Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik
|
|
- Nicole Stephanie Blau
- vor 6 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik 1. Einleitung 2. Darstellung ultrakurzer Lichtimpulse 2.1 Prinzip der Modenkopplung 2.2 Komplexe Darstellung ultrakurzer Lichtimpulse Fourier Transformation Zeitliche und spektrale Phase Taylor Entwicklung der Phase Nützliche Umrechnungen 2.3 Ausbreitung ultrakurzer Impulse Der Brechungsindex Ausbreitung eines Gauß-Impulses Messung der Dispersion Kompensation der Dispersion Kurze Pulse und optische Komponenten 2.4 Nichtlineare Pulsausbreitung Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 1
2 Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik 2.4 Nichtlineare Pulsausbreitung Kerr-Effekt Solitonen 3. Erzeugung ultrakurzer Lichtimpulse 4. Messung ultrakurzer Lichtimpulse Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 2
3 Pulsparameter (Zusammenfassung) v g Δτ Δν c f ν P MAX = n.l. c Δν = Δλ 2 λ v 1 Δt n = + φ 1 f P Δ t ω = = k Δτ FWHM CEO c n( λ) ζ dk c = = dω dn n( λ) λ d λ Δν = spektrale Bandbreite (FWHM)[Hz] c f. l. = Konstante (Pulsform - abhängig) P MAX = Pulsspitzenleistung [W] P = mittlere Leistung [W] Δ t = Puls-zu-Puls-Abstand [s] = 1 / R Δτ FWHM = Pulsdauer (volle Halbwertsbreite) [s] ζ = Pulsformfaktor f = Schlupffrequenz (0 < f < R) CEO c = Vakuumlichtgeschwindigkeit λ = Vakuumwellenlänge Δλ = spektralebandbreite[m] n = Brechungsindex CEO v = Phasengeschwindigkeit φ v g = Gruppengeschwindigkeit 2π n( λ) k = = Wellenzahl λ Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 3
4 Messung von kurzen Pulsen Parameter Messgerät/-methode Leistung Pulswiederholrate Spektrum Pulsdauer Pulsform Pulschirp Schlupffrequenz Pyroelektrischer Detektor RF-Spektrumanalysator (RF-SA) Monochromator, opt. SA Fotodiode, Autokorrelator etc. indirekt aus Spektrum und Dauer FROG etc. Selbstreferenz-Messung Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 4
5 Leistungsmessung mit Pyro-Detektor Empfindlichkeit: Lichtabsorption durch schwarzen Körper Erwärmung elektrische Spannung Zeitverhalten: R < 1000 Hz Wärmekapazität etc. begrenzt Abklingzeit Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 5
6 Materialien für Fotodioden Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 6
7 Pulsdauer-Messung mit PIN-Fotodiode Prinzipschaltung: Pulse Erzeug. Elektron-Loch- Paaren: + - Pulse p i n Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 7
8 Begrenzte Ansprechgeschwindigkeit durch RLZ- Kapazität und LT-Drift Messung: zeitlicher Pulsverlauf mit Fotodiode und Sampling-Ozsilloskop Messung der Detektorbandbreite R 1/ν = τ 1/2 ~ 714 ps mit fs-pulsen und RF-Spektrum- Analysator Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 8
9 Sampling-Verfahren Intensität = zeitl. Messfenster, Sonde I MAX 0 Langsame Aufnahme schneller Ereignisse Zeit Erfordert: Periodische Pulsfolge Präzise zeitliche Verzögerung von Puls zu Puls Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 9
10 Funktionsweise der Schmiertechnik zur zeitlichen Aufspaltung eines Pulses, indem verschiedene zeitliche Bereiche des Pulses durch eine schnelle räumliche Ablenkung in verschiedene Richtungen aufgespalten werden. Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 10
11 Funktionsweise einer Streak-Kamera ähnlich einer (schnellen) Kathodenstrahlröhre im Fernsehgerät, bei der aber Elektronen durch Lichtpuls erzeugt werden. Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 11
12 Typische Zeitauflösungen von Pyro-Detektor: > 1 ms Fotodiode: > 1 ps Streak-Kamera: > 500 fs Wir wollen aber auch Pulse << 500 fs messen können!? Die Pulse müssen selbst als Sonde bzw. Ablenkmechanismus eingesetzt werden Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 12
13 Pulsmessung mit Michelson Interferometer Spiegel E(t) Eingangspuls V MI (τ ) Strahlteiler E(t τ) Langsamer Detektor Spiegel Verzögerung τ Feldautokorrelation: Messung der Kohärenzlänge Keine Information über Pulslänge!! Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 13
14 Autokorrelation 2. Ordnung Michelson Interferometer Spiegel E(t) Input pulse Linse SHG- Kristall Filter Langsamer Detektor Strahlteiler E(t τ) E(t)+ E(t τ) [E(t)+ E(t τ)] 2 Intensität der 2. Harmonischen: Spiegel I SHG Verzögerung τ I 2 [ E( t) + E( t + τ )] { 2} 2 Diels and Rudolph, Ultrashort Laser Pulse Phenomena, Academic Press, Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 14
15 Autokorrelation eines Rechteckpulses Puls Autokorrelation It ( ) = 1; t Δτ FWHM p 2 0; t >Δτ FWHM p 2 A ( 2) ()= τ τ 1 FWHM Δτ ; τ Δτ FWHM A A FWHM 0; τ >Δτ A Δτ p FWHM Δτ A FWHM t τ Δτ A FWHM = Δτ p FWHM Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 15
