Besprechung am
|
|
- Martina Pohl
- vor 6 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 PN Einführung in die Physi für Chemier Prof. J. Lipfert WS 206/7 Übungsblatt 0 Übungsblatt 0 Besprechung am Aufgabe Ungedämpfter harmonischer Oszillator. Eine Masse m schwingt reibungsfrei an einer Feder mit der Federonstanten und der maximalen Auslenung A 0. Jetzt wird die Masse auf 2m verdoppelt und die Auslenung der Masse auf 5A 0 verfünffacht. Wie ändern sich: Für eine harmonische Federschwingung gelten folgende Gesetze: Newton II: F = ma = mẍ () Hooe sches Gesetz: F Feder = x (2) Bewegungsgleichung: mẍ + x = 0 ẍ + m x = 0 (3) a) die maximale Rücstellraft Die Rücstellraft F = x hängt nur von der Auslenung, nicht von der Masse ab. Für Oszillator I mit m und A 0 gilt: Für Oszillator II mit 2m und 5A 0 gilt: F F = A 0 (4) F F 2 = 5 A 0 (5) F F 2 F F = 5 A 0 A 0 (6) F F 2 = 5 F F (7) b) die maximale Geschwindigeit Eine mögliche Lösung der Bewegungsgleichung ist x(t) = Asin(ωt + φ). Die Geschwindigeit ergibt sich durch einfache Zeitableitung: Diese Funtion wird maximal, wenn cos(ωt + φ) =. Für Oszillator I: v = ẋ(t) = Aωcos(ωt + φ). (8) v,max = A 0 m (9)
2 Für Oszillator II: v 2,max = 5A 0 2m (0) v 2,max = 5A 0 v,max 2m A 0 m = 5 2 () v 2,max = 5 2 v,max (2) c) die Schwingungsfrequenz Die Schwingungsfrequenz ist gegeben durch ω 2 = m ω = m. Oszillator I: ω 2 = m Oszillator II: ω 2 2 = 2m ω2 2 ω 2 = 2m m = 2 d) die maximale inetische und potentielle Energie Kinetische Energie: E in = 2 mv 2. (3) ω2 2 = 2 ω2 (4) ω 2 = 2 ω (5) Oszillator I: Oszillator II: E in,max, = 2 m v 2,max (6) E in,max,2 = 2 2m v 2 2,max = 2 2m ( 5 2 v,max ) 2 (7) E in,max,2 E in,max, = 2 2m 25 2 v 2,max 2 m v 2,max = 25 (8) E in,max,2 = 25 E in,max, (9) 2
3 Potentielle Energie: E pot = 2 x 2. Oszillator I: Oszillator II: E pot,max, = 2 A2 0 (20) E pot,max,2 = 2 (5A 0) 2 (2) E pot,max,2 E pot,max, = 2 25 A2 0 2 A2 0 = 25 (22) E pot,max,2 = 25 E pot,max, (23) e) die Gesamtenergie, also die Summe aus inetischer und potentieller Energie E ges = E in + E pot = 2 A2 0 (24) Oszillator I: E ges, = 2 A2 0 (25) Oszillator II: E ges,2 = 2 (5A 0) 2 (26) E ges,2 = 25 E ges, (27) Applet: Aufgabe 2 Moleülschwingung. In sogenannten Moleulardynamisimulationen werden Atome als Puntmassen und chemische Bindungen als elastische Federn dargestellt. Wir betrachten hier ein Wasserstoffatom (m H =, g), das über eine Einfachbindung an ein wesentlich schwereres Moleül gebunden ist. Wir önnen hier die Bewegung des größeren Moleüls vernachlässigen und die Einfachbindung als harmonische Feder mit der Federonstanten (in den in Moleulardynamisimulationen üblichen Einheiten) H = 50 Å 2 cal mol annehmen. a) Geben Sie den Wert der Federonstante H in SI Einheiten an. H = 50 cal mol 487 J cal mol ( ) Å = 04, 7 N m m 05 N m (28) 3
4 b) Stellen Sie die Differentialgleichung der Bewegung auf und lösen Sie diese. Da das Wasserstoffatom eine harmonische Schwingung durchführt, lautet die Bewegungsgleichung: Lösungsansatz: m H ẍ + H x = 0 ẍ + H m H x = 0 (29) x(t) = Asin(ωt + φ) (30) ẋ(t) = Aωcos(ωt + φ) (3) ẍ(t) = ω 2 Asin(ωt + φ) (32) Einsetzen in die Bewegungsgleichung liefert ω 2 = H m H. Die Anfangsbedingungen zum Zeitpunt t = 0 werden wie folgt gewählt: x 0 sei der Gleichgewichtsabstand zwischen den Moleül und dem Wasserstoffatom Die Anfangsgeschwindigeit sei 0 Eingesetzt in x(0) = x 0 (33) ẋ(0) = 0 (34) x(0) = Asin(φ) = x 0 (35) ẋ(0) = Aωcos(φ) = 0 φ = π 2 Die Lösung der Bewegungsgleichung lautet also: (36) x(0) = Asin(φ) = x 0 (37) ( π ) x 0 = Asin = A (38) 2 x(t) = x 0 sin(ωt + π 2 ) (39) c) Was ist die Periodendauer der Schwingung des Wasserstoffatoms? T H = 2π ω = H m H T H = 2π, g 04, 7 N m 4 und ω = 2π (40) T H mh H (4) = 2, s 25 fs (42)
