Chern-Simons Theorie. Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Theorie der kondensierten Materie. Fraktionaler Quanten-Hall-Effekt
|
|
- Gisela Buchholz
- vor 5 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Theorie der kondensierten Materie Fraktionaler Quanten-Hall-Effekt
2 Seite 2 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Inhaltsverzeichnis Grundlagen des Hall-Effekts Grundlegender Hamiltonian und unitäre Transformation Die 2. Quantisierung Mean-Field Näherung Berechnung Ladungsstrom und Hall Widerstand
3 Seite 3 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Experimentelle Anordnung des Hall-Effekts Abbildung: Experimentelle Anordnung des Hall-Effekts
4 Seite 4 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Grundlegende Parameter des Quanten-Hall-Effekts Variiert wird magnetisches Feld B = B e z bzw. Füllfaktor ν ν = Anzahl Elektronen Anzahl Zustände = 2π ρ 0 eb = N e φ/φ 0 Abbildung: Bedeutung des Füllfaktors ν
5 Seite 5 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Experimentelle Ergebnisse des Quanten-Hall-Effekts
6 Seite 6 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Grundlegender Hamiltonian H = i 1 [ p i + e A 2m c ] 2 + V ( r i r j ) i>j Ψ antisymmetrische Funktion (Fermionen) HΨ( r 1,..., r Ne ) = EΨ( r 1,..., r Ne ) Transformation durch unitäre Trafo U auf symmetrische Funktion Φ( r 1,..., r N ) (Bosonen) U = e i i>j Θ π α ij Wobei gilt Θ = (2k + 1)π und α ij = arccos ( r i r j ) e x r i r j
7 Seite 7 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Unitäre Transformation Weiter folgt aus der unitären Transformation U für den neuen Hamiltonian H = U 1 HU Die symmetrische Funktion Φ folgt aus Ψ Φ = U 1 Ψ Durch Betrachtung der einzelnen Komponenten des ursprünglichen Hamiltonians kann der neue Hamiltonian bestimmt werden.
8 Seite 8 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Transformierter Hamiltonian Es ergibt sich: H = i 1 2m [ p i + e A c + e ] 2 a c i + V ( r i r j ) i>j Mit dem Chern-Simons Feld a( r i ) a β ( r i ) = Φ 0Θ 2π 2 β α ij j i
9 Seite 9 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Quantisierung Nach der 2. Quantisierung erhält man H = d 2 rφ + ( r)[ 1 ( 2m i + e A( r) c + e ) 2 c a( r) ea 0 ]Φ( r) + 1 d 2 rd 2 r [ρ( r) ρ]v ( r r 2 )[ρ( r ) ρ] Es ergibt sich mit ρ( r) = Φ + ( r)φ( r) = N e i δ( r r i ) für a β ( r) a β ( r) = Φ 0θ 2π 2 d 2 r β α r r ρ( r )
10 Seite 10 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Betrachtung der auftretenden Größen Das Chern-Simons Feld a β ( r) ist nach ɛ αβ α β α r r = 2πδ( r) bestimmt durch b = ɛ αβ α a β ( r) = Φ 0 θ π ρ( r) = Φ 0 θ π Es gelten folgende Zusammenhänge N e [ Φ( r), Φ + ( r ) ] = δ( r r ) (...aber Φ( r)φ( r) = 0) i δ( r r i ) ρ uniforme Hintergrundladung um stabiles System zu erhalten (thermodynamischer Limes) ea 0 zusätzliches elektrisches Feld E α = α A 0 Reduziertes effektives Magnetfeld B eff ( r) = ɛ αβ α ( A β ( r) + a β ( r) ) = B (2k + 1)Φ 0 ρ( r)
11 Seite 11 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Das Composite-Boson Abbildung: Aufteilung der Flussquanten auf Elektronen bei ν = 1 3 Abbildung: Übergang von Elektron zu Composite-Boson
12 Seite 12 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Einfache Lösung der Chern-Simons Theorie
13 Seite 13 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Einschub: Zustandssumme und Pfadintegral ( Z = sp e βh) = dx < x e βh x >= dx < x Π N β i=1 e N H x > = dx dx 1... dx N 1 < x e β N H x 1 >< x 1 e β N H x 2 >... < x N 1 e β N H x > = D[x]e S E Mit der euklidischen Wirkung (Funktional) S E S E [x] = β 0 dτ d 2 r L e (x, τ) Integriert wird über alle möglichen Pfade des Phasenraums unter periodischen Randbedingungen
14 Seite 14 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Einschub: Zustandssumme und Pfadintegral Abbildung: Unterschiedliche Pfade. Periodische Randbedingungen wurden nicht beachtet.
15 Seite 15 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Einschub: Lösung des Pfadintegrals Wesentlicher Beitrag liefert der Pfad x cl mit der Bedingung δ x S E = 0 (Mean-Field Näherung) Entwicklung um Pfad minimalster Wirkung bis zur zweiten Ordnung in Fluktuationen η (Sattelpunkt-Methode) x(τ) = x cl (τ) + η(τ) mit η( β) = η(0) = 0 Entwicklung des euklidischen Funktionals S E [x] = S E [x cl ]+ 1 2 [ δ 2 ] S E [x] dτ 1 dτ 2 η(τ 1 )η(τ 2 ) δx(τ 1 )δx(τ 2 ) x=x cl
16 Seite 16 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Zustandsumme der Chern-Simons Theory Z [A 0, A] = D[Φ]D[Φ ]D[a 0 ]D[ a]e β 0 dτ d 2 r L E [Φ,Φ,a 0, a] Mit der euklidischen Lagrange-Dichte L E = L Φ + L a [ ] = Φ τ + ea 0 + ea 0 Φ + 1 [ 2m φ i + e A c + e ] c a Φ eπ 2Φ 0 θ ɛ µνρa µ ν a ρ..
