Kinematik des Massenpunktes
|
|
- Inken Kruse
- vor 7 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Technische Mechanik II Kinematik des Massenpunktes Prof. Dr.-Ing. Ulrike Zwiers, M.Sc. Fachbereich Mechatronik und Maschinenbau Hochschule Bochum WS 2009/2010
2 Übersicht 1. Kinematik des Massenpunktes Eindimensionale Punktbewegung Ebene Punktbewegung - Orts-, Geschwindigkeits- und Beschleunigungsvektor - Bewegung auf kreisförmiger Bahn - Darstellung in Polarkoordinaten Räumliche Punktbewegung - Frenet-Serret-Gleichungen - Darstellung in Zylinderkoordinaten 2. Kinematik des starren Körpers 3. Kinetik des Massenpunktes 4. Kinetik des starren Körpers 5. Stossprobleme Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 2/23
3 Eindimensionale Punktbewegung 1/10 Grundlegende Begriffe Kinematik Lehre von der geometrischen und analytischen Beschreibung der Bewegungszustände von Körpern Bewegung Zeitliche Ortsänderung eines Körpers relativ zu einem Bezugssystem Massenpunkt Idealisierung eines realen Körpers, nach der die gesamte Masse des Körpers in einem Punkt vereinigt ist Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 3/23
4 Eindimensionale Punktbewegung 2/10 Grundlegende Begriffe (Forts.) Bahnkuve Ortsraumkurve, entlang der sich ein Massenpunkt bzw. der Schwerpunkt eines Körpers bewegt y z Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 4/23
5 Eindimensionale Punktbewegung 3/10 Grundlegende Begriffe (Forts.) s-t-diagramm Grafische Darstellung des zurückgelegten Weges als Funktion der Zeit: s = s(t) s [m] s [m] s t s s t s t t [s] Gleichförmige Bewegung t t [s] Ungleichförmige Bewegung Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 5/23
6 Eindimensionale Punktbewegung 4/10 Grundlegende Begriffe (Forts.) s [m] s t t [s] Durchschnittsgeschwindigkeit v = s t Augenblicksgeschwindigkeit s(t 0 + t) s 0 v(t 0 ) = lim t 0 t }{{} = ds dt t=t0 Geschwindigkeit Differentialquotient des Weges nach der Zeit: v = ds dt Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 6/23
7 Eindimensionale Punktbewegung 5/10 Grundlegende Begriffe (Forts.) v-t-diagramm Grafische Darstellung der Geschwindigkeit eines bewegten Objekts als Funktion der Zeit: v = v(t) v [ ] m s v [ ] m s t v t [s] Gleichförmige Bewegung t v t [s] Gleichmäßig beschleunigte Bewegung Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 7/23
8 Eindimensionale Punktbewegung 6/10 Grundlegende Begriffe (Forts.) v [ ] m s t v t [s] Durchschnittsbeschleunigung ā = v t Augenblicksbeschleunigung v(t 0 + t) v 0 a(t 0 ) = lim t 0 t }{{} = dv dt t=t0 Beschleunigung Differentialquotient der Geschwindigkeit nach der Zeit: a = dv dt Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 8/23
9 Eindimensionale Punktbewegung 7/10 Grundaufgaben Grundaufgabe der geradlinigen Bewegung Berechnung der zwei verbleibenden Größen, wenn eine der vier Größen t, s, v, a als Funktion einer der anderen Größen gegeben ist Definitionsgleichungen v = ds dt, a = dv dt Kombinationsmöglichkeiten t s v a t t(s) t(v) t(a) s s(t) s(v) s(a) v v(t) v(s) v(a) a a(t) a(s) a(v) Es gibt insgesamt 12 Grundaufgaben! Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 9/23
10 Eindimensionale Punktbewegung 8/10 Grundaufgaben (Forts.) Fall I: Ort, Geschwindigkeit oder Beschleunigung als Funktion der Zeit: s(t), v(t) oder a(t) s(t) d dt ( ) v(t) = ds dt d dt ( ) a(t) = dv dt = d2 s dt 2 s(t)=s 0 + v( t) d t ( )d t v(t) d dt ( ) a(t) = dv dt s(t)=s 0 + v( t) d t ( )d t v(t)=v 0 + a( t) d t ( )d t a(t) Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 10/23
11 Eindimensionale Punktbewegung 9/10 Grundaufgaben (Forts.) Fall II: Geschwindigkeit als Funktion des Ortes: v(s) t(s)=t v( s) d s ( )d s v(s) d ds ( )ds dt a(s) =v dv ds Fall III: Beschleunigung als Funktion des Ortes: a(s) t(s)=t v( s) d s ( )d s v(s)= v a( s) d s ( )d s a(s) Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 11/23
12 Eindimensionale Punktbewegung 10/10 Grundaufgaben (Forts.) Fall IV: Beschleunigung als Funktion der Geschwindigkeit: a(v) s(v)=s 0 + v a( v) d v ( )d v ( )d v a(v) t(v)=t a( v) d v Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 12/23
13 Ebene Punktbewegung 1/9 Ortsvektor Gewähltes Bezugssystem Rechthändiges kartesisches Koordinatensystem (raumfest) Darstellungsmöglichkeiten y r p (t) = p (t) e + y p (t) e y r p (t) = [ p (t) y p (t) ] y p e y r p Bahnkurve e Länge/ Betrag des Ortsvektors: r p = r p = 2 p + yp 2 p Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 13/23
