Kamin. Saugzug. Luvo. Kessel. Luft Frischlüfter. Kohle. Berechnungen
|
|
- Uwe Lichtenberg
- vor 6 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 1 Berechnungen Bei dem zu berechnenden Kraftwerk handelt es sich um ein konventionelles überkritisches Kohlekraftwerk. In einem Kessel wird Steinkohle verbrannt und damit heißes Rauchgas erzeugt, welches seine Wärme an einen Wasser-Dampf-Kreislauf abgibt. Im Rauchgaskanal befindet sich ein regenerativer Luftvorwärmer welcher die Luft vorwärmt. Aufgabe R1 behandelt die Luft- bzw. Rauchgasseite des Kraftwerks - R2 den Wasser-Dampf-Kreislauf Anmerkung: - Falls nicht anders angegeben können Druckverluste in Rohrleitungen und Wärmeübertragern vernachlässigt werden. - Drosseln sind isenthalp. - Weiterhin können die Leistungsaufnahme und die Temperaturaufnahme der Kondensatpumpen vernachlässigt werden. - Gebläse können thermodynamisch wie Verdichter behandelt werden. - Die Bezugstemperatur für Heizwerte und Enthalpien ist 0 C. - Bitte runden Sie Ihre Ergebnisse bis auf eine Nachkommerstelle. Interpolationsformel: y(x) = y 2 y 1 x 2 x 1 (x x 1 ) + y 1 Isentrope Zustandsänderung: Umrechnung Kelvin / Grad Celsius: p v κ = konstant T = t K Kamin Saugzug Luvo Kessel Luft Frischlüfter Kohle Abbildung 1: Abbildung zu Aufgabe R1
2 2 Aufgabe R1 (25 Punkte) Zunächst wird nur Luft- bzw. Rauchgasseite des Kraftwerks betrachtet, der Prozess ist vereinfacht in Abbildung 1: Abbildung zu Aufgabe R1 ohne Rauchgasreinigungsanlagen abgebildet. Umgebungsluft wird von einem Frischlüfter verdichtet, im idealen Rauchgasluftvorwärmer (Luvo) erwärmt und zusammen mit der gemahlenen Kohle im Feuerraum des Kessels verbrannt. Der Leckagemassenstrom im Luvo soll vernachlässigt werden. Parameter Aufgabe 1 Umgebungstemperatur t 1 20 C Umgebungsdruck p 1 1 bar Druckerhöhung im Frischlüfter Δp 0,2 bar Mittlere spez. Wärmekapazität des Rauchgases c prg 1 kj/k Mittlere spez. Wärmekapazität der Luft c pluft 1, kj/k Unterer Heizwert der Kohle H u 25 MJ/ Isentropenexponent der Luft к 1,4 Isentroper Wirkungsgrad des Frischlüfters η sv 0,85 Kohlemassenstrom m Kohleh 4320 t/d Luftmassenstrom m Luft 700 /s Mechanischer Wirkungsgrad der Gebläse η m 0,99 Elektrischer Wirkungsgrad der Gebläse η Gen 0,98 Wärmeverluste durch Strahlung und Asche verlust 2 % von th Eintrittsenthalpie der Kohle in die Feuerraum h Kohle 130 kj/ Temperatur des Rauchgases am Kesselaustritt t C Temperatur des Rauchgases nach Luvo t C a.) Berechnen Sie die freigesetzte chemische Energie th in der Brennkammer. (2 Punkte) b.) Bestimmen Sie die Austrittstemperatur t 2 aus dem Frischlüfter. (7 Punkte) c.) Bestimmen Sie Brennkammereintrittstemperatur t 3 der Luft. (4 Punkte) d.) Berechnen Sie die an den Wasser-Dampf-Kreislauf abgegebene Wärmemenge DE. (6 Punkte) e.) Berechnen Sie die benötigte elektrische Leistung der beiden Gebläse, wobei angenommen werden kann, dass der Saugzug 20% mehr Leistung als der Frischlüfter braucht. (4 Punkte) f.) Wie groß ist der Dampferzeugerwirkungsgrad in %? (2 Punkte)
3 3 Aufgabe R2 (25 Punkte) In dieser Aufgabe soll der Wasser-Dampf-Kreislauf betrachtet werden. Das Wasser gelangt von einem Speisewasserbehälter (SWB) in die Speisewasserpumpe (SWP) welche mit einer Speisewasserantriebsturbine (SPAT) betrieben wird. Anschließend durchströmt es den Hochdruckvorwärmer (HDVW) und gelangt mit einer Temperatur von 270 C in den Dampferzeuger. Auf Grund von Druckverlusten hat der überhitze Dampf einen um 20 bar geringeren Druck als das Speisewasser. Der Frischdampf gelangt in die Hochdruckturbine, wird entspannt, erreicht die Zwischenüberhitzung (ZÜ) wird erhitzt und tritt in die Mitteldruck- (MD) und Niederdruckturbine (ND) eintritt. Nach dem Entspannen ins Nassdampfgebiet (x=0,85) wird er im Kondensator (KOND) in den flüssigen Aggregatzustand überführt. Die Anzapfmassenströme m A1 und m A2 werden mit dem Austrittsdampf der MD-Turbine versorgt. Bei m A3und m A4 gilt dies analog für die HD-Turbine. Die elektrischen Leistungen der drei Kondensatpumpen: Haupt(KP), Niederdruck (KP,NDVW) und SPAT (KP,SPAT) soll vernachlässigt werden. Parameter Druck am Eintritt des DE p bar Druck im Kondensator p 6 0,04 Bar Druckverlust im Hochdruckteil des DE Δp HDDE 20 bar Druckverlust im ZÜ-Teil des DE Δp ZÜ. 5 bar Dampfgehalt am Austritt der ND-Turbine x 6 0,85 