Blatt Musterlösung Seite 1. Aufgabe 1: Schwingender Stab
|
|
- Stephan Berg
- vor 7 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Seite 1 Aufgabe 1: Schwingender Stab Ein Stahlstab der Länge l = 1 m wird an beiden Enden fest eingespannt. Durch Reiben erzeugt man Eigenschwingungen. Die Frequenz der Grundschwingung betrage f 0 = 250 Hz. 1. Bestimmen Sie die Schallgeschwindigkeit v s in Stahl. Hier hat man es mit stehenden Wellen mit zwei festen Enden zu tun. Der Länge des Stabes entspricht hier gerade einer halben Wellenlänge der Grundschwingung. Dies kann man an folgender Skizze sehen: Die Grundschwingung ist diejenige Schwingung mit der kleinsten Frequenz, bzw. mit der größten Wellenlänge. Da beide Enden fest sind, können hier nur Wellenknoten sein, die größte Wellenlänge ist diejenige mit nur einem Wellenbauch entlang der Länge des Stabes. Für die Grundschwingung gilt: l = λ 0 2 λ 0 = 2l v s = λ 0 f 0 = 2lf 0 = 2 1 m 250 Hz = 5060 m s 2. Berechnen Sie die Frequenzen der nächsten zwei Oberschwingungen. Die nächsten Oberschwingungen zeigen folgende Skizzen:
2 Seite 2 Wie in den Skizzen zu sehen ist, gilt: λ 1 = 1 2 λ 0, λ 2 = 1 λ 0 f 1 = v s λ 1 = 2 vs λ 0 = 2f 0 = Hz = 5060 Hz f 2 = v s λ 2 = vs λ 0 = f 0 = 250 Hz = 7590 Hz. Der Stab werde nun in der Mitte fest eingespannt, die Enden bleiben frei. Bestimmen Sie nun die Frequenzen der Grundschwingung, sowie die der ersten beiden Oberschwingungen.
3 Seite Wird der Stab in der Mitte fest eingespannt, und bleiben die Enden lose, so muß in der Mitte immer ein Wellenknoten sein und an den Enden müssen Wellenbäuche auftreten. Folgende Skizzen zeigen die Grundschwingung, sowie die ersten beiden Oberschwingungen.
4 Seite 4 In der Grundschwingung entspricht auch hier der Länge des Stabes eine halbe Wellenlänge. In der ersten Oberschwingung sind es /2 Wellenlängen, und in der zweiten Oberschwingung 5/2 Wellenlängen. Also sind: f 0 = 250 Hz, f 1 = f 0 = 250 Hz = 7590 Hz, f 2 = 5 f 0 = Hz = Hz. Aufgabe 2: Dopplereffekt Vor einigen Jahren tappte Formel-1-Pilot Ralf Schumacher bei der Fahrt nach Kitzbühel zur BMW- Weihnachtsfeier in Österreich mit 10 km/h statt der erlaubten 80 km/h in eine Radarfalle. Diese Falle sendet elektromagnetische Strahlung von 9.4 GHz aus. Das (sicher teure) BMW-Blech des sich entfernenden Starpiloten reflektierte diese Strahlung auf Grund des Dopplereffekts mit erniedrigter Frequenz zum Radar-Empfänger der Polizei, wo sie mit noch einmal geänderter Frequenz empfangen wird (das reflektierende Fahrzeug stellt einen sich bewegenden Sender dar). 1. Mit welcher Frequenz kam die reflektierte Radarwelle bei der Polizei an? Die Sendefrequenz beträgt f S,P = 9.4 GHz. Das Auto empfängt die Frequenz f E,A = f S,P (1 v/c), und strahlt sie auch wieder zur Polizei zurück, f S,A = f E,A. Die Polizei empfängt f E,P = f S,A (1 + v/c) 1 f E,P = f S,P 1 v/c 1 + v/c = Hz 2. Wie genau musste die Polizei die Frequenz messen, damit die Geschwindigkeit auf km/h genau bestimmt werden konnte? Mit f 0 = f S,P gilt es die Fehlerfortpflanzung für die Funktion f(v) = f 0 1 v/c 1 + v/c zu bestimmen. Diese ist: ( f ) 2 f = v v = f v v
5 Seite 5 Für die Ableitung gilt: ( ) ( f v = f 1 c 1 + v c 1 v 0 ( ) 1 + v 2 c f v = 2f 0 c ( 1 + v c ) 2 c ) 1 c Mit v/c = ergibt sich für den Zahlenwert: f = GHz 10 8 m/s.6 m/s = 52.2 Hz P.S.: Keine Angst vor hohen Frequenzen. Die Formeln für den Dopplereffekt aus der Akustik gelten (zufällig) auch für elektromagnetische Strahlung (also relativistisch). Aufgabe : Stoß und Federpendel Ein Körper der Masse m 1 = m = 1 kg ist durch eine Feder mit Federkonstante k = 400 N/m mit einer vertikalen Wand verbunden. Er kann reibungsfrei auf einer horizontalen Ebene gleiten. Der Körper ist in Ruhe, bevor ihn ein zweiter Körper (Masse m 2 = 2 m) zentral und völlig inelastisch stößt (siehe Abbildung). Körper 2 habe vor dem Stoß die Geschwindigkeit v 0 (v 0 = 1 m/s) in horizontaler Richtung. 1. Zeigen Sie, daß für den Verlust an kinetischer Energie E kin beim Stoß gilt: E kin = mv 2 0/. Hier haben wir es mit zwei getrennten physikalischen Vorgängen zu tun. Zuerst erfolgt ein inelastischer Stoß, dann eine harmonische Federschwingung. Wir betrachten zuerst den inelastischen Stoß. Die kinetische Energie vor dem Stoß T vor ist gleich der kinetischen Energie der Masse m 2, da sich nur diese bewegt, also: T vor = 1 2 m 2v 2 0 = mv 2 0 Beim inelastischen Stoß gilt der Impulserhaltungssatz, aus dem wir die Geschwindigkeit u beider Massen nach dem Stoß berechnen: m 2 v 0 = (m 1 + m 2 )u u = m 2 v 0 = 2m m 1 + m 2 m + 2m v 0 = 2 v 0
