Channels & Challenges Neue Physik am Large Hadron Collider

Transkript

1 Channels & Challenges Neue Physik am Large Hadron Collider Jürgen Reuter Albert-Ludwigs-Universität Freiburg Vortrag, Göttingen, 17. Dezember 2007/Berlin, 14. Januar 2008

2 Teilchenphysik - The High Energy Frontier System Größe Energie Moleküle 10 8 m 10 1 ev Atome m ev kev Kerne m 10 MeV Nukleonen m 1 GeV Auflösungsvermögen: x ( E) 1 Hochenergie-Beschleuniger

3 Das Standardmodell der Teilchenphysik Erfolge Wechselwirkung Stärke Reichweite Eigenschaft stark m elektromagnetisch 10 2 schwach m Gravitation Wechselwirkungen: relativistische Quantenfeldtheorien schwache WW: erklärt radioaktive Zerfälle Fermi, 1934 elektroschwache Vereinigung Glashow, Salam, Weinberg, starke WW: asymptotische Freiheit Gross, Politzer, Wilczek, 1973 Entdeckung des Gluons DESY 1979 W, Z CERN, 1983 Experimentelle Bestätigung: besser als 1%

4 Das Higgs-Boson Higgs: fundamentales Skalarfeld Brout, Englert, Higgs, 1964 Vakuumerwartungswert v = 246 GeV bricht elektroschwache Symmetrie zum Elektromagnetismus verleiht Elementarteilchen Masse koppelt proportional zur Masse 40 Jahre erfolglose Suche

5 Das Standardmodell der Teilchenphysik Zweifel Measurement Fit O meas O fit /σ meas α had (m Z ) (5) ± m Z [GeV] ± Γ Z [GeV] ± σ 0 had [nb] ± R l ± A fb 0,l ± A l (P τ ) ± R b ± R c ± A 0,b fb ± A 0,c fb ± A b ± A c ± A l (SLD) ± sin 2 θ lept eff (Q fb ) ± m W [GeV] ± Γ W [GeV] ± m t [GeV] ± beschreibt Mikrokosmos (zu gut?) 28 freie Parameter Form des Higgs-Potentials? Hierarchie Problem chirale Symmetrie: δm f v ln(λ 2 /v 2 ) keine Symmetrie für Quantenkorrekturen zur Higgs-Masse δm 2 H Λ 2 Λ M Planck = GeV GeV 2 = ( ) GeV 2

6 Das Standardmodell der Teilchenphysik Zweifel Measurement Fit O meas O fit /σ meas α had (m Z ) (5) ± m Z [GeV] ± Γ Z [GeV] ± σ 0 had [nb] ± R l ± A fb 0,l ± A l (P τ ) ± R b ± R c ± A 0,b fb ± A 0,c fb ± A b ± A c ± A l (SLD) ± sin 2 θ lept eff (Q fb ) ± m W [GeV] ± Γ W [GeV] ± m t [GeV] ± beschreibt Mikrokosmos (zu gut?) 28 freie Parameter Form des Higgs-Potentials? M H [GeV] Λ[GeV] Hierarchie Problem chirale Symmetrie: δm f v ln(λ 2 /v 2 ) keine Symmetrie für Quantenkorrekturen zur Higgs-Masse δm 2 H Λ 2 M 2 Planck = (10 19 ) 2 GeV GeV 2 = ( ) GeV 2

7 Offene Fragen Vereinigung aller Wechselwirkungen (?) U(1) Baryonasymmetry N B N B 10 9 fehlende CP-Verletzung α i SU(2) Flavour: drei Generationen SU(3) Standard Model Winzige Neutrino-Massen: m ν v2 M Dunkle Materie: stabil schwach wechselwirkend mdm 100 GeV µ (GeV) Quantentheorie der Gravitation Kosmische Inflation Kosmologische Konstante

8 Ideen für Neue Physik seit 1970 (1) Symmetrie zur Eliminierung der Quantenkorrekturen Supersymmetrie: Spin-Statistik Korrekturen von Bosonen und Fermionen heben sich weg Little-Higgs-Modelle: Globale Symmetrien Korrekturen durch Teilchen gleicher Statistik heben sich weg (2) Neue Bausteine, Sub-Struktur Technicolor/Topcolor: Higgs gebundener Zustand stark wechselwirkender Teilchen (3) Nichttriviale Raumzeitstruktur eliminiert Hierarchie Zusätzl. Raumdimensionen: Gravitation erscheint nur schwach Nichtkommutative Raumzeit: Körnigkeit der Raumzeit (4) Ignorieren der Hierarchie Anthropisches Prinzip: Werte sind so, weil wir sie beobachten

