Simulation Mechatronischer Systeme
|
|
- Brigitte Vogel
- vor 6 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Simulation Mechatronischer Systeme Dr.-Ing. Hans Friedrich Steffani 26. Oktober 2005
2 Definitionen von Simulation VDI-Richtlinie 3633 Simulation ist die Nachbildung eine dynamischen Prozesses in einem Modell, um zu Erkenntnissen zu gelangen, die auf die Wirklichkeit übertragbar sind. Shannon Simulation is the process of designing a modell of a real system and conducting experiments with this model for the purpose of either understanding the behavior of the system or of evaluation various strategies (within the limits imposed by a criterion or set of criteria) for operation of the system.
3 Beispiel P 1 -System mit analytische Lösung Beispiele ẋ = f (x) = k x(t) + h(t) (1) k = 1 (2) h(t) = 1 (3) x(t) = 1 e 1 t (4) Motor, der beschleunigt (geschwindigkeitsproportionale Reibung) Kondensator, der sich auflädt (i = const., Entladewiderstand) Spule mit Vorwiderstand
4 Warum braucht man Integrationsverfahren? 0.4 Lö sung Eulerschritt relativer Fehler 21%
5 Warum braucht man Integrationsverfahren? 0.35 Lö sung 0.3 Modifizierter Euler 0.4 Lö sung 1 Eulerschritt 0.3 Modifizierter Euler relativer Fehler 0,6%
6 Warum braucht man Integrationsverfahren? 0.35 Lö sung Eulerschritte relativer Fehler 10% Lö sung Eulerschritt 0.3 Modifizierter Euler Eulerschritte
7 Beispiel Masse-Feder-System c F = c s + d ṡ (5) ma = m s = F (6) m s = cs dṡ (7) s = c m s d m ṡ (8) m s, v mit m = 0, 1 g c = 10 N /m
8 Euler vs. Runge-Kutta 4 - Vefahren Lö sung 4 Eulerschritte RK
9 Beispiel Eulerverfahren Beispiel Eulerverfahren t x(t) x k f (x k ) k ,0 0,1 9,05 0,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 System: Anfangswert x 0 = 10 einsetzen. ẋ(t) = x(t) (9) x(0) = 10 (10) = 0, 1 (11)
10 Beispiel Eulerverfahren Beispiel Eulerverfahren t x(t) x k f (x k ) k ,0-10,0 0,1 9,05 0,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 System: Ableitung f (0) = 10 berechnen. ẋ(t) = x(t) (9) x(0) = 10 (10) = 0, 1 (11)
11 Beispiel Eulerverfahren Beispiel Eulerverfahren t x(t) x k f (x k ) k ,0-10,0-1,00 0,1 9,05 0,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 System: Näherungsinkrement 0 = f (0) = 1 ẋ(t) = x(t) (9) x(0) = 10 (10) = 0, 1 (11)
12 Beispiel Eulerverfahren Beispiel Eulerverfahren t x(t) x k f (x k ) k ,0-10,0-1,00 0,1 9,05 9 0,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 System: ẋ(t) = x(t) (9) x(0) = 10 (10) Neuer Wert x 1 = x = 10 1 = 9 = 0, 1 (11)
13 Beispiel Eulerverfahren Beispiel Eulerverfahren t x(t) x k f (x k ) k ,0-10,0-1,00 0,1 9, ,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 System: Ableitung f (x 1 ) = 9 berechnen. ẋ(t) = x(t) (9) x(0) = 10 (10) = 0, 1 (11)
14 Beispiel Eulerverfahren Beispiel Eulerverfahren t x(t) x k f (x k ) k ,0-10,0-1,00 0,1 9, ,9 0,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 System: Näherungsinkrement 1 = f (x 1 ) = 0, 9 ẋ(t) = x(t) (9) x(0) = 10 (10) = 0, 1 (11)
15 Beispiel Eulerverfahren Beispiel Eulerverfahren t x(t) x k f (x k ) k ,0-10,0-1,00 0,1 9, ,9 0,2 8,19 8,1 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 System: ẋ(t) = x(t) (9) x(0) = 10 (10) = 0, 1 (11) Neuer Wert x 2 = x = 9 0, 9 = 8, 1
16 Beispiel Eulerverfahren Beispiel Eulerverfahren t x(t) x k f (x k ) k ,0-10,0-1,00 0,1 9, ,9 0,2 8,19 8,1-8,1-0,81 0,3 7,41 7,29 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 System: Usw. ẋ(t) = x(t) (9) x(0) = 10 (10) = 0, 1 (11)
17 Beispiel Eulerverfahren Beispiel Eulerverfahren t x(t) x k f (x k ) k ,0-10,0-1,00 0,1 9, ,9 0,2 8,19 8,1-8,1-0,81 0,3 7,41 7,29-7,29-0,73 0,4 6,7 6,56-6,56-0,66 0,5 6,07 5,9-5,9-0,59 0,6 5,49 5,31-5,31-0,53 0,7 4,97 4,78-4,78-0,48 0,8 4,49 4,3-4,3-0,43 0,9 4,07 3,87-3,87-0,39 1 3,68 3,49-3,49-0,35 System: Usw. Usw. ẋ(t) = x(t) (9) x(0) = 10 (10) = 0, 1 (11)
18 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P1 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 1 t x(t) x k K 1 = f (x k ) ,1 9,05 0,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 Anfangswert x 0 = 10 x k + K 2 k = K 2
19 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P1 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 1 t x(t) x k K 1 = f (x k ) ,1 9,05 0,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 Rechte Seite f (x 0 ) = 10 x k + K 2 k = K 2
20 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P1 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 1 t x(t) x k K 1 = x k + f (x k ) ,1 9,05 0,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 K 2 k = K 2 Inkrement bis zum Hilfspunkt
21 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P1 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 1 t x(t) x k K 1 = f (x k ) x k ,1 9,05 9 0,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 K 2 k = K 2 Hilfspunkt zur Berechnung der endgültigen Steigung
22 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P1 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 1 t x(t) x k K 1 = f (x k ) x k ,1 9, ,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 Steigung am Hilfspunkt K 2 K 2 k = K 2
23 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P1 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 1 t x(t) x k K 1 = f (x k ) x k + K 2 k = K ,1 9, ,8 0,2 8,19 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 Näherungsinkrement für den 1ten Schritt
24 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P1 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 1 t x(t) x k K 1 = f (x k ) x k + K 2 k = K ,1 9, ,8 0,2 8,19 8,2 0,3 7,41 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 Nächster Stützpunkt x 1 = x 0 + k
25 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P1 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 1 t x(t) x k K 1 = f (x k ) x k + K 2 k = K ,1 9, ,8 0,2 8,19 8,2-8,2-0,82 0,3 7,41 7,38-7,38-1,48 0,4 6,7 0,5 6,07 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 Usw.