6 Seite 6 Also ist die kinetische Energie beider Massen nach dem Stoß: T nach = 1 2 (m 1 + m 2 )u 2 = 1 ( ) m v 0 = 2 mv2 0 Also gilt für den Energieverlust beim inelastischen Stoß: E kin = T nach T vor = 2 mv2 0 mv0 2 = 1 mv2 0 = 1 1 kg 12 m2 s 2 = 0. J 2. Berechnen Sie die Frequenz f und die Amplitude A der angestoßenen Schwingung. Die Frequenz f eines harmonischen Federschwingers mit Masse m ist: f = ω 0 2π = 1 k 2π m = N m = 1.8 Hz 2π 1 kg Die Amplitude A der Schwingung lässt sich aus einer Energiebetrachtung ableiten. Die Gesamtenergie des harmonischen Federschwingers mit Masse m ist E ges = 1 2 ka2. Diese Gesamtenergie ist gleich der kinetischen Energie T nach beider Massen nach dem Stoß: 1 2 ka2 = 2 m mv2 0 A = 2v 0 k = 2 1 m s 1 kg 400 N m = 5.8 cm Aufgabe 4: Stoßdämpfer Ein Lastwagen der Masse M = 4 t besitzt vier gleiche Stoßdämpfer, je einen für jedes Rad. Mit einem Kran wird Ladegut der Masse M/4 genau über dem Schwerpunkt des Lastwagens abgeladen. Dabei wird jeder der vier Stoßdämpfer um die Länge h = 5 cm zusammengedrückt. 1. Berechnen Sie die Federkonstante k jedes Stoßdämpfers. Wir definieren als Ruhelage des Systems den unbeladenen Lastwagen. Nach dem Absenken des Ladegutes auf den Lastwagen wirkt auf alle Federn zusammen die zusätzliche Kraft: F Ladung = 1 4 Mg Da die Last über dem Schwerpunkt abgeladen wird, wirkt auf jede Feder die Kraft: F Feder = 1 4 F Ladung = 1 16 Mg
7 Seite 7 Da alle Federn gleich sind, bewirkt diese Kraft ein Zusammendrücken einer jeden Feder um die Länge h. Also berechnet sich die Federkonstante k jeder einzelnen Feder zu: F Feder = 1 Mg Mg = kh k = 16 16h = 4000 kg 9.81 N kg m = 4.9 N 104 m 2. Berechnen Sie die Schwingungsfrequenzen f leer des leeren und f voll des beladenen Lastwagens. Dabei soll angenommen werden, dass sich die Stoßdämpfer wie perfekt elastische Federn verhalten. Das Gesamtsystem besteht aus vier Federn mit der gleichen Federkonstanten k, die parallel geschaltet sind. Also ist die Federkonstante des Gesamtsystems k tot gerade viermal so groß wie die Federkonstante k der einzelnen Stoßdämpfer. Also ist: k tot = 4k = Mg 4h = 4000 kg 9.81 N kg m = N m Allgemein gilt für die harmonische Federschwingung: f = ω 0 2π = 1 k 2π m (a) Unbeladener Lastwagen: Die Federkonstante ist k tot, die Masse ist M. Also folgt: f leer = 1 ktot 2π M = 1 g 2π 4h = m s 2 = 1.11 Hz 2π m (b) Beladener Lastwagen: Die Federkonstante ist k tot, die Masse ist 5M/4. Also folgt: f voll = 1 2π k tot 5M/4 = 1 2π g 5h = m s 2 = 1.00 Hz 2π m Aufgabe 5: Physikalisches Pendel
8 Seite 8 Ein physikalisches Pendel besteht aus einem dünnen Stab, der an einem Ende aufgehängt wird und sich um die horizontale Achse drehen kann, und einer Last, die am anderen Ende befestigt ist; die Skizze verdeutlicht dies. Die Last ist ein Kubus der Seitenlänge a = 40 mm, der Stab besitzt die Länge l = 400 mm und einen quadratischen Querschnitt mit Seitenlänge b = 4 mm. Stab und Last bestehen aus dem gleichen Material. 1. Leiten Sie aus der Bedingung M = d L/dt die Bewegungsgleichung für kleine Auslenkungen und eine Formel für die Winkelgeschwindigkeit ω ab. Der Auslenkwinkel des Pendels sei φ, die Gesamtmasse des Pendels sei m, und der Abstand des Massenmittelpunkts von der Drehachse sei d. Einzige angreifende Kraft, die die Bewegung bewirkt, ist die Gewichtskraft F g = mg. Dann ist das resultierende Drehmoment M: M = d F g Die rücktreibende Kraft F R senkrecht zu d ist: F R = F g sin φ = mg sin φ Dann folgt für das Drehmoment bei kleinen Auslenkungen: M = dmg sin φ dmgφ Andererseits gilt für das Drehmoment (mit ω = dφ/dt): M = dl dt = d(iω) = I d2 φ dt dt 2 Also findet man für die Bewegung folgende Differentialgleichung: d 2 φ dt 2 = dmg I φ = ω 2 φ
9 Seite 9 Die Lösung dieser klassischen Schwingungsgleichung ist bekanntlich φ(t) = φ max sin(ωt + φ 0 ) mit dmg ω = I 2. Berechnen Sie die ungefähre Schwingungsdauer dieses Pendels für kleine Auslenkungen. Um die Schwingungsdauer T (bzw. die Winkelgeschwindigkeit ω) ausrechnen zu können, müssen wir das Trägheitsmoment I bestimmen. Wir bezeichnen die Entfernungen der Massenmittelpunkte von der Drehachse mit x Stab,Last, und die Massen der einzelnen Teile mit m Stab,Last. Dann sind (ρ sei die Dichte des Materials): x Stab = l 2 m Stab = ρlb 2 x Last = l + a 2 m Last = ρa Damit können wir die Entfernung d des Schwerpunkts von der Drehachse ausrechnen: l 2 d = ρlb2 + ( ) l + a 2 ρa = ρ l2 b 2 + 2a l + a 4 m Stab + m Last 2m Entsprechend folgt für die Trägheitsmomente bezüglich der Drehachse: l I Stab = x 2 dm = x 2 ρb 2 dx = ρb2 l l+a 0 I Last = x 2 ρa 2 dx = (l + a) l ρa 2 = ρa (l 2 + la + a 2 ) l I = I Stab + I Last = ρ b2 l + a ( l 2 + la + a 2) Damit erhält man für den Term ( l 2 b 2 mgd = ρg 2 + a l + a4 2 und somit für die Winkelgeschwindigkeit mgd g (l ω = = 2 b 2 + 2a l + a 4 ) I 2 b 2 l + a l 2 + a 4 l + a 5 ) Einsetzen der Zahlenwerte liefert ω = 4.87 s 1 und T = 2π/ω = 1.29 s.
