Passiver Bandpass (RLC-Schaltung). Berechnung der komplexen Übertragungsfunktion mit zwei Methoden: mit komplexer Rechnung und mit FFT
|
|
- Victor Hummel
- vor 6 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 R. Kessler, C:\ro\Si5\Andy\komptep\Bandpass_FFT_2.doc, S. 1/1 Passiver Bandpass (RLC-Schaltung). Berechnung der komplexen Übertragungsfunktion mit zwei Methoden: mit komplexer Rechnung und mit FFT Bandpass aus 1 T-Glied: Z1= R1+ L1+RL1+ C1, Y1= Ck parallel (Lk+RLk) Z2= L2+RL2+ C2m, Y2= RA Vgl Schaltung Nr 3.17 auf Homepage: Der vorliegende Text berechnet die komplexe Übertragungsfunktion Ausgang zu Eingang nach zwei verschiedenen Methoden: Zunächst mit der direkten Methode der komplexen Wechselstrom-Rechnung. Dann mit Hilfe von der numerischen Fourier-Transformation (FFT): Auf den Eingang wird eine kurzer Impuls gegeben (in Form einer Glockenkurve). Sowohl von der zeitlichen Ausgangsfunktion (Impulsantwort) als auch von der zeitlichen Eingangsfunktion wird die FFT berechnet. Der komplexe Quotient FFT des Ausgangs dividiert durch die FFT des Eingangs wird als gepunktete Kurven gemeinsam aufgetragen mit den Kurven der komplexen Rechnung (durchgezogene Kurven). Dabei Auftragung Betrag und Phase als Funktion der Frequenz und auch als komplexe Ortskurve (Imaginärteil als Funktion des Realteils mit Frequenz als Parameter). Vergleicht man die durchgezogenen Kurven (also die exakte Berechnung mittels komplexer Rechnung) mit den gepunkteten Rechenwerten (FFT-Methode), so erkennt man weitgehende Übereinstimmung beider Berechnungs-Methoden, falls gewisse Voraussetzungen eingehalten werden: Die Zeitdauer tmax muss hinreicheichend lang sein, so dass die Impulsantwort weitgehend auf Null abgeklungen ist. Weiterhin muss der Eingangsimpuls hinreichend kurz sein. (Diese Bedingung wird allerdings im vorliegende Text noch nicht untersucht).
2 R. Kessler, C:\ro\Si5\Andy\komptep\Bandpass_FFT_2.doc, S. 2/2 Zunächst tmax hinreichend groß: Es ergeben sich nur wenig Unterschiede der durchgezogenen Kurven (komplexe Methode) verglichen mit den gepunkteten Kurven (FFT-Methode) bild=1,r1=.15,l1=1,rl1=,c1=1,lk=.2,rlk=,ck=5,l2=1,rl2=,c2=1,fak=1.1 u/1.8 uap sec bild=1,r1=.15,l1=1,rl1=,c1=1,lk=.2,rlk=,ck=5,l2=1,rl2=,c2=1,fak=1.6 abs(u2).5 Winkel(u2) omega, FFT-Methode gepunktet komplexe Ortskurve, FFT-Methode gepunktet
3 R. Kessler, C:\ro\Si5\Andy\komptep\Bandpass_FFT_2.doc, S. 3/3 Anschließend tmax kleiner : Die Amplituden-Kurven (schwarz) sind noch ziemlich gleich, aber in den Phasenkurven (rot) deutliche Fehler sichtbar. In der Ortskurve sind allerdings noch keine Unterschiede erkennbar, erst beim Zoomen der Ortskurve in der Nähe des Nullpunktes sieht man die Unterschiede. bild=5,r1=.15,l1=1,rl1=,c1=1,lk=.2,rlk=,ck=5,l2=1,rl2=,c2=1,fak=1.1 u/1 uap BaPa1T14(.15,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,15,1, 5 ); sec 1 15 bild=5,r1=.15,l1=1,rl1=,c1=1,lk=.2,rlk=,ck=5,l2=1,rl2=,c2=1,fak=1.6 abs(u2) Winkel(u2).4 BaPa1T14(.15,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,15,1, 5 );.2 Da tmax(=15) zu klein, starker Phasenfehler, allerdings in einem Bereich, wo die Amplitude schon sehr klein ist omega, FFT-Methode gepunktet.4.2 Hier ist der Physenfehler nicht sichtbar, denn er ist nur bei sehr kleinen Amplituden vorhanden BaPa1T14(.15,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,15,1, 5 ); komplexe -.4 Ortskurve, -.2 FFT-Methode.2.4 gepunktet.6
4 R. Kessler, C:\ro\Si5\Andy\komptep\Bandpass_FFT_2.doc, S. 4/4 Anschließend tmax noch kleiner, so dass die Ausgangsfunktion noch nicht genügend abgeklungen ist. Folglich stärkerer Fehler: In der Ortskurve sind jetzt Unterschiede auch ohne Zoomen sichtbar. bild=1,r1=.15,l1=1,rl1=,c1=1,lk=.2,rlk=,ck=5,l2=1,rl2=,c2=1,fak=1.1 u/1 uap tmax nur 1, das ist zu kurz, denn die Schwingung ist noch nicht genügend abgeklungen BaPa1T14(.15,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,11,1, 1 ); sec bild=1,r1=.15,l1=1,rl1=,c1=1,lk=.2,rlk=,ck=5,l2=1,rl2=,c2=1,fak=1.6 abs(u2) Winkel(u2) BaPa1T14(.15,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,11,1, 1 );.4.2 hier tmax nur 11, folglich noch stärkerer Phasenfehler, auch im Bereich, wo Amplituden noch nicht sehr klein omega, FFT-Methode gepunktet.4 BaPa1T14(.15,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,11,1, 1 ); hier tmax nur 11, folglich Phasenfehler und Amplitudenfehler in Ortskurve erkennbar komplexe Ortskurve, FFT-Methode gepunktet function BaPa1T14(R1, C1,L1,RL1, Lk,RLk,Ck, C2,L2,RL2,fak,dw, wmax,dt,tmax,dt,bild ); BaPa1T14(R1, C1,L1,RL1, Lk,RLk,Ck, C2,L2,RL2,fak, dw,wmax,dt,tmax,dt,bild ); BaPa1T14(.15,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,2,1, 1 ); BaPa1T14(1.1, 1, 1,, 1,, 1, 1, 1,, 1,.1, 5,.1,2,1, 5 ); BaPa1T14(.6, 1, 1,,.25,, 4, 1, 1,, 1,.1, 5,.1,2,1, 1 ); BaPa1T14(.35,1, 1,,.1,, 1, 1, 1,, 1,.1, 5,.1,2,1, 1 ); BaPa1T14(.25,1, 1,,.5,, 2, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,2,1, 15 );
