Übersicht. Laserkühlung. Matthias Pospiech. Universität Hannover
|
|
- Ursula Krämer
- vor 7 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Übersicht Universität Hannover
2 Übersicht Teil I: Einführung in die Dopplerkühlung Teil II: Experimentelle Realisierung Übersicht zu Teil I 1 Motivation 2 Photonenrückstoß Einführung Kräfte 3 Dopplerkühlung Kräfte Molasse Doppler Grenze
3 Übersicht Teil I: Einführung in die Dopplerkühlung Teil II: Experimentelle Realisierung Übersicht zu Teil II 4 Experimente Molasse Methoden der Temperaturmessung 5 Ausblick weitere Kühlungsmethoden Anwendungen Literatur
4 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Teil I Einführung in die Dopplerkühlung
5 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Warum ist Laser Kühlung von Interesse? Temperatur Atome in einem Gas bewegen sich sehr schnell: Raum Temperatur: 600 m /s 77 K (Stickstoff): 150 m /s 4 K (Helium): 90 m /s Nachteile: Dopplerverschiebung begrenzte Beobachtungszeit
6 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Wie tief kann man heute kühlen
7 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Einführung Kräfte 2-Niveau System (2 Level Atom) δ E f, f Γ cements ω L ω A E i, i
8 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Einführung Kräfte Abbremsen durch Photonenrückstoß Annahmen Atome laufen Laserstrahl entgegen 2-Niveau System Laserfrequenz ω L auf Resonanz i f abgestimmt
9 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Einführung Kräfte Absorptions- und Emissionsprozess für ein Photon
10 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Einführung Kräfte Absorptions- und Emissionsprozesse für viele Photonen Absorption gerichtet Gesamtimpuls: p = n k Emission statistisch verteilt Gesamtimpuls: p t = 0
11 Absorption frag replacements Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Einführung Kräfte k Mv i Mv f Impulserhaltung: Mv i k = Mv f v f = v i ω L Mc Energieerhaltung: Mv 2 i 2 + ω L = Mv2 f 2 + ω A ω A = ω L kv i + k2 2M Abbremsung der Atome Dopplerverschobene Resonanzfrequenz ω A Atome laufen aus der Resonanzfrequenz heraus GHz/ms
12 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Einführung Kräfte Geschwindigkeitsverteilung ohne
13 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Einführung Kräfte ohne nur ein geringer Teil wird gebremst Beispiel Änderung pro Photon: 50kHz Änderung je 200 Photonen: 10 MHz Vergleich: Linienbreite von Na: Γ/2π = 10 MHz Geschwindigkeitsänderung: 6 m/s
14 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Einführung Kräfte Geschwindigkeitsverteilung mit
15 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Einführung Kräfte Kraft auf ein Atom (spontaneous force) Verstimmung des Lasers: ω L ω A = δ eff = δ kv Kraft F(v) = k Γ R mit R = 1 S S Absorptionsrate (saturation parameter) S = I/I 0 [ 1 + 2(δ kv) Γ ] 2 für I/I 0 1 Verhältnis von δ/γ bestimmend
16 Werte Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Einführung Kräfte Einzelne Photonen a 1 cm/s 2 Maximale Beschleunigung (Abbremsung) maximal nutzbare Laserintensität (I/I 0 1, δ= 0) Für Natrium (Na): a max = k Γ 2M a = 10 6 m/s 2 = 10 5 g mit: λ = 589 nm, 1/Γ = 16ns, M = 23 amu Stoppt eine Na-Atom mit 1000 m/s in 1 ms auf einer Strecke von 0, 5m!
17 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Kräfte Molasse Doppler Grenze Kühlung bisher: Abbremsung eines Atomstrahls nur in einer Dimension gestoppte Atome werden auch wieder entgegengesetzt beschleunigt jetzt: Kühlung von Atomen Atomfallen Atome ohne Vorzugsrichtung (kein Strahl) entgegenläufige Laserstrahlen
18 Nettokraft Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Kräfte Molasse Doppler Grenze entgegengesetzte Laserstrahlen: starke Absorption starke Kraft wenig Absorption geringe Kraft Nettokraft F = k (S + S ) (für I/I 0 1) 1 1 F = ks 0 [ ] 2(δ kv) 2 [ 2(δ + kv) Γ Γ ] 2
19 Kräfte Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Kräfte Molasse Doppler Grenze
20 Molasse Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Kräfte Molasse Doppler Grenze Keine Falle Herkunft des Namens Molasse Atom wird in den Laserstrahlen festgehalten klebrig Bell Labs group (1985) : optical molasses Melasse = Rückstand bei der Zuckergewinnung
21 Motivation Photonenrückstoß Dopplerkühlung Kräfte Molasse Doppler Grenze Temperaturlimit : Doppler Grenze Näherung: Impuls der spontanen Emission im Mittel Null: p t = 0 Aufheizeffekt Spontane Emissionsprozesse entsprechen Brownscher Bewegung Doppler Grenze T D für sehr kalte Atome gilt Dopplerverschiebung sehr klein Verstimmung δ ( natürliche Linienbreite) Kühlrate Heizrate k B T D = Γ 2 Beispiel: Natrium: T D = 240µK
