Beiblätter zur Vorlesung Physik 1 für Elektrotechniker und Informatiker, Maschinenbauer und Mechatroniker
|
|
- Hermann Kruse
- vor 7 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Beibläe zu Volesung Physik fü Elekoechnike und Infomike, Mschinenbue und Mechonike WS 4/5 Pof. D. Min Senbeg, Pof. D. Eckehd Mülle Ohne Veändeungen zugelssen zu Klusu GPH Kinemik Dynmik Abei und Enegie eilchensyseme Se Köe Gedämfe und ungedämfe Schwingungen Ezwungene Schwingungen Snd:..5
2 . Kinemik Milee Geschwindigkei: Momenngeschwindigkei: lim lim lim d d d d d d d d z y z z y y & Milee Beschleunigung: Momennbeschleunigung: lim d d d d & & & O bei beknne Geschwindigkei : ' ' d : O zu Zei bei konsne Geschwindigkei: Geschwindigkei bei beknne Beschleunigung : ' ' d : Geschwindigkei zu Zei bei konsne Beschleunigung : Mi, und folg: ²
3 Keisbewegung Winkelgeschwindigkei: dϕ ω & ϕ d ω h ls Veko die Richung de Dehchse Rechsschube dω Winkelbeschleunigung: α & ω d Peiodendue, Fequenz f und Winkelgeschwindigkei ω sind eknüf übe: ω π f π Fü Geschwindigkei, Winkelgeschwindigkei und O gelen: ω Bei gleichfömige Keisbewegung ω cons. gil: d ω ω Zenielbeschleunigung, Nomlbeschleunigung d Bei nich gleichfömige Keisbewegung gil: α ω ω ngenilbeschleunigung Nomlbeschleunigung 3
4 . Dynmik. Newonsches Aiom: cons fü Kf F. Newonsches Aiom: d F m d bei konsne Msse : F m Imuls 3. Newonsches Aiom: F F Rekionsgesez Käfe bei Roion: Zenielkf F z m ω ω Nomlkf ngenilkf m α F Scheinkäfe Käfe, die nu in beschleunigen Bezugsysemen eisieen: ägheiskf F m Zenifuglkf F F z Coiolis- Kf Imulsehlung : zen m ω ω F m c ω Fü bgeschlossene Syseme ohne äußee Käfe gil : N ges i cons. Dehmomen: i M F 4
5 m n Gleichgewichsbedingung: F und i Dehimuls und Dehimulsehlung: N L, bzw. L i i i i M j j bei Roion eines sen Köes um Huägheischse: L I ω mi I ² dm ägheismomen M I α Köe Allgemein gil in Anlogie zum. Newonschem Gesez: M dl d Fü bgeschlossene Syseme ohne äußee Dehmomene gil: N L L cons Dehimulsehlung ges i i 5
6 3. Abei und Enegie W F d Abei is ds Poduk us Kf und Veschiebung in Richung de Kf Enegie: Fähigkei eines Sysems, Abei zu eichen Milee Leisung: P W W : Abei : Zei Momenne Leisung: P W lim dw d Kineische Enegie: E k m Konseie Kf: Poenielle Enegie : W E E Kf, bei de die Abei nu on Anfngs- u. Endunk bhäng, nich om Weg. W : on de Kf m Sysem geleisee Abei, um es on nch zu bingen E is nu bis uf eine Konsne besimm. Fü bgeschlossene Syseme mi nu konseien Käfen gil: E E Ek cons Fü bgeschlossene Syseme mi nichkonseien Käfen gil: E E Ek E cons E : Enegieem, de Reibungskäfe ec. beücksichig Roionsenegie : E k, o I ω² 6
7 4. eilchensyseme Mssenmielunk / Schweunk m s m s N i m Köe i i dm s : m Mssenmielunk N m i i Gesmmsse Bei Abwesenhei äußee Käfe bescheib de Mssenmielunk eine gedlinige Bhn. Une dem Einfluss eine äußeen Kf beweg sich de Mssenmielunk wie ein eilchen de Msse m. F e d ms mi d ds s d Im Schweunksysem is de Gesmimuls Null! Kineische Enegie on eilchensysemen E k Ek,in ms ² E k,in : kineische Enegie im Schweunksysem Poenielle Enegie on eilchensysemen E E, in E, e E, in E, e Gesmenegie fü konseie Käfe : oenielle Enegie ufgund innee konseie Käfe : oenielle Enegie ufgund äußee konseie Käfe E E Ek U in E, e ms mi U in E,in Ek, in innee Enegie Dehimuls on eilchensysemen L L in L Bhn in L Le : Dehimuls im Schweunksysem: Sin m Bhndehimuls s s s 7
8 5. Se Köe Mssenunke hben zeilich konsne Absände uneeinnde Gegensz: defomiebe Köe Msse: m ρ dv Köe Mssenmielunk: s Köe dm Köe dm Bei äußeen Käfen beweg sich de Schweunk gemäß : F e d d ms s : Schweunksgeschwindigkei d d Bei Roionsbewegungen um Huägheischsen gil: L I ω mi I dm ägheismomen Köe Sz on Seine: Beäg ds ägheismomen bezüglich eine Achse duch den Schweunk I s, so is ds ägheismomen bezüglich eine dzu llelen Achse im Absnd s gleich I s ms² Fü beliebige Roion nich unbeding um die Huägheischse gil: L ω I ω L ω : Komonene des Dehimulses in Richung de Dehchse Keisel Päzession : L M ω ω : Winkelgeschwindigkei de Päzessionsbewegung 8
