σ 2 B(σ 22, σ 12 ) (b) Korrigierte Version der Abbildung 3.20
|
|
- Gerhardt Beutel
- vor 6 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Zusammenstellung der Druckfehler 1 DRUCKFEHLER IM LEHRBUCH FESTIGKEITSLEHRE Ebener Spannungszustand Seite 59: Abbildung 3.20: Die Längenangabe (σ 11 σ 22 )/2 bezeichnet fälscherlicherweise den horizontalen Abstand zwischen den Punkten C und E. Sie sollte allerdings nur von C bis A reichen. x 2 x 2 σ 22 σ 21 σ 12 σ 22 σ 21 σ 12 σ 11 (a) σ 11 x 1 (d) α x 1 x 1 σ 11 σ 22 2 σ 2 σ1 σ nt τ max A(σ 11, σ 12 ) E(σ 11, σ 12 ) 2α α α 1 C σ 2 σ 1 2α 1 D σ nn B(σ 22, σ 12 ) a τ min = τ max b (c) (b) Korrigierte Version der Abbildung Spannungs-Dehnungsdiagramme aus einaxialen Zugversuchen Seite 77: Beistrichfehler: Im Gegensatz zu zähen Werkstoffen tritt bei spröden Materialien, wie z. B. bei Gusseisen, Glas, Stein und Beton, der Bruch unter einaxialer Zugbeanspruchung unvermittelt, also ohne eine dem Bruch vorangehende beträchtliche Verlängerung des Probestabes, ein.
2 Zusammenstellung der Druckfehler Verallgemeinertes Hooke sches Gesetz bei Berücksichtigung von Wärmedehnungen Seite 91: Druckfehler im Absatz vor Gleichung (3.300): Die zu (3.298) inverse Form des verallgemeinerten Hooke schen Gesetzes ergibt sich dadurch, dass man in (3.280) ε ij durch ε ij α T (T T 0 ) δ ij und Verallgemeinertes Hooke sches Gesetz für Rotationssymmetrie Seite 93: Gleichung (3.311): Der isotrope Wärmeausdehnungskoeffizient α T fehlt: ε 1 rr E ν E ν E 0 σ rr 1 ε 1 ϑϑ = E ν E 0 σ ϑϑ 1 + α T (T T 0 ) (3.311) 1 ε zz 0 E σ zz 1 1 2ε zr symm. G σ zr Inkrementelle Form des Prinzips der virtuellen Verschiebungen in der Lagrange schen Fassung Seite 120: Gleichungen (4.67): In der zweiten der beiden Gleichungen ist ein Indexfehler zu korrigieren: t 1 = t 1 t 0 und t n+1 = t n+1 t n (4.67) 5.4. Eindeutigkeitssatz von Kirchhoff Seite 143: Gleichung (5.85) V σ (1,2) ji u (1,2) i,j dv = = 1 2 V ( (1,2) σ ji u (1,2) i,j + σ (1,2) ij u (1,2) ) j,i dv = σ (1,2) ij ε (1,2) ij dv = 0. V (5.85) 6.2. Spannungen und Schnittgrößen Seite 153: Vorletzter Absatz: Der zweite Satz ist wie folgt zu korrigieren: Dabei handelt es sich um zwei Gleichgewichtsbedingungen gegen Verschieben in den Richtungen der beiden Koordinatenachsen, welche die Wirkungsebene des Kräftesystems aufspannen, und um eine Gleichgewichtsbedingung gegen Verdrehen um die dritte Achse. Seite 155: Die Legende zur Variablen r ist wie folgt zu korrigieren: r die Anzahl der Reaktionskräfte an Auflagern und zwischen biegesteifen Stäben,
3 Zusammenstellung der Druckfehler Reine Biegung um eine Hauptachse des Querschnitts Seite 174: Gleichungen (6.103): Normalspannungen in Verbundstäben (σ x ) max = M η I η ζ A = M η W η,a. Seite 190: Gleichungen (6.174): Bei den Spannungskomponenten links von den Gleichheitszeichen fehlt der Index x. Korrigiert lauten die Gleichungen daher σ (1) x = σ x bzw. σ (2) x = n σ x. (6.174)
4 Zusammenstellung der Druckfehler Beziehungen zwischen Belastung und Querkraft bzw. zwischen Querkraft und Biegemoment Seite 193: Abbildung 6.28: Die unsichtbare Kante des infinitesimalen Stabelements ist mit ds zu bezeichnen. t (z) dy t (x) da y ds dx dz x t (y) z t (n) = t (n) t (x) + t(x) x dx +... Erweiterte Version der Abbildung 6.28 Seite 194: Gleichung (6.193): Anstelle der totalen Ableitungen von N, Q y und Q z nach x sollten partielle Ableitungen stehen. Die korrekte Version der Gleichung lautet daher N x = q x + ρ A 2 u t 2, Q y x = q y + ρ A 2 v t 2, Schubspannungen zufolge reiner Torsion in Vollquerschnitten Seite 204: Absatz nach Abb. 6.34: Q z x = q z + ρ A 2 w t 2. (6.193) Die Achse, um die sich der Stab verdreht, heißt Drillruheachse. Mit dem Übergang von der Drillruheachse zu einer zu ihr parallelen Achse ist im Rahmen der linearen Elastizitätstheorie, also bei kleinen Drehwinkeln, nur eine Starrkörperbewegung verbunden. Der Spannungszustand ändert sich somit nicht [Parkus (1966)]. Bei Bezug auf die Stabachse als Drillruheachse gilt die zu (6.227) analoge Beziehung M x = A ( z τ xy + y τ xz ) da. (6.228) Um den Zusammenhang von M x und M T zu zeigen, bedient man sich der Beziehungen zwischen den Koordinaten y und y bzw. z und z (Abb. 6.35): y = y y M, z = z z M. (6.229)