26 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P1 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 1 t x(t) x k K 1 = f (x k ) x k + K 2 k = K ,1 9, ,8 0,2 8,19 8,2-8,2-0,82 0,3 7,41 7,38-7,38-1,48 0,4 6,7 6,72-6,72-0,67 0,5 6,07 6,05-6,05-1,21 0,6 5,49 0,7 4,97 0,8 4,49 0,9 4,07 1 3,68 Usw. usw.
27 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P1 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 1 t x(t) x k K 1 = f (x k ) x k + K 2 k = K ,1 9, ,8 0,2 8,19 8,2-8,2-0,82 0,3 7,41 7,38-7,38-1,48 0,4 6,7 6,72-6,72-0,67 0,5 6,07 6,05-6,05-1,21 0,6 5,49 5,51-5,51-0,55 0,7 4,97 4,96-4,96-0,99 0,8 4,49 4,52-4,52-0,45 0,9 4,07 4,07-4,07-0,81 1 3,68 3,71-3,71-0,37 Usw. usw. usw.
28 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P2 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 2 Das System ṡ(t) = v(t) (12) v(t) = 1 s(t) 0, 2 v(t) (13) = 0, 6 Rechenschrittweite (14)
29 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P2 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 2 t s k v k fs k fv k s k ,6 1,2 1,8 2,4 3 3,6 4,2 4,8 5,4 6 Anfangswerte x 0 = 10, v 0 = 0 K 1 K 2 v k + fs(x k+ 1 2 ) fv(x k+ 1 2 )
30 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P2 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 2 t s k v k fs k fv k s k ,6 1,2 1,8 2,4 3 3,6 4,2 4,8 5,4 6 Steigung im Startpunkt x 0, v 0 K 1 K 2 v k + fs(x k+ 1 2 ) fv(x k+ 1 2 )
31 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P2 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 2 t s k v k fs k fv k s k + K 1 K 2 v k , ,2 1,8 2,4 3 3,6 4,2 4,8 5,4 6 Hilfspunkt x , v fs(x k+ 1 2 ) fv(x k+ 1 2 )
32 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P2 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 2 t s k v k fs k fv k s k + K 1 K 2 v k + fs(x k+ 1 2 ) fv(x k+ 1 2 ) , ,4 1,2 1,8 2,4 3 3,6 4,2 4,8 5,4 6 Steigung im Hilfspunkt x , v
33 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P2 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 2 t s k v k fs k fv k s k + K 1 K 2 v k + fs(x k+ 1 2 ) fv(x k+ 1 2 ) , ,4 1,2 8,2-5,64 1,8 2,4 3 3,6 4,2 4,8 5,4 6 Neuer Wert s 1, v 1
34 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P2 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 2 t s k v k fs k fv k s k + K 1 K 2 v k + fs(x k+ 1 2 ) fv(x k+ 1 2 ) , ,4 1,2 8,2-5,64-5,64-7,07 1,8 6,51-7,76-7,76-4,96 2,4 3 3,6 4,2 4,8 5,4 6 Usw.
35 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P2 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 2 t s k v k fs k fv k s k + K 1 K 2 v k + fs(x k+ 1 2 ) fv(x k+ 1 2 ) , ,4 1,2 8,2-5,64-5,64-7,07 1,8 6,51-7,76-7,76-4,96 2,4 3,54-8,61-8,61-1,82 3 0,96-9,16-9,16 0,87 3,6 4,2 4,8 5,4 6 Usw. usw.
36 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P2 Beispiel Modifiziertes Eulerverfahren P 2 t s k v k fs k fv k s k + K 1 K 2 v k + fs(x k+ 1 2 ) fv(x k+ 1 2 ) , ,4 1,2 8,2-5,64-5,64-7,07 1,8 6,51-7,76-7,76-4,96 2,4 3,54-8,61-8,61-1,82 3 0,96-9,16-9,16 0,87 3,6-1,95-8,09-8,09 3,57 4,2-4,38-7,02-7,02 5,78 4,8-6,16-4,62-4,62 7,09 5,4-7,55-2,49-2,49 8,05 6-7,66 0,21 0,21 7,62 Usw. usw. usw.
37 Differentialgleichung Masse-Feder-System: Differentialgleichung c m d s, v F = c s + d ṡ (nach oben) (15) ma = m s = F = cs dṡ (16) s = c m s d m ṡ (17) ṡ = v (18) v = s = c m s d m ṡ (19) Analytische Lösung mit s(0) = s 0, v(0) = v 0 s(t) = s 0 e d d 2 2 m (cos( t + 4 c m 2 m 2 m t) t) + d sin( d 2 +4 c m d c m ) (20)
38 Blockschaltbild Masse-Feder-System: Blockschaltbild v v ṡ s ṡ = v v = c m s d m ṡ Für jede Differentialgleichung ein Integrator platzieren
39 Blockschaltbild Masse-Feder-System: Blockschaltbild v v ṡ s ṡ = v v = c m s d m ṡ Summationsglied am Eingang jedes Integrators
40 Blockschaltbild Masse-Feder-System: Blockschaltbild v v ṡ s d m ṡ = v v = c m s d m ṡ c m Rechte Seiten der Dgl. am Eingang der Integratoren bilden
41 Blockschaltbild Masse-Feder-System: Blockschaltbild v v ṡ s s(0) = 1 d m ṡ = v v = c m s d m ṡ c m Vorbesetzung der Integratorausgänge mit Anfangswert (idr. 0)
42 Stabilitätsgebiet Stabilitätsgebiet Eulerverfahren RK4-Verfahren d ab,ok ab,ko ab,ok ab,ko 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1,0
43 Prinzipdarstellung Kugelgewindeantrieb: Prinzipdarstellung x ϕ Motor Stellgröße: Ankerstrom i A durch unterlagerte Stromregelung eingeprägt Moment: M A = k i A Umrechnung in Linearbewegung: ü = 2π h s, F A = üm A, m A = ü 2 J A Zusammengefaßte Steifigkeit von orsion und Zug-/Drucksteifigkeit c ischmasse m L
44 Zweimassenmodell Kugelgewindeantrieb: Zweimassenmodell x A c x L F L F A m A m L Aufstellen der Dgl. mittels Freischneiden d Antrieb m A ẍ A = F A c (x A x L ) }{{} Auslenkung der Feder d(ẋ A ẋ L ) Last m L ẍ L = F L + c(x A x L ) + d(ẋ A ẋ L )
45 Gleichungen und Werte Kugelgewindeantrieb: Gleichungen und Werte m A ẍ A = F A c(x A x L ) d(ẋ A ẋ L ) (21) m L ẍ L = F L + c(x A x L ) + d(ẋ A ẋ L ) (22) Werte nach [?] k = 61 N /µm m A = 58 kg m L = 50 kg
46 Masse-Feder-System Viertelfahrzeug m f s F F F Fahrzeug 3 c R = N/m c F d F = 38 dan /m c f = 41, N/m = 4, 11 dan /m m f s R F F F Reifen d f = 5, N s/m Rad m f = 186 kg c R s 0 m r = 41 kg
47 Aufgabe Aufgabe Aufbau des Blockschaltbild in Simulink Wie verhält sich das System bei verschiedenen Anregungen s 0? Was passiert, wenn m F = 65 kg Modellerweiterungen Wirkung der Schwerkraft FReifen ist immer positiv Erweiterung von FF durch die Kraft eines zusätzlichen Aktuators
48 Zweitank-System Massenbilanz ṁ 1 = ρ d dt Ah 1(t) = ρ(q e q) q e ṁ 2 = ρ d dt Ah 2(t) = ρ(q q a ) h 1 p 1 q p 1 q e h 2 Durchfluss q = a v v: Durchflussgeschw.