9 6. Schwingungen Ungedämfe Schwingungen: d m D D: Fedekonsne d Lösung: sin ω y cos ω ; sin ω ϕ mi D ω ± Eigen-Keisfequenz m Gedämfe Schwingungen: Lösung: d d m D : Dämfungskonsne d d Schwingfll: δ < ω e cos ω ye sin ω δ δ mi m δ, D ω δ m Kiechfll: δ > ω e δ δ ω y e δ δ ω Aeiodische Genzfll: δ ω δ δ e ye 9
10 Enegie de ungedämfen Schwingung D E : mimle Auslenkung Enegie de gedämfen Schwingung Schwingfll E δ δ δ D e D e Ee E o : Gesmenegie zu Zei 7. Ezwungene Schwingung d m d d d D F sin ω Lösung: sin ω ϕ mi F δω nϕ m ω ω 4δ ω ω ω Resonnz-Keisfequenz bei ω ω δ Resonnzmliude:, F mδ ω δ
11 Übelgeung hmonische Schwingungen Zelegung eiodische Schwingungen in hmonische Schwingungen: n n sin n bn cos nω ω Fouie-Reihe mi d n ω π sin nω d ω : Keisfequenz ensechend de Gundfequenz b n ω π cos nω d Fü nicheiodische Vogänge: ωsin ω b ωcos ω dω ω, ω b : Fouie-Sekum Gleichung gil fs übell
Einführung in die Physik I. Kinematik der Massenpunkte
Einfühung in die Phsik I Kinemik de Mssenpunke O. von de Lühe und U. Lndgf O und Geschwindigkei Wi bechen den O eines ls punkfömig ngenommenen Köpes im Rum ls Funkion de Zei Eindimensionle Posiion O O
MehrI MECHANIK. 1. EINFÜHRUNG Grundlagen, Kinematik, Dynamik (Wiederholung der Schulphysik)
Physik EI1 Mechnik - Einfühung Seie I MECHNIK 1. EINÜHRUNG Gundlgen, Kinemik, Dynmik (Wiedeholung de Schulphysik) _Mechnik_Einfuehung1_Bneu.doc - 1/9 Die einfühenden Kpiel weden wi zunächs uf dem Niveu
MehrZusammenfassung Kapitel 2 Mechanik eines Massenpunktes
Zusmmenfssung Kpiel Mechnik eines Mssenpunkes 1 Mechnik eines Mssenpunkes idelisiees Gebilde : lle Msse des Köpes in einem Punk konzenie keine Beücksichigung de Ausdehnung eines Köpes Ausdehnung d sei
Mehr1.1 Eindimensionale, geradlinige Bewegung
1. Inenion O, Geschwindigkei und Beschleunigung eines Köpes zu jedem Zeipunk bescheiben. z e e z e () Oseko: () R. Giwidz 1 1.1 Eindimensionle, gedlinige Bewegung Eindimensionles Koodinenssem: 1 Veeinfchend
MehrKapitel 2 Dynamik eines Massenpunktes
1 Kpiel Dnmik eines Mssenpunkes Mechnik eines Mssenpunkes Ielisiees Gebile : lle Msse es Köpes in einem Punk konenie Keine Beücksichigung e Ausehnung eines Köpes Ausehnung sei iel kleine ls ie Dimensionen
MehrLeseprobe. Dietmar Mende, Günter Simon. Physik. Gleichungen und Tabellen. ISBN (Buch): ISBN (E-Book):
Lesepobe Diema Mende, Güne Simon Physik Gleichungen und Tabellen ISBN (Buch): 978-3-446-43754-8 ISBN (E-Book): 978-3-446-43861-3 Weiee Infomaionen ode Besellungen une hp://www.hanse-fachbuch.de/978-3-446-43754-8
MehrEinführung in die Physik I. Kinematik der Massenpunkte. O. von der Lühe und U. Landgraf
Einfühung in die Phsik I Kinemaik de Massenpunke O. on de Lühe und U. Landgaf O und Geschwindigkei Wi beachen den O eines als punkfömig angenommenen Köpes im Raum als Funkion de Zei Eindimensionale Posiion
MehrEinführung in die Physik
Einfühung in die Physik fü Phamazeuen und Biologen (PPh Mechanik, Elekiziäslehe, Opik Übung : Volesung: Tuoials: Monags 13:15 bis 14 Uh, Buenand-HS Monags 14:15 bis 15:45, Liebig HS Monags 16:00 bis 17:30,
MehrGrundbegriffe Geschwindigkeit und Beschleunigung. r = r dt
Gundbegiffe Geschwindigkei und Beschleunigung Die Geschwindigkei eines Köpes is ein Maß fü seinen je Zeieinhei in eine besimmen Richung zuückgelegen Weg. Sie is, wie de O, ein Veko und definie duch die
MehrPhysik für Wirtschaftsingenieure
Phsik fü Wischafsingenieue Chisophe Diemaie, Mahias Mändl ISBN 3-446-373-8 Lesepobe Weiee Infomaionen ode Besellungen une hp://www.hanse.de/3-446-373-8 sowie im Buchhandel Mechanik Bild. Bewegung eines
MehrZur Erinnerung. Winkelmaße: Radiant und Steradiant. Stichworte aus der 3. Vorlesung:
Zu inneung Sichwoe aus de 3. Volesung: inkelaße: Radian und Seadian die (gleichföige) Keisbewegung als beschleunige Bewegung (Richungsändeung von v) Dasellung de kineaischen Gößen duch die inheisvekoen
MehrLösung Klausur. p(t) = (M + dm)v p(t + dt) = M(v + dv) + dm(v + dv u) Wir behalten nur die Terme der ersten Ordnung und erhalten.
