Physik für Biologen und Zahnmediziner Kapitel 6: Drehimpuls, Verformung Dr. Daniel Bick 24. November 2017 Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 1 / 28
Versuch: Newton Pendel Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 2 / 28
Stoß auf Luftkissenschiene Vorher: m 1 v 1 v 2 m 2 p = m 1 v 1 p = m 2 v 2 Nachher: m 1 m 2 v 1 v 2 p = m 1 v 1 p = m 2 v 2 Energieerhaltung: 1 2 m 1v1 2 + 1 2 m 2v2 2 = 1 2 m 1v 1 2 1 + 2 m 2v 2 2 m 1 v 2 1 + m 2 v 2 2 = m 1 v 12 + m2 v 2 v1 2 = v 1 2 m 2 + v 2 m 2 2 v2 2 m 1 m 1 2 Impulserhaltung: m 1 v 1 + m 2 v 2 = m 1 v 1 + m 2 v 2 v 1 = v 1 + m 2 m 1 v 2 m 2 m 1 v 2 Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 3 / 28
Zentraler elastischer Stoß: v 2 = 0 Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 4 / 28
Zentraler elastischer Stoß: v 2 = 0 1 Energieerhaltung: 1 2 m 1v1 2 = 1 2 m 1v 1 2 + 1 2 m 2v 2 2 v2 1 = v 2 1 + m 2 m 1 v 2 2 2 Impulserhaltung: m 1 v 1 = m 1 v 1 + m 2v 2 v 1 = v 1 + m 2 m 1 v 2 v 2 1 = v 2 1 + m 2 m 1 v 2 2 = v 2 1 + 2 m 2 m 1 v 1v 2 + m 2 m 1 v 2 2 = 2 m 2 m 1 v 1v 2 + v 2 = 2v 1 + m 2 v 2 v 1 = 1 m 1 2 v 1 = 1 ( 1 m ) 2 v 2 + m 2 v 2 = 1 2 m 1 m 1 2 ( m2 m 1 ( m2 m 1 ) 2 v 2 2 ) 2 v 2 2 ( 1 m 2 m 1 ( 1 + m 2 m 1 v 2 = 2m 1 m 1 + m 2 v 1 v 1 = m 1 m 2 m 1 + m 2 v 1 ) v 2 : m 2 m 1 v 2 ) v 2 = m 1 + m 2 2m 1 v 2 Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 5 / 28
Übersicht 1 Drehungen Trägheitsmoment Rotationsbewegung mit Drehmoment Drehimpuls 2 Mechanik deformierbarer Körper Verformung Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 6 / 28
Trägheitsmoment Erinnerung: E kin = 1 2 mv2 Beispiel Ring/Scheibe Kinetische Energie eines rotierenden Körpers v v Ring: Betrag der Geschwindigkeit v ist gleich für jeden Massepunkt. Scheibe: Lediglich die Winkelgeschwindigkeit ω ist gleich: Trägheitsmoment I Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 7 / 28
Beispiele für Trägheitsmomente Dünner Ring m r 2 Vollzylinder 1 2 m r2 Hohlzylinder 1 2 m (r2 1 + r2 2 ) Kugel 2 5 m r2 Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 8 / 28
Trägheitsmoment und Drehmoment Das Trägheitsmoment ist ein Maß dafür, wie schwer ein Körper in Drehung zu versetzen ist. Für eine punktförmige Masse gilt I = m r 2 Zusammenhang zwischen Drehmoment und Winkelbeschleunigung Dynamisches Grundgesetz der Rotation Analogie Translation Rotation Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 9 / 28
Rolle auf schiefer Ebene Welche Rolle ist schneller? Vollzylinder Hohlzylinder α h α h Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 10 / 28
Steinerscher Satz d m Das Trägheitsmoment eines Körpers bei Drehung um seine Symmetrieachse unterscheidet sich von dem bei Drehung um eine andere Achse. Beispiel: Ein rollender Körper dreht sich um seinen Auflagepunkt Das tatsächliche Trägheitsmoment kann mit dem Satz von Steiner berechnet werden: Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 11 / 28
Rollreibung Rollreibung wirkt dem Drehmoment entgegen Analog zur Gleitreibung: M = µ roll F N r α F H α F N Normalkraft F N Graviationskraft F g Hangabtriebskraft F H F g F N = F g cos(α) FH = F g sin(α) Bei welchem Winkel α fängt die Rolle an sich zu drehen? Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 12 / 28
Versuch: Drehstuhl Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 13 / 28
Drehimpuls Wir nehmen an, es liegt kein äußeres Drehmoment vor: Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 14 / 28
