1. Stromwaage und B-Feld-Bestimmung und elektromagnetische Registrierung der Schwingung eines mechanischen Pendels
|
|
- David Buchholz
- vor 5 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 E4 Ein elektromechanisches Pendel: - SI-konforme Bestimmung eines B-elds - Registrierung der Resonanz einer mechanischen Schwingung vgl. auch die Präsentation von K. Thomas u. J. Hamacher * ) 1. Stromwaage und B-eld-Bestimmung und elektromagnetische Registrierung der Schwingung eines mechanischen Pendels vorgestellt im Seminar: SII-Experimente WS 214/1 RWTH Aachen Phys. Inst. IA Prinzip-Skizze Lehrgebiet Experimentalphysik Prof. r. H. Heinke und r. C. Salinga Ulrich Arndt efinierte Pendel-ämpfung ( Hinweis E. Wielandt) *) In der Testphase befindlich ist ein RWTH-Pendel, dessen Magnet nicht speziell angefertigt wurde, sondern aus Schul- bzw. handelsüblichem Material zusammengesetzt ist. N = S 2 rechts: elektromotor. Betrieb (statisch) - Anfangsauslenkung für die Pendel-Schwingung - Messung der Generator-Konstanten (Stromwaage) S 2 links: elektromagnet. Registrierung der Pendelschwingung Generator-Betrieb S 1 Umpolen der Stromrichtung 1
2 ersuchsaufbau 1: Generatorkonstante Techn. aten vgl. 6.1 unktionsweise Eine dünne rechteckige Spule, die an einem torsionsfreien Schraubenfeder-Pendel hängt, taucht in das eld eines Permanent-Magneten ein. - Stromwaage / Anfangsauslenkung der nachfolgenden Pendelschwingung: elektromotorisch Gleichstrom wird durch die rechteckige Rahmenspule geschickt. Je nach Stromrichtung wird die eder verlängert oder gestaucht. Mit der ederwaage kann die Lorentz-Kraft direkt gemessen werden. - Ein oppel-wechselschalter unterbricht Stromzufuhr und schaltet um zur Messwerterfassung: - Registrierung der Schwingung des Pendels über Induktion ind Gemessen wird: U sin( t) visuelle Beobachtung: x (t) = x cos(t) U( t) ie ämpfung wird über einen ämpfungswiderstand geregelt. 2
3 1.1 ynamische Bestimmung der ederkonstanten einer Schraubenfeder (Messung: siehe.) vorgegeben: schwingende Masse m* = Masse der Last + (1/3) der edermasse hier: m* =,92 4 kg 2 aus Schwingung: Schwingungsdauer T m T hier: T = 1,7 s, also: = 23,6 N/m Lorentz-Kraft steuert Motor und Generator Lorentz-Kraft: motorische Wirkung makroskopisch: mikroskopisch: Lor = n J B Lor Lor Lor Q vq B ; mit v B: s Q Q B s B t t n Q Q B n t t n B J B Lor J n B "Generator Konstante S" iese Proportionalitäts-Konstante heißt Generator-Konstante S und wird in einem eigenen ersuch bestimmt. ie Namensgebung wird gleich deutlich Lorentz-Kraft: Generator-Wirkung A = vom Magnetfeld erfasste läche der rechteckigen Rahmen-Spule. A = h = ( h + x ) A x vspule Induktions-Gesetz: n n ( BA BA) n B A, da B konst. U ind wegen A v Spule gilt : U n B imd v Spule kurz: U imd S v Spule er Namen der Proportionalitäts-Konstante S = n B als Generator-Konstante ist nun klar. 3
4 1.3 ie Generator-Konstante Messung der Generator-Konstanten: Stromwaage ie Lorentzkraft wird nach Hooke aus der ederverlängerung bestimmt. elektromotorische B estimmung der Generator-K onstanten und Bestimmung der M agnetfeldgröße B torsionsfreie Schraubenfeder: = 22,93 N/m m =,612 kg Pendelkörper: m =,72 kg Kraft in N,2,2,1,1 =,8 N, Strom J in 1-3 A , -,1 Theorie: S = n B Experiment: S exp. = / J = 21,2 s/m -,1 mit n =, b =,4 m ist B = S / ( n ) =,84 T -,2. \font:symbol( )J = 24, 1-3 A -, ie drei Bedeutungen der Generator-Konstanten (1) apparative Bedeutung: effizienter Bau eines Generators ie Generator-Konstante wird groß, wenn man - eine Induktions-Spule mit vielen Wicklungen n nimmt, die in - ein starkes Magnetfeld B eintaucht, - das eine große räumliche Ausdehnung hat, damit die felderfasste Leiterlänge groß ist. S n B (2) elektromotorische Messung der Konstanten: S J Lor iese Messung ist besonders dann nötig, wenn die Windungszahl n Spule und die felderfasste Länge nicht bekannt sind, (z.b. Spule zylindrisch gewickelt). (3) induktive Messung einer Geschwindigkeit: S U ind v Spule 4
5 1.4 Klassische Messung eines Magnetfelds mit der Stromwaage: Kalibrierung eines Teslameters (Hallsonde) Aus der elektromotorischen Bestimmung der Proportionalitätskonstanten zwischen Lorentzkraft und Strom J, lässt sich bei bekannter Windungszahl n und felderfasster Leiterlänge der Rahmenspule das Magnetfeld B des Permanent- Magneten errechnen und mit der Anzeige eines Teslameters vergleichen: das Protokoll der Messung mit der Stromwaage (vgl ) ergab B =,84 T. ergleichs-messung mit einem Teslameter: 9 Magnetfeld des Permanentmagneten 8 7 Mitte Oben Unten magnetische Induktion B in 1-3 T Magnetfeld Mitte ( cm ) : Kreis Magnetfeld oben ( +1cm ) : Quadrat Magnetfeld unten ( - 1cm ) : reieck Horizontal-Koordinate x in mm as Erdmagnetfeld:
