J(J + 1) + S(S + 1) L(L + 1) = g J m J µ B B 0 mit g J = 1 +. (A.2) 2J(J + 1) g J 2
|
|
- Irma Meinhardt
- vor 5 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 A. Atomdaten A.. Fein- und Hyperfeinstruktur im Magnetfeld A... Feinstruktur-Aufspaltung Aus der Spin-Bahn-Kopplung eines Zustandes ( J = L + S) ergibt sich die Zusatzenergie E LS = a {J (J + ) L(L + ) S(S + )}, (A.) wobei a die so genannte Spin-Bahn-Kopplungskonstante ist. A... ZEEMAN-Aufspaltung / LANDEscher g-faktor g J ZEEMAN-Energie der Feinstruktur-Niveaus im äußeren Magnetfeld: EZeeman FS J(J + ) + S(S + ) L(L + ) = g J m J µ B B 0 mit g J = +. (A.) J(J + ) Tabelle A..: Werte des LANDEschen g-faktors S / P / P / g J 4 Für zwei benachbarte ZEEMAN-Niveaus gilt m J = ±, wodurch sich ihr Energieabstand bzw. die Übergangs-Frequenz ν FS Zeeman = EFS Zeeman /h ergibt zu: ν FS Zeeman( m J = ) = g J µ B h B 0 g J,996 B 0 mt MHz. A... Hyperfeinaufspaltung Durch die magnetische Wechselwirkung des Hüllmomentes µ J mit dem Kernmoment µ I und der elektrostatischen Wechselwirkung zwischen Kernen mit einem elektrischen Quadrupolmoment, d.h. nicht kugelsymmetrischer Ladungsverteilung und dem von der Hülle am Ort des Kerns erzeugten elektrischen
2 0 Atomdaten Tabelle A..: Werte des K und M Faktors in der Hyperfeinaufspaltung S und P P I = K (F = 0) (F = ) (F = ) 5 (F = ) I = K (F = ) 5 (F = ) (F = ) M,5 0,5-0,75 0,5 (F = 0) 5 (F = ) (F = ) 9 I = 5 K (F = ) 7 (F = ) 5 (F = ) M 0,7-0, -0,55 0,5 (F = ) (F = ) (F = 4) 5 I = 7 K (F = ) 9 (F = 4) 7 (F = 5) M 0,56-0,79-0,464 0,5 (F = ) 7 (F = 4) 5 (F = 5) Feldgradienten ergibt sich die Zusatzenergie durch die Hyperfeinstruktur-Aufspaltung zu [Ari77]: E HFS = E M + E E = hak + hb K(K + ) I(I + )J(J + ) I(I )J(J ) }{{} M, (A.) mit K = F(F + ) I(I + ) J(J + ). In Gl. A. sind A die magnetische Dipolkonstante und B die elektrische Quadrupolkonstante, welche für Zustände mit J = gleich Null ist. Für verschiedene Isotope und Feinstruktur-Zustände sind diese Größen in [Rad85] zusammen gefasst. In Tab. A. sind die Werte für K und M für das S / Grundniveau und die beiden ersten angeregten Niveaus P / und P / eines Alkalimetall-Atoms aufgelistet. Die entsprechenden Werte für die magnetische Dipolkonstante A und die elektrische Quadrupolkonstante B sind in Tab. A.4 aufgelistet. A..4. ZEEMAN-Aufspaltung der Hyperfeinstruktur / g F Faktor Für geringe äußere Feldstärke B 0, für die die ZEEMAN-Energie der Hyperfeinstruktur-Komponenten klein gegen die Hyperfeinstruktur-Aufspaltung ist, ergibt sich der ZEEMAN-Effekt der Hyperfeinstruktur. Die Aufspaltung der Hyperfein-Niveaus in je F + ZEEMAN-Niveaus mit den magnetischen Jeweils in Einheiten von Hz wie sie meistens in der Literatur angegeben werden. Deshalb ist auch in Gl. A. und Gl.. jeweils ein h davor im Gegensatz zu manchen Lehrbüchern. Tabelle A..: Werte für den g F Faktor (erster Term) in der ZEEMAN-Aufspaltung der Hyperfeinstruktur I = I = I = 5 I = 7 F = F = F = F = F = F = F = F = F = 4 F = F = F = 4 F = 5 S 4 4 P P
3 A. Fein- und Hyperfeinstruktur im Magnetfeld Quantenzahlen m F ist gegeben durch [May85]: E HFS Zeeman = g F m F µ B B 0 (A.4) mit g F = g J F(F + ) + J(J + ) I(I + ) F(F + ) µ K F(F + ) J(J + ) + I(I + ) g I. µ B F(F + ) Im ersten Term ist g J = + J(J+)+S(S+) L(L+) J(J+) der LANDEsche g-faktor. Der zweite Term kann aufgrund von µ K µb 86 vernachlässigt werden (Werte vgl. Tab. A.). Die Aufspaltung der Hyperfein- Niveaus im schwachen Feld erfolgt in F + äquidistante Unterniveaus, deren jeweiliger Abstand proportional zum äußeren Magnetfeld ist. g J (S / ) = ; g J (P / ) = /; g J (P / ) = 4/