Frischdampftemperatur t C Druck am Austritt der HD-Turbine (KZÜ) p 3 80 bar Enthalpie am Austritt der HD-Turbine (KZÜ) h kj/ Enthalpie am Austritt der ZÜ (HZÜ) h ,2 kj/ Enthalpie am Austritt der MD-Turbine h kj/ Enthalpie am Austritt der SPA-Turbine h aus,spat. 2345,8 kj/ Enthalpie des Speisewasser am Eintritt in den DE h ,6 kj/ Mechanischer Wirkungsgrad des Turbosatzes η m 0,99 Mechanischer Wirkungsgrad der SPAT η m 0,99 Generatorwirkungsgrad η Gen 0,98 Anzapfmassenstrom HDVW m A4 12,45 % von m SW Anzapfmassenstrom SWB m A2 19,26 % von m SW Anzapfmassenstrom NDVW m A1 8,26 % von m SW Spezifische Leistung der SWP pro Speisewasser w SWP 33,4 kj/ Speisewasser
4 4 a.) Geben Sie die Enthalpie des Frischdampfes und die Enthalpie am Kondensatoreintritt an. (4 Punkte) b.) Berechnen Sie den in Massenstrom m A3 in die SPAT in Abhängigkeit vom Speisewassermassenstrom. (4 Punkte) c.) Berechnen Sie den Speisewassermassenstrom. (7 Punkte) d.) Berechnen Sie die Klemmleistung des Generators sowie den elektrischen Nettowirkungsgrad der Gesamtanlage (10 Punkte) p in bar T in C h in kj/ m in /s (Nass-) Dampf Wasser mech. Welle ,2 2 HD MD ND G DE ZÜ (befindet sich im DE) , ,6 1 A4 A2 A KOND HDVW A3 7 SWP 8 SPAT KOND, SPAT KP, SPAT KP SWB KP, NDVW
5 MUSTERLÖSUNG 5 R1.a) m Kohle = 4320 t d th = m KohleH u d 24 h h 3600s = 50 s = 25 MJ 50 s = 1250 MW R1.b) Druckverhältnis: Π = p u+ p = 1+0,2 = 6 = 1,2 p u 1 5 Verdichter: T 1 = T u = t u + 273,15 K = 293,15 K T 2s = T 1 (Π) κ 1 κ = (293,15)K (1,2) 1,4 1 1,4 = 308,8 K T 2 = T 1 + (T 2s T 1 ) η s,v = 293,15K + η s,v = h 2s h 1 h 2 h 1 = T 2s T 1 T 2 T 1 (308,8 K 293,15K) 0,85 = 311,6/311,56 K = 38,4/38,5 C R1.c) : m RG = m Luft + m Kohle = ( ) s = 750 s Bilanz um Luvo: m Luftc p,luft (t 3 t 2 ) = m RGc p,rg (t 4 t 5 ) t 3 = m RGc p,rg (t 4 t 5 ) 750 s 1 kj ( ) C K + t m 2 = Luftc p,luft 1 kj K ,5/4 C = 284,8/9 C s R1.d) : Variante 1: Bilanz um Kessel th + m Kh Kohle + m Luft c p,luft (t 3 t 0 ) = V + DE + m RGc p,rg (t 4 t 0 ) Mit t 0 = 0 C Hinweis: Da die Enthalpie von Kohle auf 0 C bezogen ist müssen die Enthalpien der Luftmassenströme auch auf t 0 = 0 C bezogen werden.
6 6 oder Variante 2: Bilanz um Kessel und Luvo th + m Kh Kohle + m Luft c p,luft (t 2 t 0 ) = V + DE + m RGc p,rg (t 5 t 0 ) weiter mit Variante 1: Mit DE = th + m Kh Kohle + m Luft c p,luft t 3 V m RGc p,rg t 4 V = 0,02 th DE = 0,98 th + m Kh Kohle + m Luft c p,luft t 3 m RGc p,rg t 4 DE = 0, kW + 50 s 130 kj s 1 kj K 284,8/9 C 750 s DE = 1168,4/1169,8 MW 1 kj K 350 C R1.e) Bilanz um Frischlüfter P FL,el = 1 η m,geb. 1 η el,geb. m Luftc p,luft (T 2 T 1 ) P FL,el = s 1 kj (311,6/311,56 293,15)K = 13312/13348 kw K P SZ,el = 1,2 P FL,el = 1, /13348 kw = 15974/16017 kw R1.f) R2.a) η DE = DE 1168,4/1169,8 MW = = 0,9347 th 1250 MW p 2 = p 1 p HD = 310 bar 20 bar = 290 bar aus WDT h FD = h 2 = h(290bar; 610 C) = 3483,3 kj aus WDT h 6 = h (0,04 bar) x 6 + (1 x 6 ) h (0,04 bar) = 0, ,5 kj + 0,15 121,41 kj h 6 = 2189,5 kj
7 7 R2.b) Bilanz um SPAT: ω SWP = η m m A3 (h 3 h Kond.SPAT ) m A3 = 33,4 ω SWP η m (h 3 h Kond.SPAT ) = kj Speisewasser 0,99( ,8) kj = 0,0429 = 4,3/4,29% m SW Speisewasser R2.c) Bilanzraum h HZÜ m HZÜ DE h KZÜ m KZÜ h FD m FD h 1 m SW mit h FD = h 2 ; h HZÜ = h 4 ; h KZÜ = h 3 ; m FD = m SW und m HZÜ = m KZÜ = m SW m A3 m A4 = m SW (1 m A3 m SW m A4 ) m SW Eine Unbekannte m SW! m SW h 1 + Auflösen nach m SW: DE + m SW (1 m A3 m SW m A4 ) h m 3 = m SW (1 m A3 SW m SW m A4 ) h m 4 + m SWh 2 SW
8 8 = m SW = DE (1 m A3 m SW m A4 m SW ) (h 4 h 3 ) + h 2 h ,8/1168,4 MW ((1 0,1245 0,0429/0,043)(3718,2 3133) ,3 1181,6) kj Mit Hilfswerten: = 584,9 MW ((1 0,1245 0,043/0,0429)(3718,2 3133) ,3 1181,6) kj = 419,4/5 418,9 s = 209,7 s R2.d) P i,hd = (h 2 h 3 ) m SW = (3483,3 3133) kj 418,9 s = 146,74 MW m MD = m SW (1 m A3 m A4 = m m SW m SW0,8325/6 = 348,7/8 SW) s P imd = (h 4 h 5 )m MD = (3718,2 3057) kj 348,7/8 s = 230,58/230,61 MW m ND = m SW (1 m A1 m A2 m A3 m A4 = m m SW m SW m SW m SW0,5573/4 = 233,5 SW) s P i,nd = (h 5 h 6 )m ND = ( ,5) kj 233,5 s = 202,52/202,56 MW 146, , ,52 562,56 P Kl = (P i,hd + P i,md + P i,nd )η m η Gen = ( ) MW 0,99 0,98 = 146, , ,56 562,63 MW P eigen = P FL,el + P SZ,el = P el = P Kl P eigen kw kw kw kw = 29,365 29,286 MW
