Die Entdeckung des Gluons

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1 Die Entdeckung des Gluons Alexander Voigt / 53

2 Inhaltsverzeichnis 1 Theoretische Grundlagen Das Standardmodell Quarks Farbladung Starke Wechselwirkung Eigenschaften des Gluons Potential der starken Wechselwirkung 2 Beschleuniger und Detektoren PETRA Positron-Elektron-Tandem-Ring JADE-Detektor 3 Die Entdeckung des Gluons Hadronische Ereignisse der e + e -Annihilation Hadronische Ereignisse bei PETRA Interpretation der hadronischen Ereignisse Jet-Analysemethoden Messwerte bei JADE 2 / 53

3 Theoretische Grundlagen 3 / 53

4 Das Standardmodell Die uns umgebende Materie besteht aus: Austauschteilchen (Bosonen mit S = 1) Photonen, W- und Z-Bosonen, Gluonen Materieteilchen (Fermionen mit S = 1) 2 Leptonen, Quarks bilden 3 Familien mit je 4 Teilchen: ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) u νe c νµ t, d e, s µ, b ( ντ τ ) 4 / 53

5 Hadronen Hadronen aufgebaut aus Quarks und Antiquarks Mesonen (Bosonen) q 1 q 2 S = 0 oder 1 Baryonen (Fermionen) q 1 q 2 q 3 S = 1 2 oder / 53

6 Quarks konsistent wenn Quarks drittelzahlige Ladungen haben Man definiert: Aber es treten Probleme auf! u, c, t : Q = e d, s, b : Q = 1 3 e 6 / 53

7 Probleme ++ -Resonanz ist Fermion mit S = = uuu alle u-quarks haben gleichen Spin m S = ist symmetrisch bzgl. Vertauschung zweier Quarks Widerspruch zu Pauli-Prinzip, welches besagt: Die Wellenfunktion von Fermionen ist antisymmetrisch bzgl. Vertauschung zweier Teilchen... q i... q j... =... q j... q i... 7 / 53

8 Lösung Lösung des Problems durch Einführung einer weiteren Quantenzahl: Farbe Idee: jedes Quark kann in drei Farbzuständen existieren: r, g, b (rot, grün, blau) neue Wellenfunktion konstruieren: ++ = uuu Farbe mit Farbe = 1 6 ( rgb grb + gbr bgr + brg rbg ) = 1 6 ɛ ikl ikl i, k, l {r, g, b} 8 / 53

9 Lösung Farbe ist antisymmetrisch bzgl. Vertauschung zweier Farben Pauli-Prinzip gerettet! Farbneutralität von Mesonen und Baryonen erreicht durch Antifarben r, ḡ, b: Quarks r, g, b Anti-Quarks r, ḡ, b Heutige Interpretation: Farbe = Ladung der starken Wechselwirkung 9 / 53

10 starke Wechselwirkung in der Natur keine freien Quarks beobachtet existiert WW zwischen Quarks ( starke WW ) Interpretation der Farbe als Ladung der starken WW Einführung eines Austauschteilchens ( Gluon ) in Analogie zur QED Welche Eigenschaften muss das Gluon haben? 10 / 53

11 Eigenschaften des Gluons Gluon muss S = 1 haben um Massendifferenz zw. q q und q q zu erklären Farberhaltung Gluonen tragen Farbe und Antifarbe g f1 f2 q f1 q f2 11 / 53

12 Eigenschaften des Gluons 3 3 = 9 Gluonen mit versch. Farbkombinationen möglich? Konstruktion eines Farbsinguletts und eines Farboktetts möglich: Oktett : rḡ, r b, g b, g r, b r, bḡ, 1 2 ( r r gḡ ), 1 ( ) r r + gḡ 2 b b 6 Singulett : 1 ( ) r r + gḡ + b b 3 12 / 53

13 Eigenschaften des Gluons Aber: Farbsingulett ist symmetrisch aus 3 Farben aufgebaut ruft keine WW hervor (wirkt nicht farbspezifisch) existiert nicht! es existieren nur 8 Gluonen 13 / 53

