Molekulardynamiksimulation nanoskaliger Vorgänge
|
|
- Regina Siegel
- vor 5 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Institut für Verfahrenstechnik Molekulardynamiksimulation nanoskaliger Vorgänge Institutsseminar, 10. Juni 2009 M. Horsch, M. Heitzig und J. Vrabec SFB 716
2 Vortragsgliederung Modellierung unpolarer Fluide in Kohlenstoff-Nanokanälen Strömungssimulation im kanonischen Ensemble Simulation im großkanonischen Ensemble Untersuchung nanoskaliger Oberflächeneffekte
3 Nanoskalige Oberflächeneffekte γσ 2 /ε 0,6 T = 0,65 ε 0,4 T = 0,80 ε 0,2 Frenz et al. (2009) Christopher et al. (2009) n
4 High performance computing cacau XC ls1 (Projektszenario) Speedup ms2 (kleine Teilchenzahlen) cacau XC Prozesse Spee edup Prozesse ohne Rücksicht auf Geometrie mit Rücksicht auf Geometrie
5 Molekulares Modell für Graphit Tersoff-Potential: u = c r )[ Aexp( r ) b ( r, r, ) Bexp( r )] ij ( ij ij ij ik jk ijk ij Bindungslänge: Tersoff-Potential: 1,461 Å Realer Wert: 1,421 Å RDF neu alt Reskalierte Potentialparameter: Ausblendung Anziehung Abstoßung 1,35 1,40 1,45 1,50 Abstand in Å R = 2,0 Å (1,8 Å) S = 2,35 Å (2,1 Å) µ = 2,275 Å -1 (2,2119 Å -1 ) λ = 3,587 Å -1 (3,4879 Å -1 )
6 Graphitmodell: interaktive Präsentation
7 Fluid-Wand-Wechselwirkung ( ) = ε ( σ σ ) u r r r LJ 4 ( ) = ( ) ( ) u r u r u σ LJTS LJ LJ 2,5 Tersoff LJTS LJTS lokale Dichte des Fluids in mol/l T = 0,95 ε und ρ = 1,005 ρ W = 0,075 d = 1 W = 0,160 d = 1 W = 0,353 d = 0,95 W = 0,497 d = 0,96 σ FW ε = Wε = dσ FF FW FF 0 Wang Kalra y-koordinate in nm
8 Konfiguration für die MD-Simulationen z z Poiseuille-Strömung: Fluid wird in z-richtung beschleunigt Couette-Strömung: Eine Wand wird in z-richtung beschleunigt -z Kontaktwinkel: Meniskus zwischen den Wänden
9 Konfiguration für die MD-Simulationen z Poiseuille-Strömung: Fluid wird in z-richtung beschleunigt Couette-Strömung: Eine Wand wird in z-richtung beschleunigt -z Kontaktwinkel: Meniskus zwischen den Wänden
10 Strömungssimulation: interaktive Präsentation
11 Resultierende Strömungsprofile
12 Einfluss des Kanaldurchmessers
13 Simulation im großkanonischen Ensemble Grand canonical molecular dynamics (GCMD) nach Cielinski: Vorgabe von, V und T Testweise Einsetzung und Löschung von Teilchen abwechselnd mit kanonischen MD-Schritten: P ins [ ( )] U = max 1, exp [ ( )] U P = max 1, exp T ins del T del Beispiel: durch einen -Gradienten induzierte Strömung max min
14 GCMD-Simulation: interaktive Präsentation
15 Konfiguration für die MD-Simulationen Gleichgewichtszustand: Meniskus ist ein Kreissegment Young-Gleichung: cos = Verwendetes Wandmodell: vs An festen Koordinaten aufgehängte Federn vl ls Poiseuille-Strömung: Fluid wird in z-richtung beschleunigt Couette-Strömung: Eine Wand wird in z-richtung beschleunigt Kontaktwinkel: Meniskus zwischen den Wänden
16 Kontaktwinkel: interaktive Präsentation
17 Einfluss von W auf den Kontaktwinkel T = 0,73 ε T = 0,88 ε Abstand von der Wand in σ W = 0,07 W = 0,1 W = 0,13 W = 0, z-koordinate in σ
18 Symmetrie des Kontaktwinkels Kosinus des Kon ntaktwinkels 1,0 0,5 0,0-0,5-1,0 Graphit und LJTS-Methan mit d = 1 0,05 0,10 0,15 reduzierte Dispersionsenergie W 1 ε 0,88 ε 0,73 ε ( T, E W ) = cos ( T, E W ) cos +
19 Nukleation: interaktive Präsentation
20 MD-Simulation homogener Nukleation Freie Bildungsenthalpie eines Tropfens in einem übersättigten Dampf: ( liq ) G = + Für die kritische Größe * ist G maximal. Oberflächenenergie Klassische Nukleationstheorie: = A( ) 0 da J [m -3 s -1 ] Nukleation von CO K 269 K K 285 K = liq = s A( ) p [kpa]
21 Heterogene Nukleation: interaktive Präsentation LJTS-Fluid: T = 0,9 und = 0,0626 / ³ Nukleationsrate im homogenen System: J hom = 2,0 10 m 4 Im MD-Simulationslauf detektierbare Raten: J > 10 m 4
22 Innovative HPC-Methoden und Einsatz für hochskalierbare Molekulare Simulation (IMEMO) Projektlaufzeit: Oktober 2008 Dezember 2011 Projektpartner: Industriepartner:
23 Zusammenfassung Massiv-parallele MD-Simulation erlaubt Extrapolation von der Nanometer- auf die Mikrometerskala. Strömungen durch Nanokanäle können im NVT-Ensemble durch eine gleichförmig wirkende Krafteinwirkung, im abschnittsweisen µvt-ensemble auch durch einen Gradienten des chemischen Potentials simuliert werden. Die dispersive Wechselwirkungsenergie zwischen Fluid und Festkörper lässt sich durch Kontaktwinkelmessungen bestimmen. Nanoskalige Oberflächeneffekte beeinflussen die Nukleation in übersättigten Dämpfen maßgeblich.