5 d) In Moleulardynamisimulationen werden die Newton schen Bewegungsgleichungen numerisch gelöst, indem man die Zeit in leine Intervalle (sogenannte Zeitschritte) δt einteilt und für jeden Zeitschritt nacheinander die atuellen Positionen der Atome berechnet. Als Faustregel muss man δt dabei so wählen, dass der Integrationsschritt mindestens 0 mal leiner ist als die ürzeste Schwingungsperiode im simulierten System. Was für einen Integrationszeitschritt muss man nehmen, wenn wir davon ausgehen, dass die oben berechnete Wasserstoffschwingung die ürzeste Schwingungsperiode im simulierten System ist? Wieviele Integrationsschritte muss man berechnen, um insgesamt ns zu simulieren? Wieviele Schritte um s zu simulieren? δt soll maximal 0 der ürzesten Schwingungsperiode T H sein: Integrationsschritte für ns: δt = T H 0 = 2, s (43) N = ns δt = 0 9 s 2, s = 3, (44) Integrationsschritte für s: N = s δt = s 2, s = 3, (45) Aufgabe 3 Schwingende Wassersäule in einem U-Rohr. Es seien die zwei folgenden Situationen gegeben: a) In ein U-förmiges Rohr mit zwei offenen Enden wird Wasser und dann Öl (vermischen sich nicht) hineingegossen. Sie ommen in Gleichgewichtslage, wie in der Abbildung dargestellt. Wie groß ist die Dichte des Öls? Hinweis: Die Drucwerte an den Punten a und b sind gleich. 5
6 Für den Schweredruc einer Flüssigeitssäule gilt: p = ρ g h p a = p b (46) ρ Oel g h Oel = ρ W g h W (47) ρ Oel = ρ W g h W g h Oel = ρ W hw h Oel (48) = 000 g 250 mm 9 mm m3 250 mm b) Betrachten Sie nun folgende Situation: = 964 g m 3 (49) In einem U-Rohr mit einem Innendurchmesser von d = 7 mm befindet sich Wasser der Dichte ρ = 000 g, welches im rechten Teil des Rohres bis zur Höhe m 3 h über dem Ruhepegel steht und im linen bis zur Höhe h. Die gesamte Wassersäule hat die Länge L = 0, 5 m und die dynamische Visosität des Wassers ist η = 0 3 g. Bestimmen Sie die Masse m m s W der zu bewegenden Wasseräule und die vorhandene Rücstellraft bzw. Rücstellonstante mit Hilfe von p = 2ρgh. Rücstellonstante: m W = ρ W V W = ρ W A L (50) mit A = π r 2 = π 4 d 2 = 2, m 2 (5) m W = 000 g m 3 2, m 2 0, 5 m = 0, 3 g (52) F = x mit x = h (53) F = pa (54) h = pa (55) h = 2ρghA (56) = 2ρgA = g m 9, 8 m 3 s 2, m 2 = 4, 45 g s 2 (57) 6
7 c) Stellen Sie die allgemeine Bewegungsgleichung mit Dämpfung auf und bestimmen Sie die Eigenfrequenz. Hinweis: Nach dem Gesetz von Hagen-Poiseuille gilt für die Dämpfung γ = 8πηL. Die Bewegungsgleichung einer gedämpften harmonischen Schwingung lautet: Für die Eigenfrequenz gilt: mẍ + γẋ + x = 0 ω = 2π = 2π f und ω = T f = 2π m = 2π m (58) 4, 45 g s 2 0, 3 g = 0, 999 s Hz (59) d) Bestimmen Sie die Ablingonstante τ = δ = 2m γ γ = 8πηL = 8π 0 3 g g 0, 5 m, (60) m s s τ = 2m 2 0, 3 g = = 7, 98 s 8 s (6) γ, g s Applet: 7
Grundlagen der Physik 2 Schwingungen und Wärmelehre
(c) Ulm University p. 1/ Grundlagen der Physik Schwingungen und Wärmelehre 3. 04. 006 Othmar Marti othmar.marti@uni-ulm.de Experimentelle Physik Universität Ulm (c) Ulm University p. / Physikalisches Pendel
MehrEinführung in die Physik
Einführung in die Physik für Pharmazeuten und Biologen (PPh) Mechanik, Elektrizitätslehre, Optik Übung : Vorlesung: Tutorials: Montags 13:15 bis 14 Uhr, Liebig-HS Montags 14:15 bis 15:45, Liebig HS Montags
MehrVorlesung Physik für Pharmazeuten und Biologen
Vorlesung Physik für Pharmazeuten und Biologen Schwingungen Mechanische Wellen Akustik Freier harmonischer Oszillator Beispiel: Das mathematische Pendel Bewegungsgleichung : d s mg sinϕ = m dt Näherung
MehrTONTECHNIK HÖREN // SCHALLWANDLER // IMPULSANTWORT UND FALTUNG // DIGITALE SIGNALE // MEHRKANALTECHNIK // TONTECHNISCHE PRAXIS
4., aktualisierte Auflage thomas GÖRNE TONTECHNIK HÖREN // SCHALLWANDLER // IMPULSANTWORT UND FALTUNG // DIGITALE SIGNALE // MEHRKANALTECHNIK // TONTECHNISCHE PRAXIS 18 1 Schall und Schwingungen 1.1 Mechanische
MehrPhysik 1 MW, WS 2014/15 Aufgaben mit Lösung 7. Übung (KW 05/06)
7. Übung KW 05/06) Aufgabe 1 M 14.1 Venturidüse ) Durch eine Düse strömt Luft der Stromstärke I. Man berechne die Differenz der statischen Drücke p zwischen dem weiten und dem engen Querschnitt Durchmesser
MehrTheoretische Physik I: Lösungen Blatt Michael Czopnik
Theoretische Physik I: Lösungen Blatt 2 15.10.2012 Michael Czopnik Aufgabe 1: Scheinkräfte Nutze Zylinderkoordinaten: x = r cos ϕ y = r sin ϕ z = z Zweimaliges differenzieren ergibt: ẍ = r cos ϕ 2ṙ ϕ sin
MehrSchwingungen. Harmonische Schwingungen. t Anharmonische Schwingungen. S. Alexandrova FDIBA TU Sofia 1