14 Ebene Punktbewegung 2/9 Geschwindigkeitsvektor Punktbewegung von 1 nach 2 y [ ] 2 Sehnenvektor: r = 1 y 2 y 1 Geschwindigkeit mittlere: v = r t = 2 1 t 2 t 1 y 2 y 1 t 2 t 1 r aktuelle: v = lim t 0 t = dr dt = y 1 2 e y d dt dy dt 1 r s r 1 r 2 1 e 2 2 Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 14/23
15 Ebene Punktbewegung 3/9 Geschwindigkeitsvektor (Forts.) Ortsvektor als Fkt. der Bogenlänge: r(t) = r(s(t)) Grenzwert des Vektorbetrags: v(t) = dr dt = dr ds ds dt? Bahngeschwindigkeit lim r 2 1 s = dr ds = 1 Tangenteneinheitsvektor: e t = dr ds Der Geschwindigkeitsvektor liegt tangential zur Bahn und sein Betrag ist gleich dem Betrag der Bahngeschwindigkeit: v = v e t Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 15/23
16 Ebene Punktbewegung 4/9 Beschleunigungsvektor Komponenten-Schreibweise: a = dv dt = d2 r dt 2 = Alternative Darstellung: a = v de t dt + dv dt e t d 2 dt 2 d 2 y dt 2? Bahn-/ Tangentialbeschleunigung Tangentenvektor als Fkt. der Bogenlänge: e t (t) = e t (s(t)) v de t dt = de v2 t ds Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 16/23
17 Ebene Punktbewegung 5/9 Beschleunigungsvektor (Forts.) ϕ 1 e t1 e t 1 ϕ Grenzübergang: e t2 e t y e y lim e t 2 1 s = de t ds = 1 1 O ϕ O s ϕ Bahnkurve s e t2 2 e t1 Krümmungsradius e Orientierung in Richtung der Bahnnormalen Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 17/23
18 Ebene Punktbewegung 6/9 Beschleunigungsvektor (Forts.) Darstellung in kartesischen und natürlichen Koordinaten y y P a P O a e n an O a e t at e y a y e a = a + a y a = a n + a t = v2 en + dv dt e t Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 18/23
19 Ebene Punktbewegung 7/9 Bewegung auf kreisförmiger Bahn Bogenlänge (r = const) s(t) = rϕ(t) y e t Bahngeschwindigkeit v(t) = r ϕ Tangentialbeschleunigung a t (t) = r ϕ Normalbeschleunigung a n (t) = v2 (t) r O ϕ r e n P s Winkelgeschwindigkeit: ω = dϕ dt = ϕ Winkelbeschleunigung: α = d2 ϕ dt 2 = ϕ Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 19/23
20 Ebene Punktbewegung 8/9 Bewegung auf kreisförmiger Bahn (Forts.) Position [ cos ϕ r = r sin ϕ [ sinϕ Geschwindigkeit v = rω cos ϕ [ sinϕ Beschleunigung a = rα Winkelgeschwindigkeitsvektor ] ] ω ] [ + rω 2 cos ϕ sinϕ cos ϕ } {{ e t } } {{ e n } Vektor, dessen Betrag der Winkelgeschwindigkeit entspricht und der parallel zur Drehachse und senkrecht zu Bahnebene gerichtet ist, so dass gilt: v = ω r z ϕ ] r v y Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 20/23
21 Ebene Punktbewegung 9/9 Darstellung in Polarkoordinaten Kartesische Koordinaten, y Polarkoordinaten r, ϕ [ ] cos ϕ Basisvektoren e r = sin ϕ [ ] sinϕ e ϕ = cos ϕ Position r = r e r e ϕ y e r ϕ a ϕ a v ϕ r v a r v r Geschwindigkeit v = ṙ e r + r ϕe ϕ Beschleunigung a = ( r r ϕ 2 )e r + (r ϕ + 2ṙ ϕ)e ϕ Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 21/23
22 Räumliche Punktbewegung 1/2 e b Frenet-Serret-Gleichungen Raumkurve mit natürlichem Koordinatensystem e t e n r z Tangenteneinheitsvektor e t = dr ds Normaleneinheitsvektor e n = 1 κ de t ds y Binormaleneinheitsvektor e b = e t e n de t ds = κe n de n ds = τ e b κe t de b ds = τ e n Krümmung κ = Torsion τ = de t ds de b ds Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 22/23
23 Räumliche Punktbewegung 2/2 Darstellung in Zylinderkoordinaten Kartesische Koordinaten, y, z P Zylinderkoordinaten ρ, ϕ, z cos ϕ Basisvektoren e ρ = sinϕ, e z = 0 sinϕ e ϕ = cos ϕ 0 Position r = ρ e ρ + z e z z ρ r ϕ e ρ z e z y e ϕ Geschwindigkeit v = ρ e ρ + ρ ϕe ϕ + ż e z Beschleunigung a = ( ρ ρ ϕ 2 )e ρ + (ρ ϕ + 2 ρ ϕ)e ϕ + z e z Prof. Dr. U. Zwiers BTM2 23/23
3. Kreisbewegung. Punkte auf einem Rad Zahnräder, Getriebe Drehkran Turbinen, Hubschrauberrotor
3. Kreisbewegung Ein wichtiger technischer Sonderfall ist die Bewegung auf einer Kreisbahn. Dabei hat der Massenpunkt zu jedem Zeitpunkt den gleichen Abstand vom Kreismittelpunkt. Beispiele: Punkte auf
MehrKinematik des starren Körpers
Technische Mechanik II Kinematik des starren Körpers Prof. Dr.-Ing. Ulrike Zwiers, M.Sc. Fachbereich Mechatronik und Maschinenbau Hochschule Bochum WS 2009/2010 Übersicht 1. Kinematik des Massenpunktes
Mehr3. Kreisbewegung. Punkte auf einem Rad Zahnräder, Getriebe Drehkran Turbinen, Hubschrauberrotor
3. Kreisbewegung Ein wichtiger technischer Sonderfall ist die Bewegung auf einer Kreisbahn. Dabei hat der Punkt zu jedem Zeitpunkt den gleichen Abstand vom Kreismittelpunkt. Beispiele: Punkte auf einem
Mehr2. Räumliche Bewegung
2. Räumliche Bewegung Wenn die Bahn des Massenpunkts nicht bekannt ist, reicht die Angabe einer Koordinate nicht aus, um seinen Ort im Raum zu bestimmen. Es muss ein Ortsvektor angegeben werden. Prof.