5 R. Kessler, C:\ro\Si5\Andy\komptep\Bandpass_FFT_2.doc, S. 5/5 BaPa1T14(.5,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,2,1, 25 ); BaPa1T14(.5,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,2,1, 3 );tmaxzuklein BaPa1T14(.5,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,3,1, 35 );tmaxnochzuklein BaPa1T14(.5,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,4,1, 4 );jetztfastok BaPa1T14(.5,1, 1,,.2,, 5, 1, 1,, 1,.1, 3,.1,4,1, 45 ); BaPa1T14(.6, 1, 1,,.25,, 4, 1, 1,, 1,.1, 5,.1,2, 5 ); BaPa1T14(.35,1, 1,,.1,, 1, 1, 1,, 1,.1, 5,.1,2, 1 ); Datei BaPa1T1.m BaPa1T1(R1, C1,L1,RL1, Lk,RLk,Ck, C2,L2,RL2,fak, dw,wmax,bild ); BaPa1T1(.25,1, 1,,.5,, 2, 1, 1,, 1,.1, 3, 5 ); R1=.25; C1=1;L1=1;RL1=;Lk=.5;RLk=;Ck=2; C2=1;L2=1;RL2=;fak=1; dw=.1;wmax=3; bild=1; dt=.1; tmax=5; tmax=2; Auch Zeitbereich Bandpass aus 1 T-Glied: Z1= R1+ L1+RL1+ C1 Y1= Ck parallel (Lk+RLk) Z2= L2+RL2+ C2 Y2= RA format compact; w=1e-5:dw:wmax; Vektor Kreisfrequenz w s = j * w; j = Wurzel aus (-1), s= "DiffenrentialOperator" Definition der Schaltung der 2-gliedrigen Kette: Z1=R1+RL1 + s*l1 +1./(s*C1); 1. LängsImpedanz Y1= s*ck+ 1./( RLk+ s*lk ); 1. QuerLeitWert Z2= s*l2 + RL2 +1./( s*c2); 1. LängsImpedanz Y2= 1/(fak*R1); 2. QuerLeitWert Y1p = Y1+ 1./(Z2+ 1./Y2); ErsatzLeitWert parallel zu u1 u1=1./(1+ Z1.* Y1p); u1= Spannung am 1. QuerLeitWert u2=u1./(1+ Z2.* Y2); u2= Spannung am 2. QuerLeitWert S=['bild=',num2str(bild)]; S1=[',R1=',num2str(R1)];S2=[',L1=',num2str(L1)]; S3=[',RL1=',num2str(RL1)]; S4=[',C1=',num2str(C1)];S5=[',Lk=',num2str(Lk)]; S6=[',RLk=',num2str(RLk)];S7=[',Ck=',num2str(Ck)]; S8=[',L2=',num2str(L2)];S9=[',RL2=',num2str(RL2)]; S1=[',C2=',num2str(C2)];S11=[',fak=',num2str(fak)]; Ti=[S,S1,S2,S3,S4, S5,S6,S7,S8,S9,S1,S11]; figure(bild); clf reset; plot(w, abs(u2),'k', w, angle(u2)*18/pi/1,'m'); grid on; Title(Ti); xlabel('omega'); legend('abs(u2)','winkel(u2)'); Ortskurve: figure(bild+1); clf reset; plot(real(u2),imag(u2)); axis equal; grid on; xlabel('real(u2)');ylabel('imag(u2)'); disp(' BaPa1T1(R1, C1,L1,RL1, Lk,RLk,Ck, C2,L2,RL2,fak, dw, wmax, bild '); Jetzt Zeitbereich dt=.1; tmax=2; t=:dt:tmax; Zeitvektor uap=zeros(1,length(t));
6 R. Kessler, C:\ro\Si5\Andy\komptep\Bandpass_FFT_2.doc, S. 6/6 Startwerte: i1=; uc1=; ik=; uck=; i2=; uc2=; t1=5; t2=t1+dt; a=.9; ur= a*(t>t1).*(t2>t); EingangsSpannung Rechteckimpuls u= a* exp(-(t-t1).*(t-t1)/(t2-t1)^2); EingangsSpannung Glockenimpuls u=ur+ug; for k=1:length(t); Plotwerte speichern: uckp(k)=uck; uc1p(k)=uc1; uc2p(k)=uc2; uap(k)=fak*r1*i2; neue Werte berechnen: i1=i1+(u(k) -(R1+RL1)*i1-uC1-uCk)*dt/L1; uc1=uc1+i1*dt/c1; ik=ik+(uck-rl1*ik)*dt/lk; uck=uck+(i1-ik-i2)*dt/ck; i2=i2+(uck-uc2-i2*(rl2+fak*r1))*dt/l2; uc2=uc2+i2*dt/c2; end; for k=1... fftu=fft(u,length(t)); fftuap=fft(uap,length(t)); xfer=fftuap./ fftu; df=1/tmax; freq=:df: df*(length(t)-1); figure(bild+2); clf reset; plot(t,u, t, uap, t,uckp,t,uc1p, t,uc2p); grid on; xlabel('sec'); plot(t,u/1,'m', t, uap,'k'); grid on; xlabel('sec');title(ti); legend('u/1','uap') FuAp=fft(uAp,length(uAp)); Fu=fft(u,length(t)); xfer=fuap./fu; neu figure(bild); hold on; plot(2*pi*freq(1:1),abs(xfer(1:1)),'.k',... 2*pi*freq( 1:1),angle(xfer(1:1))*18/pi/1,'.m'); hold off; figure(bild+1); hold on; plot( real(xfer(1:1)), imag(xfer(1:1)),'.'); FFT-Methode gepunktet disp('bapa1t14(r1,c1,l1,rl1, Lk,RLk,Ck, C2,L2,RL2,fak, dw,wmax,dt,tmax,dt,bild )'); Ende Datei BaPa1T14.m
Passive Bandsperre (RLC-Schaltung). Berechnung der komplexen Übertragungsfunktion mit zwei Methoden: mit komplexer Rechnung und mit FFT
Prof. Dr. R. Kessler, HS-Karlsruhe, C:\ro\Si5\Andy\komptep\Bandsperre1.doc, S. 1/1 Passive Bandsperre (RLC-Schaltung). Berechnung der komplexen Übertragungsfunktion mit zwei Methoden: mit komplexer Rechnung
MehrBandpass: Eingang Rechteck, Zeitbereich des Ausgangs ua mit inverser FFT und mit DGLn berechnet
Prof. Dr. R. Kessler, HS-Karlsruhe, C:\ro\Si5\didakt\Fourier\invDFT\Bandpass Zeitber_u_ inversdft.doc, S. /7 Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero/ Bandpass: Eingang Rechteck, Zeitbereich des
MehrKomplexe Übertragungsfunktion mit FFT berechnet (Tephys und Matlab)
Prof. Dr. R. Kessler, FH-Karlsruhe, C:\ro\Si5\f4ueb\F4UEB\XFERer_Tphys_Matlab_2.doc, Seite 1/1 Komplexe Übertragungsfunktion mit FFT berechnet (Tephys und Matlab) Tiefpass 5.Ordnung 2 CLC Pi-Glieder, hat
MehrAktiver Tiefpass 6. Ordnung, Frequenzbereich u. Zeitbereich
Prof. Dr. R. Kessler, HS-Karlsruhe, C:\Si5\HOMEPAGE\akttiefpass\AktiverTiefpass 6_2.doc, S. /7 Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero/ Aktiver Tiefpass 6. Ordnung, Frequenzbereich u. Zeitbereich
MehrDemo falsche Anwendung der Fourier-Reihen: Die System-Antwort ist NICHT die (mit Transferfunktion bewertete) Fourierreihe des Eingangs