Schwingungen Harmonische Schwingungen x t Anharmonische Schwingungen x x t S. Alexandrova FDIBA TU Sofia 1 t ANHARMONISCHE SCHWINGUNGEN EHB : Kraft F = -k(x-x o ) Potentielle Energie: E p E p Parabel mit
Mehr9 Periodische Bewegungen
Schwingungen Schwingung Zustand y wiederholt sich in bestimmten Zeitabständen Mit Schwingungsdauer (Periode, Periodendauer) T Welle Schwingung breitet sich im Raum aus Zustand y wiederholt sich in Raum
MehrVersuchsprotokoll von Thomas Bauer und Patrick Fritzsch. Münster, den
M Geoppelte Pendel Versuchsprotooll von Thomas Bauer und Patric Fritzsch Münster, den.1.1 INHALTSVERZEICHNIS 1. Einleitung. Theoretische Grundlagen.1 Die Pendelbewegung. Dder Kopplungsgrad 3. Versuchsbeschreibung
MehrEinführung in die Physik I. Schwingungen und Wellen 1
Einführung in die Physik I Schwingungen und Wellen O. von der Lühe und U. Landgraf Schwingungen Periodische Vorgänge spielen in eine große Rolle in vielen Gebieten der Physik E pot Schwingungen treten
MehrFlüsse, Fixpunkte, Stabilität
1 Flüsse, Fixpunkte, Stabilität Proseminar: Theoretische Physik Yannic Borchard 7. Mai 2014 2 Motivation Die hier entwickelten Formalismen erlauben es, Aussagen über das Verhalten von Lösungen gewöhnlicher
Mehr6. Erzwungene Schwingungen
6. Erzwungene Schwingungen Ein durch zeitveränderliche äußere Einwirkung zum Schwingen angeregtes (gezwungenes) System führt erzwungene Schwingungen durch. Bedeutsam sind vor allem periodische Erregungen
MehrElektrische Schwingungen und Wellen
Elektrische Schwingungen und Wellen. Wechselströme. Elektrischer Schwingkreis i. Wiederholung Schwingung ii. Freie Schwingung iii. Erzwungene Schwingung iv. Tesla Transformator 3. Elektromagnetische Wellen
MehrPhysik Profilkurs ÜA 07 mechanische Wellen Ks. 2011
Aufgabe 1) Ein Wellenträger wird mit f = 2,0 Hz harmonisch angeregt, wobei sich Wellen der Länge 30 cm und der Amplitude 3,0 cm bilden. Zur Zeit t o = 0,0 s durchläuft der Anfang des Wellenträgers gerade
Mehr9. Übungsblatt zur VL Einführung in die Klassische Mechanik und Wärmelehre Modul P1a, 1. FS BPh 8. Dezember 2009
9. Übungsblatt zur VL Einführung in die Klassische Mechanik und Wärmelehre Modul P1a, 1. FS BPh 8. Dezember 009 Aufgabe 9.1: Doppelfeder Eine Kugel wird im Schwerefeld der Erde zwischen zwei Federn mit
MehrInstitut für Technische und Num. Mechanik Technische Mechanik III Prof. Dr.-Ing. Prof. E. h. P. Eberhard WS 08/09 K 2. Aufgabe 1 (5 Punkte)
Institut für Technische und Num. Mechanik Technische Mechanik III Prof. Dr.-Ing. Prof. E. h. P. Eberhard WS 8/9 K 6. Februar 9 Klausur in Technische Mechanik III Nachname Vorname Aufgabe (5 Punkte) Der
MehrSchwingungen und Wellen Teil I
Schwingungen und Wellen Teil I 1.. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 10. Einleitung Arten von Schwingungen Lösung der Differentialgleichung Wichtige Größen Das freie ungedämpfte und gedämpfte Feder-Masse-System Ausbreitung
Mehr14. Mechanische Schwingungen und Wellen
14. Mechanische Schwingungen und Wellen Schwingungen treten in der Technik in vielen Vorgängen auf mit positiven und negativen Effekten (z. B. Haarrisse, Achsbrüche etc.). Deshalb ist es eine wichtige
MehrErzwungene Schwingungen
Fachrichtung Physik Physikalisches Grundpraktikum Versuch: ES Erstellt: M. Kauer B. Scholz Aktualisiert: am 28. 06. 2016 Erzwungene Schwingungen Inhaltsverzeichnis 1 Aufgabenstellung 2 2 Theoretische Grundlagen
MehrVersuch M3a für Nebenfächler Gedämpfter harmonischer Oszillator
Versuch M3a für Nebenfächler Gedämpfter harmonischer Oszillator I. Physikalisches Institut, Raum HS102 Stand: 23. Juni 2014 generelle Bemerkungen bitte Versuchsaufbau (Nummer) angeben bitte Versuchspartner
MehrFerienkurs Experimentalphysik 1
1 Fakultät für Physik Technische Universität München Bernd Kohler & Daniel Singh Probeklausur WS 2014/2015 27.03.2015 Bearbeitungszeit: 90 Minuten Aufgabe 1: Romeo und Julia (ca. 15 min) Julia befindet
Mehr15. Elektromagnetische Schwingungen
5. Elektromagnetische Schwingungen Elektromagnetischer Schwingkreis Ein Beispiel für eine mechanische harmonische Schwingung wäre eine schwingende Feder, die im Normalfall durch den uftwiderstand gedämpft
MehrMotivation. Motivation 2
