Dr. Thomas Kirn Vorlesung 12

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Hilke Morgenstern
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1 Physik für Maschinenbau Dr. Thomas Kirn Vorlesung 12 1

2 Wiederholung V11 2

3 Mach-Kegel v*t

4 Prisma - Minimalablenkung δ min + ε sin 2 n = ε sin 2

5 Prisma - Dispersion B n( λ) = A+ λ2 ε δ ( λ) = 2 arcsin B A+ sin ε min 2 λ 2 Für ε = 60 und Borsilikatglas, d.h. A = und B = µ m 2 ergibt sich :

6 Lichterzeugung, Lichtquellen: Wärmestrahlung Schwarzer Körper: Hohlraumstrahlung 6

Lichterzeugung: Wärmestrahlung Planck sches

max T = b = 2,9 10-3 m K Stefan Boltzmann Gesetz:

5,67 10-8 W/(m 2 K 4 ) Körper schwarz ε = 1 Körper

7 Lichterzeugung: Wärmestrahlung Planck sches Strahlungsgesetz: Wien sches Verschiebungsgesetz: λ max T = b = 2, m K Stefan Boltzmann Gesetz: Integration von di/dλ I = ε σ T 4 Emissivität ε, σ = 5, W/(m 2 K 4 ) Körper schwarz ε = 1 Körper verspiegelt ε = 0 ansonsten 0 < ε < 1 Versuch: Leslie-Würfel, Lichtmühle 7

8 Lichterzeugung: Wärmestrahlung 8

9 Wärmestrahlung Glühfaden aus Wolfram (T = K), Schutzgas (N 2 /Ar - Gemisch), Lebensdauer ca. 1000h 9

10 Lichterzeugung: Spektrallampen, Beispiel Energiesparlampe + Vakuum - e- Strom Hg-Gas - Leuchtstoff 10

11 Vorlesung 12 11

Lichterzeugung: Laser (Light Amplification by Stimulated

verschiedene Energiezustände E n und E m (E n > E m )

Elektron im Zustand E n, Emission eines Photons stimulierte

12 Lichterzeugung: Laser (Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation) Erneut: Elektron kann im Atom verschiedene Energiezustände E n und E m (E n > E m ) besetzen, Licht mit passender Frequenz ν = (E m E n ) / h trifft Elektron 2 Möglichkeiten: 1. Elektron im Zustand E m, Absorption des Photons 2. Elektron im Zustand E n, Emission eines Photons stimulierte Emission Pumpen: z.b. Stöße von He-Atomen mit Ne-Atomen Besetzungsinversion spontane Emission in alle Richtungen 12

13 Lichterzeugung: Laser (Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation) Pumpen: z.b. Stöße von He-Atomen mit Ne-Atomen Besetzungsinversion spontane Emission in alle Richtungen Stehende EM-Welle zwischen Spiegeln, Abstand L zwischen Spiegeln: L = nλ Versuch: Modell Laser 13

14 Lichterzeugung: Laser (Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation) Vorteile Laser: Extrem hohe Leistungsdichte und Fokussierbarkeit Laserschweissen Extrem hochmonochromatisch Spektroskopie Kohärente Strahlung Interferenz Beugung 14

Geometrische Optik Idealisiertes Gebiet der Optik: Ausdehnung der Welle und Abmessungen der Objekte groß gegen die Wellenlänge des Lichtes Vernachlässigung des

15 Geometrische Optik Idealisiertes Gebiet der Optik: Ausdehnung der Welle und Abmessungen der Objekte groß gegen die Wellenlänge des Lichtes Vernachlässigung des Wellencharakters (Interferenz, Beugung) des Lichtes bei Ausbreitung Lichtstrahl: Zuordnung einer Ausbreitungsrichtung, Polarisation, Intensität, Wellenlänge, etc. 15

16 Lichtstrahl nach Blende 16

17 Lichtstrahl nach Blende 17

18 Geometrische Optik Grundregeln der geometrischen Optik: 1. Lichtstrahlen sind Geraden in einem optisch homogenen und isotropen Medium (gilt z.b. nicht in Medien mit ortsabhängiger Dichte). 2. Reflexion der Lichtstrahlen an Grenzflächen gemäß Reflexionsgesetz (Einfallswinkel = Ausfallswinkel gemessen zur Oberflächennormalen) 3. Brechung der Lichtstrahlen gemäß dem Snelliuschen Brechungsgesetz 4. Treffen zwei Strahlenbündel aufeinander und durchdringen sich, so beeinflussen sie sich nicht gegenseitig. 18