6 1. Elektromagnetische Registrierung der Schwingung eines mechanischen Pendels 1..1 Zusammenhang zwischen Induktionsspannung U ind und Auslenkung x Induktion in einer Leiterschleife, Induzierte Spannung U ind in, Zeit t in s -, T = [ (7,33 -,991) + 7,34 -,48) ] s / ( ) = 1,7 s erwendet wurde ein rahtrahmen mit n = Wdg. und einer Breite von L =,4 m und R = 23 Theorie Mechanik: = m [ 2 / T ] 2 = 23,6 N/ m edermasse m =,612 kg; Pendelkörper: m =,72 kg schwingende Masse m* = m + (1/3)m =,924 kg x (t) = x cos(t) ; v (t) = - x sin(t), also : v = x U ind = S v U ind (t) = U sin(t), also: U = S v, daher: x U Sω Bestimmung der Weg-Koordinate aus der registrierten Induktionsspannung Hier: v = U ind / S =,62 / (21,2 s/m) =,29 2 m/s = 2/ T = 2 / 1,7s = 6,24 s -1 x = v / =,47 m = 4,7 mm. 6
7 1..2 iskussion der Pendel-ämpfung 7
8 freie gedämpfte Schwingung mit ämpfungswiderstand R = 99,92,1 R Sp = 22 ; S = 21,61 s/m efinierte Pendel-ämpfung ( Hinweis E. Wielandt) induzierte Spannung U ind in,1,, -, -,1,23 s -,292,12 s,73 s U ind = U e - t sin(' t), 1, 1, 2, 2, 3, 1,2 s,16 1,26 s 1,3 s 1,2 s 1 = 2 ln(,292/,16) = 1,2 2 = 2 ln(,16/,896) = 1,16 -,896 1,34 s = 1,23 1,77 s,464 T' = 1,27 s ' = 6,11 s -1 2,49 s 2 m ämpfungskonstante = 1,19 s -1 ln U U E n E n m ; T' -,1 3 = 2 ln(,896/,464) = 1,32 -,2 -,2 -,3 Aufgrund der Bewegung des Leiters senkrecht zu den Kraftlinien des (homogenen) Permanentmagnet-elds bewirkt eine primäre Lorentz-Kraft L LorI generatorisch den Induktionsstrom I Ind, der seinerseits ein Magnetfeld um die Spule herum verursacht, das stets so gerichtet ist, das zusammen mit dem eld des Permanentmagneten eine Hemmung eintritt: eine elektromotorisch wirkende sekundäre Lorentz-Kraft LorII bremst die Bewegung, (Lenz sche Regel): ämpfg = -R* v ; ämpfg = LorII = S J ind, also: -R* v = S J ind (1). a der Induktionsstrom gleichermaßen durch Spule (ohmscher Widerstand = R Sp ) und ämpfungswiderstand R fließt, gilt für die Induktionsspannung: U ind = R ges J ind, (R ges = R Sp + R ). - Andererseits gilt nach dem Induktionsgesetz: U ind = - S v, wobei S = n B die Generatorkonstante ist. amit ist: I ind = - S v / R ges. Setzt man diese Beziehung in Gl.(1) ein, dann folgt: R* = S ² / R ges. ür die ämpfungskonstante gilt: = R* /(2m), also: 2 theor. S γ Mit der Pendelmasse m =,636kg hat man: theor. = 1,1 s m R ges 8
9 2. induktive Erregung und Registrierung einer erzwungenen Schwingung 2.1 ie erzwungene harmonische Schwingung Geschwindigkeitsresonanz Prinzip-Skizze Techn. aten stat eder: = 23,3 N/m; = 23,24 N/m; Masse m =,621 kg Gesamtmasse mges =,64 kg (beide Spulen) schwingende Masse m = mges - (2/3) m =,636 kg = 6,2 s-1 ; R = 472,1 ; R = 99,92 ; R = 22 ; R = 3,1 ; S = 21,61 s/m ; S = 2,24 s/m dyn Unitarität: A a k ; k ; S J ; a (" Erreger Amplitude" ) ; cos 2 m A U ind ("Schwinger Amplitude" ) S 9
10 2.1.2 ersuchsanordnung Parallel zum Eingang des Schwingers (= Induktionsspule mit n=) ist zur Glättung ein olienkondensator von 1µ geschaltet. 1
11 2.2 unktionsweise 11
12 2.3 Geschwindigkeits-Resonanz eines Schraubenfeder-Pendels - induktive Erregung und Registrierung: berührungsfrei Registrierung der Signale von Erreger-Spule (n=) und Induktions-Spule (n=) Achten auf: - Sinoidalität des Erreger-Stroms (lankensteuerung) und dessen - Amplituden-Konstanz. -,1 - -,2 RSp = 22 ; R = 99,92 ; S = 21,6 s/m R = 472,1 ; S = 2,24 s/m Pendel-aten: = 23,3 N/m ; m =,636 kg R = 472,1 ; S = 2,24 s/m in induzierte Spannung 7,6,1, -,1 - -,2-1 RSp = 22 ; R = 99,92 ; S = 21,6 s/m R = 472,1 ; S = 2,24 s/m RSp = 22 ; R = 99,92 ; S = 21,6 s/m Pendel-aten: = 23,3 N/m ; m =,636 kg,2, -,1 - -,2 RSp = 22 ; R = 99,92 ; S = 21,6 s/m 9,3 in,1, Spannung (t) in,1 Pendel-aten: = 23,3 N/m ; m =,636 kg,2 R = 472,1 ; S = 2,24 s/m in -,2-1 -, in, 8,2,2,1 Pendel-aten: = 23,3 N/m ; m =,636 kg 1 7,1, Pendel-aten: = 23,3 N/m ; m =,636 kg 1,2 Spannung (t) in -1 RSp = 22 ; R = 99,92 ; S = 21,6 s/m in in R = 472,1 ; S = 2,24 s/m -,1 - induzierte Spannung -,2-1,1 -,1-6,3, Spannung (t) in RSp = 22 ; R = 99,92 ; S = 21,6 s/m R = 472,1 ; S = 2,24 s/m -,2-1 Pendel-aten: = 23,3 N/m ; m =,636 kg induzierte