16 Autokorrelation eines Gauß-Pulses Puls Autokorrelation It () = exp 2 ln2t Δτ p FWHM 2 A ( 2) ( τ ) = exp 2 ln2τ FWHM Δτ A 2 Δτ p FWHM Δτ A FWHM t τ Δτ A FWHM = 1.41 Δτ p FWHM Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 16
17 Die interferometrische Autokorrelation Ia: bandbreitenbegrenzter Puls 8 Einheiten Ib: gechirpter Puls 1 Einheit IA (2) (τ ) [E(t) + E(t τ )] 2 2 dt IA (2) (τ ) E 2 (t) + E 2 (t τ) + 2E(t )E(t τ ) 2 dt Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 17
18 Formelsammlung: Autokorrelationsfunktionen Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 18
19 Die Ansprechgeschwindigkeit des Detektors entscheidet, ob die interferometrische oder die Autokorrelation gemessen werden Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 19
20 Der untergrundfrie Intensitäts-Autokorrelator Spiegel Eingangs- Puls Strahlteiler E(t) SHG- Kristall Langsamer Detektor Spiegel E(t τ) Linse V det (τ ) A (2) (τ ) Verzögerung τ E SH (t,τ ) E(t)E(t τ ) I SH (t,τ ) I(t)I(t τ ) A (2) (τ ) I(t)I(t τ )dt Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 20
21 Autokorrelation mit Fotodiode Leitungsband hν Photo-detector that absorbs two photons of ω each, but not one at ω hν D. T. Reid, et al., Opt. Lett. 22, (1997) Valenzband Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 21
22 Kreuzkorrelation Intensität = Sondenpuls I MAX 0 E SF (t,τ ) E(t)E g (t τ ) I SF (t,τ ) I(t)I g (t τ ) Zeit Intensitäts- Kreuzkorrelation: C(τ) I(t) I g (t τ) dt Wenn der Sondenpuls sehr viel kürzer als der zu vermessende Puls ist, dann bestimmt die Intensitäts- Kreuzkorrelation vollständig die Intensität des zu vermessenden Pulses!!! Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 22
23 Die (Intensitäts-) Kreuzkorrelation Messpuls E(t) SFG-Kristall Langsamer Detektor Referenz- Puls E g (t τ) Linse V det (τ ) C(τ ) Verzögerung τ Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 23
24 Bei der Auswahl der Komponenten für einen Autokorrelator ist zu berücksichtigen, dass sphärische Aberration: zusätzliche Material- GVD: chromatische Aberration: etc. die Messgenauigkeit beeinflussen! Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik, WS07/08 24
Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik
Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik 1. Einleitung 2. Darstellung ultrakurzer Lichtimpulse 2.1 Prinzip der Modenkopplung 2.2 Komplexe Darstellung ultrakurzer Lichtimpulse 2.2.1 Fourier Transformation
MehrUltrakurze Lichtimpulse und THz Physik
Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik 1. Einleitung 2. Darstellung ultrakurzer Lichtimpulse 2.1 Prinzip der Modenkopplung 2.2 Komplexe Darstellung ultrakurzer Lichtimpulse 2.2.1 Fourier Transformation
MehrUltrakurze Lichtimpulse und THz Physik
Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik 1. Einleitung. Darstellung ultrakurzer Lichtimpulse.1 Prinzip der Modenkopplung. Komplexe Darstellung ultrakurzer Lichtimpulse..1 Fourier Transformation.. Zeitliche
MehrWeißlichterzeugung. - Supercontinnum generation in photonic crystal fibers - Jens Brauer Physik (Master) 14. Februar 2012
Weißlichterzeugung - Supercontinnum generation in photonic crystal fibers - Jens Brauer Physik (Master) 14. Februar 2012 Gliederung Generierung eines Superkontinuums Selbstphasenmodulation Ramanstreuung
MehrUltrakurze Lichtimpulse und THz Physik
Ultrakurze Lichtimpulse und THz Physik. Einleitung 2. Darstellung ultrakurzer Lichtimpulse 2. Prinzip der Modenkopplung 2.2 Komplexe Darstellung ultrakurzer Lichtimpulse 2.2. Fourier Transformation 2.2.2
MehrDie Stoppuhren der Forschung: Femtosekundenlaser
Die Stoppuhren der Forschung: Femtosekundenlaser Stephan Winnerl Institut für Ionenstrahlphysik und Materialforschung Foschungszentrum Rossendorf Inhalt Femtosekunden Laserpulse (1 fs = 10-15 s) Grundlagen
MehrZweiphotoneninterferenz
Zweiphotoneninterferenz Patrick Bürckstümmer 11. Mai 2011 Einführung: Gewöhnliche Interferometrie Übersicht Theorie der 2PHI für monochromatische Photonen Das Experiment von Hong,Ou und Mandel (1987) Versuchsaufbau
MehrTHz Physik: Grundlagen und Anwendungen
THz Physik: Grundlagen und Anwendungen Inhalt: 1. Einleitung 2. Wechselwirkung von THz-Strahlung mit Materie 3. Erzeugung von THz-Strahlung 3.1 Elektronische Erzeugung 3.2 Photonische Erzeugung 3.3 Nachweis
MehrGrundlagen der LASER-Operation. Rolf Neuendorf
Grundlagen der LASER-Operation Rolf Neuendorf Inhalt Grundlagen der Lasertechnik Nichtlineare optische Effekte Frequenzvervielfachung parametrische Prozesse sättigbare Absorption Erzeugung von Laserpulsen
MehrUltrakurzpuls Lasersysteme