Mehr2. Räumliche Bewegung
2. Räumliche Bewegung Prof. Dr. Wandinger 1. Kinematik des Punktes TM 3 1.2-1 2. Räumliche Bewegung Wenn die Bahn des Punkts nicht bekannt ist, reicht die Angabe einer Koordinate nicht aus, um seinen Ort
Mehr2. Räumliche Bewegung
2. Räumliche Bewegung Prof. Dr. Wandinger 1. Kinematik des Punktes TM 3 1.2-1 2. Räumliche Bewegung Wenn die Bahn des Punkts nicht bekannt ist, reicht die Angabe einer Koordinate nicht aus, um seinen Ort
MehrKapitel 1. Kinematik des Punktes
Kapitel 1 Kinematik des Punktes 1 2 Kinematik Die Lage eines Punkte P im Raum wird durch den Ortsvektor r(t) beschrieben. Aus der Verschiebung dr des Punktes P in eine Nachbarlage während der Zeit dt folgt
MehrKapitel 2. Kinematik des Massenpunktes. 2.1 Einleitung. 2.2 Massenpunkt. 2.3 Ortsvektor
Kapitel 2 Kinematik des Massenpunktes 2.1 Einleitung In diesem Kapitel behandeln wir die Bewegung von einem oder mehreren Körpern im Raum. Wir unterscheiden dabei zwischen Kinematik und Dynamik. Die Kinematik
MehrBetrachtet man einen starren Körper so stellt man insgesamt sechs Freiheitsgrade der Bewegung
Die Mechanik besteht aus drei Teilgebieten: Kinetik: Bewegungsvorgänge (Translation, Rotation) Statik: Zusammensetzung und Gleichgewicht von Kräften Dynamik: Kräfte als Ursache von Bewegungen Die Mechanik
MehrTechnische Mechanik 3
Technische Mechanik 3 2. Kinematik eines Massenpunktes 2.1. Grundbegriffe, kartesische Koordinaten 2.2. Geradlinige Bewegung 2.3. Ebene Bewegung, Polarkoordinaten 2.4. räumliche Bewegung, natürliche Koordinaten
MehrPW2 Grundlagen Vertiefung. Kinematik und Stoÿprozesse Version
PW2 Grundlagen Vertiefung Kinematik und Stoÿprozesse Version 2007-09-03 Inhaltsverzeichnis 1 Vertiefende Grundlagen zu den Experimenten mit dem Luftkissentisch 1 1.1 Begrie.....................................
MehrMathematischer Vorkurs für Physiker WS 2009/10
TU München Prof. Dr. P. Vogl, Dr. S. Schlicht Mathematischer Vorkurs für Physiker WS 2009/10 Vorlesung 2, Montag nachmittag Differentiation und Integration von Vektorfunktionen Der Ortsvektor: Man kann
Mehr1. Eindimensionale Bewegung
1. Eindimensionale Bewegung Die Gesamtheit aller Orte, die ein Punkt während seiner Bewegung einnimmt, wird als Bahnkurve oder Bahn bezeichnet. Bei einer eindimensionalen Bewegung bewegt sich der Punkt
Mehr1. Eindimensionale Bewegung
1. Eindimensionale Bewegung Die Gesamtheit aller Orte, die ein Punkt während seiner Bewegung einnimmt, wird als Bahnkurve oder Bahn bezeichnet. Bei einer eindimensionalen Bewegung bewegt sich der Punkt
MehrFeldbacher Markus Manipulationstechnik Kinematik. Kinetik. (Bewegungslehre) Mechanik Lehre von der Bewegung von Körpern
Kinematik (Bewegungslehre) Mechanik Lehre von der Bewegung von Körpern Kinematik Lehre von den geo- Metrischen Bewegungsverhältnissen von Körpern. Dynamik Lehre von den Kräften Kinetik Lehre von den Bewegungen
MehrKinetik des starren Körpers
Technische Mechanik II Kinetik des starren Körpers Prof. Dr.-Ing. Ulrike Zwiers, M.Sc. Fachbereich Mechatronik und Maschinenbau Hochschule Bochum WS 2009/2010 Übersicht 1. Kinematik des Massenpunktes 2.