17 Seite 17 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Chern-Simons Feld als weiterer Freiheitsgrad Bis jetzt war das Chern-Simons Feld festgelegt durch ɛ αβ α a β ( r) = Φ 0 θ π ρ( r) Mit Hilfe des Chern-Simons Term L a = eπ 2Φ 0 θ ɛ µνρa µ ν a ρ Wird a ν zu weiterem Freiheitsgrad. a 0 sichert Eichinvarianz (bzgl. δa ν = ν Λ) und spielt die Rolle eines Lagrange-Multiplikators (Zwangsbedingung).
18 Seite 18 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Mean-Field Näherung Betrachtung eines äußeren elektromagnetischen Feldes mit den Eigenschaften: A 0 0 E µ = µ A 0 ɛ αβ α A β = B z = konst. Weiter gilt nach dem Prinzip der minimalen Wirkung für die dominante Konfiguration δ Φ S E = 0 δ Φ S E = 0 δ a S E = 0 und δ a0 S E = 0
19 Seite 19 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Mean-field Lösung Man erhält als Lösungen Φ = ρ = konst. a = A ; a 0 = A 0 b = B = θ π Φ 0 ρ Für den Füllfaktor erhält man mit θ = (2k + 1)π ν = N e Φ/Φ 0 = 1 2k + 1 Lösung ist homogene Dichte von Bosonen, welche ein Magnetfeld tragen, welche das Externe gerade kompensiert.
20 Seite 20 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Darstellung der Mean-Field Lösung Abbildung: Das Composite Boson in Mean-Field Näherung
21 Seite 21 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Betrachtung der Stromdichte < j α ( r) >=< δs E δa α > c Wobei der Erwartungswert auch durch das Pfadintegral berechnet werden kann: < A >= 1 ) D[ ]Ae (e Z sp βh S E A = Z Weiter gilt für den Erwartungswert (Mean-Field Näherung) < δs E δa α > [ ] δse δa α Sattelpunkt
22 Seite 22 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Betrachtung der Stromdichte in Mean-Field-Näherung Und durch das hamiltonsche Prinzip gilt: [ ] δse δa α Sattelpunkt = δsφ E δa α = δsφ E δa α = δsa E δa α Durch Berechnung der Ableitung erhält man: δs a E δa α ( r) = eπ 2θΦ 0 ɛ αβ 2 β a 0
23 Seite 23 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Quantisierung des Hall-Widerstandes Und es folgt für den Erwartungswert des Stroms mit a 0 = A 0 und E α = α A 0 : < j α ( r) >= e2 h 1 q ɛαβ E β q = (2k + 1) und für den Füllfaktor ν = 1 2k+1 Daraus folgt für den Leitfähigkeitstensor σ xx = 0 σ xy = e2 h 1 q
24 Seite 24 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Zusammenfassung keine Verunreinigungen Betrachtungen basieren auf einem unendlich ausgedehntem 2-D System Spin wurde vernachlässigt (Zeeman Aufspaltung sei riesig) Mean-Field Lösung kann Quantisierung des Hall-Widerstandes erklären
25 Seite 25 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Ausblick Beachtung von quadratischen Fluktuationen und kollektiven Anregungen Laughlin-Wellenfunktion Störungsbasierende Anregungen (Dichtefluktuationen) Vortex Anregungen Quasiteilchen mit fraktionaler Statistik und fraktionaler Ladung... Alle Anregungen, welche aus dem Kondensat(Mean-Field Lösung) heraus entstehen sind energetisch Lücken-behaftet. Das Kondensat ist inkompressibel.
26 Seite 26 Chern-Simons Theorie Thomas Unden, Sabrina Kröner 01. Feb Chern-Simons Ginzburg-Landau Theorie, Vorlesungsmitschrift, Prof. Joachim Ankerhold Chern-Simons Ginzburg-Landau Theorie, Präsentation, Nikolai Hlubek, Chern-Simons Theory of Fractional Quantum Hall Effect, Kalin Vetsigian, The Chern-Simons-Landau-Ginzburg Theory Of The Fractional-Quantum Hall Effect, Shou Cheng Zhang, Quantum Hall Effects, Zyun F. Ezawa, World Scientific 2008 Field Theory A Path Integral Approach, Ashok Das, World Scientific 2006
Quantenzahlen. A B z. Einführung in die Struktur der Materie 67
Quantenzahlen Wir haben uns bis jetzt nur mit dem Grundzustand des H + 2 Moleküls beschäftigt Wie sieht es aus mit angeregten Zuständen wie z.b. 2p Zuständen im H Atom? Bezeichnung der Molekülorbitale
MehrDie Bewegungsgleichungen eines geladenen Teilchens im externen elektromagnetischen Feld sind bekannt d dt m v = e E + e [
Vorlesung 4 Teilchen im externen Elektromagnetischen Feld Die Bewegungsgleichungen eines geladenen Teilchens im externen elektromagnetischen Feld sind bekannt d dt m v = e E + e v B c ]. 1) Das elektrische
Mehr: Quantenmechanische Lösung H + 2. Molekülion und. Aufstellen der Schrödingergleichung für das H + 2
H + 2 Die molekulare Bindung : Quantenmechanische Lösung Aufstellen der Schrödingergleichung für das H + 2 Molekülion und Lösung Wichtige Einschränkung: Die Kerne sind festgehalten H Ψ(r) = E Ψ(r) (11)
Mehrκ Κα π Κ α α Κ Α
κ Κα π Κ α α Κ Α Ζ Μ Κ κ Ε Φ π Α Γ Κ Μ Ν Ξ λ Γ Ξ Ν Μ Ν Ξ Ξ Τ κ ζ Ν Ν ψ Υ α α α Κ α π α ψ Κ α α α α α Α Κ Ε α α α α α α α Α α α α α η Ε α α α Ξ α α Γ Α Κ Κ Κ Ε λ Ε Ν Ε θ Ξ κ Ε Ν Κ Μ Ν Τ μ Υ Γ φ Ε Κ Τ θ
MehrModerne Theoretische Physik IIIa WS 18/19
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Moderne Theoretische Physik IIIa WS 8/9 Prof. Dr. Alexander Mirlin Lösungen zu Blatt 7 Dr. Stefan Rex Besprechung: 9..9.
