5 Photonische Kristalle

Transkript

1 5 Photonische Kristalle Photonische Kristalle sind Materialien mit einer räumlich periodischen Brechzahl. Für Photonen, deren Wellenlänge in der Größenordnung der Periodizität liegt, ändern sich die optischen Eigenschaften erheblich. Analogie Halbleiter: Bänder in Halbleitern entstehen durch periodische Potenziale der Atomrümpfe für Elektronen mit passender Wellenlänge Es entstehen Bandlücken energetische Bereiche, wo keine Zustände sind Analogie Halbleiter-Übergitter: Künstliche Strukturen (1D) für erweiterte elektronische Eigenschaften

2 5 Photonische Kristalle Photonische Kristalle sind nicht nur künstlich hergestellte Strukturen es gibt sie massenweise in der Natur Die Seemaus Mikrostruktur der Haare

3 5 Photonische Kristalle Tiefseefisch Coelacanth mit periodisch strukturierter Hautoberfläche (ausgestorben seit mehr als 80Mio. Jahren)

4 ...doch noch nicht ausgestorben. 5 Photonische Kristalle

5 5 Photonische Kristalle Photonische Kristalle sind sexy! (Kurier Juni 2003) Polarisationsabhängigkeit der Photonischen Kristalle (Schmetterlingsflügel) detektiert mit Polfilter ( Auge einiger Schmetterlinge)

6 5 Photonische Kristalle Farbeffekte von Schmetterlingsflügeln

7 5 Photonische Kristalle Natürliche Opale sind als Schmuck beliebt

8 5 Photonische Kristalle Photonische Kristalle sind ein sehr aktuelles Forschungsthema (AD 2003), aber eigentlich schon sehr lange experimentell untersucht. Insbesondere bei der zweifach periodischen Struktur können ausgeprägte frequenzabhängige Sperrbezirke, also fehlende Lichtausbreitung im periodischen Wellenleiter für bestimmte Einkoppelwinkelbereiche auftreten. Remigius Zengerle, Dissertation Stuttgart, 1978

9 5.1 Modifizierte Dispersion Vektordiagramme die einfache Herleitung für die merkwürdigen Eigenschaften von PCs Wellenvektordiagram (nach Russell und Zengerle) ω β y v g ω=const β x,y,z β Dispersionsrelation β x v g = βω ( β ) Homogenes isotropes Medium

10 5.1 Modifizierte Dispersion Snellius mal anders β y v g Bei gleicher Energie, ω=const.: Größerer Wellenvektor - kleinere Wellenlänge im Material größere Brechzahl ω=const y β β x v g x Tangentialkomponente bleibt konstant Grenzfläche zwischen zwei homogenen isotropen Medien

11 5.1 Modifizierte Dispersion Vektordiagramme die einfache Herleitung für die merkwürdigen Eigenschaften von PCs β y v g β ω=const β x anisotropes Medium

12 5.1 Modifizierte Dispersion Vektordiagramme die einfache Herleitung für die merkwürdigen Eigenschaften von PCs β y v g y β ω=const β x x Tangentialkomponente bleibt konstant Grenzfläche zweier Medien

13 5.1 Modifizierte Dispersion y Periodisch moduliertes Material Ortsraum Periodizität L => β y x Bloch-Floquet-Theorem: β µ + = β 0 µ e x L K K = 2π β K 2K β x

14 5.1 Modifizierte Dispersion Periodisch moduliertes Material β y v g β 0 K β x 1ste Brillouin-Zone

15 5.1 Modifizierte Dispersion Periodisch moduliertes Material β y v g β 0 K β x 1ste Brillouin-Zone

16 5.1 Modifizierte Dispersion 2 fach periodisch moduliertes Material β y K K β x Ortsraum y x

17 5.1 Modifizierte Dispersion β y K K β x

18 5.1 Modifizierte Dispersion β y ' β x

19 5.1 Modifizierte Dispersion β y ' β x

20 5.1 Modifizierte Dispersion β y ' β x

21 5.1 Modifizierte Dispersion Remigius Zengerle, Dissertation Stuttgart, 1978 Fokussierung