Spannung in induzierte Spannung,1 Spannung (t) in,4 Spannung (t) in -,2 -,1-1,2, in Pendel-aten: = 23,3 N/m ; m =,636 kg 1,1 RSp = 22 ; R = 99,92 ; S = 21,6 s/m R = 472,1 ; S = 2,24 s/m Spannung (t) in,2 induzierte Spannung 1 -,1 - Pendel-aten: = 23,3 N/m ; m =,636 kg Pendel-aten: = 23,3 N/m ; m =,636 kg, -1 RSp = 22 ; R = 99,92 ; S = 21,6 s/m R = 472,1 ; S = 2,24 s/m 4,7 Spannung (t) in -,2-1 -,2 -,1 -,1 induzierte Spannung, in RSp = 22 ; R = 99,92 ; S = 21,6 s/m R = 472,1 ; S = 2,24 s/m 3,9,2 Spannung (t) in -,1 - induzierte Spannung,,1 2,1 Spannung (t) in Spannung (t) in in induzierte Spannung,1 1,2 1, -1 1,2 1,2 induzierte Spannung induzierte Spannung 1 -,2-1 R = 472,1 ; S = 2,24 s/m RSp = 22 ; R = 99,92 ; S = 21,6 s/m Pendel-aten: = 23,3 N/m ; m =,636 kg 12
13 2.3.2 ie Resonanzkurve Experiment: Geschwindigkeits-Amplitude A v in mm/s A v max = 34,4 mm/s (,2s / 24,3 mm/s) A max 2 2 = 2,2 s -1 (7,4s / 24,3 mm/s) 24,3 mm/s m x v v R x R v m 2 v S R R x v m 2 v elast Reib ~ Theorie: ( nach Lenz) n J J ges Reib Reib U R ind ges 2 ges v Reib R v Spule Sv R R cos( t) sin( t) sin( t) R* exp = 2 m = 2,636 kg 1,1 s -1 = 1,33 Ns/m ges ämpfg B SJ S R R* theor = S 2 / R ges = (21,61sm -1 ) 2 / 32 = 1,33 Ns/m R ges = R Spule + R ämpfung = ges ges aus Resonanz: Res = 6,196 s -1 aus freier Schwingung: frei = 6,2 s -1 eder-masse-system: (/m), = (23,3 Nm -1 /,636 kg), = 6,21 s -1 Kreis-requenz in 1/s 13
14 2.3.3 ie Phasenverschiebung 9 6 Phasenverschiebung 3 = 6,21 s Kreis-requenz in 1/s
15 2.3.4 ie Phasen-Ellipsen 1
16 Alternative Permanent-Magnete Ne-e-B Scheibenmagnete starke Ne-e-B Bockmagnete zwischen zwei e-ziegeln 16
O. Sternal, V. Hankele. 4. Magnetismus
4. Magnetismus Magnetfelder N S Rotationsachse Eigenschaften von Magneten und Magnetfeldern Ein Magnet hat Nord- und Südpol Ungleichnamige Pole ziehen sich an, gleichnamige Pole stoßen sich ab. Es gibt
Cusanus-Gymnasium Wittlich. Physik Die Induktion. Die Kraft auf einen stromdurchflossenen Leiter
Die Kraft auf einen stromdurchflossenen Leiter I F B - + I B F Grundversuch 1 zur Induktion lat: inductio -Einführung Bewegt man einen Magneten (ein Magnetfeld) relativ zu einer Spule (zu einem Leiter),
Klassische Theoretische Physik III WS 2014/ Elektromagnetische Induktion: (3+3+4=10 Punkte)
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Klassische Theoretische Physik III WS 014/015 Prof Dr A Shnirman Blatt 8 Dr B Narozhny Lösungen 1 Elektromagnetische Induktion:
Elektrizitätslehre Elektromagnetische Induktion Induktion durch ein veränderliches Magnetfeld
(2013-06-07) P3.4.3.1 Elektrizitätslehre Elektromagnetische Induktion Induktion durch ein veränderliches Magnetfeld Messung der Induktionsspannung in einer Leiterschleife bei veränderlichem Magnetfeld
Elektromagnetische Induktion Induktionsgesetz, Lenz'sche Regel, Generator, Wechselstrom
Aufgaben 13 Elektromagnetische Induktion Induktionsgesetz, Lenz'sche Regel, Generator, Wechselstrom Lernziele - aus einem Experiment neue Erkenntnisse gewinnen können. - sich aus dem Studium eines schriftlichen
Induktion. Die in Rot eingezeichnete Größe Lorentzkraft ist die Folge des Stromflusses im Magnetfeld.
Induktion Die elektromagnetische Induktion ist der Umkehrprozess zu dem stromdurchflossenen Leiter, der ein Magnetfeld erzeugt. Bei der Induktion wird in einem Leiter, der sich in einem Magnetfeld bewegt,
Versuch: Wir messen die Kraft auf einen stromdurchflossenen Leiter im Magnetfeld eines Hufeisenmagneten mit Hilfe einer Stromwaage.
12.6 Magnetische lussdichte Die Gravitationsfeldstärke g und die elektrische eldstärke E sind Größen, die die Stärke eines eldes beschreiben. Denkt man sich einen Probekörper bekannter Masse bzw. Ladung
Übungen zu Experimentalphysik 2
Physik Department, Technische Universität München, PD Dr. W. Schindler Übungen zu Experimentalphysik 2 SS 13 - Lösungen zu Übungsblatt 4 1 Schiefe Ebene im Magnetfeld In einem vertikalen, homogenen Magnetfeld
Schulinterner Lehrplan Qualifikationsphase Q1. Präambel
Präambel Dieses Curriculum stellt keinen Maximallehrplan dar, sondern will als offenes Curriculum die Möglichkeit bieten, auf die didaktischen und pädagogischen Notwendigkeiten der Qualifikationsphase
Administratives BSL PB
Administratives Die folgenden Seiten sind ausschliesslich als Ergänzung zum Unterricht für die Schüler der BSL gedacht (intern) und dürfen weder teilweise noch vollständig kopiert oder verbreitet werden.