MehrMathematischer Vorkurs für Physiker WS 2011/12 Vorlesung 3
TU München Prof. P. Vogl Mathematischer Vorkurs für Physiker WS 2011/12 Vorlesung 3 Differenziation und Integration von Vektorfunktionen Der Ortsvektor: Man kann einen Punkt P im Raum eindeutig durch die
Mehr2 Kinematik eines Massenpunkts in 2D und 3D
2 Kinematik eines Massenpunkts in 2D und 3D Wir wollen die räumliche Bewegung eines Massenpunkts (Fliege im Zimmer, geworfener Stein, Planet im Sonnensystem, Stern in einem dichten Sternhaufen, etc.) mathematisch
MehrTheoretische Physik I Mechanik Blatt 1
PD Dr. S. Mertens S. Falkner, S. Mingramm Theoretische Physik I Mechanik Blatt 1 WS 27/28 8. 1. 27 1. Parabelbahn. Ein Punkt bewege sich auf der Kurve, die durch die Gleichung y 2 = 4ax + 4a 2 a > beschrieben
Mehr1.4 Krummlinige Koordinaten I
15 1.4 Krummlinige Koordinaten I (A) Motivation zur Definition verschiedener Koordinatensysteme Oft ist es sinnvoll und zweckmäßig Koordinatensysteme zu verwenden, die sich an der Geometrie und/oder Symmetrie
MehrHolzmann/Meyer/Schumpich Technische Mechanik Kinematik und Kinetik
Conrad Eller Holzmann/Meyer/Schumpich Technische Mechanik Kinematik und Kinetik 12., überarbeitete und erweiterte Auflage Mit 321 Abbildungen, 138 Beispielen und 179 Aufgaben Unter Mitarbeit von Prof.
MehrPhysikalische Anwendungen Kinematik
Physikalische Anwendungen Kinematik Zum Mathematik-Lehrbuch Notwendig und zunächst hinreichend (Shaker Verlag, Aachen) gibt es mehrere PDF-Dokumente mit ergänzenden Beispielen und Aufgaben, die die Anwendung
Mehr28.1 Definition der Beschleunigung, Hodograph. charakterisierte Bahnkurve C (Fig. 28.1). Die Geschwindigkeit zur Zeit t ist gemäß Band 1 als (28.
8 Beschleunigung Die Beschleunigung eines materiellen Punktes soll die Veränderung der Geschwindigkeit charakterisieren. Ähnlich wie bei der Definition der Geschwindigkeit in Kapitel, Band 1 hängt der
MehrI. Mechanik. Die Lehre von den Bewegungen und den Kräften. I.1 Kinematik Die Lehre von den Bewegungen. Physik für Mediziner 1
I. Mechanik Die Lehre von den Bewegungen und den Kräften I.1 Kinematik Die Lehre von den Bewegungen Physik für Mediziner 1 Mechanik I: Bewegung in einer Dimension Idealisierung: Massenpunkt ( Punktmasse)
Mehr1. Grundlagen der ebenen Kinematik
Lage: Die Lage eines starren Körpers in der Ebene ist durch die Angabe von zwei Punkten A und P eindeutig festgelegt. Die Lage eines beliebigen Punktes P wird durch Polarkoordinaten bezüglich des Bezugspunktes
Mehr1.2 Räumliche Bewegung. Aufgaben
Technische Mechanik 3 1.2-1 Prof. Dr. Wandinger Aufgabe 1 1.2 Räumliche Bewegung Aufgaben Ein Flugzeug fliegt mit der Geschwindigkeit v F gegenüber der Luft einen angezeigten Kurs von 30. Der Wind weht
MehrTechnische Mechanik Kinematik und Kinetik
Günther Holzmann Heinz Meyer Georg Schumpich Technische Mechanik Kinematik und Kinetik 10., überarbeitete Auflage Mit 315 Abbildungen, 138 Beispielen und 172 Aufgaben Von Prof. Dr.-Ing. Heinz Meyer unter
Mehr1.2 Räumliche Bewegung. Aufgaben
Technische Mechanik 3 1.-1 Prof. Dr. Wandinger Aufgabe 1 1. Räumliche Bewegung Aufgaben Ein Flugzeug fliegt mit der Geschwindigkeit v F gegenüber der Luft einen angezeigten Kurs von 30. Der Wind weht mit
MehrFallender Stein auf rotierender Erde
Übungen zu Theoretische Physik I - Mechanik im Sommersemester 2013 Blatt 4 vom 13.05.13 Abgabe: 27. Mai Aufgabe 16 4 Punkte allender Stein auf rotierender Erde Wir lassen einen Stein der Masse m in einen
Mehr5 Kinematik der Rotation (Drehbewegungen) 6 Dynamik der Translation
Inhalt 1 4 Kinematik der Translation 4.1 Koordinatensysteme 4. Elementare Bewegungen 5 Kinematik der Rotation (Drehbewegungen) 6 Dynamik der Translation 6.1 Die Newton sche Aiome 6.1.1 Erstes Newton sches
MehrKinematik eines Massenpunktes
12 Kinematik eines Massenpunktes Technische Mechanik Kinematik eines Massenpunktes http://wikipedia.org Relevanz von Dynamik in der Freizeit Beschleunigung: 0-172km/h in 1.8s Technische Mechanik Kinematik
MehrKlassische Theoretische Physik I WS 2013/ Wegintegrale ( = 50 Punkte)
Karlsruher Institut für Technologie www.tkm.kit.edu/lehre/ Klassische Theoretische Physik I WS 213/214 Prof. Dr. J. Schmalian Blatt 2 Dr. P. P. Orth Abgabe und Besprechung 8.11.213 1. Wegintegrale 1 +
Mehr3 Räumliche Punktbewegung
19 3 Räuliche Punktbewegung Unsere 3-diensionalen Rau entsprechend benötigt an drei Koordinaten ur eindeutigen Beschreibung der Lage eines Massenpunkts i Rau. Wählt an ein raufestes Koordinatensste und
Mehr6. Knappstein Kinematik und Kinetik
2008 AGI-Information Management Consultants May be used for personal purporses only or by libraries associated to dandelon.com network. 6. Knappstein Kinematik und Kinetik Inhaltsverzeichnis 0 Einleitung
MehrTechnische Mechanik Kinematik und Kinetik
Technische Mechanik Kinematik und Kinetik Bearbeitet von Hans-Joachim Dreyer, Conrad Eller, Günther Holzmann, Heinz Meyer, Georg Schumpich 1. Auflage 2012. Taschenbuch. xii, 363 S. Paperback ISBN 978 3
MehrStärkt Euch und bereitet Euch gut vor... Die Übungsaufgaben bitte in den nächsten Tagen (in Kleingruppen) durchrechnen! Am werden sie von Herrn
Stärkt Euch und bereitet Euch gut vor... Die Übungsaufgaben bitte in den nächsten Tagen (in Kleingruppen) durchrechnen! Am 4.11. werden sie von Herrn Hofstaetter in den Übungen vorgerechnet. Vom Weg zu
Mehreiner Raumkurve, wobei t als Zeitparameter interpretiert wird. w( t ) beschreibt also den kinematischen Kurvendurchlauf (κ ι ν ε µ α = Bewegung).