MehrVorlesung Statistische Mechanik: N-Teilchensystem
Virialentwicklung Die Berechnung der Zustandssumme bei realen Gasen ist nicht mehr exakt durchführbar. Eine Möglichkeit, die Wechselwirkung in realen Gasen systematisch mitzunehmen ist, eine Entwicklung
MehrTP2: Elektrodynamik WS Arbeitsblatt 10 21/ Dipole und Multipole in stationären Feldern
TP2: Elektrodynamik WS 2017-2018 Arbeitsblatt 10 21/22.12. 2017 Dipole und Multipole in stationären Feldern Die Multipolentwicklung ist eine hilfreiche Näherung zur Lösung der Poisson Gleichung, wenn eine
MehrUNIVERSITÄT LEIPZIG INSTITUT FÜR THEORETISCHE PHYSIK
UNIVERSITÄT LEIPZIG INSTITUT FÜR THEORETISCHE PHYSIK Quantenmechanik II Übungsblatt 10 Solutions 7. Wenn die zeitabhängige Störung periodisch in der Zeit ist, V = αx cos(ωt), mit einer Zahl α und einem
Mehrganzzahlig und fraktional Quantenhalleffekt
- ganzzahlig und fraktional Outline Phänomen Landauniveaus und Entartung Ganzzahliger (IQHE) Störstellen und Lokalisierung Fraktionaler (FQHE) Laughlin-Wellenfunktion Verbundteilchen Phänomen der Halleffekte
MehrKapitel 6. Der Lagrange-Formalismus. 6.2 Lagrange-Funktion in der relativistischen Feldtheorie. 6.1 Euler-Lagrange-Gleichung
92 Teilchenphysik, HS 2007-SS 2008, Prof. A. Rubbia (ETH Zurich) 6.2 Lagrange-Funktion in der relativistischen Felheorie Kapitel 6 Der Lagrange-Formalismus 6.1 Euler-Lagrange-Gleichung In der Quantenmechanik
MehrQuanten-Hall-Effekt und Teilchen mit fraktionaler Ladung
Quanten-Hall-Effekt und Teilchen mit fraktionaler Ladung Johannes Knaute Technische Universität Dresden Vortrag im Hauptseminar "Quanteneffekte: Von Quantenkohärenz zum Quantencomputer" 15.07.2015 J Knaute
MehrTheoretische Chemie (TC II) Computational Chemistry
Theoretische Chemie (TC II) Computational Chemistry Lecture 2 28/10/2011 Irene Burghardt (burghardt@chemie.uni-frankfurt.de) Vorlesung: Mi 11h30-13h, Fr 8h-9h30 Praktikum (gemäß Ankündigung, statt Vorlesung):
MehrAtome im elektrischen Feld
Kapitel 3 Atome im elektrischen Feld 3.1 Beobachtung und experimenteller Befund Unter dem Einfluss elektrischer Felder kommt es zur Frequenzverschiebung und Aufspaltung in optischen Spektren. Dieser Effekt
MehrGitterfeldtheoretische Behandlung des harmonischen Oszillators in der Pfadintegralformulierung in Euklidischer Raum-Zeit
Gitterfeldtheoretische Behandlung des harmonischen Oszillators in der Pfadintegralformulierung in Euklidischer Raum-Zeit Präsentation zur Bachelorarbeit September 2014 Einleitung Modelle in der Physik
MehrÜber teleparallele Gravitationstheorien
Diplomkolloquium Über teleparallele Gravitationstheorien Uwe Münch 24. September 1997 Übersicht: Geometrische Größen Gravitation als Eichtheorie der Translationen: Teleparallelismus-Theorien Alternative
MehrVerletzung der Ward-Identitäten in zeitgeordneter Störungstheorie und Seiberg-Witten-Abbildungen in allen Ordnungen
Verletzung der Ward-Identitäten in zeitgeordneter Störungstheorie und Seiberg-Witten-Abbildungen in allen Ordnungen Thorsten Ohl, Reinhold Rückl, Jörg Zeiner Universität Würzburg zeiner@physik.uni-wuerzburg.de
Mehr5 Bose-Einstein-Kondensation. Suprafluidität
Prof. Dr. A. Muramatsu Fortgeschrittene Quantentheorie WS / 9 5 Bose-Einstein-Kondensation. Suprafluidität Wie im Fall der Fermionen betrachten wir in diesem Kapitel zunächst nicht wechselwirkende Bosonen.
Mehr9. Moleküle. 9.1 Wasserstoff-Molekül Ion H Wasserstoff-Molekül H Schwerere Moleküle 9.4 Angeregte Moleküle. Physik IV SS
9.1 Wasserstoff-Molekül Ion H + 9. Wasserstoff-Molekül H 9.3 Schwerere Moleküle 9.4 Angeregte Moleküle 9.1 9.1 Wasserstoff-Molekül Ion H + Einfachstes Molekül: H + = p + e p + Coulomb-Potenzial: Schrödinger-Gleichung:
MehrDer Quanten-Hall-Effekt (QHE) Präsentation am von Kai Frye Im Rahmen des Seminars Probleme der Quantenmechanik bei Prof. G.