5 Zusammenstellung der Druckfehler 5 Dabei bezeichnen y M und z M die Koordinaten des Schubmittelpunkts M. Einsetzen von (6.229) in (6.228) ergibt unter Berücksichtigung der zweiten und dritten der sechs Gleichungen (6.3) sowie von (6.227) M x = ( z τ xy +y τ xz ) da z M Q y +y M Q z = M T z M Q y +y M Q z. (6.230) A Da Q y und Q z bei reiner Torsion voraussetzungsgemäß gleich null sind, gilt M x = M T Schubspannungen zufolge reiner Torsion in dünnwandigen mehrzelligen Hohlquerschnitten Seite 221: Beispiel 6.15: Der angegebene Zahlenwert für die Querschnittsverwindung ist wie folgt zu korrigieren: Aus dem Ergebnis für 2G ϑab ergibt sich die Querschnittsverwindung zu 1, rad/mm Schubmittelpunkt Seite 224: Text vor Gleichung (6.310) Der Definition des Schubmittelpunkts gemäß ergeben sich seine Koordinaten y M und z M durch Nullsetzen von M T in (6.230) unter Berücksichtigung von (6.228): Lösung der Differentialgleichung der Biegelinie mittels singulärer Funktionen Seite 238: Nach Gleichung (6.367) ist folgende Ergänzung vorzunehmen: Der Wert der mit dem Symbol versehenen Terme in (6.367) und in den folgenden Gleichungen ist gleich Null Erregte ungedämpfte Schwingungen eines Biegestabes Seite 242: Beispiel 6.20: Der Satz vor Gleichung (6.394) ist wie folgt zu korrigieren: Erster Schritt: Zur Lösung der homogenen Differentialgleichung (6.393) trifft man den Separationsansatz Seite 245: Beispiel 6.20: Der Satz vor Gleichung (6.413) ist wie folgt zu korrigieren: Zweiter Schritt: Zur Bestimmung der Biegelinie w(x, t) infolge der Belastung q ζ (x, t) trifft man den Reihenansatz Seite 245: Beispiel 6.20: Der Satz vor Gleichung (6.418) ist wie folgt zu erweitern: ad (a): Im Falle einer an der Stelle x = l/2 plötzlich aufgebrachten Einzellast P ist das Integral in (6.417) durch den unter Berücksichtigung von (6.410) erhaltenen Ausdruck
6 Zusammenstellung der Druckfehler 6 Seite 246: Beispiel 6.20: Der Satz vor Gleichung (6.422) ist wie folgt zu erweitern: ad (b): Für eine harmonische Linienlast mit der Erregerkreisfrequenz Ω Prinzip der virtuellen Verschiebungen für reine Biegung um eine Querschnittshauptachse Seite 259: Berücksichtigung der Schubverformungen: Im ersten Absatz ist ein Index bei einer Schubspannungskomponente zu korrigieren:... die normal zur Mittellinie des Querschnitts gerichtete Schubspannungskomponente τ xn Verzweigungsprobleme Seite 279: Druckfehler im ersten Absatz: Das imperfekte System kann also die für die perfekte Struktur geltende Last P = P k nicht aufnehmen Nichtlinear elastisches Materialverhalten Seite 327: Der erste Satz des Unterkapitels ist wie folgt zu korrigieren: Fließregel Elastisches Materialverhalten ist dadurch gekennzeichnet, dass die Verzerrungen ε nur von den aktuellen Spannungen σ und der aktuellen Temperaturdifferenz T T 0 abhängen (siehe Abschnitt 3.3.1). Seite 367: Die zweite Zeile der Gleichung (12.11) ist wie folgt zu korrigieren: dε p = dε p 11 dε p 22 dε p 33 2dε p 12 2dε p 23 2dε p 31 T Beispiele aus der Geotechnik Seite 398: Streifenfundament: Gleichung (13.49) ist wie folgt zu korrigieren c bπ b ω = p b b 2 ω. (13.49)
7 Zusammenstellung der Druckfehler 7 Seite 399: Vertikale Böschung: Abbildung (13.5) ist wie folgt zu korrigieren x y = h B C γ(h + y) v h α γ(h + y) A y = γ(h + y) y γ(h + y) µ µ Korrigierte Version der Abbildung Finites Element zur Diskretisierung ebener konservativer Systeme Seite 415: Gleichung (14.71) Ein Quadrat-Symbol fehlt: Diskretisierte ebene konservative Systeme 1 ν e 0 C e E e = 1 (ν e ) ν e. (14.71) symm. 2 Seite 420: Gleichung (14.96) Ein Transponiert-Zeichen fehlt: t 1 t 0 δ q T L q L dt = δqt q t 1 t 1 t 0 t 0 δq T d dt Beispiel zur Anwendung der Methode der finiten Elemente Seite 427: Gleichung (14.123): Vorzeichenfehler: ( ) L dt. (14.96) q H i = E E t E + E t. (14.123)
8 Zusammenstellung der Druckfehler 8 Seite 431: Abbildung 14.7 Druckfehler in der Abbildungsbeschriftung: Abb. 14.7: Plastizierung einer Aluminiumscheibe mit kreisrunder Öffnung bei wachsender Belastung p, illustriert anhand der Verteilung des Verfestigungsparameters κ bei fünf verschiedenen Lastgrößen über fünf verschiedene automatisch erzeugte Finite-Elemente-Netze (die Darstellungen sind auf den maßgebenden linken Teil des betrachteten Viertels der Scheibe beschränkt) Beispiel zur Anwendung der Speckle-Interferometrie Seite 467: Verschiebungsinkremente Die zweite Zeile der angeführten Verschiebungsinkremente ist wie folgt zu korrigieren: u 4 = 3,450, u 5 = 5,000, u 6 = 6,525, v 4 = v 5 = v 6 = 1,400 µm. Sachregister Seite 475ff: Umlaute werden wie Sonderzeichen behandelt und sind daher vorgereiht.
Herbert Mang Günter Hofstetter. Festigkeitslehre. Mit einem Beitrag von Josef Eberhardsteiner. Dritte, aktualisierte Auflage
Herbert Mang Günter Hofstetter Festigkeitslehre Mit einem Beitrag von Josef Eberhardsteiner Dritte, aktualisierte Auflage SpringerWienNewYork Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 1 2 Mathematische Grundlagen
MehrInhaltsverzeichnis. 1 Einleitung 1
Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 1 2 Mathematische Grundlagen 5 2.1 Koordinatensystem... 5 2.2 Koordinatentransformation... 7 2.3 Indexschreibweise... 9 2.4 Tensoren... 11 2.5 Tensoroperationen... 14 2.6
Mehr3. Elastizitätsgesetz
3. Elastizitätsgesetz 3.1 Grundlagen 3.2 Isotropes Material 3.3 Orthotropes Material 3.4 Temperaturdehnungen 1.3-1 3.1 Grundlagen Elastisches Material: Bei einem elastischen Material besteht ein eindeutig
MehrInhaltsverzeichnis. Teil I. Lehrbuch
Teil I. Lehrbuch 1. Spannungen... 3 1.1 Der Spannungsvektor. Normal- und Schubspannungen... 3 1.1.1 Gleichheit zugeordneter Schubspannungen... 5 1.2 Der allgemeine räumliche Spannungszustand... 7 1.2.1
MehrTechnische Mechanik. Festigkeitslehre
Hans Albert Richard Manuela Sander Technische Mechanik. Festigkeitslehre Lehrbuch mit Praxisbeispielen, \ Klausuraufgaben und Lösungen Mit 180 Abbildungen Viewegs Fachbücher der Technik Vieweg VII Inhaltsverzeichnis
Mehr2. Definieren Sie die 2 Arten von Verzerrungen. Vorzeichenregeln.
FESTIGKEITSLEHRE 1. Definieren Sie den Begriff "Widerstandsmoment". Erläutern Sie es für Rechteck und doppelt T Querschnitt. Antwort Die Widerstandsmomente sind geometrische Kennzeichen des Querschnittes.
Mehr1. Zug und Druck in Stäben
1. Zug und Druck in Stäben Stäbe sind Bauteile, deren Querschnittsabmessungen klein gegenüber ihrer änge sind: D Sie werden nur in ihrer ängsrichtung auf Zug oder Druck belastet. D Prof. Dr. Wandinger
Mehr2. Der ebene Spannungszustand
2. Der ebene Spannungszustand 2.1 Schubspannung 2.2 Dünnwandiger Kessel 2.3 Ebener Spannungszustand 2.4 Spannungstransformation 2.5 Hauptspannungen 2.6 Dehnungen 2.7 Elastizitätsgesetz Prof. Dr. Wandinger
MehrInhaltsverzeichnis. I Starrkörperstatik 17. Vorwort 5
Inhaltsverzeichnis Vorwort 5 1 Allgemeine Einführung 13 1.1 Aufgabe und Einteilung der Mechanik.............. 13 1.2 Vorgehen in der Mechanik..................... 14 1.3 Physikalische Größen und Einheiten................
MehrStatik I Ergänzungen zum Vorlesungsskript Dr.-Ing. Stephan Salber Institut für Statik und Dynamik der Luft- und Raumfahrtkonstruktionen Statik I Vorlesungs- und Übungsmaterial Vorlesung Benutzername: Vorlesungsskript
Mehr4. Das Verfahren von Galerkin
4. Das Verfahren von Galerkin 4.1 Grundlagen 4.2 Methode der finiten Elemente 4.3 Beispiel: Stab mit Volumenkraft Prof. Dr. Wandinger 3. Prinzip der virtuellen Arbeit FEM 3.4-1 4.1 Grundlagen Das Verfahren
Mehr2.Übung Werkstoffmechanik Prof. K. Weinberg Universität Siegen Lehrstuhl für Festkörpermechanik
Hookesches Gesetz.Übung Werkstoffmechanik Aus der lastostatik ist das Hookesche Gesetz im -dimensionalen Raum bekannt. σ = ε Wobei σ die Spannung, das lastizitätsmodul und ε die Dehnung oder allgemeiner
MehrDer Spannungszustand. (traction vector) [N/mm²] k Volumskraftdichte [N/mm³] Mechanik IA
Der Spannungszustand σ na Spannungsvektor (traction vector) [N/mm²] k Volumskraftdichte [N/mm³] σ x σ x x + dx, y, z σ x x, y, z + σ x dx x x dx, y, z σ x x, y, z + σ x dx x etc df (R) = kdxdydz + σ x
Mehr2.1.8 Praktische Berechnung von statisch unbestimmten, homogenen
Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung... 1 1.1 Aufgaben der Elastostatik.... 1 1.2 Einige Meilensteine in der Geschichte der Elastostatik... 4 1.3 Methodisches Vorgehen zur Erarbeitung der vier Grundlastfälle...