10.4. Raumkurven Kinematik Wir betrachten eine zweimal differenzierbare Parameterdarstellung w( t) x( t ) y( t ) z( t ) einer Raumkurve, wobei t als Zeitparameter interpretiert wird. w( t ) beschreibt
MehrKinetik des Massenpunktes
Technische Mechanik II Kinetik des Massenpunktes Prof. Dr.-Ing. Ulrike Zwiers, M.Sc. Fachbereich Mechatronik und Maschinenbau Hochschule Bochum WS 2009/2010 Übersicht 1. Kinematik des Massenpunktes 2.
MehrMechanik. Labor Technische Physik Dipl. Ing. (FH) Michael Schmidt. Version: 15. Februar 2017
Mechanik Labor Technische Physik Dipl. Ing. (FH) Michael Schmidt Version: 15. Februar 2017 nach Vorlesungsunterlagen von Prof. Dr.-Ing. Barbara Hippauf Inhaltsverzeichnis Inhaltsverzeichnis 1. Einleitung
MehrBlatt 1. Kinematik- Lösungsvorschlag
Fakultät für Physik der LMU München Lehrstuhl für Kosmologie, Prof. Dr. V. Mukhanov Übungen zu Klassischer Mechanik (T1) im SoSe 011 Blatt 1. Kinematik- Lösungsvorschlag Aufgabe 1.1. Schraubenlinie Die
MehrExperimentalphysik E1
Experimentalphysik E1 Newtonsche Axiome, Kräfte, Arbeit, Skalarprodukt, potentielle und kinetische Energie Alle Informationen zur Vorlesung unter : http://www.physik.lmu.de/lehre/vorlesungen/index.html
MehrTEIL I: KINEMATIK. 1 Eindimensionale Bewegung. 1.1 Bewegungsfunktion und s-t-diagramm
TEIL I: KINEMATIK Unter Kinematik versteht man die pure Beschreibung der Bewegung eines Körpers (oder eines Systems aus mehreren Körpern), ohne nach den Ursachen dieser Bewegung zu fragen. Letzteres wird
MehrKurven. injektiv, dann heißt K eine Jordan-Kurve.
Kurven Der Begriff der Kurve, zunächst etwa im R 2 oder R 3, kann auf zwei Arten gebildet werden. Der geometrische Zugang definiert eine Kurve als den geometrischen Ort von Punkten in der Ebene bzw. im
MehrK. Eppler, Inst. f. Num. Mathematik Übungsaufgaben. 8. Übung SS 17: Woche vom
Übungsaufgaben 8. Übung SS 17: Woche vom 22.5. - 26. 5. 2017 Heft Ü 2: 24.15.f; 25.11.b, f; 26.1.a, b, c; + 1 Zusatzaufgabe zur Reduktion bei DGLn Krümmungsvektor, Krümmung im R 3 (R n ) Def. 5.17: Der
Mehr31. Kurven in Ebene und Raum
31. Kurven in Ebene und Raum Für ebene Kurven (also Kurven im R gibt es mehrere Darstellungsmöglichkeiten: implizite Darstellung : F (x, y = explizite Darstellung : y = f(x oder x = g(y Parameterdarstellung
MehrBrückenkurs Physik SS11. V-Prof. Oda Becker
Brückenkurs Physik SS11 V-Prof. Oda Becker Überblick Mechanik 1. Kinematik (Translation) 2. Dynamik 3. Arbeit 4. Energie 5. Impuls 6. Optik SS11, BECKER, Brückenkurs Physik 2 Beispiel Morgens um 6 Uhr
MehrMECHANIK I. Kinematik Dynamik
MECHANIK I Kinematik Dynamik Mechanik iki Versuche Luftkissenbahn Fallschnur Mechanik iki Kinematik Kinematik beschreibt Ablauf einer Bewegungeg Bewegung sei definiert relativ zu Bezugssystem Koordinatensystem
MehrMassenträgheitsmomente homogener Körper
http://www.youtube.com/watch?v=naocmb7jsxe&feature=playlist&p=d30d6966531d5daf&playnext=1&playnext_from=pl&index=8 Massenträgheitsmomente homogener Körper 1 Ma 1 Lubov Vassilevskaya Drehbewegung um c eine
Mehr2. Vorlesung Wintersemester
2. Vorlesung Wintersemester 1 Mechanik von Punktteilchen Ein Punktteilchen ist eine Abstraktion. In der Natur gibt es zwar Elementarteilchen (Elektronen, Neutrinos, usw.), von denen bisher keine Ausdehnung
Mehr2.3 Arbeit und Energie
38 KAPITEL. DYNAMIK EINES MASSENPUNKTES.3 Arbeit und Energie Wenn sich ein Massenpunkt in einem Kraftfeld bewegt so wird er entweder beschleunigt oder abgebremst. Man sagt auch an ihm wird vom Kraftfeld
MehrKapitel 1 PUNKTMECHANIK LERNZIELE INHALT. Körper. Masse
Kapitel 1 PUNKTMECHANIK LERNZIELE Definition der physikalischen Begriffe Körper, Masse, Ort, Geschwindigkeit, Beschleunigung, Kraft. Newtons Axiome Die Benutzung eines Bezugssystems / Koordinatensystems.