Molekulardynamik-Simulation realer Fluide in Nanokanälen
Status- und Perspektivseminar des SFB 716 Molekulardynamik-Simulation realer Fluide in Nanokanälen Markt Irsee, 21. September 2009 Martin HORSCH und Jadran VRABEC SFB 716 Vortragsgliederung Modellierung
MehrMolekulare Simulation gekrümmter Grenzflächen von Fluiden
Molekulare Simulation gekrümmter Grenzflächen von Fluiden Martin Horsch, Jadran Vrabec und Hans Hasse Frankfurt am Main, 5. Oktober Thermodynamik-Kolloquium Phasengrenzflächen (makroskopisch) Phasen sind
MehrKolloquium Computational Molecular Engineering Kaiserslautern, 9. März 11 Martin Horsch
Molekulare Methoden für die Simulation von Prozessen an Phasengrenzflächen Kolloquium Computational Molecular Engineering Kaiserslautern, 9. März 11 Martin Horsch Phasengrenzflächen Phasen sind im phänomenologischen
MehrMolekulardynamik im metastabilen µvt-ensemble
Molekulardynamik im metastabilen µvt-ensemble ITT-Institutsseminar Martin Horsch 29. Januar 2008 Untersuchung von Nukleationsprozessen Indirekte Simulation: Monte-Carlo-Simulation Transition Path/Interface
MehrMolecular dynamics simulation of confined multiphasic systems
VI. International Conference on Computational Fluid Dynamics Molecular dynamics simulation of confined multiphasic systems St. Petersburg, July 15, 2010 G. C. Lehmann, C. Dan, J. Harting, M. Heitzig, M.
MehrMolekulare Simulation gekrümmter Dampf-Flüssigkeits-Grenzflächen
Molekulare Simulation gekrümmter Dampf-Flüssigkeits-Grenzflächen Dortmund, den 16. Juni 11 Martin Horsch, Enyuan Wu und Jadran Vrabec Phasengrenzflächen Phasen sind im phänomenologischen Verständnis die
MehrMoleküldynamik. Modell: Klassische Mechanik Newtonsche Bewegungsgleichungen. = m a i
Mikroskopische Simulation der Molekülbewegungen Moleküldynamik Statistische Mechanik Modell: Klassische Mechanik Newtonsche Bewegungsgleichungen Makroskopische igenschaften des Systems (nergie, Temp, Druck,
MehrT. Merker 1, J. Vrabec 2, H. Hasse 1. Lehrstuhl für Thermodynamik (LTD), Technische Universität Kaiserslautern
Experimentelle Untersuchung und molekulardynamische Simulation thermodynamischer Eigenschaften von Mischungen bei der heterogen katalysierten Selektivoxidation von Cyclohexan in Kohlendioxid-expandierten
MehrMolekulardynamiksimulation der Nukleation von CO2
Molekulardynamiksimulation der Nukleation von CO Martin Horsch,1 Kai Langenbach,1, Stephan Werth,1 Stefan Eckelsbach,3 Jadran Vrabec3 und Hans Hasse1 1 Lehrstuhl für Thermodynamik, TU Kaiserslautern Chemical
MehrMolekulardynamische Simulation der Keimbildung in übersättigten Gasen
Molekulardynamische Simulation der Keimbildung in übersättigten Gasen Martin Horsch 24. November 2006 Institutsseminar 24. Nov. Keimbildung Folie 1 von 15 Vortragsgliederung klassische Keimbildungstheorie
MehrMolekulare Simulation
Molekulare Simulation und Optimierung Martin Horsch Kaiserslautern, 16. September 2013 MSO-Workshop von ITWM und LTD Optimierung komplexer Systeme Optimierung komplexer Systeme mit einer großen Zahl von
MehrBenetzung planarer und strukturierter Oberflächen
Benetzung planarer und strukturierter Oberflächen Lehrstuhl für Thermodynamik Autumn School, SFB 926 Landau, den Benetzung: Die Young-Gleichung (Abbildungen: public domain) Dampf (v) Kontaktwinkel Flüssigkeit
MehrVirialentwicklung. Janek Landsberg Fakultät für Physik, LMU München. Janek Landsberg. Die Virialentwicklung. Verschiedene Potentiale
Die Warum Fakultät für Physik, LMU München 14.06.2006 Die Warum 1 Die Der zweite Virialkoeffizient 2 Hard-Sphere-Potential Lennard-Jones-Potential 3 Warum 4 Bsp. Hard-Sphere-Potential Asakura-Oosawa-Potential
MehrDas Mie Potenzial sowie die Form nach Lennard-Jones