4 Atomdaten A.. Alkalimetall-Daten Tabelle A.4.: Datensammlung von Alkalimetalle, Werte großteils aus [Rad85] Größen 9 K 4 K 85 Rb 87 Rb Cs Einheiten vgl. nat. Häufigkeit 9, 6,7 7, 7,8 00 % Kernspin 5 7 Kernladung Z e gyromag. Verh. γ,5 6,86 5,9 87,8 5, MHz/T Gl.. Schmelzpunkt 6,5, 0,6 K Siedepunkt K λ D (Luft) 769,90 794,76 894,5 nm λ D (Luft) 766,49 780,0 85, nm nat. Lebensdauer D-Linien τ a 6 (D) 8,5 ns Gl..7 (D) 6,5 nat. Linienbreite D-Linien ν ag 6, (D) 5,6 5, MHz Gl..7 (D) 6,0 f ga (D) 0,5 0, 0,9 Gl..5 f ga (D) 0,70 0,67 0,8 Gl..5 krit. Magnetfeld B c (S / ) 6,5 9, mt A(S / ) 0,86 7,0 0,9 47, 98, MHz Gl. A. ν HFS (S / ) ,6 MHz A(P / ) 7,8 5, 0, MHz Gl. A. ν HFS (P / ) MHz A(P / ) MHz Gl. A. B(P / ) MHz Gl. A. ν Doppler (T = 500K),00 0,65 0,466 GHz Gl..0 ν Druck (p N = bar) 5 4 GHz Gl..6
5 A. 9 Xe, He und Protonen Daten A.. 9 Xe, He und Protonen Daten Tabelle A.5.: Wichtige Daten der Isotope 9 Xe, He und H. Größen 9 Xe He H Einheiten vgl. nat. Häufigkeit 6,4 0, ,985 % Kernspin: I Kernladung: Z 54 e Kern-Moment: µ I /µ K -0,778 -,8,79 µ K 5, Am = 5, J/T Kern g-faktor: g I -,556-4,55 5,586 Gl.. gyromag. Verh.: γ/π -,8 -,4 4,6 MHz/T Gl.. P therm (B 0 = T, T = 00K) Gl.. Selbstdiffusions-Koeff.: D j j (T = 00K) 0,06.6 cm s atm Diffusions-Koeff.: D inn (T = 00K) 0,09 0,7 cm s atm Preis pro Liter bei atm 0 00 DM
6 4 Atomdaten A.4. Spinzerstörungs- und Spinaustausch-Raten Tabelle A.6.: Die wichtigsten Spinzerstörungs- (k Alk X ) und Spinaustausch-Raten (k SEEdl Alk ) einer optisch gepumpten Spinaustausch-Quelle (alle Raten in Einheiten von cm /s). Sofern nicht anders angegeben sind es experimentell bestimmte Werte. Größen K Rb Cs k Alk O 5, 0 0 [Nag98] k Alk Alk,8 0 [Chu87] 8 0 [Chu87, Lar9, Wag94] 7,9 0 [Bha80b],9 0 4 [Bar98b] 4,4 0 4 [Kad98] k Alk N [Wag94] 0 7 [Fra74] [McN6] [Fra76] k Alk He 0 0 [Ber65] [Ber65] 0 8 [Fra74] [Fra76] 0 8 [Wag94] k Alk Xe [Fra59] [Bou7] k SEHe Alk, 0 9 [Chu87] [Bar98b, Lar9] berechnet [Wal98] ( 0 9 ) 0,49 0,56 0,8 berechnet [Wal89] ( 0 9 ),8,7, k SEXe Alk,7 0 6 [Cat9] berechnet [Wal98] ( 0 6 ) 0,6,,7 berechnet [Wal89] ( 0 6 ),, 4,7
Ferienkurs Experimentalphysik Übung 2 - Musterlösung
Ferienkurs Experimentalphysik 4 00 Übung - Musterlösung Kopplung von Drehimpulsen und spektroskopische Notation (*) Vervollständigen Sie untenstehende Tabelle mit den fehlenden Werten der Quantenzahlen.
MehrFerienkurs der TU München- - Experimentalphysik 4 Wasserstoffatom, Feinstruktur und Atome im Magnetfeld. Jonas J. Funke
Ferienkurs der TU München- - Experimentalphysik 4 Wasserstoffatom, Feinstruktur und Atome im Magnetfeld Lösung Jonas J. Funke 0.08.00-0.09.00 Aufgabe (Drehimpulsaddition). : Gegeben seien zwei Drehimpulse
MehrVL Spin-Bahn-Kopplung Paschen-Back Effekt. VL15. Wasserstoffspektrum Lamb Shift. VL16. Hyperfeinstruktur
VL 16 VL14. Spin-Bahn-Kopplung (III) 14.1. Spin-Bahn-Kopplung 14.2. Paschen-Back Effekt VL15. Wasserstoffspektrum 15.1. Lamb Shift VL16. Hyperfeinstruktur 16.1. Hyperfeinstruktur 16.2. Kernspinresonanz
MehrVL Landé-Faktor (Einstein-deHaas Effekt) Berechnung des Landé-Faktors Anomaler Zeeman-Effekt
VL 14 VL13. Spin-Bahn-Kopplung (II) 13.1. Landé-Faktor (Einstein-deHaas Effekt) 13.2. Berechnung des Landé-Faktors 13.3. Anomaler Zeeman-Effekt VL14. Spin-Bahn-Kopplung (III) 14.1. Spin-Bahn-Kopplung 14.2.