T1 I. Theorieeil a) Zur Zei wird ein Pake der Masse dm mi der Geschwindigkei aus der Rakee ausgesoÿen. Newon's zweies Gesez läss sich schreiben als dp d = F p( + ) p() = F d = Av2 d Der Impuls des Sysems
MehrÜbungen zu Physik 1 für Maschinenwesen
Physikdeparmen E13 WS 211/12 Übungen zu Physik 1 für Maschinenwesen Prof. Dr. Peer Müller-Buschbaum, Dr. Eva M. Herzig, Dr. Volker Körsgens, David Magerl, Markus Schindler, Moriz v. Sivers Vorlesung 1.11.211,
MehrBasiswissen Physik 11. Jahrgangsstufe
Basiswissen Physik 11. Jahrgangssufe 1. Einfache lineare Bewegungen a) Darsellung von Bewegungen im Koordinaensysem Unerscheide sorgfälig die in der Zei zurückgelege Srecke s() von der zur Zei eingenommenen
MehrInhalt Prof. Dr.-Ing. Barbara Hippauf Hochschule für Technik und Wirtschaft des Saarlandes; Physik, I, WS 2015/2016
Inhl 1.. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 1. 11. Kinemik: Einleiun Gedlinie Beweun, Geschwindikei Gedlinie Beweun, Beschleuniun Gedlinie Beweun, Vekodsellun Gleichfömi, edlinie Beweun Gleichmäßi, beschleunie Beweun
Mehrd zyklische Koordinaten oder Terme der Form F(q, t) dt
6 Woche.doc, 3.11.10.5 "Reep" u Lösung von Bewegungspoblemen mi Hilfe de Lagange- Gleichungen II.. Beispiele 1. Wähle geeignee ( Zwangbedingungen, Smmeie) veallgemeinee Koodinaen ( 1,,..., f ) n (, ) n.
MehrKosmologie. Wintersemester 2015/16 Vorlesung # 3,
Meik Kosmologie Winesemese 15/16 Volesung #,.11.15 Guido Dexlin, Insiu fü Expeimenelle Kenphysik Expndieendes Univesum - Fiedmnn-Lemîe Gleichungen - Robeson-Wlke Meik - Kümmungspmee k - Zusndsgleichungen
MehrPhysik für Nicht-Physikerinnen und Nicht-Physiker
FAKULTÄT FÜR PHYSIK UND ASTRONOMIE Physik fü Nicht-Physikeinnen und Nicht-Physike A. Belin 15.Mai2014 Lenziele Die Gößen Winkelgeschwindigkeit, Dehmoment und Dehimpuls sind Vektoen die senkecht auf de
Mehr0.6.4) Lineare Regression Wenn wir fliegen könnten und den Greifvögeln ähnlich
VAK 5.04.900, WS03/04 J.L. Vehey, (CvO Univesität Oldenbug ) 0.6.4) Linee Regession Wenn wi fliegen könnten und den Geifvögeln ähnlich Msse m [kg] Spnnweite s [m] Bussd 1 1,3 Fischdle,0 1,6 S n ( y i 1
MehrMechanik. 1 Kinematik
Mechanik Kinemaik - Beschreibung der Bewegung eines Körpers durch Or, Geschwindigkei und Beschleunigung - Körper wird als Punkmasse (PM) beschrieben.. Modell der Punkmasse und Koordinaensseme (KS) Def.
MehrInhalt der Vorlesung Experimentalphysik I
Epeimenlphik I Inhl de Voleun Epeimenlphik I Teil : Mechnik. Phikliche Gößen und Einheien. Kinemik on Mepunken. Menpunke. Gechwindikei.3 Bechleuniun.4 Mehdimenionle Beweun.5 Keibeweun 3. Dnmik on Mepunken
Mehr1.2.2 Gravitationsgesetz
VAK 5.04.900, WS03/04 J.L. Vehey, (CvO Univesität Oldenbug ) 1.. Gavitationsgesetz Heleitung aus Planetenbewegung Keplesche Gesetze 1. Planeten bewegen sich auf Ellipsen. De von Sonne zum Planeten gezogene
MehrInhalt der Vorlesung A1
PHYSIK Physik A/B A WS SS 07 03/4 Inhalt de Volesung A. Teilchen A. Einzelne Teilchen Bescheibung von Teilchenbewegung Kinematik: Quantitative Efassung Dynamik: Usachen de Bewegung Käfte Abeit + Leistung,
Mehr5.5. Anwendungsaufgaben aus der Physik
.. Anwendungsaufgaben aus de Physik Aufgabe 1: Kinemaik Skizzieen Sie die Geschwindigkeis-Zei- und Weg-Zei Diagamme im Beeich < < 1 s und sellen Sie die Funkionsgleichungen fü v() und s() auf. a) Ein Köpe
MehrPhysik A VL4 ( )
Physik A VL4 (16.1.1) Beschreibung on Bewegungen - Kinemik in einer Rumrichung II Die beschleunige Bewegung Der Freie Fll Der senkreche Wurf Berchung ungleichförmiger Beschleunigung miels Inegrlrechnung
MehrI)Mechanik: 1.Kinematik, 2.Dynamik
