Formeln für die Bewegung von geladenen Teilchen in elektrischen Feldern
|
|
- Ferdinand Thomas
- vor 7 Jahren
- Abrufe
Transkript
1 Foen fü ie Bewegung von geaenen Teichen in eektischen Feen F e = q E it E = U + + F e = q U - Ein geaenes Teichen bewegt sich i Pattenkonensato. In x-richtung fiegt es - uch eine Bescheunigungsspannung U B auf ie konstante Geschwinigkeit v x gebacht - geichföig bewegt, in y-richtung geichäßig bescheunigt. V x - F y = a y F e = F y (bescheunigene Kaft ist ie eektische Kaft F e ) a y = q U A a y = q U A v y = a y t = q U A t s y = a y t = q U A t it v x = t t = v x s y = q U A v x Es git e Enegieehatungssatz: v x = q U B v x = q U B s y = q U A q = U B 4 U A ( s y ist ie Gesatabenkung es Teichens, ie U B es efahen hat, nache es en gesaten Pattenkonensato e Länge uchfogen hat.) Wi ein Pobeköpe von e positiven zu negativen Seite eines Konensatos veschoben, so git ie Foe fü ie axiae Veschiebeabeit W: U A = W q it W = F e = q E U = q E q = E
2 Foen fü ie Bewegung von geaenen Teichen in agnetischen Feen Auf ein geaenes Teichen, aß sich senkecht zu Magnetfe bewegt, wikt ie Loentzkaft F Loentz F Loentz = q v y B Die Loentzkaft ist ie Zentipetakaft: F L = F Z q v y B = v y = v y q B Bewegt sich as Teichen nicht senkecht, sonen fät es unte e Winke ϕ ein, so git: v y sin ϕ = v y = sin ϕ v (v y ist ie Geschwinigkeitskoponente, ie as v Teichen auf eine Keisbahn zwingt.) Heeitung fü ie Uaufaue T (Zeit fü eine Schaubenbahn): Es git: v y = π T T = π v y = π v y v y q B = q π B Heeitung fü ie Ganghöhe H: Es git: v x = H T H = v x T = v x π = π = cot ϕ π v y tanϕ Skizze: v y v α v x H
3 Foen zu en haonischen Schwingungen Eine haonische Schwingung iegt ie ann vo, wenn ie Rückstekaft F R popotiona zu Ausenkung s ist, aso wenn F R s. Fü ie Fequenz f git: f = T (T: Uaufaue) Fü ie Winkegeschwinigkeit ω git: ω = π f (f: Fequenz) Heeitung fü ie Diffeentiageichung (DGL) a Feepene: [An.: Bei Aufsteen e DGL steht inks ie ie bescheunigene Kaft. Diese wi ie geichgesetzt it e negativen Rückstekaft F R, a ie Rückstekaft F R ie e Ausenkungsichtung s entgegengesetzt ist.] F = - F R a (t) = - D* s (t) &&s (t) + D* s (t) = 0 &&s (t) + D * s (t) = 0 Lösungsansatz (ageein): s (t) = $s sin (ωt + ϕ 0 ) &s (t) = $s ω cos (ωt + ϕ 0 ) = v(t) &&s (t) = - $s ω sin (ωt + ϕ 0 ) = &v (t) = a(t) - $s ω sin (ωt + ϕ 0 ) + D* $s sin (ωt + ϕ 0 ) = 0 D* = ω ω = D * 4π f = D * f = 4π D * f = π D * T = π D *
4 Heeitung e DGL übe ie Enegie: W ges = W pot + W kin [W pot ist ie Spannenegie e Fee] const. = D* s (t) + v (t) const. = D* s (t) + &s (t) abeiten 0 = D* s (t) &s (t) + &s (t) &&s (t) 0 = D* s (t) + &&s (t) 0 = &&s (t) + D * s (t) Heeitung eines Ausucks fü ie Gesatenegie W ges es Systes: W ges = D* s (t) + v (t) = D* $s sin (ωt + ϕ 0 ) + $s ω cos (ωt + ϕ 0 ) = $s [D* sin (ωt + ϕ 0 )+ ω cos (ωt + ϕ 0 )] it ω = D * = $s [D* sin (ωt + ϕ 0 )+ D* cos (ωt + ϕ 0 )] = $s D* [sin (ωt + ϕ 0 )+ cos (ωt + ϕ 0 )] it [ ] = W ges = D* $s Heeitung fü ie ageeine Diffeentiageichung (DGL) a Faenpene: F = - F R a (t) = - F G sin ϕ (t) &&s (t) = - g sin ϕ (t) &&s (t) + g sin ϕ (t) = 0 &&s (t) + g sin st () = 0 ϕ Fü keine Winke ϕ (0 <ϕ<0 ) git: Daaus fogt fü ie speziaisiete DGL: sin st () st () F R &&s (t) + g s (t) = 0 F G [An.: Löst an ie DGL ie so auf, aß vo e &&s (t) nichts eh steht, so ist e Ausuck vo e s (t) ie geichzusetzen it ω.] ϕ F Sp