MehrFerienkurs Experimentalphysik Übung 4 - Musterlösung
Ferienkurs Experimentalphysik 4 11 Übung 4 - Musterlösung 1. Übergänge im Wasserstoffatom (**) Ein Wasserstoffatom befindet sich im angeregten Zustand p und geht durch spontane Emission eines Photons in
MehrAufspaltung der Energieniveaus von Atomen im homogenen Magnetfeld
Simon Lewis Lanz 2015 simonlanzart.de Aufspaltung der Energieniveaus von Atomen im homogenen Magnetfeld Zeeman-Effekt, Paschen-Back-Effekt, Fein- und Hyperfeinstrukturaufspaltung Fließt elektrischer Strom
MehrAtom-, Molekül- und Festkörperphysik
Atom-, Molekül- und Festkörperphysik für LAK, SS 2016 Peter Puschnig basierend auf Unterlagen von Prof. Ulrich Hohenester 2. Vorlesung, 17. 3. 2016 Wasserstoffspektren, Zeemaneffekt, Spin, Feinstruktur,
MehrFerienkurs Experimentalphysik 4
Ferienkurs Experimentalphysik 4 Probeklausur Markus Perner, Markus Kotulla, Jonas Funke Aufgabe 1 (Allgemeine Fragen). : (a) Welche Relation muss ein Operator erfüllen damit die dazugehörige Observable
Mehr2.3. Atome in äusseren Feldern
.3. Atome in äusseren Feldern.3.1. Der Zeeman-Effekt Nobelpreis für Physik 19 (...researches into the influence of magnetism upon radiation phenomena ) H. A. Lorentz P. Zeeman Die Wechselwirkung eines
MehrMößbauer-Spektroskopie
Mößbauer-Spektroskopie Westfälische Wilhelms-Universität Münster Ansgar Stüken & Thomas Dröge 12.05.2005 Überblick Elektrische Monopolwechselwirkung (Isomerieverschiebung) Elektrische Quadrupolwechselwirkung
Mehr2. Grundlagen und Wechselwirkungen 2.1 Magnetismus und magnetisches Moment
Prof. Dieter Suter / Prof. Roland Böhmer Magnetische Resonanz SS 03 2. Grundlagen und Wechselwirkungen 2.1 Magnetismus und magnetisches Moment 2.1.1 Felder und Dipole; Einheiten Wir beginnen mit einer
MehrMusterlösung 02/09/2014
Musterlösung 0/09/014 1 Streuexperimente (a) Betrachten Sie die Streuung von punktförmigen Teilchen an einer harten Kugel vom Radius R. Bestimmen Sie die Ablenkfunktion θ(b) unter der Annahme, dass die
MehrFerienkurs Experimentalphysik Lösung zur Übung 2
Ferienkurs Experimentalphysik 4 01 Lösung zur Übung 1. Ermitteln Sie für l = 1 a) den Betrag des Drehimpulses L b) die möglichen Werte von m l c) Zeichnen Sie ein maßstabsgerechtes Vektordiagramm, aus
MehrN.BORGHINI Version vom 20. November 2014, 21:56 Kernphysik
II.4.4 b Kernspin und Parität angeregter Zustände Im Grundzustand besetzen die Nukleonen die niedrigsten Energieniveaus im Potentialtopf. Oberhalb liegen weitere Niveaus, auf welche die Nukleonen durch
MehrÜbungen Atom- und Molekülphysik für Physiklehrer (Teil 2)
Übungen Atom- und Molekülphysik für Physiklehrer (Teil ) Aufgabe 38) Welche J-Werte sind bei den Termen S, P, 4 P und 5 D möglich? Aufgabe 39) Welche Werte kann der Gesamtdrehimpuls eines f-elektrons im
MehrMößbauer-Spektroskopie Vortrag zum apparativen Praktikum SS 05. Hella Berlemann Nora Obermann
Mößbauer-Spektroskopie Vortrag zum apparativen Praktikum SS 05 Hella Berlemann Nora Obermann Übersicht: Mößbauer (1958): rückstoßfreie Kernresonanzabsorption von γ-strahlen γ-strahlung: kurzwellige, hochenergetische,
MehrExperimentalphysik Modul PH-EP4 / PH-DP-EP4
Universität Leipzig, Fakultät für Physik und Geowissenschaften 5 Das Wasserstoffatom Experimentalphysik Modul PH-EP4 / PH-DP-EP4 Script für Vorlesung 14. Mai 2009 5.3 Vergleich der Schrödinger Theorie
MehrVorbemerkung. [disclaimer]
Vorbemerkung Dies ist ein abgegebener Übungszettel aus dem Modul physik4. Dieser Übungszettel wurde nicht korrigiert. Es handelt sich lediglich um meine Abgabe und keine Musterlösung. Alle Übungszettel
MehrAnalytische Methoden in Org. Chemie und optische Eigenschaften von chiralen Molekülen
Analytische Methoden in Org. Chemie und optische Eigenschaften von chiralen Molekülen Seminar 5. 0. 200 Teil : NMR Spektroskopie. Einführung und Physikalische Grundlagen.2 H NMR Parameter: a) Chemische
MehrMan nimmt an, dass sich der Kernspin zusammensetzt aus der Vektorsumme der Nukleonenspins und der Bahndrehimpulse der Nukleonen
2.5.1 Spin und magnetische Momente Proton und Neutron sind Spin-½ Teilchen (Fermionen) Aus Hyperfeinstruktur der Energieniveaus vieler Atomkerne kann man schließen, dass Atomkerne ein magnetisches Moment
MehrVorlesung 14: Roter Faden: Wiederholung Lamb-Shift. Hyperfeinstruktur. Folien auf dem Web:
Vorlesung 14: Roter Faden: Wiederholung Lamb-Shift Anomaler Zeeman-Effekt Hyperfeinstruktur Folien auf dem Web: http://www-ekp.physik.uni-karlsruhe.de/~deboer/ h i k h / d / Siehe auch: http://www.uni-stuttgart.de/ipf/lehre/online-skript/
MehrVorbemerkung. [disclaimer]
Vorbemerkung Dies ist ein korrigierter Übungszettel aus dem Modul physik4. Dieser Übungszettel wurde von einem Tutor korrigiert. Dies bedeutet jedoch nicht, dass es sich um eine Musterlösung handelt. Weder
MehrDr. Jan Friedrich Nr