Ultrakurzpuls Lasersysteme Vortrag von Julia Ehrt 27.November 2003 Experimentelles Lehrseminar WS 2003/04 Prof. Hertel Betreuer: Herr Dr. Noack Übersicht Übersicht 1) Entwicklungsgeschichte ultrakurzer
Mehr2.3.3 Messung der Dispersion
.3.3 Messung der Dispersion Weißlicht- Interferenzen: Weißlicht-Interferometer Mit dispersivem Element D: W.H. Knox et al., Opt. Lett. 13, 574 (1988) Vermessung einer SF10-Prismen- Dispersionskompensation
MehrTHz Physik: Grundlagen und Anwendungen
THz Physik: Grundlagen und Anwendungen Inhalt: 1. Einleitung 2. Wechselwirkung von THz-Strahlung mit Materie 3. Erzeugung von THz-Strahlung 3.1 Elektronische Erzeugung 3.2 Photonische Erzeugung 3.3 Nachweis
MehrGrundlagen. Erzeugung ultrakurzer Lichtpulse Bedeutung der spektralen Bandbreite Lasermoden und Modenkopplung. Optische Ultrakurzpuls Technologie
Grundlagen Vorlesung basiert auf Material von Prof. Rick Trebino (Georgia Institute of Technology, School of Physics) http://www.physics.gatech.edu/gcuo/lectures/index.html Interaktive Plattform Femto-Welt
MehrGepulste Laser PD Dr.-Ing. Cemal Esen Lehrstuhl für Laseranwendungstechnik
Gepulste Laser PD Dr.-Ing. Cemal Esen Lehrstuhl für Laseranwendungstechnik Aufbau eines Lasers 2 Prinzip eines 4-Niveau-Lasers Lehrstuhl für Laseranwendungstechnik 3 Betriebsarten eines Lasers Lehrstuhl
MehrLaser und Laserbeamline bei PITZ. Technisches Seminar Marc HänelH
Laser und Laserbeamline bei PITZ Technisches Seminar Marc HänelH 26.06.2007 Inhalt 1. Was ist PITZ und wofür brauchen wir einen Laser? 2. Was muss der Laser können? 3. Wie macht er das? 4. Wie überwachen
MehrAtominterferometrie. Atominterferometrie. Humboldt- Universität zu Berlin. Institut für Physik. Seminar Grundlagen der Quantenphysik
Seminar Grundlagen der Quantenphysik www.stanford.edu/group/chugr oup/amo/interferometry.html 1 Gliederung Humboldt- Universität zu Berlin 1. Allgemeines 2. Theorie 2.1 Prinzip 2.2 Atominterferometer 2.3
MehrVersuch 1: Interferometrie, Kohärenz und Fourierspektroskopie
Versuch : nterferometrie, Kohärenz und Fourierspektroskopie Norbert Lindlein nstitut für Optik, nformation und Photonik (Max-Planck-Forschungsgruppe) Universität Erlangen-Nürnberg Staudtstr. 7/B, D-958
MehrHong-Ou-Mandel Interferenz
Julia Lemmé Universität Ulm 10. Juli 009 Julia Lemmé (Universität Ulm Hong-Ou-Mandel Interferenz 10. Juli 009 1 / 39 Julia Lemmé (Universität Ulm Hong-Ou-Mandel Interferenz 10. Juli 009 / 39 Julia Lemmé
MehrMach-Zehnder Interferometer
Mach-Zehnder Interferometer 1891/2 von Ludwig Mach und Ludwig Zehnder entwickelt Sehr ähnlich Michelson-Interferometer Aber: Messobjekt nur einmal durchlaufen 1 Anwendung: Mach-Zehnder Interferometer Dichteschwankungen
Mehr1. Bestimmen Sie die Phasengeschwindigkeit von Ultraschallwellen in Wasser durch Messung der Wellenlänge und Frequenz stehender Wellen.
Universität Potsdam Institut für Physik und Astronomie Grundpraktikum 10/015 M Schallwellen Am Beispiel von Ultraschallwellen in Wasser werden Eigenschaften von Longitudinalwellen betrachtet. Im ersten
MehrKurze und ultrakurze Lichtimpulse
1 Kurze und ultrakurze Lichtimpulse 20.11.2003 Kurze und ultrakurze Lichtimpulse 2 Inhalt Einleitung Teil I mathematische Beschreibung kurzer und ultrakurzer Lichtimpulse Überlagerung ebener Wellen Impulsdauer
MehrPhasenmessung in der nichtlinearen Optik
Phasenmessung in der nichtlinearen Optik Th. Lottermoser, t. Leute und M. Fiebig, D. Fröhlich, R.V. Pisarev Einleitung Prinzip der Phasenmessung Experimentelle Durchführung Ergebnisse YMnO 3 Einleitung
Mehr2 Ultrakurzpulslaser. 2.1 Modenkopplung
2 Ultrakurzpulslaser Durch die Möglichkeit eine konstante Phasenbeziehung zwischen verschiedenen longitudinalen Moden innerhalb eines Verstärkungsspektrums herstellen zu können, lassen sich sehr kurze
MehrSensorik & Aktorik Wahlpflichtfach Studienrichtung Antriebe & Automation
Sensorik & Aktorik Wahlpflichtfach Studienrichtung Antriebe & Automation - Positionsmessung (2) - Prof. Dr. Ulrich Hahn SS 2010 Lasertriangulation Triangulation: Entfernungsbestimmung über Dreiecksbeziehungen
MehrTHz Physik: Grundlagen und Anwendungen
THz Physik: Grundlagen und Anwendungen Inhalt: 1. Einleitung 2. Wechselwirkung von THz-Strahlung mit Materie 3. Erzeugung von THz-Strahlung 3.1 Elektronische Erzeugung 3.2 Photonische Erzeugung 3.3 Nachweis
MehrWeber/Herziger LASER. Grundlagen und Anwendungen. Fachbereich S Hochschule Darmstad«Hochschulstraßa 2. 1J2QOI Physik Verlag
Weber/Herziger LASER Grundlagen und Anwendungen Fachbereich S Hochschule Darmstad«Hochschulstraßa 2 1J2QOI Physik Verlag Inhaltsverzeichnis 1. licht und Atome 1 1.1. Welleneigenschaften des Lichtes 1 1.1.1.