9 9 Mit Hilfswerten: η netto = P el = P Kl P Eigen = th th 562,56/562,63 29, = 0,4266/0, ,56/562,63 29,365 0,4266/0, P i,hd = (h 2 h 3 ) m SW = (3483,3 3133) kj 209,7 s = 73,458MW m MD = m SW (1 m A3 m A4 = m m SW m SW0,8325/6 = 174,6 SW) s P imd = (h 4 h 5 )m MD = (3718,2 3057) kj 174,6 s = 115,429/115,443 MW m ND = m SW (1 m A1 m A2 m A3 m A4 = m m SW m SW m SW m SW0,5573/4 = 116,9 SW) s P i,nd = (h 5 h 6 )m ND = ( ,5) kj 116,9 s = 101,381/101,399 MW 73, , , ,618 P Kl = (P i,hd + P i,md + P i,nd )η m η Gen = ( ) MW 0,99 0,98 = 73, , , ,649 MW P el = P Kl P eigen P eigen = P SZ,el + P FL,el = 6,674 MW + 8,0085 MW = 14,6825 MW η netto = P el = P Kl P Eigen = th th 281,618/281,649 14, = 0,2135
10
11
12
13
14
Übungssunterlagen. Energiesysteme I. Prof. Dr.-Ing. Bernd Epple
Übungssunterlagen Energiesysteme I Prof. Dr.-Ing. Bernd Epple 1 1. Allgemeine Informationen Zum Bearbeiten der Übungen können die Formelsammlungen aus den Fächern Technische Thermodynamik 1, Technische
MehrInstitut für Energiesysteme und Energietechnik. Vorlesungsübung 1. Musterlösung
Institut für Energiesysteme und Energietechnik Vorlesungsübung 1 Musterlösung 3.1 Kohlekraftwerk Aufgabe 1 Gesucht: Aufgrund der Vernachlässigung des Temperaturunterschiedes des Luft-, Rauchgas- und Brennstoffstromes
MehrDampfkraftprozess Dampfturbine
Fachgebiet für Energiesysteme und Energietechnik Prof. Dr.-Ing. B. Epple Musterlösung Übung Energie und Klimaschutz Sommersemester 0 Dampfkraftprozess Dampfturbine Aufgabe : Stellen Sie den Dampfkraftprozess
MehrHP 2003/04-3: Blockschaltbild eines Dampfkraftwerks:
HP 003/04-3: Blockschaltbild eines Dampfkraftwerks: HP 003/04-3: Blockschaltbild eines Dampfkraftwerks: Teilaufgaben: 1 Welche Energieformen werden den Bauteilen Dampferzeuger, Turbine, Generator und Verbraucher
MehrEin Braunkohle-Kraftwerk arbeitet nach dem Clausius-Rankine-Prozess mit einfacher Zwischenüberhitzung
Klausuraufgaben Thermodynamik (F 0 A) BRAUNKOHLE-KRAFTWERK Ein Braunkohle-Kraftwerk arbeitet nach dem Clausius-Rankine-Prozess mit einfacher Zwischenüberhitzung und Anzapf-Vorwärmung. Dabei wird der Wassermassenstrom
MehrAnnahmen: Arbeitsmedium ist Luft, die spezifischen Wärmekapazitäten sind konstant
Ü 11.1 Nachrechnung eines Otto-ergleichsprozesses (1) Annahmen: Arbeitsmedium ist Luft, die spezifischen Wärmekapazitäten sind konstant Anfangstemperatur T 1 288 K Anfangsdruck p 1 1.013 bar Maximaltemperatur
MehrKlausur Thermische Kraftwerke (Energieanlagentechnik I)
Klausur Thermische Kraftwerke (Energieanlagentechnik I) Datum: 09.03.2009 Dauer: 1,5 Std. Der Gebrauch von nicht-programmierbaren Taschenrechnern und schriftlichen Unterlagen ist erlaubt. Aufgabe 1 2 3
MehrKlausur Thermische Kraftwerke (Energieanlagentechnik I)
Klausur Thermische Kraftwerke (Energieanlagentechnik I) Datum: Frühling 2003 Dauer: 1,5 Std. Der Gebrauch von nicht-programmierbaren Taschenrechnern und schriftlichen Unterlagen ist erlaubt. Aufgabe 1
MehrEine (offene) Gasturbine arbeitet nach folgendem Vergleichsprozess:
Aufgabe 12: Eine offene) Gasturbine arbeitet nach folgendem Vergleichsprozess: Der Verdichter V η s,v 0,75) saugt Luft im Zustand 1 1 bar, T 1 288 K) an und verdichtet sie adiabat auf den Druck p 2 3,7
MehrSeminar Thermische Abfallbehandlung - Veranstaltung 5 - Dampfkraftanlagen - Wirkungsgradberechnung
Institut für Abfallwirtschaft und Altlasten, TU-Dresden Seminar Thermische Abfallbehandlung - Veranstaltung 5 - Dampfkraftanlagen - Wirkungsgradberechnung Dresden, 30. Juni 2008 Dipl.- Ing. Christoph Wünsch,
Mehrtgt HP 2007/08-2: Heizungsanlage
tgt HP 007/08-: Heizungsanlage Ein Wohngebäude wird durch eine Warmwasserheizung beheizt und erfordert eine maximale Wärmeleistung von 50 kw. Wärmepumpe Anlagenschema Stoffwerte für leichtes Heizöl: Dichte:
MehrKlausur zur Vorlesung Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 9. September 2014 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrExergie. Aufgabe 1: Berechnen Sie: a) die Eintrittstemperatur T Dampf,ein des gesättigten Dampfes, b) den Exergieverluststrom ĖV des Prozesses und
Übung 1 Exergie Aufgabe 1: Flüssiges Wasser (15 C) wird durch Einmischen von Dampf in einer Mischkammer erwärmt. Das Wasser tritt mit einem Massenstrom von ṁ W asser = 1 kg/s in die Kammer ein, der Dampf
MehrThermodynamik 1 Klausur 02. März Alle Unterlagen zu Vorlesung und Übung sowie Lehrbücher und Taschenrechner sind als Hilfsmittel zugelassen.