Übungen zu Experimentalphysik 4 - Lösungsvorschläge Prof. S. Paul Sommersemester 2005 Dr. Jan Friedrich Nr. 7 06.06.2005 Email Jan.Friedrich@ph.tum.de Telefon 089/289-2586 Physik Department E8, Raum 3564
MehrOptisches Pumpen. Fortgeschrittenen-Praktikum II Teil B. Nils Thielke und Robert Brauer. 12. Juni 2013
Fortgeschrittenen-Praktikum II Teil B Optisches Pumpen Nils Thielke und Robert Brauer 12. Juni 2013 Wir erklären, dass wir dieses Protokoll eigenhändig anhand des angehängten Messprotokolls und der angegebenen
MehrAtome im elektrischen Feld
Kapitel 3 Atome im elektrischen Feld 3.1 Beobachtung und experimenteller Befund Unter dem Einfluss elektrischer Felder kommt es zur Frequenzverschiebung und Aufspaltung in optischen Spektren. Dieser Effekt
MehrVersuch K1 Mößbauerspektroskopie
Versuch K1 Mößbauerspektroskopie durchgeführt von Ender Akcöltekin Sevilay Özdemir Christian Haake Betreuung Herr Katsch am 20.11.2003 Übersicht Kernphysikalische Grundlagen Kern-Gamma-Strahlung Mößbauereffekt
MehrFerienkurs Experimentalphysik 4 - SS 2008
Physik Departement Technische Universität München Karsten Donnay (kdonnay@ph.tum.de) Musterlösung latt 3 Ferienkurs Experimentalphysik - SS 28 1 Verständnisfragen (a) Was ist eine gute Quantenzahl? Was
MehrZentralabstand b, Spaltbreite a. Dreifachspalt Zentralabstand b, Spaltbreite a. Beugungsgitter (N Spalte, N<10 4, Abstand a)
Doppelspalt (ideal) Doppelspalt (real) Zentralabstand b, Spaltbreite a Dreifachspalt Zentralabstand b, Spaltbreite a Beugungsgitter (N Spalte, N
MehrNMR Spektroskopie. 1nm Frequenz X-ray UV/VIS Infrared Microwave Radio
NMR Spektroskopie 1nm 10 10 2 10 3 10 4 10 5 10 6 10 7 Frequenz X-ray UV/VIS Infrared Microwave Radio Anregungsmodus electronic Vibration Rotation Nuclear Spektroskopie X-ray UV/VIS Infrared/Raman NMR
MehrKernmagnetische Resonanzspektroskopie (NMR) Spektroskopische Methoden
Kernmagnetische Resonanzspektroskopie (NMR) Spektroskopische Methoden Grundlagen Die meisten Atomkerne führen eine Drehbewegung um die eigene Achse aus ("Spin"). Da sie geladene Teilchen (Protonen) enthalten,
MehrFerienkurs Experimentalphysik 4
Ferienkurs Experimentalphysik 4 Vorlesung Schrödingergleichung des Wasserstoffatoms, Quantenmechanische Addition von Drehimpulsen, Korrekturen der einfachen Theorie des Wasserstoffatoms, Atome im Magnetfeld
MehrI. Physikalisches Institut der Justus-Liebig-Universität Giessen
I. Physikalisches Institut der Justus-Liebig-Universität Giessen Versuch 1.9 Optisches Pumpen an Rubidium A. Aufgabenstellung 1. Mit Hilfe einer adiabatischen Feldumpolung wird der Pumpvorgang oszillographisch
MehrVersuch 2.4 Mößbauereffekt an 57 Fe. Physikalisches Praktikum für Fortgeschrittene (Abteilung C)
Versuch 2.4 Mößbauereffekt an 57 Fe Physikalisches Praktikum für Fortgeschrittene (Abteilung C) Ziel des Versuchs Dieser Versuch wird Ihnen einige Grundlagen der rückstoßfreien Resonanzabsorption von γ-strahlung
Mehr10. Der Spin des Elektrons
10. Elektronspin Page 1 10. Der Spin des Elektrons Beobachtung: Aufspaltung von Spektrallinien in nahe beieinander liegende Doppellinien z.b. die erste Linie der Balmer-Serie (n=3 -> n=2) des Wasserstoff-Atoms
MehrF-Praktikum II Experimentelle Physik Optisches Pumpen an Rubidium-Atomen
F-Praktikum II Experimentelle Physik Optisches Pumpen an Rubidium-Atomen Klaudia Herbst Manfred Thomann 6.1.005 Wir erklären, dass wir dieses Protokoll eigenhändig anhand unseres Messprotokolls und der
MehrElektronenspinresonanz-Spektroskopie
Elektronenspinresonanz-Spektroskopie (ESR-Spektroskopie) engl.: Electron Paramagnetic Resonance Spectroscopy (EPR-Spectroscopy) Stephanie Dirksmeyer, 671197 Inhalt 1. Grundidee 2. physikalische Grundlagen
MehrFestkörper-EPR-Messungen an Mn 2+ -dotierten Mg-Kristallen
-1- EPR in Festkörpern Festkörper-EPR-Messungen an Mn + -dotierten Mg-Kristallen Die EPR-Spektren von Mn + bestehen aus einer großen Zahl von Linien. Das zweiwertige Mangan als d 5 - Ion hat einen 6 S
MehrKernmagnetismus und Magnetfelder
Kernmagnetismus und Magnetfelder. Kernspin Die meisten Kerne besitzen einen Eigendrehimpuls oder P ist gequantelt P = h I(I + ) h = h und h: das Plancksche Wirkungsquantum. π I: Kernspinquantenzahl (kurz:
MehrKernmagnetische Resonanz NMR
Kernmagnetische Resonanz: NMR F. Bloch E.M. Purcell: NMR 195 Physik Standard-Technik zur Strukturanalyse in der Organischen Chemie Kernmagnetische Resonanz NMR Kern: Eigenschaft der Atomkerne wird Kernspin
Mehr12.1 Bahnmagnetismus (Zeeman-Effekt) 12.2 Spinmagnetismus (Stern-Gerlach-Versuch)
VL 14 VL12. Spin-Bahn-Kopplung (I) 12.1 Bahnmagnetismus (Zeeman-Effekt) 12.2 Spinmagnetismus (Stern-Gerlach-Versuch) VL13. Spin-Bahn-Kopplung (II) 13.1. Landé-Faktor (Einstein-deHaas Effekt) 13.2. Berechnung
MehrDer Gesamtbahndrehimpuls ist eine Erhaltungsgrösse (genau wie in der klassischen Mechanik).