22 Experimente Ausblick Teil II Experimente
23 Experimente Ausblick Molasse Methoden der Temperaturmessung Methoden: Anpassen der Laserfrequenz (chirp-kühlung) Verändern der Resonanzfrequenz über Magnetfelder (Zeeman Kühlung) Chirp Cooling ( Ertmer, Blatt, Hull, Zhu) Repumper zweiter Laser müssen gepulst betrieben werden Zeeman Cooling ( Prodan, Phillips, Metcalf) wohldefinierte Quantisierungsachse Repumper nicht notwendig (je nach Atom)
24 Experimente Ausblick Termschema von Natrium Molasse Methoden der Temperaturmessung bisher Zwei Niveau System Idealisiertes Bild Natrium Termschema: 3 2 S 1/2 3 2 P 3/2
25 Experimente Ausblick Molasse Methoden der Temperaturmessung Zeeman Kühlung Zeeman: Kühlen MOT/Molasse: Stoppen (Falle)
26 Zeeman Kühlung Experimente Ausblick Molasse Methoden der Temperaturmessung Zirkular polarisiertes Licht σ + Übergang: 3S 1/2 (m F = 2) 3P 3/2 (m F = 3) Wahrscheinlichkeit für falschen Übergang extrem gering
27 Molasse Experimente Ausblick Molasse Methoden der Temperaturmessung
28 Experimente Ausblick Molasse/MOT:Umsetzung Molasse Methoden der Temperaturmessung Prof. Rudi Grimm - Ultrakalte Atome und Quantengase Universität Innsbruck
29 Experimente Ausblick Molasse Methoden der Temperaturmessung Magneto-optische Falle für metastabiles Helium Laser Centre Vrije Universiteit Amsterdam, Dr. W. Vassen
30 Experimente Ausblick Messung der Temperatur Molasse Methoden der Temperaturmessung Atomstrahlen Messung der Dopplerverschiebung : Abfragelaser Molasse Loslassen und Einfangen (release and capture) Flugzeit (time of flight - TOF)
31 Experimente Ausblick Molasse Methoden der Temperaturmessung Messung der Temperatur : Molasse Loslassen und Einfangen (release and capture)
32 Experimente Ausblick Molasse Methoden der Temperaturmessung Messung der Temperatur : Molasse Flugzeit (time of flight - TOF)
33 Experimente Ausblick weitere Kühlungsmethoden Anwendungen Literatur Entdeckung der Sub-Doppler Kühlung 1987: Daten stimmen nicht mit Doppler-Kühlungstheorie überein. Neue Messungen mit TOF-Methode: Sisyphus Kühlung (Claude Cohen-Tannoudji, Steven Chu)
34 Experimente Ausblick weitere Kühlungsmethoden Anwendungen Literatur weitere Kühlungsmethoden & Verbesserungen Methoden Sisyphus Kühlung Raman Kühlung Verdampfungskühlung (Evaporative Kühlung) Verbesserungen Weißlichtlaser
35 Anwendungen Experimente Ausblick weitere Kühlungsmethoden Anwendungen Literatur Atom Uhren Atomare Sensoren Bose-Einstein-Kondensate (BEC) Quanten Computer
36 Literatur Experimente Ausblick weitere Kühlungsmethoden Anwendungen Literatur William.D. Phillips Laser Cooling, Optical Traps and Optical Molasses. Elsevier Science Publishers B.V., 1992 William.D. Phillips Lasercooling and trapping of neutral atoms Reviews of Modern Physics, Vol 70, No 3, July 1998 Prof. Dieter Suter Lichtkräfte und Skript zur Laserspektroskopie, Kap. 5 Demtröder Laserspektroskopie (4. Auflage) The Nobel Foundation
5. Lichtkräfte und Laserkühlung. 5.1 Lichtkräfte 5.2 Dopplerkühlung 5.3 Konservative Kräfte
Inhalt 5. Lichtkräfte und Laserkühlung 5.1 Lichtkräfte 5.2 Dopplerkühlung 5.3 Konservative Kräfte Kräfte und Potenzial E d F Impulsübertrag E = hω p = hk k E = 0 p = 0 experimentelle Situation Absorption
MehrKälter als der Weltraum Mit Licht zum Temperaturnullpunkt
Universität Hamburg Institut für Laser-Physik Andreas Hemmerich Kälter als der Weltraum Mit Licht zum Temperaturnullpunkt Was ist Wärme? Warmes und kaltes Licht Kühlen mit Licht Gase am absoluten Nullpunkt:
MehrLasercooling. Christoph Grzeschik. 03. Juni 2009
Lasercooling Christoph Grzeschik 03. Juni 2009 1 Motivation und Grundlagen 2 Dopplerkühlen 3 Magneto-optische Fallen 4 Polarisationsgradienten Kühlen (Sisyphus) Problemstellung Kontrolle von geladenen
MehrBose-Einstein-Kondensat
Bose-Einstein-Kondensat Michael Schnorr Thomas Fischbach 10.11.2008 1 Was ist Bose-Einstein-Kondensat (kurz BEC) 1.1 Vorbemerkungen Aus der Quantenmechanik weiß man, dass man Elementarteilchen in zwei
MehrModerne Optik. Schwerpunkt Quantenoptik. Vorlesung im Wintersemester 2012/2013. Prof. Dr. Gerhard Birkl
Moderne Optik Schwerpunkt Quantenoptik Vorlesung im Wintersemester 2012/2013 Prof. Dr. Gerhard Birkl ATOME - PHOTONEN - QUANTEN Institut für Angewandte Physik Raum: S2/15-125 - Telefon: 16-2882 - email:
MehrKalte Atome. Gerhard Birkl. Die kälteste Materie im Universum. Institut für Angewandte Physik Technische Universität Darmstadt
Kalte Atome Die kälteste Materie im Universum Saturday Morning Physics 24. 11. 2012 Gerhard Birkl Institut für Angewandte Physik Technische Universität Darmstadt Technische Universität Darmstadt Prof.