Der Quanten-Hall-Effekt (QHE) Präsentation am 18.10.2013 von Kai Frye Im Rahmen des Seminars Probleme der Quantenmechanik bei Prof. G. Wolschin 18.10.2013 Die Entdeckung 2 Die Entdeckung 4. 5. Februar
MehrTeilchen im elektromagnetischen Feld
Kapitel 5 Teilchen im elektromagnetischen Feld Ausgearbeitet von Klaus Henrich, Mathias Dubke und Thomas Herwig Der erste Schritt zur Lösung eines quantenmechanischen Problems ist gewöhnlich das Aufstellen
MehrTheoretischen Physik II SS 2007 Klausur II - Aufgaben und Lösungen
Theoretischen Physik II SS 007 Klausur II - Aufgaben und Lösungen Aufgabe Hohlleiter Gegeben sei ein in z-richtung unendlich langer, gerader Hohlleiter (Innenradius R/3, Außenradius R), der einen Stromfaden
MehrDas H + 2 -Molekülion
Das Näherungen für das elektronische Problem und Kernbewegungen 7. Dezember 2011 Schrödinger-Gleichung des s Abbildung: Arthur Beiser; Atome, Moleküle, Festkörper; Vieweg, Braunschweig 1983 ( K/E 2 2 +
MehrModerne Theoretische Physik III (Theorie F Statistische Mechanik) SS 17
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Moderne Theoretische Physik III (Theorie F Statistische Mechanik) SS 7 Prof. Dr. Alexander Mirlin Musterlösung: Blatt
MehrFestkörperelektronik 4. Übung
Festkörperelektronik 4. Übung Felix Glöckler 23. Juni 2006 1 Übersicht Themen heute: Feedback Spin Drehimpuls Wasserstoffatom, Bohr vs. Schrödinger Wasserstoffmolekülion, kovalente Bindung Elektronen in
MehrTheorie von Phasenübergängen Die Landau-Theorie
Seminar: Theorie der Teilchen und Felder Theorie von Phasenübergängen Die Landau-Theorie Bastian Brandt 1 1 bastianbrandt@uni-muenster.de Inhaltsverzeichnis 2 Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 3 2 Die Landau-Theorie
MehrOtto-von-Guericke-Universität Magdeburg Lehrstuhl Mikrosystemtechnik
Mechanische Eigenschaften Die Matrix der Verzerrungen ε ij und die Matrix der mechanischen Spannungen σ ij bilden einen Tensor 2. Stufe und werden durch den Tensor 4. Stufe der elastischen Koeffizienten
MehrTheorie der Kondensierten Materie I WS 2018/ Hartree-Fock Näherung als Variationsproblem: (50 Punkte)
Karlsruhe Institute for Technology Institut für Theorie der Kondensierten Materie Theorie der Kondensierten Materie I WS 8/9 Prof Dr A Shnirman Blatt 9 PD Dr B Narozhny, MSc T Ludwig Lösungsvorschlag Hartree-Fock
MehrSupraleitender Transport. Vortrag im Rahmen der Vorlesung Nanostrukturphysik Prof. Hartmann, WS 2013/14 von Konstantin Braun
Supraleitender Transport Vortrag im Rahmen der Vorlesung Nanostrukturphysik Prof. Hartmann, WS 2013/14 von Konstantin Braun Gliederung 1 Einführung 1.1 Begriffserklärung der Supraleitung 1.2 Geschichte
MehrLösungen zu Übungsblatt 1
Maike Tormählen Übung 1, 11.4.213 Lösungen zu Übungsblatt 1 Aufgabe 1: Large Extra Dimensions & lanck-länge Die Newtonsche Gravitation ist hinreichend, um fundamentale Größen wie die lanck- Länge in diversen
MehrKlassische Theoretische Physik II. V: Prof. Dr. M. Mühlleitner, Ü: Dr. M. Rauch. Klausur 1 Lösung. 27. Juli 2015, Uhr
KIT SS 05 Klassische Theoretische Physik II V: Prof. Dr. M. Mühlleitner, Ü: Dr. M. Rauch Klausur Lösung 7. Juli 05, 6-8 Uhr Aufgabe : Kurzfragen (+4++3=0 Punkte) (a) Zwangsbedingungen beschreiben Einschränkungen
Mehr24 Herleitung der Maxwell-Gleichungen
24 Herleitung der Maxwell-Gleichungen In dieser Vorlesung werden wir die Maxwell-Gleichungen aus rein theoretischen Erwägungen herleiten. Dabei muß der Begriff Herleitung allerdings mit Vorsicht betrachtet
MehrSeminar: Quantenoptik und nichtlineare Optik Quantisierung des elektromagnetischen Strahlungsfeldes und die Dipolnäherung
Seminar: Quantenoptik und nichtlineare Optik Quantisierung des elektromagnetischen Strahlungsfeldes und die Dipolnäherung 10. November 2010 Physik Institut für Angewandte Physik Jörg Hoppe 1 Inhalt Motivation
MehrModerne Theoretische Physik WS 2013/2014
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Moderne Theoretische Physik WS 23/24 Prof. Dr. A. Shnirman Blatt 2:Lösungen Dr. B. Narozhny Besprechung 8..23. Gauß scher
MehrT2 Quantenmechanik Lösungen 4
T2 Quantenmechanik Lösungen 4 LMU München, WS 17/18 4.1. Lösungen der Schrödinger-Gleichung Beweisen Sie die folgenden Aussagen. Prof. D. Lüst / Dr. A. Schmi-May version: 06. 11. a) Die Separationskonstante
MehrVorlesung 21. Identische Teilchen und das Pauli-Prinzip
Vorlesung 1 Identische Teilchen und das Pauli-Prinzip Identische Teilchen: Jede Art von Teilchen in der Natur definieren wir durch ihre Eigenschaften, z.b. Massen, Spins, Ladungen usw. Das bedeutet, dass
MehrÜbungen zur Modernen Theoretischen Physik I SS 14. (a) (1 Punkt) Zunächst schauen wir uns die Zeitableitung der Wahrscheinlichkeitsdichte
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theoretische Festkörperphysik Übungen zur Modernen Theoretischen Physik I SS 14 Prof. Dr. Gerd Schön Lösungen zu Blatt 2 Andreas Heimes, Dr. Andreas Poenicke
MehrPfadintegraldarstellung des freien Dirac-Feldes Seminar zur Theorie der Teilchen und Felder
Pfadintegraldarstellung des freien Dirac-Feldes Seminar zur Theorie der Teilchen und Felder Kevin Mitas 20. Januar 2016 1 1 Einleitung Aus den vorherigen Vorträgen ist die Pfadintegraldarstellung bekannt.