MehrFK Experimentalphysik 3, Lösung 3
1 Transmissionsgitter FK Experimentalphysik 3, Lösung 3 1 Transmissionsgitter Ein Spalt, der von einer Lichtquelle beleuchtet wird, befindet sich im Abstand von 10 cm vor einem Beugungsgitter (Strichzahl
MehrHeute: Wellen, Überlagerung von Wellen, Dispersion, Fourier-Synthese, Huygenssche Prinzip, Kohärenz, Interferenz
Roter Faden: Vorlesung 12+13+14: Heute: Wellen, Überlagerung von Wellen, Dispersion, Fourier-Synthese, Huygenssche Prinzip, Kohärenz, Interferenz Versuche: Huygens sche Prinzip, Schwebungen zweier Schwinggabel,
MehrInhalt. LaserphysikWS09/10 3-1
Inhalt 1. Einleitung 2. Wechselwirkung Licht-Materie 3. Bilanzgleichungen 4. Kontinuierlicher Betrieb 5. Relaxationsoszillationen 6. Güteschaltung 7. Modenkopplung 7.1 Prinzip der Modenkopplung 7.2 Aktive
MehrBewertung pulsförmiger Lichtsignale
Bewertung pulsförmiger Lichtsignale Karl Manz Wintersemester 2008/2009 Für periodisch moduliertes Licht lässt sich die Lichtstärke bzw die Leuchtdichte nach dem Talbotschen Gesetz bestimmen, das im Prinzip
MehrÜbersicht zu Grundlagen der Laserphysik
Übersicht zu Grundlagen der Laserphysik Friedrich-Schiller-Universität Jena Vorlesender: Herr Prof. Tünnermann, Dr. Limpert Zusammengestellt von: Mario Chemnitz Stand: 15. Februar 2010 Inhaltsverzeichnis
MehrNanoplasma. Nano(cluster)plasmen
Nano(cluster)plasmen Nanoplasma Neben der Rumpfniveauspektroskopie an Clustern bietet FLASH die Möglichkeit Cluster unter extremen Bedingungen im Feld eines intensiven Röntgenpulses zu studieren (Nano)Plasmaphysik
MehrEinführung in die Physik I. Schwingungen und Wellen 1
Einführung in die Physik I Schwingungen und Wellen O. von der Lühe und U. Landgraf Schwingungen Periodische Vorgänge spielen in eine große Rolle in vielen Gebieten der Physik E pot Schwingungen treten
Mehr5 Ionenlaser... 83 5.1 Laser für kurze Wellenlängen... 83 5.2 Edelgasionenlaser... 85 5.3 Metalldampfionenlaser (Cd,Se,Cu)... 90 Aufgaben...
1 Licht, Atome, Moleküle, Festkörper...................... 1 1.1 Eigenschaften von Licht................................. 1 1.2 Atome: Elektronenbahnen, Energieniveaus................ 7 1.3 Atome mit mehreren
MehrEichler. Jürgen. Hans Joachim Eichler. Laser. Bauformen, Strahlführung, Anwendungen. 8., aktualisierte und überarbeitete Auflage. 4^ Springer Vieweq
Hans Joachim Eichler Jürgen Eichler Laser Bauformen, Strahlführung, Anwendungen 8., aktualisierte und überarbeitete Auflage 4^ Springer Vieweq 1 Licht, Atome, Moleküle, Festkörper 1 1.1 Eigenschaften von
MehrPhotodetektoren für Stehende-Welle-Interferometer.