MehrKalte Atome. Gerhard Birkl. Die kälteste Materie im Universum. Institut für Angewandte Physik Technische Universität Darmstadt
Kalte Atome Die kälteste Materie im Universum Saturday Morning Physics 21. 11. 2015 Gerhard Birkl Institut für Angewandte Physik Technische Universität Darmstadt Technische Universität Darmstadt Prof.
MehrModerne Optik. Schwerpunkt Quantenoptik. Vorlesung im Wintersemester 2016/2017. Prof. Dr. Gerhard Birkl
Moderne Optik Schwerpunkt Quantenoptik Vorlesung im Wintersemester 2016/2017 Prof. Dr. Gerhard Birkl ATOME - PHOTONEN - QUANTEN Institut für Angewandte Physik Raum: S2/15-125 - Telefon: 16-20410 - email:
MehrOptische Spektroskopie mit Lasern: Grundlagen und Anwendungen. Wann: Mi Fr Wo: P1 - O1-306
Laserspektroskopie Was: Optische Spektroskopie mit Lasern: Grundlagen und Anwendungen Wann: Mi 13 15-14 00 Fr 10 15-12 00 Wo: P1 - O1-306 Wer: Dieter Suter Raum P1-O1-216 Tel. 3512 Dieter.Suter@uni-dortmund.de
MehrLaserkühlung und Speicherung metastabiler Heliumatome in inhomogenen elektrischen Feldern
Laserkühlung und Speicherung metastabiler Heliumatome in inhomogenen elektrischen Feldern vorgelegt von Diplom Physiker René Schumann Berlin Fakultät II - Mathematik und Naturwissenschaften der Technischen
MehrUltrakalte Quantengase. Prof. T. W. Hänsch Dr. Th. Becker, Dr. K. Dieckmann
Ultrakalte Quantengase Prof. T. W. Hänsch Dr. Th. Becker, Dr. K. Dieckmann Zeit, Ort Zeit: Dienstag, Freitag 9 15 Uhr bis 10 23 Uhr Ort: Schellingstrasse 4, Seminarraum 4/16 Persönliche Koordinaten Dr.
MehrOptische Dipolfallen und Optische Gitter. von Lukas Ost
Optische Dipolfallen und Optische Gitter von Lukas Ost Klassische Herleitung der Dipolkraft Das Atom wird als klassischer harmonischer Oszillator behandelt Äußeres elektrisches Feld, das auf ein Atom in
MehrOptische Gitter. Vorlesung: Moderne Optik
Diese Zusammenstellung ist ausschließlich für die Studierenden der Vorlesung MODERNE OPTIK im Wintersemester 2009 / 2010 zur Nacharbeitung der Vorlesungsinhalte gedacht und darf weder vervielfältigt noch
MehrAtominterferometrie. Atominterferometrie. Humboldt- Universität zu Berlin. Institut für Physik. Seminar Grundlagen der Quantenphysik
Seminar Grundlagen der Quantenphysik www.stanford.edu/group/chugr oup/amo/interferometry.html 1 Gliederung Humboldt- Universität zu Berlin 1. Allgemeines 2. Theorie 2.1 Prinzip 2.2 Atominterferometer 2.3
Mehr5 Lichtkräfte und Laserkühlung
102 5 Lichtkräfte und Laserkühlung 5.1 Lichtkräfte Licht kann starke mechanische Kräfte auf Atome ausüben. Dies wurde in den letzten Jahren intensiv genutzt, u.a. für die Laserkühlung (Nobelpreis 1997),
MehrEinführung in die Quantentheorie der Atome und Photonen
Einführung in die Quantentheorie der Atome und Photonen 23.04.2005 Jörg Evers Max-Planck-Institut für Kernphysik, Heidelberg Quantenmechanik Was ist das eigentlich? Physikalische Theorie Hauptsächlich
MehrDie seltsame Welt der Quanten
Saturday Morning Physics Die seltsame Welt der Quanten Wie spielt Gott sein Würfelspiel? 12. 11. 2005 Gernot Alber und Gerhard Birkl Institut für Angewandte Physik Technische Universität Darmstadt gernot.alber@physik.tu-darmstadt.de
MehrExperimentalphysik für Physiker IV: Atom- und Molekülphysik Universität Erlangen Nürnberg SS 2007 Klausur ( )
Nur vom Korrektor auszufüllen 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 Note Experimentalphysik für Physiker IV: Atom- und Molekülphysik Universität Erlangen Nürnberg SS 2007 Klausur (18.7.2007) Name: Studiengang: Matrikel-Nummer:
MehrBose-Einstein-Kondensation
Kapitel 10 Bose-Einstein-Kondensation Wenn bosonische Teilchen mit genügend Phasenraumdichte vorliegen, so dass der Abstand zwischen den Teilchen kleiner als die de-broglie Wellenlänge wird, d.h. die Wellen
MehrLaserkühlung 1. DER NOBELPREIS 2
Prof. Dieter Suter Laserspektroskopie WS 97/98 Laserkühlung 1. DER NOBELPREIS 2 1.1 Erklärung des Nobelpreiskomitees 2 1.2 Personen 2 1.3 Begründung 3 1.3.1 Motivation 3 1.3.2 Doppler cooling and optical
MehrMößbauer-Spektroskopie Vortrag zum apparativen Praktikum SS 05. Hella Berlemann Nora Obermann
Mößbauer-Spektroskopie Vortrag zum apparativen Praktikum SS 05 Hella Berlemann Nora Obermann Übersicht: Mößbauer (1958): rückstoßfreie Kernresonanzabsorption von γ-strahlen γ-strahlung: kurzwellige, hochenergetische,
MehrWeber/Herziger LASER. Grundlagen und Anwendungen. Fachbereich S Hochschule Darmstad«Hochschulstraßa 2. 1J2QOI Physik Verlag
Weber/Herziger LASER Grundlagen und Anwendungen Fachbereich S Hochschule Darmstad«Hochschulstraßa 2 1J2QOI Physik Verlag Inhaltsverzeichnis 1. licht und Atome 1 1.1. Welleneigenschaften des Lichtes 1 1.1.1.