Übungsaufgaben Physik II
Fachhochschule Dortmund Blatt 1 1. Ein Auto hat leer die Masse 740 kg. Eine Nutzlast von 300 kg senkt den Wagen in den Radfedern um 6 cm ab. Welche Periodendauer hat die vertikale Schwingung, die der Wagen
Mehr9 Periodische Bewegungen
Schwingungen Schwingung Zustand y wiederholt sich in bestimmten Zeitabständen Mit Schwingungsdauer (Periode, Periodendauer) T Welle Schwingung breitet sich im Raum aus Zustand y wiederholt sich in Raum
MehrÜBUNGSAUFGABEN PHYSIK SCHWINGUNGEN KAPITEL S ZUR. Institut für Energie- und Umwelttechnik Prof. Dr. Wolfgang Kohl UND WELLEN.
ÜBUNGSAUFGABEN ZUR PHYSIK KAPITEL S SCHWINGUNGEN UND WELLEN Institut für Energie- und Umwelttechnik Prof. Dr. Wolfgang Kohl IEUT 10/05 Kohl 1. Schwingungen 10/2005-koh 1. Welche Auslenkung hat ein schwingender
MehrSchwingungen. a. Wie lautet die Gleichung für die Position der Masse als Funktion der Zeit? b. Die höchste Geschwindigkeit des Körpers.
Schwingungen Aufgabe 1 Sie finden im Labor eine Feder. Wenn Sie ein Gewicht von 100g daran hängen, dehnt die Feder sich um 10cm. Dann ziehen Sie das Gewicht 6cm herunter von seiner Gleichgewichtsposition
MehrEine Kreis- oder Rotationsbewegung entsteht, wenn ein. M = Fr
Dynamik der ebenen Kreisbewegung Eine Kreis- oder Rotationsbewegung entsteht, wenn ein Drehmoment:: M = Fr um den Aufhängungspunkt des Kraftarms r (von der Drehachse) wirkt; die Einheit des Drehmoments
Mehr1. Klausur in K2 am
Name: Punkte: Note: Ø: Kernfach Physik Abzüge für Darstellung: Rundung:. Klausur in K am 0.0. Achte auf die Darstellung und vergiss nicht Geg., Ges., Formeln, Einheiten, Rundung...! Angaben: Schallgeschwindigkeit
MehrM1 Maxwellsches Rad. 1. Grundlagen
M1 Maxwellsches Rad Stoffgebiet: Translations- und Rotationsbewegung, Massenträgheitsmoment, physikalisches Pendel. Versuchsziel: Es ist das Massenträgheitsmoment eines Maxwellschen Rades auf zwei Arten
MehrMusterlösung 2. Klausur Physik für Maschinenbauer
Universität Siegen Sommersemester 2010 Fachbereich Physik Musterlösung 2. Klausur Physik für Maschinenbauer Prof. Dr. I. Fleck Aufgabe 1: Freier Fall im ICE Ein ICE bewege sich mit der konstanten Geschwindigkeit
MehrFormelsammlung: Physik I für Naturwissenschaftler
Formelsammlung: Physik I für Naturwissenschaftler 1 Was ist Physik? Stand: 13. Dezember 212 Physikalische Größe X = Zahl [X] Einheit SI-Basiseinheiten Mechanik Zeit [t] = 1 s Länge [x] = 1 m Masse [m]
MehrMechanische Schwingungen Aufgaben 1
Mechanische Schwingungen Aufgaben 1 1. Experiment mit Fadenpendel Zum Bestimmen der Fallbeschleunigung wurde ein Fadenpendel verwendet. Mit der Fadenlänge l 1 wurde eine Periodendauer von T 1 =4,0 s und
Mehr(a) In welcher Zeit nach einem Nulldurchgang ist der Betrag der Auslenkung
Schwingungen SW1: 2 Ein Körper bewegt sich harmonisch. Bei einer Auslenkung aus der Ruhelage um x = 7,5 mm erfährt er eine Beschleunigung von a = 1,85 m s 2. Wie viele Schwingungen pro Sekunde führt er
MehrAufgabensammlung. Experimentalphysik für ET. 2. Erhaltungsgrößen
Experimentalphysik für ET Aufgabensammlung 1. Erhaltungsgrößen An einem massenlosen Faden der Länge L = 1 m hängt ein Holzklotz mit der Masse m 2 = 1 kg. Eine Kugel der Masse m 1 = 15 g wird mit der Geschwindigkeit
MehrÜbungen zu Experimentalphysik 1 für MSE
Physik-Department LS für Funktionelle Materialien WS 214/15 Übungen zu Experimentalphysik 1 für MSE Prof. Dr. Peter Müller-Buschbaum, Dr. Volker Körstgens, Daniel Moseguí González, Pascal Neibecker, Nitin
MehrFerienkurs Experimentalphysik 1
1 Fakultät für Physik Technische Universität München Bernd Kohler & Daniel Singh Probeklausur WS 2014/2015 27.03.2015 Bearbeitungszeit: 90 Minuten Aufgabe 1: Romeo und Julia (ca. 15 min) Julia befindet
Mehr2. Klausur zur Theoretischen Physik I (Mechanik)
2. Klausur zur Theoretischen Physik I (echanik) 09.07.2004 Aufgabe 1 Physikalisches Pendel 4 Punkte Eine homogene, kreisförmige, dünne Platte mit Radius R und asse ist am Punkt P so aufgehängt, daß sie
Mehr0.1 Versuch 4C: Bestimmung der Gravitationskonstante mit dem physikalischen Pendel
0.1 Versuch 4C: Bestimmung der Gravitationskonstante mit dem physikalischen Pendel 0.1.1 Aufgabenstellung Man bestimme die Fallbeschleunigung mittels eines physikalischen Pendels und berechne hieraus die
MehrVorlesung Physik für Pharmazeuten und Biologen
Vorlesung Physik für Pharmazeuten und Biologen Schwingungen Mechanische Wellen Akustik Freier harmonischer Oszillator Beispiel: Das mathematische Pendel Bewegungsgleichung : d s mg sinϕ = m dt Näherung