3. Volesung EP I) Mechanik 1.Kinematik Fotsetzung 2.Dynamik Anfang Vesuche: 1. Feie Fall im evakuieten Falloh 2.Funkenflug (zu Keisbewegung) 3. Affenschuss (Übelageung von Geschwindigkeiten) 4. Luftkissen
MehrAufgabe 1 (9 Punkte) Prüfungsklausur Technische Mechanik II
echn. Mechanik & Fahrzeugdynamik M II Prof. Dr.-Ing. habil. Hon. Prof. (NUS) D. Besle 8. März Aufgabe (9 Punke) Ein Zahnrad 3 wird über eine Sange on einem Kolben 5 angerieben. Dieses Zahnrad greif in
MehrI)Mechanik: 1.Kinematik, 2.Dynamik
3. Volesung EP I) Mechanik 1.Kinematik Fotsetzung 2.Dynamik Anfang Vesuche: 1. Feie Fall im evakuieten Falloh 2.Funkenflug (zu Keisbewegung) 3. Affenschuss (Übelageung von Geschwindigkeiten) 4. Luftkissen
MehrFachhochschule Hannover
Fachhochschle annove 8..5 Fachbeeich Maschinenba Zei: 9 min Fach: Physik im WS 4/5 ilfsmiel: Fomelsammlng z Volesng. in PKW(, de mi konsane Geschwindigkei von 7 kmh - fäh, wid von einem andeen PKW( mi
Mehr1.1. Grundbegriffe zur Mechanik
... Die geradlinig gleichförmige Bewegung.. Grundbegriffe zur Mechanik Ein Körper beweg sich geradlinig und gleichförmig enlang der -Achse, wenn seine Geschwindigkei (eloci) 0 konsan bleib. Srecke Zeiabschni
MehrI)Mechanik: 1.Kinematik, 2.Dynamik
3. Volesung EPI 06 I) Mechanik 1.Kinematik Fotsetzung 2.Dynamik Anfang EPI WS 2006/07 Dünnwebe/Faessle 1 x 1 = x 1 y 1 x 1 x 1 = y 1 I)Mechanik: 1.Kinematik, 2.Dynamik Bewegung in Ebene und Raum (2- und
Mehr3 Kinematik Bewegungen in einer Dimension
Kineik Bewegungen in einer Diension Illusion einer Bewegung hp://www.risuei.c.jp/~kiok/inde-e.hl Eindiensionle Bewegung Eineilung der Mechnik A) Kineik: Eine Beschreibung, wie sich Körper bewegen B) Dynik:
MehrWebinar: Elastostatik Thema: Zweiachsige Biegung. Aufgabe) Biegelinie bestimmen
Webinr: Elsosik Them: Zweichsige Biegung Aufgbe Biegelinie besimmen F F l y z x z Gegeben sei der obige Krgräger, welcher durch eine Krf F in z-richung belse wird. Der Querschni des Krgrägers is rechs
MehrHomogene Gleichungssysteme, Gausscher Algorithmus
HTW Mhemik MST Prof.Dr.B.Grbowski e-mil: grbowski@hw-srlnd.de Tel.: 7- Lösungen zu Übung Homogene Gleichungssyseme, Gusscher lgorihmus u ufgbe Besimmen Sie mi Hilfe des Gusschen lgorihmus die jeweilige
MehrKraftfelder. Die Kraft auf eine Masse kann an verschiedenen Orten unterschiedlich sein. Zur vollständigen Angabe muss für jeden Ort
Kaffelde Die Kaf auf eine Masse kann an eschiedenen Oen uneschiedlich sein. Zu ollsändigen Angabe uss fü jeden O jede Punk die Kaf die Richung de Tangene an die Kaflinie ha. Scheibweise: de Kafeko angegeben
Mehr(Newton II). Aus der Sicht eines mitbeschleunigten Beobachters liest sich diese Gleichung:
f) Scheinkäfte.f) Scheinkäfte Tägheitskäfte in beschleunigten Systemen, z.b. im anfahenden ode bemsenden Auto ode in de Kuve ( Zentifugalkaft ). In nicht beschleunigten Systemen ( Inetialsysteme ) gibt
MehrFachhochschule Hannover vorgezogen Wiederholungsklausur SS
Fchhochschule Hnnoer orezoen Wiederholunsklusur SS 5.3. Fchereich Mschinenu Zei: 9 min Fch: Physik WS9 (Prof. Schrewe) Hilfsmiel: Formelsmmlun zur Vorlesun. Bei Srßen mi erluer Höchschwindikei on 7kmh
MehrElementare Federberechnung
Dip.-Ing.(FH) Kuno Fuerknech D-87616 Wd/Osgäu Seie 1 von 8 Eemenre Federberechnung -Grundformen der Federeemene- 1. Krgräger Benennungen: F s ϕ wirksme Krf Absnd der Krf zur Einspnnung Verformung in Richung
MehrMathematik III - Blatt 3
Mthemtik III - Bltt 3 Christopher Bronner, Frnk Essenberger FU Berlin 7.November 6 Aufgbe Die Länge der Kurve, deren Bhn die Lösung der Gleichung ist, lutet x 3 + y 3 3 L( γ ds π γ γ(t dt. Abbildung :
MehrAllgemeine Mechanik Musterlo sung 4.