9 Supersymmetrie Spin-Statistik: Korrekturen von Bosonen und Fermionen heben sich weg Little Higgs Globale Symmetrien: Korrekturen von Teilchen gleicher Statistik heben sich weg verbinden Eich- und Raum-Zeit-Symmetrien Higgs: Goldstone-Boson spontan gebrochener globaler Symmetrie Ó ÓÒ Q Q ÖÑ ÓÒ J H H 0 G 1 G 1 [H G 2 G 1, H 2] 0 1 /H 1 H /H 2 H Fermion/Boson-Multipletts gleicher Masse SUSY gebrochen M H in allen Ordnungen geschützt Große Vereinheitlichung R-Parität: Dunkle Materie Kollektive Brechung globaler Symmetrien schützt Higgs-Masse M H geschützt in erster Ordnung stark TeV T -Parität: Dunkle Materie

10 Charakteristika von Standard-Modell-Erweiterungen O( 10 TeV) O(1 TeV) O(250 GeV) F v Λ Skala Λ: hidden sector, Symmetriebrechung Skala F : neue Teilchen Skala v: Higgs, W/Z, l ±,... Teraskala: Reiches Spektrum neuer Teilchen, komplizierte Zerfallsstrukturen SUSY H, A H ± q L t b2 2 q R b1 t 1 χ 0 4, χ± 2 M[TeV] 1.25 g χ Φ Φ ±± Φ ± Φ P Z γ Little Higgs W ± T U, C h τ 2 ν l τ 1 ll lr χ 0 2, χ± 1 t χ h η W ± Z t

11 Schranken an neue Modelle? Flavour-Struktur: Meson-Mischung & seltene Zerfälle, CP-Verletzung Astrophysikalische Schranken: Dunkle-Materie-Verteilung Eichstruktur: Elektroschwache Präzisionsobservablen

12 η J. Reuter Channels & Challenges Neue Physik am LHC Göttingen/Berlin Schranken an neue Modelle? Flavour-Struktur: Meson-Mischung & seltene Zerfälle, CP-Verletzung Astrophysikalische Schranken: Dunkle-Materie-Verteilung Eichstruktur: Elektroschwache Präzisionsobservablen m 2 [ev 2 ] KARMEN2 LSND NOMAD Cl Ga Bugey K2K CHOOZ SNO ν e ν X ν µ ν τ ν e ν τ ν e ν µ NOMAD Super-K+SNO +KamLAND CDHSW CHORUS NOMAD 1.5 BNL E776 SuperK CHORUS 1 PaloVerde 0.5 KamLAND Super-K excluded area has CL > 0.95 ε K sin 2β V ub /V cb sol. w/ cos 2β < 0 (excl. at CL > 0.95) i 4 C K M γ f t t e r EPS tan 2 θ ρ α γ γ α excluded at CL > 0.95 β T α m d -0.2 m s & m d 0 U 0 ε K m t = ± 2.9 GeV m H = GeV sin 2 θ lept eff 68 % CL S m H m t m W prel. T Γ ll mh= 700GeV LHM F = 3.5 TeV 400GeV 250GeV 120GeV SM Kilian/JR, 2003 LHM F = 4.5 TeV S Neue Teilchen-Skala F 1 3 TeV

13 Direkte Suchen: Large Hadron Collider CERN: 2007/08 pp-collider s = 14 TeV

14 Die Herausforderung des LHC QCD Partonische Subprozesse: qq, qg, gg Keine feste partonische Energie WW proton - (anti)proton cross sections QCD σ tot Tevatron LHC Hohe Ereignisraten für t, W/Z, H, riesige Untergründe σ (nb) σ b σ jet (E jet T > s/20) σ W σ Z σ jet (E jet T > 100 GeV) σ t σ jet (E jet T > s/4) events/sec for L = cm -2 s -1 Schnitte zur Untergrundreduktion p Â Ø p T ÏÏ η p 10-5 σ Higgs (M H = 150 GeV) σ Higgs (M H = 500 GeV) e s (TeV)