19 Konzept der optischen Abbildung: Jeder Punkt eines sichtbaren Objektes strahlt Lichtstrahlen in alle Richtungen ab. Ziel einer Abbildung ist es: 1. möglichst viele dieser Lichtstrahlen in einem definierten Punkt der Bildebene zu sammeln. (Bildpunkt möglichst hell) 2. alle Lichtstrahlen vom Gegenstandspunkt, die die Bildebene erreichen, in nur einem Bildpunkt zu sammeln. (Bildpunkt möglichst scharf) Reelles Bild: Ein Bild, das mit einem Schirm aufgefangen werden kann Virtuelles Bild: Ein Bild, das nicht mit einem Schirm aufgefangen werden kann 19

20 Einfachstes optisches Gerät:Lochkamera Versuch: Lochkamera 20

21 Lochkamera h H Licht von jedem Gegenstandspunkt wird auf einen Punkt des Bildes abgebildet, hier: Punkt P Kreisscheibe um P Strahlensatz: Ø Kreis(P ): durch Abstand und Lochdurchmesser gegeben Abbildungsmaßstab (Vergrößerung): V = H / h = b / a 21

Lochkamera 1. Lochdurchmesser d größer: größerer Bildbereich von einem Gegenstandspunkt beleuchtet schlechte Auflösung, Überlapp der Kreisscheiben um P, Bild wird unscharf 2.

22 Lochkamera 1. Lochdurchmesser d größer: größerer Bildbereich von einem Gegenstandspunkt beleuchtet schlechte Auflösung, Überlapp der Kreisscheiben um P, Bild wird unscharf 2. Lochdurchmesser d so klein wie Wellenlänge λ, dann wird der vom Gegenstandspunkt beleuchtete Bildbereich durch den Beugungswinkel α begrenzt: sinα = λ d schlechte Auflösung, Bildpunkt wird mit abnehmendem Lochdurchmesser größer Ideale Blendenöffnungsgröße, abhängig von Abständen zwischen Gegenstand, Blende und Bildebene. Nachteil: Bild extrem lichtschwach! 22

23 Ebener Spiegel Versuch: ebener Spiegel Haftoptik Einfallswinkel = Ausfallswinkel Versuch: ebener Spiegel Bühne SP G und B liegen auf gleicher Spiegelnormale, Abstände vom Spiegel gleich groß (Gegenstandsweite g = Bildweite b) Am Auge ankommende Lichtstrahlen sind identisch zu denen eines Objektes am Ort des virtuellen Bildes. Gehirn interpretiert das Licht immer so, als breitet es sich geradlinig aus. Gesehen wird ein Bild an dem Ort, an dem sich die geradlinige Verlängerung der Strahlen in einem Punkt treffen. 23

24 Ebener Spiegel Ebener Spiegel erzeugt von ausgedehnten Gegenständen (AB) immer virtuelle Bilder (A B ), Abbildung 1:1, rechte und linke Seite des Gegenstandes vertauscht. 24

25 Hohlspiegel Versuch: Sphärischer Hohlspiegel Haftoptik Sphärischer Hohlspiegel mit Brennpunkt F, Kugelmittelpunkt M, Radius R und Brennweite f = OF f = Achsennahe Strahlen: für kleine Winkel α (h/r «1) gilt cos α 1, achsenparallele Strahlen treffen sich im Brennpunkt F Versuch: Brennpunkt Hohlspiegel 25

26 Abbildungsgleichung Hohlspiegel Hohlspiegelformel: g, b = R/2 = f b, g = R/2 = f 26

27 Hohlspiegel Konstruktion eines Bildpunktes: Verwendung von zwei der drei Hauptstrahlen: S1: Achsenparallel einfallender Strahl wird durch den Brennpunkt reflektiert. S2: Der durch den Brennpunkt einfallende Brennpunktstrahl wird achsenparallel reflektiert (= Umkehrung!) S3: Der Mittelpunktstrahl durch das Kugelzentrum wird in sich selbst reflektiert. 27