22 5.1 Modifizierte Dispersion Remigius Zengerle, Dissertation Stuttgart, 1978 Streuung, Winkelverstärkung

23 5.1 Modifizierte Dispersion Evaluierung des Marktpotenzials für neue optische Komponenten (speziell PCs) Material X Fabrication X Knowledge / experience X X Performance/ functionality Cost Yield footprint Market requirements Price Success Coupling / integration

24 Photonic Crystal Roadmap 5.2 Photonische Bandlücken

25 5.1 Modifizierte Dispersion Neuere Anwendungen der modifizierten Dispersionseigenschaften: Superprisma Starke wellenlängenabhänbgige Ablenkung Vorteil: PC-Struktur für Wellenlängenmultiplex braucht viel geringere Fläche auf dem Wafer (~Faktor )

26 5.1 Modifizierte Dispersion Modifizierten Dispersionseigenschaften (Ultrarefraktive Effekte, superrefraktive Effekte, beam-steering) Vorteil: Geringe Änderung der Parameter ergibt starke Änderung der optischen Eigenschaften Abstimmbarkeit mit geringer Ansteuerung möglich Nachteil: Die Struktur muss sehr exakt hergestellt werden, um die gewünschten Eigenschaften zu erhalten

27 5.1 Modifizierte Dispersion Neuere Anwendungen der modifizierten Dispersionseigenschaften: Beam-Splitter Vorteil: PC-Struktur für Splitter braucht viel geringere Fläche auf dem Wafer (~Faktor 1000)

28 5.1 Modifizierte Dispersion K. Inoue et al.: Observation of small group velocity..., PRB 65 (2002) Time of flight Messungen: v g =0,03c in AlGaAs 2D PCs

29 5.1 Modifizierte Dispersion Wozu braucht man langsames Licht? Design dispersion relation for reduced group velocity Increase interaction time of light with matter / external fields Enhance effective material properties Verdet constant electrooptics lifetime Nonlinear effects, scattering Short optical isolators Small, fast modulators better sensors High efficiency sources Short, efficient amplifiers

30 Beispiel Modulator 5.1 Modifizierte Dispersion Klassischer MZI-Modulator Dispersionsrelation von 1D PC MZI mit PC

31 5.1 Modifizierte Dispersion Fertige Produkte: Polfilter, hergestellt mit Autocloning

32 5.2 Photonische Bandlücken Erster Schritt zur Bandlücke: Der dielektrische Spiegel (1D photonischer Kristall) Licht einer Wellenlänge dringt nicht ins Substrat ein Substrat d d 1 2 λ 0 4n λ 1 0 4n 2

33 5.2 Photonische Bandlücken 2D PCs: Wellenleiter jenseits der Bedingungen für Totalreflexion Beliebige Krümmungsradien möglich Höchst integrierte Optik

34 5.2 Photonische Bandlücken Klassen von PCs in verschiedenen Dimensionen

35 5.2 Photonische Bandlücken

36 5.2 Photonische Bandlücken Theorie hinter den photonischen Kristallen H (,) rt = 0 ε() rert (,) = 0 1 Ert (,) + H = 0 c ε() r Hrt (,) Ert (,) = 0 c Maxwell H (,) rt = Hre () Ert (,) = Ere () iωt iωt Ansatz ebene Wellen Hr () = Dr () = 0 Keine Quellen iω iω Er () + Hr () = Hr () ε () rer () = 0 c c 1 ω Hr () = Hr () ε() r c 2 Zu lösende Gleichungen ic Er () = Hr () ωε () r

37 5.2 Photonische Bandlücken Z.B. zeitliche Entwicklung der elektrischen Feldkomponente (Hausaufgabe) Problem: Numerische Berechnung eines 3D PCs mit wenigen Perioden in alle Raumrichtungen benötigt eine Rechenzeit in der Größenordnung von Tagen

38 5.2 Photonische Bandlücken Resultierende Bandstruktur und Zustandsdichte 0,8 0,8 Frequenz ωa/2πc 0,6 0,4 0,2 vollständige Photonische Bandlücke H-Pol. E-Pol. 0,0 0Γ 2 M4 K Γ Wellenvektor k Frequenz ωa/2πc 0,6 0,4 0,2 H-Pol. E-Pol. 0,0 0,0 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 Zustandsdichte (willk. Einh.)