Die Lenzsche Regel. Frage : In welche Richtung fließt der Induktionsstrom? Versuch :
Die Lenzsche Regel Frage : In welche Richtung fließt der Induktionsstrom? Versuch : Beobachtung : Bewegungsrichtung des Magneten in den Ring hinein aus dem Ring heraus Bewegungsrichtung des Metallringes
4.10 Induktion. [23] Michael Faraday. Gedankenexperiment:
4.10 Induktion Die elektromagnetische Induktion wurde im Jahre 1831 vom englischen Physiker Michael Faraday entdeckt, bei dem Bemühen die Funktions-weise eines Elektromagneten ( Strom erzeugt Magnetfeld
und senkrecht zur technischen Stromrichtung steht. Diese Kraft wird als Lorentz-Kraft bezeichnet. Die Lorentzkraft Versuch:
Die Lorentzkraft Versuch: und senkrecht zur technischen Stromrichtung steht. Diese Kraft wird als Lorentz-Kraft bezeichnet. Wie kann man die Bewegungsrichtung der Leiterschaukel bei bekannter technischer
Elektrizitätslehre. Messung der Induktionsspannung in einer Leiterschleife bei veränderlichem Magnetfeld. LD Handblätter Physik P3.4.3.
Elektrizitätslehre Elektromagnetische Induktion Induktion durch ein veränderliches Magnetfeld LD Handblätter Physik P3.4.3.1 Messung der Induktionsspannung in einer Leiterschleife bei veränderlichem Magnetfeld
Prüfungsaufgaben der schriftlichen Matura 2010 in Physik (Profilfach)
Prüfungsaufgaben der schriftlichen Matura 2010 in Physik (Profilfach) Klasse 7Na (Daniel Oehry) Name: Diese Arbeit umfasst vier Aufgaben Hilfsmittel: Dauer: Hinweise: Formelsammlung, Taschenrechner (nicht
Resonanz und Dämpfung
Resonanz und ämpfung Wenn eine Masse m an einem Federpendel (Federkonstante ) frei ohne ämpfung schwingt, genügt die Elongation s = s ( t ) der ifferentialgleichung m # s ( t ) + # s( t ) = 0. ies ist
Vordiplomsklausur in Physik Mittwoch, 23. Februar 2005, :00 Uhr für den Studiengang: Mb, Inft, Geol, Ciw
Institut für Physik und Physikalische Technologien 23.02.2005 der TU Clausthal Prof. Dr. W. Daum Vordiplomsklausur in Physik Mittwoch, 23. Februar 2005, 09.00-11:00 Uhr für den Studiengang: Mb, Inft, Geol,
Induktion. Bewegte Leiter
Induktion Bewegte Leiter durch die Kraft werden Ladungsträger bewegt auf bewegte Ladungsträger wirkt im Magnetfeld eine Kraft = Lorentzkraft Verschiebung der Ladungsträger ruft elektrisches Feld hervor
Resonanzkurve eines Federpendels
Resonanzkurve eines Federpendels Die Resonanzkurve eines Federpendels zu messen ist im Prinzip einach. Trotzdem kommt man um einen gewissen Auwand nicht herum. Mein Vorschlag ist die nacholgende Apparatur.
3. Klausur in K1 am
Name: Punkte: Note: Ø: Kernfach Physik Abzüge für Darstellung: Rundung: 3. Klausur in K am.. 0 Achte auf gute Darstellung und vergiss nicht Geg., Ges., Formeln herleiten, Einheiten, Rundung...! 9 Elementarladung:
12. Elektrodynamik Quellen von Magnetfeldern 12.2 Das Ampere sche Gesetz 12.3 Magnetische Induktion 12.4 Lenz sche Regel 12.5 Magnetische Kraft
12. Elektrodynamik 12.1 Quellen von Magnetfeldern 12.2 Das Ampere sche Gesetz 12.3 Magnetische Induktion 12.4 Lenz sche Regel 12.5 Magnetische Kraft 12. Elektrodynamik Beobachtungen zeigen: - Kommt ein
Elektromagnetische Induktion
Elektromagnetische M. Jakob Gymnasium Pegnitz 10. Dezember 2014 Inhaltsverzeichnis im bewegten und im ruhenden Leiter Magnetischer Fluss und sgesetz Erzeugung sinusförmiger Wechselspannung In diesem Abschnitt
Physik Klausur
Physik Klausur 12.1 2 15. Januar 2003 Aufgaben Aufgabe 1 Ein Elektron wird mit der Geschwindigkeit v = 10 7 m s 1 von A aus unter 45 in ein begrenztes Magnetfeld geschossen. Der Geschwindigkeitsvektor
IK Induktion. Inhaltsverzeichnis. Sebastian Diebold, Moritz Stoll, Marcel Schmittfull. 25. April Einführung 2
IK Induktion Blockpraktikum Frühjahr 2007 25. April 2007 Inhaltsverzeichnis 1 Einführung 2 2 Theoretische Grundlagen 2 2.1 Magnetfelder....................... 2 2.2 Spule............................ 2
3.7 Gesetz von Biot-Savart und Ampèresches Gesetz [P]
3.7 Gesetz von Biot-Savart und Ampèresches Gesetz [P] B = µ 0 I 4 π ds (r r ) r r 3 a) Beschreiben Sie die im Gesetz von Biot-Savart vorkommenden Größen (rechts vom Integral). b) Zeigen Sie, dass das Biot-Savartsche
12. Elektrodynamik. 12. Elektrodynamik
12. Elektrodynamik 12.1 Quellen von Magnetfeldern 12.2 Das Ampere sche Gesetz 12.3 Maxwell sche Verschiebungsstrom 12.4 Magnetische Induktion 12.5 Lenz sche Regel 12.6 Magnetische Kraft 12. Elektrodynamik
15.Magnetostatik, 16. Induktionsgesetz
Ablenkung von Teilchenstrahlen im Magnetfeld (Zyklotron u.a.): -> im Magnetfeld B werden geladene Teilchen auf einer Kreisbahn abgelenkt, wenn B senkrecht zu Geschwindigkeit v Kräftegleichgewicht: 2 v
Ein Idealer Generator - Variante
Ein Idealer Generator - Variante Dein Freund Luis möchte bei einem schulischen Wettbewerb mit folgender genialer antreten: Er hat einen Wechselspannungsgenerator entworfen, der, einmal angeworfen, für
MR - Mechanische Resonanz Blockpraktikum Herbst 2005
MR - Mechanische Resonanz, Blockpraktikum Herbst 5 7. September 5 MR - Mechanische Resonanz Blockpraktikum Herbst 5 Assistent Florian Jessen Tübingen, den 7. September 5 Vorwort In diesem Versuch ging
2Fs m = 2 600N 0.225m. t = s v = 30m 30m/s = 1s = gt = 10 m s21s = 10m/s. v y. tanα = (v y /v x ) α = 18. m 1 v 1 = (m 1 + m 2 )v 2
Lösungen Vorschlag I: Massepunkte im Gravitationsfeld 1. (a) (b) Fallzeit = Flugzeit: a = F m v = 2as = v y 2Fs m = 2 600N 0.225m = 30 m/s 0.3kg t = s v = 30m 30m/s = 1s = gt = 10 m s21s = 10m/s v x α
Die Linien, deren Tangenten in Richtung des Magnetfeldes laufen, heißt magnetische Feldlinien. a) Das Magnefeld eine Stabmagneten
I. Felder ================================================================== 1. Das magnetische Feld Ein Raumgebiet, in dem auf Magnete oder ferromagnetische Stoffe Kräfte wirken, heißt magnetisches Feld.