14 Eigenschaften des Gluons Da Gluonen selbst Farben tragen Selbstwechselwirkung möglich: g g g g g g g 14 / 53

15 Potential der starken Wechselwirkung Beschreibung der starken WW mit Potential Ansatz analog zur QED: V S (r) = C F α S r α S (Q 2 ) = 12π/(33 2N f ) ln(q 2 /Λ 2 ) abhängig von Energie C F Farbfaktor, abhängig von Farbe der wechselwirkenden Quarks Aber: keine freien Quarks gefunden! Term addieren, damit V S (r) für r V S (r) = C F α S r + σ r 15 / 53

16 Potential der starken Wechselwirkung E Potential V S r r unendlich viel Energie nötig um ein q q-system zu trennen Quarks sind gefangen ( Confinement ) 16 / 53

17 Potential der starken Wechselwirkung µ Þ Ø ÒÙÖ Ò Î ÖÐ Ù ÓÙÐÓÑ ¹ ÒØ Ð ÙÒ µ Ò Î ÖÐ Ù ÚÓÒ ÎË Öµ ¼ Î Ñ ½ Î Ñº ÁÒ Ö Ð ØÖÓ Ø Ø ÐĐ Ø ÒÞ Ò ÃÖ Ø ÞÛ Ò ÞÛ ÙÒ Ð Ò Ñ Ö Ø ÐÐ Ò für kleine Abstände C F α S /σ r 2 : Ð Ð Ò Ò Ö Ø Ò α S ĐÙ Ö Ò ÒÞ Ò Ê ÙÑ Ù º ÖÓÑÓ Ð ØÖ Ò V S (r) C Ð Ò ØĐ Ò F Đ ÒÐ º r Å Ø ÞÙÒ Ñ Ò Ñ Ø Ò Ö Ø Ò Ø Ö Û Ð Ò Ò Ò ÐÙ Ð Ù Ð ÓÐ Ö Ë Ð Ø ÓÔÔÐÙÒ Ö ÐÙÓÒ Òº Ë Û Ö ÞÙ ÑÑ Ò ÐØ Ò Đ ÒÐ Û Ô Ö ÐÐ Ð Ò ËØÖĐÓÑ ÙÖ Ñ Ò Ø ËØÖĐÓÑ für große ÐÐ Abstände Ð Ð Ò Ò ÚÓÑ ÉÙ Ö Õµ ÞÙÑ ÒØ ÕÙ Ö Õµ Ò Ø ÃÖ Ø ÙÒ Ò Ò C F α S /σ Ð Ð Ò Ò r 2 : Ö Ø Ò ĐÙ Ö Ò ÒÞ Ò Ê ÙÑ Ù º ÖÓÑÓ Ð ØÖ Ò Ð Ò ØĐ Ò Đ ÒÐ º Å Ø ÞÙÒ Ñ Ò Ñ Ø Ò Ö Ø Ò Ø Ö Û Ð ÒV Ò Ò S (r) ÐÙ Ð Ù Ð ÓÐ Ö Ë Ð Ø ÓÔÔÐÙÒ Ö ÐÙÓÒ Òº Ë Û Ö σr ÞÙ ÑÑ Ò ÐØ Ò Đ ÒÐ Û Ô Ö ÐÐ Ð Ò ËØÖĐÓÑ ÙÖ Ñ Ò Ø ËØÖĐÓÑ konst. Kraft ÐÐ zw. Ð Ð Ò Ò Farbladungen ÚÓÑ ÉÙ Ö Õµ ÞÙÑ ÒØ ÕÙ Ö Õµ Ò Ø ÃÖ Ø ÙÒ Ò Ò unabh. vom Abstand ÃÓÒ Ø ÒØ Û Ö Ð Ù Ð ËÔ ÒÒÙÒ Þ Ò Øº Ï ÓÒ ÖÛĐ ÒØ Ð Ò ÉÙ Ö ÙÒ ÐÙÓÒ Ò Ò Ø ÓÐ Ö Òº Å Ò Ó Ö Ñ ÒØ Ø ÓÒ ÃÖ Ø Ù Û Ò ÙÒ Ù Ò ÉÙ Ö ¹ ÒØ ÕÙ Ö ¹È Öº Ñ 17 / 53