MehrEinführung Grundlagen Die Theorie der Ratengleichungen Verfeinerte Theorien. Der Laser. Florentin Reiter. 23. Mai 2007
Der Laser Florentin Reiter 23. Mai 2007 Die Idee des Lasers A. Einstein (1916): Formulierung der stimulierten Emission von Licht als Umkehrprozess der Absorption Vorschlag zur Nutzung dieses Effektes zur
MehrFeynman Vorlesungen über Physik
Feynman Vorlesungen über Physik Band llhouantenmechanik. Definitive Edition von Richard R Feynman, Robert B. Leighton und Matthew Sands 5., verbesserte Auflage Mit 192 Bildern und 22Tabellen Oldenbourg
MehrDISSIPATION IN DER LICHT-ATOM WECHSELWIRKUNG Realisierung und Anwendung der Laserkühlung von Atomen
400 µm DISSIPATION IN DER LICHT-ATOM WECHSELWIRKUNG Realisierung und Anwendung der Laserkühlung von Atomen Hanspeter Helm 1 Wahlpflichtfach II, Vorlesung WS06/07 m=-1 m=0 m=+1 11. Oktober 2006 1 http://frhewww.physik.uni-freiburg.de
MehrHauptseminar Lichtkräfte auf Atome: Fangen und Kühlen
Hauptseminar Lichtkräfte auf Atome: Fangen und Kühlen Optisches Gitter: Mott Isolator Übergang Florian Schneider Inhalt Einführung: optische Gitter - 1D, 2D und 3D Gitter 2D Interferenz Experiment Mott
MehrLaserzündung von Verbrennungsmotoren
Laserzündung von Verbrennungsmotoren Was geschah bisher? -Idee der Laserzündung -Mechanismus und Vorteile der Laserzündung -Plasmabildung und Einflussgrößen (Exkurs: Laserstrahlung) Wir unterscheiden grob:
MehrGrundlagen der elektromagnetisch induzierten Transparenz Im Rahmen des Seminars: Quanten- und nichtlineare Optik
Grundlagen der elektromagnetisch induzierten Transparenz Im Rahmen des Seminars: Quanten und nichtlineare Optik 1. Dezember 2010 Institut für Angewandte Physik Seminar Quanten und nichtlineare Optik Christian
MehrCold Atoms. Cold Atoms
Cold Atoms mechanical mechanical effects effects of of light light Scattering of a photon by an atom photon momentum: hk atom momentum: 0hk after excitation of atom: atom momentum: 1hk after spontaneous
MehrPolare Moleküle. Hauptseminar: Physik der kalten Gase. Lena Daschke Sonntag, 19. Mai 13
Polare Moleküle Hauptseminar: Physik der kalten Gase Lena Daschke 14.05.2013 1 Übersicht 1. Generelle Eigenschaften von Molekülen 2. Direkte Kühlmethoden von Molekülen 3. Herstellung von ultrakalten Molekülen
MehrUltrakalte Atome in optischen Gittern
Ultrakalte Atome in optischen Gittern Seminarvortrag Matthias Küster Gliederung Motivation Beschreibung des Potentials optischer Gitter Tight-binding-Modell Bloch -Experiment Ausblick 2 Motivation Möglichkeit
MehrA. Mechanik (18 Punkte)
Prof. Dr. A. Hese Prof. Dr. G. v. Oppen Dipl.-Phys. G. Hoheisel Dipl.-Phys. R. Jung Technische Universität Berlin Name: Vorname: Matr. Nr.: Fachbereich: Platz Nr.: Tutor: A. Mechanik (18 Punkte) 1. Wie
MehrKontinuierliches Laden einer Magnetfalle mit lasergekühlten Chromatomen
Kontinuierliches Laden einer Magnetfalle mit lasergekühlten Chromatomen Dissertation zur Erlangung des akademischen Grades des Doktors der Naturwissenschaften an der Universität Konstanz Naturwissenschaftliche
MehrBose-Einstein-Kondensation
Bose-Einstein-Kondensation Joshua Zelle Physikalisches Proseminar, 2013 J. Zelle Bose-Einstein Kondensation 03.07.2013 1 / 14 Inhaltsverzeichnis 1 Ursprung 2 erstmalige Herstellung 3 mögliche Anwendungen
Mehr10. Mößbauer, Rebka, Pound, Snyder und rotverschobene Photonen
10. Mößbauer, Rebka, Pound, Snyder und rotverschobene Photonen Im Jahr 1958 entdeckte Rudolf Mößbauer, ein Münchener Doktorand von Heinz Maier- Leibnitz, am Heidelberger Max-Planck-Institut für Medizin
MehrNanoplasma. Nano(cluster)plasmen
Nano(cluster)plasmen Nanoplasma Neben der Rumpfniveauspektroskopie an Clustern bietet FLASH die Möglichkeit Cluster unter extremen Bedingungen im Feld eines intensiven Röntgenpulses zu studieren (Nano)Plasmaphysik
MehrSterne, Galaxien und das Universum
Sterne, Galaxien und das Universum Teil 9: Kosmologie Peter Hauschildt yeti@hs.uni-hamburg.de Hamburger Sternwarte Gojenbergsweg 112 21029 Hamburg 18. April 2017 1 / 38 Entfernte Galaxien 2 / 38 Übersicht
