Juli 2005 1 1
Versuch O3/O4 - Reflexion polarisierten Lichts / Drehung der Polarisationsebene. Abgabedatum: 24. April 2007
Versuch O3/O4 - Reflexion polarisierten Lichts / Drehung der Polarisationsebene Sven E Tobias F Abgabedatum: 24. April 2007 Inhaltsverzeichnis 1 Thema des Versuchs 3 2 Physikalischer Kontext 3 2.1 Reflexionsgesetz............................
Anfängerpraktikum D11 - Röntgenstrahlung
Anfängerpraktikum D11 - Röntgenstrahlung Vitali Müller, Kais Abdelkhalek Sommersemester 2009 1 Messung des ersten Spektrums 1.1 Versuchsaufbau und Hintergrund Es sollte das Spektrum eines Röntgenapparates
Experimentalphysik II Elektromagnetische Schwingungen und Wellen
Experimentalphysik II Elektromagnetische Schwingungen und Wellen Ferienkurs Sommersemester 2009 Martina Stadlmeier 10.09.2009 Inhaltsverzeichnis 1 Elektromagnetische Schwingungen 2 1.1 Energieumwandlung
Versuch FP I-8. Messung des Wirkungsquerschnittes der Compton-Streuung
Versuch FP I-8 Messung des Wirkungsquerschnittes der Compton-Streuung Zielsetzung Dieser Versuch soll einerseits mit der Technik des Streuexperiments, dem Umgang mit γ-strahlen, sowie mit deren Nachweis
Polarisation des Lichts
PeP Vom Kerzenlicht zum Laser Versuchsanleitung Versuch 4: Polarisation des Lichts Polarisation des Lichts Themenkomplex I: Polarisation und Reflexion Theoretische Grundlagen 1.Polarisation und Reflexion
Einführung in die Quantenphysik
Einführung in die Quantenphysik Klassische Optik Der lichtelektrische Effekt Effekte elektromagnetischer Strahlung Kopenhagen-Interpretation Elektronen Quantenphysik und klassische Physik Atomphysik Klassische
13. Elektromagnetische Wellen
13. Elektromagnetische Wellen 13.1 Erzeugung elektromagnetischer Wellen 13.2 Eigenschaften elektromagnetischer Wellen 13.3 Ausbreitung elektromagnetischer Wellen 13.4 Reflexion und Brechung 13.5 Interferenz
Simulating Physics with Computers
Simulating Physics with Computers Richard P. Feynman Streckenzugverfahren nach Euler Feynman will über Computer nachdenken, die die Natur nicht nur imitieren sondern sie exakt nachahmen/emulieren. Da die
Physik für Ingenieure
Friedhelm Kuypers Helmut Hummel Jürgen Kempf Ernst Wild Physik für Ingenieure Band 2: Elektrizität und Magnetismus, Wellen, Atom- und Kernphysik Mit 78 Beispielen und 103 Aufgaben mit ausführlichen Lösungen
Welle-Teilchen-Dualismus
Welle-Teilchen-Dualismus Andreas Pfeifer Proseminar, 2013 Andreas Pfeifer (Bielefeld) Welle-Teilchen-Dualismus 22. April 2013 1 / 10 Gliederung 1 Lichttheorie, -definition Newtons Korpuskulatortheorie
Protonzerfall. GUT (Grand Unified Theory) Motivation:
Protonzerfall Motivation: Standard-Modell (SM) der Teilchenphysik enorm erfolgreich: Alle Vorhersagen wurden experimentell bestens bestätigt! Problem: zu viele freie Parameter! GUT (Grand Unified Theory)
Justus-Liebig-Universität Gießen I. Physikalisches Institut & II. Physikalisches Institut. Praktikum Atom- und Quantenphysik
Justus-Liebig-Universität Gießen I. Physikalisches Institut & II. Physikalisches Institut Praktikum Atom- und Quantenphysik Leihgesterner Weg 217 (Strahlenzentrum), Raum 14 7 γ-γ-winkelkorrelationen Letzte
Praktikum Atom- und Quantenphysik
I A M P I. Physikalisches Institut AG Atom- und Molekülphysik JUSTUS-LIEBIG- UNIVERSITÄT GIESSEN Praktikum Atom- und Quantenphysik Leihgesterner Weg 217 (Strahlenzentrum), Raum 14 7 γ-γ-winkelkorrelationen
Praktikum Optische Technologien Anleitung zum Versuch Polarisiertes Licht
Fachbereich Energietechnik Lehrgebiet für Lasertechnik und Optische Technologien Prof. Dr. F.-M. Rateike Praktikum Optische Technologien Anleitung zum Versuch Polarisiertes Licht August 14 Praktikum Optische
Chiralität in der Natur und synthetisch
Chiralität in der Natur und synthetisch Universität Ulm Demonstrationskurs 09/10 Christine Ohmayer Folie 1 Beispiel Carvon Summenformel von Carvon : C 12 H 10 O Eigenschaften: farblose Flüssigkeit Geruch: