Physik 2 ET, SoSe 2013 Aufgaben mit Lösung 1. Übung (KW 15/16) Eisblumen )
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- Max Solberg
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1 1. Übung (KW 15/16) Aufgabe 1 (T 2.3 Eisblumen ) Eine Schaufensterscheibe in Reinholdshain, einem Ortsteil von Dippoldiswalde, hat die Dicke d. Die Wärmeleitfähigkeit des Glases ist λ, die Wärmeübergangskoeffizienten sind innen α i (Luft ruhend) und außen α a (Luft leicht bewegt). Im Innenraum wird die Temperatur ϑ i konstant gehalten. Am Morgen des 25. März 213 wurden an der Innenseite der Scheibe Eisblumen beobachtet. Wie tief muss die Außentemperatur ϑ a in der Nacht mindestens gewesen sein? d = 13 mm, ϑ i = 14 C, λ =.85 W m 1 K 1, α i = 12.5 W m 2 K 1, α a = 25 W m 2 K 1, (Tatsächlich betrug die tiefste Temperatur im benachbarten Ortsteil Reinberg in dieser Nacht 18 C.) Aufgabe 2 (T 2.6 Wasserspeicher I ) Ein Wasserspeicher hat die Oberfläche A. Seine Wand besteht aus Eisenblech der Dicke l 1, Glaswolle der Dicke l 2 und Eisenblech der Dicke l 3. Die Wand wird als eben angesehen. Der Speicher enthält Wasser der Temperatur ϑ i. Die Außentemperatur sei ϑ a. (a) Man skizziere den Temperaturverlauf ϑ(l) von innen nach außen! (b) Wie groß ist der Wärmedurchgangskoeffizient k? (c) Welche Wärme Q 1 muss der Heizkörper im Speicher in der Zeit t 1 an das Wasser abgeben, damit die Temperatur konstant bleibt? Welcher Heizleistung P entspricht das? (d) Welche Temperatur wird man an der Außenwand des Speichers messen? A = 1.2 m 2, l 1 = 3. mm, l 2 = 5 mm, l 3 = 1. mm, ϑ i = 95 C, ϑ a = 15 C, t 1 = 1 h α i = 6 W m 2 K 1 Übergang Wasser/Eisen α m = 15 W m 2 K 1 Übergang Eisen/Glaswolle α a = 3 W m 2 K 1 Übergang Eisen/Luft λ 1 = 58 W m 1 K 1 Wärmeleitung Eisen λ 2 =.48 W m 1 K 1 Wärmeleitung Luft Jens Patommel <patommel@xray-lens.de> Seite 1 von 9
2 Aufgabe 3 (T 2.7 Wasserspeicher II ) Der in Aufgabe T 2.6 beschriebene Wasserspeicher fasst Wasser der Masse m. (a) Berechnen Sie, nach welcher Funktion die Wassertemperatur ϑ mit der Zeit t abnimmt, wenn die Heizung abgeschaltet wird! Die Anfangstemperatur des Wassers sei ϑ i, die Außentemperatur ϑ a sei konstant. (b) Die Genauigkeit der Messung der Wassertemperatur sei so, dass Unterschiede der Größe T nicht mehr festgestellt werden können. Nach welcher Zeit t 1 wird man daher sagen können, dass die Wassertemperatur von ihrem Anfangswert ϑ i auf die Außentemperatur ϑ a abgesunken ist? m = 1 kg, ϑ i = 95 C, ϑ a = 15 C, T =.5 K, c W = 4.19 kj kg 1 K 1 Jens Patommel <patommel@xray-lens.de> Seite 2 von 9
3 Lösung zu Aufgabe 1 Wir setzen zunächst voraus, dass wir es mit einer stationären Situation zu tun haben, soll heißen, die Temperatur ist an jedem Ort zeitunabhängig. Insbesondere soll dies für die 4 Temperaturen ϑ i, ϑ 1, ϑ 2 und ϑ a gelten. Die Heizung im Innern des Raumes sorgt dafür, dass trotz des Wärmetransports die Temperatur im Innenraum nicht abnimmt, sondern konstant bleibt. Die Außenlufttemperatur können wir ebenfalls als konstant annehmen, weil sich die nach draußen transportierte Wärme sehr weit verteilt und dadurch der Temperaturanstieg der riesigen außerhalb des Gebäudes befindlichen Luftmassen kaum messbar ist, d. h. die Luft auf der Straße bildet ein sehr