Übung zu Mechanik 4 Seite 28
Übung zu Mechanik 4 Seite 28 Aufgabe 47 Auf ein Fundament (Masse m), dessen elastische Bettung durch zwei Ersatzfedern dargestellt wird, wirkt die periodische Kraft F(t) = F 0 cos (Ω t). Die seitliche
Lösungen I km/h. 2. (a) Energieerhaltung (b) Impulserhaltung
Lösungen I.1 1. 33 km/h. (a) Energieerhaltung (b) Impulserhaltung Lösungen II.1 1.1 T ~ a 3 T nimmt mit a streng monoton zu; wenn a zwischen den Werten für Mars und Jupiter liegt, dann muss also auch T
Probeklausur 1 - Einführung in die Physik - WS 2014/ C. Strassert
Probeklausur - Einführung in die Physik - WS 04/05 - C. Strassert Erdbeschleunigung g= 9.8 m/s ; sin0 = cos 60 = 0.5; sin 60 = cos 0 = 0.866;. 4 ) Ein Turmspringer lässt sich von einem 5 m hohen Sprungturm
Einführung in die Physik II für Studierende der Naturwissenschaften und Zahnheilkunde. Sommersemester 2007
Einführung in die Physik II für Studierende der Naturwissenschaften und Zahnheilkunde Sommersemester 2007 VL #23 am 06.06.2007 Vladimir Dyakonov (Klausur-)Frage des Tages Zeigen Sie mithilfe des Ampere
Kehrt man die Bewegungsrichtung des Leiters um, dann ändert sich die Polung der Spannung.
7. Die elektromagnetische Induktion ------------------------------------------------------------------------------------------------------------------ A Die Induktion im bewegten Leiter Bewegt man einen
V 401 : Induktion. Gruppe : Versuchstag: Namen, Matrikel Nr.: Vorgelegt: Hochschule Düsseldorf. Fachbereich EI Testat : Physikalisches Praktikum
Fachbereich El Gruppe : Namen, Matrikel Nr.: Versuchstag: Vorgelegt: Hochschule Düsseldorf Testat : V 401 : Induktion Zusammenfassung: 01.04.16 Versuch: Induktion Seite 1 von 6 Gruppe : Korrigiert am:
Übungsblatt 8. = d(i 0 I) Nach Integration beider Seiten und beachtung der Anfangswerte t = 0, I = 0 erhält man:
Aufgabe 29 Ein Stromkreis bestehe aus einer Spannungsquelle mit Spannung U 0 in Reihe mit einer Induktivität(Spule) L = 0.8H und einem Widerstand R = 10Ω. Zu dem Zeitpunkt t = 0 werde die Spannungsquelle
Induktionsbeispiele. Rotierende Leiterschleife: Spule mit Induktionsschleife: Bei konstanter Winkelgeschw. ω: Φ m = AB cos φ = AB cos(ωt + φ 0 )
Induktionsbeispiele Rotierende eiterschleife: Bei konstanter Winkelgeschw. ω: Φ m = AB cos φ = AB cos(ωt + φ 0 ) A φ B ω Induktionsspannung: U ind = dφ m = AB [ ω sin(ωt + φ 0 )] = ABω sin(ωt + φ 0 ) (Wechselspannung)
Magnetische Induktion Φ = Der magnetische Fluss Φ durch eine Fläche A ist definiert als
E8 Magnetische Induktion Die Induktionsspannung wird in Abhängigkeit von Magnetfeldgrößen und Induktionsspulenarten untersucht und die Messergebnisse mit den theoretischen Voraussagen verglichen.. heoretische
Bestimmende die fehlenden Angaben bei der Induktion! + +
Bestimmende die fehlenden Angaben bei der Induktion! + + N S Bewegung Bewegung S N Polarität? + N keine Induktionsspannung Bewegungsrichtung? N Bewegung S S Bewegung Magnetpole? Polarität? Induktion durch
Magnetismus. Permanentmagnet (mikroskopische Ursache: Eigendrehimpuls = Spin der Elektronen)
Magnetismus Magnetit (Fe 3 O 4 ) Sonne λ= 284Å Magnetare/ Kernspintomographie = Neutronensterne Magnetresonanztomographie Ein Magnetfeld wird erzeugt durch: Permanentmagnet (mikroskopische Ursache: Eigendrehimpuls
Elektrische Maschinen
1/5 Elektrische Maschinen 1 unktionsprinzipien 1.1 Kraftwirkung efindet sich ein stromdurchflossener, gerader Leiter der Leiterlänge l in einem homogenen Magnetfeld, so bewirkt die Lorentz-Kraft auf die
Grundlagen der Elektrotechnik II Übungsaufgaben
1) Lorentz-Kraft Grundlagen der Elektrotechnik II Übungsaufgaben Ein Elektron q = e = 1.602 10 19 As iegt mit der Geschwindigkeit v = (v x, v y, v z ) = (0, 35, 50) km/s durch ein Magnetfeld mit der Flussdichte
Learn4Vet. Magnete. Man kann alle Stoffe in drei Klassen einteilen:
Magnete Die Wirkung und der Aufbau lassen sich am einfachsten erklären mit dem Modell der Elementarmagneten. Innerhalb eines Stoffes (z.b. in ein einem Stück Eisen) liegen viele kleine Elementarmagneten
(1) (4) Integralform. Differentialform ρ. Hier fehlt noch. etwas!