MehrSA Saitenschwingungen
SA Saitenschwingungen Blockpraktikum Frühjahr 2007 (Gruppe 2) Freitag, 13. April 2007 Inhaltsverzeichnis 1 Einführung 2 2 Theoretische Grundlagen 2 2.1 Allgemeine Wellengleichung............... 2 2.2 Transversalwelle
MehrAufgabe 1: A. 7.7 kj B kj C. 200 kj D kj E. 770 J. Aufgabe 2:
Aufgabe 1: Ein Autoreifen habe eine Masse von 1 kg und einen Durchmesser von 6 cm. Wir nehmen an, dass die gesamte Masse auf dem Umfang konzentriert ist (die Lauffläche sei also viel schwerer als die Seitenwände
Mehr1. Klausur in K2 am
Name: Punkte: Note: Ø: Kernfach Phsik Abzüge für Darstellung: Rundung:. Klausur in K am.0. 0 Achte auf die Darstellung und vergiss nicht Geg., Ges., Formeln, Einheiten, Rundung...! Angaben: Schallgeschwindigkeit
MehrÜbung zu Mechanik 4 Seite 28
Übung zu Mechanik 4 Seite 28 Aufgabe 47 Auf ein Fundament (Masse m), dessen elastische Bettung durch zwei Ersatzfedern dargestellt wird, wirkt die periodische Kraft F(t) = F 0 cos (Ω t). Die seitliche
MehrExperimentalphysik EP, WS 2012/13
FAKULTÄT FÜR PHYSIK Ludwig-Maximilians-Universität München Prof. O. Biebel, PD. W. Assmann Experimentalphysik EP, WS 0/3 Probeklausur (ohne Optik)-Nummer: 7. Januar 03 Hinweise zur Bearbeitung Alle benutzten
MehrKlausur 3 Kurs 11Ph1e Physik
2011-03-16 Klausur 3 Kurs 11Ph1e Physik Lösung 1 An einem Masse-Feder-Pendel und an einem Fadenpendel hängt jeweils eine magnetisierbare Masse. urch einen mit jeweils konstanter (aber möglicherweise unterschiedlicher)
MehrGekoppelte Schwingung
Versuch: GS Fachrichtung Physik Physikalisches Grundpraktikum Erstellt: C. Blockwitz am 01. 07. 000 Bearbeitet: E. Hieckmann J. Kelling F. Lemke S. Majewsky i.a. Dr. Escher Aktualisiert: am 16. 09. 009
MehrExperimentalphysik 1
Technische Universität München Fakultät für Physik Ferienkurs Experimentalphysik 1 WS 016/17 Übung 4 Ronja Berg (ronja.berg@ph.tum.de) Katharina Scheidt (katharina.scheidt@tum.de) A. Übungen A.1. Schwingung
MehrKlassische Theoretische Physik II (Theorie B) Sommersemester 2016
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Klassische Theoretische Physik II (Theorie B) Sommersemester 2016 Prof. Dr. Alexander Mirlin Musterlösung: Blatt 12. PD
MehrKlassische Experimentalphysik I (Mechanik) (WS 16/17)
Klassische Experimentalphysik I (Mechanik) (WS 16/17) http://ekpwww.physik.uni-karlsruhe.de/~rwolf/teaching/ws16-17-mechanik.html Klausur 2 Anmerkung: Diese Klausur enthält 9 Aufgaben, davon eine Multiple
Mehr1. Aufgabe: Impuls des Waggons beim Aufprall ist mit 1 2 mv2 = mgh und v = 2gh p = m v 1 = m 2gh
3 Lösungen 1. Aufgabe: Impuls des Waggons beim Aufprall ist mit 1 2 mv2 = mgh und v = 2gh p = m v 1 = m 2gh 1 (a) Nach dem Aufprall m u 1 = p = m v 1 m u 1 = m 2gh 1 e 1 = 12664Ns e 1 F = p t (b) p 2 =
MehrPhysik LK 11, 3. Klausur Schwingungen und Wellen Lösung
Die Rechnungen bitte vollständig angeben und die Einheiten mitrechnen. Antwortsätze schreiben. Die Reibung ist bei allen Aufgaben zu vernachlässigen, wenn nicht explizit anders verlangt. Besondere Näherungen
MehrF R. = Dx. M a = Dx. Ungedämpfte freie Schwingungen Beispiel Federpendel (a) in Ruhe (b) gespannt: Auslenkung x Rückstellkraft der Feder
6. Schwingungen Schwingungen Schwingung: räumlich und zeitlich wiederkehrender (=periodischer) Vorgang Zu besprechen: ungedämpfte freie Schwingung gedämpfte freie Schwingung erzwungene gedämpfte Schwingung
MehrEinführung in die Physik
Einführung in die Physik für Pharmazeuten und Biologen (PPh) Mechanik, Elektrizitätslehre, Optik Übung : Vorlesung: Tutorials: Montags 13:15 bis 14 Uhr, Liebig-HS Montags 14:15 bis 15:45, Liebig HS Montags
Mehr4.3 Schwingende Systeme
Dieter Suter - 217 - Physik B3 4.3 Schwingende Systeme Schwingungen erhält man immer dann, wenn die Kraft der Auslenkung entgegengerichtet ist. Ist sie außerdem proportional zur Kraft, so erhält man eine
MehrDas führt zu einer periodischen Hin- und Herbewegung (Schwingung) Applet Federpendel (http://www.walter-fendt.de)
Elastische SCHWINGUNGEN (harmonische Bewegung) Eine Masse sei reibungsfrei durch elastische Kräfte in einer Ruhelage fixiert Wenn aus der Ruhelage entfernt wirkt eine rücktreibende Kraft Abb. 7.1 Biologische
MehrVersuch P1-20 Pendel Vorbereitung
Versuch P1-0 Pendel Vorbereitung Gruppe Mo-19 Yannick Augenstein Versuchsdurchführung: 9. Januar 01 Inhaltsverzeichnis Aufgabe 1 1.1 Reduzierte Pendellänge............................. 1. Fallbeschleunigung
MehrVersuch dp : Drehpendel