18 Potential der starken Wechselwirkung links: elektromagnetisches Potential rechts: starkes Potential 18 / 53

28 String-Effekt ÒØ ÙÒ ÐÙÓÒ bei genügend großem Abstand Energie reicht zur Bildung eines Å Ò ÒÒ Ù Ó Ö ÐĐ Ö Ò Ï ÒÒ Ö Ø Ò ÞÛ Ò Ò Ñ ÉÙ Ö ¹ ÒØ ÕÙ Ö ¹È Ö Ò Ò ¹ Ø ÑÑØ Ò Ï ÖØ ĐÙ Ö Ø Ø Ø Ò Ö Ø ĐÙÒ Ø Ö Û ÒÒ Ù Ñ Î ÙÙÑ Ò Ò Ù ÉÙ Ö ¹ ÒØ ÕÙ Ö ¹ q q-paares aus dem Vakuum (Fragmentation, String-Effekt) È Ö Ð Øº ÓÐ Ò Ð ÙÒ ÓÐÐ Ò «Ø Ú Ö Ò ÙÐ Ò Ù Ï Ú Ö Ù Ø Ñ Ò Ò «Ø Ö Ö Ñ ÒØ Ø ÓÒ ÞÙ Ö ÐĐ Ö Òº ÅÓ ÐÐ Ø Ö Ø ÖÓ ÙÒ Ñ Ò ÑÙ ÞÙÖ Ö ÙÒ ÒÓ ÙÒÚ Ö Ø Ò Ò Ò ÉÙ Ö Ò ÐÙ Ð À Ð Ù«Òº ÙÖ Ø Ø ÒÙÖ Ô Đ ÒÓÑ ÒÓÐÓ ÅÓ ÐÐ ÞÙÖ Ö ÙÒ Ö ÉÙ Ö ¹ Ö Ñ ÒØ Ø ÓÒº q q-paare hadronisieren Ï Ó Ò ÓÒ ÖÛĐ ÒØ ÛÙÖ Ø ÖĐÓ «Ë Ò µ Ò Å ĐÙÖ ÃÓÔÔÐÙÒ ØĐ Ö Ö Ø Ö Ò Ï Ð¹ Û Ö ÙÒ º Å Ò Þ Ò Ø Ù Ð Ð Ù Ò ÃÓÔÔÐÙÒ ÓÒ Ø ÒØ Ò Ö Đ Ò Ø «Ë É ¾ µ ½¾ µ É ¾Æ µðò ¾ ¾ 28 / 53

29 Beschleuniger und Detektoren 29 / 53

30 PETRA 30 / 53

31 PETRA Ö Ð ÙÒ Ö È ÌÊ ÈÓ ØÖÓÒ¹ Ð ØÖÓÒ Ì Ò Ñ Ê Ò Ð Ö ØÓÖµ Ø Ø Ë ËÝÒ ÖÓØÖÓÒµ Ò Ò Ñ Û ØÐ Ò ÎÓÖÓÖØ ÚÓÒ À Ñ ÙÖ ÙÒ Û Ö Ñ Ð Ö ¹ËÔ Ò Ö º Ñ Ü Ñ Ð Ò Ö ÞÙÑ ËÓÑÑ Ö ½ ¾ ÖÖ Ø ÛÙÖ ØÖÙ Ñ Ü Ñ Ð Ë Û ÖÔÙÒ Ø Ò Ö Ù Î Ö ĐÓ Øº ½ ÛÙÖ Ö Ð ÙÒ Ò ĐÙÒ ÃÓÐÐ ÓÖ Ø ÓÒ Ò ÄÄÇ Â Å ÊÃ Â ÈÄÍÌÇ ÙÒ Ì ËËÇ Ò ØÞØº Ö Ò ÛÙÖ Ñ ÆÓÚ Ñ Ö ½ ÈÄÍÌÇ Ö ØÖ ÖØº ÁÒ Ö Ò Ø Ò Ò Ð Ù Ö Ø ÐÐØ DESY (Deutsches Elektronen-Synchrotron) bis Sommer 1982 s = 36,7 GeV Kollaborationen: CELLO, JADE, MARK J, PLUTO, TASSO erste hadronische Ereignisse Nov bei PLUTO Luminosität 10 3 (nb d) 1 Ereignisrate 10/h Ð ÙÒ Ö ¹ Ð ÙÒ Ö È ÌÊ º Ö Ð ÙÒ ÖØÙÒÒ Ð Ø Ò ÄĐ Ò ÚÓÒ ¾ ÃÑ ÙÒ Ø Ù Ø Ö Ò ÓÛ Ø 31 / 53