Photodetektoren für Stehende-Welle-Interferometer 1 Inhalt 1. Einleitung und Motivation 2. Anforderungen an Photodetektoren für ein SWI 3. Epitaxie von GaN- und InGaN-Nanoschichten 4. GaN- & InGaN-basierende
MehrFourier Optik. Zeit. Zeit
Fourier Optik Beispiel zur Fourier-Zerlegung: diskretes Spektrum von Sinus-Funktionen liefert in einer gewichteten Überlagerung näherungsweise eine Rechteckfunktion Sin t Sin 3t Sin 5t Sin 7t Sin 9t Sin
MehrSpektroskopie. im IR- und UV/VIS-Bereich. Spektrometer. http://www.analytik.ethz.ch
Spektroskopie im IR- und UV/VIS-Bereich Spektrometer Dr. Thomas Schmid HCI D323 schmid@org.chem.ethz.ch http://www.analytik.ethz.ch Allgemeiner Aufbau eines Spektrometers Lichtintensität d I 0 Probe I
MehrLaser. Jürgen Eichler Hans Joachim Eichler. Bauformen, Strahlführung, Anwendungen. Springer. Sechste, aktualisierte Auflage
Jürgen Eichler Hans Joachim Eichler Laser Bauformen, Strahlführung, Anwendungen Sechste, aktualisierte Auflage Mit 266 Abbildungen und 57 Tabellen, 164 Aufgaben und vollständigen Lösungswegen Springer
Mehrκ Κα π Κ α α Κ Α
κ Κα π Κ α α Κ Α Ζ Μ Κ κ Ε Φ π Α Γ Κ Μ Ν Ξ λ Γ Ξ Ν Μ Ν Ξ Ξ Τ κ ζ Ν Ν ψ Υ α α α Κ α π α ψ Κ α α α α α Α Κ Ε α α α α α α α Α α α α α η Ε α α α Ξ α α Γ Α Κ Κ Κ Ε λ Ε Ν Ε θ Ξ κ Ε Ν Κ Μ Ν Τ μ Υ Γ φ Ε Κ Τ θ
MehrPhysik und Sensorik. Photodetektoren. Chemnitz 8. Oktober 2017 Prof. Dr. Uli Schwarz
Photodetektoren Optische Sensoren Z.B. Transmission durch Gewebe Lichtquelle Gewebe Photodetektor Verstärker Bildquelle: http://www2.hs-esslingen.de/~johiller/pulsoximetrie/pics/po06.jpg 2 Photodetektoren
MehrFourier-Transform-Infrarot-Spektroskopie (FP 17)
Theorie Fourier-Transform-Infrarot-Spektroskopie (FP 17) Fortgeschrittenen-Praktikums-Kolloquium Alexander Erlich alexander.erlich@gmail.com B. Sc. Physik, 6. Semester Betreuerin: Janina Messerschmidt
MehrVergleich zwischen Absorptionsspektrometrie mit a) konventionellem Kontinuumsstrahler und b) monochromatischem durchstimmbarem Laser
a) b) Vergleich zwischen Absorptionsspektrometrie mit a) konventionellem Kontinuumsstrahler und b) monochromatischem durchstimmbarem Laser Wegen der geringen Linienbreite des Lasers ist die spektrale Auflösung
MehrKap. 2. Lineare Pulsausbreitung. 2.1 Motivation
Kap. 2 2.1 Motivation Fig. 1: Erst die Überlagerung mehrerer verschiedenfarbiger Lichtwellenlängen ergibt einen kurzen Lichtpuls. Wie ein akustischer Knall, dem man keine feste Tonhöhe mehr zuordnen kann,
MehrNichtlineare Optik - Zusammenfassung Teil der Laserphysik-Vorlesung bei Prof. Meiners
Nichtlineare Optik - Zusammenfassung Teil der Laserphysik-Vorlesung bei Prof. Meiners Inhalt Nichtlineare Phänomene... Einleitung (Frequenzveränderung von Laserlicht)... Nichtlineare Suszeptiblität...
Mehrvon Yannick Harland ANTITEILCHEN UND DIRAC-GLEICHUNG
von Yannick Harland ANTITEILCHEN UND DIRAC-GLEICHUNG INHALTSÜBERSICHT Dirac-Gleichung Exp. Nachweis des Positrons Materie-Antimaterie-Wechselwirkung Elektron-Positron-Paarerzeugung Elektron-Positron-Paarvernichtung
MehrDigitale Signalverarbeitung Übungsaufgaben
Kapitel : Einleitung -: Analoger Tiefpass Dieser Tiefpass mit den Werten R = Ω, L =.5mH R L und C =.5µF ist wie folgt zu analysieren: U e C R. Es springe U e bei t =.5ms auf 5V und bei t = ms wieder auf.
MehrFormelsammlung Elektrische-Messtechnik
Formelsammlung Elektrische-Messtechnik Inhaltsverzeichnis 1 Grundlagen 2 1.1 Absolute Abweichung.................................... 2 1.2 Relative Abweichung..................................... 2 1.3
MehrWellen und Elektrodynamik für Chemie- und Bioingenieure und Verfahrenstechniker WS 11/12 Übung 6
Wellen und Elektrodynamik für Chemie- und Bioingenieure und Verfahrenstechniker WS 11/12 Übung 6 KIT University of the State of Baden-Wuerttemberg and National Research Center of the Helmholtz Association
MehrBeugung am Gitter mit Laser ******
5.10.301 ****** 1 Motiation Beugung am Gitter: Wellen breiten sich nach dem Huygensschen Prinzip aus; ihre Amplituden werden superponiert (überlagert). Die Beugung am Gitter erzeugt ein schönes Beugungsbild
MehrSerie 5: Operationsverstärker 2 26./
Elektronikpraktikum - SS 204 H. Merkel, D. Becker, S. Bleser, M. Steinen Gebäude 02-43 (Anfängerpraktikum). Stock, Raum 430 Serie 5: Operationsverstärker 2 26./27.06.204 I. Ziel der Versuche Aufbau und
MehrErzeugung Hoher Harmonischer (HHG) und as X-rays
Erzeugung Hoher Harmonischer (HHG) und as X-rays Informationen und Material: Rev. Mod. Phys. 81, 163 (2009) Quelle: T. Pfeifer, MPI-Kernphysik, Heidelberg Rep. Prog. Phys. 69, 443 (2006) July 12, 2010
MehrVersuch 4.1b: Interferenzrefraktor von Jamin
PHYSIKALISCHES PRAKTIKUM FÜR FORTGESCHRITTENE Technische Universität Darmstadt Abteilung A: Institut für Angewandte Physik Versuch 4.1b: Interferenzrefraktor von Jamin Vorbereitung: Interferenzen gleicher
MehrPRISMEN - SPEKTRALAPPARAT
Grundpraktikum der Physik Versuch Nr. 20 PRISMEN - SPEKTRALAPPARAT Versuchsziel: Bestimmung der Winkeldispersionskurve und des Auflösungsvermögens von Prismen. brechende Kante Ablenkwinkel einfallendes
MehrLaser-basierte Synchronisation. Femtosekundenpra zision auf den Master-Laser-Oszillator von FLASH mittels balancierter optischer Kreuzkorrelation.
mit Femtosekundenpra zision auf den Master-Laser-Oszillator von FLASH mittels balancierter optischer Kreuzkorrelation. Sven Schefer1,2, Sebastian Schulz2 1 Universita t Hamburg Institut fu r Experimentalphysik
Mehr31-1. R.W. Pohl, Bd. III (Optik) Mayer-Kuckuck, Atomphysik Lasertechnik, eine Einführung (Physik-Bibliothek).