Grenzzyklen 1 Motivation Grenzzyklen modellieren von selbst oszillierende Systeme Stabile Grenzzyklen kleine Abweichungen in den Anfangsbedingungen gehen in Grenzzyklus über Beispiele: Van-der-Pol Schwingkreis
MehrMusterlösung zu Übungen der Physik PHY 117, Serie 6, HS 2009
Musterlösung zu Übungen der Physik PHY 117, Serie 6, HS 2009 Abgabe: Gruppen 4-6: 07.12.09, Gruppen 1-3: 14.12.09 Lösungen zu den Aufgaben 1. [1P] Kind und Luftballons Ein Kind (m = 30 kg) will so viele
MehrMathematik-Tutorium für Maschinenbauer II: Differentialgleichungen und Vektorfelder
DGL Schwingung Physikalische Felder Mathematik-Tutorium für Maschinenbauer II: Differentialgleichungen und Vektorfelder Johannes Wiedersich 23. April 2008 http://www.e13.physik.tu-muenchen.de/wiedersich/
MehrExperimentalphysik für Naturwissenschaftler 1 Universität Erlangen Nürnberg WS 2008/09 Klausur ( )
Nur vom Korrektor auszufüllen 1 2 3 4 5 6 7 8 9 1 Note Experimentalphysik für Naturwissenschaftler 1 Universität Erlangen Nürnberg WS 28/9 Klausur (6.2.29 Name: Studiengang: In die Wertung der Klausur
MehrKinetik. Schwerpunktsatz (Impulssatz) F 2. F i (1) F 3 S F 4 F 1. r S. F ix. F ir. F iy. F iz. m z S = i. Technische Mechanik III FS 1
und Eperimentelle Mechanik FS 1 Kinetik Bisher wurde nur die Kinematik von Bewegungen untersucht (d.h. Weg, Geschwindigkeit und Beschleunigung). Es sollen nun Kräfte (später auch Momente) mit diesen kinematischen
MehrPhysik für Elektroingenieure - Formeln und Konstanten
Physik für Elektroingenieure - Formeln und Konstanten Martin Zellner 18. Juli 2011 Einleitende Worte Diese Formelsammlung enthält alle Formeln und Konstanten die im Verlaufe des Semesters in den Übungsblättern
MehrAnhang A1. Schwingungen. A1.1 Freie Schwingung ohne Dämpfung. A1.2 Freie Schwingung mit Dämpfung PN0907
Anhang A1 Schwingungen Am Beispiel eines Drehschwingers werden im Folgenden die allgemeinen Eigenschaften schwingfähiger Systeme zusammengestellt und diskutiert. A1.1 Freie Schwingung ohne Dämpfung Idealisierter
MehrPOHLsches 1 Drehpendel
POHLsches 1 Drehpendel Aufgabenstellung: Charakterisieren Sie das Schwingungsverhalten eines freien sowie eines periodisch angeregten Drehpendels. Stichworte zur Vorbereitung: Schwingungen, harmonische
MehrSchwingungen 14A A: Aufgaben Verständnisaufgaben A14.1 A14.6 A14.2 Schätzungs- und Näherungsaufgaben A14.7 A14.3 Harmonische Schwingungen A14.
Schwingungen 4A Harmonische Schwingungen Energie eines harmonischenoszillators Erzwungene Schwingungenund Resonanz A: Aufgaben Verständnisaufgaben A4 Sind die Beschleunigung und die Auslenkung aus dem
MehrVersuch P1-20 Pendel Vorbereitung
Versuch P1-0 Pendel Vorbereitung Gruppe Mo-19 Yannick Augenstein Versuchsdurchführung: 9. Januar 01 Inhaltsverzeichnis Aufgabe 1 1.1 Reduzierte Pendellänge............................. 1. Fallbeschleunigung
MehrBlatt 03.1: Scheinkräfte
Fakultät für Physik T1: Klassische Mechanik, SoSe 2016 Dozent: Jan von Delft Übungen: Benedikt Bruognolo, Sebastian Huber, Katharina Stadler, Lukas Weidinger http://www.physik.uni-muenchen.de/lehre/vorlesungen/sose_16/t1_theor_mechanik/
MehrSchwingungen
- 238-4.1. Allgemeines 4. Schwingungen 4.1.1. Beispiele und Definition Das klassische Beispiel eines schwingenden Systems ist das Pendel. Exp1: Ebenes Pendel Allgemein ist eine Schwingung definiert als
MehrDer Pohlsche Resonator
Physikalisches Praktikum für das Hauptfach Physik Versuch 01 Der Pohlsche Resonator Sommersemester 005 Name: Daniel Scholz Mitarbeiter: Hauke Rohmeyer EMail: physik@mehr-davon.de Gruppe: 13 Assistent:
MehrAnleitung zum Physikpraktikum für Oberstufenlehrpersonen Resonanz (R) Herbstsemester Physik-Institut der Universität Zürich
Anleitung zum Physikpraktikum für Oberstufenlehrpersonen Resonanz (R) Herbstsemester 2016 Physik-Institut der Universität Zürich Inhaltsverzeichnis 4 Resonanz (R) 4.1 4.1 Einleitung........................................
MehrErzwungene Schwingungen und Resonanzphänomene
Agenda Erzwungene Schwingungen und Resonanzphänomene oder...... warum Männer am liebsten in der Badewanne und Frauen lieber auf der Toilette singen. Dr. Christian Schröder Schwingungen: Freund oder Feind?
