Physik 1 für Chemiker und Biologen 11. Vorlesung
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- Wilhelm Bieber
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1 Physik 1 für Chemiker und Biologen 11. Vorlesung Heute: - Wiederholung: Schwingungen - Resonanz - Wellen Prof. Dr. Jan Lipfert Jan.Lipfert@lmu.de
2 Bitte genau ausfüllen! (Namen und Matrikelnummer kontrollieren!) Termin: Donnerstag, , 9:00-11:00 Uhr Ort: Großer Hörsaal des Biomedizinischen Centrum der LMU (Martinsried) Anmeldung für Chemiker: Anmeldung für Biologen: Ich warte noch auf Antwort der Fakultät [Wiederholungsklausur: Freitag, , 09:00-11:00 Uhr] Bei der Klausur sind erlaubt: Klausur 2 handbeschriebene DIN-A4 Blätter, Vorder- und Rückseite; also gesamt 4 Seiten (beim Schreiben des Blattes lernt man sehr viel!) Ein normaler Taschenrechner (kein Laptop, kein Smartphone) Keine Formelsammlung, Keine Lehrbücher (Nicht-triviale) Naturkonstanten und mathematische Identitäten werden in der Klausur angegeben Klausurwiederholungsstunde / exam review : In der letzten Vorlesung werden wir eine kurze Wiederholung des Semesterstoffes anbieten und Zeit für Fragen haben Prof. Dr. Jan Lipfert 2
3 Wiederholung: Harmonische Schwingungen System mit einer linearen Rückstellkraft, d.h. der Form Rückstellkraft = (positive Konstante) (Auslenkung) führt harmonische Schwingungen um seine Ruhelage aus. Mathematisch: F = kx (Hooke) F = ma = mẍ Differential- Gleichung: ẍ + k m x =0! 2 = k m T =2 (Newton II) r m k Lösungen: x(t) =A sin(!t + ) x(t) =A cos(!t + ) x(t) =Ae i(!t+ ) i 2 = Prof. Dr. Jan Lipfert 3
4 Wiederholung: Gedämpfte Schwingungen Gedämpfte Schwingung: System mit einer linearen Rückstellkraft und linearen Reibungsterm F = ma = mẍ F = kx F Reibung = bẋ (Hooke) (Newton II) (Stokes) Differential- Gleichung: ẍ + b mẋ + k m x =0 = b 2m Lösung: x(t) =Ae t sin(! 0 t + )! 02 =! Prof. Dr. Jan Lipfert 4
5 Getriebene Schwingung (ohne Reibung) 1. Gesetze (Feder, Reibung, Antrieb): 2. Modifizierte Differentialgleichung: 3. Lösung der neuen DG: Experiment: Federpendel mit zwei Massen Prof. Dr. Jan Lipfert 5
6 Getriebene Schwingung mit Reibung 1. Gesetze (Feder, Reibung, Antrieb): 2. Modifizierte Differentialgleichung: 3. Lösung der neuen DG: Prof. Dr. Jan Lipfert 6
7 Verhalten der getriebenen Schwingung Grenzfälle: A = p m2 (! 2 F 0! 2 e) 2 + b 2! 2 e Prof. Dr. Jan Lipfert 7
8 Resonanz Experiment: Anregung von Blattfedern Amplitude Änderung der Treiber-Frequenz ω e erlaubt Bestimmung Eigenfrequenzen ω 0 Experiment: IR Tutorial -Molekülschwingungen Frequenz ω e IR-Resonanz-Spektroskopie Transmittance (%) Frequency Map:_McMurray_8ed_%22Organic_Chemistry% Prof. Dr. Jan Lipfert 8
9 Resonanz mit dramatischen Konsequenzen ( Resonanzkatastrophe ) Tacoma Narrows Bridge (July 1 November 7, 1940) Film: Takomabridge Experiment: Zersingen des Weinglases Prof. Dr. Jan Lipfert 9
10 Wellen Prof. Dr. Jan Lipfert 10
11 Beispiele für Wellen Wasserwellen Schallwellen Phononen P klein EM-Wellen P gross QM-Wellen Gravitationswellen Gravitationswellendetektor GEO600 bei Hannover Prof. Dr. Jan Lipfert 11