MehrErzeugung durchstimmbarer Laserstrahlung. Laser. Seminarvortrag von Daniel Englisch
Erzeugung durchstimmbarer Laserstrahlung Seminarvortrag von Daniel Englisch Laser 11.01.12 Institute of Applied Physics Nonlinear Optics / Quantum Optics Daniel Englisch 1 Motivation - Anwendungsgebiete
MehrAtome - Photonen - Quanten
Experimentelle Quantenoptik (AG Birkl) Atome - Photonen - Quanten - Bose-Einstein-Kondensation - Integrierte Atomoptik (ATOMICS) - Quanteninformation - Laser-Spektroskopie hochgeladener Ionen Gerhard Birkl
MehrKonzeption und Aufbau eines hochstabilen Lasers für Präzisionsmessungen an ultrakalten Quantengasen
Department Physik Konzeption und Aufbau eines hochstabilen Lasers für Präzisionsmessungen an ultrakalten Quantengasen Conceptual Design and Setup of a Highly Stable Laser for Precision Measurements on
MehrGeschwindigkeitsmessung mit Lasern
Geschwindigkeitsmessung mit Lasern Andreas Buschermöhle Universität Osnabrück 3. Juli 2007 1 2 3 4 berührungslose Messung berührungslose Messung sehr präzise Messung berührungslose Messung sehr präzise
MehrQuanten 2. Dominik Dillhof, Abraham Hinteregger, Sarah Langer, Lisa Nachtmann
Quanten 2 Seit 50 Jahren grüble ich darüber nach was ein Lichtquant sei, und kann es immer noch nicht sagen. Heute glaubt jeder Lump er wüsste es aber er weiß es nicht. Albert Einstein Dominik Dillhof,
MehrLaser cooling of cesium atoms an experimental study of the magneto-optical trap
Research Collection Doctoral Thesis Laser cooling of cesium atoms an experimental study of the magneto-optical trap Author(s): Marty, Thomas Publication Date: 1996 Permanent Link: https://doi.org/10.3929/ethz-a-001685541
Mehr2.7 Unschärferelation
32 KAPITEL 2. PRINZIPIEN DER QUANTENMECHANIK 2.7 Unschärferelation Die Unschärferelation ist ein Vorschlag (eigentlich: Definition) von Heisenberg. Wenn man von einem Objekt die x-komponente des Impulses
MehrDas Goldhaber Experiment
ν e Das Goldhaber Experiment durchgeführt von : Maurice Goldhaber, Lee Grodzins und Andrew William Sunyar 19.12.2014 Goldhaber Experiment, Laura-Jo Klee 1 Gliederung Motivation Physikalische Grundlagen
Mehr22. Wärmestrahlung. rmestrahlung, Quantenmechanik
22. Wärmestrahlung rmestrahlung, Quantenmechanik Plancksches Strahlungsgesetz: Planck (1904): der Austausch von Energie zwischen dem strahlenden System und dem Strahlungsfeld kann nur in Einheiten von
MehrLk Physik in 13/1 1. Klausur Nachholklausur Blatt 1 (von 2)
Blatt 1 (von 2) 1. Elektronenausbeute beim Photoeekt Eine als punktförmig aufzufassende Spektrallampe L strahlt eine Gesamt-Lichtleistung von P ges = 40 W der Wellenlänge λ = 490 nm aus. Im Abstand r =
Mehr= 6,63 10 J s 8. (die Plancksche Konstante):
35 Photonen und Materiefelder 35.1 Das Photon: Teilchen des Lichts Die Quantenphysik: viele Größen treten nur in ganzzahligen Vielfachen von bestimmten kleinsten Beträgen (elementaren Einheiten) auf: diese
MehrKosmologische Konstante. kosmischer Mikrowellen-Hintergrund. Strukturbildung im frühen Universum
Kosmologische Konstante kosmischer Mikrowellen-Hintergrund und Strukturbildung im frühen Universum Philip Schneider, Ludwig-Maximilians-Universität 31.05.005 Gliederung Geschichte: Die letzten 100 Jahre
MehrLaserdiode & Faraday-Effekt (V39)
Laserdiode & Faraday-Effekt (V39) 1. Laser Prinzip und Eigenschaften Optisches Pumpen Laserverstärkung Lasermoden und Selektion 2. Halbleiter-Laser pn-übergang Realisierung Kennlinien 3. Faradayeffekt
MehrGepulste Laser PD Dr.-Ing. Cemal Esen Lehrstuhl für Laseranwendungstechnik
Gepulste Laser PD Dr.-Ing. Cemal Esen Lehrstuhl für Laseranwendungstechnik Aufbau eines Lasers 2 Prinzip eines 4-Niveau-Lasers Lehrstuhl für Laseranwendungstechnik 3 Betriebsarten eines Lasers Lehrstuhl
MehrFermionisches Kalium in der dreikomponentigen magnetooptischen Falle
Fermionisches Kalium in der dreikomponentigen magnetooptischen Falle Diplomarbeit an der Fakultät für Physik der Ludwig Maximilians Universität München Lehrstuhl für Laserspektroskopie, Prof. Dr. T.W.