Allgemeine Mechanik Mustelo sung 4. U bung. HS 03 Pof. R. Renne Steuqueschnitt fu abstossende Zentalkaft Betachte die Steuung eines Teilchens de Enegie E > 0 in einem abstossenden Zentalkaftfeld C F x)
Mehr14 Kurven in Parameterdarstellung, Tangentenvektor und Bogenlänge
Dr. Dirk Windelberg Leibniz Universiä Hannover Mahemaik für Ingenieure Mahemaik hp://www.windelberg.de/agq 14 Kurven in Parameerdarsellung, Tangenenvekor und Bogenlänge Aufgabe 14.1 (Tangenenvekor und
MehrFormelsammlung Mechanik
oellun Mechnik Beufliche Gniu chobechule oellun Phik Mechnik Heinich-Enuel-Meck-Schule Dd Snd: 8..8 oellun Mechnik Beufliche Gniu chobechule Gößen und Einheien de Mechnik oel e de Einheien Beziehun zwichen
MehrEinfache Anwendungen aus der klassischen Mechanik
Einfache Anwendungen aus der lassischen Mechani. Schiefe Ebene Energie: Poenial: Generalisiere Koordinaen Energie und Bewegung V r = mgy E = + V r ( α ) ( α ) Generalisiere Koordinaen: s cos r = sin s
Mehr3a Kinematik Bewegungen in einer Dimension
3 Kineik Bewegungen in einer Diension Illusion einer Bewegung hp://www.risuei.c.jp/~kiok/inde-e.hl Illusionen Is Mond Horizon größer ls i Zeni? Alles lso nur eine große Täuschung! 3 Eindiensionle Bewegung
MehrTraktrix DEMO. Text Nr Stand 11. Mai 2016 FRIEDRICH W. BUCKEL INTERNETBIBLIOTHEK FÜR SCHULMATHEMATIK.
Trkri Te Nr. 540 Snd. Mi 06 FRIEDRICH W. BUCKEL INTERNETBIBLIOTHEK FÜR SCHULMATHEMATIK www.mhe-cd.de 540 Trkri Vorwor Die Trkri is eine Kurve für gehobenemhemische Ansprüche. Ineressn is schon ihre mechnische
MehrKlassische Mechanik - Ferienkurs. Sommersemester 2011, Prof. Metzler
Klassische Mechanik - Feienkus Sommesemeste 2011, Pof. Metzle 1 Inhaltsvezeichnis 1 Kelegesetze 3 2 Zweiköeoblem 3 3 Zentalkäfte 4 4 Bewegungen im konsevativen Zentalkaftfeld 5 5 Lenzsche Vekto 7 6 Effektives
MehrInhalt der Vorlesung Experimentalphysik I
Inhalt de Volesung Epeimentalphysik I Teil 1: Mechanik 4. Gavitation 5. Enegie und Abeit 6. Bewegte Bezugsysteme 6.1 Inetialsysteme 6. Gleichfömig bewegte Systeme 6.3 Beschleunigte Bezugssysteme 6.4 Rotieende
MehrNotizen zur Vorlesung über Kurven
Noizen zur Vorlesung über Kurven Michel Krow, TU-Berlin krow@mh.tu-berlin.de November 6, 9 Definiion: Eine prmerisiere Kurve is eine seige Abbildung x : R I R n, wobei I ein (offenes, hlboffenes oder bgeschlossenes)
MehrAufgaben: 1. Gib eine Gleichung der Ebene E an, die durch A in Richtung von u und v verläuft.
Prmeergleichung und Koordinenform einer Ebene Prmeergleichung und Koordinenform einer Ebene Die Lge einer Ebene E im Rum is durch drei Größen eindeuig fesgeleg: X. Einen Punk A, durch den die Ebene verläuf..
MehrWiederholung zur Physik I. von. Prof. Dr. Hagen Voß
Wiedeholung zu Physik I von Pof. D. Hagen Voß Wiedeholung zu Physik Vesion. Wiedeholung zu Physik I WIEDERHOLUNG ZUR PHYSIK I... KAPITEL : KINEMATIK... 3 Kinemaik in eine Dimension... 3 Kinemaik in zwei
MehrKarlsruher Institut für Technologie (KIT) SS 2013 Institut für Analysis Prof. Dr. Tobias Lamm Dr. Patrick Breuning
Krlsruher Institut für Technologie KIT SS 3 Institut für Anlysis 943 Prof Dr Tobis Lmm Dr Ptrick Breuning Höhere Mthemtik II für die Fchrichtung Physik 3 Übungsbltt Aufgbe Sei K ein Kreis im R vom Rdius
MehrAufgaben zur Analytischen Mechanik SS 2013 Blatt 10 - Lösungen. Aufgabe 1 Wiederholung Eigenwerte und Eigenvektoren (15 Punkte)
Aufgben zur Anlytischen Mechnik SS 013 Bltt 10 - en Aufgbe 1 Wiederholung Eigenwerte und Eigenvektoren (15 Punkte Bestimmen Sie Eigenwerte λ 1 und λ sowie die Eigenvektoren v 1 und v der folgenden Mtrix:
Mehr1. Aufgabe: Impuls des Waggons beim Aufprall ist mit 1 2 mv2 = mgh und v = 2gh p = m v 1 = m 2gh
3 Lösungen 1. Aufgabe: Impuls des Waggons beim Aufprall ist mit 1 2 mv2 = mgh und v = 2gh p = m v 1 = m 2gh 1 (a) Nach dem Aufprall m u 1 = p = m v 1 m u 1 = m 2gh 1 e 1 = 12664Ns e 1 F = p t (b) p 2 =
MehrKapitel II Bewegungen und Kräfte
Kapiel II Bewegungen und Kräfe 3. Translaion und Roaion... 27 4. Soßprozesse... 35 5. Harmonische Schwingungen... 41 6. Gekoppele Schwingungen... 52 7. Gedämpfe und erzwungene Schwingungen... 59 8. Trägheismomen...
MehrDIE LINEARE DIFFERENTIALGLEICHUNG ZWEITER ORDNUNG MIT KONSTANTEN KOEF- FIZIENTEN
Skrium zum Fach Mechanik 5Jahrgang HTL-Eisensad DIE LINEARE DIFFERENTIALGLEICHUNG ZWEITER ORDNUNG MIT KONSTANTEN KOEF- FIZIENTEN DilIngDrGüner Hackmüller 5 DilIngDrGüner Hackmüller Alle Reche vorbehalen
MehrVektoraddition. Vektoraddition. Vektoraddition. Kraftwirkung bei Drehungen. Vektorzerlegung. Vektorzerlegung. Vektorzerlegung.