MehrDas Atiyah-Singer-Index-Theorem in SU(2)-Yang-Mills-Theorie
Das Atiyah-Singer-Index-Theorem in SU(2)-Yang-Mills-Theorie Marc Wagner mcwagner@theorie3.physik.uni-erlangen.de http://theorie3.physik.uni-erlangen.de/ mcwagner 13. November 2006 Das Atiyah-Singer-Index-Theorem
Mehr6.2 Kovalente Bindung + + r B. r AB. πε0. Ĥ Nicht separierbar. Einfachstes Molekül: Hamiltonoperator: Kinetische Energie. Potentielle Energie
6. Kovalente indung Einfachstes Molekül: - r H + r + + r e Hamiltonoperator: Ĥ ħ ħ ħ = + m m Kern Kern e me Elektron Kinetische Energie + e 1 1 1 4 πε r r r Kern Kern e nziehung bstoßung Kern Kern e nziehung
MehrDer Aharononov-Bohm-Effekt in Pfadintegraldarstellung. Seminar zur Theorie der Teilchen und Felder WS14/15 von Jonathan Noky
Der Aharononov-Bohm-Effekt in Pfadintegraldarstellung Seminar zur Theorie der Teilchen und Felder WS14/15 von Jonathan Noky 7. Januar 2016 Inhaltsverzeichnis 1 Einleitung 2 1.1 Allgemeines............................
MehrH LS = W ( r) L s, (2)
Vorlesung 5 Feinstruktur der Atomspektren Wir betrachten ein Wasserstoffatom. Die Energieeigenwerte des diskreten Spektrums lauten E n = mα c n, (1 wobei α 1/137 die Feinstrukturkonstante, m die Elektronmasse
MehrTC1 Grundlagen der Theoretischen Chemie
TC1 Grundlagen der Theoretischen Chemie Irene Burghardt (burghardt@chemie.uni-frankfurt.de) Topic: Helium-Atom Vorlesung: Mo 10h-12h, Do9h-10h Übungen: Do 8h-9h Web site: http://www.theochem.uni-frankfurt.de/tc1
Mehr1.4 Die Dirac-Gleichung
.4 Die Dirac-Gleichung Suche Differentialgleichung. Ordnung in der Zeit, relativistische Kovarianz. Ordnung auch in Ortskoordinaten 2. Vorlesung, 9.4.2 H rel Ψ = i Ψ t (ħ = c = ) zu bestimmen Ansatz: H
MehrSchwartz-Raum (Teil 1)
Schwartz-Raum (Teil 1) Federico Remonda, Robin Krom 10. Januar 2008 Zusammenfassung Der Schwartz-Raum ist ein Funktionenraum, der besondere Regularitätseigenschaften besitzt, die uns bei der Fouriertransformation
Mehr3. Feinstruktur von Alkalispektren: Die gelbe D-Linie des Na ist ein Dublett, sollte aber nur eine Linie sein.
13. Der Spin Experimentelle Fakten: 2. Normaler Zeeman-Effekt ist die Ausnahme: Meist sieht man den anormalen Zeeman-Effekt (Aufspaltung beobachtet, für die es keine normale Erklärung gab wegen Spin).
MehrKlausur-Musterlösungen
Klausur-Musterlösungen 9.7.4 Theoretische Physik IV: Statistische Physik Prof. Dr. G. Alber Dr. O. Zobay. Der in Abb. dargestellte Kreisprozess wird mit einem elektromagnetischen Feld ausgeführt. Abb..
MehrFlussquantisierung
2.2.2.4 Flussquantisierung supraleitender Ring mit Strom und Magnetfluss: Φ = n Φ 0 ist quantisiert Φ 0 =2,07 10-15 T m² "Flussquant" Experiment: 2.2.2.4 Flussquantisierung Doll + Näbauer 1961 (fast gleichzeitig:
MehrDer Gesamtbahndrehimpuls ist eine Erhaltungsgrösse (genau wie in der klassischen Mechanik).
phys4.017 Page 1 10.4.2 Bahndrehimpuls des Elektrons: Einheit des Drehimpuls: Der Bahndrehimpuls des Elektrons ist quantisiert. Der Gesamtbahndrehimpuls ist eine Erhaltungsgrösse (genau wie in der klassischen
MehrElektrizitätslehre und Magnetismus
Elektrizitätslehre und Magnetismus Othmar Marti 12. 06. 2008 Institut für Experimentelle Physik Physik, Wirtschaftsphysik und Lehramt Physik Seite 2 Physik Klassische und Relativistische Mechanik 12. 06.