Das Mie Potenzial sowie die Form nach Lennard-Jones Das Mie Potenzial [Mie.] und das Lennard-Jones Potenzial sind neben allen anderen Molekül Potenzialen wie Buckingham und Morse die bekanntesten Molekül
MehrTransportkoeffizienten von Alkoholen und Wasser: Molekulare Simulation und Messungen mit der Taylor-Dispersions Methode
ProcessNet Jahrestagung, 8 - September 9, Mannheim Transportkoeffizienten von Alkoholen und Wasser: Molekulare Simulation und Messungen mit der Taylor-Dispersions Methode Gabriela Guevara-Carrión, Jadran
MehrThermodynamik für die Energie- und Verfahrenstechnik mittels molekularer und experimenteller Methoden
Thermodynamik für die Energie- und Verfahrenstechnik mittels molekularer und experimenteller Methoden Jadran Vrabec et al. Forschungsgebiete am 1. Molekulare Modellierung und Simulation Stoffeigenschaften
MehrMolekulare Modellierung und Simulation von Dampf-Flüssigkeits Gleichgewichten sicherheitsrelevanter Mischungen
1 Molekulare Modellierung und Simulation von Dampf-Flüssigkeits Gleichgewichten sicherheitsrelevanter Mischungen S. Miroshnichenko 1, T. Grützner 2, D. Staak 2, J. Vrabec 1 1 Lehrstuhl für Thermodynamik
MehrSimulation von Flüssigkeitsbrücken zwischen Nanopartikeln
Simulation von Flüssigkeitsbrücken zwischen Nanopartikeln Michael Dörmann, Hans-Joachim Schmid Lehrstuhl für Partikelverfahrenstechnik Universität Paderborn 03.04.2014 Agenda Motivation Methode Ergebnisse
MehrMolekulare Simulationen mit ms2
Thermodynamik-Kolloquium, Bayreuth 05.10.2010 Molekulare Simulationen mit ms2 S. Deublein 1, G. Guevara-Carion 1, M.Bernreuther 2, E. Elts 3, J. Vrabec 4, H. Hasse 1 1 Lehrstuhl hl für Thermodynamik, TU
MehrThermodynamik. Christian Britz
Hauptsätze der Klassische nanoskaliger Systeme 04.02.2013 Inhalt Einleitung Hauptsätze der Klassische nanoskaliger Systeme 1 Einleitung 2 Hauptsätze der 3 4 Klassische 5 6 7 nanoskaliger Systeme 8 Hauptsätze
MehrEinfache Modelle für komplexe Biomembranen
Einfache Modelle für komplexe Biomembranen Hergen Schultze Disputation am 6. Oktober 2003 Institut für Theoretische Physik Georg-August-Universität Göttingen Φ[ q,p]= ih 1 7 3 7 Hergen Schultze: Einfache
MehrMolekulare Simulation von Ionen in wässrigen und nichtwässrigen
ProcessNet Jahrestagung Karlsruhe, 13. September 2012 Molekulare Simulation von Ionen in wässrigen und nichtwässrigen i Elektrolytlösungen Steffen Reiser 1, Stephan Deublein 1, Jadran Vrabec 2, Hans Hasse
Mehr- 145 - - 146 - - 147 - - 148 - - 149 - - 150 - - 151 - - 152 - - 153 - - 154 - - 155 - - 156 - - 157 - - 158 - - 159 - - 160 - - 161 - - 162 - - 163 - - 164 - - 165 - - 166 - - 167 - - 168 - - 169 - -
MehrDie Tolmangleichung. Martin Thomas Horsch. Lehrstuhl für Thermodynamik Technische Universität Kaiserslautern
Die Tolmangleichung Lehrstuhl für Thermodynamik Technische Universität Kaiserslautern Kaiserslautern, Richard C. Tolman (1881 1948) Tolman-Paradoxon (1917): Velocities greater than that of light.1 1932
MehrÜbung 1 - Musterlösung
Experimentalphysik für Lehramtskandidaten und Meteorologen 8. April 00 Übungsgruppenleiter: Heiko Dumlich Übung - Musterlösung Aufgabe Wir beginnen die Aufgabe mit der Auflistung der benötigten Formeln
MehrVektoren, Tensoren, Operatoren Tensoren Rang 0 Skalar p,ρ,t,... Rang 1 Vektor F, v, I,... Spannungstensor
Vektoren, Tensoren, Operatoren Tensoren Rang 0 Skalar p,ρ,t,... Rang 1 Vektor F, v, I,... Rang 2 Dyade }{{} σ, τ,... Spannungstensor Differential-Operatoren Nabla- / x Operator / y in kartesischen / Koordinaten
Mehr2.1 Importance sampling: Metropolis-Algorithmus
Kapitel 2 Simulationstechniken 2.1 Importance sampling: Metropolis-Algorithmus Eine zentrale Fragestellung in der statistischen Physik ist die Bestimmung von Erwartungswerten einer Observablen O in einem