Institut für Energie- und Verfahrenstechnik Thermodynamik und Energietechnik Prof. Dr.-Ing. habil. Jadran Vrabec ThEt Thermodynamik 1 Klausur 02. März 2011 Bearbeitungszeit: 120 Minuten Umfang der Aufgabenstellung:
MehrKlausur zur Vorlesung. Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 10. März 2010 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrAufgabe 1: Theorie Punkte
Aufgabe 1: Theorie.......................................... 30 Punkte (a) (2 Punkte) In einen Mischer treten drei Ströme ein. Diese haben die Massenströme ṁ 1 = 1 kg/s, ṁ 2 = 2 kg/s und ṁ 3 = 2 kg/s.
MehrKlausur zur Vorlesung. Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 18. Februar 2010 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
Mehr2. so rasch ausströmen, dass keine Wärmeübertragung stattfinden kann.
Aufgabe 33 Aus einer Druckluftflasche V 50 dm 3 ) mit einem Anfangsdruck p 0 60 bar strömt solange Luft in die Umgebung p U bar, T U 300 K), bis der Druck in der Flasche auf 0 bar gefallen ist. Dabei soll
MehrThermodynamik 2 Klausur 15. September 2010
Thermodynamik 2 Klausur 15. September 2010 Bearbeitungszeit: 120 Minuten Umfang der Aufgabenstellung: 5 nummerierte Seiten Alle Unterlagen zu Vorlesung und Übung sowie Lehrbücher und Taschenrechner sind
MehrKlausur zur Vorlesung Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 18. März 2011 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrSchriftliche Prüfung aus VO Kraftwerke am Name/Vorname: / Matr.-Nr./Knz.: / V1 = 2,7 Liter
Schriftliche Prüfung aus VO Kraftwerke am 19.04.2016 KW 04/2016 Name/Vorname: / Matr.-Nr./Knz.: / 1. Stirlingmotor (25 Punkte) Ein Stirlingmotor soll zur Stromerzeugung in einem 50 Hz Netz eingesetzt werden.
Mehr3.3 Das Gasturbinenkraftwerk
3.3 Das Gasturbinenkraftwerk 3.3.1 Thermodynamische Grundlagen 3.3.2 Aufbau, Komponenten und Funktion 3.3.3 Gas- und Dampfturbinenanlagen Kapitel 3-3 Das Gasturbinenkraftwerk / 11.06 Der Gasturbinen-Prozess
MehrSchriftliche Prüfung aus VO Kraftwerke am 01.10.2015. Name/Vorname: / Matr.-Nr./Knz.: /
Schriftliche Prüfung aus VO Kraftwerke am 01.10.2015 Name/Vorname: / Matr.-Nr./Knz.: / 1. Gasturbine mit geschlossenem Kreislauf (25 Punkte) Ein Joule-Prozess soll berechnet werden. Eine Gasturbine mit
MehrPrüfung: Thermodynamik II (Prof. Adam)
Prüfung: Thermodynamik II (Prof. Adam) 18.09.2008 Erreichbare Gesamtpunktzahl: 48 Punkte Aufgabe 1 (30 Punkte): In einem Heizkraftwerk (siehe Skizze) wird dem Arbeitsmedium Wasser im Dampferzeuger 75 MW
MehrErgänzung zum Fach Technologie der Klasse 13GE Dokument DIVERS2
Ergänzung zum Fach Technologie der Klasse 13GE Dokument DIVERS2 Inhaltsverzeichnis Zusammengestellt von: Weiz Michel Lycée des Arts et Métiers (Luxembourg) 1. Grafische Symbole für Wärmekraftanlagen (ähnlich
MehrInstitut für Energietechnik, Professur Kraftwerkstechnik. Energietechnik. Dampfkraftprozess, Dampfkraftwerk
Institut für Energietechnik, Professur Kraftwerkstechnik Energietechnik Dampfkraftprozess, Dampfkraftwerk - Grundlagen - Dr.-Ing. Marco Klemm Professur Verbrennung, Wärme- und Stoffübertragung Folie 2
MehrKraft- und Arbeitsmaschinen Klausur zur Diplom-Hauptprüfung, 26. Juli 2006
Kraft- und Arbeitsmaschinen Klausur zur Diplom-Hauptprüfung, 26. Juli 2006 Bearbeitungszeit: 120 Minuten Umfang der Aufgabenstellung: 7 nummerierte Seiten; Die Foliensammlung, Ihre Mitschrift der Vorlesung
Mehrc ) Wie verhält sich die Enthalpieänderung, wenn das Wasser in einer Düse beschleunigt wird?