MehrDamit läßt sich die Aufgabe durch einfaches Rechnen zeigen: k=1
Aufgabe (4 Punte) Sei A eine n m-matrix Die Matrix A T ist die m n-matrix, die durch Vertauschen der Zeilen und Spalten aus A hervorgeht (dh: aus Zeilen werden Spalten, und umgeehrt) Die Matrix A T heißt
MehrIII. Schwingungen und Wellen
III. Schwingungen und Wellen III.1 Schwingungen Physik für Mediziner 1 Schwingungen Eine Schwingung ist ein zeitlich periodischer Vorgang Schwingungen finden im allgemeinen um eine stabile Gleichgewichtslage
Mehr9. Vorlesung Wintersemester
9. Vorlesung Wintersemester 1 Die Phase der angeregten Schwingung Wertebereich: bei der oben abgeleiteten Formel tan φ = β ω ω ω0. (1) ist noch zu sehen, in welchem Bereich der Winkel liegt. Aus der ursprünglichen
MehrPhysik 1 Hydrologen/VNT, WS 2014/15 Lösungen Aufgabenblatt 8. Feder )
Aufgabenblatt 8 Aufgabe 1 (M 4. Feder ) Ein Körper der Masse m wird in der Höhe z 1 losgelassen und trifft bei z = 0 auf das Ende einer senkrecht stehenden Feder mit der Federkonstanten k, die den Fall
MehrV1 - Dichtebestimmung
Aufgabenstellung: Überprüfen Sie die Proportionalität zwischen Belastung und Verlängerung einer Feder. Bestimmen Sie die Federkonstante. Bestimmen Sie die Federkonstante mit Hilfe der dynamischen Methode.
MehrMechanik und ihre mathematischen Methoden. Experimentalphysik 1
Mechanik und ihre mathematischen Methoden Experimentalphysik 1 PD Dr. Frank Stallmach Universität Leipzig, Fakultät für Physik und Geowissenschaften Linnéstr. 5, 04103 Leipzig Modul 12-PHY-LA-EP1 Staatsexamen
MehrDierentialgleichungen 2. Ordnung
Dierentialgleichungen 2. Ordnung haben die allgemeine Form x = F (x, x, t. Wir beschränken uns hier auf zwei Spezialfälle, in denen sich eine Lösung analytisch bestimmen lässt: 1. reduzible Dierentialgleichungen:
Mehr2. Lagrange-Gleichungen
2. Lagrange-Gleichungen Mit dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Bewegungsgleichungen für komplexe Systeme einfach aufstellen. Aus dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Lagrange-Gleichungen
MehrKlausur zur Vorlesung E1 Mechanik (6 ECTS)
Ludwig Maximilians Universität München Fakultät für Physik Klausur zur Vorlesung E1 Mechanik WS 2013/2014 17. Feb. 2014 für Studierende im Lehramt und Nebenfach Physik (6 ECTS) Prof. J. Rädler, Prof. H.
MehrPohlsches Rad und Chaos (POR)
Seite 1 1 Literatur und Chaos Themengebiet: Mechani W. Demtröder, Experimentalphysi 1 - Mechani und Wärme, Springer, Berlin D. Meschede, Gerthsen Physi, Springer, Berlin L. Bergmann, C. Schäfer,Lehrbuch
MehrSchwingungen und Wellen
II, 1 110 (2012) c 2012 Schwingungen und Wellen Dr. Jürgen Bolik Georg-Simon-Ohm-Hochschule Nürnberg f (t) e δ t cos(ω t) e δ t t e δ t Georg-Simon-Ohm-Hochschule Nürnberg 2 Inhaltsverzeichnis 1 Schwingungen
MehrPN 1 Klausur Physik für Chemiker
PN 1 Klausur Physik für Chemiker Prof. T. Liedl Ihr Name in leserlichen Druckbuchstaben München 2011 Martrikelnr.: Semester: Klausur zur Vorlesung PN I Einführung in die Physik für Chemiker Prof. Dr. T.
MehrWir basteln uns ein Glockenspiel
So soll es aussehen Wir basteln uns ein Glockenspiel Wie entstehen die Töne? Würde das Glockenspiel am Kopfende angestoßen, so würden damit Logitudinalschwingungen erzeugt. Diese Schwingungen sind allerdings
MehrI. Grundlagen der Quantenphysik I.1 Einleitung I.2 Historisches I.3 Die Schrödinger-Gleichung I.4 Die Wellenfunktion I.5 Das freie quantenmechanische
I. Grundlagen der Quantenphysi I.1 Einleitung I. Historisches I.3 Die Schrödinger-Gleichung I.4 Die Wellenfuntion I.5 Das freie quantenmechanische Eletron I.6 Erwartungswerte Quantenmechanische Erwartungswerte
MehrVersuch M1: Feder- und Torsionsschwingungen
Versuch M1: Feder- und Torsionsschwingungen Aufgaben: Federschwingungen: 1 Bestimmen Sie durch Messung der Dehnung in Abhängigkeit von der Belastung die Richtgröße D (Federkonstante k) von zwei Schraubenfedern
MehrDie Entwicklung des Erde-Mond-Systems
THEORETISCHE AUFGABE Nr. 1 Die Entwicklung des Erde-Mond-Systems Wissenschaftler können den Abstand Erde-Mond mit großer Genauigkeit bestimmen. Sie erreichen dies, indem sie einen Laserstrahl an einem
MehrFormelsammlung. Lagrange-Gleichungen: q k. Zur Koordinate q k konjugierter Impuls: p k = L. Hamilton-Funktion: p k. Hamiltonsche Gleichungen: q k = H
Formelsammlung Lagrange-Gleichungen: ( ) d L dt q k L q k = 0 mit k = 1,..., n. (1) Zur Koordinate q k konjugierter Impuls: p k = L q k. (2) Hamilton-Funktion: n H(q 1,..., q n, p 1,..., p n, t) = p k
MehrRE Elektrische Resonanz
RE Elektrische Resonanz Blockpraktikum Herbst 27 (Gruppe 2b) 24. Oktober 27 Inhaltsverzeichnis 1 Grundlagen 2 1.1 Impedanz...................................... 2 1.2 Phasenresonanz...................................