Vektoaddition Vektozelegung Vektoaddition Vektozelegung N F Α Α F mg F s 25 26 Vektoaddition Vektozelegung Kaftwikung bei Dehungen Dehmoment Eine im Schwepunkt angeifende Kaft bewikt nu eine Beschleunigung
MehrDer typische erwachsene Mensch probiert die Dinge nur 2-3 x aus und gibt dann entnervt oder frustriert auf!
De typische ewachsene Mensch pobiet die Dinge nu -3 x aus und gibt dann entnevt ode fustiet auf! Haben Sie noch die Hatnäckigkeit eines Kleinkindes welches laufen lent? Wie viel Zeit haben Sie mit dem
MehrGewöhnliche Differentialgleichungen
Prof. Dr. Guido Sweers WS 08/09 Jan Gerdung, M.Sc. Gewöhnliche Differenialgleichungen Übungsbla Die Lösungen müssen in den Übungsbriefkasen Gewöhnliche Differenialgleichungen (Raum 0 im MI) geworfen werden.
MehrPhysik A VL6 ( )
Physik A VL6 (19.10.01) Bescheibung on Bewegungen - Kinematik in dei Raumichtungen II Deh- und Rotationsbewegungen Zusammenfassung: Kinematik Deh- und Rotationsbewegungen Deh- und Rotationsbewegungen Paamete
MehrAufgabe 1: Elektro-mechanischer Oszillator
37. Internationale Physik-Olympiade Singapur 6 Lösungen zur zweiten Runde R. Reindl Aufgabe : Elektro-mechanischer Oszillator Formeln zum Plattenkondensator mit der Plattenfläche S, dem Plattenabstand
MehrMAE4 Mathematik: Analysis für Ingenieure 4 Frühlingssemester 2017
MAE4 Mathematik: Analysis fü Ingenieue 4 Fühlingssemeste 27 D. Chistoph Kisch ZHAW Wintethu Lösung 2 Aufgabe : Die Funktion ϕ ist offensichtlich stetig patiell diffeenzieba. Wi zeigen noch die Injektivität
MehrFormeln zur Technischen Mechanik von Gerald Meier
Fomeln u Technischen Mechnik on Geld Meie Kinemik on unken und sen Köpen. Kinemik des unkes.. Os-, Geschwindigkeis- und Beschleunigungseko = ( = & = & = &&.. Geschwindigkeis und Beschleunigungseko in kesischen
MehrAufgabe 1. Übungsblatt 7. Woche
T II SS Übunsb 7. Woche Pof. Oseeye Aufbe Zeichnen Sie die Le de oennpoe fü Sb, und Sb und beechnen Sie die Winkeeschwindikei ω des dien Sbes fü die ezeichnee Le. ω Geeben:, ω. b Zeichnen Sie die Le de
MehrKapitel 9 Integralrechnung für Funktionen einer Veränderlichen 9.6 Volumen von Rotationskörpern
Wolte/Dhn: Anlsis Individuell c Spinge 75 Kpitel 9 Integlechnung fü Funktionen eine Veändelichen 9.6 Volumen von Rottionsköpen Wi wenden uns jetzt de Bestimmung des Volumens eines sogennnten Rottionsköpes
MehrIntegralrechnung III.Teil
Inegalechnung III.eil 1 Inegalechnung III.eil ngewande Mahemaik GM Wolgang Kugle Inegalechnung III.eil Inhalsvezeichnis 1. Mielwee peiodische Signale 1.1 Deiniion des aihmeischen Mielwees 1. Deiniion des
MehrFachhochschule Hannover vorgezogene Wiederholungsklausur
Fchhochschue Hnnoer orezoene Wiederhounskusur.9.6 Fchbereich Mschinenbu Zei: 9 min Fch: Physik im WS 6/7 Hifsmie: Formesmmun zur Voresun. Der Sprinwerekord über die 5 m Srecke ie bei 5,56 s, der über 6
MehrKapitel 2. Schwerpunkt
Kpitel Schwepunkt Schwepunkt Volumenschwepunkt Fü einen Köpe mit dem Volumen V emittelt mn die Koodinten des Schwepunktes S (Volumenmittelpunkt) us S dv dv z S S z S dv dv z dv dv z S S S Flächenschwepunkt
MehrMotivation der Dierenzial- und Integralrechnung
Moivaion der Dierenzial- und Inegralrechnung Fakulä Grundlagen Hochschule Esslingen SS 2010 4 3 2 1 0 5 10 15 20 25 30 Fakulä Grundlagen (Hochschule Esslingen) SS 2010 1 / 9 Übersich 1 Vorberachungen Ableiungsbegri
MehrKraftfelder. Die Kraft auf eine Masse kann an verschiedenen Orten unterschiedlich sein. Zur vollständigen Angabe muss für jeden Ort
Kaffelde Die Kaf auf eine Masse kann an eschiedenen Oen uneschiedlich sein. Zu ollsändigen Angabe muss fü jeden O F F, F, F Scheibweise:,, de Kafeko angegeben weden. Kaffeld Gafische Dasellung F F,,, F,,,
Mehr2.Absorption, Reflexion und Durchlässigkeit
"Floin Pbs" pope_666@homil.com Pbs Floin 5M (98/99) Wämeshlung.Gundlgen ls Wäme und empeushlung bezeichne mn den negiesom eines offes de nu von dessen emp. bhängig is. Die Wämeshlung wächs mi seigende
Mehr8.5 Uneigentliche Integrale Integrale über unbeschränkte Bereiche. f(x) dx. Integrale über unbeschränkte Funktionen mit Singularitäten am Rand
8.5 Uneigenliche Inegrle Inegrle über unbeschränke Bereiche,, Inegrle über unbeschränke Funkionen mi Singulriäen m Rnd, f : (, b] R seig, f : [, b) R seig Lokle Inegrierbrkei: Definiion: Eine Funkion f
Mehr7. Gewöhnliche Differentialgleichungen
1 7. Gewöhnliche Differenialgleichungen DGL: Gewöhnliche DGL: Parielle DGL: Anfangs- oder Randbedingungen: Besimmungsgleichung für eine Funkion, in der die gesuchen Funkion und ihre Ableiungen vorkomm
MehrFormelsammlung. Physik. [F] = kg m s 2 = N (Newton) v = ṡ = ds dt. [v] = m/s. a = v = s = d2 s dt 2 [s] = m/s 2. v = a t.