MehrHolzmann/Meyer/ Schumpich Technische Mechanik
Holm Altenbach Holzmann/Meyer/ Schumpich Technische Mechanik Festigkeitslehre 11., überarbeitete und erweiterte Auflage Unter Mitarbeit von Professor Dr.Ing. HansJoachim Dreyer Mit 270 Abbildungen, 104
Mehrκ Κα π Κ α α Κ Α
κ Κα π Κ α α Κ Α Ζ Μ Κ κ Ε Φ π Α Γ Κ Μ Ν Ξ λ Γ Ξ Ν Μ Ν Ξ Ξ Τ κ ζ Ν Ν ψ Υ α α α Κ α π α ψ Κ α α α α α Α Κ Ε α α α α α α α Α α α α α η Ε α α α Ξ α α Γ Α Κ Κ Κ Ε λ Ε Ν Ε θ Ξ κ Ε Ν Κ Μ Ν Τ μ Υ Γ φ Ε Κ Τ θ
MehrBiegung
2. Biegung Wie die Normalkraft resultiert auch das Biegemoment aus einer Normalspannung. Das Koordinatensystem des Balkens wird so gewählt, dass die Flächenschwerpunkte der Querschnitte auf der x-achse
MehrDietmar Gross, Werner Hauger, Jörg Schröder und Wolfgang A. Wall
Spannungszustand 2 Dietmar Gross, Werner Hauger, Jörg Schröder und Wolfgang A. Wall Springer-Verlag GmbH Deutschland 2017 D. Gross et al., Technische Mechanik 2, DOI 10.1007/978-3-662-53679-7_2 35 36 2
Mehr3. Ebener Spannungszustand
3. Ebener Spannungszustand Die am Zugstab und am Druckbehälter gewonnenen Erkenntnisse werden nun auf allgemeine ebene Probleme erweitert. Dabei wird untersucht, welche Bedingungen die Spannungen erfüllen
MehrInhaltsverzeichnis. vii
Inhaltsverzeichnis 1 Einführung... 1 1.1 AufgabenderFestigkeitslehre... 1 1.2 Beanspruchungsarten - Grundbeanspruchungen..... 3 1.2.1 Zugbeanspruchung.... 4 1.2.2 Druckbeanspruchung...... 4 1.2.3 Schub-
MehrWS 2014/15 FINITE-ELEMENT-METHODE JUN.-PROF. D. JUHRE
2.5 ANFANGSRANDWERTPROBLEM DER ELASTOMECHANIK Charakterisierung Die Zusammenfassung der in den vorangehenden Folien entwickelten Grundgleichungen des dreidimensionalen Kontinuums bildet das Anfangsrandwertproblem
MehrTechnische Mechanik 2 Festigkeitslehre
Technische Mechanik 2 Festigkeitslehre Bearbeitet von Russell C. Hibbeler 8., aktualisierte Auflage 2013. Buch. 928 S. Hardcover ISBN 978 3 86894 126 5 Format (B x L): 19,5 x 24,6 cm Gewicht: 1835 g Weitere
Mehr3. Das Prinzip der virtuellen Arbeit
3.1 Stab 3.2 Scheibe 3. Das Prinzip der virtuellen Arbeit Prof. Dr. Wandinger 3. Prinzip der virtuellen Arbeit FEM 3.3-1 3.1 Stab Herleitung des Prinzips der virtuellen Arbeit: Am Stab greifen als äußere
MehrStoffgesetze. wahre Spannung. technische Spannung. ε Gesamtdehnung ε el elastische Dehnung ε pl plastische Dehnung. Hookesche Gerade.
Stoffgesetze Wir suchen nach einem Zusammenhang zwischen dem Spannungs- und dem Verzerrungstensor. inige wichtige Kenngrößen können bereits aus einem Zugversuch gewonnen werden. z.b.: Werkstoffe mit ausgeprägter
Mehr1.Torsion # Frage Antw. P.
1.Torsion # Frage Antw. P. 1 Der skizzierte Schalthebel mit Schaltwelle wird durch die Kraft F = 1 kn belastet. Die zulässigen Spannungen beträgt für eine Torsion 20 N/mm 2. a b 2 3 4 Bestimmen Sie das
MehrFestigkeitslehre, Kinematik, Kinetik, Hydromechanik
Festigkeitslehre, Kinematik, Kinetik, Hydromechanik Von Prof. Dipl. Ing. Dr. Hans G. Steger, Linz Prof. Dipl. Ing. Johann Sieghart, Linz Prof. Dipl. Ing. Erhard Glauninger, Linz 2., verbesserte und erweiterte
MehrInhaltsverzeichnis Einleitung Mathematische Grundlagen
Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 1.1 Vorgehensweise bei der FEM... 3 1.2 Verschiedene Elementtypen... 5 1.3 Beispiele zur Finite-Elemente-Methode... 10 1.3.1 Beispiel zu nichtlinearen Problemen... 10 1.3.2
MehrTechnische Mechanik Festigkeitslehre
Holzmann, Meyer, Schumpich Technische Mechanik Festigkeitslehre Von Prof. Dr.-Ing. Günther Holzmann unter Mitwirkung von Prof. Dr.-Ing. Hans-Joachim Dreyer und Prof. Dipl.-Ing. Helmut Faiss neu bearbeitet
Mehr2. Lagrange-Gleichungen
2. Lagrange-Gleichungen Mit dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Bewegungsgleichungen für komplexe Systeme einfach aufstellen. Aus dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Lagrange-Gleichungen
Mehr3. Prinzip der virtuellen Arbeit
3. Prinzip der virtuellen rbeit Mit dem Satz von Castigliano können erschiebungen für Freiheitsgrade berechnet werden, an denen Lasten angreifen. Dabei werden nicht immer alle Terme der Formänderungsenergie
MehrPrüfung - Technische Mechanik II
Prüfung - Technische Mechanik II SoSe 2013 2. August 2013 FB 13, Festkörpermechanik Prof. Dr.-Ing. F. Gruttmann Name: Matr.-Nr.: Studiengang: Platznummer Raumnummer Die Aufgaben sind nicht nach ihrem Schwierigkeitsgrad
MehrSkript. Technische Mechanik. Festigkeitslehre
Fachhochschule Mannheim Hochschule für Technik und Gestaltung Fachbereich Verfahrens- und Chemietechnik Skript zur Vorlesung Technische Mechanik Teil Festigkeitslehre Prof. Dr. Werner Diewald Stand: März
MehrPotentielle Energie, P.d.v.K. und P.d.v.V.
IBSD Institut für Baustatik und Baudynamik Fachbereich Bauingenieurwesen Potentielle Energie, P.d.v.K. und P.d.v.V. Fachgebiet Baustatik 2. Februar 26 Inhaltsverzeichnis 1 Die potentielle Energie 1 1.1
MehrElastizitätslehre. Verformung von Körpern
Baustatik II Seite 1/7 Verformung von Körpern 0. Inhalt 0. Inhalt 1 1. Allgemeines 1 2. Begriffe 2 3. Grundlagen 2 4. Elastische Verformungen 3 4.1 Allgemeines 3 4.2 Achsiale Verformungen und E-Modul 3
MehrBAUMECHANIK I Prof. Dr.-Ing. Christian Barth
BAUMECHANIK I Umfang V/Ü/P (ECTS) 2/2/0 (5) 2/2/0 2/2/0 2/2/0-2*/2*/0 - Diplom 5. 6. 7. 8. 9. 10. Definitionen und Klassifizierungen Kräfte und Kraftarten, Vektor, Vektorsysteme Darstellung vektorieller
MehrSpannungszustand
1. Spannungszustand 1.1 Spannungsvektor und Spannungstensor 1.2 Hauptspannungen 1.3 Mohrsche Spannungskreise 1.4 Fließbedingung 1.5 Gleichgewichtsbedingungen 1.1-1 1.1 Spannungsvektor und Spannungstensor
Mehr1 Grundlagen der Statik Die Kraft Axiome der Statik Das Schnittprinzip... 5
Inhaltsverzeichnis 1 Grundlagen der Statik 1 1.1 Die Kraft...................................... 1 1.2 Axiome der Statik.................................. 3 1.3 Das Schnittprinzip.................................