49 Quasistatische Betrachtung Quasistatische Betrachtung Massenbilanz ṁ 1 = ρ d dt Ah 1(t) = ρ(q e q) ṁ 2 = ρ d dt Ah 2(t) = ρ(q q a ) Durchfluss q = a v v: Durchflussgeschw. Strömungswiderstand fr (q) = 8ηl R 2 q q = R4 π 8ηl (p 1 p 2 ) laminarer Strömung Statischer Druck p 1,2 = h 1,2 ρ g
Hydrodynamik Kontinuitätsgleichung. Massenerhaltung: ρ. Massenfluss. inkompressibles Fluid: (ρ 1 = ρ 2 = konst) Erhaltung des Volumenstroms : v
Hydrodynamik Kontinuitätsgleichung A2, rho2, v2 A1, rho1, v1 Stromröhre Massenerhaltung: ρ } 1 v {{ 1 A } 1 = ρ } 2 v {{ 2 A } 2 m 1 inkompressibles Fluid: (ρ 1 = ρ 2 = konst) Erhaltung des Volumenstroms
MehrWir untersuchen die Bewegungsleichung des mathematischen (gedämpften) Fadenpendels in einer Dimension. = 0, ϕ (0)
3.1 Beispiel: mathematisches Pendel Wir untersuchen die Bewegungsleichung des mathematischen (gedämpften) Fadenpendels in einer Dimension ϕ+α ϕ+ω 2 0 sinϕ = 0, Ω2 0 = g/l (1) Das äquivalente System 1.
MehrDifferentialgleichungen
Differentialgleichungen Viele physikalische Probleme können mathematisch als gewöhnliche Differentialgleichungen formuliert werden nur eine unabhängige Variable (meist t), z.b. Bewegungsgleichungen: gleichmäßig
MehrExperimentalphysik 1
Technische Universität München Fakultät für Physik Ferienkurs Experimentalphysik 1 WS 16/17 Lösung 1 Ronja Berg (ronja.berg@tum.de) Katharina Scheidt (katharina.scheidt@tum.de) Aufgabe 1: Superposition
MehrInhalt der Vorlesung A1
PHYSIK Physik A/B1 A WS SS 17 13/14 Inhalt der Vorlesung A1 1. Einführung Methode der Physik Physikalische Größen Übersicht über die vorgesehenen Themenbereiche. Teilchen A. Einzelne Teilchen Beschreibung
Mehr2. Lagrange-Gleichungen
2. Lagrange-Gleichungen Mit dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Bewegungsgleichungen für komplexe Systeme einfach aufstellen. Aus dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Lagrange-Gleichungen
Mehr3. Übertragungsfunktionen
Definitionen: Die Fourier-Transformierte der Impulsantwortfunktion heißt Übertragungsfunktion: H ( f )= h(t )e 2 π i f t dt Mithilfe der Übertragungsfunktion kann die Fourier-Transformierte der Antwort
MehrHochschule Düsseldorf University of Applied Sciences. 05. Januar 2017 HSD. Physik. Schwingungen II
Physik Schwingungen II Ort, Geschwindigkeit, Beschleunigung x(t) = cos! 0 t v(t) =ẋ(t) =! 0 sin! 0 t t a(t) =ẍ(t) =! 2 0 cos! 0 t Energie In einem mechanischen System ist die Gesamtenergie immer gleich
MehrLösung Serie 3 (Modellieren (SIMULINK + MATLAB))
Fachhochschule Nordwestschweiz (FHNW Hochschule für Technik Institut für Geistes- und Naturwissenschaft Lösung Serie 3 (Modellieren (SIMULINK + MATLAB Dozent: Roger Burkhardt Klasse: Studiengang ST Büro:
Mehr2. Lagrange-Gleichungen
2. Lagrange-Gleichungen Mit dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Bewegungsgleichungen für komplexe Systeme einfach aufstellen. Aus dem Prinzip der virtuellen Leistung lassen sich die Lagrange-Gleichungen
Mehr5. Vorlesung Wintersemester
5. Vorlesung Wintersemester 1 Bewegung mit Stokes scher Reibung Ein dritter Weg, die Bewegungsgleichung bei Stokes scher Reibung zu lösen, ist die 1.1 Separation der Variablen m v = αv (1) Diese Methode
Mehr3. Berechnen Sie auch die Beschleunigung a als Funktion der Zeit t. 4. Erstellen Sie ein SIMULINK Modell, das x(t) numerisch berechnet.