Formelsammlung Physik Mechanik. Kinematik und Kräfte Kinematik Erstes Newtonsches Axiom (Axio/Reaxio) F axio = F reaxio Zweites Newtonsches Axiom Translationsbewegungen Konstante Beschleunigung F = m a
MehrGewöhnliche Differentialgleichungen (DGL)
Gewöhnliche Differenialgleichungen (DGL) Einführende Beispiele und Definiion einer DGL Beispiel 1: 1. Die lineare Pendelbewegung eines Federschwingers führ uner Zuhilfenahme des Newonschen Krafgesezes
MehrEinführung in die Physik I. Dynamik des Massenpunkts (4)
Einfühung in die Physik I Dynmik des Mssenpunkts (4) O. von de Lühe und U. Lndgf Gvittion Die Gvittionswechselwikung ist eine de fundmentlen Käfte in de Physik m 1 m Sie wikt zwischen zwei Mssen m 1 und
MehrMasse, Kraft und Beschleunigung Masse:
Masse, Kraf und Beschleunigung Masse: Sei 1889 is die Einhei der Masse wie folg fesgeleg: Das Kilogramm is die Einhei der Masse; es is gleich der Masse des Inernaionalen Kilogrammprooyps. Einzige Einhei
Mehr3.5 Überlagerung von harmonischen Schwingungen
3.5 Überlagerung von harmonischen Schwingungen 3.5 Überlagerung von harmonischen Schwingungen Zwei Schwingungen u 1 und u längs gleicher Richung können superponier werden. u 1 = u sin(ω 1 + ϕ 1 ) (3.9)
MehrMotivation der Dierenzial- und Integralrechnung
Moivaion der Dierenzial- und Inegralrechnung Fakulä Grundlagen HS Esslingen SS 2016 Fakulä Grundlagen (HS Esslingen) SS 2016 1 / 12 Übersich 1 Vorberachungen zur Dierenzial- und Inegralrechnung Ableiungsbegri
MehrMitschrift Thermodynamik
Mitschrift hermodynamik Herleitung für den Gasdruck Berechnung des oberen Kreisradius d cosϕ dϕ dψ d N eilchen im Gesamtvolumen dn d N Aufschlagswahrscheinlichkeit eines eilchens Fläche df df sinϕ Gesamte
MehrDer Luftwiderstand soll bei allen Bewegungen vernachlässigt werden.
Lösunen fü Teie de Püfunskausu om..7 eichmäßi bescheunie Lineabeweun M. Ein Sein wid mi eine eschwindikei om and eine Kippe de Höhe h senkech nach oben ewofen. a) Nach weche Zei eeich e das unee Ende de
Mehr(8) Transformationen. Vorlesung Computergraphik I S. Müller U N I V E R S I T Ä T KOBLENZ LANDAU
(8) Tnsfomionen Volesung Comueghik I S. Mülle KOBLENZ LNDU Wiedeholung I Füllen von Flächen duch In/Ou-Tes. Besimme ds umgeende Recheck (ounding o) des Polgons. Gehe in eine Schleife üe lle Piel de Bounding
MehrPHYSIK III. Serie 12, Musterlösung
Prof Dr Danilo Pescia Tel 044 633 50 pescia@solidphysehzch Winersemeser 06/07 wwwmicrosrucureehzch Serie, Muserlösung Niculin Saraz Tel 044 633 3 8 saraz@physehzch Reflexion Die Fresnel schen Formeln lauen:
MehrWichtige Begriffe der Vorlesung:
Wichtige Begiffe de Volesung: Abeit, Enegie Stae Köpe: Dehmoment, Dehimpuls Impulsehaltung Enegieehaltung Dehimpulsehaltung Symmetien Mechanische Eigenschaften feste Köpe Enegiesatz de Mechanik Wenn nu
MehrMusterlösung Probeklausur Physik I, FS 2008
Musterlösung Probeklausur Physik I, FS 8 May 7, 8 Schaukel Es soll betont werden, dass wir nur Rotationen der Unterschenkel am Knie betrachten. Vereinfacht kann man ansetzen, dass es sich um ein gekoppeltes
MehrFerienkurs Experimentalphysik 1
Ferienkurs Experimenalphysik 1 1 Fakulä für Physik Technische Universiä München Bernd Kohler & Daniel Singh Bla 1 - Lösung WS 214/215 23.3.215 Ferienkurs Experimenalphysik 1 ( ) - leich ( ) - miel ( )
Mehr9 Integralrechnung. 9.1 Das Riemann-Integral: Sei [a, b] ein beschränktes abgeschlossenes Intervall und f : [a, b] R eine beschränkte Funktion.