MehrSpontaneos Parametric Down Conversion
Spontaneos Parametric Down Conversion (Parametric Fluorescence) Hauptseminar Atom trifft Photon MPQ München, 29. Juni 2011 Thomas Reimann Inhalt 1 Theoretische Beschreibung 2 Experimentelle Realisierung
MehrPhysik für Mediziner und Zahnmediziner
Physik für Mediziner und Zahnmediziner Vorlesung 19 Prof. F. Wörgötter (nach M. Seibt) -- Physik für Mediziner und Zahnmediziner 1 PET: Positronen-Emissions-Tomographie Kernphysik PET Atomphysik Röntgen
MehrErzeugung ultrakalter atomarer Gase: Realisierung und Anwendungen
Department Physik Erzeugung ultrakalter atomarer Gase: Realisierung und Anwendungen Bachelorarbeit Marco Ellinghausen Universität Hamburg MIN-Fakultät, Department Physik Institut für Laser-Physik August
MehrLösungen zu den Aufg. S. 363/4
Lösungen zu den Aufg. S. 363/4 9/1 Die gemessene Gegenspannung (s. Tab.) entspricht der max. kin. Energie der Photoelektronen; die Energie der Photonen = E kin der Elektronen + Austrittsarbeit ==> h f
Mehr2. Fluide Phasen. 2.1 Die thermischen Zustandsgrößen Masse m [m] = kg
2. Fluide Phasen 2.1 Die thermischen Zustandsgrößen 2.1.1 Masse m [m] = kg bestimmbar aus: Newtonscher Bewegungsgleichung (träge Masse): Kraft = träge Masse x Beschleunigung oder (schwere Masse) Gewichtskraft
MehrWie kühlt man Atome? Laserkühlung Sara: Jetzt haben wir soviel über Temperatur und Kälte gesprochen, dass die Frage wirklich nahe liegt, wie man
Wie kühlt man Atome? Laserkühlung Sara: Jetzt haben wir soviel über Temperatur und Kälte gesprochen, dass die Frage wirklich nahe liegt, wie man diese 0 K erreichen will. Du hast mir ja sehr deutlich gemacht,
MehrDer Freie-Elektronen-Laser an der Strahlungsquelle ELBE
Der Freie-Elektronen-Laser an der Strahlungsquelle ELBE Dr. Martin Sczepan Forschungszentrum Rossendorf Inhalt Laser für das Infrarot Was macht den Bereich des IR interessant? Der Infrarot-FEL im Vergleich
MehrAtomspringbrunnen und genaue Atomuhren
Time is nature s way to keep everything from happening all at once. - John Archibald Wheeler We must use time as a tool, not as a couch. - John F. Kennedy Man verliert die meiste Zeit damit, dass man Zeit
MehrDieter Suter Physik B3
Dieter Suter - 421 - Physik B3 9.2 Radioaktivität 9.2.1 Historisches, Grundlagen Die Radioaktivität wurde im Jahre 1896 entdeckt, als Becquerel feststellte, dass Uransalze Strahlen aussenden, welche den
MehrFazit: Wellen haben Teilchencharakter
Die Vorgeschichte Maxwell 1865 sagt elektromagnetische Wellen vorher Hertz 1886 beobachtet verstärkten Funkenüberschlag unter Lichteinstrahlung Hallwachs 1888 studiert den photoelektrischen Effekt systematisch
MehrLaserspektroskopie. Grundlagen und Techniken. von Wolfgang Demtröder. erweitert, überarbeitet
Laserspektroskopie Grundlagen und Techniken von Wolfgang Demtröder erweitert, überarbeitet Laserspektroskopie Demtröder schnell und portofrei erhältlich bei beck-shop.de DIE FACHBUCHHANDLUNG Thematische
MehrPhysik für Maschinenbau. Prof. Dr. Stefan Schael RWTH Aachen
Physik für Maschinenbau Prof. Dr. Stefan Schael RWTH Aachen Vorlesung 11 Brechung b α a 1 d 1 x α b x β d 2 a 2 β Totalreflexion Glasfaserkabel sin 1 n 2 sin 2 n 1 c arcsin n 2 n 1 1.0 arcsin
MehrQuantenmaterie in der Atom- und Festkörperphysik
Quantenmaterie in der Atom- und Festkörperphysik József Fortágh, Reinhold Kleiner jeweils Donnerstag, 10-12 Uhr, D6A08 Bose Einstein Kondensate Supraleiter Superfluide T>2.17 K T
MehrVerschränkung. Kay-Sebastian Nikolaus
Verschränkung Kay-Sebastian Nikolaus 24.10.2014 Überblick 1. Definition und Allgemeines 2. Historische Hintergründe, Probleme 2.1 Einstein-Podolsky-Rosen-Paradoxon 2.2 Erklärung, Bell sche Ungleichungen
MehrInterferenz makroskopischer Objekte. Vortragender: Johannes Haupt
Interferenz makroskopischer Objekte Vortragender: Johannes Haupt 508385 1 Inhalt 1. Motivation 2. Geschichtliche Einführung 3. Experiment 3.1. Aufbau 3.2. Resultate 4. Thermische Strahlung 4.1. Grundidee
MehrFK Experimentalphysik 3, Lösung 4
1 Sterne als schwarze Strahler FK Experimentalphysik 3, 4 1 Sterne als schwarze Strahler Betrachten sie folgende Sterne: 1. Einen roten Stern mit einer Oberflächentemperatur von 3000 K 2. einen gelben