phys4.017 Page 1 10.4.2 Bahndrehimpuls des Elektrons: Einheit des Drehimpuls: Der Bahndrehimpuls des Elektrons ist quantisiert. Der Gesamtbahndrehimpuls ist eine Erhaltungsgrösse (genau wie in der klassischen
Mehr[ H, L 2 ]=[ H, L z. ]=[ L 2, L z. U r = Warum haben wir soviel Zeit mit L 2 verbracht? = x 2 2. r 1 2. y 2 2. z 2 = 2. r 2 2 r
Warum haben wir soviel Zeit mit L 2 verbracht? = x 2 2 y 2 2 z 2 = 2 r 2 2 r r 1 2 L r 2 ħ 2 11. Das Wasserstoffatom H = p2 2 U r μ = Masse (statt m, da m später als Quantenzahl verwendet wird) U r = e2
Mehrin Matrixnotation geschrieben wird, dann ist es leichter, physikalische Inhalte herauszufinden. Der HAMILTONoperator nimmt folgende Gestalt an
4a Die Pauligleichung Wenn der formelle DIRACoperator siehe 3 Abschnitt 3 unter Berücksichtigung der elektromagnetischen Potentiale V und A H D = c α p e A/c + β m c 2 + ev. in Matrixnotation geschrieben
Mehr15 Kernphysik Der Atomkern 15.2 Kernspin Zerfallsgesetz radioaktiver Kerne
15 Kernphysik 15.1 Der Atomkern 15.2 Kernspin 15.3 Radioaktivität ität 15.4 Zerfallsgesetz radioaktiver Kerne 15.5 Kernprozesse 15.5.1 Kernfusion 15.5.2 Kernspaltung 1553K 15.5.3 Kettenreaktion 15. Kernphysik
MehrSpektroskopie-Seminar SS NMR-Spektroskopie. H-NMR-Spektroskopie. nuclear magnetic resonance spectroscopy- Kernmagnetresonanzspektroskopie
1 H-NMR-Spektroskopie nuclear magnetic resonance spectroscopy- Kernmagnetresonanzspektroskopie 4.1 Allgemeines Spektroskopische Methode zur Untersuchung von Atomen: elektronische Umgebung Wechselwirkung
MehrBewegung im elektromagnetischen Feld
Kapitel 6 Bewegung im elektromagnetischen Feld 6. Hamilton Operator und Schrödinger Gleichung Felder E und B. Aus der Elektrodynamik ist bekannt, dass in einem elektrischen Feld E(r) und einem Magnetfeld
Mehr15 Kernphysik Physik für E-Techniker. 15 Kernphysik
15 Kernphysik 15.1 Der Atomkern 15.2 Kernspin 15.3 Radioaktivität 15.4 Zerfallsgesetz radioaktiver Kerne 15.5 Kernprozesse 15.5.1 Kernfusion 15.5.2 Kernspaltung 15.5.3 Kettenreaktion 15. Kernphysik 15.
MehrFK Ex 4 - Musterlösung 08/09/2015
FK Ex 4 - Musterlösung 08/09/2015 1 Spektrallinien Die Natrium-D-Linien sind emittiertes Licht der Wellenlänge 589.5932 nm (D1) und 588.9965 nm (D2). Diese charakteristischen Spektrallinien entstehen beim
MehrFERIENKURS EXPERIMENTALPHYSIK 4
FERIENKURS EXPERIMENTALPHYSIK 4 Musterlösung 3 - Mehrelektronensysteme Hannah Schamoni 1 Hundsche Regeln Ein Atom habe die Elektronenkonfiguration Ne3s 3p 6 3d 6 4s. Leite nach den Hundschen Regeln die
Mehr9. Moleküle. 9.1 Wasserstoff-Molekül Ion H Wasserstoff-Molekül H Schwerere Moleküle 9.4 Angeregte Moleküle. Physik IV SS
9.1 Wasserstoff-Molekül Ion H + 9. Wasserstoff-Molekül H 9.3 Schwerere Moleküle 9.4 Angeregte Moleküle 9.1 9.1 Wasserstoff-Molekül Ion H + Einfachstes Molekül: H + = p + e p + Coulomb-Potenzial: Schrödinger-Gleichung:
Mehr9. Molekularer Magnetismus Paramagnetische Eigenschaften molekularer Systeme Methode: EPR
9. Molekularer Magnetismus 9.1. Paramagnetische Eigenschaften molekularer ysteme Methode: EPR 9.1.1. Paramagnetismus Makroskopische Betrachtung B = H + 4π M diamagnetische Probe B i < B o µ r < 1 χ v
MehrÜbungen zu Moderne Experimentalphysik III (Kerne und Teilchen) Sommersemester 2017
Übungen zu Moderne Experimentalphysik III (Kerne und Teilchen) Sommersemester 2017 Übungsblatt Nr. 6: Musterlösungen Aufgabe 1: Zerfallsreihen und radioaktives Gleichgewicht a) Die Anzahl der Nuklide in
MehrFerienkurs Experimentalphysik 2013
Ferienkurs Experimentalphysik 213 Lösung - 4. Tag 5. September 213 Aufgabe 1 Moleküle im interstellaren Medium In der Radio- und Infrarotastronomie beobachtet man u.a. auch Moleküllinien im interstellaren
Mehr3. Feinstruktur von Alkalispektren: Die gelbe D-Linie des Na ist ein Dublett, sollte aber nur eine Linie sein.