Aufgabe 4 An einer Drosselstelle wird ein kontinuierlich fließender Strom von Wasser von p 8 bar auf p 2 2 bar entspannt. Die Geschwindigkeiten vor und nach der Drosselung sollen gleich sein. Beim des
MehrGrundlastkraftwerk x Mittellastkraftwerk x Spitzenlastkraftwerk
Seite 1 von 6 Datum... Name... Klasse... A. Allgemeine Fragen zum Kraftwerk 1. Wann nahm das Kraftwerk Rostock den Dauerbetrieb auf? 01. Oktober 1994... 2. Kreuze den zutreffenden Begriff an und erläutere
MehrÜbungen. Vorlesung. Energietechnik
Fachhochschule Münster Fachbereich Maschinenbau Motoren- und Energietechnik-Labor Prof. Dr. R. Ullrich Übungen zur Vorlesung Energietechnik Version 1/99 - 2 - Übung 1 1.) Die wirtschaftlich gewinnbaren
MehrKlausur Strömungsmaschinen I SoSe 2008
Klausur Strömungsmaschinen I SoSe 2008 9 August 2008, Beginn 3:00 Uhr Prüfungszeit: 90 Minuten Zugelassene Hilfsmittel sind: Vorlesungsskript (einschließlich handschriftlicher Notizen und Formelsammlung)
MehrUNIVERSITÄT STUTTGART INSTITUT FÜR THERMODYNAMIK UND WÄRMETECHNIK Professor Dr. Dr.-Ing. habil. H. Müller-Steinhagen
UNIVERSITÄT STUTTGART INSTITUT FÜR THERMODYNAMIK UND WÄRMETECHNIK Professor Dr. Dr.-Ing. habil. H. Müller-Steinhagen Prüfung in "Technische Thermodynamik 1/2" 23. Februar 2007 Zeit: 3 Stunden zugelassen:
MehrInstitut für Thermodynamik Prof. Dr. rer. nat. M. Pfitzner Thermodynamik II - Lösung 04. Aufgabe 6: (1): p 1 = 1 bar, t 1 = 15 C.
Aufgabe 6: 2) 3) ): p = bar, t = 5 C 2): p 2 = 5 bar ) 3): p 3 = p 2 = 5 bar, t 3 = 5 C Die skizzierte Druckluftanlage soll V3 = 80 m 3 /h Luft vom Zustand 3) liefern. Dazu wird Luft vom Zustand ) Umgebungszustand)
MehrInstitut für Energietechnik, Professur Kraftwerkstechnik. Energietechnik. Gasturbinenprozess, Kombinationsprozesse
Institut für Energietechnik, Professur Kraftwerkstechnik Energietechnik Gasturbinenprozess, Kombinationsprozesse Dr.-Ing. Marco Klemm Professur Verbrennung, Wärme- und Stoffübertragung Folie 2 von 36 Dr.-Ing.
MehrKlausur zur Vorlesung Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 27. August 2012 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. ürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrThermodynamik I Klausur SS 2010
Thermodynamik I Klausur 00 Prof. Dr. J. Kuck, Prof. Dr. G. Wilhelms Aufgabenteil / 00 Minuten/eite Name: Vorname: Matr.-Nr.: Das Aufgabenblatt muss unterschrieben und zusammen mit den (nummerierten und
MehrThermodynamik 2 Klausur 17. Februar 2015
Thermodynamik 2 Klausur 17. Februar 2015 Bearbeitungszeit: Umfang der Aufgabenstellung: 120 Minuten 5 nummerierte Seiten 2 Diagramme Alle Unterlagen zu Vorlesung und Übung sowie Lehrbücher und Taschenrechner
MehrThermodynamik I Klausur 1
Aufgabenteil / 100 Minuten Name: Vorname: Matr.-Nr.: Das Aufgabenblatt muss unterschrieben und zusammen mit den (nummerierten und mit Namen versehenen) Lösungsblättern abgegeben werden. Nicht nachvollziehbare
MehrTechnische Universität Hamburg
NAME, Vorname Studiengang Technische Universität Hamburg ÈÖÓ º Öº¹ÁÒ º Ö Ö Ë Ñ ØÞ Prüfung am 16. 08. 2016 im Fach Technische Thermodynamik II Fragenteil ohne Hilfsmittel erreichbare Punktzahl: 20 Dauer:
MehrFerienkurs Experimentalphysik 2 - Donnerstag-Übungsblatt
1 Aufgabe: Entropieänderung Ferienkurs Experimentalphysik 2 - Donnerstag-Übungsblatt 1 Aufgabe: Entropieänderung a) Ein Kilogramm Wasser bei = C wird in thermischen Kontakt mit einem Wärmereservoir bei
MehrNach Prüfungsordnung 1989
Fachprüfung: Prüfer: Kolben und Strömungsmaschinen Hauptstudium II Prof. Dr. Ing. H. Simon Prof. Dr. Ing. P. Roth Tag der Prüfung: 10.08.2001 Nach Prüfungsordnung 1989 Vorgesehene Punkteverteilung: Strömungsmaschinen:
MehrGrundlagen der Wärmelehre
Ausgabe 2007-09 Grundlagen der Wärmelehre (Erläuterungen) Die Wärmelehre ist das Teilgebiet der Physik, in dem Zustandsänderungen von Körpern infolge Zufuhr oder Abgabe von Wärmeenergie und in dem Energieumwandlungen,
MehrKlausur zur Vorlesung Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 26. August 2011 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrKlausur zur Vorlesung Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 23. August 2013 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrAufgabe 1 (60 Punkte, TTS & TTD1) Bitte alles LESBAR verfassen!!!