MehrSebastian Heuser, Wolfgang Zeller 17. April Schlüsselexperimente der Teilchenphysik Die Helizität des Neutrinos
Sebastian Heuser, Wolfgang Zeller 17. April 2009 Schlüsselexperimente der Teilchenphysik Die Helizität des Neutrinos Seite 2 / 22 Die Helizität des Neutrinos 17. April 2009 Sebastian Heuser, Wolfgang Zeller
MehrKlassische Physik - Quantenpysik
Klassische Physik - Quantenpysik Elektronenfalle aus 40 Eisen- Atomen auf einer Kupfer Oberfläche www.almaden.ibm.com Klassische Physik um 1900 Teilchen und Wellen Rastertunnelmikroskop Wechselwirkungsfreie
MehrDie Macht und Ohnmacht der Quantenwelt
Die Macht und Ohnmacht der Quantenwelt Prof. Dr. Sebastian Eggert Tag der Physik, TU Kaiserslautern, 5. Dezember 2015 Quantenmechanik heute Quanteninformatik Ultrakalte Quantengase Supraleitung und Vielteilchenphysik
MehrÜbungsaufgaben zum Thema Impuls und Impulserhaltung Lösungen
Übungsaufgaben zum Thema Impuls und Impulserhaltung Lösungen 1. Eine Lore mit der Masse 800 kg fährt mit 1,5 m/s durch ein Bergwerk. Während der Fahrt fallen von oben 600 kg Schotter in die Lore. Mit welcher
MehrInstitut für Quantenoptik
Institut für Quantenoptik Studium der Wechselwirkung von Licht mit Materie (Atomen) Werkzeug: modernste Lasersysteme Wozu? Kältesten Objekte im Universum
MehrVorlesung Messtechnik 2. Hälfte des Semesters Dr. H. Chaves
Vorlesung Messtechnik 2. Hälfte des Semesters Dr. H. Chaves 1. Einleitung 2. Optische Grundbegriffe 3. Optische Meßverfahren 3.1 Grundlagen dρ 3.2 Interferometrie, ρ(x,y), dx (x,y) 3.3 Laser-Doppler-Velozimetrie
Mehr4.57 ppm 1.45 ppm = 3.12 ppm 3.12 ppm * MHz = Hz Hz = rad/sec
(1) Zwei Signale liegen im Protonenspektrum bei 1.45 und 4.57 ppm, das Spektrometer hat eine Frequenz von 400.13 MHz. Wieweit liegen die Signale in Hz bzw. in rad/sec auseinander? 4.57 ppm 1.45 ppm = 3.12
MehrLight Amplification by Stimulated Emission of Radiation
Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation Licht: a) Elektromagnetische Welle E = E 0 sin(-kx) k = 2 p/l E = E 0 sin(t) = 2 p n = 2 p/t c = l n c = Lichtgeschwindigkeit = 2,99792458 10 8 m/s
Mehr1 Physikalische Hintergrunde: Teilchen oder Welle?
Skript zur 1. Vorlesung Quantenmechanik, Montag den 11. April, 2011. 1 Physikalische Hintergrunde: Teilchen oder Welle? 1.1 Geschichtliches: Warum Quantenmechanik? Bis 1900: klassische Physik Newtonsche
MehrRadiologie Modul I. Teil 1 Grundlagen Röntgen
Radiologie Modul I Teil 1 Grundlagen Röntgen Teil 1 Inhalt Physikalische Grundlagen Röntgen Strahlenbiologie Technische Grundlagen Röntgen ROENTGENTECHNIK STRAHLENPHYSIK GRUNDLAGEN RADIOLOGIE STRAHLENBIOLOGIE
MehrDer Large Hadron Collider (LHC)
Der Large Hadron Collider (LHC)...ein Rundgang durch das größte Experiment der Welt 1 Der Large Hadron Collider Institut für Experimentelle Kernphysik Übersicht Die Welt der Elementarteilchen Teilchenbeschleuniger
Mehr32. Lektion. Laser. 40. Röntgenstrahlen und Laser
32. Lektion Laser 40. Röntgenstrahlen und Laser Lernziel: Kohärentes und monochromatisches Licht kann durch stimulierte Emission erzeugt werden Begriffe Begriffe: Kohärente und inkohärente Strahlung Thermische
MehrAtome - Photonen - Quanten
Atome - Photonen - Quanten - Bose-Einstein-Kondensation - Integrierte Atomoptik (ATOMICS) - Quanteninformation - Wechselwirkung ultrakalter Atome - Laser-Spektroskopie hochgeladener Ionen Gerhard Birkl
MehrDie Stoppuhren der Forschung: Femtosekundenlaser
Die Stoppuhren der Forschung: Femtosekundenlaser Stephan Winnerl Institut für Ionenstrahlphysik und Materialforschung Foschungszentrum Rossendorf Inhalt Femtosekunden Laserpulse (1 fs = 10-15 s) Grundlagen
Mehr2. Bestimmen Sie den Fokusdurchmesser und die Rayleigh Länge. 3. Welchen Einfluß haben die einzelnen Parameter des Aufbaus
Fortgeschrittenenpraktikum II Helium Neon Laser Themen für die Vorbesprechung: Grundlagen des Helium Neon Lasers, Resonatorkonfigurationen, Stabilitätsbereich, ABCD Formalismus, Sättigungseffekte, doppelbrechende
Mehr31-1. R.W. Pohl, Bd. III (Optik) Mayer-Kuckuck, Atomphysik Lasertechnik, eine Einführung (Physik-Bibliothek).