Mehr2. Beschleunigte Bezugssysteme, starrer Körper und Himmelsmechanik
2. Beschleunigte Bezugssysteme, starrer Körper und Himmelsmechanik 2.1. Trägheits- bzw. Scheinkräfte Die Bewegung in einem beschleunigen Bezugssystem lässt sich mit Hilfe von sogenannten Scheinkräften
MehrTheoretische Mechanik
Prof. Dr. R. Ketzmerick/Dr. R. Schumann Technische Universität Dresden Institut für Theoretische Physik Sommersemester 2008 Theoretische Mechanik 9. Übung 9.1 d alembertsches Prinzip: Flaschenzug Wir betrachten
MehrExperimentalphysik I: Mechanik
Ferienkurs Experimentalphysik I: Mechanik Wintersemester 15/16 Übung 1 - Lösung Technische Universität München 1 Fakultät für Physik 1 Stein fällt in Brunnen Ein Stein fällt in einen Brunnen. Seine Anfangsgeschwindigkeit
MehrWir wollen längs der Kurve in jedem Punkt sinnvoll eine Basis anheften.
3.8 Begleitendes Dreibein Wir wollen längs der Kurve in jedem Punkt sinnvoll eine Basis anheften. 3.8.1 W-Punkte Geg.: regul. C 2 -Kurve c : x(s), s I x(s) heißt W-Punkt von c : x (s) = o. 3.8.2 Begleitendes
Mehr6 Vektoranalysis Kurven
6 Vektoranalysis Kurven Zoltán Zomotor Versionsstand: 31. Juli 2014, 13:51 Die nummerierten Felder bitte mithilfe der Videos ausfüllen: http://www.z5z6.de This work is based on the works of Jörn Loviscach
MehrKrummlinige Koordinaten
Krummlinige Koordinaten Einige Koordinatensysteme im R 3 haben wir bereits kennengelernt : x, x 2, x 3... kartesische Koordinaten r, φ, x 3... Zylinderkoordinaten r, φ, ϑ... Kugelkoordinaten Sind andere
MehrTheoretische Physik I
Theoretische Physik I Das Skript Felix von Oppen Copyright c 2017 Felix von Oppen Im Fluss Contents I Teil I Grundlagen 1 Kinematik (Vektoren und Koordinatensysteme).................. 9 1.1 Skalarprodukt
MehrHochschule Düsseldorf University of Applied Sciences. 24. November 2016 HSD. Physik. Rotation
Physik Rotation Schwerpunkt Schwerpunkt Bewegungen, Beschleunigungen und Kräfte können so berechnet werden, als würden Sie an einem einzigen Punkt des Objektes angreifen. Bei einem Körper mit homogener
Mehr1. Geradlinige Bewegung
1. Geradlinige Bewegung 1.1 Kinematik 1.2 Schwerpunktsatz 1.3 Dynamisches Gleichgewicht 1.4 Arbeit und Energie 1.5 Leistung Prof. Dr. Wandinger 3. Kinematik und Kinetik TM 3.1-1 1.1 Kinematik Ort: Bei
Mehr2.1 Bahnkurve Geschwindigkeit Beschleunigung
Kapitel 2 Kinematik eines freien Massenpunktes In der Physik werden zur Beschreibung eines jeden Sachverhaltes vereinfachende Annahmen gemacht, um ein Problem auf seine wesentliche Eigenschaften zu reduzieren
MehrKinematik und Kinetik
G. Knappstem Kinematik und Kinetik Arbeitsbuch mit ausführlichen Aufgabenlösungen, Grundbegriffen, Formeln, Fragen, Antworten Verlag Harri Deutsch Inhaltsverzeichnis 0 Einleitung 1 1 Kinematik der geradlinigen
MehrZylinderkoordinaten 1 E1. Ma 2 Lubov Vassilevskaya
Zylinderkoordinaten E E E3 Berechnung in beliebigen krummlinigen Koordinaten Die Koordinaten sind durch die Beziehungen definiert: x x u, v, w, y y u, v, w, z z u, v, w Für sie sollen stetige partielle
MehrTheoretische Physik: Mechanik
Ferienkurs Theoretische Physik: Mechanik Sommer 2017 Vorlesung 1 (mit freundlicher Genehmigung von Merlin Mitschek und Verena Walbrecht) Technische Universität München 1 Fakultät für Physik Inhaltsverzeichnis
Mehr2. Kinematik. Inhalt. 2. Kinematik
2. Kinematik Inhalt 2. Kinematik 2.1 Arten der Bewegung 2.2 Mittlere Geschwindigkeit (1-dimensional) 2.3 Momentane Geschwindigkeit (1-dimensional) 2.4 Beschleunigung (1-dimensional) 2.5 Bahnkurve 2.6 Bewegung
MehrTheoretische Physik: Mechanik
Ferienkurs Theoretische Physik: Mechanik Sommer 2016 Vorlesung 1 (mit freundlicher Genehmigung von Verena Walbrecht) Technische Universität München 1 Fakultät für Physik Inhaltsverzeichnis 1 Mathematische