Aufgabe (60 Punkte, TTS & TTD) Bitte alles LESBAR verfassen!!!. In welcher Weise ändern sich intensive und extensive Zustandsgrößen bei der Zerlegung eines Systems in Teilsysteme?. Welche Werte hat der
MehrWirtschaftlich effiziente Biomasse Heizkraftwerke. Kraftwerkstechnisches Kolloquium Dresden 2013
Wirtschaftlich effiziente Biomasse Heizkraftwerke Wirtschaftlich effiziente Biomasse HKW Inhalt Basiskonzept Potentiale Anlagenkonzept für hohe Gesamteffizienz 2 Biomasse Kraftwerke Basiskonzept Brennstoff
MehrDer Energiefluss geschieht durch natürlichen Zufluss, durch nächtliches Pumpen und Energiegewinn am Tag. E pot = E Zufluss + E Pumpen
1 Pumpspeicherkraftwerk Der Energiefluss geschieht durch natürlichen Zufluss, durch nächtliches Pumpen und Energiegewinn am Tag. natürlicher Zufluss E Zufluss pro Tag = Q ρ g H t t in Stunden Pumpen E
MehrThermodynamik 2 Klausur 19. September 2013
Thermodynamik 2 Klausur 19. September 2013 Bearbeitungszeit: 120 Minuten Umfang der Aufgabenstellung: 5 nummerierte Seiten Alle Unterlagen zu Vorlesung und Übung sowie Lehrbücher und Taschenrechner sind
MehrThermodynamik 2 Klausur 11. März 2011
Thermodynamik 2 Klausur 11. März 2011 Bearbeitungszeit: 120 Minuten Umfang der Aufgabenstellung: 4 nummerierte Seiten Alle Unterlagen zu Vorlesung und Übung sowie Lehrbücher und Taschenrechner sind als
MehrVersuch 2. Physik für (Zahn-)Mediziner. c Claus Pegel 13. November 2007
Versuch 2 Physik für (Zahn-)Mediziner c Claus Pegel 13. November 2007 1 Wärmemenge 1 Wärme oder Wärmemenge ist eine makroskopische Größe zur Beschreibung der ungeordneten Bewegung von Molekülen ( Schwingungen,
Mehr6. Energieumwandlungen als reversible und nichtreversible Prozesse 6. 1 Reversibel-isotherme Arbeitsprozesse 1. Hauptsatz für geschlossene Systeme
6. Energieumwandlungen als reversible und nichtreversible Prozesse 6. 1 Reversibel-isotherme Arbeitsprozesse 1. Hauptsatz für geschlossene Systeme Für isotherme reversible Prozesse gilt und daher mit der
MehrEnthalpienullpunkt von Luft und Wasser am Tripelpunkt des siedenden Wassers T=T tr = 273,16 K:
3.3.5 Energiebilanz bei der Mischung feuchter Luft Bezugsgröße: Masse der trockenen Luft m L Beladung: Auf die Masse der Luft bezogene Enthalpie Enthalpienullpunkt von Luft und Wasser am Tripelpunkt des
MehrThermodynamik I. Sommersemester 2012 Kapitel 3, Teil 2. Prof. Dr.-Ing. Heinz Pitsch
Thermodynamik I Sommersemester 2012 Kapitel 3, Teil 2 Prof. Dr.-Ing. Heinz Pitsch Kapitel 3, Teil 2: Übersicht 3 Energiebilanz 3.3 Bilanzgleichungen 3.3.1 Massebilanz 3.3.2 Energiebilanz und 1. Hauptsatz
Mehr5. Energieumwandlungen als reversible und nichtreversible Prozesse 5.1 Reversibel-isotherme Arbeitsprozesse Energiebilanz für geschlossene Systeme
5. Energieumwandlungen als reversible und nichtreversible Prozesse 5.1 Reversibel-isotherme Arbeitsprozesse Energiebilanz für geschlossene Systeme Für isotherme reversible Prozesse gilt und daher Dies
MehrThermodynamik 1 Klausur 02. März Alle Unterlagen zu Vorlesung und Übung sowie Lehrbücher und Taschenrechner sind als Hilfsmittel zugelassen.
Institut für Energie- und Verfahrenstechnik Thermodynamik und Energietechnik Prof. Dr.-Ing. habil. Jadran Vrabec ThEt Thermodynamik 1 Klausur 02. März 2012 Bearbeitungszeit: 120 Minuten Umfang der Aufgabenstellung:
MehrÄnderungen der kinetischen Energien sind ausschließlich in der Düse zu berücksichtigen.
Thermodynamik II - Lösung 3 Aufgabe 5: Auf den windreichen Kanarischen Inseln ist eine Kühlanlage geplant, die Kaltwasser (Massenstrom ṁ w = 5 kg/s) von t aus = 18 C liefern soll. Das Wasser wird der Umgebung
MehrThermodynamik I. Sommersemester 2012 Kapitel 3, Teil 3. Prof. Dr.-Ing. Heinz Pitsch
Thermodynamik I Sommersemester 2012 Kapitel 3, Teil 3 Prof. Dr.-Ing. Heinz Pitsch Kapitel 3, Teil 2: Übersicht 3 Energiebilanz 3.3 Bilanzgleichungen 3.3.1 Massebilanz 3.3.2 Energiebilanz und 1. Hauptsatz
MehrThermodynamik I Formeln
Thermodynamik I Formeln Tobi 4. September 2006 Inhaltsverzeichnis Thermodynamische Systeme 3. Auftriebskraft........................................ 3 2 Erster Hauptsatz der Thermodynamik 3 2. Systemenergie........................................
MehrKlausur zur Vorlesung Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 25. Februar 2016 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrWärmetechnische Arbeitsmappe
Wärmetechnische Arbeitsmappe Herausgegeben vom Verein Deutscher Ingenieure VDI-Gesellschaft Energietechnik Zwölfte, neubearbeitete Auflage VDI-Verlag GmbH Verlag des Vereins Deutscher Ingenieure Düsseldorf
MehrThermodynamik 1 Klausur 01. August 2011
Thermodynamik 1 Klausur 01. August 2011 Bearbeitungszeit: 120 Minuten Umfang der Aufgabenstellung: 5 nummerierte Seiten Alle Unterlagen zu Vorlesung und Übung sowie Lehrbücher und Taschenrechner sind als
MehrHans Dieter Baehr. Thermodynamik. Eine Einführung in die Grundlagen und ihre technischen Anwendungen. Vierte, berichtigte Auflage
Hans Dieter Baehr Thermodynamik Eine Einführung in die Grundlagen und ihre technischen Anwendungen Vierte, berichtigte Auflage Mit 271 Abbildungen und zahlreichen Tabellen sowie 80 Beispielen Springer-Verlag
MehrÜbungen zur Thermodynamik (PBT) WS 2004/05
1. Übungsblatt 1. Berechnen Sie ausgehend von der allgemeinen Gasgleichung pv = nrt das totale Differential dv. Welche Änderung ergibt sich hieraus in erster Näherung für das Volumen von einem Mol eines
MehrLösungen Serie 16: Kalorimetrie
en Serie 16: Kalorimetrie Aufgabe 16.1 A Sie wollen in einem Kochtopf ( =0.6, =0.4 ( =4.182 k K gegeben: =0.6 =0.4 k K ) einen halben Liter Wasser ) von 10 auf 40 erwärmen. Welche Wärmemenge ist dazu notwendig?