unit 1 / Seite 1 Einführung Differenzialgleichungen In physikalischen Anwendungen spielt oft eine Messgrösse in Abhängigkeit von der Zeit die Hauptrolle. Beispiele dafür sind Druck p, Temperatur T, Geschwindigkeit
Mehr1. Eindimensionale Bewegung
1. Eindimensionale Bewegung Die Gesamtheit aller Orte, die ein Punkt während seiner Bewegung einnimmt, wird als Bahnkurve oder Bahn bezeichnet. Bei einer eindimensionalen Bewegung bewegt sich der Punkt
MehrHochschule Düsseldorf University of Applied Sciences. 12. Januar 2017 HSD. Physik. Schwingungen III
Physik Schwingungen III Wiederholung Komplexe Zahlen Harmonischer Oszillator DGL Getrieben Gedämpft Komplexe Zahlen Eulersche Formel e i' = cos ' + i sin ' Komplexe Schwingung e i!t = cos!t + i sin!t Schwingung
Mehr5. Fourier-Transformation
Fragestellungen: 5. Fourier-Transformation Bei Anregung mit einer harmonischen Last kann quasistatitisch gerechnet werden, wenn die Erregerfrequenz kleiner als etwa 30% der Resonanzfrequenz ist. Wann darf
MehrKlassische Theoretische Physik I WS 2013/2014
Karlsruher Institut für Technologie www.tkm.kit.edu/lehre/ Klassische Theoretische Physik I WS 213/214 Prof. Dr. J. Schmalian Blatt 6 Dr. P. P. Orth bgabe und Besprechung 6.12.213 1. Vektoranalysis I (2
Mehr1. Eindimensionale Bewegung
1. Eindimensionale Bewegung Die Gesamtheit aller Orte, die ein Punkt während seiner Bewegung einnimmt, wird als Bahnkurve oder Bahn bezeichnet. Bei einer eindimensionalen Bewegung bewegt sich der Punkt
MehrSerie 13. Analysis D-BAUG Dr. Cornelia Busch FS 2016
Analysis D-BAUG Dr. Cornelia Busch FS 2016 Serie 13 1. Prüfungsaufgabe 4, Winter 2014. Bestimmen Sie die Funktion, für die gilt: An jeder Stelle des Definitionsbereichs ist die Steigung des Graphen der
Mehr3.5.6 Geschwindigkeitsprofil (Hagen-Poiseuille) ******
3.5.6 ****** 1 Motivation Bei der Strömung einer viskosen Flüssigkeit durch ein Rohr ergibt sich ein parabolisches Geschwindigkeitsprofil. 2 Experiment Abbildung 1: Versuchsaufbau zum Der Versuchsaufbau
Mehr:= (Energieprdoukt b x h) m 3
- Feder: l F := 55 0 3 m (Länge der Feder) b F := 4 0 3 m (Breite der Feder) h F := 0.7 0 3 m (Dicke der Feder) E F 80 0 9 kg := (E-Modul) (=Pa) (Stahl) m s R m_federstahl := 800 0 6 Pa (Zugfestigkeit)
Mehr3. Erzwungene gedämpfte Schwingungen
3. Erzwungene gedämpfte Schwingungen 3.1 Schwingungsgleichung 3.2 Unwuchtanregung 3.3 Weganregung 3.4 Komplexe Darstellung 2.3-1 3.1 Schwingungsgleichung F(t) m Bei einer erzwungenen gedämpften Schwingung
Mehr(2 π f C ) I eff Z = 25 V
Physik Induktion, Selbstinduktion, Wechselstrom, mechanische Schwingung ösungen 1. Eine Spule mit der Induktivität = 0,20 mh und ein Kondensator der Kapazität C = 30 µf werden in Reihe an eine Wechselspannung
MehrGrundlagen der Physik 2 Schwingungen und Wärmelehre
(c) Ulm University p. 1/ Grundlagen der Physik Schwingungen und Wärmelehre 3. 04. 006 Othmar Marti othmar.marti@uni-ulm.de Experimentelle Physik Universität Ulm (c) Ulm University p. / Physikalisches Pendel
Mehr1. Aufgabe: Impuls des Waggons beim Aufprall ist mit 1 2 mv2 = mgh und v = 2gh p = m v 1 = m 2gh
3 Lösungen 1. Aufgabe: Impuls des Waggons beim Aufprall ist mit 1 2 mv2 = mgh und v = 2gh p = m v 1 = m 2gh 1 (a) Nach dem Aufprall m u 1 = p = m v 1 m u 1 = m 2gh 1 e 1 = 12664Ns e 1 F = p t (b) p 2 =
MehrÜbungsaufgaben zur Vorlesung Regelungssysteme (Grundlagen)
Übungsaufgaben zur Vorlesung Regelungssysteme (Grundlagen) TU Bergakademie Freiberg Institut für Automatisierungstechnik Prof. Dr.-Ing. Andreas Rehkopf 27. Januar 2014 Übung 1 - Vorbereitung zum Praktikum
MehrDipl.-Ing. Christoph Erath 10. November FVM-BEM Kopplung. Was gewinnen wir, wenn wir zwei numerische Methoden miteinander koppeln?
Dipl.-Ing. Christoph Erath 10. November 2007 FVM-BEM Kopplung Was gewinnen wir, wenn wir zwei numerische Methoden miteinander koppeln? Seite 2 FVM-BEM Kopplung 10. November 2007 Dipl.-Ing. Christoph Erath
MehrComputersimulationen in der Astronomie
Computersimulationen in der Astronomie Fabian Heimann Universität Göttingen, Fabian.Heimann@stud.uni-goettingen.de Astronomisches Sommerlager 2013 Inhaltsverzeichnis 1 Differentialgleichungen 3 1.1 Beispiele.....................................