31-1 MICHELSON-INTERFEROMETER Vorbereitung Michelson-Interferometer, Michelson-Experiment zur Äthertheorie und Konsequenzen, Wechselwirkung von sichtbarem Licht mit Materie (qualitativ: spontane und stimulierte
MehrKühlen und Fangen von Rubidiumatomen in einer magneto-optischen Falle
Kühlen und Fangen von Rubidiumatomen in einer magneto-optischen Falle Fortgeschrittenen Praktikum A 4.3 Inhaltsverzeichnis 1 Kühlen und Fangen von Rubidiumatomen in einer magneto-optischen Falle 2 2 Das
MehrUltrakalte Atome in optischen Gittern als Quantensimulatoren Seminar Optik/Photonik
Ultrakalte Atome in optischen Gittern als Quantensimulatoren Seminar Optik/Photonik http://www.ptb.de/de/org/4/nachrichten4/ 2006/Bilder/grund11 432 1.jpg Johann Förster Institut für Physik Humboldt-Universität
MehrAnleitung zum F-Praktikumsversuch: Hochauflösende Laserspektroskopie an atomarem Rubidium
Heinrich-Heine-Universität Düsseldorf Institut für Experimentalphysik AG Prof. Dr. Axel Görlitz Florian Baumer, Frank Münchow florian.baumer@uni-duesseldorf.de frank.muenchow@uni-duesseldorf.de Labor 25.23.01.25
Mehr7. Das Bohrsche Modell des Wasserstoff-Atoms. 7.1 Stabile Elektronbahnen im Atom
phys4.08 Page 1 7. Das Bohrsche Modell des Wasserstoff-Atoms 7.1 Stabile Elektronbahnen im Atom Atommodell: positiv geladene Protonen (p + ) und Neutronen (n) im Kern negative geladene Elektronen (e -
MehrBild:Dali : Zerfliessende Uhren. Zeitmessungen
Bild:Dali : Zerfliessende Uhren Zeitmessungen Gliederung Einleitung Zeitmessung Theorie Experimentelle Realisierung Möglichkeiten der Zeitbestimmung Riehle 'Frequency standards' Eigenschaften der guten
MehrLaser: Unde Vedis. SSOM/SLN 50 Jahre Laser Buchs, Dezember 2, 2010. Christoph Harder harder@swisslaser.net
Laser: Unde Vedis SSOM/SLN 50 Jahre Laser Buchs, Dezember 2, 2010 Christoph Harder harder@swisslaser.net Inhalt Wie wäre die Welt heute ohne Laser? 3 Laserpioniere Charles Townes Ted Mainman Gordon Gould
MehrSchlüsselexperimente der Teilchenphysik Goldhaber Experiment
Schlüsselexperimente der Teilchenphysik Goldhaber Experiment Marc Schuh Betreuerin: Prof. Dr. J. Stachel Universität Heidelberg 23.04.2010 Vorwissen Experimentatoren Maurice Goldhaber (*1911) Andrew William
MehrExperimentalphysik III Experimentelle Grundlagen der Quantenphysik
Experimentalphysik III Experimentelle Grundlagen der Quantenphysik Frank Cichos Vorlesung 1 Vorlesung und Übung Vorlesungstermine Prof. Dr. Frank Cichos Montag: 9:15-10:45 Uhr GrHS Donnerstag: 9:15-10:45
MehrWas ist Licht? Einmal Welle-Teilchen und zurück
Was ist Licht? Einmal Welle-Teilchen und zurück Thomas Walther Laser und Quantenoptik Institut für Angewandte Physik 29. Oktober 2011 Thomas Walther Laser und Quantenoptik TU Darmstadt 1 http://antwrp.gsfc.nasa.gov/apod/astropix.html
MehrÜbersicht Massenanalysatoren
Übersicht Massenanalysatoren Gerätetyp Trennprinzip Massenbereich Auflösung Sektorfeld-MS magnetisches u. elektrostatisches Feld max. 10000 Präzisionsmasse (max. 200000) ToF-MS Flugzeitmessung (theor.)
MehrAufbau einer magneto-optischen Falle für Ytterbium
Aufbau einer magneto-optischen Falle für Ytterbium Diplomarbeit Zur Erlangung des akademischen Grades des Diplomphysikers Johannes Lillig Angefertigt in der Quantenphotonikgruppe der Universität des Saarlandes
MehrFerienkurs Experimentalphysik 4
Ferienkurs Experimentalphysik 4 Probeklausur Markus Perner, Markus Kotulla, Jonas Funke Aufgabe 1 (Allgemeine Fragen). : (a) Welche Relation muss ein Operator erfüllen damit die dazugehörige Observable
MehrGrundlagen der Quantentheorie
Grundlagen der Quantentheorie Ein Schwarzer Körper (Schwarzer Strahler, planckscher Strahler, idealer schwarzer Körper) ist eine idealisierte thermische Strahlungsquelle: Alle auftreffende elektromagnetische
MehrGrundbausteine des Mikrokosmos (7) Wellen? Teilchen? Beides?
Grundbausteine des Mikrokosmos (7) Wellen? Teilchen? Beides? Experimentelle Überprüfung der Energieniveaus im Bohr schen Atommodell Absorbierte und emittierte Photonen hν = E m E n Stationäre Elektronenbahnen
MehrKOSMISCHE HINTERGRUNDSTRAHLUNG (CMB) Philipp Zilske Universität Bielefeld Physikalisches Proseminar
KOSMISCHE HINTERGRUNDSTRAHLUNG (CMB) Philipp Zilske Universität Bielefeld Physikalisches Proseminar 26.06.2013 26.06.2013 Philipp Zilske - Kosmische Hintergrundstrahlung 2/23 Übersicht 1. Motivation 2.
Mehr