U N I V E R S I T Ä T R E G E N S B U R G Naturwissenschaftliche Fakultät II - Physik Anleitung zum Physikpraktikum für Chemiker Versuch dp : Drehpendel Inhaltsverzeichnis Inhaltsverzeichnis 1 Einführung
MehrVorbereitung. (1) bzw. diskreten Wellenzahlen. λ n = 2L n. k n = nπ L
Physikalisches Fortgeschrittenenpraktikum Gitterschwingungen Vorbereitung Armin Burgmeier Robert Schittny 1 Theoretische Grundlagen Im Versuch Gitterschwingungen werden die Schwingungen von Atomen in einem
MehrAufgaben zur Übungsklausur zur Vorlesung Einführung in die Physik für Natur- und Umweltwissenschaftler v. Issendorff, WS2013/
Aufgaben zur Übungsklausur zur Vorlesung Einführung in die Physik für Natur- und Umweltwissenschaftler v. Issendorff, WS013/14 18.1.013 Diese Aufgaben entsprechen der Abschlußklausur, für die 1 ¾ Stunden
Mehr2. Lagrange-Gleichungen
2. Lagrange-Gleichungen Mit dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Bewegungsgleichungen für komplexe Systeme einfach aufstellen. Aus dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Lagrange-Gleichungen
MehrWeitere Beispiele zu harmonischen Schwingungen
Weitere Beispiele zu harmonischen Schwingungen 1. Schwingung eines Wagens zwischen zwei horizontal gespannten, gleichartigen Federn Beide Federn besitzen die Federhärte D * und werden nur auf Zug belastet;
MehrExperimentalphysik 1
Technische Universität München Fakultät für Physik Ferienkurs Experimentalphysik 1 WS 16/17 Lösung 1 Ronja Berg (ronja.berg@tum.de) Katharina Scheidt (katharina.scheidt@tum.de) Aufgabe 1: Superposition
Mehr9. Periodische Bewegungen
Inhalt 9.1 Schwingungen 9.1.2 Schwingungsenergie 9.1.3 Gedämpfte Schwingung 9.1.4 Erzwungene Schwingung 9.1 Schwingungen 9.1 Schwingungen Schwingung Zustand y wiederholt sich in bestimmten Zeitabständen
MehrPhysik Profilkurs ÜA 07 mechanische Wellen Ks. 2011
Aufgabe 1) Ein Wellenträger wird mit f = 2,0 Hz harmonisch angeregt, wobei sich Wellen der Länge 30 cm und der Amplitude 3,0 cm bilden. Zur Zeit t o = 0,0 s durchläuft der Anfang des Wellenträgers gerade
MehrWiederholung Physik I - Mechanik
Universität Siegen Wintersemester 2011/12 Naturwissenschaftlich-Technische Fakultät Prof. Dr. M. Risse, M. Niechciol Department Physik 9. Übungsblatt zur Vorlesung Physik II für Elektrotechnik-Ingenieure
Mehr1.2 Schwingungen von gekoppelten Pendeln
0 1. Schwingungen von gekoppelten Pendeln Aufgaben In diesem Experiment werden die Schwingungen von zwei Pendeln untersucht, die durch eine Feder miteinander gekoppelt sind. Für verschiedene Kopplungsstärken
MehrExperimentalphysik I: Mechanik
Ferienkurs Experimentalphysik I: Mechanik Wintersemester 15/16 Probeklausur - Lösung Technische Universität München 1 Fakultät für Physik 1. Wilhelm Tell (13 Punkte) Wilhelm Tell will mit einem Pfeil (m
Mehr6 Mechanik des Starren Körpers
6 Mechanik des Starren Körpers Ein Starrer Körper läßt sich als System von N Massenpunkten m (mit = 1,...,N) auffassen, die durch starre, masselose Stangen miteinander verbunden sind. Dabei ist N M :=
MehrLösung Serie 3 (Modellieren (SIMULINK + MATLAB))
Fachhochschule Nordwestschweiz (FHNW Hochschule für Technik Institut für Geistes- und Naturwissenschaft Lösung Serie 3 (Modellieren (SIMULINK + MATLAB Dozent: Roger Burkhardt Klasse: Studiengang ST Büro:
MehrNachklausur Physik für Ingenieure 1, Diplom Elektrotechnik, Diplom Informationstechnologie
Nachklausur Physik für Ingenieure 1, Diplom Elektrotechnik, Diplom Informationstechnologie Othmar Marti, (othmar.marti@physik.uni-ulm.de) 15. April 2002 Prüfungstermin 12. 4. 2002, 9:00 bis 11:00 Name
MehrA. v = 8.9 m/s B. v = 6.3 m/s C. v = 12.5 m/s D. v = 4.4 m/s E. v = 1.3 m/s
Aufgabe 1: Wie schnell muss ein Wagen in einem Looping mit 8 m Durchmesser am höchsten Punkt sein, damit er gerade nicht herunterfällt? (im Schwerefeld der Erde) A. v = 8.9 m/s B. v = 6.3 m/s C. v = 12.5
MehrPhysik Klasse 12 ÜA 07 stehende Wellen Ks 2012
Afg.1: Zwei Lautsprecher liegen mit Einem Mikrofon fast auf einer Geraden. Δ x einige Meter Die Lautsprecher schwingen phasengleich mit 1,36 khz. Für Δx = 0 cm registriert das Mikrofon eine Wechselspannung
MehrHarmonische Schwingungen
Kapitel 6 Harmonische Schwingungen Von periodisch spricht man, wenn eine feste Dauer zwischen wiederkehrenden ähnlichen oder gleichen Ereignissen besteht. Von harmonisch spricht man, wenn die Zeitentwicklung
MehrKlausur zur Vorlesung Physik I für Chemiker (WS 2017/18)
Universität Siegen Wintersemester 2017/18 Naturwissenschaftlich-Technische Fakultät Department Physik Klausur zur Vorlesung Physik I für Chemiker (WS 2017/18) Datum: Dienstag, 13.02.2017, 10:00-12:00 Prof.