13. Der Spin Experimentelle Fakten: 2. Normaler Zeeman-Effekt ist die Ausnahme: Meist sieht man den anormalen Zeeman-Effekt (Aufspaltung beobachtet, für die es keine normale Erklärung gab wegen Spin).
Mehr1 Atome mit mehreren Elektronen
1 Atome mit mehreren Elektronen 1.1 Zentralfeldnäherungen Wir wollen uns in diesem Abschnitt die Elektronenkonfiguration (besser Zustandskonfiguration) von Atomen mit mehreren Elektronen klarmachen. Die
MehrMerke: Zwei Oszillatoren koppeln am stärksten, wenn sie die gleiche Eigenfrequenz besitzen. RESONANZ
Merke: Zwei Oszillatoren koppeln am stärksten, wenn sie die gleiche Eigenfrequenz besitzen. RESONANZ Viele Kerne besitzen einen Spindrehimpuls. Ein Kern mit der Spinquantenzahl I hat einen Drehimpuls (L)
MehrFerienkurs Experimentalphysik Lösung zur Übung 4
Ferienkurs Experimentalphysik 4 22 Lösung zur Übung 4. Atomare Übergänge I N Atome befinden sich zum Zeitpunkt t = in einem angeregten Zustand k mit Energie E k. Die Abregung in den Grundzustand erfolgt
MehrA14: Zeeman-Effekt. 1. Übersicht zum Thema und Zusammenfassung der Ziele
- A 14.1 - A14: Zeeman-Effekt 1. Übersicht zum Thema und Zusammenfassung der Ziele Im Jahre 1896 beobachtete der Holländer Peter Zeeman eine Aufspaltung der Natrium D- Linien in einem Magnetfeld. Dieser
MehrÜbungsblatt 10. PHYS4100 Grundkurs IV (Physik, Wirtschaftsphysik, Physik Lehramt) Othmar Marti, oder 1. 7.
Übungsblatt 10 PHYS4100 Grundkurs IV (Physik, Wirtschaftsphysik, Physik Lehramt) Othmar Marti, (othmar.marti@uni-ulm.de) 30. 6. 2005 oder 1. 7. 2005 1 Aufgaben 1. Zeigen Sie, dass eine geschlossene nl-schale
MehrEdelgas-polarisierte. NMR- Spektroskopie. Jonas Möllmann Jan Mehlich. SoSe 2005
Edelgas-polarisierte NMR- Spektroskopie Jonas Möllmann Jan Mehlich SoSe 2005 NMR Prinzip Aufspaltung der Kernspins in verschiedene Niveaus durch angelegtes Magnetfeld Messung des Besetzungs- unterschiedes
Mehr15 Kernphysik Der Atomkern 15.2 Kernspin 15.3 Radioaktivität 15.4 Zerfallsgesetz radioaktiver Kerne
Inhalt 15 Kernphysik 15.1 Der Atomkern 15.2 Kernspin 15.3 Radioaktivität 15.4 Zerfallsgesetz radioaktiver Kerne 15.5 Kernprozesse 15.5.1 Kernfusion 15.5.2 Kernspaltung 15.5.3 Kettenreaktion Der Atomkern
MehrVersuch A8: Elektronenspinresonanz an paramagnetischen Molekülen (ESR)
Fortgeschrittenenpraktikum Physik, FU-Berlin Versuch A8: Elektronenspinresonanz an paramagnetischen Molekülen (ESR) Jonas Lähnemann Antonia Oelke 29. Mai 2006 Elektronenspinresonanz an paramagnetischen
MehrElektronenspinresonanz
Elektronenspinresonanz Marcel Köpke & Axel Müller (Gruppe 144) 05.12.2012 Inhaltsverzeichnis 1 Theoretische Grundlagen und Vorüberlegungen 3 1.1 Ziele des Versuchs............................... 3 1.2
MehrFerienkurs Experimentalphysik Probeklausur
Ferienkurs Experimentalphysik 4 2010 Probeklausur 1 Allgemeine Fragen a) Welche Relation muss ein Operator erfüllen damit die dazugehörige Observable eine Erhaltungsgröße darstellt? b) Was versteht man
MehrKernphysik. Elemententstehung. 2. Kernphysik. Cora Fechner. Universität Potsdam SS 2014
Elemententstehung 2. Cora Fechner Universität Potsdam SS 2014 alische Grundlagen Kernladungszahl: Z = Anzahl der Protonen Massenzahl: A = Anzahl der Protonen + Anzahl der Neutronen Bindungsenergie: B
MehrLinienform- und Breite
Linienform- und Breite a) Wodurch ist die Breite eienr Absorptions- (Emissions-) Linie gegeben? welche Anteile gibt es, welcher Anteil dominiert im Normalfall? Dopplerbreite, Stossverbreiterung, natuerliche
Mehr6. Viel-Elektronen Atome
6. Viel-Elektronen 6.1 Periodensystem der Elemente 6.2 Schwerere 6.3 L S und j j Kopplung 6.1 6.1 Periodensystem der Elemente 6.2 Auffüllen der Elektronen-Orbitale Pauliprinzip: je 1 Elektron je Zustand
MehrZeeman-Effekt. Abb. 1: Natrium D-Linien, hoch aufgelöst mit Selbstabsorptionsminima im Zentrum
Zeeman-Effekt Abb. 1: Natrium D-Linien, hoch aufgelöst mit Selbstabsorptionsminima im Zentrum Geräteliste: Na-Dampf-Lampe, Regeltransformator, Stativmaterial, Blende, Linsen ( f = 5000mm, f = 100mm, 2
MehrVorbemerkung. [disclaimer]
Vorbemerkung Dies ist ein korrigierter Übungszettel aus dem Modul physik411. Dieser Übungszettel wurde von einem Tutor korrigiert. Dies bedeutet jedoch nicht, dass es sich um eine Musterlösung handelt.