MehrLange Nacht der Wissenschaft Molekülsimulationen zur Risikobewertung von Spurenstoffen im Wasserkreislauf
Lange Nacht der Wissenschaft Molekülsimulationen zur Risikobewertung von Spurenstoffen im Wasserkreislauf Vedat Durmaz Zuse-Institut Berlin Computational Molecular Design Klassische Moleküldynamik (MD)
MehrTheoretical Biophysics - Quantum Theory and Molecular Dynamics. 4. Vorlesung. Pawel Romanczuk WS 2016/17
Theoretical Biophysics - Quantum Theory and Molecular Dynamics 4. Vorlesung Pawel Romanczuk WS 2016/17 Zusammenfassung letzte VL Orts- und Impulsdarstellung Gaussches Wellenpacket Unendl. Potentialtopf
MehrMolekulare Simulationen wässriger Elektrolytlösungen
Thermodynamik-Kolloquium, 05. Oktober 2011 Molekulare Simulationen wässriger Elektrolytlösungen Stephan Deublein 1, Steffen Reiser 1, Jadran Vrabec 2, Hans Hasse 1 1, Technische Universität Kaiserslautern
Mehr7 Monte Carlo-Simulationen
7 Monte Carlo-Simulationen Aufgabe 7.1: Das Lennard-Jones Potential, u(r) = 4ε [ (σ r )12 ( σ r ) 6 ], hat sich als ein recht brauchbares einfaches Modell für die effektive Paarwechselwirkung zwischen
Mehr10. Innere Koordinaten/Kraftfelder
Computeranwendung in der Chemie Informatik für Chemiker(innen) 10. Innere Koordinaten/Kraftfelder Jens Döbler 2004 "Computer in der Chemie", WS 2003-04, Humboldt-Universität VL10 Folie 1 Dr. Jens Döbler
MehrUnterscheidung zwischen elektrostatischen und elektroviskosen Effekten bei der Durchströmung von nanoskaligen Haufwerken
Unterscheidung zwischen elektrostatischen und elektroviskosen Effekten bei der Durchströmung von nanoskaligen Haufwerken Prof. Dr.-Ing. Hermann Nirschl Dipl.-Ing. Bastian Schäfer Durchströmung eines Haufwerks
MehrRuprecht-Karls-Universität Heidelberg Vorbereitung zur Diplomprüfung Theoretische Physik
Ruprecht-Karls-Universität Heidelberg Vorbereitung zur Diplomprüfung Theoretische Physik begleitend zur Vorlesung Statistische Mechanik und Thermodynamik WS 2006/2007 Prof. Dr. Dieter W. Heermann erstellt
MehrX.3.1 Energiedichte und -stromdichte des elektromagnetischen Feldes
X.3 Energie und Impuls des elektromagnetischen Feldes 169 X.3 Energie und Impuls des elektromagnetischen Feldes Genau wie mechanische Systeme trägt das elektromagnetische Feld Energie ( X.3.1 und Impuls
MehrVan der Waals-Theorie und Zustandsgleichung
Van der Waals-Theorie und Zustandsgleichung Eine verbesserte Zustandsgleichung für klassische Gase bei höheren Dichten liefert die Van der Waals-Gleichung. Diese Gleichung beschreibt auch den Phasenübergang
MehrPaarverteilungsfunktion und Strukturfaktor Seminar: Weiche Materie
30.11.2007 Paarverteilungsfunktion und Strukturfaktor Seminar: Weiche Materie Johanna Flock Gliederung Einleitung Kurze Wiederholung Statistischer Mechanik Ensemble Statistische Beschreibung von Kolloid
MehrErreichte Punktzahlen: Die Bearbeitungszeit beträgt 3 Stunden.
Fakultät für Physik der LMU München Prof. Ilka Brunner Vorlesung T4p, WS08/09 Klausur am 11. Februar 2009 Name: Matrikelnummer: Erreichte Punktzahlen: 1.1 1.2 1.3 2.1 2.2 2.3 2.4 Hinweise Die Bearbeitungszeit
MehrMischphasenthermodynamik Prüfung
Institut für Energie- und Verfahrenstechnik Thermodynamik und Energietechnik Prof. Dr.-Ing. habil. Jadran Vrabec ThEt Mischphasenthermodynamik Prüfung 06. 03. 2017 Teil 1 : Fragenteil Gesamte Bearbeitungszeit
MehrPrüfungsteil B, Aufgabengruppe 2: Geometrie
Bundesabitur Mathematik: Bayern 01 Aufgabe 1 a) 1. SCHRITT: VEKTOR CH BESTIMMEN CH = ( 8 108 ) ( 10) = ( 0 ). 3. SCHRITT: LÄNGE DES VEKTORS BERECHNEN CH = ( ) + 3 =. 3. SCHRITT: BERECHNUNG DES FLÄCHENINHALTS
MehrKlausur-Musterlösungen
Klausur-Musterlösungen 9.7.4 Theoretische Physik IV: Statistische Physik Prof. Dr. G. Alber Dr. O. Zobay. Der in Abb. dargestellte Kreisprozess wird mit einem elektromagnetischen Feld ausgeführt. Abb..