MehrInhalt der Vorlesung A1
PHYSIK Physik A/B1 A WS SS 17 13/14 Inhalt der Vorlesung A1 1. Einführung Methode der Physik Physikalische Größen Übersicht über die vorgesehenen Themenbereiche. Teilchen A. Einzelne Teilchen Beschreibung
MehrTheoretische Physik: Mechanik
Seite 1 Theoretische Physik: Mechanik Blatt 4 Fakultät für Physik Technische Universität München 27.09.2017 Inhaltsverzeichnis 1 Trägheitsmoment & Satz von Steiner 2 2 Trägheitstensor einer dünnen Scheibe
MehrVersuchsprotokoll von Thomas Bauer, Patrick Fritzsch. Münster, den
M1 Pendel Versuchsprotokoll von Thomas Bauer, Patrick Fritzsch Münster, den 15.01.000 INHALTSVERZEICHNIS 1. Einleitung. Theoretische Grundlagen.1 Das mathematische Pendel. Das Federpendel.3 Parallel- und
MehrSpezialfall m 1 = m 2 und v 2 = 0
Spezialfall m 1 = m 2 und v 2 = 0 Impulserhaltung: Quadrieren ergibt Energieerhaltung: Deshalb muss gelten m v 1 = m ( u 1 + u 2 ) m 2 v 1 2 = m 2 ( u 2 1 + 2 u 1 u 2 + u 2 ) 2 m 2 v2 1 = m 2 ( u 2 1 +
MehrSchwingungen und Wellen
Aufgaben 1 Schwingungen und Wellen Lernziel - Problemstellungen zu Schwingungen und Wellen analysieren und lösen können. Aufgaben 1.1 a) Erdbeben können sich in der Erdkruste sowohl durch Longitudinalwellen
MehrKLAUSUR ZUR TECHNISCHEN MECHANIK I Termin: 17. März 2012 Die Bearbeitungszeit für alle drei Aufgaben beträgt 90 Minuten.
KLAUSUR ZUR TECHNISCHEN MECHANIK I Termin: 7. März Die Bearbeitungszeit für alle drei Aufgaben beträgt 9 Minuten. AUFGABE (6 Punkte) Der Stab in Abb. mit l =,5 m ist in gelenkig gelagert und in abgestützt.
MehrLösungsblatt Rolle und Gewichte (2P) Mechanik (Physik, Wirtschaftsphysik, Physik Lehramt) (WS07/08)
sblatt Mechanik Physik, Wirtschaftsphysik, Physik Lehramt WS07/08 Wolfgang v. Soden wolfgang.soden@uni-ulm.de. 0. 008 74 Rolle und Gewichte P Zwei Gewichte mit Massen m = kg bzw. m = 3kg sind durch einen
MehrUniversität Regensburg Naturwissenschaftliche Fakultät II Universitätsstraße 31
Universität Regensburg Naturwissenschaftliche Fakultät II Universitätsstraße 31 Bitte Rückseite beachten! D-93053 Regensburg Physik Postfach: D-93040 Regensburg Prof. Dr. A. Penzkofer Telefon (0941) 943-2107
Mehr5 Schwingungen und Wellen
5 Schwingungen und Wellen Schwingung: Regelmäßige Bewegung, die zwischen zwei Grenzen hin- & zurückführt Zeitlich periodische Zustandsänderung mit Periode T ψ ψ(t) [ ψ(t-τ)] Wellen: Periodische Zustandsänderung
MehrName: Gruppe: Matrikel-Nummer: Aufgabe Punkte
T1: Klassische Mechanik, SoSe007 Prof. Dr. Jan von Delft Theresienstr. 37, Zi. 40 Dr. Vitaly N. Golovach vitaly.golovach@physik.lmu.de Nachholklausur zur Vorlesung T1: Theoretische Mechanik, SoSe 007 (8.