MehrVektoren, Tensoren, Operatoren Tensoren Rang 0 Skalar p,ρ,t,... Rang 1 Vektor F, v, I,... Spannungstensor
Vektoren, Tensoren, Operatoren Tensoren Rang 0 Skalar p,ρ,t,... Rang 1 Vektor F, v, I,... Rang 2 Dyade }{{} σ, τ,... Spannungstensor Differential-Operatoren Nabla- / x Operator / y in kartesischen / Koordinaten
MehrFunktionen mehrerer Variablen
Funktionen mehrerer Variablen Partielle Ableitungen 1-E Die Grundfragen Um Differentialrechnung im Mehrdimensionalen zu formulieren, müssen wir folgende Fragen beantworten: 1-1 Wie wird die Konstruktion
MehrDie Schnittgrößen haben wir ja schon kennengelernt. Sie seien hier noch einmal zusammengefasst:
Der gerade Stab Die Schnittgrößen haben wir ja schon kennengelernt. Sie seien hier noch einmal zusammengefasst: N Normalkraft Q Querkraft M b Biegemoment M T Torsionsmoment Die Frage lautet nun, welche
Mehr1.3. DAS COULOMBSCHE GESETZ, ELEKTROSTATISCHES FELD 9
8 KAPITEL. ELEKTROSTATIK.3 Das Coulombsche Gesetz, elektrostatisches Feld Zur Einführung verschiedener Grundbegriffe betrachten wir zunächst einmal die Kraft, die zwischen zwei Ladungen q an der Position
Mehr1.Fachwerke. F1 = 4,5 kn, F2 = 3,4 kn,
1.Fachwerke # Frage Antw. P. F1 = 4,5 kn, F =,4 kn, 1 a Prüfen Sie das Fachwerk auf statische Bestimmtheit k=s+ ist hier 5 = 7 +, stimmt. Also ist das FW statisch bestimmt. 4 b Bestimmen Sie die Auflagerkraft
Mehr1 Grundlagen der Statik. 2 Das zentrale ebene Kraftsystem. 4 Schwerpunkte
1 Grundlagen der Statik 1.1 Die Kraft 1.2 Axiome der Statik 1.3 Das Schnittprinzip 2 Das zentrale ebene Kraftsystem 2.1 Äquivalenz 2.2 Gleichgewicht 3 Das allgemeine ebene Kraftsystem (Äquivalenz) 3.1
Mehr1 Lagrange sche Gleichung 1. Art
1 Lagrange sche Gleichung 1. Art 1.1 Einführung und Beispiel Bewege sich ein Massepunkt auf einer Geraden (G) im Raum, so hat dieser einen Freiheitsgrad, d.h. es müssen 2 Zwangsbedingungen für ihn gelten.
Mehr7 Die Hamilton-Jacobi-Theorie
7 Die Hamilton-Jacobi-Theorie Ausgearbeitet von Rolf Horn und Bernhard Schmitz 7.1 Einleitung Um die Hamilton schen Bewegungsgleichungen q k = H(q, p) p k ṗ k = H(p, q) q k zu vereinfachen, führten wir
MehrDiplomprüfung Frühjahr Prüfungsfach. Statik. Klausur am (bitte deutlich schreiben!)
Diplomprüfung Frühjahr 00 Prüfungsfach Statik Klausur am 04.0.00 Name: Vorname: (bitte deutlich schreiben) Matr.-Nr.: (9-stellig) Aufgabe 4 5 6 7 8 9 Summe mögliche Punkte 7 5 4 6 6 4 4 0 erreichte Punkte
MehrTechnische Universität Berlin. Wolfgang Raack MECHANIK. 13. verbesserte Auflage. ULB Darmstadt. nwuiui i utr IVIOWI IClI'lIK.