39 5.2 Photonische Bandlücken Bandlücken sind abhängig von Polarisation und Füllfaktor Es existiert ein minimaler Brechzahlkontrast, damit eine vollständige Bandlücke entsteht (etwa n=2)

40 5.2 Photonische Bandlücken Richtungsunabhängige Bandlücken Prinzipiell nicht realisierbar in einem Gitter, aber mit Strukturen höherer Symmetrie theoretisch gut approximierbar

41 5.2 Photonische Bandlücken 1D-2D-3D und der praktische Nutzen 1D photonische Kristalle haben für eine Ausbreitung entlang der Periodizität immer eine photonische Bandlücke (100% Reflexion ist möglich) 2D photonische Kristalle haben je nach Brechzahlkontrast und Gitterstruktur eine Bandlücke in alle Richtungen in der Ebene der Periodizität 3D Kristalle haben je nach Brechzahlkontrast und Gitterstruktur eine Bandlücke in alle Richtungen im Raum Alle klassischen Funktionen der integrierten Optik können mit planaren Strukturen realisiert werden. Daher gibt es auch keinen Zwang bei photonischen Kristallen zu 3D überzugehen!

42 5.2 Photonische Bandlücken 2D PCs und das vertikale Confinement n 1 n 2 n 3 Vertikal wird das Licht analog zu einem klassischen Wellenleiter geführt mit effektiven Brechzahlen n 1, n 2, n 3

43 5.2 Photonische Bandlücken 2D PCs und das vertikale Confinement Optionen

44 5.2 Photonische Bandlücken Mögliche Realisierungen von 2D PCs Löcher ätzen mit sehr hohem Aspektverhältnis (Trockenchemisch geätzt in Halbleiter-Heterostrukturen)

45 5.2 Photonische Bandlücken Mögliche Realisierungen von 2D PCs Löcher ätzen mit sehr hohem Aspektverhältnis (Photoelektroschemisch in Si) 100 µm 0.5 µm 0.43 µm

46 5.2 Photonische Bandlücken Mögliche Realisierungen von 2D PCs Wellenleiter dünn machen mit sehr hohem Brechzahlkontrast SiN

47 5.2 Photonische Bandlücken 3D PCs und das Problem der Herstellung

48 Sequentielles Verfahren Probleme: Ausrichtung Schreibzeit 5.2 Photonische Bandlücken

49 Holografisches Verfahren Probleme: Gittertypen beschränkt Defektwellenleiter fehlt 5.2 Photonische Bandlücken

50 5.2 Photonische Bandlücken Selbstorganisation (z.b. Opale) Probleme: Gitterfehler Brechzahlkontrast

51 5.2 Photonische Bandlücken Autocloning (zur Definition von Wellenleitern)

52 5.2 Photonische Bandlücken Photonische Kristalle alleine sind ziemlich nutzlos (so wie undotierte Halbleiterkristalle oder schichten alleine) Interessant sind: Defekte (Dotierung) Reihen oder Bereich von Defekten (leitfähige Kanäle oder Quantumwells) Abstimmbare PCs (Transistor)

53 Photonische Kristallfasern 5.2 Photonische Bandlücken Periodische Struktur formt das Cladding, ein Defekt bildet das Corematerial

54 Photonische Kristallfasern Propagationsdiagramm 5.2 Photonische Bandlücken 1. Propagation ist überall erlaubt 2. Propagation in Luft verboten 3. Übliche Modenführung mit Totalreflexion 4. Licht ist immer evaneszent

55 5.2 Photonische Bandlücken Gestapelter 3D PC aus Wolfram Spontane Emission wird unterdrückt und spektral verschoben

56 Defektwellenleiter W1 5.2 Photonische Bandlücken Ausbreitung des Lichts ist nur in den Defekten räumlich getrennt von den Bandlücken möglich. So lassen sich Knicke und Splitter bauen

57 Auskopplung durch Defekte 5.2 Photonische Bandlücken Die Ausbreitung wird durch Defekte neben dem Wellenleiter gestört. Licht einer bestimmten Wellenlänge koppelt dort aus.