9 ntegrlrechnung 9. Ds Riemnn-ntegrl: Sei [, b] ein beschränktes bgeschlossenes ntervll und f : [, b] R eine beschränkte Funktion. Problem: Bestimme Flächeninhlt A zwischen Grphen von f und x-achse. Betrchte
Mehr{ } v = v r. v dv = G M. a dr = v dv. 1 2 v2 = G M + C 1. = 1 2 v 02 g R. e r. F (r) = G m M r 2. a = dv dt. = dv dr dr. dr v G M.
Otsabhängige Käfte Bsp.: Rakete im Gavitationsfeld (g nicht const.) F () = G m M 2 Nu -Komp. a = dv dt e v = v = dv d d dt a d = v dv v dv = G M 1 2 v2 = G M C 1 = 1 2 v 0 (späte meh) (Abschuss vom Pol)
MehrPhysik B2.
Physik B2 https://e3.physik.tudortmund.de/~suter/vorlesung/physik_a2_ws17/physik_a2_ws17.html 1 Wellen Welle = Ausbreitung einer Störung in einem kontinuierlichen Medium oder einer räumlich periodischen
Mehrf(x + iy) = u(x, y) + iv(x, y), f(z)dz := Re [f(γ(t)) γ(t)] dt + i
Funktionentheorie Komplexe Kurvenintegrle Themen des Tutoriums m 24.6.25: Jede komplexe Funktion f : D C knn mn drstellen ls f(x + iy) = u(x, y) + iv(x, y), wobei u und v reellwertige Funktionen uf R 2
MehrCusanus-Gymnasium Wittlich. Physik Schwingungen. Fachlehrer : W.Zimmer. Definition
Physik Schwingungen Definition Fachlehrer : W.Zimmer Eine Schwingung ist eine Zustandsänderung eines Masseteilchens bzw. eines Systems von Masseteilchen bei der das System durch eine rücktreibende Kraft
MehrElektrodynamik II - Wechselstromkreise
Physik A VL36 (18.1.13 Elekrodynamik II - Wechselspannung und Wechselsrom Wechselspnnung durch Indukion Drehsrom Schalungen mi Wechselsrom Kirchhoff sche h egeln Maschenregel bei Indukiviäen und Kapaziäen
MehrWeitere Aufgaben zum Themenkomplex 1: Grundlagen, Hauptsatz der Diff.- und Integralrechnung und Substitutionsverfahren
Prof. Dr. Gerd von Cölln Prof. Dr. Dirk Re Mhemik II Weiere Aufgen zum hemenkomple : Grundlgen, Hupsz der Diff.- und Inegrlrechnung und Susiuionsverfhren. Sind folgende Aussgen whr oder flsch ) Sind f
MehrKlassische und Relativistische Mechanik
Klassische und Relativistische Mechanik Othmar Marti 30. 11. 2007 Institut für Experimentelle Physik Physik, Wirtschaftsphysik und Lehramt Physik Seite 2 Physik Klassische und Relativistische Mechanik
MehrRollender Zylinder in Zylinder
Übungen zu Theoretische Physik I - echnik im Sommersemester 013 Bltt 10 vom 1.07.13 Abgbe: 08.07. Aufgbe 43 Rollender Zylinder in Zylinder Ein homogener Zylinder (Gesmtmsse, Rdius, Trägheitsmoment bzgl.
MehrSchwingungen g und Wellen II Wellen, Gedämpfte Schwingungen
Physik A VL1 (7.11.1) Schwingngen g nd Wellen II Wellen, Gedämpfe Schwingngen Wellen Gedämpfe Schwingngen schwache Dämpfng aperiodischer Grenzfall Kriechfall 1 Ei Erinnerng: Beschreibng von Schwingngen
MehrKantonsschule Reussbühl Maturitätsprüfung 2002 Es/Gä/Ko/Sw Mathematik Grundlagen Lösungen Sw / 2003
Lösung der Aufge : x x ( x ) ( x ) ) f(x) {} ( x ) ( x ) ( x ) ( x ) ( x x ) f (x) ( x ) x x ( x ) f (x) x x x ( x ) (vorgegeen) Nullsellen : x - x. urch Proieren finde mn die Nullselle x. Polynomdivision
Mehr1. Grundlagen der ebenen Kinematik
Lage: Die Lage eines starren Körpers in der Ebene ist durch die Angabe von zwei Punkten A und P eindeutig festgelegt. Die Lage eines beliebigen Punktes P wird durch Polarkoordinaten bezüglich des Bezugspunktes
MehrFormelsammlung Felder und Wellen WS11/12
. Otsvektoen Fosalung Fde und Wlen WS/ Katesische Koodinaten Zlindekoodinaten Kugkoodinaten = cos = sincos = sin = sinsin = = cos + = = sin actan = = = = cos + + = + = + actan = actan = actan = =. Koponenten
MehrFreie ungedämpfte Schwingung eines Massenpunktes (Federschwinger) = 2a. Die allgemeine Lösung der DGL ist dann eine Linearkombination beider Lösungen:
Die Schwingungs-Differenilgleichung Freie ungedämpfe Schwingung eines Mssenpunes Federschwinger Bei Auslenung des Mssenpunes: Hooesches Gesez F - Federonsne Die Bewegungsgleichung lue dher: d m oder m
MehrPhysikaufgabe 104. arccos 1 2.
Home Sarseie Impressum Konak Gäsebuch Aufgabe: Zeigen Sie an einem Beispiel, daß die Naurgeseze universell sind, d.h. unabhängig vom gewählen Bezugssysem gelen. Zeigen Sie ferner, daß die Raumkrümmung
Mehr