MehrE1 Mechanik Lösungen zu Übungsblatt 2
Ludwig Maimilians Universität München Fakultät für Physik E1 Mechanik en u Übungsblatt 2 WS 214 / 215 Prof. Dr. Hermann Gaub Aufgabe 1 Drehbewegung einer Schleifscheibe Es werde die Schleifscheibe (der
MehrPhysik für Biologen und Zahnmediziner
Physik für Biologen und Zahnmediziner Kapitel 1: Kinematik Dr. Daniel Bick 02. November 2016 Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 02. November 2016 1 / 24 Übersicht 1 Kinematik Daniel Bick
MehrMechanik Kinematik der geradlinigen Bewegung
Mechanik Kinematik der geradlinigen Bewegung 18.1.17 Physik1_WS17/18 1 3. Kinematik Kinematik ist die Lehre on Bewegungen der Körper, in der die Ursachen der Bewegungen (die beteiligten Kräfte) sowie die
MehrÜBUNGSAUFGABEN PHYSIK KAPITEL M MECHANIK ZUR. Institut für Energie- und Umwelttechnik Prof. Dr. Wolfgang Kohl. IEUT 10/05 Kohl
ÜBUNGSAUFGABEN ZUR PHYSIK KAPITEL M MECHANIK Institut für Energie- und Umwelttechnik Prof. Dr. Wolfgang Kohl IEUT 10/05 Kohl I. Kinematik 10/2005 koh Bewegung auf gerader Bahn; Geschwindigkeit, Beschleunigung
MehrModell der Punktmasse
Kinematik Die Kinematik (kinema, griech., Bewegung) ist die Lehre von der Bewegung von Punkten und Körpern im Raum, beschrieben durch die Größen Weg (Änderung der Ortskoordinate) s, Geschwindigkeit v und
MehrKinematik - Lehre von den Bewegungen
Kinematik - Lehre von den Bewegungen Physik Grundkurs 11 Goethegymnasium Auerbach Stephie Schmidt Grundbegriffe Bewegungslehre Bewegungslehre behandelt den zeitlichen Ablauf der Ortsveränderung eines Körpers,
MehrGrundlagen der Analytischen Mechanik
Höhere Technische Mechanik Grundlagen der Analytischen Mechanik Prof. Dr.-Ing. Ulrike Zwiers, M.Sc. Fachbereich Mechatronik und Maschinenbau Hochschule Bochum WS 2009/2010 Übersicht 1. Grundlagen der Analytischen
MehrVektorrechnung in der Physik und Drehbewegungen
Vektorrechnung in der Physik und Drehbewegungen 26. November 2008 Vektoren Vektoren sind bestimmt durch a) Betrag und b) Richtung Beispiel Darstellung in 3 Dimensionen: x k = y z Vektor in kartesischen
Mehr(no title) Ingo Blechschmidt. 13. Juni 2005
(no title) Ingo Blechschmidt 13. Juni 2005 Inhaltsverzeichnis 0.1 Tests............................. 1 0.1.1 1. Extemporale aus der Mathematik...... 1 0.1.2 Formelsammlung zur 1. Schulaufgabe..... 2 0.1.3
MehrBewegung in Systemen mit mehreren Massenpunkten
Bewegung in Systemen mit mehreren Massenpunkten Wir betrachten ein System mit mehreren Massenpunkten. Für jeden Massenpunkt i einzeln gilt nach Newton 2: F i = d p i dt. Für n Massenpunkte muss also ein
MehrKapitel 3. Koordinatensysteme
Kapitel 3 Koordinatensysteme Bisher haben wir uns bei der Beschreibung von Vektoren auf das kartesische Koordinatensystem konzentriert. Für viele physikalische Anwendungen sind aber kartesische Koordinaten
MehrGrundlagen der Physik 1 Mechanik und spezielle Relativität
Grundlagen der Physik 1 Mechanik und spezielle Relativität 09. 12. 2005 Othmar Marti othmar.marti@uni-ulm.de Experimentelle Physik Universität Ulm (c) Ulm University p. 1/30 Weihnachtsvorlesung (c) Ulm
Mehr2. Kinematik. Inhalt. 2. Kinematik
2. Kinematik Inhalt 2. Kinematik 2.1 Grundsätzliche Bewegungsarten 2.2 Modell Punktmasse 2.3 Mittlere Geschwindigkeit (1-dimensional) 2.4 Momentane Geschwindigkeit (1-dimensional) 2.5 Beschleunigung (1-dimensional)
Mehry (t) Wie berechnet sich die Ableitung von F aus den Ableitungen von x (t) und y (t)? Die Antwort gibt die erste Kettenregel
103 Differenzialrechnung 553 1035 Kettenregeln Die Kettenregel bei Funktionen einer Variablen erlaubt die Berechnung der Ableitung von verketteten Funktionen Je nach Verkettung gibt es bei Funktionen von