58 Bessere Lasercavities 5.2 Photonische Bandlücken Mit PCs können Cavities mit hohen Güten in kleinen Volumina realisiert werden. Das kann zu verringerter Laserschwelle und schmaleren Bandbreiten führen.

59 5.2 Photonische Bandlücken Left-handed materials, negative Brechzahl Formal: ε<0, µ<0 Realisierung für Mikrowellen: Unterhalb von Plasmaresonanz ist ε<0 Unterhalb von LC-Resonanz ist µ<0 n = ε rµ r ε µ 0 0 Normal Nicht normal

60 5.2 Photonische Bandlücken Left-handed materials, negative Brechzahl Einige der merkwürdigen Eigenschaften (heiß diskutiert): Perfekte Linsen Umgekehrte Ausbreitungsrichtung von Gruppen- und Phasengeschwindigkeit (Filme)

61 5.2 Photonische Bandlücken Visionen für den Einsatz von photonischen Kristallen Schockley 1949 Intel 2000 Sandia 1999 Micropolis vision by MIT 2001

62 5.2 Photonische Bandlücken Photonische Kristalle im Vergleich zu Halbleitern Keine signifikante Verbesserung der Eigenschaften durch Miniaturisierung (abgesehen vom Laser) Es gibt keine Coulomb-WW für Photonen Es gibt keine Kapazitäten (also keine RC-Zeiten) die die Bandbreite in PCs begrenzen Die Elektronenladung beeinflußt die Bandstruktur (Selbstkonsistentes Problem) Defekte können abgeschirmt werden Die Kohärenzlänge von Elektronen bei Zimmertemperatur ist normalerweise vernachlässigbar und diffuser Transport dominiert Elektronik arbeitet mit binärer Logik und nicht mit Wellenlängenmultiplexing Atome können identisch sein, Löcher in photonischen Kristallen nicht Adiabatische Koppler brauchen Strukturgrößen jenseits der Größen von künftiger integrierter Elektronik Es gibt keinen Massenmarkt für photonische Komponenten (im Vergleich: 10 9 Computer sind verkauft worden)

63 5.2 Photonische Bandlücken Abhängigkeit der Bandlücke von Abweichungen der Lochradien

64 Zu lösende Probleme bei PCs 5.2 Photonische Bandlücken Koppelverluste liegen im Bereich von 3dB (anstatt 0,1dB bei klassischer integrierter Optik Verluste von Defektwellenleitern liegen bei 30dB/cm (klassisch 0,1dB/cm) Verluste entstehen durch raue Oberflächen ~( n) 2.5 Verluste entstehen durch Absorption

65 5.2 Photonische Bandlücken PCs - Licht ein- und auskoppeln Problem: Modenfelder sind extrem klein Eingebaute Lichtquelle

66 5.2 Photonische Bandlücken Verringerung der Modenfelddurchmesser 3D-Taper mit Graustufenlitho in SOI X-mas tree von IBM - 2D

67 5.2 Photonische Bandlücken Verringerung der Modenfelddurchmesser Conic tapered fibers (FORC, Moscow) Lensed fibers Geätzte Axicon lensed fiber tips (Jhe, Seoul) Intensity 1.2µm Fiber position (µm) Anderes (Ball- Linsen, GRIN...)

68 5.2 Photonische Bandlücken Anpassung eines klassischen Wellenleiters an einen PC-Wellenleiter Verringerung der Reflexion bei Umwandlung in Bloch-Wellen Kleinste Abmessungen etwa 20nm! Palamaru 2001 Baba 2001

69 5.2 Photonische Bandlücken Zusammenfassung: Merkwürdige Eigenschaften von PCs Photonische Bandlücken Starke Polarisationsabhängigkeit Freie Wahl der Dispersion Superprisma Fokussierung, negative Brechzahl Lokalisierung von Licht Modifikation der spontanen Emission Verbesserung der Emissionseigenschaften von Lasern Veränderung der effektiven nichtlinearen Effekte

70 5.2 Photonische Bandlücken Klassifizierung der PC-Komponenten