Mehr10.3 Statische Momente, Schwerpunkte und Trägheitsmomente
1.3 Sttische Momente, Schwerpunkte und Trägheitsmomente Sttisches Moment M g eines Mssenpunktes P (der Msse m) bezüglich einer Gerden g: M g := ml Msse Hebelrm l Abstnd von P zu g g 9 P l Bei n Mssenpunkten
MehrMathematik III für MB, MPE, LaB, WI(MB) Übung 1, Lösungsvorschlag
Gruppenübung Mathematik III für MB, MPE, LaB, WI(MB) Übung 1, Lösungsvorschlag G 11 (Klassifikation von Differentialgleichungen) Klassifizieren Sie die folgenden Differentialgleichungen: x 2 y + x y +
Mehr32.8 Die lineare Differentialgleichung 2. Ordnung mit konstanten Koeffizienten
3 Die lineare Differentialgleichung. Ordnung mit konstanten Koeffizienten 3.1 Lösungsbegriff für explizite Differentialgleichungen n-ter Ordnung 3. Das Anfangswertproblem für explizite Differentialgleichungen
MehrGewöhnliche Differentialgleichungen Woche 1
Gewöhnliche Differentialgleichungen Woche Einführung. Modelle Eine gewöhnliche Differentialgleichung gibt eine Relation zwischen einer unbekannten Funktion und deren Ableitung(en). Nun kann man unendlich
MehrSimulationstechnik I Einführung in die Simulationstechnik. -- Ringvorlesung --
Simulationstechnik I Einführung in die Simulationstechnik -- Ringvorlesung -- Allgemeine Informationen Termine unter http://www.ces.rwth-aachen.de/bachelor Koordinator: Dr.-Ing. Bernd Binninger ITV, Raum
MehrDefinition 1.1 (Wirkung) Wir wollen die Kurvenverläufe x(t) finden, die das Funktional
Christina Schindler Karolina Stoiber Ferienkurs Analysis für Physiker SS 13 A 1 Variationsrechnung 1.1 Lagrange. Art Wir führen die Überlegungen von gestern fort und wollen nun die Lagrangegleichungen.
MehrNumerische Verfahren
Numerische Verfahren Numerische Methoden von gewöhnlichen Differentialgleichungen (AWP) Prof. Dr.-Ing. K. Warendorf, Prof. Dr.-Ing. P. Wolfsteiner Hochschule für Angewandte Wissenschaften München (FH)
MehrEinführung in die Mechatroniksimulation
in die Mechatroniksimulation Prof. Dr. Ruprecht Altenburger ZHAW Institut für Mechatronische Systeme VPE Workshop, Rapperswil am 23.1.2014 1 / 19 1 Einleitung Mechatroniksimulation Modell starrer Körper
MehrSerie 4: Gradient und Linearisierung
D-ERDW, D-HEST, D-USYS Mathematik II FS 5 Dr. Ana Cannas Serie 4: Gradient und Linearisierung Bemerkungen: Die Aufgaben der Serie 4 bilden den Fokus der Übungsgruppen vom 7./9. März.. Wir betrachten die
Mehr3. Erzwungene Schwingungen
3. Erzwungene Schwingungen 3.1 Grundlagen 3.2 Tilger 3.3 Kragbalken 3.4 Fahrbahnanregung 3.3-1 3.1 Grundlagen Untersucht wird die Antwort des Systems auf eine Anregung mit harmonischem Zeitverlauf. Bewegungsgleichung:
MehrAufgaben zur Analytischen Mechanik SS 2013 Blatt 10 - Lösungen. Aufgabe 1 Wiederholung Eigenwerte und Eigenvektoren (15 Punkte)
Aufgben zur Anlytischen Mechnik SS 013 Bltt 10 - en Aufgbe 1 Wiederholung Eigenwerte und Eigenvektoren (15 Punkte Bestimmen Sie Eigenwerte λ 1 und λ sowie die Eigenvektoren v 1 und v der folgenden Mtrix:
MehrDie Zylinderfunktionen
Die Zylinderfunktionen Betrachten Schwingungen einer Pauke. Auslenkung v = v(t, x, y) des Trommelfells ist Lösung der Wellengleichung 2 v t = v := 2 v 2 x + 2 v 2 y 2 als Produkt aus zeitabhängiger und
MehrKLAUSUR ZUR TECHNISCHEN MECHANIK I Termin: 17. März 2012 Die Bearbeitungszeit für alle drei Aufgaben beträgt 90 Minuten.
KLAUSUR ZUR TECHNISCHEN MECHANIK I Termin: 7. März Die Bearbeitungszeit für alle drei Aufgaben beträgt 9 Minuten. AUFGABE (6 Punkte) Der Stab in Abb. mit l =,5 m ist in gelenkig gelagert und in abgestützt.
MehrI el U el. P el W V 23+W F23. Musterlösung SS Aufgabe (34 Punkte) a) Energiebilanz für die Kammer A im Zeitintervall t 12 :
Musterlösung SS. Aufgabe Punkte a Energiebilanz für die Kammer A im Zeitintervall t : W A, + W V A U A U A W A, P el t U el I el t W V A 0 U A U A m A c v A A 5 m A A V A R A 6 c v κ R 7 A A A A 8 A B
MehrÜbungen zu: Theoretische Physik I klassische Mechanik W 2213 Tobias Spranger - Prof. Tom Kirchner WS 2005/06
Übungen zu: Theoretische Physik I klassische Mechanik W 13 Tobias Spranger - Prof. Tom Kirchner WS 005/06 http://www.pt.tu-clausthal.de/qd/teaching.html. Dezember 005 Übungsblatt 7 Lösungsvorschlag 4 Aufgaben,
MehrDas mathematische Pendel
1 Das mathematische Pendel A. Krumbholz, S. Effendi 25. Juni 2013 2 Inhaltsverzeichnis Inhaltsverzeichnis Inhaltsverzeichnis 1 Einführung 3 1.1 Das mathematische Pendel........................... 3 1.2
MehrPraktikum. Versuch SIM-1 Numerische Integrationsverfahren zur Lösung von Simulationsaufgaben
Praktikum Versuch SIM-1 Numerische Integrationsverfahren zur Lösung von Simulationsaufgaben Verantwortlicher Hochschullehrer: Prof. Dr. Ing. habil. P. Li Versuchsverantwortlicher: Dr. Ing. S. Hopfgarten
MehrVorlesung 3. Struktur Ofensystem
Regelkreisglieder Struktur Ofensystem Das Ofensystem besteht aus einzelnen Übertragungsgliedern, allgemein als Regelkreisglieder bezeichnet Es gibt für Regelkreisglieder die Unterscheidung linear/nichtlinear
MehrCusanus-Gymnasium Wittlich. Physik Schwingungen. Fachlehrer : W.Zimmer. Definition
Physik Schwingungen Definition Fachlehrer : W.Zimmer Eine Schwingung ist eine Zustandsänderung eines Masseteilchens bzw. eines Systems von Masseteilchen bei der das System durch eine rücktreibende Kraft
MehrBrückenkurs Physik SS11. V-Prof. Oda Becker
Brückenkurs Physik SS11 V-Prof. Oda Becker Überblick Mechanik 1. Kinematik (Translation) 2. Dynamik 3. Arbeit 4. Energie 5. Impuls 6. Optik SS11, BECKER, Brückenkurs Physik 2 Beispiel Morgens um 6 Uhr
Mehr5 Schwingungen und Wellen
5 Schwingungen und Wellen Schwingung: Regelmäßige Bewegung, die zwischen zwei Grenzen hin- & zurückführt Zeitlich periodische Zustandsänderung mit Periode T ψ ψ(t) [ ψ(t-τ)] Wellen: Periodische Zustandsänderung
MehrGrundlagen der Analytischen Mechanik
Höhere Technische Mechanik Grundlagen der Analytischen Mechanik Prof. Dr.-Ing. Ulrike Zwiers, M.Sc. Fachbereich Mechatronik und Maschinenbau Hochschule Bochum WS 2009/2010 Übersicht 1. Grundlagen der Analytischen
MehrFerienkurs Theoretische Mechanik 2010 Lagrange Formalismus
Fakultät für Physik Michael Schrapp Technische Universität München Vorlesung Ferienkurs Theoretische Mechanik 2010 Lagrange Formalismus Inhaltsverzeichnis 1 Motivation 2 2 Generalisierte Koordinaten und
MehrLösung 05 Klassische Theoretische Physik I WS 15/16. y a 2 + r 2. A(r) =
Karlsruher Institut für Technologie Institut für theoretische Festkörperphsik www.tfp.kit.edu Lösung Klassische Theoretische Phsik I WS / Prof. Dr. G. Schön Punkte Sebastian Zanker, Daniel Mendler Besprechung...