28 Hohlspiegel Versuch: Abbildung Hohlspiegel Gegenstands weite Bildweite Bild Vergrößerung 2f < g f b < 2f umgekehrt reell <1 2f = g 2f = b umgekehrt reell =1 f < g < 2f b > 2f umgekehrt reell >1 konkav g = f b = g < f b > g aufrecht virtuell >1 beliebig b < f aufrecht virtuell <1 konvex Versuch: Wölbspiegel Haftoptik 28

29 Hohlspiegel. Sphärische Aberration Versuch: Hohlspiegel Abbildungsfehler Näherung h/r «1 nicht mehr gültig für achsferne Strahlen: f Sphärische Aberration (Katakaustik) 29

Parabel der Form y= p x 2 Kongruente Dreiecke: ΔBFE=ΔBCE; ΔAFB=ΔBCD Es

30 Parabolspiegel Der parabolische Hohlspiegel fokussiert auch achsenferne Strahlen in den gleichen Brennpunkt. Parabel der Form y= p x 2 Kongruente Dreiecke: ΔBFE=ΔBCE; ΔAFB=ΔBCD Es gilt: DE = p AD 2 Weiterhin: AD = 2 BD DE = 4p BD 2 Höhensatz ΔBCE: BD 2 = CD DE = AF DE AF = 1/4p = f 30

Parabolspiegel 100m Radioteleskop am Max-Planck Institut für

35mm bis 15m Die Leistung des empfangenen Signals ist

31 Parabolspiegel 100m Radioteleskop am Max-Planck Institut für Radioastronomie in Effelsberg, Wellenlängen: 0.35mm bis 15m Die Leistung des empfangenen Signals ist proportional zur Fläche P = I A Der Durchmesser bestimmt das Winkelauflösungsvermögen. Hier:ΔΘ = 35 Bogensekunden Die Abweichung von der idealen Parabelform ist kleiner als 0.5mm, Brennweite = 30 m 31

32 Linsen Brechung an Kugelfläche mit Radius R und Mittelpunkt M: Dingraum Bildraum n 1 n 2 > n 1 Abbildungsgleichung für konvexe Seite: Abbildungsmaßstab: 32

33 Linsen Dingraum Bildraum n 1 n 2 > n 1 Fundamentale Abbildungsgleichung für konkave Seite: 33

34 Sammellinsen Abbildungsgleichung für dünne bikonvexe Sammellinsen: n 1 n 2 > n 1 n 1 b = d-g Abbildungsgleichung für dünne bikonvexe Sammellinsen (Linsenschleiferformel): 34

35 Sammellinsen Versuch: Sammellinse Haftoptik, Strahl aus unendlichem Bei dünnen Linsen werden alle Strecken von der Linsenmitte aus gemessen r 1, r 2 > 0, f > 0 a) bikonvex b) plankonvex, c) konkavkonvex r 1 > 0, r 2 = f > 0 r 1 > 0, r 2 < 0 r 1 < r 2, f > 0 35

Bildkonstruktion bei Sammellinsen Verwendung von drei ausgezeichnete

Sammellinsen im Bildraum durch den Brennpunkt F, 2: der Strahl, der auf die

bei dünnen Linsen vernachlässigt wird, 3: der durch den Brennpunkt

36 Bildkonstruktion bei Sammellinsen Verwendung von drei ausgezeichnete Strahlen: 1: vom Gegenstandspunkt achsenparallel einfallender Strahl geht bei Sammellinsen im Bildraum durch den Brennpunkt F, 2: der Strahl, der auf die Mitte der Linse trifft, erleidet nur eine geringe Parallelverschiebung, die bei dünnen Linsen vernachlässigt wird, 3: der durch den Brennpunkt einfallende Brennpunktstrahl verläuft hinter der Linse achsenparallel. Versuch: Versatz an Linse 36

37 Abbildung mit dünnen Sammellinsen Versuch: Sammellinse Abbildungsgesetz g b B V 2f < g f b < 2f umgekehrt reell 0 < V <1 2f = g 2f = b umgekehrt reell =1 f < g < 2f b > 2f umgekehrt reell 1 < V < g = f b = g < f b > g aufrecht virtuell - < V < -1 Versuch: Linse im Wasser 37

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