Mehr6 Mechanik des Starren Körpers
6 Mechanik des Starren Körpers Ein Starrer Körper läßt sich als System von N Massenpunkten m (mit = 1,...,N) auffassen, die durch starre, masselose Stangen miteinander verbunden sind. Dabei ist N M :=
MehrFormelsammlung: Physik I für Naturwissenschaftler
Formelsammlung: Physik I für Naturwissenschaftler 1 Was ist Physik? Stand: 13. Dezember 212 Physikalische Größe X = Zahl [X] Einheit SI-Basiseinheiten Mechanik Zeit [t] = 1 s Länge [x] = 1 m Masse [m]
MehrProbeklausur Modul P1a: Einführung in die Klassische Mechanik und Wärmelehre 8. Januar 2010
WS 2009/2010 Probeklausur Modul P1a: Einführung in die Klassische Mechanik und Wärmelehre 8. Januar 2010 Nachname, Vorname... Matrikel-Nr.:... Studiengang:... Aufgabe 1 2 3 4 5 6 7 8 9 Summe maximale 5
MehrÜbungen zu: Theoretische Physik I klassische Mechanik W 2213 Tobias Spranger - Prof. Tom Kirchner WS 2005/06
Übungen zu: Theoretische Physik I klassische Mechanik W 13 Tobias Spranger - Prof. Tom Kirchner WS 005/06 http://www.pt.tu-clausthal.de/qd/teaching.html. Dezember 005 Übungsblatt 7 Lösungsvorschlag 4 Aufgaben,
MehrMEAU 4. Klasse - Mechanik Schritt für Schritt 1.87
1 Kinematik... 3 1.1 Bewegungsformen... 3 1.1.1 Translation oder Parallelbewegung... 3 1.1. Rotation oder Drehbewegung... 4 1.1.3 Superpositionsgesetz... 4 1. Kinematische Größen... 4 1..1 Geschwindigkeit...
MehrPhysik I Einführung in die Physik Mechanik
Physik I Einführung in die Physik Mechanik Winter 15/16, Prof. Thomas Müller, IEKP, KIT Aufgabenblatt ; Übung am 11.November (Mittwoch) 1. Sportwagen (a) Jeder Summand muss die Einheit m s haben, daher
MehrTheoretische Physik: Mechanik
Ferienkurs Theoretische Physik: Mechanik Sommer 213 Übung 1 - Lösung Technische Universität München 1 Fakultät für Physik 1 Relaxation Geben Sie die Lösung der Differentialgleichung für die Relaxation
Mehrγ(t k ) γ(t k 1 ) (2) t cos Peano-Kurve ).
49 Bogenlänge und Krümmung 49 Bogenlänge und Krümmung 211 49.1 Weglängen. a) Es seien E ein Banachraum und γ : [a,b] E ein Weg. Für eine Zerlegung Z = {a = t < t 1
Mehr2. Kinematik. Inhalt. 2. Kinematik
2. Kinematik Inhalt 2. Kinematik 2.1 Modell Punktmasse 2.2 Mittlere Geschwindigkeit (1-dimensional) 2.3 Momentane Geschwindigkeit (1-dimensional) 2.4 Beschleunigung (1-dimensional) 2.5 Bahnkurve 2.6 Bewegung
Mehr1 Vektoralgebra (3D euklidischer Raum R 3 )
Institut für Physik der Martin-Luther-Universität Halle-Wittenberg WS 202/203 Vorlesung Elektrodynamik LAG PD Dr. Angelika Chassé) Vektoralgebra 3D euklidischer Raum R 3 ). Grundbegriffe = Vektordefinition
MehrMechanik IA Thomas Antretter
Vorlesung Thomas Antretter Institut für Mechanik, Montanuniversität Leoben, 8700 Leoben Einteilung Mechanik feste Körper Fluide (Flüssigkeiten, Gase) starre Körper deformierbare Körper Mechanik fester
MehrÜbungen zu: Theoretische Physik I klassische Mechanik W 2213 Tobias Spranger - Prof. Tom Kirchner WS 2005/06
Übungen zu: Theoretische Physik I klassische Mechanik W 223 Tobias Spranger - Prof. Tom Kirchner WS 25/6 http://www.pt.tu-clausthal.de/qd/teaching.html 25. Janua6 Übungsblatt Lösungsvorschlag 3 Aufgaben,
Mehr11.1 Parametrisierung einer ebenen Kurve Analysis mit der Parameterdarstellung Flächen und Längen in Polarkoordinaten...
Inhaltsverzeichnis Vorwort 7 Kapitel 11 Parameterdarstellung und Polarkoordinaten 11 11.1 Parametrisierung einer ebenen Kurve... 13 11.2 Analysis mit der Parameterdarstellung... 27 11.3 Polarkoordinaten...
MehrPhysik 1 Zusammenfassung
Physik 1 Zusammenfassung Lukas Wilhelm 31. August 009 Inhaltsverzeichnis 1 Grundlagen 3 1.1 Mathe...................................... 3 1.1.1 Einheiten................................ 3 1. Trigonometrie..................................
Mehr