MehrKlausur zur Vorlesung Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 9. März 2015 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrKlausur zur Vorlesung Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 19. Februar 2013 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrQ i + j. dτ = i. - keine pot. und kin. Energien: depot. - adiabate ZÄ: Q i = 0 - keine technische Arbeit: Ẇ t,j = 0
Institut für hermodynamik hermodynamik - Formelsammlung. Hauptsätze der hermodynamik (a. Hauptsatz der hermodynamik i. Offenes System de = de pot + de kin + du = i Q i + j Ẇ t,j + ein ṁ ein h tot,ein aus
MehrErhöhung der Energieeffizienz bei Abfallverbrennungsanlagen durch externe Überhitzung
Erhöhung der Energieeffizienz bei Abfallverbrennungsanlagen durch externe Überhitzung BAT-, energie-, preisorientierte Verfahrens-/ Rauchgasreinigungstechniken 2007 für Verbrennungs- und Feuerungsanlagen
MehrKlausur Kraft- und Arbeitsmaschinen- Teil Strömungsmaschinen Prof. Dr.-Ing. Th. Carolus - Universität Siegen
Klausur Kraft- und Arbeitsmaschinen- Teil Strömungsmaschinen Prof. Dr.-Ing. Th. Carolus - Universität Siegen 2. Termin WS 2006/07 Aufgabe 1 2 3 4 Σ Name: Punkte Punktezahl Matr.-Nr.: /8 /12 /10 /10 /40
MehrÜbungsaufgaben zur Thermodynamik
Übungsaufgaben zur Thermodynamik Übungsbeispiel 1 Ein ideales Gas hat bei einem Druck von 2,5 bar und ϑl = 27 C eine Dichte von ρ1 = 2,7 kg/m 3. Durch isobare Wärmezufuhr soll sich das Gasvolumen Vl verdoppeln
MehrÜbungsaufgaben zu den LPE 16: Wärmekraftwerke und 17: Abgasreinigung
Übungsaufgaben zu den LPE 16: Wärmekraftwerke und 17: Abgasreinigung Themenbereiche Clausius-Rankine-Prozess T,s-Diagramm Abgasreinigung Inhaltsverzeichnis 2 Übungsaufgaben zur LPE 17 (Abgasreinigung)...1
MehrÜbung 2. Ziel: Bedeutung/Umgang innere Energie U und Enthalpie H verstehen
Ziel: Bedeutung/Umgang innere Energie U und Enthalpie H verstehen Wärmekapazitäten isochore/isobare Zustandsänderungen Standardbildungsenthalpien Heizwert/Brennwert adiabatische Flammentemperatur WS 2013/14
MehrDas Gas- und Dampfturbinen -Heizkraftwerk Niehl II
Kraftwerk Das Gas- und Dampfturbinen -Heizkraftwerk Niehl II Effiziente Technik für Mensch und Umwelt Die RheinEnergie AG hat im Frühjahr 2005 ihr neues Heizkraftwerk Niehl II in Betrieb genommen. Die
MehrOptimiertes Kaltes Ende. GmbH / SPX Cooling Technologies GmbH Dr. Manfred Roth
Kaltes Ende Optimiertes Kaltes Ende Balcke-Dürr GmbH / SPX Cooling Technologies GmbH Dr. Manfred Roth Konventionelles Kraftwerk Überhitzer Dampfturbine Kühlturm Generator Brennstoff Kondensator Vorwärmer
MehrKlausur zur Vorlesung Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 10. März 2012 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrEnergie- und Kältetechnik Klausur WS 2008/2009
Aufgabenteil / 00 Minuten Name: Vorname: Matr.-Nr.: Das Aufgabenblatt muss unterschrieben und zusammen mit den (nummerierten und mit Namen versehenen) Lösungsblättern abgegeben werden. Nicht nachvollziehbare
Mehrtgt HP 2010/11-5: Solarthermisches Kraftwerk
tgt HP 010/11-5: Solarthermisches Kraftwerk Das Kraftwerk besteht aus Solarfeld, Wärmespeicher und dem Power-Block. Im Solarfeld wird ein Wärmeträgeröl erhitzt und durch den Wärmetauscher des Dampferzeugers
MehrStickstoff kann als ideales Gas betrachtet werden mit einer spezifischen Gaskonstante von R N2 = 0,297 kj
Aufgabe 4 Zylinder nach oben offen Der dargestellte Zylinder A und der zugehörige bis zum Ventil reichende Leitungsabschnitt enthalten Stickstoff. Dieser nimmt im Ausgangszustand ein Volumen V 5,0 dm 3
MehrThermodynamik. Eine Einführung in die Grundlagen. Von. Dr.-Ing. Hans Dieter Baehr. o. Professor an der Technischen Hochschule Braunschweig
Thermodynamik Eine Einführung in die Grundlagen und ihre technischen Anwendungen Von Dr.-Ing. Hans Dieter Baehr o. Professor an der Technischen Hochschule Braunschweig Mit 325 Abbildungen und zahlreichen
MehrKlausur Strömungsmechanik 1 WS 2009/2010
Klausur Strömungsmechanik 1 WS 2009/2010 03. März 2010, Beginn 15:00 Uhr Prüfungszeit: 90 Minuten Zugelassene Hilfsmittel sind: Taschenrechner (nicht programmierbar) TFD-Formelsammlung (ohne handschriftliche
MehrKlausur zur Vorlesung Thermodynamik
Institut für Thermodynamik 8. September 2015 Technische Universität Braunschweig Prof. Dr. Jürgen Köhler Klausur zur Vorlesung Thermodynamik Für alle Aufgaben gilt: Der Rechen- bzw. Gedankengang muss stets
MehrEnergietechnik SS 2005
Energietechnik SS 2005 Prof. Dr.-Ing. G. Wilhelms Das ideale Gas in Maschinen und Anlagen (I) Das ideale Gas in Gasturbinen (IG) IG 1 - Joule-Prozess IG 2 - Ericcson-Prozess IG 3 - andere Vergleichsprozesse
MehrFolien Energietechnik
Folien Energietechnik Gebäude, Energie, Umweltmanagement Prof. Dr.-Ing. G. Wilhelms Wolfenbüttel, SS 2004 H,s-Diagramm von H 2 O 2 T p 2h 7h 3h 9 10 1 6h 6 7 8 3u 2u q 4 5 q 8 1 d a e 2 3 6 3u 3h 2h 6h
MehrTechnische Universität Dresden Institut für Energietechnik Professur für Energiesystemtechnik und Wärmewirtschaft. Fernstudium.