MehrSchwingungen. Im Experiment sehen wir, dass die Kraft, die man zum Auslenken einer Feder braucht, proportional zur Auslenkung ist.
Schwingungen Im Experiment sehen wir, dass die Kraft, die man zum Auslenken einer Feder braucht, proportional zur Auslenkung ist. Mit Kraft = Masse Beschleunigung, also F = m a, oder F = m ẍ erhalten wir
MehrMathematische Hilfsmittel
Mathematische Hilfsmittel Koordinatensystem kartesisch Kugelkoordinaten Zylinderkoordinaten Koordinaten (x, y, z) (r, ϑ, ϕ) (r, ϕ, z) Volumenelement dv dxdydz r sin ϑdrdϑdϕ r dr dzdϕ Additionstheoreme:
MehrFormelsammlung Formelsammlung Formelsammlung. Formelsammlung Formelsammlung Formelsammlung
Technische Akustik 2016 Jan Borgers 1. Grundlagen Bezugsgrößen für Schalldruck; Schallleistung Seite 2 Filterkurven A-; B-; C-Gewichtung Seite 3 Terz-; Oktavfilter und deren Bandbreiten Seite 5 Rauschsignale
MehrFormelsammlung. Physik. [F] = kg m s 2 = N (Newton) v = ṡ = ds dt. [v] = m/s. a = v = s = d2 s dt 2 [s] = m/s 2. v = a t.
Formelsammlung Physik Mechanik. Kinematik und Kräfte Kinematik Erstes Newtonsches Axiom (Axio/Reaxio) F axio = F reaxio Zweites Newtonsches Axiom Translationsbewegungen Konstante Beschleunigung F = m a
Mehr12 Gewöhnliche Differentialgleichungen
12 Gewöhnliche Differentialgleichungen 121 Einführende Beispiele und Grundbegriffe Beispiel 1 ( senkrechter Wurf ) v 0 Ein Flugkörper werde zum Zeitpunkt t = 0 in der Höhe s = 0 t = 0 s = 0 mit der Startgeschwindigkeit
MehrFormelsammlung: Physik II für Naturwissenschaftler
Formelsammlung: Physi II für Naturwissenschaftler 4 Eletrizität und Magnetismus 4.1 Ladung und Ladungserhaltung Ladung q = n(±e) mit Elementarladung 4.2 Coulomb-Gesetz e = 1, 6 10 19 C = 1, 6 10 19 As
MehrLösungsblatt Rolle und Gewichte (2P) Mechanik (Physik, Wirtschaftsphysik, Physik Lehramt) (WS07/08)
sblatt Mechanik Physik, Wirtschaftsphysik, Physik Lehramt WS07/08 Wolfgang v. Soden wolfgang.soden@uni-ulm.de. 0. 008 74 Rolle und Gewichte P Zwei Gewichte mit Massen m = kg bzw. m = 3kg sind durch einen
MehrBrahe Kepler. Bacon Descartes
Newton s Mechanics Stellar Orbits! Brahe Kepler Gravity! Actio = Reactio F = d dt p Gallilei Galilei! Bacon Descartes Leibnitz Leibniz! 1 Statistical Mechanics Steam Engine! Energy Conservation Kinematic
MehrLösungen zu den Aufgaben zur Klausur zur Vorlesung Einführung in die Physik für Natur- und Umweltwissenschaftler v. Issendorff, WS2013/
Lösungen zu den Aufgaben zur Klausur zur Vorlesung Einführung in die Physik für Natur- und Umweltwissenschaftler v. Issendorff, WS013/14 18.0.014 1) Welche der folgenden Formeln für die Geschwindigkeit
MehrSpektra von periodischen Signalen. Resonanz. Jonathan Harrington
Spektra von periodischen Signalen. Resonanz. Jonathan Harrington Spektrum von einem Zeitsignal Zeitsignal 1. Das Zeitsignal wird durch eine Fourier- Analyse in Sinusoiden zerlegt 2. Spektrum: die Abbildung
MehrM 1a Freie und erzwungene Schwingungen
M 1a Freie und erzwungene Schwingungen Aufgabenbeschreibung In dem Versuch sollen anhand von Drehschwingungen freie und erzwungene Schwingungen untersucht werden. Bei den freien Schwingungen sollen Begriffe
MehrMETALLGUMMI. Berechnungsgrundlagen
METLLGUMMI Berechnungsgrundlagen Formelzeichen Die verwendeten Formelzeichen entsprechen der DIN 1304. Dort nicht aufgeführte Formelzeichen sind in diesem Programm mit den üblichen Buchstaben bezeichnet.