Mehr2.3 Quadrupolwechselwirkung
2.3 Quadrupolwechselwirkung 2.3.1 Elektrostatische Energie des Kerns - 34 - Der Begriff "magnetische Resonanz" impliziert, dass wir uns nur mit magnetischen Wechselwirkungen eschäftigen. Dies ist aer nicht
MehrVersuch 21 Optisches Pumpen
Fortgeschrittenenpraktikum () Optisches Pumpen.0.007 Abtestiert am.03.007 Ziel des durchgeführten Versuchs ist die Bestimmung des Kernspins und LAN- DÉ schen g-faktors der Rubdium Isotope 85 Rb und 87
MehrH LS = W ( r) L s, (2)
Vorlesung 5 Feinstruktur der Atomspektren Wir betrachten ein Wasserstoffatom. Die Energieeigenwerte des diskreten Spektrums lauten E n = mα c n, (1 wobei α 1/137 die Feinstrukturkonstante, m die Elektronmasse
MehrFerienkurs Experimentalphysik 4
Ferienkurs Experimentalphysik 4 Probeklausur Markus Perner, Markus Kotulla, Jonas Funke Aufgabe 1 (Allgemeine Fragen). : (a) Welche Relation muss ein Operator erfüllen damit die dazugehörige Observable
MehrVL 12. VL11. Das Wasserstofatom in der QM II Energiezustände des Wasserstoffatoms Radiale Abhängigkeit (Laguerre-Polynome)
VL 12 VL11. Das Wasserstofatom in der QM II 11.1. Energiezustände des Wasserstoffatoms 11.2. Radiale Abhängigkeit (Laguerre-Polynome) VL12. Spin-Bahn-Kopplung (I) 12.1 Bahnmagnetismus (Zeeman-Effekt) 12.2
MehrDamit ergibt sich für den antisymmetrischen Feldstärke-Tensor
Damit ergibt sich für den antisymmetrischen Feldstärke-Tensor 0 E x E y E z F µ = @ µ A @ A µ E = x 0 B z B y E y B z 0 B x E z B y B x 0 Die homogenen Maxwell- Gleichungen B = 0 E + @ t B = 0 sind durch
MehrLösung zur Klausur
ösung zur Klausur 1..01 Aufgabe 1.) a) Hundsche Regeln: maximaler Spin, dann maximales Bahnmoment. Die beiden Elektronen im 4s kann man vernachlässigen, da sie weder Spin- noch Bahmoment beitragen. Damit
MehrSpinsysteme. AX 3 -Spinsystem
Spinsysteme Eine Gruppe aus zwei oder mehreren Kernspins, die miteinander eine magnetische Wechselwirkung eingehen, bezeichnet man als ein Spinsystem. Die Struktur eines hochaufgelösten NMR-Spektrums und
MehrNMR-Lösungsmittel. 1 H-NMR. Bei der Verwendung der normalen, nichtdeuterierten Lösungsmittel. Spektroskopie in der Organischen Chemie
NMR-Lösungsmittel In der werden i.a. deuterierte Lösungsmittel verwendet. ie Substitution der leichten durch die schweren Wasserstoffatome hat zwei Vorteile: - euterium als Spin-1-Kern hat ebenfalls ein
MehrPhysikalisches Fortgeschrittenenpraktikum
Physikalisches Fortgeschrittenenpraktikum Mößbauereffekt Gruppe 22 Tobias Großmann Marc Ganzhorn Durchführung: 12.11.2007 1 Inhaltsverzeichnis 1 Versuchsziel 3 2 Theoretische Grundlagen 3 2.1 Messung von
MehrÜbungsaufgaben zur NMR-Spektrometrie
Übungsaufgaben NMR 33 Übungsaufgaben zur NMR-Spektrometrie Aufgabe 1 a) Wieviele unterschiedliche Orientierungen des Kernmomentes relativ zu einem externen Magnetfeld sind beim 14 N-Kern (I = 1, γ = 1.932
MehrÜbungen zur Physik der Materie 1 Lösungsvorschlag Blatt 11 - Atomphysik. Aufgabe 28: Kurzfragen zur Atomphysik Teil 2
Übungen zur Physik der Materie 1 Lösungsvorschlag Blatt 11 - Atomphysik Sommersemester 018 Vorlesung: Boris Bergues ausgegeben am 1.06.018 Übung: Nils Haag (Nils.Haag@lmu.de) besprochen am 6.06.018 Aufgabe
MehrKern- und Teilchenphysik
Schalenmodell Kern- und Teilchenphysik Schalenmodell Das Tröpfchenmodell ist ein phänemonologisches Modell mit beschränktem Anwendungsbereich. Es wird an die Experimente angepasst (z.b. die Konstanten
MehrEinführung in die ENDOR- Spektroskopie
Einführung in die ENDOR- Spektroskopie Institut für Chemie und Biochemie Freie Universität Berlin Stand: 1996 Inhalt (1) 1. Einführung 2. Grundlagen 2.1. ENDOR-Spektroskopie 2.2. TRIPLE-Resonanz 2.3. Spektrometer-Aufbau
MehrExperimentalphysik V - Kern- und Teilchenphysik Vorlesungsmitschrift. Dozent: Prof. K. Jakobs Verfasser: Ralf Gugel