32 JADE im Energiebereich 12 GeV s 46,78 GeV Vielzweckdetektor für Prozesse e + e Hadronen e + e Leptonen wesentlicher Bestandteil: Jet-Kammer mit guter Auflösung Spuren gel. Teilchen präzise vermessen und rekonstruieren (auch bei hoher Teilchenzahl) 32 / 53

33 JADE 33 / 53

34 x y x E A Jet-Kammer Quadratmetern abdecken können. Siliziumstreifenzähler bestehen aus einem Siliziumkristall, auf dem sehr dünne Auslesestreifen im Abstand von z. B. 20 µm aufgebracht sind. Beim Durchgang eines geladenen Teilchens werden Elektron-Loch-Paare erzeugt, wofür in Silizium nur 3.6 ev pro Paar aufgebracht werden müssen. Mit Hilfe einer angelegten Spannung kann die erzeugte Ladung an den Auslesestreifen Jet-Kammer = zylindrische Driftkammer io n i s i e r e n d e s T e i l c h e n n o d e n d r ä h t e Abbildung A.7. Paket aus drei Proportionalkammerebenen. Die Anodendrähte der mit x bezeichneten Ebenen zeigen in die Bildebene hinein, während die der y- Ebene in der Bildebene verlaufen (gestrichelte Linie). Die Kathoden werden durch die Begrenzung der Kammern gebildet. Durch das Anlegen einer positiven Hochspannung an die Anodendrähte bildet sich ein Feld aus wie oben links angedeutet. Beim Durchgang eines geladenen Teilchens wird das Gas in den Kammern ionisiert, und die Elektronen driften entlang der Feldlinien zum Anodendraht. Im gezeigten Beispiel sprechen in der oberen x-ebene ein Draht und in der unteren x-ebene zwei Drähte an. Drähte auf +kv Teilchenort: x = x Draht + v Drift (t Draht t 0 ) 34 / 53

35 Jet-Kammer Voraussetzungen: homogenes E-Feld Messung des Zeitpunktes t 0 des Teilchendurchgangs erfolgt extern Auflösung: 50 µm JADE: zusätzlich homogenes B-Feld zur Strahlachse ( 4,8 kg) 35 / 53

36 e e e + e e e + e Kalorimeter die direkte Messung der Teilchenmasse meistens nicht möglich. Es gibt daher kein allgemeingültiges Rezept zur Teilchenidentifikation; vielmehr gibt es viele verschiedene Methoden, die oft von weiteren Eigenschaften der Teilchen abhängen. Im Folgenden geben wir einekurzeaufstellung dieser Methoden in der Teilchenphysik, die für Teilchen mit Impulsen oberhalb von ca. 100 MeV/c anwendbar sind: Pb-Schauerzähler Kurzlebige Teilchen können über ihre Zerfallsprodukte mit Hilfe der Methode der invarianten Masse identifiziert werden (vgl. Abschn. 15.1). Teilchen verliert E kin Messen von Cherenkov-Licht Lichtmenge E bestimmen Unterscheidung von elektromagnetischen und hadronischen Schauern möglich (EM-Schauer kürzer und schmaler) 36 / 53

37 Die Entdeckung des Gluons 37 / 53

38 Ereignisse der e + e -Annihilation mögliche Ereignisse der Ordnung M 2 e 4 bzw. M 2 g 4 w Hadronen Hadronen l l + l l + e e + e e + e e + e e + 38 / 53

39 Ereignisse der e + e -Annihilation º Ï ÐÛ Ö ÙÒ Ö ËØÖ Ð Ò Ñ Ø Ñ ÞÙÖĐÙ Ð Ò Ò Ò Ö ËØÖ Ð ÑÑ Öº Ö À ÒØ Ö ÖÙÒ ½º Ø ÙÖ ÒÛ Ò Ø ÚÓÒ Ð Ò Ò Ì Ð Ò Ö Ø Ö ÖØ Ò Ò Ø ØÓÖ Ò¹ ØÖ Ø Òº Ò Ø Ò Ï Ö ÙÒ ÕÙ Ö Ò ØØ ĐÙÖ Ò À ÒØ Ö ÖÙÒ ¾º Đ Ò Ø ÚÓÒ Û Ò Ú ÖØÙ ÐÐ Ò È ÓØÓÒ Ò Ò Ö Å Ò Ð Ò º ÁÒ Ö Ê Ð Ò Ð ØÖÓÒ Ò ÙÒ ÈÓ ØÖÓÒ Ò Ò ÞÙ Ø Ò Ø Ê ØÙÒ Ö ËØÖ Ð ĐÙ ÖÙÒ ÙÒ Ò Ð Ò Ê ØÙÒ Ö ËØÖ Ð ĐÙ ÖÙÒ Û Ö Ö Ù º ÒØ Ð ¾º ÙÒ º ĐÓÒÒ Ò Ð Ó Ù Ö Ò ÙÒØ Ö ÖĐÙ Ø Û Ö Ò Û ÒÒ Ø Ø Ö Ò È ÖØ Ð ÒĐÙ Ò Ó Ò Ö Ò Òº e + e Quarks Hadronen stark abhängig von s Ð ÙÒ ½¼ Ö Î ÖÐ Ù Ö Ê Ø Ê Ò Đ Ò Ø Ö Ë Û ÖÔÙÒ Ø Ò Ö ½ º R = σ(e+ e Hadronen) = 3 σ(e + e µ + µ ) q: s 2m q Q 2 q 39 / 53