Prof. Dr. R. Kessler, FH-Karlsruhe, C:\ro\Si5\homepage\welcome\ZusstellAufstell\Fourier_falsch_1.doc, S. 1/1 Prof. Dr. R. Kessler, FH Karlsruhe homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero1 Demo falsche
Mehr5. Fourier-Transformation
Fragestellungen: 5. Fourier-Transformation Bei Anregung mit einer harmonischen Last kann quasistatitisch gerechnet werden, wenn die Erregerfrequenz kleiner als etwa 30% der Resonanzfrequenz ist. Wann darf
MehrBeispiel aus der Schwingungslehre: Sinus-Erregung mit veränderlicher Frequenz ( Sweep )
Prof. Dr. R. Kessler, FH-Karlsruhe, Sensorsystemstechnik, SweepFedMas.doc, S. / homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero/ Beispiel aus der Schwingungslehre: Sinus-Erregung mit veränderlicher Frequenz
MehrSystematische Berechnung der Frequenzgänge von 4 Typen Vierpol-Filter: Bandpass (Pi-Glied oder T-Glied), Bandsperre (Pi-Glied oder T-Glied)
Prof. Dr. R. Kessler, C:\Si5\HOMEPAGE\komplexefilter\Filterberechnung.doc, S. 1/5 Homepage: http://.home.hs-karlsruhe.de/~kero1/ Vgl. http://.home.hs-karlsruhe.de/~kero1/komplexefilter/bandpass%t.pdf Systematische
MehrVergleich mehrerer Solver beim Pendel großer Amplitude
Prof. Dr. R. Kessler, C:\ro\Si5\Matlab\DGLn\Solver_Vergleich_Pendel.doc, S. 1/1 Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero1/ Vergleich mehrerer Solver beim Pendel großer Amplitude Download: http://www.home.hs-karlsruhe.de/%7ekero1/solververgleich/solvpend.zip
MehrDGLn v = dx/dt m*dv/dt = - D*x - rv*v - rgl*sign(v) - rt * v * abs(v) + af* sin(2*pi*f*t)
C:\ro\HOMEPAGE\welcome\fedmass\FedMassSchwing.doc, S,6 http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero/ Download: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero/fedmass/fedmass.zip Feder-Masse-System, berechnet mit Simulink,
MehrZugehörige elektrische Analogie-Schaltung
Prof. Dr. R. Kessler, HS-Karlsruhe, C:\ro\Si05\dgln\matlab\FedMasKetAnalogie.doc, S. 1/4 Homepgae: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero0001/ Feder-Masse-Kette aus 4 Massen, Sinuskraft auf Masse, Geschwindigkeiten
MehrPassive Gleichrichter-Schaltungen, simuliert mit Matlab, dabei numerisches Finden des Dioden-Stroms aus Diodenkennlinie (Newton-Verfahren)
R. Kessler,C:\ro\Si5\AJ\matlab53\PasGleichriMatlab1.doc, S. 1,5 Passive Gleichrichter-Schaltungen, simuliert mit Matlab, dabei numerisches Finden des Dioden-Stroms aus Diodenkennlinie (Newton-Verfahren)
MehrPID-Regelung wahlweise mit Pulsweiten-Modulation, simuliert mit Matlab, C:\ro\Si05\RT3\PWM\PWM_Matlab3.doc
Prof. Dr. R. Kessler, FH-Karlsruhe, Sensorsystemtechnik, C:\ro\Si5\RT3\PWM\PWM_Matlab3.doc, Seite /5 PID-Regelung wahlweise mit Pulsweiten-Modulation, simuliert mit Matlab, C:\ro\Si5\RT3\PWM\PWM_Matlab3.doc
MehrFFT-Methode zur Berechnung der Übertragungsfunktionen xi/f1 bei Kette aus 4 Massen Hier zusätzlich Phasenwinkel und Ortskurven
R. Kessler, C:\ro\Si5\Buchneu\XFER\FFT_XFER_4MasseKette_3.doc, S. 1/7 FFT-Methode zur Berechnung der Übertragungsfunktionen xi/ bei Kette aus 4 Massen Hier zusätzlich Phasenwinkel und Ortskurven D1 D D3
MehrDrei Kompensations-Tilger an einem Feder-Masse-System
Prof. Dr. R. Kessler, HS-Kalrsruhe, C:\ro\Si05\tilger\KompTilger\Komp3Tilg1.doc, S. 1/6 Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero0001/ Drei Kompensations-Tilger an einem Feder-Masse-System Auf die
MehrSimulation der Dynamik eines Piezoelements, Frequenzbereich, Zeitbereich, Aufstellen des Ersatzschaltbildes
Prof. Dr. R. Kessler, FH-Karlsruhe, Sensorsystemtechnik, D:\Si040306\dgln\piezo\piezo4.doc, Seite /7 Homepage: http://www.home.fh-karlsruhe.de/~kero000/, Simulation der Dynamik eines Piezoelements, Frequenzbereich,
MehrDie Fourier-Transformation
1/20 Die Fourier-Transformation 2/20 Die FT ermittelt aus dem Signal von überlagerten Schwingungen welche Frequenzen enthalten sind FT 3/20 Von der folgenden Schwingung soll die Frequenz ermittelt werden
Mehr,Faltung. Heavisidefunktion σ (t), Diracimpuls δ (t) Anwendungen. 1) Rechteckimpuls. 2) Sprungfunktionen. 3) Schaltvorgänge
Heavisidefunktion σ (t), Diracimpuls δ (t),faltung Definition Heavisidefunktion, t > 0 σ ( t) = 0, t < 0 Anwendungen ) Rechteckimpuls, t < T r( t) = = σ ( t + T ) σ ( t T ) 0, t > T 2) Sprungfunktionen,
MehrHomepage: Modalanalyse Feder-Masse-Kette aus N gleichen Massen und N+1 gleichen Federn
Prof. Dr. R. Kessler, HS-Kalrsuhe, C:\ro\Si\didaktik\matlab\Modal\ModalanalysFederMaseKette.doc, S. / Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero/ Modalanalyse Feder-Masse-Kette aus N gleichen Massen
MehrFrequenzselektion durch Zwei- und Vierpole
Frequenzselektion durch wei- und Vierpole i u i 1 u 1 Vierpol u 2 i 2 Reihenschwingkreis L R C Reihenschwingkreis Admitanzverlauf des Reihenschwingkreises: Die Höhe ist durch R die Breite durch Q R bestimmt.