31-1 MICHELSON-INTERFEROMETER Vorbereitung Michelson-Interferometer, Michelson-Experiment zur Äthertheorie und Konsequenzen, Wechselwirkung von sichtbarem Licht mit Materie (qualitativ: spontane und stimulierte
MehrPraktikum Lasertechnik, Protokoll Versuch Nd:YAG
Praktikum Lasertechnik, Protokoll Versuch Nd:YAG 02.06.2014 Ort: Laserlabor der Fachhochschule Aachen Campus Jülich Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 2 2 Fragen zur Vorbereitung 2 3 Geräteliste 2 4 Versuchsaufbau
MehrTeil 1 Schwingungsspektroskopie. Dr. Christian Merten, Ruhr-Uni Bochum, WiSe 2016/17
Teil 1 Schwingungsspektroskopie Dr. Christian Merten, Ruhr-Uni Bochum, WiSe 2016/17 www.ruhr-uni-bochum.de/chirality Themenüberblick Schwingungsspektroskopie Physikalische Grundlagen: Mechanisches Bild
MehrSCHWINGUNGEN WELLEN. Schwingungen Resonanz Wellen elektrischer Schwingkreis elektromagnetische Wellen
Physik für Pharmazeuten SCHWINGUNGEN WELLEN Schwingungen Resonanz elektrischer Schwingkreis elektromagnetische 51 5.1 Schwingungen Federpendel Auslenkung x, Masse m, Federkonstante k H d xt ( ) Bewegungsgleichung:
MehrBildgebende Verfahren in der Medizin Optische Kohärenztomographie
Bildgebende Verfahren in der Medizin Optische Kohärenztomographie INSTITUT FÜR BIOMEDIZINISCHE TECHNIK 2008 Google - Imagery 2008 Digital Globe, GeoContent, AeroWest, Stadt Karlsruhe VLW, Cnes/Spot Image,
MehrGepulste NMR zur Polarisationsmessung
Gepulste NMR zur Polarisationsmessung Grundlagen der magnetischen Kernresonanz Konzeption des gebauten NMR-Systems Einzelne Komponenten - Kryostateinsatz - HF-Dioden Erste NMR-Messungen Messung der TE-Aufbaukurve
MehrMessen elektrischer Leistung Marco Scheck Product Manager Yokogawa
Messen elektrischer Leistung Marco Scheck Product Manager Yokogawa Leistung in seinen Grundzügen 2 Jeder Elektrische Stromkreis welcher an Wechselspannung liegt: Wirkleistung P (Vom Motor wirklich umgesetzte
Mehr1 Einleitung. 1 1 fs = s, 1 ps=10-12 s
1 Einleitung Wenn Sie dieses Buch in einem typischen Leseabstand von ca. 50 cm vor sich sehen, benötigt das Licht bereits 1,7 ns, um die Strecke von der Papieroberfläche bis zu Ihrer Pupille zurückzulegen.
MehrErzeugung durchstimmbarer Laserstrahlung. Laser. Seminarvortrag von Daniel Englisch
Erzeugung durchstimmbarer Laserstrahlung Seminarvortrag von Daniel Englisch Laser 11.01.12 Institute of Applied Physics Nonlinear Optics / Quantum Optics Daniel Englisch 1 Motivation - Anwendungsgebiete
MehrDas Goldhaber Experiment
ν e Das Goldhaber Experiment durchgeführt von : Maurice Goldhaber, Lee Grodzins und Andrew William Sunyar 19.12.2014 Goldhaber Experiment, Laura-Jo Klee 1 Gliederung Motivation Physikalische Grundlagen
MehrTerahertz-Puls-Systeme. für den Einsatz in industriellem Umfeld
1. Fachseminar Mikrowellen- und Terahertz-Prüftechnik in der Praxis - Vortrag 9 Terahertz-Puls-Systeme für den Einsatz in industriellem Umfeld Bernd Sartorius, Helmut Roehle, Roman Dietz, Björn Globisch,
MehrNichtlineare Transmission
Universität Potsdam Institut für Physik Physikalisches Praktikum für Fortgeschrittene 2006 O4 Nichtlineare Transmission Abbildung 1: Versuchsaufbau O4 "Nichtlineare Transmission 1 Versuchsziel Bei der
MehrGrundbausteine des Mikrokosmos (7) Wellen? Teilchen? Beides?