Zeitlich veränderliche Felder: Elektrodynamik Die Maxwell-Gleichungen im statischen Fall (1) 1 E d = ρdv E = V( ) (2) B d = B = etwas! (3) E dr = E = (4) Integralform ε Hier fehlt noch Differentialform
Magnetismus. Prof. DI Michael Steiner
Magnetismus Prof. DI Michael Steiner www.htl1-klagenfurt.at Magnetismus Natürlicher Künstlicher Magneteisenstein Magnetit Permanentmagnete Stabmagnet Ringmagnet Hufeisenmagnet Magnetnadel Temporäre Magnete
1.Schulaufgabe aus der Physik Lösungshinweise
1.Schulaufgabe aus der Physik Lösungshinweise Gruppe A Aufgabe 1 (Grundwissen) Größe Energie Stromstärke Widerstand Ladung Kraft Buchstabe E I R Q F Einheit Joule: J Ampere: A Ohm: Ω Coulomb: C Newton:
Physik Klausur
Physik Klausur 12.2 1 19. Februar 23 Aufgaben Aufgabe 1 In einer magnetfelderzeugenden Spule fließt ein periodisch sich ändernder Strom I (siehe nebenstehendes Schaubild) mit der für jede Periode geltenden
Magnetfeldrichtung - +
S. 280 Aufgabe 1: In Versuch 2 gilt (ohne Änderungen): Die Richtung der Lorentzkraft auf einen stromdurchflossenen Leiter erhält man durch Anwendung der 3-Finger-Regel der linken Hand. Dabei (S.280 V2)
Übung zu Mechanik 4 Seite 17
Übung zu Mechanik 4 Seite 17 Aufgabe 31 Gegeben sei der dargestellte, gedämpfte Schwinger. Die beiden homogenen Kreisscheiben (m B, r B und m C, r C ) sind fest miteinander verbunden und frei drehbar auf
Hochschule Düsseldorf University of Applied Sciences. 05. Januar 2017 HSD. Physik. Schwingungen II
Physik Schwingungen II Ort, Geschwindigkeit, Beschleunigung x(t) = cos! 0 t v(t) =ẋ(t) =! 0 sin! 0 t t a(t) =ẍ(t) =! 2 0 cos! 0 t Energie In einem mechanischen System ist die Gesamtenergie immer gleich
Zusammenfassung. Induktions-Spannungspuls in einem bewegten Leiter im homogenen Magnetfeld
5b Induktion Zusammenfassung Induktion ist ein physikalisches Phänomen, bei der eine Spannungspuls in einem Leiter oder einer Spule induziert wird, wenn sich der Leiter in einem Magnetischen Feld befindet.
ÜBUNGSAUFGABEN PHYSIK SCHWINGUNGEN KAPITEL S ZUR. Institut für Energie- und Umwelttechnik Prof. Dr. Wolfgang Kohl UND WELLEN.
ÜBUNGSAUFGABEN ZUR PHYSIK KAPITEL S SCHWINGUNGEN UND WELLEN Institut für Energie- und Umwelttechnik Prof. Dr. Wolfgang Kohl IEUT 10/05 Kohl 1. Schwingungen 10/2005-koh 1. Welche Auslenkung hat ein schwingender
Physik II für Bauingenieure. Vorlesung 03 (08. Mai 2007)
Physik II für Bauingenieure Vorlesung 03 (08. Mai 2007) http://homepage.rub.de/daniel.haegele Prof. D. Hägele Vorlesung Stoff umfangreich, Zeit knapp. Probleme beim Verständnis der Vorlesung Übungen. Schulgrundlagen
Strom durch Bewegung
5 Induktion 1 Strom durch ewegung Stromimpuls ei ewegung des Stabmagneten wird eine Spannung erzeugt kein Stromimpuls Ohne ewegung des Stabmagneten wird keine Spannung erzeugt Stromimpuls ei ewegung des
Physik-Department. Ferienkurs zur Experimentalphysik 2 - Musterlösung
Physik-Department Ferienkurs zur Experimentalphysik 2 - Musterlösung Daniel Jost 27/08/13 Technische Universität München Aufgaben zur Magnetostatik Aufgabe 1 Bestimmen Sie das Magnetfeld eines unendlichen
(2 π f C ) I eff Z = 25 V
Physik Induktion, Selbstinduktion, Wechselstrom, mechanische Schwingung ösungen 1. Eine Spule mit der Induktivität = 0,20 mh und ein Kondensator der Kapazität C = 30 µf werden in Reihe an eine Wechselspannung
Ein Stromfluss ist immer mit einem Magnetfeld verbunden und umgekehrt: Abb Verknüpfung von elektrischem Strom und Magnetfeld
37 3 Transformatoren 3. Magnetfeldgleichungen 3.. Das Durchflutungsgesetz Ein Stromfluss ist immer mit einem Magnetfeld verbunden und umgekehrt: H I Abb. 3..- Verknüpfung von elektrischem Strom und Magnetfeld
Kraft auf ein geladenes Teilchen im Magnetfeld (Lorentzkraft):
Wiederholung: 1 r F r B Kraft auf ein geladenes Teilchen im Magnetfeld (Lorentzkraft): = r q v q = Ladung des Teilchens v = Geschwindigkeit des Teilchens B = magnetische Kraftflussdichte Rechte Hand Regel
Teil III. Grundlagen der Elektrodynamik
Teil III Grundlagen der Elektrodynamik 75 6. Die Maxwellschen Gleichungen 6.1 Konzept des elektromagnetischen eldes Im folgenden sollen die Grundgleichungen für das elektrische eld E( x, t) und für das
Demonstrationsexperimente WS 2005/06. Wirbelstrombremse (Waltenhofensches Pendel)
Demonstrationsexperimente WS 2005/06 Wirbelstrombremse (Waltenhofensches Pendel) Susanne Hoika 02. Dezember 2005 1 Versuchsbeschreibung 1.1 Materialliste 1 Dreifuss PASS 1 Stativstange 1 T-Muffe 1 Verlängerungsstab
Verwandte Begriffe Maxwell-Gleichungen, elektrisches Wirbelfeld, Magnetfeld von Spulen, magnetischer Fluss, induzierte Spannung.
Verwandte Begriffe Maxwell-Gleichungen, elektrisches Wirbelfeld, Magnetfeld von Spulen, magnetischer Fluss, induzierte Spannung. Prinzip In einer langen Spule wird ein Magnetfeld mit variabler Frequenz
Der Verlauf der magnetischen Kraftwirkung um einen Magneten wird mit Hilfe von magnetischen Feldlinien beschrieben.