MehrZur Berechnung der Kräfte zwischen Molekülen
0.5 setgray0 0.5 setgray1 Zur Berechnung der Kräfte zwischen Molekülen Georg Jansen Georg.Jansen@uni-due.de Universität Duisburg-Essen Fachbereich Chemie AK Wissenschaftliches Rechnen p.1 Qualitativ ist
MehrExperimentalphysik 2
Repetitorium zu Experimentalphysik 2 Ferienkurs am Physik-Department der Technischen Universität München Gerd Meisl 5. August 2008 Inhaltsverzeichnis 1 Übungsaufgaben 2 1.1 Übungsaufgaben....................................
MehrÜbungsblatt Wiederholung: Vektoralgebra, Nabla-Operator, Integralsätze.
Übungsblatt 01 http://www.fluid.tuwien.ac.at/302.043 Wiederholung: Vektoralgebra, Nabla-Operator, Integralsätze. Im Folgenden stehen normal gedruckte Buchstaben ρ (x) für skalare Funktion die den R 3 nach
MehrOptimierung von Strahldüsen durch Simulation
7. Tagung Industriearbeitskreis Trockeneisstrahlen Optimierung von Strahldüsen durch Simulation Produktionstechnisches Zentrum Berlin 25. November 2005 Michael Kretzschmar Gliederung Seite 2 Computational
MehrKontinuumsmechanische Simulation von Granulaten mit der Anwendung pneumatischer Transport
Kontinuumsmechanische Simulation von Granulaten mit der Anwendung pneumatischer Transport Fraunhofer Institut für Industrie- und Wirtschaftsmathematik (ITWM), Kaiserslautern Sebastian Rau Sebastian Schmidt
MehrVorlesung Statistische Mechanik: N-Teilchensystem
Virialentwicklung Die Berechnung der Zustandssumme bei realen Gasen ist nicht mehr exakt durchführbar. Eine Möglichkeit, die Wechselwirkung in realen Gasen systematisch mitzunehmen ist, eine Entwicklung
Mehr1 Innere Rotation von Alkanen
1 Innere Rotation von Alkanen a Unter Verwendung der Energieniveaus des harmonischen Oszillators schreibt sich die Zustandssumme Q = g n e εn/kbt = = e hω/2k BT = a 0 x n e hωn+ 1 2 /k BT e hωn/kbt = e
MehrAngewandte Geometrie Semestralprüfung am 5. Juli 2005, Uhr
Technische Universität München SS 2005 Zentrum Mathematik Blatt 7 apl. Prof. Dr. J. Hartl Angewandte Geometrie Semestralprüfung am 5. Juli 2005, 12.00-1.0 Uhr 1. In einem dreidimensionalen euklidischen
MehrStatistische Thermodynamik I Lösungen zur Serie 11
Statistische Thermodynamik I Lösungen zur Serie Verschiedenes 20 Mai 206 Barometrische Höhenformel: Betrachte die rdatmosphäre im homogenen Gravitationspotential M gz der rde Unter der Annahme, dass sich
MehrHerleitung von Randbedingungen an einer gekrümmten Grenzfläche eines porösen Mediums und einer freien Flüssigkeit mit Hilfe von Homogenisierung
Kolloquium zur Diplomarbeit an eines porösen Mediums und freien Flüssigkeit mit Hilfe von Sören Dobberschütz 4092009 Motivation Worum geht es im Folgenden? Gliederung 1 2 Transformationsregeln Transformierte
MehrE 3. Ergänzungen zu Kapitel 3
E 3. Ergänzungen zu Kapitel 3 1 E 3.1 Kritisches Verhalten des van der Waals Gases 2 E 3.2 Kritisches Verhalten des Ising Spin-1/2 Modells 3 E 3.3 Theorie von Lee und Yang 4 E 3.4 Skalenhypothese nach
MehrSFB 438. Modellierung und Simulation von Mikropumpen. Miriam Mehl. Institut für Informatik V, TU München. München, 18. März 2003
Modellierung und Simulation von Mikropumpen Miriam Mehl Institut für Informatik V, TU München Ziel: Effiziente und schonende Trennung von Teilchen unterhalb der Mikrometerskala wichtig für Nanotechnologie