40 Beobachtung e + e Hadronen folgende Prozesse müssen unterdrückt werden: e + e l + l durch Unterscheidung von hadronischen/leptonischen Schauern e + e l + l + Hadronen oft schwer von e + e Hadronen zu unterscheiden Aber: Hadronenschauer nicht kolinear: Hadronen Hadronen e + e Hadronen Hadronen 40 / 53

41 auf, die in entgegengesetzte Richtungen emittiert werden. Diese entstehen aus der Hadronisierung des ursprünglichen Quarks und (Abb. 9.6 links). Neben der einfachen qq-erzeugung können aber auch Proze Ordnung auftreten. So kann beispielsweise ein energiereiches ( har seit Inbetriebnahme waren hadronische Ereignisse überwiegend abgestrahlt werden, das sich dann als dritter Hadronenjet manif 2-Jet-Ereignisse ( entspricht back-to-back ) der Emission eines Photons bei der elektromagnetisc Hadronische Ereignisse bei PETRA H a d r o n e n H a d r o n e n 41 / 53

42 Interpretation der hadronischen 2-Jet-Ereignisse dominierende hadronisch 2-Jet-Ereignisse als Paar-Bildung interpretiert: e + e q q Hadronen Hadronen q q q q γ Hadronen e e + primäre Quarks fliegen mit hoher Energie in entgegengesetzte Richtung String-Effekt Quarks hadronisieren Hadronen fliegen in nahezu gleicher Richtung wie Quarks (tragen q.m. Eigenschaften der Quarks) Rückschlüsse auf Quarks möglich 42 / 53

43 3-Jet-Events bei PETRA 1979 PETRA bei s = 27 GeV betrieben Frühjahr 1979 erste 3-Jet-Ereignisse bei ÒØ ÙÒ TASSO ÐÙÓÒ Ð ÙÒ ½¾ Ö ¹Â Ø¹ Ö Ò Â Ù Ö Ë Ø Ö ËØÖ Ð º Bild: 3-Jet-Event bei JADE Ñ Ö ¹Â Ø¹ Ö Ò Ð Ò ÐÐ Ö Â Ø Ò Ò Ö Ò º ĐÙ ÖØ Ù ÒØ ÙÒ ÐÙÓÒ º Ó ØÙÒ Ö Ö ¹Â Ø¹ Ö Ò 43 / 53

44 Interpretation der hadronischen 3-Jet-Ereignisse 3-Jet-Ereignisse interpretiert durch Gluon-Bremsstrahlung: e + e q qg Hadronen Hadronen q g q q g q q q g q γ γ Hadronen Hadronen e e + e e + Gluon bewirkt ebenfalls Hadronen-Jet 44 / 53

45 Interpretation der hadronischen 3-Jet-Ereignisse Energie und Richtung des Gluons variiert zw. zwei Extrema: weiche Bremsstrahlung : Gluon unter kleinem Winkel abgestrahlt bzw. wenig Energie 2-Jet (schwer zu trennen) harte Bremsstrahlung : Gluon unter großem Winkel abgestrahlt bzw. hohe Energie deutlicher 3-Jet Es sind auch 4-Jets beobachtet worden. Vermutung: g g q q g g mehr als 4-Jets aber sehr unwahrscheinlich (auch nicht beobachtet) 45 / 53