Wechsel- und Drehstrom - KOMPAKT 1. Spannungserzeugung durch Induktion Das magnetische Feld Der Verlauf der magnetischen Kraftwirkung um einen Magneten wird mit Hilfe von magnetischen Feldlinien beschrieben.
Elektrizitätslehre und Magnetismus
Elektrizitätslehre und Magnetismus Othmar Marti 19. 06. 2008 Institut für Experimentelle Physik Physik, Wirtschaftsphysik und Lehramt Physik Seite 2 Physik Klassische und Relativistische Mechanik 19. 06.
Magnetismus. Permanentmagnet (mikroskopische Ursache: Eigendrehimpuls = Spin der Elektronen)
Magnetismus Magnetit (Fe 3 O 4 ) Sonne λ= 284Å Magnetare/ Kernspintomographie = Neutronensterne Magnetresonanztomographie Ein Magnetfeld wird erzeugt durch: Permanentmagnet (mikroskopische Ursache: Eigendrehimpuls
Einführung in die Physik
Einführung in die Physik für Pharmazeuten und Biologen (PPh) Mechanik, Elektrizitätslehre, Optik Klausur: Montag, 11.02. 2008 um 13 16 Uhr (90 min) Willstätter-HS Buchner-HS Nachklausur: Freitag, 18.04.
Induktion. Methoden zum Nachweis dieser Magnetfelder:
Induktion 1. Aufgabe a) Beschreiben Sie grundsätzliche Möglichkeiten, um im Physikunterricht zeitlich konstante sowie zeitlich variierende Magnetfelder zu erzeugen! Erläutern Sie für beide Fälle jeweils
20. Vorlesung EP. III Elektrizität und Magnetismus. 19. Magnetische Felder Fortsetzung: Materie im Magnetfeld 20. Induktion 21.
20. Vorlesung EP III Elektrizität und Magnetismus 19. Magnetische Felder Fortsetzung: Materie im Magnetfeld 20. Induktion 21. Wechselstrom Versuche: Induktion: Handdynamo und Thomson-Transformator Diamagnetismus:
Gruppe: B-02 Mitarbeiter: Assistent: Martin Leven testiert:
Versuch 18: Der Transformator Name: Telja Fehse, Hinrich Kielblock, Datum der Durchführung: 28.09.2004 Hendrik Söhnholz Gruppe: B-02 Mitarbeiter: Assistent: Martin Leven testiert: 1 Einleitung Der Transformator
1.Klausur LK Physik 12/2 - Sporenberg Datum:
1.Klausur LK Physik 12/2 - Sporenberg Datum: 28.03.2011 1.Aufgabe: I. Eine flache Spule (n 500, b 5 cm, l 7 cm, R 280 Ω) wird mit v 4 mm in der Abbildung aus der Lage I durch das scharf begrenzte Magnetfeld
Wiederholung: Magnetfeld: Ursache eines Magnetfelds: bewegte elektrische Ladungen veränderliches Elektrisches Feld
1 Wiederholung: Magnetfeld: Ursache eines Magnetfelds: bewegte elektrische Ladungen veränderliches Elektrisches Feld N S Magnetfeld um stromdurchflossenen Draht Magnetfeld um stromführenden Draht der zu
:= (Energieprdoukt b x h) m 3
- Feder: l F := 55 0 3 m (Länge der Feder) b F := 4 0 3 m (Breite der Feder) h F := 0.7 0 3 m (Dicke der Feder) E F 80 0 9 kg := (E-Modul) (=Pa) (Stahl) m s R m_federstahl := 800 0 6 Pa (Zugfestigkeit)
Elektromagnetische Schwingkreise
Grundpraktikum der Physik Versuch Nr. 28 Elektromagnetische Schwingkreise Versuchsziel: Bestimmung der Kenngrößen der Elemente im Schwingkreis 1 1. Einführung Ein elektromagnetischer Schwingkreis entsteht
Einstein-de-Haas-Versuch
Einstein-de-Haas-Versuch Versuch Nr. 5 Vorbereitung - 7. Januar 23 Ausgearbeitet von Martin Günther und Nils Braun Einführung 2 Aufbau und Durchführung Das hier vorgestellte Experiment von Einstein und
Physik III im Studiengang Elektrotechnik
Physik III im Studiengang Elektrotechnik - harmonische Schwingungen - Prof. Dr. Ulrich Hahn WS 216/17 kinematische Beschreibung Auslenkungs Zeit Verlauf: ( t) ˆ cost Projektion einer gleichförmigen Kreisbewegung
Vorlesung 5: Magnetische Induktion
Vorlesung 5: Magnetische Induktion, georg.steinbrueck@desy.de Folien/Material zur Vorlesung auf: www.desy.de/~steinbru/physikzahnmed georg.steinbrueck@desy.de 1 WS 2016/17 Magnetische Induktion Bisher:
18. Magnetismus in Materie
18. Magnetismus in Materie Wir haben den elektrischen Strom als Quelle für Magnetfelder kennen gelernt. Auch das magnetische Verhalten von Materie wird durch elektrische Ströme bestimmt. Die Bewegung der
Klausur 2 Kurs 11Ph1e Physik. 2 Q U B m
2010-11-24 Klausur 2 Kurs 11Ph1e Physik Lösung 1 α-teilchen (=2-fach geladene Heliumkerne) werden mit der Spannung U B beschleunigt und durchfliegen dann einen mit der Ladung geladenen Kondensator (siehe
Aufgaben zur Wechselspannung
Aufgaben zur Wechselspannung Aufgabe 1) Ein 30 cm langer Stab rotiert um eine horizontale, senkrecht zum Stab verlaufende Achse, wobei er in 10 s 2,5 Umdrehungen ausführt. Von der Seite scheint paralleles
Wechselstromwiderstände
Elektrizitätslehre und Schaltungen Versuch 29 ELS-29-1 Wechselstromwiderstände 1 Vorbereitung 1.1 Allgemeine Vorbereitung für die Versuche zur Elektrizitätslehre 1.2 Wechselspannung, Wechselstrom, Frequenz,
1.10 Elektromagnetische Induktion