großes Wärmereservoir. Wenn nun ϑ i und ϑ a hinreichend lange konstant bleiben, stellt sich auch der Temperaturverlauf zwischen diesen beiden Temperaturen konstant ein: an den Grenzflächen als konstante Sprünge und dazwischen als gleichbleibende linear fallende Temperaturkurve (siehe Abbildung). Temperatur i d a # i 1. # # 2 # a Luft innen Glasscheibe Luft außen Ort Wir untersuchen jetzt den Wärmetransport von der Luft im Innenraum des Gebäudes durch die Fensterscheibe nach draußen entlang der folgenden Kette: 1. Wärmeübergang von der Luft im Innenraum zur Innenseite der Glasscheibe, 2. Wärmeleitung von der Innenseite zur Außenseite der Scheibe, 3. Wärmeübergang von der Innenseite der Glasscheibe zur Außenluft. An keinem der drei Übergänge wird Wärme in andere Energieformen noch wird sonstige Energie in Wärme umgewandelt. Dies ist der Fall, weil wir eine stationäre Situation voraussetzen. Im nichtstationären Fall, also wenn zum Beispiel die Fensterscheibe an bestimmten Orten mit der Zeit erwärmt oder abgekühlt würde, würde Wärme in Innere Energie oder Innere Energie in Wärme umgewandelt. Dies ist hier Jens Patommel <patommel@xray-lens.de> Seite 3 von 9
4 nicht der Fall, außerdem verichtet die Wärme keine Arbeit (es wird nichts ausgedehnt noch beschleunigt), so dass gemäß erstem Hauptsatz der Thermodynamik der Wärmestrom überall gleich groß sein muss: Q 1 = Q 2 = Q 3 = Q. Q 1 = Q = α i A (ϑ i ϑ 1 ) (1.1) Q 2 = Q = λ d A (ϑ 1 ϑ 2 ) (1.2) Q 3 = Q = α a A (ϑ 2 ϑ a ) (1.3) Die Gleichungen (1.1), (1.2) und (1.3) bilden ein Gleichungssystem für die 5 Variablen Q, ϑ i, ϑ 1, ϑ 2 und ϑ a, wobei die beiden Temperaturen ϑ i und ϑ 1 fest vorgegeben sind (14 C Raumlufttemperatur und C zum Bilden der Eisblumen auf der Fensterinnenseite), so dass wir es mit einem Gleichungssystem aus drei Gleichungen mit drei Unbekannten zu tun haben: Q = α i A (ϑ i ϑ 1 ) (1.4) Q = λ d A (ϑ 1 ϑ 2 ) (1.5) Q = α a A (ϑ 2 ϑ a ) (1.6) Wie man dieses Gleichungssystem löst, ist Geschmacksache. Zum Beispiel kann man aus (1.5) und (1.6) die Variable ϑ 2 und danach mittels (1.4) das Q eliminieren: (1.5) d Q } [ = ϑ λa 1 ϑ 2 (+) d (1.6) 1 Q = α aa = ϑ 2 ϑ a λa + 1 ] Q = ϑ 1 ϑ a α a A [ (1.4) d = λa + 1 ] α i A (ϑ i ϑ 1 ) = ϑ 1 ϑ a α a A ϑ a = ϑ 1 α i [ d λ + 1 α a ] (ϑ i ϑ 1 ). Wir setzen die gegebenen Werte ein und erhalten [ ] 13 1 = C 12.5 W m 2 K 1 3 m.85 W m 1 K W m 2 K 1 (14 C C) }{{} 14 K = 9.7 C. Eisblumen können sich natürlich auch dann bilden, wenn die Scheibentemperatur der Fensterinnenseite kleiner als C ist, d. h. der errechnete Wert gibt an, wie kalt die Luft auf der Straße mindestens gewesen sein muss, 9.7 C oder kälter. Alternativer Lösungsweg Ein anderer und etwas kürzerer Lösungsweg ist über den Wärmedurchgangskoeffizienten k 2,3 möglich, welcher die beiden Schritte 2. und 3. verknüpft. Auf diese Weise erspart man sich das Eliminieren der Temperatur ϑ 2 : [ d Q = k 2,3 A (ϑ 1 ϑ a ) mit k 2,3 = λ + 1 ] 1. α a Jens Patommel <patommel@xray-lens.de> Seite 4 von 9