MehrDrei gekoppelte Massen, wahlweise mit 3 optimal dimensionierten Tilgern,
Prof. Dr. R. Kesser, C:\Si05\HOMEPAGE\tilgeroptimal\3_Massen_3Tilger2.doc, S. 1/6 Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero0001/ Drei gekoppelte Massen, wahlweise mit 3 optimal dimensionierten Tilgern,
MehrSSYLB2 SS06 Daniel Schrenk, Andreas Unterweger Übung 8. Laborprotokoll SSY. Diskrete Systeme II: Stabilitätsbetrachtungen und Systemantwort
SSYLB SS6 Daniel Schrenk, Andreas Unterweger Übung 8 Laborprotokoll SSY Diskrete Systeme II: Stabilitätsbetrachtungen und Systemantwort Daniel Schrenk, Andreas Unterweger, ITS 4 SSYLB SS6 Daniel Schrenk,
Mehr2. Parallel- und Reihenschaltung. Resonanz
Themen: Parallel- und Reihenschaltungen RLC Darstellung auf komplexen Ebene Resonanzerscheinungen // Schwingkreise Leistung bei Resonanz Blindleistungskompensation 1 Reihenschaltung R, L, C R L C U L U
MehrDC-Motor mit aktiver Dämpfung/Entdämpfung einer Pendelschwingung, Chaos-Effekte infolge Gleitreibung,
C:\Si5\Bildung\Matlab\aktPendelDaempf\Aktive_Dämpfung_Entdämpfung.doc.S / Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero/ Download der Dateien: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero/dgln/aktpendeldaempf.zip
Mehr15.5 Beschreibung von linearen Systemen
5.5 Beschreibung von linearen Systemen 965 5.5 Beschreibung von linearen Systemen Um das Übertragungsverhalten von Systemen zu bestimmen, untersucht man in der Regelungs- und Systemtechnik den Zusammenhang
MehrOszillographenmessungen im Wechselstromkreis
Praktikum Grundlagen der Elektrotechnik Versuch: Oszillographenmessungen im Wechselstromkreis Versuchsanleitung. Allgemeines Eine sinnvolle Teilnahme am Praktikum ist nur durch eine gute Vorbereitung auf
MehrLabor RT Versuch RT1-1. Versuchsvorbereitung. Prof. Dr.-Ing. Gernot Freitag. FB: EuI, FH Darmstadt. Darmstadt, den
Labor RT Versuch RT- Versuchsvorbereitung FB: EuI, Darmstadt, den 4.4.5 Elektrotechnik und Informationstechnik Rev., 4.4.5 Zu 4.Versuchvorbereitung 4. a.) Zeichnen des Bode-Diagramms und der Ortskurve
MehrWechselspannungskreis Definition Teil C: Wechselstromkreis Beschreibungsgrößen Wechselspannung:
Teil C: Wechselstromkreis Beschreibungsgrößen Ohmscher, kapazitiver, induktiver Widerstand Knoten- und Maschenregeln Passiver / Bandpass Dezibel Bode-Diagramm 6.2.3 Beschreibungsgrößen Wechselspannung:
MehrBilllard mit 3 Kugeln im Rechteck-Kasten. Simulink-Simulation, mit Animation
Prof. Dr. R. Kessler,FH-Karlsruhe, Sensorsystemtechnik, BillardKugeln.doc, S. /9 Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero000 Billlard mit Kugeln im Rechteck-Kasten. Simulink-Simulation, mit Animation
MehrFACHHOCHSCHULE ESSLINGEN - HOCHSCHULE FÜR TECHNIK
FACHHOCHSCHULE ESSLINGEN - HOCHSCHULE FÜR TECHNIK Sommersemester 006 Zahl der Blätter: 5 Blatt 1 s. unten Hilfsmittel: Literatur, Manuskript, keine Taschenrechner und sonstige elektronische Rechner Zeit:
MehrUmdruck zum Versuch. Basis 1 Eigenschaften einfacher Bauelemente und. Anwendung von Messgeräten
Universität Stuttgart Fakultät Informatik, Elektrotechnik und Informationstechnik Umdruck zum Versuch Basis 1 Eigenschaften einfacher Bauelemente und Anwendung von Messgeräten Bitte bringen Sie zur Versuchsdurchführung
MehrHubschrauber PID-Regelung, versuchsweise auch mit AntiWindUp
Prof. Dr. R. Kessler, HS-Karlsruhe, Hub_PID_AU.doc S / Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero Hubschrauber PID-Regelung, versuchsweise auch mit AntiindUp Link auf die bisherige optimale PID-Regelung
MehrDC-Motor mit aktiver Dämpfung/Entdämpfung, Chaos-Effekte infolge Gleitreibung. Anordnung:
C:\Si5\Halter\tests\Aktive_Dämpfung_Entdämpfung.docProf. Dr. R. Kessler,, S. /8 Homepgae: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero/ Download der Dateien: http://www.home.hs-karlsruhe.de/%7ekero/dgln/zweidgln.zip
MehrFrequenzganganalyse, Teil 2: P-, I- und D - Glieder
FELJC Frequenzganganalyse_neu_2.odt 1 Frequenzganganalyse, Teil 2: P-, I- und D - Glieder 2.1 P0-Glieder P0: P-Glied ohne Verzögerung P-Glied nullter Ordnung Aufgabe 2.1: Bestimme den Proportionalbeiwert
MehrPraktikum EE2 Grundlagen der Elektrotechnik. Name: Testat : Einführung
Fachbereich Elektrotechnik Ortskurven Seite 1 Name: Testat : Einführung 1. Definitionen und Begriffe 1.1 Ortskurven für den Strom I und für den Scheinleistung S Aus den Ortskurven für die Impedanz Z(f)
Mehr1.3.2 Resonanzkreise R L C. u C. u R. u L u. R 20 lg 1 , (1.81) die Grenzkreisfrequenz ist 1 RR C . (1.82)