Drehstuhl mit Kreisel Ein sich schnell in der Vertikalen rotierendes Objekt wird verdreht ω ω Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 15 / 28
Drehimpuls als Vektorgröße ω ist ein Axialvektor Auch L = I ω ist ein Axialvektor Ausserdem: d L dt = I d ω dt = I α = M Es gilt für einen Massepunkt: Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 16 / 28
Vergleich Translation Rotation Ort Winkel Zeit Geschwindigkeit Beschleunigung Masse Kraft Kinetische Energie Impuls Zeit Winkelgeschwindigkeit Winkelbeschleunigung Trägheitsmoment Drehmoment Rotationsenergie Drehimpuls Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 17 / 28
Vergleich Translation Rotation Ort s Winkel ϕ Zeit t Zeit t Geschwindigkeit Beschleunigung v = d s dt Winkelgeschwindigkeit ω = dϕ dt a = d v dt Winkelbeschleunigung α = d ω dt Masse m Trägheitsmoment I = i m i r 2 i Kraft F = m a Drehmoment M = I α Kinetische Energie E kin = 1 2 mv2 Rotationsenergie E Rot = 1 2 Iω2 Impuls p = m v Drehimpuls L = I ω Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 17 / 28
Übersicht 1 Drehungen Trägheitsmoment Rotationsbewegung mit Drehmoment Drehimpuls 2 Mechanik deformierbarer Körper Verformung Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 18 / 28
Aggregatzustände Festkörper Bestimmte Gestalt formstabil Bestimmtes Volumen volumenstabil Bei kleinen Kräften formelastisch Flüssigkeiten Festes Volumen volumenstabil Aber nicht formstabil Gase Nehmen zur Verfügung stehenden Raum ein Volumen leicht veränderbar Weder feste Gestalt noch festes Volumen Bildquelle http://daten.didaktikchemie.uni-bayreuth.de/umat/wasser/wasser.htm Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 19 / 28
Übergang zwischen den Aggregatzuständen Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 20 / 28
Verformung eines Festkörpers Ein fester Körper ist kein starrer Körper! Abstand der Bestandteile (Moleküle) ändert sich durch Einwirkung einer Kraft Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 21 / 28
Elastizität Verformung σ Verhältnis der ziehenden Kraft zur Querschnittsfläche: Spannung A B C Relative Längenänderung: Dehnung ɛ Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 22 / 28
Elastizitätsmodul Im linearen Bereich gilt das Hookesche Gesetz ɛ σ Die Dehnung ist proportional zur Spannung Elastizitätsmodul E E ist ein Maß für die Festigkeit verschiedener Materialien Stahl Kupfer Blei Knochen 200 GN m 2 115 GN m 2 16 GN m 2 9 GN m 2 Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 23 / 28
Scherung und Torsion Bei parallel zu einer Fläche ansetzenden Kräften gilt Normalform Scherung Torsion L Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 24 / 28
Druck Eine Kraft F, die senkrecht auf eine Fläche A ausgeübt wird, erzeugt einen Druck p Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 25 / 28
Einheiten des Drucks SI Einheit: Weitere Einheiten 1 bar = 100000 Pa = 1000 hpa [p] = [F ] [A] = N m 2 = Pa 1 Torr = 1 mmhg = ca. 133,3 Pa ( Blutdruck) 1 mws (Meter Wassersäule) = 0,1 at = 9,80665 kpa 1 atm (Physik. Atmosphäre) = 760 Torr = 101325 Pa = 1013,25 hpa 1 psi=6894,757293168 Pa Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 26 / 28
Kompressibilität Wird auf ein Gas oder eine Flüssigkeit ein Druck ausgeübt, so ändert sich das Volumen Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 27 / 28
Kompressibilität einiger Materialien Aluminium κ = 1.34 10 11 m 2 N 1 Wasser κ = 4.7 10 10 m 2 N 1 Ideales Gas κ = 1 P 10 5 m 2 N 1 Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 24. November 2017 28 / 28