Tomographie eines Zweiniveau-Systems

Transkript

1 Tomographie eines Zweiniveau-Systems Martin Ibrügger / 15

2 Übersicht Motivation Grundlagen Veranschaulichung mittels Bloch-Kugel Beispiel / 15

3 Motivation Warum Tomographie eines Zweiniveau-Systems? Einfachstes vorstellbares System Viele praktische Anwendungen: Spin-1/ Systeme Zwei-Niveau Atome Polarisation von Photonen Qubit für Quantencomputer Atomuhren 3 / 15

4 Reiner Zustand Gemischter Zustand Reiner Zustand Allgemeine Form eines Qubit: Ψ = α 0 + β 1 mit α, β C und α + β = 1 Mit impliziter Normierung: Ψ = cos ( ) ( ) θ θ 0 + sin e iφ 1 4 / 15

5 Reiner Zustand Gemischter Zustand Reiner Zustand Beispiel: Diagonal polarisiertes Licht als quantenmechanische Überlagerung aus horzontaler und vertikaler Polarisation 0 = H und 1 = V D = 1 ( H + V ) 5 / 15

6 Reiner Zustand Gemischter Zustand Reiner Zustand Beispiel: Diagonal polarisiertes Licht als quantenmechanische Überlagerung aus horzontaler und vertikaler Polarisation 0 = H und 1 = V D = 1 ( H + V ) Messung in H/V-Basis ergibt Messung in D/A Basis ergibt / 15

7 Reiner Zustand Gemischter Zustand Reiner Zustand Beispiel: Diagonal polarisiertes Licht als quantenmechanische Überlagerung aus horzontaler und vertikaler Polarisation 0 = H und 1 = V D = 1 ( H + V ) Messung in H/V-Basis ergibt Messung in D/A Basis ergibt / 15

8 Reiner Zustand Gemischter Zustand Gemischter Zustand Entsteht durch unbekannte Präparation des Zustandes Statistisch gewichtete Summe aus reinen Zuständen, beschrieben durch Dichtematrix ˆρ = i 0 1 ( ) 0 A Be p i ψ i ψ i = iϕ 1 Be iϕ 1 A Drei freie Parameter 3 Messungen mit i p i = 1 6 / 15

9 Reiner Zustand Gemischter Zustand Gemischter Zustand Beispiel: Ensemble aus Photonen, mit gleicher Wahrscheinlichkeit für horizontale und vertikale Polarisation H V ( ) 1 H ˆρ = 1/ ( H H + V V ) = 0 1 V 0 7 / 15

10 Reiner Zustand Gemischter Zustand Gemischter Zustand Beispiel: Ensemble aus Photonen, mit gleicher Wahrscheinlichkeit für horizontale und vertikale Polarisation H V ( ) 1 H ˆρ = 1/ ( H H + V V ) = 0 1 V 0 Messung in H/V-Basis ergibt Messung in D/A Basis ergibt / 15

11 Bloch-Kugel Stokes-Parameter Die Dichtematrix eines Qubits lässt sich nach den Pauli-Matrizen entwickeln ˆρ = 1 3 S i ˆσ i Mit den Pauli-Matrizen ( ) 1 0 ˆσ 0, ˆσ i=0 ( ) 0 1, ˆσ 1 0 und den Stokes-Parametern S i = Tr{ˆσ i ˆρ} ( ) ( ) 0 i 1 0, ˆσ i / 15

12 Bloch-Kugel Stokes-Parameter Physikalisch entsprechen die einzelnen Stokes-Parameter der Messung in den folgenden Basen: S 0 = P 0 + P 1 = 1 ( ) 0 1 S 1 = Tr{ 1 0 ˆρ} = P 1 ( ) P 1 ( 0 1 ) ( ) 0 i S = Tr{ i 0 ˆρ} = P 1 ( 0 +i 1 ) P 1 ( 0 i 1 ) ( ) 1 0 S 3 = Tr{ ˆρ} = P P 1 9 / 15

13 Bloch-Kugel Stokes-Parameter Physikalisch entsprechen die einzelnen Stokes-Parameter der Messung in den folgenden Basen: S 0 = P 0 + P 1 = 1 ( ) 0 1 S 1 = Tr{ 1 0 ˆρ} = P 1 ( ) P 1 ( 0 1 ) ( ) 0 i S = Tr{ i 0 ˆρ} = P 1 ( 0 +i 1 ) P 1 ( 0 i 1 ) ( ) 1 0 S 3 = Tr{ ˆρ} = P P 1 da P Ψ P Ψ = P Ψ 1 gilt, lassen sich die Stokes-Parameter mit ingesamt 3 Messungen messen 9 / 15

14 Bloch-Kugel Die Interpretation der Stokes Parameter als Koordinaten im Raum erlaubt die Darstellung eines Qubits auf der Einheitskugel. Reine Zustände befinden sich auf der Kugeloberfläche und gemischte innerhalb der Kugel 10 / 15

15 Tomographie Jede Messung eines Stoke-Paramenters schränkt den möglichen Ort des Zustands innerhalb der Blochkugel um eine Dimension weiter ein. 11 / 15

16 Tomographie Jede Messung eines Stoke-Paramenters schränkt den möglichen Ort des Zustands innerhalb der Blochkugel um eine Dimension weiter ein. 11 / 15

17 Tomographie Jede Messung eines Stoke-Paramenters schränkt den möglichen Ort des Zustands innerhalb der Blochkugel um eine Dimension weiter ein. 11 / 15

18 Tomographie Jede Messung eines Stoke-Paramenters schränkt den möglichen Ort des Zustands innerhalb der Blochkugel um eine Dimension weiter ein. 11 / 15

19 Zusammenfassung Beschreibung der Zustände durch Dichtematrizen Veranschaulichung durch Bloch-Kugel Rekonstruktion der Dichtematrix durch Messung in 3 Basen möglich Jede Messung schränkt den Freiheitsgrad in der Bloch-Kugel weiter ein 1 / 15

20 Ion als Qubit Yb + in einer Ionenfalle Hyperfeinstrukturniveaus bilden Zweiniveau-System Tomographie erfolgt über drittes Niveau, welches nur Verbindung zu einem der beiden Niveaus hat 13 / 15

21 Ion als Qubit Wie in anderen Basen messen? Einstrahlung von Mikrowellen ergibt Rabi-Oszillationen zwischen 0 und 1 14 / 15

22 Literatur J. B. Altepeter, E. R. Jeffrey, and P. G. Kwiat, Photonic State Tomography M. A. Nielsen, I. L. Chuang, Quantum Computation and Quantum Information S. Olmschenk et al., Manipulation and detection of a trapped Yb + hyperfine qubit Schwabl, Quantenmechanik 15 / 15