Mehrgp : Gekoppelte Pendel
U N I V E R S I T Ä T R E G E N S B U R G Naturwissenschaftliche Fakultät II - Physik Anleitung zum Physikpraktikum für Chemiker Versuch gp : Gekoppelte Pendel Dr. Stephan Giglberger Dr. Tobias Korn Manuel
MehrKlausur Physik 1 (GPH1) am Fachbereich Elektrotechnik und Informatik, Fachbereich Mechatronik und Maschinenbau
Name, Matrikelnummer: Klausur Physik 1 (GPH1) am 16.5.08 Fachbereich Elektrotechnik und Informatik, Fachbereich Mechatronik und Maschinenbau Zugelassene Hilfsmittel: Beiblätter zur Vorlesung Physik 1 ab
MehrDieter Suter - 223 - Physik B3, SS03
Dieter Suter - 223 - Physik B3, SS03 4.4 Gedämpfte Schwingung 4.4.1 Dämpfung und Reibung Wie bei jeder Bewegung gibt es bei Schwingungen auch dissipative Effekte, d.h. es wird Schwingungsenergie in Wärmeenergie
MehrExperimentalphysik 4 - SS11 Physik der Atome und Kerne
Experimentalphysik 4 - SS Physik der Atome und Kerne Prof. Dr. Tilman Pfau 5. Physikalisches Institut Übungsblatt 06 Besprechung: 8. Juni Aufgabe : Koeffizient a C des Coulomb-Terms 4 Punkte In dieser
MehrPhysik-Praktikum. für Studierende des Studiengangs Fach-Bachelor Chemie Teil 1. Wintersemester 2015/16. Versuch 2: Mechanische Größen, Schwingungen
Physik-Praktikum für Studierende des Studiengangs Fach-Bachelor Chemie Teil 1 Versuch : Mechanische Größen, Schwingungen Wintersemester 015/16 Carl von Ossietzky Universität Oldenburg Institut für Physik
MehrFadenpendel (M1) Ziel des Versuches. Theoretischer Hintergrund
Fadenpendel M) Ziel des Versuches Der Aufbau dieses Versuches ist denkbar einfach: eine Kugel hängt an einem Faden. Der Zusammenhang zwischen der Fadenlänge und der Schwingungsdauer ist nicht schwer zu
MehrII. Grundlagen der Mechanik
II. Grundlagen der Mechanik 1. Bewegung eines Massenpunktes 1.1. Geschwindigkeit und Bewegung Die Mechanik beschreibt, wie sich massive Körper unter dem Einfluss von Kräften in Raum und Zeit bewegen. Eine
MehrDrehpendel. Laborbericht Für Labor Physik und Grundlagen der Elektrotechnik SS 2003 FB 2 ET / IT
FB ET / IT Drehpendel Laborbericht Für Labor Physik und Grundlagen der Elektrotechnik SS 003 Erstellt von: G. Schley, B. Drollinger Mat.-Nr.: 90933, 91339 Datum: 9.04.003 G. Schley, B. Drollinger / 9.04.003-1
MehrFormelsammlung. Physikalische Größen. physikalische Größe = Wert Einheit Meßgröße = (Wert ± Fehler) Einheit
Formelsammlung Physikalische Größen physikalische Größe = Wert Einheit Meßgröße = (Wert ± Fehler) Einheit Grundgrößen Zeit t s (Sekunde) Länge l m (Meter) Masse m kg (Kilogramm) elektrischer Strom I A
Mehr5. Mechanische Schwingungen
LZ F1./B1. 5 Mechanische Schwingungen 1 5. Mechanische Schwingungen 5.1 Grundlagen und Begriffe 5.1.1 Beispiele LZ F1./B1. 5 Mechanische Schwingungen 5.1. Begriffe Mechanische Schwingung ist eine periodische
MehrEinführung in die Modellierung: Statische und dynamische Bilanzgleichungen
Einführung in die Modellierung: Statische und dynamische Bilanzgleichungen Mengenbilanzen: Beispiel 1: Kessel Wirkungsgraph Flussdiagramm Modellgleichungen Statische Mengenbilanz Deispiel 2: Chemische
Mehr3. Erhaltungsgrößen und die Newton schen Axiome
Übungen zur T1: Theoretische Mechanik, SoSe13 Prof. Dr. Dieter Lüst Theresienstr. 37, Zi. 45 Dr. James Gray James.Gray@physik.uni-muenchen.de 3. Erhaltungsgrößen und die Newton schen Axiome Übung 3.1:
MehrTheoretische Mechanik
Theoretische Mechanik Übungen R. Kirschner, ITP, Univ. Leipzig 1-1 1. Betrachten Sie ein System aus 4 Massenpunkten, ( r i,m i ),i = 1,2,3,4, das sich in trivialer geradlinig-gleichförmiger Bewegung befindet.