15 Die Herausforderung des LHC Partonische Subprozesse: qq, qg, gg Keine feste partonische Energie proton - (anti)proton cross sections σ tot Tevatron LHC Hohe Ereignisraten für t, W/Z, H, riesige Untergründe σ (nb) σ b σ jet (E jet T > s/20) σ W σ Z σ jet (E jet T > 100 GeV) σ t σ jet (E jet T > s/4) events/sec for L = cm -2 s -1 Schnitte zur Untergrundreduktion ÓÖÛ Ö η = 5 ÒØÖ Ð ÏÏ η = σ Higgs (M H = 150 GeV) σ Higgs (M H = 500 GeV) 10-6 η = s (TeV)

16 Modell-Diskriminierung Präzisionsmessungen Masse neuer Teilchen: Endpunkte von Zerfallsspektren q Events/1 GeV/100 fb dp / d(cos θ * ) / SUSY UED PS q L χ 0 2 R χ m(ll) (GeV) cos θ * Spin neuer Teilchen: Spin neuer Teilchen: Winkelverteilungen,... Modellbestimmung: Messung von Kopplungskonstanten Präzise Vorhersagen für Signal und Untergründe Berücksichtigung von kinematischen Schnitten Exklusive Vielteilchen-Endzustände: 2 4 bis 2 10 Quantenkorrekturen: Reelle und virtuelle Korrekturen

17 Simulationen: Der Event-Generator WHIZARD Matrix-Element-Generator O Mega: Ohl, 2000/01; M.Moretti/Ohl/JR, 2001 Optimierte Helizitätsamplituden: Vermeidung aller Redundanzen Vielzweck-Event-Generator Whizard: Ohl, 1996; Kilian, 2000; Kilian/Ohl/JR, 2007 Adaptive Multikanal-Monte-Carlo-Integration sehr gut getestet JR et al., 2006; Hagiwara/... /JR..., 2006 Strukturfunktionen, Partonschauer/Hadronisierung Kilian, 2001; JR, 2007 Eventformate für Detektorsimulationen [STDHEP, HEPEVT, ATHENA,... ] Virtuelle Korrekturen: NLO-Monte-Carlo NLO-MC für e + e χ + 1 χ 1 Kilian/JR/Robens, 2006 LO 200 NLO e e + χ 1 χ + 1 σtot [fb] Beliebige NLO 100 BSM MC für LHC s [GeV]

18 Simulationen: Der Event-Generator WHIZARD Matrix-Element-Generator O Mega: Ohl, 2000/01; M.Moretti/Ohl/JR, 2001 Optimierte Helizitätsamplituden: Vermeidung aller Redundanzen Vielzweck-Event-Generator Whizard: Ohl, 1996; Kilian, 2000; Kilian/Ohl/JR, 2007 Adaptive Multikanal-Monte-Carlo-Integration sehr gut getestet JR et al., 2006; Hagiwara/... /JR..., 2006 Strukturfunktionen, Partonschauer/Hadronisierung Kilian, 2001; JR, 2007 Eventformate für Detektorsimulationen [STDHEP, HEPEVT, ATHENA,... ] Virtuelle Korrekturen: NLO-Monte-Carlo NLO-MC für e + e χ + 1 χ 1 Kilian/JR/Robens, 2006 Beliebige NLO BSM MC für LHC

19 WHIZARD: Komplexität und Vielseitigkeit Erlaubt höchsten Grad an Komplexität: e + e t th b bb bjjlν ( Diagramme) e + e ZHH ZW W W W bb + 8j ( Diagramme) pp ll + nj, n = 0, 1, 2, 3, 4,... ( Diagramme mit 4 Jets + Flavors) pp χ 0 1 χ0 1bbbb ( Diagramme, 22 Farbflüsse, 10, 000 PS-Kanäle) pp V V jj jjllνν einschl. anomaler TGC/QGC Test case gg 9g ( Diagramme) Unterstützte Physik-Modelle: Test-Modelle: QED, QCD Standard-Modell Littlest/Simplest Little Higgs, Little-Higgs-Modelle mit T -Parität Moose-Modelle, Deconstructed dimensions MSSM, NMSSM, erweiterte SUSY-Modelle, Gravitinos (SLHA/SLHA2) Graviton-Resonanzen, Universelle Extra Dimensionen, Randall-Sundrum Nichtkommutatives Standard-Modell Höherdimensionale Operatoren, effektive Feldtheorien Anomale trilineare und quartische Eichkopplungen K-matrix/Padé-Unitarisierung, unitarisierte Resonanzen Alboteanu/Kilian/JR