3 Schaltungen mit frequenzselektiven Eigenschaften 35 a lg (8) a die Grenzkreisfrequenz ist Grenz a a (8) 3 esonanzkreise 3 eihenresonanzkreis i u u u u Bild 4 eihenresonanzkreis Die Schaltung nach Bild
MehrPSpice 1. Versuch 9 im Informationselektronischen Praktikum. Studiengang Elektrotechnik und Informationstechnik
Fakultät für Elektrotechnik und Informationstechnik Institut für Mikro- und Nanoelektronik Fachgebiet Elektronische Schaltungen und Systeme PSpice 1 Versuch 9 im Informationselektronischen Praktikum Studiengang
MehrA1 A2 A3 A4 A5 A6 Summe
2. Klausur Grundlagen der Elektrotechnik I-A 16. Februar 2004 Name:... Vorname:... Matr.-Nr.:... Bitte den Laborbeteuer ankreuzen Björn Eissing Karsten Gänger Christian Jung Andreas Schulz Jörg Schröder
MehrElektrische Filter Erzwungene elektrische Schwingungen
Elektrizitätslehre und Schaltungen Versuch 38 ELS-38-1 Elektrische Filter Erzwungene elektrische Schwingungen 1 Vorbereitung 1.1 Wechselstromwiderstände (Lit.: Gerthsen) 1.2 Schwingkreise (Lit.: Gerthsen)
Mehr= {} +{} = {} Widerstand Kondensator Induktivität
Bode-Diagramme Selten misst man ein vorhandenes Zweipolnetzwerk aus, um mit den Daten Amplituden- und Phasengang zu zeichnen. Das kommt meistens nur vor wenn Filter abgeglichen werden müssen oder man die
MehrHantel-Motor mit Tephys und mit Matlab simuliert
C:\tephys\Beisp\HantelMotor4.doc, S. 1/6 Prof. Dr. R. Kessler, FH-Karlsruhe, homepage: http://www.home.fh-karlsruhe.de/~kero0001/ Email: mailto:kessler_robert@web.de Hantel-Motor mit Tephys und mit Matlab
MehrIm Frequenzbereich beschreiben wir das Verhalten von Systemen mit dem Komplexen Frequenzgang: G (jω)
4 Systeme im Frequenzbereich (jω) 4.1 Allgemeines Im Frequenzbereich beschreiben wir das Verhalten von Systemen mit dem Komplexen Frequenzgang: G (jω) 1 4.2 Berechnung des Frequenzgangs Beispiel: RL-Filter
MehrProf.Dr. R. Kessler, C:\ro\Si05\Andy\tephys\Bahm2\PWM-Modul_Demodul2.doc, S. 1/7
Prof.Dr. R. Kessler, C:\ro\Si05\Andy\tephys\Bahm2\PWM-Modul_Demodul2.doc, S. 1/7 Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero0001/ Pulsweiten- Modulation am Beispiel Handy Demodulation mittiefpass und
Mehr(s + 3) 1.5. w(t) = σ(t) W (s) = 1 s. G 1 (s)g 2 (s) 1 + G 1 (s)g 2 (s)g 3 (s)g 4 (s) = Y (s) Y (s) W (s)g 1 (s) Y (s)g 1 (s)g 3 (s)g 4 (s)
Aufgabe : LAPLACE-Transformation Die Laplace-Transformierte der Sprungantwort ist: Y (s) = 0.5 s + (s + 3).5 (s + 4) Die Sprungantwort ist die Reaktion auf den Einheitssprung: w(t) = σ(t) W (s) = s Die
MehrGrundlagen der Elektrotechnik 3. Übungsaufgaben
Campus Duisburg Grundlagen der Elektrotechnik 3 Nachrichtentechnische Systeme Prof. Dr.-Ing. Ingolf Willms Version Juli 08 Aufgabe 1: Man bestimme die Fourier-Reihenentwicklung für die folgende periodische
MehrSkriptum zur 2. Laborübung. Transiente Vorgänge und Frequenzverhalten
Elektrotechnische Grundlagen (LU 182.692) Skriptum zur 2. Laborübung Transiente Vorgänge und Frequenzverhalten Martin Delvai Wolfgang Huber Andreas Steininger Thomas Handl Bernhard Huber Christof Pitter
MehrBetrachtetes Systemmodell
Betrachtetes Systemmodell Wir betrachten ein lineares zeitinvariantes System mit der Impulsantwort h(t), an dessen Eingang das Signal x(t) anliegt. Das Ausgangssignal y(t) ergibt sich dann als das Faltungsprodukt
Mehr3. Übertragungsfunktionen
Definitionen: Die Fourier-Transformierte der Impulsantwortfunktion heißt Übertragungsfunktion: H ( f )= h(t )e 2 π i f t dt Mithilfe der Übertragungsfunktion kann die Fourier-Transformierte der Antwort
MehrPassive Netz-Gleichrichterschaltungen, numerische Simulation mit Tephys
Prof. Dr. R. Kessler, FH-Karlsruhe, Sensorsystemtechnik, Gleichrichterschaltungen_3.doc, Seite 1/9 Passive Netz-Gleichrichterschaltungen, numerische Simulation mit Tephys Einführung: Im nachfolgenden Text
MehrSchwingungen und ihre Filterung unter Verwendung von Ergebnissen aus FEM-Rechnungen
Schwingungen und ihre Filterung unter Verwendung von Ergebnissen aus FEM-Rechnungen AG Qualität im Fachbereich Mathematik Universität Hannover, Welfengarten, D - 3067 Hannover Telephon: +49-5-762-3336
MehrFilter und Schwingkreise
FH-Pforzheim Studiengang Elektrotechnik Labor Elektrotechnik Laborübung 5: Filter und Schwingkreise 28..2000 Sven Bangha Martin Steppuhn Inhalt. Wechselstromlehre Seite 2.2 Eigenschaften von R, L und C
MehrVersuchsprotokoll zum Versuch Nr. 9 Hoch- und Tiefpass
In diesem Versuch geht es darum, die Kennlinien von Hoch- und Tiefpässen aufzunehmen. Die Übertragungsfunktion aller Blindwiderstände in Vierpolen hängt von der Frequenz ab, so daß bestimmte Frequenzen