Technische Universität Berlin Wolfgang Raack MECHANIK 13. verbesserte Auflage ULB Darmstadt 16015482 nwuiui i utr IVIOWI IClI'lIK Berlin 2004 Inhaltsverzeichnis 1 Einführung 1 1.1 Definition der Mechanik
MehrHerbst 2010 Seite 1/14. Gottfried Wilhelm Leibniz Universität Hannover Klausur Technische Mechanik II für Maschinenbau. Musterlösungen (ohne Gewähr)
Seite 1/14 rage 1 ( 2 Punkte) Ein Stab mit kreisförmiger Querschnittsfläche wird mit der Druckspannung σ 0 belastet. Der Radius des Stabes ist veränderlich und wird durch r() beschrieben. 0 r () Draufsicht:
MehrSommer Baustatik I+II Sessionsprüfung. Bemerkungen. ( und ) Montag, 08. August 2016, Uhr, HIL G 61 / HIL E 9
Baustatik I+II Sessionsprüfung (101-0113-00 und 101-0114-00) Sommer 2016 Montag, 08. August 2016, 09.00 12.00 Uhr, HIL G 61 / HIL E 9 Name, Vorname: Studenten-Nr.: Bemerkungen 1. Die Aufgaben dürfen in
MehrBiegelinie eines Trägers
HTBL Graz (Ortweinschule Biegelinie eines Trägers Seite von Heinz Slepcevic slep@htlortwein-graz.ac.at Biegelinie eines Trägers Mathematische / Fachliche Inhalte in Stichworten: Biegelinie, Differentialgleichung,
MehrJürgen Dankert, Helga Dankert. Technische Mechanik. Statik, Festigkeitslehre, Kinematik/Kinetik. 4. korrigierte und ergänzte Auflage
Jürgen Dankert, Helga Dankert Technische Mechanik Statik, Festigkeitslehre, Kinematik/Kinetik 4. korrigierte und ergänzte Auflage Mit 1070 Abbildungen, 77 Tabellen sowie 390 Übungsaufgaben mit Lösungen
MehrRUHR-UNIVERSITÄT BOCHUM FAKULTÄT FÜR BAUINGENIEURWESEN STATIK UND DYNAMIK. Diplomprüfung Frühjahr Prüfungsfach. Statik. Klausur am
Diplomprüfung Frühjahr 00 Prüfungsfach Statik Klausur am 0.0.00 Name: Vorname: Matr.-Nr.: (bitte deutlich schreiben!) (9-stellig!) Aufgabe 5 6 7 8 9 Summe mögliche Punkte 7 5 5 6 0 8 0 6 0 erreichte Punkte
MehrGrundlagen des Leichtbaus
Horst Kossira Grundlagen des Leichtbaus Einführung in die Theorie dünnwandiger stabförmiger Tragwerke Springer Inhalt s Verzeichnis Teil I: Theorie Vorwort Abkürzungen Bezeichnungen 1 Einführung 1 2 Lineare
Mehr1. Aufgabe: (ca. 16 % der Gesamtpunkte)
Institut für Mechnik Prof. Dr.-Ing. hbil. P. Betsch Prof. Dr.-Ing. hbil. Th. Seelig Prüfung in Festigkeitslehre 0. März 05. Aufgbe: (c. 6 % der Gesmtpunkte) ) Wie viele unbhängige Spnnungskomponenten gibt
Mehr5.1 Grundlagen zum Prinzip der virtuellen Kräfte
5 Prinzip der virtuellen Kräfte 5. Grundlagen zum Prinzip der virtuellen Kräfte Das Prinzip der virtuellen Kräfte (PvK) stellt eine nwendung des Prinzips der virtuellen rbeit dar. Es dient zur Bestimmung
MehrDankert/Dankert: Technische Mechanik, 5. Auflage Lösungen zu den Aufgaben, Teil 4 (Kapitel 15-17)
Dankert/Dankert: Technische Mechanik, 5. Auflage Lösungen zu den Aufgaben, Teil 4 (Kapitel 15-17) Lösung 15.1: Element-Steifigkeitsmatrix Jeweils drei 2*2-Untermatrizen einer Element- Steifigkeitsmatrix
MehrFinite Elemente Modellierung
Finite Elemente Modellierung Modellerstellung Diskretisierung des Kontinuums Methode der Finite Elemente Anwendungsbeispiele der FEM Zugstab: Kraftmethode Zugstab: Energiemethode Zugstab: Ansatzfunktion
MehrVerzerrungen und Festigkeiten
Verzerrungen und Festigkeiten Vorlesung und Übungen 1. Semester BA Architektur KIT Universität des Landes Baden-Württemberg und nationales Forschungszentrum in der Helmholtz-Gemeinschaft www.kit.edu Verzerrungen
MehrZugstab
Bisher wurde beim Zugstab die Beanspruchung in einer Schnittebene senkrecht zur Stabachse untersucht. Schnittebenen sind gedankliche Konstrukte, die auch schräg zur Stabachse liegen können. Zur Beurteilung
MehrInstitut für Allgemeine Mechanik der RWTH Aachen
Prof Dr-Ing D Weichert 1Übung Mechanik II SS 28 21428 1 Aufgabe An einem ebenen Element wirken die Spannungen σ 1, σ 2 und τ (Die Voreichen der Spannungen sind den Skien u entnehmen Geg: Ges: 1 σ 1 = 5
MehrTheoretische Physik 1 Mechanik
Technische Universität München Fakultät für Physik Ferienkurs Theoretische Physik 1 Mechanik Skript zu Vorlesung 2: konservative Kräfte, Vielteilchensysteme und ausgedehnte Körper gehalten von: Markus
MehrModerne Theoretische Physik III (Theorie F Statistische Mechanik) SS 17
Karlsruher Institut für echnologie Institut für heorie der Kondensierten Materie Moderne heoretische Physik III (heorie F Statistische Mechanik) SS 17 Prof. Dr. Alexander Mirlin Blatt 2 PD Dr. Igor Gornyi,
MehrTechnische Mechanik. Jürgen Dankert Helga Dankert
Jürgen Dankert Helga Dankert Technische Mechanik Statik, Festigkeitslehre, Kinematik/Kinetik 6., überarbeitete Auflage Mit 1102 Abbildungen, 128 Übungsaufgaben, zahlreichen Beispielen und weiteren Abbildungen
Mehr13 Mehrdimensionale Zufallsvariablen Zufallsvektoren
3 Mehrdimensionale Zufallsvariablen Zufallsvektoren Bisher haben wir uns ausschließlich mit Zufallsexperimenten beschäftigt, bei denen die Beobachtung eines einzigen Merkmals im Vordergrund stand. In diesem