20 Sbottom-Produktion am LHC Hagiwara/... /JR/..., 2006 b1 -Produktion mit anschließendem Zerfall b 1 χ 0 1b 10 5 evt/10 GeV L = 100 fb evt/10 GeV L = 100 fb pp b b χ 0 1 χ 0 1 Haupt-Untergrund: gg b bν ν pt(b/ b) [GeV] PS: Härterer Jet zentraler Off-Shell-Effekte (b bz ): nur für niedriges p T,b wird weggeschnitten Nicht allg. garantiert: missing pt [GeV] evt/5 GeV L = 100 fb 1 Signaljets härter evt/5 GeV L = 100 fb 1 LHC-SUSY-Kaskaden Alwall/Plehn/JR/Schumann pt(b/ b) [GeV] η(b/ b)

21 Reelle Korrekturen: Bottom-Jet-Strahlung K. Hagiwara/... /JR/..., 2006 g b b-splitting, b-isr als kombinatorischer Untergrund pp χ 0 1 χ 0 1b bb b: Diagramme, 22 Farbflüsse, 4000 PS-Kanäle σ(pp b b χ 0 1 χ 0 1) = 1177 fb σ(pp b bb b χ 0 1 χ 0 1) = fb Vorwärts-Diskriminierung von ISR und Zerfalls-b-Jets schwierig: 2000 evt/5 GeV L = 100 fb 1 evt/5 GeV L = 100 fb pt(b/ b) [GeV] Nur der äußerste Vorwärts-b-Jet deutlich weicher pt(b/ b) [GeV]

22 Reelle Korrekturen: Bottom-Jet-Strahlung K. Hagiwara/... /JR/..., 2006 g b b-splitting, b-isr als kombinatorischer Untergrund pp χ 0 1 χ 0 1b bb b: Diagramme, 22 Farbflüsse, 4000 PS-Kanäle σ(pp b b χ 0 1 χ 0 1) = 1177 fb σ(pp b bb b χ 0 1 χ 0 1) = fb Nur geringe Unterschiede in p T,b, PDF: Maximum bei kleinerem Wert [arbitrary units] [arbitrary units] pt(b/ b) [GeV] missing pt [GeV] zu kleinerem /p T verschoben: leichte Teilchen balancieren Events aus

23 Und wenn nicht SUSY?

24 Pseudo-Axionen in Little Higgs Kilian/Rainwater/JR, 2004, 2006; JR, 2007 U(1)-Gruppe geeicht: Z ungeeicht: η koppelt an Fermionen wie ein Pseudoskalar m η 400 GeV SM-Singlett, Kopplungen an SM-Teilchen v/f unterdrückt η axion-artiges Teilchen: BR [η] b b τ + τ c c gg γγ µ + µ Zh mη [GeV] Anomale U(1): 1 F α s 8π 2 ηf µν F ρσ ɛ µνρσ U(1) explizit gebrochen Axionschranken aus Astroteilchenphysik nicht anwendbar

25 Im Angesicht einer Entdeckung Kilian/Rainwater/JR, 2004, 2006 LHC: Gluon-Fusion, Diphoton-Signal für m η 200 GeV, 7σ möglich LHC: T tη ILC: e + e t tη Boersma/Godfrey/JR

26 Im Angesicht einer Entdeckung Kilian/Rainwater/JR, 2004, 2006 LHC: Gluon-Fusion, Diphoton-Signal für m η 200 GeV, 7σ möglich LHC: T tη ILC: e + e t tη Boersma/Godfrey/JR e e + t tb b #evt/2 GeV m η = 50 GeV 100 s = 800 GeV L = 1 ab 1 g ttη = M inv (b b) [GeV]

27 Im Angesicht einer Entdeckung Kilian/Rainwater/JR, 2004, 2006 LHC: Gluon-Fusion, Diphoton-Signal für m η 200 GeV, 7σ möglich LHC: T tη ILC: e + e t tη Boersma/Godfrey/JR ZHη-Kopplung verboten in Produkt-Gruppen-Modellen Versch. Modellklassen unterscheidbar { } H Zη llbb gg η ZH llbb, llljj