Mehr3. Kreisbewegung. Punkte auf einem Rad Zahnräder, Getriebe Drehkran Turbinen, Hubschrauberrotor
3. Kreisbewegung Ein wichtiger technischer Sonderfall ist die Bewegung auf einer Kreisbahn. Dabei hat der Massenpunkt zu jedem Zeitpunkt den gleichen Abstand vom Kreismittelpunkt. Beispiele: Punkte auf
MehrKleine Formelsammlung zu Mathematik für Ingenieure IIA
Kleine Formelsammlung zu Mathematik für Ingenieure IIA Florian Franzmann 5. Oktober 004 Inhaltsverzeichnis Additionstheoreme Reihen und Folgen 3. Reihen...................................... 3. Potenzreihen..................................
MehrKLAUSUR ZUR TECHNISCHEN MECHANIK I Termin: 19. März AUFGABE 1 (16 Punkte)
KLAUSUR ZUR TECHNISCHEN MECHANIK I Termin: 9. März 2 AUFGABE (6 Punkte) Der Stab 2 in Abb. mit l =,5 m ist in gelenkig gelagert und in 2 abgestützt. In wirkt die Kraft F = 5. N. a) Man bestimme die Reaktionen
MehrF R. = Dx. M a = Dx. Ungedämpfte freie Schwingungen Beispiel Federpendel (a) in Ruhe (b) gespannt: Auslenkung x Rückstellkraft der Feder
6. Schwingungen Schwingungen Schwingung: räumlich und zeitlich wiederkehrender (=periodischer) Vorgang Zu besprechen: ungedämpfte freie Schwingung gedämpfte freie Schwingung erzwungene gedämpfte Schwingung
MehrRekurrente Neuronale Netze. Rudolf Kruse Neuronale Netze 227
Rekurrente Neuronale Netze Rudolf Kruse Neuronale Netze 227 Rekurrente Netze: Abkühlungsgesetz Ein Körper der Temperaturϑ wird in eine Umgebung der Temperaturϑ A eingebracht. Die Abkühlung/Aufheizung des
MehrHochschule Düsseldorf University of Applied Sciences. 22. Dezember 2016 HSD. Physik. Schwingungen
Physik Schwingungen Zusammenfassung Mechanik Physik Mathe Einheiten Bewegung Bewegung 3d Newtons Gesetze Energie Gravitation Rotation Impuls Ableitung, Integration Vektoren Skalarprodukt Gradient Kreuzprodukt
MehrMathematik-Tutorium für Maschinenbauer II: Differentialgleichungen und Vektorfelder
DGL Schwingung Physikalische Felder Mathematik-Tutorium für Maschinenbauer II: Differentialgleichungen und Vektorfelder Johannes Wiedersich 23. April 2008 http://www.e13.physik.tu-muenchen.de/wiedersich/
MehrDifferentialgleichung ausgehend von einem praktischen Beispiel aufstellen und lösen sowie die gefundene Lösung anwenden
bernhard.nietrost@htl-steyr.ac.at Seite 1 von 17 Kettenlinie Mathematische / Fachliche Inhalte in Stichworten: Differentialgleichungen (1. und 2. Ordnung, direkt integrierbar, Substitution, Trennen der
MehrKurze Einführung zu Stabilität bei Differentialgleichungen und Einschrittverfahren
Kurze Einführung zu Stabilität bei Differentialgleichungen und Einschrittverfahren Was sind typische qualitative Aussagen bei gewöhnlichen Differentialgleichungen der Form x (t) = f(t, x)? (1) 1. Andere
MehrErstellung von Simulationsmodellen In MATLAB/Simulink Christian Müller
Erstellung von Simulationsmodellen In MATLAB/Simulink Christian Müller Vorlesung AFS, 06.06.007 1 Letzte Woche: Auslegung der Klimaanlage durch stationäre Gleichungen Berechnung des Gleichgewichtszustand
MehrSeite 1. sin 2 x dx. b) Berechnen Sie das Integral. e (t s)2 ds. (Nur Leibniz-Formel) c) Differenzieren Sie die Funktion f(t) = t. d dx ln(x + x3 ) dx
Seite Aufgabe : a Berechnen Sie das Integral b Berechnen Sie das Integral +x x+x dx. π sin x dx. c Differenzieren Sie die Funktion ft = t e t s ds. Nur Leibniz-Formel a + x x + x dx = d dx lnx + x dx =
MehrÜbungsaufgaben Mathematik 3 ASW Blatt 8 Lineare Differentialgleichungen 1. und 2. Ordnung mit konstanten Koeffizienten
Übungsaufgaben Mathematik 3 ASW Blatt 8 Lineare Differentialgleichungen und Ordnung mit konstanten Koeffizienten Prof Dr BGrabowski Lösung linearer Dgl Ordnung mittels Zerlegungssatz Aufgabe ) Lösen Sie
Mehr12. Differentialgleichungen (kurz)
12. Differentialgleichungen (kurz) [Literatur: Teschl05, Bd. 2, S. 171-197] 12.1. Wozu braucht man Differentialgleichungen? Am 28. Juli 2006 stürzte in Köln ein Kran samt Lastwagen um. Was war passiert?