5 Dies kann sofort mit (1.4) gleichgesetzt werden, wodurch man das Q loswird, [ d α i A (ϑ i ϑ 1 ) = λ + 1 ] 1 A (ϑ 1 ϑ a ), α a was sogleich nach ϑ a aufgelöst wird: [ d ϑ a = ϑ 1 α i λ + 1 ] (ϑ i ϑ 1 ). α a Lösung zu Aufgabe 2 (a) Im stationären Fall, also wenn die Heizung für konstante Wassertemperatur im Behäler sorgt und die Außenlufttemperatur konstant bleibt, stellt sich die in der Abbildung dargestellte Situation ein. i m m a # i l 1 l 2 l 3 Temperatur # # a Wasser Blech innen Glaswolle Blech außen Luft Ort Die Wassertemperatur ϑ i ist überall gleich, die Temperaturkurve ist also eine horizontale Linie. Beim Übergang von Wasser in Metall tritt ein Temperatursprung auf, der aber vergleichsweise klein ist, da der Wärmeübergangskoeffizient α i sehr groß ist. Im Eisenblech nimmt die Temperatur linear ab, wobei die Temperaturkurve aufgrund der hohen Wärmeleitfähigkeit nur eine sehr kleine Steigung aufweist. Eisen ist offensichtleich nicht besonders gut als Wärmeisolierung einsetzbar. An den Übergängen Eisen/Glaswolle bzw. Glaswolle/Eisen tritt hingegen ein recht großer Temperatursprung auf (kleines α m ). Außerdem ist der Wärmeleitkoeffizient λ 2 ziemlich klein, so dass die Temperatur innerhalb der Glaswolle stark abnimmt. Aus diesem Grund ist Glaswolle ein hervorragendes Wärmeisoliermaterial. Beim Übergang Jens Patommel <patommel@xray-lens.de> Seite 5 von 9
6 von Eisen in Luft gibt es noch einmal aufgrund des niedrigen Übergangskoeffizienten α a einen kräftigen Temperatursprung, wobei hier genaugenommen die Luftbewegung und die Luftfeuchtigkeit eine große Rolle spielen; der angegebene Wert ist nur ein grober Durchschnittswert. (b) Wir berechnen den Wärmedurchgangskoeffizienten als reziproke Summe der Kehrwerte: [ 1 k = + l l l ] 1 [ 1 = l 1 + l 3 + l ] 1 2 α i λ 1 α m λ 2 α m λ 1 α a α i α m α a λ 1 λ 2 =.92 W m 2 K 1. (c) Es sind der Wärmedurchgangskoeffizienten k sowie die Temperaturdifferanz zwischen dem Wasser im Behälter und der Luft jenseits der Behälterwand bekannt; daraus lässt sich der Wärmestrom berechnen: Q = ka (ϑ i ϑ a ) =.92 W m 2 K m 2 (95 C 15 C) = 88.2 W. Damit die Temperatur des Wassers im Speicher konstant bleibt, muss die Heizleistung P = 88.2 W betragen. Binnen einer Stunde fließt die Wärmemenge Q = Qt = P t = 88.2 W 36 s = 317 W s = 317 J. (d) Durch die Außenwand des Speichers fließt der in (c) berechnete Wärmestrom Q = 88.2 W. An dieser Grenzfläche gilt die Gleichung Q = α a A (ϑ ϑ a ), welche sich nach der gesuchten Temperatur ϑ auflösen lässt: ϑ = ϑ a + Lösung zu Aufgabe 3 Q α a A = W C + 3 W m 2 K m 2 = 17.4 K. (a) Wenn die Heizung im Wasserspeicher ausgeschaltet wird (Zeitpunkt t = ), so fließt aus dem Innern des Behälters Wärme ab, ohne dass Wärmeenergie aus der Heizung nachgeliefert wird, was zu einer Absenkung der Inneren Energie und somit zu einer Absenkung der Temperatur ϑ(t) des gespeicherten Wassers führt. Der wegtransportierte Wärmestrom lautet zum Zeitpunkt t Q(t ) = ka [ϑ(t ) ϑ a ]. (3.1) Die gesamte während des Zeitintervalls [, t] wegtransportierte Wärmemenge beträgt Q(, t) = dt Q(t ) (3.2) Jens Patommel <patommel@xray-lens.de> Seite 6 von 9