MehrKapitel 1:»Rechnen« c 3 c 4 c) b 5 c 4. c 2 ) d) (2x + 3) 2 e) (2x + 0,01)(2x 0,01) f) (19,87) 2
Kapitel :»Rechnen«Übung.: Multiplizieren Sie die Terme so weit wie möglich aus. a /5 a 5 Versuchen Sie, vorteilhaft zu rechnen. Übung.2: Berechnen Sie 9% von 2573. c 3 c 4 b 5 c 4 ( b 2 c 2 ) (2x + 3)
MehrÜbungen zu Partielle Differentialgleichungen, WS 2016
Übungen zu Partielle Differentialgleichungen, WS 2016 Ulisse Stefanelli 16. Januar 2017 1 Beispiele 1. Betrachten Sie die Beispiele von nichtlinearen PDG und Systemen, die wir im Kurs diskutiert haben,
MehrFestigkeitslehre. Modulprüfung in Technischer Mechanik am 11. August Aufgaben. Name: Vorname: Matr.-Nr.: Fachrichtung: Hinweise:
Modulrüfung in Technischer Mechanik am. August 205 Festigkeitslehre Aufgaben Name: Vorname: Matr.-Nr.: Fachrichtung: Hinweise: Bitte schreiben Sie deutlich lesbar. Zeichnungen müssen sauber und übersichtlich
MehrBeispiele für gerade (einachsige) und schiefe (zweiachsige) Biegung: Betrachtung der Kräfte und Momente, die auf ein Balkenelement der Länge wirken:
UNIVERITÄT IEGEN B 10 Lehrstuhl für Baustatik - chiefe Biegung - chiefe Biegung Kommt es bei einem Balken nicht nur u Durchbiegungen w in -Richtung, sondern auch u Durchbiegungen v in -Richtung, so spricht
Mehr5. Vorlesung Wintersemester
5. Vorlesung Wintersemester 1 Bewegung mit Stokes scher Reibung Ein dritter Weg, die Bewegungsgleichung bei Stokes scher Reibung zu lösen, ist die 1.1 Separation der Variablen m v = αv (1) Diese Methode
Mehr8 Spannungszustand. 8.1 Spannungsvektor und Spannungstensor
8 Spannungszustand In Kapitel 6 wurde bereits die innere Beanspruchung stabartiger Bauteile in Form von Schnittgrößen ermittelt. Um jedoch Aussagen über die Beanspruchung des Materials treffen zu können,
MehrLehrbuch der Technischen Mechanik Elastostatik
Lehrbuch der Technischen Mechanik Elastostatik Rolf Mahnken Lehrbuch der Technischen Mechanik Elastostatik Mit einer Einführung in Hybridstrukturen Rolf Mahnken Universität Paderborn Fakultät für Maschinenbau
Mehr2. Räumliche Bewegung
2. Räumliche Bewegung Wenn die Bahn des Massenpunkts nicht bekannt ist, reicht die Angabe einer Koordinate nicht aus, um seinen Ort im Raum zu bestimmen. Es muss ein Ortsvektor angegeben werden. Prof.
MehrTheoretische Physik I bei Prof. A. Rosch
Vorlesungsmitschrift Theoretische Physik I bei Prof. A. Rosch von M. & O. Filla 08. Dezember 2016 Wiederholung der Lagrange Gleichungen Wir wissen, dass für unsere Funktionale S gilt: S = δs = 0 t 0 Lx,
Mehr( ) i. 6 Reale Feste und Flüssige Körper. F i F = F = grad E pot. Atomares Modell der Aggregatszustände. Kraft auf ein Atom:
6 Reale Feste und Flüssige Körper Atomares Modell der Aggregatszustände Kraft auf ein Atom: F = i F i r ( ) i potentielle Energie hängt von der Anordnung der Atome ab F = grad E pot 1 Atomares Modell der
MehrÜbung zu Mechanik 2 Seite 62
Übung zu Mechanik 2 Seite 62 Aufgabe 104 Bestimmen Sie die gegenseitige Verdrehung der Stäbe V 2 und U 1 des skizzierten Fachwerksystems unter der gegebenen Belastung! l l F, l alle Stäbe: EA Übung zu
Mehr1. EINFLUSSLINIEN FÜR KRAFTGRÖßEN
Arbeitsblätter 1 Hinweise zur Konstruktion und Berechnung von Einflusslinien Definition: Eine Einflusslinie (EL) liefert den Einfluss einer Wanderlast P = 1 von festgelegter Wirkungsrichtung. längs des
MehrÜbung zu Mechanik 2 Seite 16
Übung zu Mechanik 2 Seite 16 Aufgabe 27 Ein Stab wird wie skizziert entlang der Stabachse durch eine konstante Streckenlast n beansprucht. Bestimmen Sie den Verlauf der Normalspannungen σ 11 (X 1 ) und
Mehrf(x, y) = 0 Anschaulich bedeutet das, dass der im Rechteck I J = {(x, y) x I, y J}
9 Der Satz über implizite Funktionen 41 9 Der Satz über implizite Funktionen Wir haben bisher Funktionen g( von einer reellen Variablen immer durch Formelausdrücke g( dargestellt Der Zusammenhang zwischen
MehrMusterlösung zum Grundlagenbeispiel Getriebewelle Klausur Maschinenelemente, 29. Oktober 1999
. Musterlösung zum Grundlagenbeispiel Getriebewelle Klausur Maschinenelemente, 29. Oktober 1999 13. Januar 23 1 Riemenkräfte Abbildung 1 zeigt die Kräfte und Momente, die auf die freigeschnittene untere
MehrInstitut für Allgemeine Mechanik der RWTH Aachen
Prof. Dr.-Ing. D. Weichert 4.Übung Mechanik II 2008 9.05.2008. Aufgabe Ein rechteckiges Blech wird spiel- und spannungsfrei in eine undehnbare Führung eingepaßt. Dann wird die Temperatur des Blechs um
MehrPartielle Ableitungen
Partielle Ableitungen 7-E Partielle Ableitungen einer Funktion von n Variablen Bei einer Funktion y f x1, x,..., xn von n unabhängigen Variablen x1, x,..., x n lassen sich insgesamt n partielle Ableitungen
Mehr20. und 21. Vorlesung Sommersemester
2. und 21. Vorlesung Sommersemester 1 Der Spezialfall fester Drehachse Aus dem Trägheitstensor sollte der früher behandelte Spezialfall fester Drehachse wieder hervorgehen. Wenn man ω = ω n mit einem Einheitsvektor