Technische Universität Dresden Institut für Energietechnik Professur für Energiesystemtechnik und Wärmewirtschaft Fernstudium Energiewirtschaft Beispielaufgaben + Prüfungsthemen Dr Thomas Sander PAUER-Bau
MehrFossile Kraftwerke Säule einer weltweiten und nachhaltigen Energieversorgung
Fossile Kraftwerke Säule einer weltweiten und nachhaltigen Energieversorgung arkus Rieck Econsense Stammtisch 25. Juni 2014 Global Survey (Coal) Econsense Stammtisch - 27/06/2014 P 2 Weltweite Braunkohlenvorräte
MehrThermodynamik I. Sommersemester 2014 Kapitel 5. Prof. Dr.-Ing. Heinz Pitsch
Thermodynamik I Sommersemester 2014 Kapitel 5 Prof. Dr.-Ing. Heinz Pitsch Kapitel 5: Übersicht 5. Energieumwandlungen als reversible und nichtreversible Prozesse 5.1 Reversibel-isotherme Arbeitsprozesse
Mehr1. Aufgabe (26 Punkte) a) Massen in den Kammern. m 1 = p 0V 0. = m 1. b) Kraft in der Kolbenstange (Freischnitt System I): System I
Musterlösung WS08 1. Aufgabe (26 Punkte) a) Massen in den Kammern b) Kraft in der Kolbenstange (Freischnitt System I): c) Gleichungssystem m 1 = p 0V 0, m 2 = p 0/4 2V 0 = m 1 RT 0 RT 0 2 F = M g Gleichgewicht:
MehrBau und Funktion eines KKW Lehrerinformation
Lehrerinformation 1/8 Arbeitsauftrag Ziel Material Sozialform Die SuS lesen den Infotext und beantworten parallel dazu die Leitfragen. Sie setzen die Bruchstücke eines ihnen nicht näher bekannten Siedewasserreaktors
MehrIER. Vergleich zwischen Systemen der getrennten. Erzeugung von Strom und Wärme bei unterschiedlicher Bedarfsstruktur. Energiesysteme II - Übung
Universität Stuttgart IER Institut für Energiewirtschaft und Rationelle Energieanwendung Energiesysteme II - Übung Vergleich zwischen Systemen der getrennten und der gekoppelten Erzeugung von Strom und
MehrRicardo Fiorenzano de Albuquerque (Autor) Untersuchung von Ejektor-Kälteanlagen beim Einsatz in tropischen Gebieten
Ricardo Fiorenzano de Albuquerque (Autor) Untersuchung von Ejektor-Kälteanlagen beim Einsatz in tropischen Gebieten https://cuvillier.de/de/shop/publications/389 Copyright: Cuvillier Verlag, Inhaberin
MehrLösungen zu den Zusatzübungen zur Physik für Ingenieure (Maschinenbau) (WS 13/14)
Lösungen zu den Zusatzübungen zur hysik für Ingenieure (Maschinenbau) (WS 13/14) rof. W. Meyer Übungsgruppenleiter: A. Berlin & J. Herick (NB 2/28) Zusatzübung (Lösung) alle Angaben ohne Gewähr Zusatzaufgabe
Mehr1 Thermodynamik allgemein
Einführung in die Energietechnik Tutorium II: Thermodynamik Thermodynamik allgemein. offenes System: kann Materie und Energie mit der Umgebung austauschen. geschlossenes System: kann nur Energie mit der
MehrMoorburg und Fernwärme Klimaschutz mit Kohle?
HINTERGRUNDPAPIER Landesverband Hamburg Landesarbeitsgemeinschaft Energie Jörg Behrschmidt (Sprecher) joerg.behrschmidt@hamburg.gruene.de Christoph Schreiber (Sprecher) christoph.schreiber@hamburg.gruene.de
MehrVerkürzung der An- und Abfahrzeiten Dampfturbine
Verkürzung der An- und Abfahrzeiten Dampfturbine Fatih Temiz Siemens AG, Mülheim an der Ruhr Flexible Kraftwerke für die Energiewende 25. Mai 2016, Düsseldorf www.rhein-ruhr-power.net Allgemeines Anfahrprozedur
MehrAufgabe 1 (10 Punkte, TTS & TTD1) Bitte alles LESBAR verfassen!!!
Aufgabe 1 (10 Punkte, TTS & TTD1) Bitte alles LESBAR verfassen!!! 1.1. Wie erklärt man die dissipierte Energie in einem System? 1.. Kann man aus dieser noch etwas während der folgenden Prozesse in einer
MehrInstitut für Energietechnik, Professur Verbrennung, Wärme- und Stoffübertragung. Energietechnik
Institut für Energietechnik, Professur Verbrennung, Wärme- und Stoffübertragung Energietechnik Auslegung und Gestaltung von Energieanlagen (Grundlagen) Die Auslegung bezeichnet in der Technik bzw. den
MehrBecker: Thermodynamik (WS14/15) Zammefassung von Thomas Welter Stand:
Becker: Thermdynamik (WS4/5 Zammefassung vn Thmas Welter Stand: 9.0.5 Arten vn thermdynamischen Systemen ffen Austausch vn Masse und Wärme/Arbeit geschlssen Austausch vn Wärme/Arbeit, kein Masseaustausch
MehrPhysik 2 (B.Sc. EIT) 2. Übungsblatt
Institut für Physik Werner-Heisenberg-Weg 9 Fakultät für Elektrotechnik 85577 München / Neubiberg Universität der Bundeswehr München / Neubiberg Prof Dr H Baumgärtner Übungen: Dr-Ing Tanja Stimpel-Lindner,
MehrThermodynamik I - Übung 6. Nicolas Lanzetti
Thermodynamik I - Übung 6 Nicolas Lanzetti Nicolas Lanzetti 06.11.2015 1 Heutige Themen Zusammenfassung letzter Woche; Zweiter Hauptsatz der Thermodynamik; Halboffene Systeme; Reversible und irreversible
Mehr