1.10 Elektromagnetische Induktion Wasserkraft: Deutschland 5% weltweit 18% Deutschland 30% weltweit 17% Deutschland 59% weltweit 64% Quelle: Wikipedia 1.10.1 Experimente zur elektromagnetischen Induktion
III Elektrizität und Magnetismus
20. Vorlesung EP III Elektrizität und Magnetismus 19. Magnetische Felder 20. Induktion Versuche: Diamagnetismus, Supraleiter Induktion Leiterschleife, bewegter Magnet Induktion mit Änderung der Fläche
Protokoll zum Anfängerpraktikum
Protokoll zum Anfängerpraktikum Messung von Magnetfeldern Gruppe 2, Team 5 Sebastian Korff Frerich Max 8.6.6 Inhaltsverzeichnis 1. Einleitung -3-1.1 Allgemeines -3-1.2 IOT-SAVART Gesetz -4-1.3 Messung
Magnetisches Induktionsgesetz
Magnetisches Induktionsgesetz Michael Faraday entdeckte, dass ein sich zeitlich veränderndes Magnetfeld eine elektrische Spannung in einer Schleife oder Spule aus leitendem Material erzeugt: die Induktionsspannung
20. Vorlesung. III Elektrizität und Magnetismus. 21. Wechselstrom 22. Elektromagnetische Wellen IV. Optik 22. Elektromagnetische Wellen (Fortsetzung)
20. Vorlesung III Elektrizität und Magnetismus 21. Wechselstrom 22. Elektromagnetische Wellen IV. Optik 22. Elektromagnetische Wellen (Fortsetzung) Versuche: Aluring (Nachtrag zur Lenzschen Regel, s.20)
Induktivität einer Ringspule Berechnen Sie die Induktivität einer Ringspule von 320 Windungen, 2. Der Spulenkern sei:
TECHNOLOGISCHE GRUNDLAGEN INDUKTION, EINPHASEN-WECHSELSTROM PETITIONEN SELBSTINDUKTION, INDUKTIVITÄT UND ENERGIE IN DER SPULE 1 1.581 24 Induktivität einer Ringspule Berechnen Sie die Induktivität einer
Elektrizitätslehre und Magnetismus
Elektrizitätslehre und Magnetismus Othmar Marti 26. 06. 2008 Institut für Experimentelle Physik Physik, Wirtschaftsphysik und Lehramt Physik Seite 2 Physik Klassische und Relativistische Mechanik 26. 06.
Ziel: Kennenlernen von Feldverläufen und Methoden der Feldmessung. 1. Elektrisches Feld
Ziel: Kennenlernen von Feldverläufen und Methoden der Feldmessung 1. Elektrisches Feld 1.1 Nehmen Sie den Potentialverlauf einer der folgenden Elektrodenanordnungen auf: - Plattenkondensator mit Störung
Magnetfeld in Leitern
08-1 Magnetfeld in Leitern Vorbereitung: Maxwell-Gleichungen, magnetischer Fluss, Induktion, Stromdichte, Drehmoment, Helmholtz- Spule. Potentiometer für Leiterschleifenstrom max 5 A Stufentrafo für Leiterschleife
Basiswissen Physik Jahrgangsstufe (G9)
Wärmelehre (nur nspr. Zweig) siehe 9. Jahrgangsstufe (mat-nat.) Elektrizitätslehre Basiswissen Physik - 10. Jahrgangsstufe (G9) Ladung: Grundeigenschaft der Elektrizität, positive und negative Ladungen.
Aufgaben zum Thema Elektromagnetische Schwingungen
Aufgaben zum Thema Elektromagnetische Schwingungen 10.03.2011 1.Aufgabe: a)an eine vertikal aufgehängte Schraubenfeder wird ein Körper mit der Masse m = 0,30 kg gehängt. Dadurch wird die Feder um x = 1,2
Elektromagnetische Felder und Wellen: Klausur
Elektromagnetische Felder und Wellen: Klausur 2012-2 Aufgabe 1: Aufgabe 2: Aufgabe 3: Aufgabe 4: Aufgabe 5: Aufgabe 6: Aufgabe 7: Aufgabe 8: Aufgabe 9: Aufgabe 10: Aufgabe 11: Aufgabe 12: Aufgabe 13: Aufgabe
Wiederholung: Magnetfeld: Ursache eines Magnetfelds: bewegte elektrische Ladungen veränderliches Elektrisches Feld
1 Wiederholung: Magnetfeld: Ursache eines Magnetfelds: bewegte elektrische Ladungen veränderliches Elektrisches Feld N S Magnetfeld um stromdurchflossenen Draht Magnetfeld um stromführenden Draht der zu
VORBEREITUNG: GALVANOMETER
VORBEREITUN: ALVANOMETER FREYA NAM, RUPPE 6, DONNERSTA SCHWINVERHALTEN DES ALVANOMETERS Das alvanometern ist ein sensibles Messgerät mit dem auch kleine Ströme und Spannungen gemessen werden können. Es
Praktikum II TR: Transformator
Praktikum II TR: Transformator Betreuer: Dr. Torsten Hehl Hanno Rein praktikum2@hanno-rein.de Florian Jessen florian.jessen@student.uni-tuebingen.de 30. März 2004 Made with L A TEX and Gnuplot Praktikum
LANDAU. Der elektrische Tornado. ZfP-Sonderpreis der DGZfP beim Regionalwettbewerb Jugend forscht. Luca Markus Burghard
ZfP-Sonderpreis der DGZfP beim Regionalwettbewerb Jugend forscht LANDAU Der elektrische Tornado Luca Markus Burghard Schule: Konrad Adenauer Realschule plus Landau Jugend forscht 2015 Fachgebiet Physik
15. Elektromagnetische Schwingungen
5. Elektromagnetische Schwingungen Elektromagnetischer Schwingkreis Ein Beispiel für eine mechanische harmonische Schwingung wäre eine schwingende Feder, die im Normalfall durch den uftwiderstand gedämpft
Experimentelle Bestimmung der magnetischen Flussdichte
Experimentelle Bestimmung der magnetischen Flussdichte Vorversuch: Um die magnetische Flussdichte zu bestimmen führen wir einen Vorversuch durch um die Kräftewirkung im magnetischen Feld zu testen. B F