MehrDr. Sheldon Cooper (Jim Parsons)...either isolating the terms of his formula and examing them individually or looking for the alligator that
Dr. Sheldon Cooper (Jim Parsons)...either isolating the terms of his formula and examing them individually or looking for the alligator that swallowed his hand after Peter Pan cut it off. Theorie der kondensierten
MehrElektrizitätslehre und Magnetismus
Elektrizitätslehre und Magnetismus Othmar Marti 8. 6. 29 Institut für Experimentelle Physik Physik, Wirtschaftsphysik und Lehramt Physik Seite 2 Physik Elektrizitätslehre und Magnetismus 8. 6. 29 Exkursion
MehrElektrizitätslehre und Magnetismus
Elektrizitätslehre und Magnetismus Othmar Marti 16. 06. 2008 Institut für Experimentelle Physik Physik, Wirtschaftsphysik und Lehramt Physik Seite 2 Physik Klassische und Relativistische Mechanik 16. 06.
MehrExperimentalphysik 2
Ferienkurs Experimentalphysik 2 Sommer 2014 Vorlesung 2 Thema: Elektrischer Strom und Magnetostatik I Technische Universität München 1 Fakultät für Physik Inhaltsverzeichnis 2 Elektrischer Strom 3 2.1
MehrTeilchenphysik III, Wintersemester 2018 Prüfungsfragen
Teilchenphysik III, Wintersemester 2018 Prüfungsfragen 19. Standardmodell der Teilchenphysik 19.1. Schreiben Sie alle im Standardmodell (Minimalversion) vorkommenden Felder, geordnet nach Multipletts bezüglich
Mehr5. Atome mit 1 und 2 Leucht-Elektronen 5.1 Alkali-Atome 5.2 He-Atom
5. Atome mit 1 und 2 Leucht- 5.1 Alkali-Atome 5.2 He-Atom 5.1 5.1 Alkali Atome ein "Leuchtelektron" Alkali Erdalkali 5.2 Tauchbahnen grosser Bahndrehimpuls l: geringes Eintauchen kleiner Bahndrehimpuls
MehrGesamtdrehimpuls Spin-Bahn-Kopplung
Gesamtdrehimpuls Spin-Bahn-Kopplung > 0 Elektron besitzt Bahndrehimpuls L und S koppeln über die resultierenden Magnetfelder (Spin-Bahn-Kopplung) Vektoraddition zum Gesamtdrehimpuls J = L + S Für J gelten
MehrÜbungen zur Theoretischen Physik Fb SS 18
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Übungen zur Theoretischen Physik Fb SS 18 Prof. Dr. A. Shnirman Blatt 3 PD Dr. B. Narozhny Lösungsvorschlag 1. Anharmonischer
MehrKlein-Gordon-Gleichung
Seminar zur Theorie der Atome, Kerne und kondensierten Matierie Klein-Gordon-Gleichung Judith Beier 17.12.2014 1 Inhaltsverzeichnis 1 Einblick in die Geschichte der relativistischen Quantenmechanik 3 2
MehrMusterlösung 02/09/2014
Musterlösung 0/09/014 1 Streuexperimente (a) Betrachten Sie die Streuung von punktförmigen Teilchen an einer harten Kugel vom Radius R. Bestimmen Sie die Ablenkfunktion θ(b) unter der Annahme, dass die
MehrEffektive Feldtheorien in Higgs-Physik
19 Januar 2017 Übersicht 1 EFT Grundlagen 2 Higgsmechanismus 3 Effektive Feldtheorien in Higgsphysik 4 Literatur Effektive Feldtheorien Effektive Feldtheorien sind Näherungen, bei denen über Oszillationen
MehrMott-Isolator-Übergang
-Übergang Patrick Paul Denis Kast Universität Ulm 5. Februar 2009 Seminar zu Theorie der kondensierten Materie II WS 2008/09 Gliederung Festkörper-Modelle 1 Festkörper-Modelle Bändermodell Tight-Binding-Modell
MehrÜbungen zur Quantentheorie der Viel-Teilchen-Systeme
Übungen ur Quantentheorie der Viel-Teilchen-Systeme Frank ssenberger, Andreas Linscheid, Kai Schmit 5. Juni 2008 Aufgabe 2 a Wir betrachten ein System von lektronen in einem Band. Die nergie des System
Mehra) Zeigen Sie, dass es sich um ein Orthonormalsystem handelt und diskutieren Sie die geraden und ungeraden Anteile.
Elektromagnetische Wellen 141372 Wintersemester 2016/2017 Prof. Thomas Mussenbrock ID 1/131 Website: http://www.ei.rub.de/studium/lehrveranstaltungen/694/ Übungsaufgaben Aufgabe 1 Diskutieren Sie den Helmholtz-Zerlegungssatz.