MehrProseminar: Theoretische Physik. und Astroteilchenphysik. Fermi- und Bose Gase. Thermodynamisches Gleichgewicht
Proseminar: Theoretische Physik und Astroteilchenphysik Thermodynamisches Gleichgewicht Fermi- und Bose Gase Inhalt 1. Entropie 2. 2ter Hauptsatz der Thermodynamik 3. Verteilungsfunktion 1. Bosonen und
Mehr1.2 Zustandsgrößen, Zustandsänderungen, Gleichgewichtszustand
1.2 Zustandsgrößen, Zustandsänderungen, Gleichgewichtszustand Wie erfolgt die Beschreibung des Zustands eines Systems? über Zustandsgrößen (makroskopische Eigenschaften, die den Zustand eines Systems kennzeichnen)
MehrPhysik für Mediziner im 1. Fachsemester
Physik für Mediziner im 1. Fachsemester #7 28/10/2008 Vladimir Dyakonov dyakonov@physik.uni-wuerzburg.de Mechanik Teil 3 - Versuche M1 Dichte und Hydrodynamik: Bestimmung der Dichte eines zylindrischen
MehrV5: Klassische statistische Mechanik thermodynamische Ensembles
V5: Klassische statistische Mechanik thermodynamische Ensembles Die statistische Mechanik behandelt Systeme mit vielen (im Grunde unendlich vielen) Freiheitsgraden. Diese sollen durch wenige Makrovariablen
MehrSpringer Fachmedien Wiesbaden GmbH, ein Teil von Springer Nature 2019 H.-J. Stoppel, Beliefs und selbstreguliertes Lernen, Studien zur theoretischen
Springer Fachmedien Wiesbaden GmbH, ein Teil von Springer Nature 2019 H.-J. Stoppel, Beliefs und selbstreguliertes Lernen, Studien zur theoretischen und empirischen Forschung in der Mathematikdidaktik,
MehrPhysik für Biologen und Zahnmediziner
Physik für Biologen und Zahnmediziner Kapitel 8: Hydrodynamik, Grenzflächen Dr. Daniel Bick 01. Dezember 2017 Daniel Bick Physik für Biologen und Zahnmediziner 01. Dezember 2017 1 / 33 Übersicht 1 Mechanik
MehrSpinodale Entmischung
Benjamin Andrae Spinodale Entmischung Seminarvortrag im Hauptseminar zur statistischen Mechanik bei Prof. Dr. Erwin Frey Inhalt: Vorbemerkung zur Methode Qualitatives Quantitatives Weiterführendes: Van-der-Waals
MehrÜbungen zur Theoretischen Physik 2 Lösungen zu Blatt 13
Prof. C. Greiner, Dr. H. van Hees Sommersemester 014 Übungen zur Theoretischen Physik Lösungen zu Blatt 13 Aufgabe 51: Massenpunkt auf Kugel (a) Als generalisierte Koordinaten bieten sich Standard-Kugelkoordinaten
MehrÜbungen zu Physik 2 für Maschinenwesen
Physikdepartment E13 SS 011 Übungen zu Physik für Maschinenwesen Prof. Dr. Peter Müller-Buschbaum, Dr. Eva M. Herzig, Dr. Volker Körstgens, David Magerl, Markus Schindler, Moritz v. Sivers Vorlesung 1.07.011,
Mehr11. Elektrokine;sche Effekte
11. Elektrokine;sche Effekte Elektrophorese Debye- Boltzmann- Gleichung Debye- Hückel Näherung für die Debye- Schicht Elektroosmose 1 Elektrophorese: Bewegung einer beweglichen geladenen Oberfläche (z.
MehrStrömungen in Wasser und Luft
Strömungen in Wasser und Luft Strömungssimulationen im UZWR Daniel Nolte März 2009 Mathematische Strömungsmodelle Navier Stokes Gleichungen (Massenerhaltung, Impulserhaltung, Energieerhaltung) ρ + (ρ U)
Mehr2.2 Intermolekulare Wechselwirkungen
2.2 Intermolekulare Wechselwirkungen -15-2.2 Intermolekulare Wechselwirkungen Die Bildung der hier vorgestellten molekularen Aggregate beruht auf schwachen Wechselwirkungen zwischen Atomen oder Molekülen.