12 Von der Schwingung zur Welle Bisher: 1 Masse an 1 Feder Jetzt: Viele (gleiche) Massen und Federn Experiment: Magnetrollen Abstoßende Kraft zwischen Magnetrollen sorgt für nahezu harmonisches Kraftgesetz Prof. Dr. Jan Lipfert 12
13 Transversale und longitudinale Wellen Oktoberfest -schunkeln-dirndl-lederhose-theresienwiese Aus P.A. Tipler, Physik Fußball Longitudinal Richtungen von Auslenkung und Ausbreitung sind parallel Einzig mögliche Wellenform in Gasen und Flüssigkeiten (z.b. Schallwellen) Transversal Richtungen von Auslenkung und Ausbreitung sind senkrecht Polarisation möglich Beispiele: optische Phononen in Festkörpern, elektromagnetische Wellen, Seilwellen Experiment: Transversal- und Longitudinalwellen Prof. Dr. Jan Lipfert 13
14 Wichtiger Spezialfall: Harmonische Wellen Ein gespanntes Seil werde an einem Ende sinusförmig (bzgl. der Zeit) y = sin (ωt ) ausgelenkt. Verhalten des Seiles (ohne Dämpfung): y(x, t) =A sin(kx!t + ) Experiment: Seilwellen Harmonisches Verhalten bezüglich x und t! Prof. Dr. Jan Lipfert 14
15 Geschwindigkeit einer Welle y(x, t) =A sin(kx!t + ) Prof. Dr. Jan Lipfert 15
16 Verständnisfrage Wellen 1 Der Graph zeigt den Schnappschuss einer Seilwelle, die sich nach rechts ausbreitet. Punkt P ist mit Farbe markiert. In welche Richtung zeigt die Geschwindigkeit des markierten Punktes P in diesem Augenblick? A Abstimmen unter pingo.upb.de! D B E) Keine dieser Lösungen Prof. Dr. Jan Lipfert 16 C
17 Verständnisfrage Wellen 2 Der Graph zeigt den Schnappschuss einer Seilwelle, die sich nach rechts ausbreitet. Punkt P ist mit Farbe markiert. In welche Richtung zeigt die BESCHLEUNIGUNG des markierten Punktes P in diesem Augenblick? A Abstimmen unter pingo.upb.de! D B E) Keine dieser Lösungen Prof. Dr. Jan Lipfert 17 C
18 Wellengleichung und Wellengeschwindigkeit Allgemein gehorchen Wellen der 2 2 = 2 (Wellengleichung oder d Alembert Gleichung) Die Phasengeschwindigkeit der Welle c hängt von den physikalischen Eigenschaften des Systems ab: Seilwellen: Baptiste_le_Rond_d Alembert Jean Baptiste le Rond d Alembert ( ) Schallwellen: Elastische Eigenschaft Allgemein: c 2 = Trägheitseigenschaft Prof. Dr. Jan Lipfert 18
19 Superposition von Wellen Wenn sich Wellen im gleichen Medium ausbreiten (und sich dabei das Medium linear verhält), ergibt sich eine resultierende Welle (oder Gesamtwelle), die der Summe der einzelnen Wellen entspricht (Superpositionsprinzip für Wellen): File:Anas_platyrhynchos_with_ducklings_reflecting_water.jpg Linearität der 2 2 = 2 Sind y 1 und y 2 Lösungen der Wellengleichung, dann ist y Gesamt = y 1 + y 2 ebenfalls eine Lösung! Prof. Dr. Jan Lipfert 19
20 Zwei Wellen gleicher Amplitude und Richtung Spezialfall: Superposition von zwei Wellen gleicher Amplitude und Richtung y Gesamt y Gesamt y 1 y 2 y 1 y Prof. Dr. Jan Lipfert 20
21 Stehende Wellen Superposition von Wellen die in entgegengesetzte Richtungen laufen Prof. Dr. Jan Lipfert 21
22 Oberschwingungen und Moden Erlaubte Frequenzen einer eingespannten Saite (feste Enden!) ergeben die Schwingungsmoden: Experiment: Seilwellen Grund und Oberschwingungen Prof. Dr. Jan Lipfert 22
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