MehrWB Wechselstrombrücke
WB Wechselstrombrücke Blockpraktikum Frühjahr 2007 (Gruppe 2) 25. April 2007 Inhaltsverzeichnis 1 Einführung 2 2 Theoretische Grundlagen 2 2.1 Wechselstromwiderstand................. 2 2.2 Wechselstromwiderstand
MehrVersuchsprotokoll von Thomas Bauer und Patrick Fritzsch. Münster, den
E6 Elektrische Resonanz Versuchsprotokoll von Thomas Bauer und Patrick Fritzsch Münster, den.. INHALTSVERZEICHNIS. Einleitung. Theoretische Grundlagen. Serienschaltung von Widerstand R, Induktivität L
Mehr5.5 Ortskurven höherer Ordnung
2 5 Ortskurven 5.5 Ortskurven höherer Ordnung Ortskurve Parabel Die Ortskurvengleichung für die Parabel lautet P A + p B + p 2 C. (5.) Sie kann entweder aus der Geraden A + p B und dem Anteil p 2 C oder
MehrFourierreihen periodischer Funktionen
Fourierreihen periodischer Funktionen periodische Funktion: (3.1) Fourierkoeffizienten und (3.2) (3.3) Fourier-Reihenentwicklungen Cosinus-Reihe: (3.4) (3.5) Exponentialreihe: (3.6) (3.7-3.8) Bestimmung
Mehrfedmas2_6.mdl Prof. Dr. R. Kessler, C:\ro\Si05\Anfragen\ZweiMassfedXfer2.doc, S. 1/1 Homepage:
Prof. Dr. R. Kessler, C:\ro\Si\Anfragen\ZweiMassfedXfer.doc, S. 1/1 Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero1/ Feder-Masse-System aus Massen, Krafterregung mit Stoßkraft bzw. mit Sweep-Sinus, Berechnung
MehrIm nachfolgenden Text wird eine Simulation mit Matlab durchgeführt.
Prof. Dr. R. Kessler, C:\ro\Si\Andy\tephys\bahm\Ball-Reflexion4.doc, S. 1/7 Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero1/ Matlab-Simulation: Fall eines Flummi-Balls und Reflexion am Boden Berechnung
MehrSiSy1, Praktische Übung 3. Fourier-Analyse (periodischer Signale) kann als Fourier-Reihe 1 beschrieben werden:
/5 Fourier-Analyse (periodischer Signale) Grundlagen Ein periodisches, kontinuierliches Signal x(t) der Periodendauer kann als Fourier-Reihe beschrieben werden: wie folgt ( ) = c k x t + e j k 2πf t k=
MehrProtokoll Elektronikpraktikum Versuch 2 am
Protokoll Elektronikpraktikum Versuch 2 am 30.04.2013 Intsar Bangwi & Sven Köppel Passive Bauelemente Elektronische Bauelemente stellen Einzeleinheiten von elektrischen Schaltungen da. Sie werden mit versch.
Mehr() 2. K I Aufgabe 5: x(t) W(s) - X(s) G 1 (s) Z 1 (s) Z 2 (s) G 3 (s) G 2 (s) G 4 (s) X(s)
Seite 1 von 2 Name: Matr. Nr.: Note: Punkte: Aufgabe 1: Ermitteln Sie durch grafische Umwandlung des dargestellten Systems die Übertragungsfunktion X () G s =. Z s 2 () W(s) G 1 (s) G 2 (s) Z 1 (s) G 3
Mehr4. Übung für Übungsgruppen Musterlösung
Grundlagenveranstaltung Systemtheorie WS 6/7 (H.S. Stiehl, AB Kognitive Systeme, FB Informatik der Universität Hamburg). Übung für Übungsgruppen Musterlösung (N. Stein, Institut für Angewandte Physik,
Mehr4.1 Grundlagen 4.2 Viskose Dämpfung 4.3 Modale Dämpfung 4.4 Rayleigh-Dämpfung 4.5 Strukturdämpfung. 4. Dämpfungsmodelle. Elastodynamik 1 3.
4.1 Grundlagen 4.2 Viskose Dämpfung 4.3 Modale Dämpfung 4.4 Rayleigh-Dämpfung 4.5 Strukturdämpfung 4. Dämpfungsmodelle 3.4-1 4.1 Grundlagen Dämpfung ist ein Prozess, bei dem Energie dissipiert wird. Mechanische
MehrGrundlagen der Elektrotechnik 3
Grundlagen der Elektrotechnik 3 Kapitel 4 Ortskurven S. 1 4 Ortskurven Eine Ortskurve ist die Kurve, welche alle Endpunkte von eigern verbindet Eine Ortskurve kann Verlauf in Abhängigkeit von der Frequenz
Mehr4. Gleichungen im Frequenzbereich
Stationäre Geräusche: In der technischen Akustik werden überwiegend stationäre Geräusche untersucht. Stationäre Geräusche sind zusammengesetzt aus harmonischen Schallfeldern p x,t = p x cos t x Im Folgenden
MehrAls Summendarstellung der komplexen Zahl bezeichnen wir den bekannten Ausdruck
A.1 MATHEMATISCHE GRUNDLAGEN In diesem Abschnitt werden die mathematischen Grundlagen zusammengestellt, die für die Behandlung von Übertragungssystemen erforderlich sind. Unter anderem sind dies die komplexen
MehrG S. p = = 1 T. =5 K R,db K R
TFH Berlin Regelungstechnik Seite von 0 Aufgabe 2: Gegeben: G R p =5 p 32ms p 32 ms G S p = p 250 ms p 8 ms. Gesucht ist das Bodediagramm von G S, G R und des offenen Regelkreises. 2. Bestimmen Sie Durchtrittsfrequenz
MehrUebungsserie 1.3 RLC-Netzwerke und komplexe Leistung
15. September 2017 Elektrizitätslehre 3 Martin Weisenhorn Uebungsserie 1.3 RLC-Netzwerke und komplexe Leistung Aufgabe 1. Komplexe Impedanz von Zweipolen Bestimmen Sie für die nachfolgenden Schaltungen
Mehr4. GV: Wechselstrom. Protokoll zum Praktikum. Physik Praktikum I: WS 2005/06. Protokollanten. Jörg Mönnich - Anton Friesen - Betreuer.