MehrPhysikalische Chemie II
Physikalische Chemie II Molekulare Quantenmechanik Kondensierte Materie S. Willitsch + W. Meier Quantentheorie, Molekülstruktur Makroskopische Eigenschaften der Materie auf Basis der Thermodynamik Physikalische
MehrLösung zur Klausur
ösung zur Klausur 1..01 Aufgabe 1.) a) Hundsche Regeln: maximaler Spin, dann maximales Bahnmoment. Die beiden Elektronen im 4s kann man vernachlässigen, da sie weder Spin- noch Bahmoment beitragen. Damit
MehrModerne Theoretische Physik III (Theorie F Statistische Mechanik) SS 17
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Moderne Theoretische Physik III (Theorie F Statistische Mechanik) SS 7 Prof. Dr. Alexander Mirlin Musterlösung: Blatt
MehrTheoretische Biophysikalische Chemie
Theoretische Biophysikalische Chemie Thermochemie (und Schwingungsspektroskopie) Christoph Jacob DFG-CENTRUM FÜR FUNKTIONELLE NANOSTRUKTUREN 0 KIT 17.12.2012 Universität deschristoph Landes Baden-Württemberg
MehrUniversalität für Wigner Matrizen
Universalität für Wigner Matrizen Benjamin Schlein, Universität Zürich HSGYM Tag 29. Januar 2015 1 1. Einführung Zufallmatrizen: sind N N Matrizen dessen Einträge Zufallsvariablen mit gegebenen Verteilung
Mehr4.5 KLASSISCHE FLÜSSIGKEITEN 85
4.5 KLASSISCHE FLÜSSIGKEITEN 85 σ / 2 σ / 2 Abbildung 4.9: Modell der harten Scheiben Wie wir sehen werden, besitzt dieses Modell mehrere Phasen und ist damit ideal zum Studium gewisser Eigenschaften solcher
MehrVersuch 40: UV-Photoelektronenspektroskopie
Versuch 40: UV-Photoelektronenspektroskopie Ort: MZG (Technische Physik), Zi. 0.175 hω k k ϑ ϕ k Probe worum geht s? Messung der elektronischen Bandstruktur E(k) eines 2D-Festkörpers (Graphit) mittels
MehrOberflächenspannung. Abstract. 1 Theoretische Grundlagen. Phasen und Grenzflächen
Phasen und Grenzflächen Oberflächenspannung Abstract Die Oberflächenspannung verschiedener Flüssigkeit soll mit Hilfe der Kapillarmethode gemessen werden. Es sollen die mittlere Abstand der einzelnen Moleküle
MehrTechnische Universität Kaiserslautern Fachbereich Maschinenbau und Verfahrenstechnik Lehrstuhl für Thermodynamik
Technische Universität Kaiserslautern Fachbereich Maschinenbau und Verfahrenstechnik Lehrstuhl für Thermodynamik Adresse Erwin-Schrödinger-Straße 44 67663 Kaiserslautern Deutschland Telefon +49 631 205-3497
MehrTheoretische Chemie (TC II) Computational Chemistry
Theoretische Chemie (TC II) Computational Chemistry Irene Burghardt (burghardt@chemie.uni-frankfurt.de) Praktikumsbetreuung: Dr. Matthias Ruckenbauer (matruc@theochem.uni-frankfurt.de) Dr. Haleh Hashemi
MehrIV. Strömungen eines idealen Fluids
IV. Strömungen eines idealen Fluids Dieses Kapitel befasst sich mit einigen Lösungen des Systems von Gleichungen (III.8), (III.18) und (III.4) für die Bewegung eines idealen Fluids. Dabei wird angenommen,
MehrKerne und Teilchen. Kernkraft. Moderne Experimentalphysik III Vorlesung 16.
Kerne und Teilchen Moderne Experimentalphysik III Vorlesung 16 MICHAEL FEINDT & THOMAS KUH INSTITUT FÜ EXPEIMENTELLE KENPHYSIK Kernkraft KIT Universität des Landes Baden-Württemberg und nationales Forschungszentrum
MehrAufgabe 1: Senkrechtkomponente [8] GegebensinddieVektoren a = (1,2,3) und b = (3,1,2). BerechnenSiedieKomponente a von a,die auf b senkrecht steht.
Aufgabe 1: Senkrechtkomponente [8] GegebensinddieVektoren a = (1,2,3) und b = (3,1,2). BerechnenSiedieKomponente a von a,die auf b senkrecht steht. Aufgabe 2: ǫ Tensor [6] Gegeben sind die Vektoren a =
MehrModellierung und Simulation von Mischvorgängen in einem Rührer - Bachelorarbeit -
Modellierung und Simulation von Mischvorgängen in einem Rührer - Bachelorarbeit - Dies Mathematicus 211 25. November 211 Gliederung 1 Motivation: Mischvorgänge in einem Rührer 2 Mathematische Modellierung
MehrAn welche Stichwörter von der letzten Vorlesung können Sie sich noch erinnern?