Mehr2. Physikalisches Pendel
2. Physikalisches Pendel Ein physikalisches Pendel besteht aus einem starren Körper, der um eine Achse drehbar gelagert ist. A L S φ S z G Prof. Dr. Wandinger 6. Schwingungen Dynamik 2 6.2-1 2.1 Bewegungsgleichung
MehrExperimentalphysik EP, WS 2013/14
FAKULTÄT FÜR PHYSIK Ludwig-Maximilians-Universität München Prof. J. Schreiber, PD. W. Assmann Experimentalphysik EP, WS 2013/14 Probeklausur (ohne Optik)-Nummer: 7. Januar 2014 Hinweise zur Bearbeitung
MehrTECHNISCHE MECHANIK III (DYNAMIK)
Klausur im Fach TECHNISCHE MECHANIK III (DYNAMIK) WS 2014 / 2015 Matrikelnummer: Vorname: Nachname: Ergebnis Klausur Aufgabe: 1 2 3 4 Summe Punkte: 15 7 23 15 60 Davon erreicht Bearbeitungszeit: Hilfsmittel:
Mehr2. Lagrange-Gleichungen
2. Lagrange-Gleichungen Mit dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Bewegungsgleichungen für komplexe Systeme einfach aufstellen. Aus dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Lagrange-Gleichungen
MehrVersuch 3 Das Trägheitsmoment
Physikalisches A-Praktikum Versuch 3 Das Trägheitsmoment Praktikanten: Julius Strake Niklas Bölter Gruppe: 17 Betreuer: Hendrik Schmidt Durchgeführt: 10.07.2012 Unterschrift: Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung
MehrPhysik LK 12, Klausur 01 Wellenmechanik Lösung =265,6 Hz.
Aufgabe 1: Ein Modellflugzeug durchfliegt mit konstanter Bahngeschwindigkeit und konstanter Höhe eine horizontale Kreisbahn. Der Flugzeugmotor erzeugt einen Ton mit konstanter Frequenz. Ein Beobachter
MehrGrundwissen. Physik. Jahrgangsstufe 10
Grundwissen Physik Jahrgangsstufe 10 1. Impuls Grundwissen Physik Jahrgangsstufe 10 Seite 1 Definition: p=m v [ p]=1 kg m s Impulserhaltungssatz: p vorher = p nachher p= p ' p 1 p = p' 1 p ' m 1 =1kg stößt
Mehr3. Erzwungene Schwingungen
3. Erzwungene Schwingungen 3.1 Grundlagen 3.2 Tilger 3.3 Kragbalken 3.4 Fahrbahnanregung 3.3-1 3.1 Grundlagen Untersucht wird die Antwort des Systems auf eine Anregung mit harmonischem Zeitverlauf. Bewegungsgleichung:
MehrExperimentalphysik E1
Experimentalphysik E1 Gedämpfte & erzwungene Schwingungen Alle Informationen zur Vorlesung unter : http://www.physik.lmu.de/lehre/vorlesungen/index.html 16. Dez. 16 Harmonische Schwingungen Auslenkung
MehrKlassische Experimentalphysik I (Mechanik) (WS 16/17)
Klassische Experimentalphysik I (Mechanik) (WS 16/17) http://ekpwww.physik.uni-karlsruhe.de/~rwolf/teaching/ws16-17-mechanik.html Klausur 1 Lösungen Anmerkung: Diese Klausur enthält fünf multiple choice-aufgaben.
Mehr9. Übungsblatt zur VL Einführung in die Klassische Mechanik und Wärmelehre Modul P1a, 1. FS BPh 8. Dezember 2009
9. Übungsblatt zur VL Einführung in die Klassische Mechanik und Wärmelehre Modul P1a, 1. FS BPh 8. Dezember 009 Aufgabe 9.1: Doppelfeder Eine Kugel wird im Schwerefeld der Erde zwischen zwei Federn mit
Mehr120 Gekoppelte Pendel
120 Gekoppelte Pendel 1. Aufgaben 1.1 Messen Sie die Schwingungsdauer zweier gekoppelter Pendel bei gleichsinniger und gegensinniger Schwingung. 1.2 Messen Sie die Schwingungs- und Schwebungsdauer bei
MehrKlausur zur Physik I für Chemiker. February 23, 2016
WS 2015/2016 zur Physik I für Chemiker February 23, 2016 Name: Matrikelnummer: T1 T2 T3 T4 T5 T6 T TOT.../4.../4.../4.../4.../4.../4.../24 R1 R2 R3 R4 R5 R6 R7 R8 R TOT.../6.../6.../6.../6.../6.../6.../6.../6.../48
MehrExperimentalphysik EP, WS 2011/12
FAKULTÄT FÜR PHYSIK Ludwig-Maximilians-Universität München Prof. O. Biebel, PD. W. Assmann Experimentalphysik EP, WS 0/ Probeklausur (ohne Optik)-Nummer:. Februar 0 Hinweise zur Bearbeitung Alle benutzten
MehrPrüfungsaufgaben der schriftlichen Matura 2010 in Physik (Profilfach)
Prüfungsaufgaben der schriftlichen Matura 2010 in Physik (Profilfach) Klasse 7Na (Daniel Oehry) Name: Diese Arbeit umfasst vier Aufgaben Hilfsmittel: Dauer: Hinweise: Formelsammlung, Taschenrechner (nicht
MehrProbeklausur Physik für Ingenieure 1
Probeklausur Physik für Ingenieure 1 Othmar Marti, (othmar.marti@physik.uni-ulm.de) 19. 1. 001 Probeklausur für Ingenieurstudenten Prüfungstermin 19. 1. 001, 8:15 bis 9:15 Name Vorname Matrikel-Nummer
MehrHochschule Düsseldorf University of Applied Sciences. 05. Januar 2017 HSD. Physik. Schwingungen II
Physik Schwingungen II Ort, Geschwindigkeit, Beschleunigung x(t) = cos! 0 t v(t) =ẋ(t) =! 0 sin! 0 t t a(t) =ẍ(t) =! 2 0 cos! 0 t Energie In einem mechanischen System ist die Gesamtenergie immer gleich
Mehr2. Übungstest aus Physik für ET A
2. Übungstest aus Physik für ET 14.12.2012 A Zuname: Vorname(n): Matr.Nr.: Übungsgruppe: Jedes abgegebene Blatt muss oben Ihren Namen/Matr.Nr./ Übungsgruppe tragen. 1. Eine Masse m=0,3 kg schwingt ungedämpft