28 Im Angesicht einer Entdeckung Kilian/Rainwater/JR, 2004, 2006 LHC: Gluon-Fusion, Diphoton-Signal für m η 200 GeV, 7σ möglich LHC: T tη ILC: e + e t tη Boersma/Godfrey/JR ZHη-Kopplung verboten in Produkt-Gruppen-Modellen Versch. Modellklassen unterscheidbar { } H Zη llbb gg η ZH llbb, llljj

29 Im Angesicht einer Entdeckung Kilian/Rainwater/JR, 2004, 2006 LHC: Gluon-Fusion, Diphoton-Signal für m η 200 GeV, 7σ möglich LHC: T tη ILC: e + e t tη Boersma/Godfrey/JR ZHη-Kopplung verboten in Produkt-Gruppen-Modellen Versch. Modellklassen unterscheidbar { } H Zη llbb gg η ZH llbb, llljj

30 Im Angesicht einer Entdeckung Kilian/Rainwater/JR, 2004, 2006 LHC: Gluon-Fusion, Diphoton-Signal für m η 200 GeV, 7σ möglich LHC: T tη ILC: e + e t tη Boersma/Godfrey/JR ZHη-Kopplung verboten in Produkt-Gruppen-Modellen Versch. Modellklassen unterscheidbar { } H Zη llbb gg η ZH llbb, llljj

31 Präzisionsmaschine LHC Anomale Eichkopplungen ILC: Beyer/Kilian/Krstonošić/Mönig/JR/Schröder/Schmidt, 2006 LHC: Alboteanu/Kilian/JR; Kilian/Kobel/Mader/JR/Schumacher Anomale quartische Eichkopplungen, durch chiralen EW Lagrangian: g < L 4 = α 4 h(w + W + )(W W ) + (W + W ) 2i : c 2 (W + Z)(W Z) + 1 2c W 4 (ZZ) 2 = ; W g < L 5 = α 5 2 : (W + W ) c 2 (W + W )(ZZ) + 1 2c W 4 (ZZ) 2 = ; W D(x 2, Q 2 ) P 2 P 1 D(x 1, Q 2 ) QCD x 2 P 2 x 1 P 1 QCD QGC (alle Leptonen, einschl. τ): pp jj(zz/w W ) jjl l + ν l ν l σ 40 fb Untergrund: t t W bw b, σ 52 pb Single t, misrek. Jet: σ 4.8 pb QCD: σ 0.21 pb

32 Tagging und Schnitte: lljj-tag, ηtag min η jj > 4.4, Minijet-Veto: E j > 600, 400 GeV, < η l < ηtag max, b-veto M jj > 1080 GeV p T,j < 30 GeV p 1 T,j > 60, 24 GeV Verbessert S/ B von 3.3 auf 29.7

33 Ergebnisse: (1σ Sensitivität auf αs) Coupl. ILC (1 ab 1 ) LHC (100 fb 1 ) α α Schranken auf Λ [TeV]: Spin I = 0 I = 1 I =

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35 Modelle für Dunkle Materie Kilian/JR, 2006; Deppisch/Kilian/JR Eichkopplungen laufen: dg a d log µ = g3 a 16π B 2 a, B a hängt vom Teilchenspektrum ab Sparticles ermöglichen Vereinigung z.b.: SU(5) SU(3) c SU(2) w U(1) Y Doublet-Triplet-Splitting-Problem: Higgs-Partner D: Proton-Zerfall /α1 1/α2 1/α3 Running of 1/α, SM Dqq, Dlq Kilian/JR, log (µ [GeV]) Erweiterter MSSM Higgs-Sektor lockerere Higgs-Schranke (leichte Pseudoskalare) große unsichtbare Zerfallsrate möglich leichtestes Unhiggs: Dunkle Materie (H-Parität) Dunkler Materie-Cocktail: interessante Reliktdichte (Neutralino-Bounds nicht anwendbar!) Paar-Produktion von Unhiggses/Unhiggsinos, Kaskadenzerfälle

36 Modelle für Dunkle Materie Kilian/JR, 2006; Deppisch/Kilian/JR Eichkopplungen laufen: dg a d log µ = g3 a 16π B 2 a, B a hängt vom Teilchenspektrum ab Sparticles ermöglichen Vereinigung z.b.: SU(5) SU(3) c SU(2) w U(1) Y Doublet-Triplet-Splitting-Problem: Higgs-Partner D: Proton-Zerfall Dqq, Dlq Kilian/JR, /α1 1/α2 1/α3 Running of 1/α, MSSM log (µ [GeV]) Erweiterter MSSM Higgs-Sektor lockerere Higgs-Schranke (leichte Pseudoskalare) große unsichtbare Zerfallsrate möglich leichtestes Unhiggs: Dunkle Materie (H-Parität) Dunkler Materie-Cocktail: interessante Reliktdichte (Neutralino-Bounds nicht anwendbar!) Paar-Produktion von Unhiggses/Unhiggsinos, Kaskadenzerfälle