Experimentalphysik V - Kern- und Teilchenphysik Vorlesungsmitschrift Dozent: Prof. K. Jakobs Verfasser: Ralf Gugel 13. Januar 2013 Motivation: Die Feinstruktur der Bindungsenergie pro Nukleon ist bisher
MehrFerienkurs Experimentalphysik Übung 2 - Musterlösung
Ferienkurs Experimentalphysik 4 211 Übung 2 - Musterlösung 1. Wasserstoffatom Die Wellenfunktionen für ein Elektron im Zustand 1s und 2s im Coulombpotential eines Kerns mit Kernladungszahl Z sind gegeben
MehrNMR - Seite 1. NMR (Kernresonanzspektroskopie) Allgemeines zur Theorie
NMR - Seite 1 NMR (Kernresonanzspektroskopie) Allgemeines zur Theorie Protonen besitzen ebenso wie Elektronen einen eigenen Spin (Drehung um die eigene Achse).Allerdings gibt es mehrere Möglichkeiten als
MehrPhysikalisches Fortgeschrittenenpraktikum Mößbauereffekt. Vorbereitung
Physikalisches Fortgeschrittenenpraktikum Mößbauereffekt Vorbereitung Armin Burgmeier Robert Schittny 1 Grundlagen 1.1 Absorptions- und Emissionslinien Emittiert ein angeregter Kern beim Übergang in den
MehrVorbereitung. µ z = mγ h (1) γ = gq 2m wobei q die Ladung und m die Masse des Teilchens beschreiben.
Physikalisches Fortgeschrittenenpraktikum NMR-Spektroskopie Vorbereitung Armin Burgmeier Robert Schittny 1. Theoretische Grundlagen 1.1. Kerndrehimpuls und magnetisches Moment Nach der Quantentheorie besitzt
MehrPraktikum PIII: Hyperfeinstruktur 21. Januar Hyperfeinstruktur. Michael Prim, Tobias Volkenandt Gruppe Januar 2008
Hyperfeinstruktur Michael Prim, Tobias Volkenandt Gruppe 37 21. Januar 2008 Inhaltsverzeichnis 1 Ziel des Versuchs 2 2 Theoretische Grundlagen 2 2.1 Hyperfeinstruktur....................................
MehrSpektroskopische Methoden in der Organischen Chemie (OC IV) NMR Spektroskopie 1. Physikalische Grundlagen
NMR Spektroskopie 1. Physikalische Grundlagen Viele Atomkerne besitzen einen von Null verschiedenen Eigendrehimpuls (Spin) p=ħ I, der ganz oder halbzahlige Werte von ħ betragen kann. I bezeichnet die Kernspin-Quantenzahl.
MehrChemisches Grundpraktikum II (270002) Kernresonanzspektroskopie. NMR-Spektroskopie
hemisches Grundpraktikum II (270002) Kernresonanzspektroskopie NMR-Spektroskopie (Nuclear Magnetic Resonance). Kählig, SS 2010 Von der Substanz zur Struktur Substanz NMR - Spektren Struktur N N 1 Spektroskopie
MehrEine kurze Wiederholung aus PC-II
Eine kurze Wiederholung aus PC-II Caroline Röhr Vorlesung Anorganische Pigmente, WS 25/26 Einelektronen-Fall: Quantenzahlen (QZ) Drehimpuls (QZ: d) Quantelung Bahn- Eigen- esamt- Betrag Richtung l = l(l
Mehr10. Das Wasserstoff-Atom Das Spektrum des Wasserstoff-Atoms. im Bohr-Modell:
phys4.016 Page 1 10. Das Wasserstoff-Atom 10.1.1 Das Spektrum des Wasserstoff-Atoms im Bohr-Modell: Bohr-Modell liefert eine ordentliche erste Beschreibung der grundlegenden Eigenschaften des Spektrums
MehrFortgeschrittenen Praktikum, SS 2008
selektive Reflexionsspektroskopie (SRS) Fortgeschrittenen Praktikum, SS 2008 Alexander Seizinger, Michael Ziller, Philipp Buchegger, Tobias Müller Betreuer: Reinhardt Maier Tübingen, den 3. Juni 2008 1
MehrUNIVERSITÄT REGENSBURG Institut für Physikalische und Theoretische Chemie Prof. Dr. B. Dick
UNIVERSITÄT REGENSBURG Institut für Physikalische und Theoretische hemie Prof. Dr. B. Dick PHYSIKALISH-HEMISHES PRAKTIKUM (Teil Ic) (Spektroskopie) Versuch NMR Protonenresonanz 0 http://www-dick.chemie.uni-regensburg.de/studium/praktikum1c.html
MehrDia- und Paramagnetismus. Brandner Hannes Schlatter Nicola
Dia- und Paramagnetismus Brandner Hannes Schlatter Nicola Ursachen des magnetischen Moments eines freien Atoms Spin der Elektronen (paramagn.) Deren Bahndrehimpuls bezüglich ihrer Bewegung um den Kern
MehrFERIENKURS EXPERIMENTALPHYSIK 4. Mehrelektronensysteme
FERIENKURS EXPERIMENTALPHYSIK 4 Vorlesung 3 am 04.09.2013 Mehrelektronensysteme Hannah Schamoni, Susanne Goerke Inhaltsverzeichnis 1 Das Helium-Atom 2 1.1 Grundlagen und Ortswellenfunktion........................
Mehr