An welche Stichwörter von der letzten orlesung können Sie sich noch erinnern? Elektrische Feldlinien Das elektrische Feld einer Punktladung Das Feld eines elektrischen Dipols E = Elektrische Felder von
MehrWellen und Elektrodynamik für Chemie- und Bioingenieure und Verfahrenstechniker WS 11/12 Übung 4
Wellen und Elektrodynamik für Chemie- und Bioingenieure und Verfahrenstechniker WS 11/12 Übung 4 KIT University of the State of Baden-Wuerttemberg and National Research Center of the Helmholtz Association
MehrÜbungen zu Moderne Theoretischen Physik III SS Maxwell-Boltzmann-Gas: großkanonisches Ensemble (5+5+5=15 Punkte, schriftlich)
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Übungen zu Moderne Theoretischen Physik III SS 016 Prof. Dr. A. Shnirman Blatt 6 PD Dr. B. Narozhny, P. Schad Lösungsvorschlag
MehrKlassische Theoretische Physik I
Universität KarlsruheTH) WS 008/09 Klassische Theoretische Physik I V:Prof. Dr. D. Zeppenfeld,Ü: Dr. S. Gieseke Prüfung Nr. 1 Lösungsvorschläge Aufgabe 1: Senkrechtkomponente [8] GegebensinddieVektoren
MehrElektromagnetische Felder Klausur 17. Februar 2004
1. a I = 2 3 3 ν2 t B R U R = I R y I c F = P ν = 4 9 ν3 t 2 B 2 1R d I wird um den Faktor 3 2 e F = größer bei gleicher Spannung, entsprechend F 2. a T = E E = 2 E2 R = E E = 1 = E 2 + E 2 = (2E 2 + E
MehrSkalierbare HPC-Software fu r molekulare Simulationen in der chemischen Industrie
Skalierbare HPC-Software fu r molekulare Simulationen in der chemischen Industrie M. T. Horsch,1 K. Langenbach,1 S. Werth,1 C. W. Glass,2 P. Klein,3 N. Tchipev,4 P. Neumann,4, 5 J. Vrabec 6 und H. Hasse1
MehrFormelsammlung. Physik. [F] = kg m s 2 = N (Newton) v = ṡ = ds dt. [v] = m/s. a = v = s = d2 s dt 2 [s] = m/s 2. v = a t.
Formelsammlung Physik Mechanik. Kinematik und Kräfte Kinematik Erstes Newtonsches Axiom (Axio/Reaxio) F axio = F reaxio Zweites Newtonsches Axiom Translationsbewegungen Konstante Beschleunigung F = m a
Mehrim Ottomotor mit der Large Eddy Simulation
Numerische Berechnung der Strömung im Ottomotor mit der Large Eddy Simulation F. Magagnato Übersicht Motivation Numerisches Schema von SPARC Netzgenerierung und Modellierung LES des ROTAX Motors bei 2000
MehrBewegung auf Paraboloid 2
Übungen zu Theoretische Physik I - Mechanik im Sommersemester 2013 Blatt 8 vom 17.06.13 Abgabe: 24.06. Aufgabe 34 4 Punkte Bewegung auf Paraboloid 2 Ein Teilchen der Masse m bewege sich reibungsfrei unter
MehrErreichte Punktzahlen: Die Bearbeitungszeit beträgt 3 Stunden.
Fakultät für Physik der LMU München Prof. Ilka Brunner Michael Kay Vorlesung T4, WS11/12 Klausur am 18. Februar 2012 Name: Matrikelnummer: Erreichte Punktzahlen: 1 2 3 4 5 6 Hinweise Die Bearbeitungszeit
MehrTheorie der Wärme Musterlösung 11.
Theorie der Wärme Musterlösung. FS 05 Prof. Thomas Gehrmann Übung. Edelgas im Schwerefeld Berechne den Erwartungswert der Energie eines monoatomaren idealen Gases z. B. eines Edelgases in einem zylindrischen
MehrAufgabe K1: Potential einer Hohlkugel ( = 11 Punkte)
Aufgabe K: Potential einer Hohlkugel ( + 7 + = Punkte) (a) Leiten Sie die integrale Form der Maxwell Gleichungen der Elektrostatik aus den entsprechenden differentiellen Gleichungen her. Differentielle
Mehr4. Beispiele für Kräfte
4. Beispiele für Kräfte 4.1 Federkraft 4.2 Gravitation 4.3 Elektrische Kraft 4.4 Reibungskraft 4Bi 4. Beispiele il für Kräfte Käft Man kennt: Federkraft, Reibungskraft, Trägheitskraft, Dipolkraft, Schubskraft,
MehrKlassische Theoretische Physik III WS 2014/ Elektrische Verschiebung: (10 Punkte)
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Klassische Theoretische Physik III WS 2014/2015 Prof. Dr. A. Shnirman Blatt 12 Dr. B. Narozhny Abgabe 23.01.2015, Besprechung
MehrWärmeübertrager ein Exkurs in zwei Welten
Wärmeübertrager ein Exkurs in zwei Welten Dipl.-Ing. Roland Kühn Eine Einführung in die Wärmeübertragung und was den konventionellen Wärmeübertrager von einem thermoelektrischen unterscheidet Roland Kühn
MehrElektromagnetische Felder und Wellen
Elektromagnetische Felder und Wellen Name: Vorname: Matrikelnummer: Aufgabe 1: Aufgabe 2: Aufgabe 3: Aufgabe 4: Aufgabe 5: Aufgabe 6: Aufgabe 7: Aufgabe 8: Aufgabe 9: Aufgabe 10: Aufgabe 11: Aufgabe 12:
MehrBurgersgleichung in 1D und 2D
Burgersgleichung in 1D und 2D Johannes Lülff Universität Münster 5.12.2008 Inhaltsverzeichnis 1 Einführung 2 Numerik 3 Phänomenologie 4 Analytische Ergebnisse 5 Zusammenfassung Herkunft der Burgersgleichung
Mehr