37 Modelle für Dunkle Materie Kilian/JR, 2006; Deppisch/Kilian/JR Eichkopplungen laufen: dg a d log µ = g3 a 16π B 2 a, B a hängt vom Teilchenspektrum ab Sparticles ermöglichen Vereinigung z.b.: SU(5) SU(3) c SU(2) w U(1) Y Doublet-Triplet-Splitting-Problem: Higgs-Partner D: Proton-Zerfall Dqq, Dlq Kilian/JR, Running of 1/α, MSSM with 1 [(Hu, D) (Hd, D c )] SU(3)c SU(2)L SU(2)R 1/α1 1/α2 1/α3 1/α log (µ [GeV]) Erweiterter MSSM Higgs-Sektor lockerere Higgs-Schranke (leichte Pseudoskalare) große unsichtbare Zerfallsrate möglich leichtestes Unhiggs: Dunkle Materie (H-Parität) Dunkler Materie-Cocktail: interessante Reliktdichte (Neutralino-Bounds nicht anwendbar!) Paar-Produktion von Unhiggses/Unhiggsinos, Kaskadenzerfälle

38 Modelle für Dunkle Materie Kilian/JR, 2006; Deppisch/Kilian/JR Eichkopplungen laufen: dg a d log µ = g3 a 16π B 2 a, B a hängt vom Teilchenspektrum ab Sparticles ermöglichen Vereinigung z.b.: SU(5) SU(3) c SU(2) w U(1) Y Doublet-Triplet-Splitting-Problem: Higgs-Partner D: Proton-Zerfall Dqq, Dlq Kilian/JR, Running of 1/α, MSSM with 1 [(Hu, D) (Hd, D c )] SU(4)c SU(2)L SU(2)R 1/α1 1/α2 1/α3 1/α1 Erweiterter MSSM Higgs-Sektor log (µ [GeV]) lockerere Higgs-Schranke (leichte Pseudoskalare) Floßdorf/JR große unsichtbare Zerfallsrate möglich Floßdorf/JR leichtestes Unhiggs: Dunkle Materie (H-Parität) Braam/JR Dunkler Materie-Cocktail: interessante Reliktdichte (Neutralino-Bounds nicht anwendbar!) Braam/JR Paar-Produktion von Unhiggses/Unhiggsinos, Kaskadenzerfälle

39 Modelle für Dunkle Materie Kilian/JR, 2006; Deppisch/Kilian/JR Eichkopplungen laufen: dg a d log µ = g3 a 16π B 2 a, B a hängt vom Teilchenspektrum ab Sparticles ermöglichen Vereinigung z.b.: SU(5) SU(3) c SU(2) w U(1) Y Doublet-Triplet-Splitting-Problem: Higgs-Partner D: Proton-Zerfall Dqq, Dlq Kilian/JR, Running of 1/α, MSSM with 3 [(Hu, D) (Hd, D c )] SU(4)c SU(2)L SU(2)R 1/α1 1/α2 1/α3 (Down-type) Leptoquarks, Leptoquarkinos 3 Generationen an der TeV-Skala log (µ [GeV]) Gluonfusion, single production Braam/JR/Wiesler Endzustände: tτ, bντ, tτ,... falls TeV-Flavorsymmetrie: gq Dl verstärkt, Zerfälle tµ, te Erweiterter Neutralino-Sektor wie im NMSSM

40 Ausblick LHC: neue Ära der Physik Higgs-Mechanismus Neue Teilchen, Symmetrien: SUSY, Little Higgs Dunkle Materie Pheno: präzise Berechnungen/Simulationen von Vielteilchen-Endzuständen Spannende Zeiten!

41 Ausblick LHC: neue Ära der Physik Higgs-Mechanismus Neue Teilchen, Symmetrien: SUSY, Little Higgs Dunkle Materie Pheno: präzise Berechnungen/Simulationen von Vielteilchen-Endzuständen Spannende Zeiten! Es ist Licht am Ende des Tunnels!