MehrLineare Systeme mit einem Freiheitsgrad
Höhere Technische Mechanik Lineare Systeme mit einem Freiheitsgrad Prof. Dr.-Ing. Ulrike Zwiers, M.Sc. Fachbereich Mechatronik und Maschinenbau Hochschule Bochum WS 2009/200 Übersicht. Grundlagen der Analytischen
MehrKapitel 2 Kontinuierliche Systemmodelle (II)
Mechatronische Modellierung Elemente und Simulation und Systeme II mechatronischer Teil Systeme B () Kapitel Kontinuierliche Systemmodelle (II) 6. Anwendungsbeispiele 7. Zustandsraumdarstellung 6. Anwendungsbeispiele
Mehrv(t) = r(t) v(t) = a(t) = Die Kraft welche das Teilchen auf der Bahn hält muss entgegen dessen Trägheit wirken F = m a(t) E kin = m 2 v(t) 2
Aufgabe 1 Mit: und ( x r(t) = = y) ( ) A sin(ωt) B cos(ωt) v(t) = r(t) t a(t) = 2 r(t) t 2 folgt nach komponentenweisen Ableiten ( ) Aω cos(ωt) v(t) = Bω sin(ωt) a(t) = ( ) Aω2 sin(ωt) Bω 2 cos(ωt) Die
MehrBlatt 1. Kinematik- Lösungsvorschlag
Fakultät für Physik der LMU München Lehrstuhl für Kosmologie, Prof. Dr. V. Mukhanov Übungen zu Klassischer Mechanik (T1) im SoSe 011 Blatt 1. Kinematik- Lösungsvorschlag Aufgabe 1.1. Schraubenlinie Die
MehrMusterlösungen (ohne Gewähr)
Seite /9 Frage ( Punkte) Eine Waschmaschine hat einen mit Feder und Dämpfer gelagerten Motor (Masse m), an dem ohne Unwucht die Trommel befestigt ist. Wieviel Wäsche m u kann geschleudert werden, wenn
MehrSysteme von Differentialgleichungen. Beispiel 1: Chemische Reaktionssysteme. Beispiel 2. System aus n Differentialgleichungen 1. Ordnung: y 1.
Systeme von Differentialgleichungen Beispiel : Chemische Reaktionssysteme System aus n Differentialgleichungen Ordnung: y (x = f (x, y (x,, y n (x Kurzschreibweise: y y 2 (x = f 2(x, y (x,, y n (x y n(x
Mehr2. Anfangswertprobleme 2. Ordnung
Zu einem Anfangswertproblem 2. Ordnung gehören folgende Daten: Eine Differenzialgleichung 2. Ordnung: ẍ t f [ x t, ẋ t,t ] Die Anfangsbedingungen: x 0 x 0, ẋ 0 ẋ 0 Das zu untersuchende Zeitintervall: t
Mehr1. Geradlinige Bewegung
1. Geradlinige Bewegung 1.1 Kinematik 1.2 Schwerpunktsatz 1.3 Dynamisches Gleichgewicht 1.4 Arbeit und Energie 1.5 Leistung Prof. Dr. Wandinger 3. Kinematik und Kinetik TM 3.1-1 1.1 Kinematik Ort: Bei
MehrAufgabe 1: Senkrechtkomponente [8] GegebensinddieVektoren a = (1,2,3) und b = (3,1,2). BerechnenSiedieKomponente a von a,die auf b senkrecht steht.
Aufgabe 1: Senkrechtkomponente [8] GegebensinddieVektoren a = (1,2,3) und b = (3,1,2). BerechnenSiedieKomponente a von a,die auf b senkrecht steht. Aufgabe 2: ǫ Tensor [6] Gegeben sind die Vektoren a =
MehrTEIL 1 (ohne Rechner)
Name: Seite: 1 Fachhochschule Nordwestschweiz (FHNW) Hochschule für Technik Lösungen MSP Modellieren dynamischer Systeme Dozent: R. Burkhardt Büro: 4.613 Klasse: Systemtechnik Semester: Datum: FS 008 Hilfsmittel:
Mehr1. Anfangswertprobleme 1. Ordnung
1. Anfangswertprobleme 1. Ordnung 1.1 Grundlagen 1.2 Euler-Vorwärts-Verfahren 1.3 Runge-Kutta-Verfahren 1.4 Stabilität 1.5 Euler-Rückwärts-Verfahren 1.6 Differentialgleichungssysteme Prof. Dr. Wandinger
MehrFlachheit Eine nützliche Methodik auch für lineare Systeme
Flachheit Eine nützliche Methodik auch für lineare Systeme Michael Zeitz Institut für Systemdynamik Universität Stuttgart Flachheits-Methodik [FLIESS et al. 92ff] Lineare SISO und MIMO Systeme M. Zeitz
Mehr6.3 Exakte Differentialgleichungen
6.3. EXAKTE DIFFERENTIALGLEICHUNGEN 23 6.3 Exakte Differentialgleichungen Andere Bezeichnungen: Pfaffsche Dgl., Dgl. für Kurvenscharen, Nullinien Pfaffscher Formen. 1. Definitionen Pfaffsche Dgl, Dgl.
MehrÜbungen zur Theoretischen Physik 2 Lösungen zu Blatt 13
Prof. C. Greiner, Dr. H. van Hees Sommersemester 014 Übungen zur Theoretischen Physik Lösungen zu Blatt 13 Aufgabe 51: Massenpunkt auf Kugel (a) Als generalisierte Koordinaten bieten sich Standard-Kugelkoordinaten
Mehrx W x 3 W M 2 x 2 x 1
Priv-Doz G Reißig, F Goßmann MSc Universität der Bundeswehr München Institut für Steuer- und Regelungstechnik LRT-5 Email: felixgossmann@unibwde Moderne Methoden der Regelungstechnik, HT 26 Übung - Lösung
MehrHomogene lineare Differentialgleichung 1. Ordnung
Homogene lineare Differentialgleichung. Ordnung Sanddünen und Integralkurven E Ma Lubov Vassilevskaa E Ma Lubov Vassilevskaa E3 Ma Lubov Vassilevskaa Lineare DGL. Ordnung Definition: Eine Differenzialgleichung.