Physik Praktikum I: WS 005/06 Protokoll zum Praktikum 4. GV: Wechselstrom Protokollanten Jörg Mönnich - Anton Friesen - Betreuer Marcel Müller Versuchstag Dienstag, 0.1.005 Wechselstrom Einleitung Wechselstrom
MehrElektromagnetische Schwingkreise
Grundpraktikum der Physik Versuch Nr. 28 Elektromagnetische Schwingkreise Versuchsziel: Bestimmung der Kenngrößen der Elemente im Schwingkreis 1 1. Einführung Ein elektromagnetischer Schwingkreis entsteht
Mehreinige Zusatzfolien für s Seminar
Signale und Systeme einige Zusatzfolien für s Seminar Dr. Mike Wolf, Fachgebiet Nachrichtentechnik Signale und Systeme Fourierreihe reelle Fourierreihe betrachtet wird ein periodisches Zeitsignal u p mit
MehrDieses Arbeitsblatt zeigt die Verwendung des FFT-Moduls, um die inverse Fourier-Transformation zu berechnen.
01_Beispiel_inverse_FFT: Dieses Arbeitsblatt zeigt die Verwendung des FFT-Moduls, um die inverse Fourier-Transformation zu berechnen. Der Generator erzeugt ein Sägezahnsignal. Die Real-FFT wird in diesem
MehrGrundlagen der Regelungstechnik
Grundlagen der Regelungstechnik Dr.-Ing. Georg von Wichert Siemens AG, Corporate Technology, München Termine Dies ist der letzte Termin in diesem Jahr 17.12.2004 fällt aus Nächste Termine: 14.1., 28.1.,
Mehr4. Dämpfungsmodelle. 4.1 Grundlagen 4.2 Viskose Dämpfung 4.3 Modale Dämpfung 4.4 Rayleigh-Dämpfung 4.5 Strukturdämpfung. Elastodynamik 3.
4. Dämpfungsmodelle 4.1 Grundlagen 4.2 Viskose Dämpfung 4.3 Modale Dämpfung 4.4 Rayleigh-Dämpfung 4.5 Strukturdämpfung 3.4-1 4.1 Grundlagen Dämpfung ist ein Prozess, bei dem Energie dissipiert wird. Dabei
MehrFerienkurs Teil III Elektrodynamik
Ferienkurs Teil III Elektrodynamik Michael Mittermair 27. August 2013 1 Inhaltsverzeichnis 1 Elektromagnetische Schwingungen 3 1.1 Wiederholung des Schwingkreises................ 3 1.2 der Hertz sche Dipol.......................
MehrWeglose Waage: Simulation Einstellregeln von Tietze-Schenk und von Ziegler-Nichols
Prof. Dr. R. Kessler, Hs-Karlsruhe, Sensorsystemtechnik, C:\ro\Si05\ks_simul\KS_REGEL\WAAG\weglwag_4.doc, Seite 1/9 Homepage: http://www.home.hs-karlsruhe.de/~kero0001/ Weglose Waage: Simulation Einstellregeln
MehrLabor Grundlagen Elektrotechnik
Fakultät für Technik Bereich Informationstechnik ersuch 5 Elektrische Filter und Schwgkreise SS 2008 Name: Gruppe: Datum: ersion: 1 2 3 Alte ersionen sd mit abzugeben! Bei ersion 2 ist ersion 1 mit abzugeben.
MehrExperiment 4.1: Übertragungsfunktion eines Bandpasses
Experiment 4.1: Übertragungsfunktion eines Bandpasses Schaltung: Bandpass auf Steckbrett realisieren Signalgenerator an den Eingang des Filters anschließen (50 Ω-Ausgang verwenden!) Eingangs- und Ausgangssignal
MehrÜbertragungsglieder mit Sprung- oder Impulserregung
Ernst-Moritz-Arndt-Universität Greifswald Fachbereich Physik Elektronikpraktikum Protokoll-Nr.: 4 Übertragungsglieder mit Sprung- oder Impulserregung Protokollant: Jens Bernheiden Gruppe: Aufgabe durchgeführt:
MehrHochpass, Tiefpass und Bandpass
Demonstrationspraktikum für Lehramtskandidaten Versuch E3 Hochpass, Tiefpass und Bandpass Sommersemester 2006 Name: Daniel Scholz Mitarbeiter: Steffen Ravekes EMail: daniel@mehr-davon.de Gruppe: 4 Durchgeführt
MehrAufgabe1 EStrich ist Lennard Jones Potential mit Exponentialfunktion
Aufgabe EStrich ist Lennard Jones Potential mit Exponentialfunktion Ansatz: Exponentialfunktion mit 3 Variablen einführen: a: Amplitude b:stauchung c:verschiebung_entlang_x_achse EStrich r_, ro_, _ : a
MehrVersuch 3: Amplituden-Frequenzgang
Versuch 3: Amplituden-Frequenzgang Versuchsbeschreibung: Das Digitale Audio Analyse System DAAS 4 erlaubt es, mit nur zwei Messungen den Frequenzgang von Lautsprechern, Verstärkern oder Frequenzweichen
MehrVersuch 15. Wechselstromwiderstände
Physikalisches Praktikum Versuch 5 Wechselstromwiderstände Name: Christian Köhler Datum der Durchführung: 26.09.2006 Gruppe Mitarbeiter: Henning Hansen Assistent: Thomas Rademacher testiert: 3 Einleitung
MehrTechnik der Fourier-Transformation
Was ist Fourier-Transformation? Fourier- Transformation Zeitabhängiges Signal in s Frequenzabhängiges Signal in 1/s Wozu braucht man das? Wie macht man das? k = 0 Fourier- Reihe f ( t) = Ak cos( ωkt) +
MehrMesstechnik-Praktikum. Spektrumanalyse. Silvio Fuchs & Simon Stützer. c) Berechnen Sie mit FFT (z.b. ORIGIN) das entsprechende Frequenzspektrum.