Grundbausteine des Mikrokosmos (7) Wellen? Teilchen? Beides? Experimentelle Überprüfung der Energieniveaus im Bohr schen Atommodell Absorbierte und emittierte Photonen hν = E m E n Stationäre Elektronenbahnen
MehrZeitaufgelöste Abbildung der Kern- und Elektronenbewegung auf der Femto- und Attosekundenskala
Zeitaufgelöste Abbildung der Kern- und Elektronenbewegung auf der Femto- und Attosekundenskala Simon Birkholz 26. Mai 2010 S. Birkholz 1 / 25 Inhalt 1 Einführung und Motivation 2 High-Harmonic Generation
MehrVersuch 2: Das Spektrometer
Versuch : Das Spektrometer Funktionsweise des Spektrometers Das Spektrometer zerlegt die am Eingang auftreffende Strahlungsleistung und mißt die Anteile in Abhängigkeit von der Wellenlänge. Das Ergebnis
MehrPraktikumsvorbereitung Wärmestrahlung
Praktikumsvorbereitung Wärmestrahlung André Schendel, Silas Kraus Gruppe DO-20 14. Juni 2012 I. Allgemein Schwarzer Körper Ein schwarzer Körper ist ein idealisiertes Objekt, das jede elektromagnetische
Mehr2.2 Elektronentransfer (Dexter)
Experimentelle Bestimmung der Transferrate: 1. Messung der Fluoreszenzintensitäten von Donor (F D ) und Akzeptor (F A ): F A E t = F D + F A 2. Messung der Fluoreszenzintensität des Donors ohne Akzeptor
MehrProbe-Klausur zur Physik II
Ruhr-Universität Bochum Fakultät für Physik und Astronomie Institut für Experimentalphysik Name Vorname Matrikel-Nummer Fachrichtung, Abschluss Probe-Klausur zur Physik II für Studentinnen und Studenten
MehrVorlesung Do Uhr, wöchentlich, Newtonstr. 15, Raum 1 201
40320 Experimentalphysik III (Pk2.2) WiSe 2017/2018 Lesende: Prof. Dr. Simone Raoux (HUB und HZB) Übungsleiter: NN Vorlesung Do. 9-11 Uhr, wöchentlich, Newtonstr. 15, Raum 1 201 Übung Do. 11-13 Uhr, Newtonstr.
MehrWELLEN im VAKUUM. Kapitel 10. B t E = 0 E = B = 0 B. E = 1 c 2 2 E. B = 1 c 2 2 B
Kapitel 0 WELLE im VAKUUM In den Maxwell-Gleichungen erscheint eine Asymmetrie durch Ladungen, die Quellen des E-Feldes sind und durch freie Ströme, die Ursache für das B-Feld sind. Im Vakuum ist ρ und
MehrMichelson Interferometer: Aufbau und Anwendungen. 21. Mai 2015
Michelson Interferometer: Aufbau und Anwendungen 1. Mai 015 1 Prinzipieller Aufbau eines Michelson Interferometers Interferenz zweier ebener elektromagnetischer Wellen gleicher Frequenz, aber unterschiedlicher
MehrPhotonenstatistik und Quantenradierer
Photonenstatistik und Quantenradierer Antje Bergmann 1 und Günter G Quast 2 1 Institut für f r Theoretische Festkörperphysik, Photonics Group EKP 2 Institut für f r Experimentelle Kernphysik Universität
MehrFototransistor. Der Fototransistor. von Philip Jastrzebski. Betreuer: Christian Brose Philip Jastrzebski 1
Der Fototransistor von Philip Jastrzebski Betreuer: Christian Brose 17.11.2008 Philip Jastrzebski 1 Gliederung: I. Aufbau & Funktionsweise Fotodiode Fototransistor V. Vor- und Nachteile VII. Bsp: Reflexkoppler
MehrSebastian Heuser, Wolfgang Zeller 17. April Schlüsselexperimente der Teilchenphysik Die Helizität des Neutrinos
Sebastian Heuser, Wolfgang Zeller 17. April 2009 Schlüsselexperimente der Teilchenphysik Die Helizität des Neutrinos Seite 2 / 22 Die Helizität des Neutrinos 17. April 2009 Sebastian Heuser, Wolfgang Zeller
MehrVorbereitung. (1) bzw. diskreten Wellenzahlen. λ n = 2L n. k n = nπ L
Physikalisches Fortgeschrittenenpraktikum Gitterschwingungen Vorbereitung Armin Burgmeier Robert Schittny 1 Theoretische Grundlagen Im Versuch Gitterschwingungen werden die Schwingungen von Atomen in einem
MehrDas NMR-Experiment in der Vektordarstellung
Das NMR-Experiment in der Vektordarstellung Kerne mit einer Spinquantenzahl I = ½ ( 1 H, 13 C) können in einem äußeren statischen homogenen Magnetfeld B 0 (Vektorfeld) zwei Energiezustände einnehmen: +½
MehrAufbau und Charakterisierung eines nichtkollinearen optischen parametrischen Verstärkers
Aufbau und Charakterisierung eines nichtkollinearen optischen parametrischen Verstärkers Bachelorarbeit im Bachelorstudiengang Physik Carl von Ossietzky Universität Oldenburg Fakultät V - Institut für
MehrFluorescence-Correlation-Spectroscopy (FCS)
Fluorescence-Correlation-Spectroscopy () 05.03.2012 Überblick 1 2 3 4 5 Fluoreszenz-Korrelations-Spektroskopie: Entwicklung in den 70er Jahren sehr empfindliche Methode ( sehr geringer Konzentrationen)
MehrFerienkurs Teil III Elektrodynamik
Ferienkurs Teil III Elektrodynamik Michael Mittermair 27. August 2013 1 Inhaltsverzeichnis 1 Elektromagnetische Schwingungen 3 1.1 Wiederholung des Schwingkreises................ 3 1.2 der Hertz sche Dipol.......................
MehrAufbau einer Apparatur zur Vorpulsunterdrückung eines 15 Terawatt Titan:Saphir Lasers. Diplomarbeit. Friedrich-Schiller-Universität Jena
Aufbau einer Apparatur zur Vorpulsunterdrückung eines 15 Terawatt Titan:Saphir Lasers Diplomarbeit Friedrich-Schiller-Universität Jena Physikalisch-Astronomische Fakultät eingereicht von Daniel Albach
MehrEinführung in die optische Nachrichtentechnik. Photodioden (PH)
M E F K M PH/1 Photodioden (PH) Zur Detektion des optischen Signals werden in der optischen Nachrichtentechnik vorwiegend Halbleiterphotodioden eingesetzt und zwar insbesondere pin-dioden sowie Lawinenphotodioden.