MehrLösungsvorschläge zum 4. Übungsblatt, WS 2012/2013 Höhere Mathematik III für die Fachrichtung Physik
Lösungsvorschläge zum 4. Übungsblatt, WS 202/203 Höhere Mathematik III für die Fachrichtung Physik Aufgabe 6 Bei allen Aufgabenteilen handelt es sich um (homogene bzw. inhomogene) lineare Differentialgleichungen
Mehr3. Kreisbewegung. Punkte auf einem Rad Zahnräder, Getriebe Drehkran Turbinen, Hubschrauberrotor
3. Kreisbewegung Ein wichtiger technischer Sonderfall ist die Bewegung auf einer Kreisbahn. Dabei hat der Punkt zu jedem Zeitpunkt den gleichen Abstand vom Kreismittelpunkt. Beispiele: Punkte auf einem
MehrKlassische Theoretische Physik I WS 2013/ Nicht so schnell (10 Punkte) Ein kleiner
Karlsruher Institut für Technologie www.tkm.kit.edu/lehre/ Klassische Theoretische Physik I WS 23/24 Prof. Dr. J. Schmalian Blatt, Punkte Dr. P. P. Orth Abgabe und Besprechung 24..24. Nicht so schnell
MehrKlausur Mathematik I
Klausur Mathematik I E-Techniker/Mechatroniker/Informatiker/W-Ingenieure). März 007 Hans-Georg Rück) Aufgabe 6 Punkte): a) Berechnen Sie alle komplexen Zahlen z mit der Eigenschaft z z = und z ) z ) =.
MehrJ. Neunte Übungseinheit
J. Neunte Übungseinheit Inhalt der neunten Übungseinheit: Aufgaben dieser Art kommen zum zweiten Kenntnisnachweis. Umformen von Differentialgleichungen 2. und höherer Ordnung auf Systeme 1. Ordnung J.1.
MehrÜbungen zu Physik 1 für Maschinenwesen
Physikdepartent E13 WS 011/1 Übungen zu Physik 1 für Maschinenwesen Prof. Dr. Peter Müller-Buschbau, Dr. Eva M. Herzig, Dr. Volker Körstgens, David Magerl, Markus Schindler, Moritz v. Sivers Vorlesung
MehrExplizite gewöhnliche Differentialgleichung 1. Ordnung mit Anfangsbedingung
Explizite gewöhnliche Differentialgleichung 1. Ordnung mit Anfangsbedingung Gesucht ist eine Funktion y(x), welche erfüllt y = f(x,y) y(x 0 ) = y 0 Differentialgleichung Anfangsbedingung Wenn f in x stetig
MehrTheoretische Physik I Mechanik Probeklausur - Lösungshinweise
Prof. H. Monien St. Kräer R. Sanchez SS2014 Theoretische Physik I Mechanik Probeklausur - Lösungshinweise Hinweise: Diese Lösung/Lösungshinweise erhebt keinen Anspruch auf Richtigkeit oder Vollständigkeit,
MehrDifferenzialgleichungen
Differenzialgleichungen Fakultät Grundlagen April 2011 Fakultät Grundlagen Differenzialgleichungen Übersicht Grundsätzliches 1 Grundsätzliches Problemstellung Richtungsfeld Beispiel 2 Eulerverfahren Heunverfahren
MehrD-MAVT NUMERISCHE MATHEMATIK FS 14 K. Nipp, A. Hiltebrand Lösung vom Test 1
D-MAVT NUMERISCHE MATHEMATIK FS 4 K. Nipp, A. Hiltebrand Lösung vom Test. Sei eps die Maschinengenauigkeit in Matlab. Dann gilt: eps/4 = Richtig / Falsch + eps/2 = Richtig / Falsch 8 + eps = 8 Richtig
MehrGrundlagen Arbeit & Energie Translation & Rotation Erhaltungssätze Gravitation Reibung Hydrodynamik. Physik: Mechanik. Daniel Kraft. 2.
Physik: Mechanik Daniel Kraft 2. März 2013 CC BY-SA 3.0, Grafiken teilweise CC BY-SA Wikimedia Grundlagen Zeit & Raum Zeit t R Länge x R als Koordinate Zeit & Raum Zeit t R Länge x R als Koordinate Raum
MehrVorkurs Mathematik Übungen zu Kurven im R n
Vorkurs Mathematik Übungen zu urven im R n Als bekannt setzen wir die folgende Berechnung voraus: Sei f : [a, b] R eine urve im R. Die Länge L der urve berechnet sich durch L b a f t dt urven in R Aufgabe.
MehrDifferentialgleichungen 2. Ordnung
Differentialgleichungen 2. Ordnung 1-E1 1-E2 Einführendes Beispiel Freier Fall Viele Geschichten ranken sich um den schiefen Turm von Pisa: Der Legende nach hat der aus Pisa stammende Galileo Galilei bei
MehrPraktikum. Modellbildung und Simulation. Stichworte: Modellbildung Analoge Simulation Digitale Simulation
Praktikum Stichworte: Modellbildung Analoge Simulation Digitale Simulation Aufgabenstellung und Lösungsidee - Kennenlernen verschiedener Methoden zur Modellbildung eines mechanisches Schwingers - Abbildung
MehrFakultät Grundlagen. Februar 2016
Schwingungsdifferenzialgleichung Fakultät Grundlagen Hochschule Esslingen Februar 016 Fakultät Grundlagen Schwingungsdifferenzialgleichung Übersicht 1 Schwingungsdifferenzialgleichung Fakultät Grundlagen
MehrTrennung der Variablen, Aufgaben, Teil 1
Trennung der Variablen, Aufgaben, Teil -E -E Trennung der Variablen Die Differenzialgleichung. Ordnung mit getrennten Variablen hat die Gestalt f ( y) dy = g (x) dx Satz: Sei f (y) im Intervall I und g
MehrLagrange Formalismus
Lagrange Formalismus Frank Essenberger FU Berlin 1.Oktober 26 Inhaltsverzeichnis 1 Oszillatoren 1 1.1 Fadenpendel.............................. 1 1.2 Stabpendel.............................. 3 1.3 U-Rohr................................
MehrÜbungen zu Physik 1 für Maschinenwesen
Physikdepartent E13 WS 2011/12 Übungen zu Physik 1 für Maschinenwesen Prof. Dr. Peter Müller-Buschbau, Dr. Eva M. Herzig, Dr. Volker Körstgens, David Magerl, Markus Schindler, Moritz v. Sivers Vorlesung
Mehr