46 Jet-Analysemethoden Motivation: man braucht Kriterien um zu entscheiden ob Jet-artiges Ereignis vorliegt Probleme bei Überlapp von Jets Definition von topologischen Funktionen (Event-Shape-Variablen) Festlegung von Jet-Achsen möglich Struktur/Topologie/Form des Ereignisses analysieren 46 / 53

47 Event-Shape-Variablen Thrust T := max e T ( i p ) i e T i p i p i Impuls des i-ten Hadrons e T variiert, bis T = max e T Jet-Achse (Thrust-Achse) T { 1 für 2-Jet-Ereignisse (ideal Jet-artig) 1 2 für sphärische Verteilung der Teilchen 47 / 53

48 Event-Shape-Variablen Major F maj := max e maj ( i p ) i e maj i p i und e maj e T Minor F min := min e min ( i p ) i e min i p i und e min e T, e min e maj 48 / 53

49 Event-Shape-Variablen Oblateness O := F maj F min beschreibt, wie flach das Ereignis ist O 0 für 2-Jet-Ereignisse O 2pt Gluon / s für 3-Jet-Ereignisse sensitiv für Auftreten von 3-Jets 49 / 53

50 Vergleich der Messwerte 8 2. Entdeckung des Gluons gemessene Thrust- und Oblateness-Verteilungen der Art: Ò ÚÓÒ Â ĐÙÖ Ú Ö Ò Ë Û ÖÔÙÒ Ø Ò Ö Ò Ô Ë º Abbildung nur QCD-Modell 2.4: Differentielle mit Gluon-Abstrahlung Oblateness-Verteilungbeschreibt bei verschiedenen Schwerpunktsenergien im Vergleich mit dem QCD Modell (durchgezogene Linie) und dem q q- ÓÒÒØ Ò ÝÑÑ ØÖ Ò Ö Ò Ö Ú ÖØ ÐÙÒ Ò Ö Ú ÒØ¹ Ò ØÖ Ò ¹ «Ø experimentelle Þ Ò Ø ÙÒ Ñ ÒErgebnisse ĐÙ ÖØ Ò «Ø Ù korrekt! Ò Ò Ù Ð ÙÒ Modell[3]. ½ Ø Ò Ö Ú ÖØ ÐÙÒ Ò Â Ö ØÖ ÖØ Ò Ö Ø ÐÐØº ÜÔ Ö Ñ ÒØ ÐÐ Î ÖØ ÐÙÒ Ø Ñ Ø ÞÛ Ø ÓÖ Ø Ò ÐÙÓÒ Ò Ø Ð ÉÙ Ö Ò ÐØ ÄÙÒ ¹ÅÓ ÐÐµ Þ Ø Ò 50 / 53

51 mit einer höheren Oblateness als im q q-modell vorhergesagt. Die Beobachtungen lassen sich nur im QCD-Modell, mit der Vorhersage des Gluons, erklären. Man wählt zur weiteren Analyse nur solche Ereignisse aus, bei denen der Thrust T < 0, 8 und die Oblateness O > 0, 1 ist, d.h. die Ereignisse, die potentielle 3-Jet-Struktur aufweisen. deponierte Energie deponierte Energie pro Winkel in Eventebene (kombiniert aus Ereignissen mit O > 0,1 und T < 0,8): nur QCD-Modell beschreibt experimentelle Ergebnisse am Abbildung 2.7: Energiefluss in der Eventebene kombiniert aus Ereignissen mit O > 0, 1 und besten T < 0, 8 im Vergleich mit den verschiedenen Modellen[3]. hohe Übereinstimmung der Experimente mit Theorie wurde als Entdeckung des Gluons gewertet Um die genauere Struktur eines Ereignisses zu studieren, werden die Ereignisse in der Ebene, die durch Thrust- und Major-Achse aufgespannt wird, analysiert. Man macht aus den Ereignissen ein Polarkoordinatenplot (Abb. 2.5), indem man die Energien 51 / 53

52 Literatur Berger, Christoph: Teilchenphysik. Springer, Commichau, Sebastian: Die Entdeckung des Gluons Krüger, Felix: Hands on Particle Physics. Mohr, Niklas: Jets zeigen Gesetze der Quantenchromodynamik Povh, Rith, Scholz und Zetsche: Teilchen und Kerne. Springer, 3 Auflage, / 53

53 ENDE 53 / 53