Mehr3.9 Interferometer. 1 Theoretische Grundlagen
FCHHOCHSCHULE HNNOVER Physikalisches Praktikum 3.9. 3.9 Interferometer 1 Theoretische Grundlagen Licht ist eine elektromagnetische Strahlung mit sehr geringer Wellenlänge (auf den Welle - Teilchen - Dualismus
MehrPhotonik 1: Fragenkatalog und Hinweise zur mündlichen Prüfung
Photonik 1: Fragenkatalog und Hinweise zur mündlichen Prüfung Prof. Reider Stand: 27. August 2011 1. Licht als elektromagnetische Welle 1.1 (S.8) Brechungsindex(zahl) in der Optik Allgemein Warum haben
MehrÜbungsblatt 02. PHYS4100 Grundkurs IV (Physik, Wirtschaftsphysik, Physik Lehramt) Othmar Marti,
Übungsblatt 2 PHYS4 Grundkurs IV (Physik, Wirtschaftsphysik, Physik Lehramt) Othmar Marti, (othmar.marti@physik.uni-ulm.de) 2. 4. 25 22. 4. 25 Aufgaben. Das Plancksche Strahlungsgesetz als Funktion der
MehrSpektrale Messungen kohärenter Synchrotronstrahlung bei FLASH
Spektrale Messungen kohärenter Synchrotronstrahlung bei FLASH Christopher Behrens, Stephan Wesch und Bernhard Schmidt Deutsches Elektronen-Synchrotron (DESY), Uni Hamburg (UHH) DPG Frühjahrstagung München,
MehrEinführung in die Astronomie und Astrophysik (I) Jürgen Schmitt Hamburger Sternwarte
Einführung in die Astronomie und Astrophysik (I) Jürgen Schmitt Hamburger Sternwarte Vorlesung: Stellarphysik II Was wird behandelt? Schwarzkörperstrahlung Raumwinkel und Intensität Eektivtemperatur Photometrische
MehrTerminübersicht der Vorlesung Optoelektronik I
Terminübersicht der Vorlesung Optoelektronik I Termin Thema Dozent Mi. 21.4. Einführung Lemmer Di. 27.4. Halbleiterphysikalische Grundlagen Lemmer der Optoelektronik Mi. 28.4. Lumineszenz, Epitaxie Lemmer
Mehr= 6,63 10 J s 8. (die Plancksche Konstante):
35 Photonen und Materiefelder 35.1 Das Photon: Teilchen des Lichts Die Quantenphysik: viele Größen treten nur in ganzzahligen Vielfachen von bestimmten kleinsten Beträgen (elementaren Einheiten) auf: diese
MehrVersuchsanleitung: Fortgeschrittenenpraktikum der Physik für Biophysiker. Versuch: Optische Kohärenz-Tomographie (OCT)
Versuchsanleitung: Fortgeschrittenenpraktikum der Physik für Biophysiker Versuch: Optische Kohärenz-Tomographie (OCT) Grundlagen der Optischen Kohärenz-Tomographie (OCT) Bei der Optischen Kohärenz-Tomographie
MehrEinfluss der Fasernichtlinearitäten auf die Signalverschlechterung durch PMD
Einfluss der Fasernichtlinearitäten auf die Signalverschlechterung durch PMD Dipl.-Phys. Ansgar Steinkamp, Prof. Dr.-Ing. E. Voges Lehrstuhl für Hochfrequenztechnik, Universität Dortmund, 447 Dortmund
Mehrzeitabhängige Schrödinger-Gleichung
Lichtfeld erzeugt Superposition zeitabhängige Schrödinger-Gleichung 3 reelle Unbekannte ( c 1 2 + c 2 2 =1) 2 Parameter Dipolmatrixelement: Resonanzverstimmung: t Absorption st. E. Abs. st. Emission Rabi-Oszillation
MehrVersuch 1: Interferometrie, Kohärenz und Fourierspektroskopie
Versuch 1: Interferometrie, Kohärenz und Fourierspektroskopie Die Interferometrie ist ein Verfahren der optischen Messtechnik mit dem es möglich ist, Wellenfronten zu vermessen. Es kann für die unterschiedlichsten
MehrOptische Spektroskopie mit Lasern: Grundlagen und Anwendungen. Wann: Mi Fr Wo: P1 - O1-306
Laserspektroskopie Was: Optische Spektroskopie mit Lasern: Grundlagen und Anwendungen Wann: Mi 13 15-14 00 Fr 10 15-12 00 Wo: P1 - O1-306 Wer: Dieter Suter Raum P1-O1-216 Tel. 3512 Dieter.Suter@uni-dortmund.de
MehrStrukturaufklärung (BSc-Chemie): Einführung
Strukturaufklärung (BSc-Chemie): Einführung Prof. S. Grimme OC [TC] 13.10.2009 Prof. S. Grimme (OC [TC]) Strukturaufklärung (BSc-Chemie): Einführung 13.10.2009 1 / 25 Teil I Einführung Prof. S. Grimme
MehrEinführung in die Physik
Einführung in die Physik für Pharmazeuten und Biologen (PPh) Mechanik, Elektrizitätslehre, Optik Übung : Vorlesung: Tutorials: Montags 13:15 bis 14 Uhr, Liebig-HS Montags 14:15 bis 15:45, Liebig HS Montags
Mehr