Messtechnik-Praktikum 10.06.08 Spektrumanalyse Silvio Fuchs & Simon Stützer 1 Augabenstellung 1. a) Bauen Sie die Schaltung für eine Einweggleichrichtung entsprechend Abbildung 1 auf. Benutzen Sie dazu
MehrRotierende Leiterschleife
Wechselstrom Rotierende Leiterschleife B r Veränderung der Form einer Leiterschleife in einem magnetischen Feld induziert eine Spannung ( 13.1.3) A r r B zur kontinuierlichen Induktion von Spannung: periodische
MehrRonny Timm, (s ) Marcel Piater, (s ) Mathematik Aufgabe zur tranzsendenten Funktion: y=2*sin(x)- exp(- x)
1 Tutorial für Octave Ronny Timm, (s0543576) Marcel Piater, (s0542822) Mathematik 3 03.07.2014 Grafische Darstellung von Funktionen/ Iterationen Inhaltsverzeichnis: 1. Übersicht über elementare Kommandos
MehrVordiplomprüfung Grundlagen der Elektrotechnik III
Vordiplomprüfung Grundlagen der Elektrotechnik III 16. Februar 2007 Name:... Vorname:... Mat.Nr.:... Studienfach:... Abgegebene Arbeitsblätter:... Bitte unterschreiben Sie, wenn Sie mit der Veröffentlichung
MehrDas wissen Sie: 6. Welche Möglichkeiten zur Darstellung periodischer Funktionen (Signalen) kennen Sie?
Das wissen Sie: 1. Wann ist eine Funktion (Signal) gerade, ungerade, harmonisch, periodisch (Kombinationsbeispiele)? 2. Wie lassen sich harmonische Schwingungen mathematisch beschreiben und welche Beziehungen
MehrFachhochschule Düsseldorf Fachbereich Maschinenbau und Verfahrenstechnik. Praktikum Elektrotechnik und Antriebstechnik
FH D FB 4 Fachhochschule Düsseldorf Fachbereich Maschinenbau und Verfahrenstechnik Elektro- und elektrische Antriebstechnik Prof. Dr.-Ing. Jürgen Kiel Praktikum Elektrotechnik und Antriebstechnik Versuch
Mehr6 Netze an Sinusspannung
Nerreter, Grundlagen der Elektrotechnik Carl Hanser Verlag München 6 Netze an Sinusspannung Aufgabe 6.19 Ein Verstärker-Zweitor wird durch die Leitwert-Parameter Y 11 = 490 µs ; Y 12 = 0,05 µs ; Y 21 =
MehrReell. u(t) Komplex u(t), Zeitabhängig Zeitunabhängig. u(t)e jωt. Reell Û. Elektrische Größe. Spitzenwert. Komplex Û. Reell U. Effektivwert.
Aufgaben Reell u(t) Elektrische Größe Zeitabhängig Zeitunabhängig Spitzenwert Effektivwert Komplex u(t), Reell Û Komplex Û Reell U Komplex U u(t)e jωt Institut für Technische Elektronik, RWTH - Aachen
MehrElektrotechnik-Grundlagen Teil 2 Messtechnik
Version 1.0 2005 Christoph Neuß Inhalt 1. ZIEL DER VORLESUNG...3 2. ALLGEMEINE HINWEISE ZU MESSAUFBAUTEN...3 3. MESSUNG ELEMENTARER GRÖßEN...3 3.1 GLEICHSTROMMESSUNG...3 3.2 WECHSELSTROMMESSUNG...4 4.
MehrPhysik III - Anfängerpraktikum- Versuch 302
Physik III - Anfängerpraktikum- Versuch 302 Sebastian Rollke (103095) und Daniel Brenner (105292) 15. November 2004 Inhaltsverzeichnis 1 Theorie 2 1.1 Beschreibung spezieller Widerstandsmessbrücken...........
MehrVersuch 3: Anwendungen der schnellen Fourier-Transformation (FFT)
Versuch 3: Anwendungen der schnellen Fourier-Transformation (FFT) Ziele In diesem Versuch lernen Sie zwei Anwendungen der Diskreten Fourier-Transformation in der Realisierung als recheneffiziente schnelle
MehrNTB Druckdatum: ELA II. Zeitlicher Verlauf Wechselgrösse: Augenblickswert ändert sich periodisch und der zeitliche Mittelwert ist Null.
WECHSELSTROMLEHRE Wechselgrössen Zeitlicher Verlauf Wechselgrösse: Augenblickswert ändert sich periodisch und der zeitliche Mittelwert ist Null. Zeigerdarstellung Mittelwerte (Gleichwert, Gleichrichtwert
MehrEinfacher loop-shaping Entwurf
Intitut für Sytemtheorie technicher Prozee Univerität Stuttgart Prof. Dr.-Ing. F. Allgöwer 6.4.24 Regelungtechnik I Loophaping-Entwurf t http://www.it.uni-tuttgart.de/education/coure/rti/ Einfacher loop-haping
MehrNachrichtentechnik [NAT] Kapitel 4: Fourier-Transformation. Dipl.-Ing. Udo Ahlvers HAW Hamburg, FB Medientechnik
Nachrichtentechnik [NAT] Kapitel 4: Fourier-Transformation Dipl.-Ing. Udo Ahlvers HAW Hamburg, FB Medientechnik Sommersemester 25 Inhaltsverzeichnis Inhalt Inhaltsverzeichnis 4 Fourier-Transformation 3
Mehr4.5 Gekoppelte LC-Schwingkreise
4.5. GEKOPPELTE LC-SCHWINGKEISE 27 4.5 Gekoppelte LC-Schwingkreise 4.5. Versuchsbeschreibung Ein elektrischer Schwingkreis kann induktiv mit einem zweiten erregten Schwingkreis 2 koppeln. Der Kreis wird
Mehr