MehrTangentialebene. Sei f eine stetig differenzierbare Funktion und p = (p 1,..., p n ) die Koordinaten eines Punktes P auf der durch
Tangentialebene Sei f eine stetig differenzierbare Funktion und p = (p 1,..., p n ) die Koordinaten eines Punktes P auf der durch implizit definierten Fläche. f (x 1,..., x n ) = c Tangentialebene 1-1
Mehr4. Verzerrungen. Der Abstand von zwei Punkten ändert sich. Der Winkel zwischen drei Punkten ändert sich
4. Verzerrungen Wird ein Körper belastet, so ändert sich seine Geometrie. Die Punkte des Körpers ändern ihre Lage. Sie erfahren eine Verschiebung. Ist die Verschiebung für benachbarte Punkte unterschiedlich,
MehrMechanische Spannung und Elastizität
Mechanische Spannung und Elastizität Wirken unterschiedliche Kräfte auf einen ausgedehnten Körper an unterschiedlichen Orten, dann erfährt der Körper eine mechanische Spannung. F 1 F Wir definieren die
MehrStahlbau Grundlagen. Das elastische Biegetorsionsproblem 2. Ordnung dünnwandiger Stäbe. Prof. Dr.-Ing. Uwe E. Dorka
Stahlbau Grundlagen Das elastische Biegetorsionsproblem. Ordnung dünnwandiger Stäbe Prof. Dr.-Ing. Uwe E. Dorka Leitbauwerk Halle Hallenrahmen als Haupttragsstem mit Lasten Ein möglicher Grenustand ist
MehrDifferenzialrechnung für Funktionen mit mehreren unabhängigen Variablen. Graphentheorie
Differenzialrechnung für Funktionen mit mehreren unabhängigen Variablen Graphentheorie Differenzialrechnung für Funktionen mit mehreren unabhängigen Variablen Def.: eine Funktion n f :D mit D,x (x,...x
MehrMathematik-Tutorium für Maschinenbauer II: Differentialgleichungen und Vektorfelder
DGL Schwingung Physikalische Felder Mathematik-Tutorium für Maschinenbauer II: Differentialgleichungen und Vektorfelder Johannes Wiedersich 23. April 2008 http://www.e13.physik.tu-muenchen.de/wiedersich/
MehrKLAUSUR ZUR TECHNISCHEN MECHANIK I Termin: 19. März AUFGABE 1 (16 Punkte)
KLAUSUR ZUR TECHNISCHEN MECHANIK I Termin: 9. März 2 AUFGABE (6 Punkte) Der Stab 2 in Abb. mit l =,5 m ist in gelenkig gelagert und in 2 abgestützt. In wirkt die Kraft F = 5. N. a) Man bestimme die Reaktionen
MehrPrüfungsfragen und Prüfungsaufgaben
Mathematische Modelle in der Technik WS 3/4 Prüfungsfragen und Prüfungsaufgaben Fragen - 9:. Modellieren Sie ein örtlich eindimensionales, stationäres Wärmeleitproblem (Integralbilanzformulierung, differentielle
MehrERLÄUTERUNGEN ZUM KRAFTGRÖßENVERFAHREN An einem einfachen Beispiel soll hier das Prinzip des Kraftgrößenverfahrens erläutert werden.
FACHBEREICH 0 BAUINGENIEURWESEN Arbeitsblätter ERLÄUTERUNGEN ZUM An einem einfachen Beispiel soll hier das Prinzip des Kraftgrößenverfahrens erläutert werden.. SYSTEM UND BELASTUNG q= 20 kn / m C 2 B 4
Mehr2. Statisch bestimmte Systeme
1 von 14 2. Statisch bestimmte Systeme 2.1 Definition Eine Lagerung nennt man statisch bestimmt, wenn die Lagerreaktionen (Kräfte und Momente) allein aus den Gleichgewichtsbedingungen bestimmbar sind.
MehrVorlesung Numerische Berechnung von Leichtbaustrukturen
Vorlesung von Leichtbaustrukturen 7. Vorlesung Institut für Mechanik 28. Oktober 2014 (IFME) 28. Oktober 2014 1 / 1 7. Vorlesung Folie 1 - NM LB Theorie zweiter Ordnung Angenommener Geltungsbereich für
MehrBiegelinie
3. Biegelinie Die Biegemomente führen zu einer Verformung der Balkenachse, die als Biegelinie bezeichnet wird. Die Biegelinie wird beschrieben durch die Verschiebung v in y-richtung und die Verschiebung
MehrTutoriumsaufgaben. 1. Aufgabe
Sekretariat MS Einsteinufer 5 10587 Berlin 15 Übungsblatt-Lösungen Spannungen Mohrscher Kreis WS 01/14 Tutoriumsaufgaben 1 Aufgabe Vorbetrachtung: Der eingeprägte Spannungszustand im Element wird durch
Mehr1 Technische Mechanik 2 Festigkeitslehre
Russell C. Hibbeler 1 Technische Mechanik 2 Festigkeitslehre 5., überarbeitete und erweiterte Auflage Übersetzung aus dem Amerikanischen: Nicoleta Radu-Jürgens, Frank Jürgens Fachliche Betreuung und Erweiterungen:
MehrFinite-Elemente-Methode
Finite-Elemente-Methode Rechnergestützte Einführung von Peter Steinke 1. Auflage Finite-Elemente-Methode Steinke schnell und portofrei erhältlich bei beck-shop.de DIE FACHBUCHHANDLUNG Springer 2012 Verlag
MehrTheoretische Physik 1, Mechanik
Theoretische Physik 1, Mechanik Harald Friedrich, Technische Universität München Sommersemester 2009 Mathematische Ergänzungen Vektoren und Tensoren Partielle Ableitungen, Nabla-Operator Physikalische
MehrFriedrich U. Mathiak. Festigkeitslehre
Friedrich U. Mathiak Festigkeitslehre 1 1 Seile und Ketten, Stützlinienbögen Aufgabe 1-1 An einem als masselos angenommenen Seil ist ein waagerecht hängender Balken befestigt. Bestimmen Sie: a) die Gleichung
MehrGerätetechnisches Praktikum: Leichtbau
Gerätetechnisches Praktikum: Leichtbau LEICHTBAUPROFILE Universität der Bundeswehr München Fakultät für Luft- und Raumfahrttechnik Institut für Leichtbau Prof.Dr.-Ing. H. Rapp Stand: 14. Januar 2011 Gerätetechnisches
Mehr