MehrFormelzusammenstellung
Übung zu Mechanik 4 - ormelsammlung Seite 4 ormelzusammenstellung. Grundbegriffe Harmonische Schwingung Sinusschwingung: (t) sin ( t + ϕ) Schwingungsamplitude: Kreisfrequenz: Phasenwinkel: requenz: f Schwingungsdauer,
MehrElektronen in Metallen. Seminar: Nanostrukturphysik 1 Fakultät: 7 Dozent: Dr. M. Kobliscka Referent: Daniel Gillo Datum:
Elektronen in Metallen Seminar: Nanostrukturphysik 1 Fakultät: 7 Dozent: Dr. M. Kobliscka Referent: Datum: 1.01.14 Gliederung 1. Einleitung 1.1 Elektronen 1. Metalle. Drude-Modell.1 Ohm'sches Gesetz. Grenzen
Mehrν und λ ausgedrückt in Energie E und Impuls p
phys4.011 Page 1 8.3 Die Schrödinger-Gleichung die grundlegende Gleichung der Quantenmechanik (in den bis jetzt diskutierten Fällen) eine Wellengleichung für Materiewellen (gilt aber auch allgemeiner)
MehrMechanische Schwingungen und Wellen
Mechanische und Wellen Inhalt 1. 2.Überlagerung von 3.Entstehung und Ausbreitung von Wellen 4.Wechselwirkungen von Wellen 2 Voraussetzungen Schwingfähige Teilchen Energiezufuhr Auslenkung Rücktreibende
MehrMuster für eine Ausarbeitung mit Protokoll für den Versuch M15 des Physikalischen Praktikums: Erzwungene Schwingungen (Pohlsches Rad)
Prof. Heinrich Reisinger Rüsselsheim im März 003 Muster für eine Ausarbeitung mit Protokoll für den Versuch M5 des Physikalischen Praktikums: Erzwungene Schwingungen (Pohlsches Rad) Vorbemerkungen Vorbemerkungen
MehrAufgabe zur Corioliskraft 1. Hier ist es dringend angeraten als erstes eine aussagekräftige Skizze zu machen:
Aufgabe zur Corioliskraft 1 Aufgabe: Ein Luftgewehr sei mit dem Lot exakt senkrecht nach oben ausgerichtet. Nach dem Abschuss verlässt die Kugel den Lauf mit 60 ms 1 Wo landet das Geschoss, wenn der Abschuss
MehrProjektpraktikum. Bestimmung der Resonanzfrequenzen und der Abklingkoeffizienten von Gläsern
Naturwissenschaftliche Fakultät I, Fachbereich Physik Projektpraktikum PPG 12 WS 2005/06 Bestimmung der Resonanzfrequenzen und der Abklingkoeffizienten von Gläsern Florian Geier Florian Hauenstein Lukas
MehrVersuch M7 für Nebenfächler Rotations- und Translationsbewegung
Versuch M7 für Nebenfächler Rotations- und Translationsbewegung I. Physikalisches Institut, Raum HS126 Stand: 21. Oktober 2015 generelle Bemerkungen bitte Versuchsaufbau (Nummer) angeben bitte Versuchspartner
MehrÜbungsblatt Nr.2. Justus-Liebig-Universität Gieÿen Physikalisch-Chemisches-Institut Dr. Georg Mellau
Justus-Liebig-Universität Gieÿen Physikalisch-Chemisches-Institut Dr. Georg Mellau EDV für Naturwissenschaftler Vorlesung mit Übungen über die uswertung und Darstellung experimenteller Daten Übungsblatt
MehrKlassische Theoretische Physik II. V: Prof. Dr. M. Mühlleitner, Ü: Dr. M. Rauch. Klausur 2 Lösung. 22. September 2015, 12-14 Uhr
KIT SS 15 Klassische Theoretische Physik II V: Prof. Dr. M. Mühlleitner, Ü: Dr. M. Rauch Klausur Lösung. September 15, 1-14 Uhr Aufgabe 1: Kurzfragen (3+4+1+1 Punkte (a Die erhaltenen Größen und evtl.
MehrI.6.3 Potentielle Energie eines Teilchensystems. m i. N z i. i=1. = gmz M. i=1. I.6.4 Kinetische Energie eines Teilchensystems
I.6.3 Potentielle Energie eines Teilchensystems Beispiel: Einzelmassen im Schwerefeld U i = m i gz i jetzt viele Massen im Schwerefeld: Gesamtenergie U = m i gz i m i z i = gm m i = gmz M Man muss also
MehrDynamischer Entwurf von Achterbahnfiguren
Dynamischer Entwurf von Achterbahnfiguren Prof. Dr.-Ing.. Rill 1 Einleitung Bei der Entwicklung von Achterbahnfiguren wird in der Regel die Bahngeometrie vorgegeben. Mit Hilfe von Simulationsprogrammen
MehrAbb. 1: An einer Feder schwingende Masse m: (a) Schemazeichung; (b) Position z(t) der Masse als Funktion der Zeit t.
Das Federpendel Wir haben i letzten Abschnitt Federn betrachtet, die statisch an unterschiedlichen Federanordnungen hingen. In diese Abschnitt wollen wir einen Schritt weitergehen und untersuchen, auf
MehrPhysik. Zusammenfassung. Inhalt. Berner Fachhochschule. Hochschule für Technik und Informatik HTI Burgdorf
Berner Fachhochschule Hochschule für Technik und Informatik HTI Burgdorf Zusammenfassung Physik Autor: Niklaus Burren Datum: 7. September 004 Inhalt. Teilchensysteme und Impulserhaltung... 4.. Massenmittelpunkt
MehrElektromagnetische Wellen in Materie
Elektromagnetische Wellen in Materie Wir haben bis jetzt elektromagnetische Wellen nur im Vakuum behandelt, dabei haben wir die Ladungs- und Stromdichten ρ und j gleich Null gesetzt. In einem Medium werden
MehrFreie Gedämpfte Schwingungen
PHYSIKALISCHE GRUNDLAGEN Freie Gedämpfte Schwingungen durchgeführt am 4.06.200 von Matthias Dräger, Alexander Narweleit und Fabian Pirzer Physikalische Grundlagen. Schwingungen Als Schwingung bezeichnet
MehrWS 2008/ PDDr.S.Mertens. Theoretische Physik I Mechanik J. Unterhinninghofen, M. Hummel Blatt 3
PDDr.S.Mertens Theoretische Phsik I Mechanik J. Unterhinninghofen, M. Hummel Blatt 3 WS 2008/2009 28.10.2008 1. Bewegung im rotierenden Sstem. Ein Massenpunkt ist unächst starr mit einer gegen (4Pkt.)
MehrGrundpraktikum T7 spezifische Wärmekapazität idealer Gase
Grundpraktikum T7 spezifische Wärmekapazität idealer Gase Julien Kluge 11. Mai 2015 Student: Julien Kluge (564513) Partner: Emily Albert (564536) Betreuer: Maximilian Kockert Raum: 215 Messplatz: 2 (Clément-Desormes
Mehr