MehrGliederung. Potentialenergieflächen für chemische Reaktionen. und konische Durchschneidungen. 1 Born-Oppenheimer-Näherung
Gliederung Potentialenergieflächen für chemische Reaktionen 1 2 adiabatische und diabatische Potentialflächen 3 Kreuzungsverbot für Potentialflächen, nicht-adiabatische Übergänge und konische Durchschneidungen
MehrTheorie der Kondensierten Materie I WS 2017/2018
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Theorie der Kondensierten Materie I WS 207/208 Prof. Dr. A. Mirlin, PD Dr. I. Gornyi Blatt 3 Dr. N. Kainaris, Dr. S. Rex,
MehrFerienkurs Quantenmechanik 2011
Ferienkurs Quantenmechanik 11 Vorlesungsskript für den 8. September 11 Kapitel 1 bis 3: Max Knötig Kapitel 4: Matthias Herzog nach Wachter, Hoeber: Repetitorium der Theoretischen Physik, Springer 5 Inhaltsverzeichnis
MehrTheorie der Kondensierten Materie I WS 2017/2018
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Theorie der Kondensierten Materie I WS 7/8 Prof. Dr. A. Mirlin, PD Dr. I. Gornyi Blatt 4 Dr. N. Kainaris, Dr. S. Rex,
MehrRuprecht-Karls-Universität Heidelberg Vorbereitung zur Diplomprüfung Theoretische Physik
Ruprecht-Karls-Universität Heidelberg Vorbereitung zur Diplomprüfung Theoretische Physik begleitend zur Vorlesung Statistische Mechanik und Thermodynamik WS 2006/2007 Prof. Dr. Dieter W. Heermann erstellt
Mehr;magnetische Feldkonstanten ε. π c 2 V m ;Dielektrizitätskonstanten Teilchendichte der Sortei
Symbolverzeichnis j H D E B ρ magnetische Feldstärke Stromdichte ( äußere Ströme ) elektrische Verschiebung elektrische Feldstärke magn. Induktion äußere Ladung, wenn betrachtetes Volumen groß genug ist
MehrBewegung im elektromagnetischen Feld
Kapitel 6 Bewegung im elektromagnetischen Feld 6. Hamilton Operator und Schrödinger Gleichung Felder E und B. Aus der Elektrodynamik ist bekannt, dass in einem elektrischen Feld E(r) und einem Magnetfeld
MehrFerienkurs Experimentalphysik 4
Ferienkurs Experimentalphysik 4 Probeklausur Markus Perner, Markus Kotulla, Jonas Funke Aufgabe 1 (Allgemeine Fragen). : (a) Welche Relation muss ein Operator erfüllen damit die dazugehörige Observable
MehrElektromagnetische Felder und Wellen: Lösung zur Klausur Frühjahr
Elektromagnetische Felder und Wellen: zur Klausur Frühjahr 2005 1 Aufgabe 1 Wie lautet das elektrostatische Potential V ( r), das durch die Raumladungsdichte ϱ( r) = ϱ 0 e k xxik y y erzeugt wird, wenn
MehrExperimentalphysik Modul PH-EP4 / PH-DP-EP4
6 Moleküle Universität Leipzig, Fakultät für Physik und Geowissenschaften Experimentalphysik Modul PH-EP4 / PH-DP-EP4 Script für Vorlesung 08. Juni 009 Nach der Beschreibung Ein- und Mehrelektronen-Atomen
MehrKlassische Theoretische Physik II. V: Prof. Dr. M. Mühlleitner, Ü: Dr. M. Rauch. Klausur 1 Lösung. 28. Juli 2014, Uhr
KIT SS 4 Klassische Theoretische Physik II V: Prof Dr M Mühlleitner, Ü: Dr M auch Klausur Lösung 8 Juli 4, 7-9 Uhr Aufgabe : Kurzfragen (+++=8 Punkte (a Verallgemeinerte Koordinaten sind Koordinaten, die
MehrÜbungen zur Theoretischen Physik F SS 08. ds + dv + dn = TdS pdv + µdn. w α ln(w α )
Universität Karlsruhe Institut für Theorie der Kondensierten Materie Übungen zur Theoretischen Physi F SS 08 Prof. Dr. P. Wölfle Musterlösung Dr. M. Greiter Blatt 12 1. Alle thermodynamischen Zustandgrössen,
MehrQuantumtransport in niedrigdimensionalen HL
Quantumtransport in niedrigdimensionalen HL SdH QHE Niederdimensionale HL-Systeme -2 1 InAs/AlGaSb Single Quantum Well QHE SdH-Oszillationen Die Oszillationen sind periodisch als Funktion von 1/B z Landau-level
MehrÜbungen zur Theoretischen Physik F SS 12
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Übungen zur Theoretischen Physik F SS Prof. Dr. Jörg Schmalian Blatt 8: Lösungen Dr. Igor Gornyi Besprechung 5.6.. Landauscher
MehrTHEORETISCHE PHYSIK C NACHKLAUSUR Prof. Dr. J. Kühn Dienstag, 27.4.2 Dr. S. Uccirati 7:3-2:3 Uhr Bewertungsschema für Bachelor Punkte Note < 4 5. 4-5.5 4.7 6-7.5 4. 8-9.5 3.7 2-2.5 3.3 22-23.5 3. 24-25.5
MehrE 3. Ergänzungen zu Kapitel 3
E 3. Ergänzungen zu Kapitel 3 1 E 3.1 Kritisches Verhalten des van der Waals Gases 2 E 3.2 Kritisches Verhalten des Ising Spin-1/2 Modells 3 E 3.3 Theorie von Lee und Yang 4 E 3.4 Skalenhypothese nach
Mehr1 Elektromagnetische Wellen im Vakuum
Technische Universität München Christian Neumann Ferienkurs Elektrodynamik orlesung Donnerstag SS 9 Elektromagnetische Wellen im akuum Zunächst einige grundlegende Eigenschaften von elektromagnetischen
Mehr4. Transiente Analyse
4. Transiente Analyse Bei der transienten Analyse wird der zeitliche Verlauf der Antwort auf eine zeitlich veränderliche Last bestimmt. Die zu lösende Bewegungsgleichung lautet: [ M ] [ü ]+[ D ] [ u ]+
MehrOthmar Marti Experimentelle Physik Universität Ulm