Mehr4.9 Der starre Körper
4.9 Der starre Körper Unter einem starren Körper versteht man ein physikalische Modell von einem Körper der nicht verformbar ist. Es erfolgt eine Idealisierung durch die Annahme, das zwei beliebig Punkte
MehrPendel. Versuch: P Vorbereitung - Inhaltsverzeichnis. Physikalisches Anfängerpraktikum 1 Wintersemester 2005/06 Julian Merkert ( )
Physikalisches Anfängerpraktikum 1 Gruppe Mo-16 Wintersemester 005/06 Julian Merkert (1999) Versuch: P1-0 Pendel - Vorbereitung - Vorbemerkung Das einfachste Modell, um einen Pendelversuch zu beschreiben,
MehrÜbungsblatt 13 Physik für Ingenieure 1
Übungsblatt 13 Physik für Ingenieure 1 Othmar Marti, (othmarmarti@physikuni-ulmde 1 00 1 Aufgaben für die Übungsstunden Schwingungen 1 Zuerst nachdenken, dann in Ihrer Vorlesungsmitschrift nachschauen
MehrPrüfungsklausur - Lösung
Prof. G. Dissertori Physik I ETH Zürich, D-PHYS Durchführung: 08. Februar 2012 Bearbeitungszeit: 180min Prüfungsklausur - Lösung Aufgabe 1: Triff den Apfel! (8 Punkte) Wir wählen den Ursprung des Koordinatensystems
MehrExperimentalphysik für ET. Aufgabensammlung
Experimentalphysik für ET Aufgabensammlung 1. Wellen Eine an einem Draht befestigte Stimmgabel schwinge senkrecht zum Draht und erzeuge so auf diesem eine Transversalwelle. Die Amplitude der Stimmgabelschwingung
MehrTutorium Physik 2. Schwingungen
1 Tutorium Physik 2. Schwingungen SS 16 2.Semester BSc. Oec. und BSc. CH 2 Themen 7. Fluide 8. Rotation 9. Schwingungen 10. Elektrizität 11. Optik 12. Radioaktivität 3 9. SCHWINGUNGEN 9.1 Bestimmen der
MehrPhysikalisches Pendel
Physikalisches Pendel Nach einer kurzen Einführung in die Theorie des physikalisch korrekten Pendels (ausgedehnte Masse) wurden die aus der Theorie gewonnenen Formeln in praktischen Messungen überprüft.
MehrERGEBNISSE TECHNISCHE MECHANIK III-IV Lehrstuhl für Technische Mechanik, TU Kaiserslautern
ERGEBNISSE TECHNISCHE MECHANIK III-IV Lehrstuhl für Technische Mechanik, TU Kaiserslautern WS 12/13, 13.02.2013 1. Aufgabe: (TM III) Um vom Boden aufzustehen, rutscht ein Mensch mit konstanter Geschwindigkeitv
MehrF r = m v2 r. Bewegt sich der Körper mit der konstanten Winkelgeschwindigkeit ω = 2π, T
Kreisbewegung ================================================================== Damit sich ein Körper der Masse m auf einer Kreisbahn vom Radius r, dannmuss die Summe aller an diesem Körper angreifenden
MehrSonne. Sonne. Δ t A 1. Δ t. Heliozentrisches Weltbild. Die Keplerschen Gesetze
Seite 1 von 6 Astronomische Weltbilder und Keplersche Gesetze Heliozentrisches Weltbild Die Sonne steht im Mittelpunkt unseres Sonnensystems, die Planeten umkreisen sie. Viele Planeten werden von Monden
MehrÜbungen zu Physik I für Physiker Serie 12 Musterlösungen
Übungen zu Physik I für Physiker Serie 1 Musterlösungen Allgemeine Fragen 1. Warum hängt der Klang einer Saite davon ab, in welcher Entfernung von der Mitte man sie anspielt? Welche Oberschwingungen fehlen
MehrPhysik 2 (GPh2) am
Name: Matrikelnummer: Studienfach: Physik (GPh) am 8.0.013 Fachbereich Elektrotechnik und Informatik, Fachbereich Mechatronik und Maschinenbau Zugelassene Hilfsmittel zu dieser Klausur: Beiblätter zur
Mehr2. Schulaufgabe aus der Physik
Q Kurs QPh0 2. Schulaufgabe aus der Physik Be max 50 BE Punkte am 22.06.207 Name : M U S T E R L Ö S U N G Konstanten: c Schall =340 m s,c Licht=3,0 0 8 m s.wie können Sie den Wellencharakter von Mikrowellenstrahlung
Mehr12. Vorlesung. I Mechanik
12. Vorlesung I Mechanik 7. Schwingungen 8. Wellen transversale und longitudinale Wellen, Phasengeschwindigkeit, Dopplereffekt Superposition von Wellen 9. Schallwellen, Akustik Versuche: Wellenwanne: ebene
MehrÜbungen zu Physik I für Physiker Serie 6 Musterlösungen
Übungen zu Physik I für Physiker Serie 6 Musterlösungen Allgemeine Fragen. Wie kann eine Person, die auf einem reibungslosen Tisch sitzt, jemals aus eigener Kraft von diesem herunterkommen? Unter praktischer
MehrAufgabe 1: (18 Punkte)
MODULPRÜFUNG TECHNISCHE MECHANIK IV (PO 2004) VOM 26.07.2011 Seite 1 Aufgabe 1: (18 Punkte) Zwei Massenpunkte m 1 = 5 kg und m 2 = 2 kg sind durch ein dehnstarres und massenloses Seil über eine reibungsfrei
MehrSchwingungen und Wellen
Übung 1 Schwingungen und Wellen Lernziel - Problemstellungen zu Schwingungen und Wellen analysieren und lösen können. Aufgaben 1. Ein U-förmiger Schlauch ist etwa zur Hälfte mit Wasser gefüllt. Wenn man
MehrPP Physikalisches Pendel
PP Physikalisches Pendel Blockpraktikum Frühjahr 2007 (Gruppe 2) 25. April 2007 Inhaltsverzeichnis 1 Einführung 2 2 Theoretische Grundlagen 2 2.1 Ungedämpftes physikalisches Pendel.......... 2 2.2 Dämpfung
Mehr