7 Dies führt nach dem ersten Hauptsatz der Thermodynamik zu einer Änderung der Inneren Energie von U(, t) = W (, t) Q(, t) = Q(, t), (3.3) wobei die während der Zeit [, t] verrichtete Arbeit W (, t) = beträgt, denn Arbeit wird nicht verrichtet (Wärmeausdehnungseffekte lassen wir unberücksichtigt). Das negative Vorzeichen bedeutet, dass positive abgeführte Wärme zu einer Erniedrigung der Inneren Energie des Wassers führt. Die kalorische Zustandsgleichung gibt einen Zusammenhang zwischen der Änderung der Inneren Energie und der Änderung der Temperatur an: U(, t) = [ϑ(t) ϑ()] ϑ(t) ϑ() = U. (3.4) Hierin werden die Gleichungen (3.1) (3.3) eingesetzt, so dass die Gleichung ϑ(t) ϑ() (3.4) = U (3.3) = Q (3.2) = = ϑ(t) ϑ() = ka dt Q(t ) (3.1) = dt [ϑ(t ) ϑ a ] herauskommt, die wir auf beiden Seiten nach t ableiten: dϑ(t) dt dϑ() dt dϑ(t) dt = ka d dt dt [ϑ(t ) ϑ a ] = ka [ϑ(t) ϑ a ]. dt ka [ϑ(t ) ϑ a ] Diese Differentialgleichung lösen wir mittels Trennung der Variablen (siehe auch Aufgabe 7 der Nullten Übung des Wintersemesters 212). Dazu bringen wir alle Terme, die ϑ und dϑ anthalten auf die eine und alle Terme, die t und dt enthalten auf die andere Gleichungsseite, dt = ka und führen das bestimmte Integral aus: dϑ ϑ ϑ a, dt = ka t t ϑ(t) ϑ() dϑ ϑ ϑ a = ka log ϑ ϑ a t = ka ϑ(t) ϑ() [ log ϑ(t) ϑ a log ϑ() ϑ a ] Jens Patommel <patommel@xray-lens.de> Seite 7 von 9
8 t = ka log ϑ(t) ϑ a ϑ i ϑ a. (3.5) Im letzten Schritt habe ich ϑ() durch ϑ i ersetzt, denn zum Zeitpunkt (Abschalten der Heizung) hat die Wassertemperatur gerade den Wert ϑ i. Gleichung (3.5) werden wir in Teilaufgabe (b) verwenden, um den Zeitpunkt zu ermitteln, ab dem sich die Wassertemperatur nicht mehr messbar ändert. Jetzt wird jedoch erst mal nach ϑ(t) aufgelöst: (3.5) log ϑ(t) ϑ a ϑ i ϑ a = ka t Da sich die Wassertemperatur (streng) monoton auf die Umgebungstemperatur abkühlt, ist die Differenz ϑ(t) ϑ a stets positiv. Gleiches gilt für die Differenz ϑ i ϑ a, so dass die Betragsstriche im Logarithmus unnötig sind und weggelassen werden können. Damit folgt ϑ(t) ϑ a ϑ i ϑ a ( ) ka = exp t ( ) ka ϑ(t) = ϑ a + (ϑ i ϑ a ), exp t das heißt, die Wassertemperatur kühlt sich exponentiell auf die Umgebungstemperatur ab. Die beiden folgenden Abbildungen zeigen den zetilichen Temperaturverlauf des Wassers in linearer und logarithmischer Darstellung., #(t) #(t) # a # [ C] # [ C] T # a + T Zeit / Stunden t 1 Zeit / Stunden t 1 Jens Patommel <patommel@xray-lens.de> Seite 8 von 9
9 (b) Es ist der Zeitpunkt zu ermitteln, ab dem die Wassertemperatur weniger als T von der Umgebungstemperatur abweicht. Dazu ersetzen wir in Gleichung (3.5) die Differenz ϑ(t) ϑ a durch T : t 1 = mc ( ) W T ka log = 1 kg 4.19 kj ( ) kg 1 K 1.5 K ϑ i ϑ a.92 W m 2 K m 2 log 8 K = s log(16) = s = 535 h = 22.3 d. Unter den in der Aufgabe gegebenen Umständen dauert es also reichlich drei Wochen, bis sich die Wassertemperatur nach Abschalten der Heizung auf die Umgebungstemperatur abkühlt. Quellen Die Aufgaben sind entnommen aus: Peter Müller, Hilmar Heinemann, Heinz Krämer, Hellmut Zimmer, Übungsbuch Physik, Hanser Fachbuch, ISBN: Die Übungs- und Lösungsblätter gibt es unter Die Homepage zur Vorlesung findet sich unter Jens Patommel <patommel@xray-lens.de> 9
Leseprobe. Hilmar Heinemann, Heinz Krämer, Peter Müller, Hellmut Zimmer. PHYSIK in Aufgaben und Lösungen. ISBN (Buch): 978-3-446-43235-2
Leseprobe Hilmar Heinemann, Heinz Krämer, Peter Müller, Hellmut Zimmer PHYSIK in Aufgaben und Lösungen ISBN Buch: 978-3-446-4335- Weitere Informationen oder Bestellungen unter http://www.hanser-fachbuch.de/978-3-446-4335-
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