PHYS3100 Grundkurs IIIb für Physiker Othmar Marti Experimentelle Physik Universität Ulm Othmar.Marti@Physik.Uni-Ulm.de Vorlesung nach Leisi, Tipler, Gerthsen, Känzig, Alonso-Finn Skript: http://wwwex.physik.uni-ulm.de/lehre/gk3b-2002-2003
MehrNotizen zur Kern-Teilchenphysik II (SS 2004): 2. Erhaltungsgrößen. Prof. Dr. R. Santo Dr. K. Reygers
Notizen zur Kern-Teilchenphysik II (SS 4):. Erhaltungsgrößen Prof. Dr. R. Santo Dr. K. Reygers http://www.uni-muenster.de/physik/kp/lehre/kt-ss4/ Kern- Teilchenphysik II - SS 4 1 Parität (1) Paritätsoperator:
MehrOthmar Marti Experimentelle Physik Universität Ulm
PHYS3100 Grundkurs IIIb für Physiker Othmar Marti Experimentelle Physik Universität Ulm Othmar.Marti@Physik.Uni-Ulm.de Vorlesung nach Tipler, Gerthsen, Känzig, Alonso-Finn Skript: http://wwwex.physik.uni-ulm.de/lehre/gk3b-2002-2003
Mehrν und λ ausgedrückt in Energie E und Impuls p
phys4.011 Page 1 8.3 Die Schrödinger-Gleichung die grundlegende Gleichung der Quantenmechanik (in den bis jetzt diskutierten Fällen) eine Wellengleichung für Materiewellen (gilt aber auch allgemeiner)
MehrNotizen zur statistischen Physik
Notizen zur statistischen Physik Kim Boström Begriffe der hermodynamik System: Gedanklich und im Prinzip operativ abtrennbarer eil der Welt. Physik ist das Studium der Eigenschaften von Systemen. Umgebung:
MehrModerne Theoretische Physik III (Theorie F Statistische Mechanik) SS 17
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Moderne Theoretische Physik III (Theorie F Statistische Mechanik SS 7 Prof. Dr. Alexander Mirlin Musterlösung: Blatt 6
MehrDie Hartree-Fock-Methode
February 11, 2016 1 Herleitung der Hartree-Fock-Gleichung 2 Das Heliumatom Gauß sche s-basis Roothaan-Hall-Gleichung Moleküle Herleitung der Hartree-Fock-Gleichung Betrachten wir zunächst das H 2 -Molekül:
MehrElektrodynamik (T3p)
Zusatzaufgaben zur Vorlesung Elektrodynamik (T3p) SoSe 5 Beachten Sie, dass die nachfolgenden Aufgaben nur als zusätzliche Übung und nicht als potenzielle Klausuraufgaben angesehen werden sollten! Aufgabe
MehrEichinvarianz in der Quantenmechanik. abgeleitet aus der Maxwell-Theorie
Eichinvarianz in der Quantenmechanik abgeleitet aus der Maxwell-Theorie Seminarvortrag Quantenelektrodynamik 1. Teil: Schrödingergleichung Motivation: Eichtheorien sind ein inhaltsreicher Gedankenkomplex
MehrÜbungen zu Theoretische Physik II
Physikalisches Institut Übungsblatt 8 Universität Bonn 08.2.206 Theoretische Physik WS 6/7 Übungen zu Theoretische Physik II Prof. Dr. Hartmut Monien, Christoph Liyanage, Manuel Krauß Abgabe: spätestens
MehrTheoretical Biophysics - Quantum Theory and Molecular Dynamics. 10. Vorlesung. Pawel Romanczuk WS 2016/17
Theoretical Biophysics - Quantum Theory and Molecular Dynamics 10. Vorlesung Pawel Romanczuk WS 2016/17 http://lab.romanczuk.de/teaching Zusammenfassung letzte VL Der Spin Grundlegende Eigenschaften Spin
MehrSechste Vorlesung: Gravitation II
Sechste Vorlesung: Gravitation II 6.1 Das Einstein-Hilbert-Funktional 6.2 Relativistische Elektrodynamik 6.3 Spurfreiheit des Energie-Impuls-Tensors T αβ em * 6.1 Das Einstein-Hilbert-Funktional Wir wollen
MehrVorlesung Statistische Mechanik: Ising-Modell
Ising-Modell Vorlesung Statistische Mechanik: Ising-Modell Das Ising Modell besteht auser einer Anzahl von Spins, die wir mit s i bezeichnen wollen. Jeder der N Spins kann den Wert ±1 annehmen. Die Spins
MehrDie Dichtematrix. Sebastian Bröker. 2.November 2011
Die Dichtematrix Sebastian Bröker 2.November 2011 Westfälische Wilhelms-Universität Münster BSc Physik Seminar zur Theorie der Atome, Kerne und kondensierter Materie Die Dichtematrix Bröker 2 Inhaltsverzeichnis
MehrÜbungen zur Klassischen Theoretischen Physik III (Theorie C Elektrodynamik) WS Auf diesem Übungsblatt verwenden wir die folgenden Notation:
Karlsruher Institut für Technologie Institut für Theorie der Kondensierten Materie Übungen zur Klassischen Theoretischen Physik III Theorie C Elektrodynamik) WS 12-13 Prof. Dr. Alexander Mirlin Blatt 8
MehrAufgabe K1: Potential einer Hohlkugel ( = 11 Punkte)
Aufgabe K: Potential einer Hohlkugel ( + 7 + = Punkte) (a) Leiten Sie die integrale Form der Maxwell Gleichungen der Elektrostatik aus den entsprechenden differentiellen Gleichungen her. Differentielle
Mehr2.10 Normierung der Dirac-Spinoren
2.10 Normierung der Dirac-Spinoren In der schwachen Wechselwirkung, die die Parität verletzt, werden auch Axial-Vektoren eine große Rolle spielen, da der Strom eines linkshändigen Spin-1/2 Teilchens ū
Mehr10.3 Flussquantisierung durch Supraleitung
Bemerkung : Die Londonsche Eindringtiefe ist über die Dichte der Cooperpaare temperaturabhängig Sie divergiert bei Annäherung an die kritische Temperatur Experimentell bestätigt ist das folgende Verhalten
Mehr