5 Foen zu Inuktion Skizze : F L v s Fü ie inuziete Spannung U in git: U in = W q = F L q = q v B s q = v s B Skizze: s In e Zeitau t wi ie Fäche A = s übestichen. Es git: U in = v s B = B s t = Φ = Φ & t = B A t = ( B A) t it Φ = B A [Φ ist e agn. Fuß] Wegen e Lenzschen Rege un bei n Winungen git: U in = - n i & Φ. Fa (B=const.): U in = - n i B &A = - n i B A t. Fa (A=const.): U in = - n i A &B = - n i A B t 3. Fa (A un B nicht const.): U in = - n i &A &B = - n i (A &B + B &A ) Speziafa: Eine (ange) Spue befinet sich i Magnetfe eine (angen) Eegespue: U in = - n i A &B it B = µ 0 µ n e I bzw. &B = µ 0 µ n e &I [An.: &I = I t ] U in = - n i A µ 0 µ n e &I
6 Sebstinuktion bei eine angen Spue: Es git: U in = - n i A µ 0 µ n e = - A µ 0 µ n i &I &I it n i = n e it L = A µ 0 µ n i U in = - L &I Expeientee Bestiung e Eigeninuktivität L eine Spue: Schatkeis: U ang = U R - U in U R = U ang + U in I(t) R = U ang - L &I (t) L I & (t) = U ang - I(t) R DGL es Ein- un Ausschatevogangs: &I (t) = U I() t ang L Heeitung fü eine sinusföige Wechsespannung: U in = - n i Φ & = - n i B A & (t) it A(t)=A ax cos (ωt) = n i B A ax ω sin (ωt) U$ = ni B A ax ω De eektoagnetische Schwingkeis Schatkeis : Es git: W ges = W e + W agn = C U (t) + L I (t) U un I soen nun uch Q esetzt we- = C Qt () + C L Q & (t) en, aso it C = Qt () Ut () un I(t)= Q & (t) = Qt () + C L Q & (t) abeiten
7 0 = C Q (t) Q & (t) + L Q & (t) Q && (t) 0 = Qt () + L Q && (t) C 0 = && Q (t) + Q (t) L C DGL e eektoagnetischen Schwingung Lösungsansatz (ageein): Nach e Einsetzen e Lösung in ie DGL ehät an Qt () = Q$ sin( ω t+ ϕ 0 ) Qt & () = Q$ ω cos( ω t+ ϕ 0 ) Qt && () = Q$ ω sin( ω t+ ϕ ) ω = L C 0 (Thoson sche Schwingungsgeichung) [An.: vg. zu haonischen Schwingungen e Ausuck vo s(t) bzw. hie vo Q(t) ist geich ω!!!] Effektivwete Ist ie angeegte Spannung eine sinusföige, so git: U effang = $ U ang Weitehin git: I eff = $ I Hanet es sich nicht u eine sinusföige Spannung, so git: U eff ang = U () t t T ang [An.: In Woten: y-wete quaieen, ae Fächen beechnen fü ein T, ae Fächen aieen, uch T iviieen, Wuze ziehen, Einheiten beachten!!!] Foen zu Wechsestoehe
8 . Ohsche Wiestan R Ω. Es git: R Ω = U I effang. Kapazitive Wiestan R C. Es git: R C = ω C 3. Inuktive Wiestan R L. Es git: R L = ω L 4. Spue it Wiestan: Z = RΩ + R L Z = R + ω L tanϕ = R L RΩ 5. Konensato it Wiestan: Z = RΩ + R C Z = RΩ + ω C tanϕ = R C RΩ 6. Wiestan, Spue un Konensato: Z = RΩ + ( RL RC) Ω eff Z = RΩ + ( ω L ) ω C RL RC tanϕ = RΩ [An.: I Resonanzfa, wenn I axia ist, ist R L = R C.] Wikeistung i Wechsestokeis: P = U I cosϕ eff eff Foen zu Optik
9 I. Beugung un Intefeenz. An Gitte un Doppespat geten ie fogenen ei Foen: fü Maxia fü Minia sinα sinα k k k λ = (fü k = 0,,, 3,...) g ( k ) λ = g (fü k =,, 3,...)[An.:Es gibt kein 0. Miniu] x in beien Fäen git: tanα k = (Hinw.: Je nach Skizze/Aufgabe, anee Syboe) a. A Spat geten fogene beien Foen: k λ fü Minia sinα k = (hie ist g e Spatabstan) g x auch hie git: tanα k = a II. Bechung un Dispesion Es git: n = sin α sin β (α: Einfaswinke; β: Ausfawinke; n: Bechzah) Weitehin git noch as Sneius sche Bechungsgesetz: c c = sin α sin β [An.: c = Geschwinigkeit i. Meiu, c = Geschwinigkeit i. Meiu] Foen zu Photoeffekt
10 Es git: h f = WA + Wkinax it Wkin = v e U ax ax = bax Bescheibung e Gegenfeethoe: Skizze: L I C H T E I Bestiung es Panck schen Wikungsquantus h it Hife von zwei Wetepaaen e Gegenfeethoe: () h f = WA + e Ub ax () h f = WA + e Ub ax ()-() h f h f = e Ub e U ax b ax h ( f f) = e ( Ub Ub ) ax ax U h = e f Foen zu Röntgenbesspektu Skizze: evakuiete Gaskoben Zähoh Beibene α α Kista e U ang Hie git: eu ang = h fax it c = f U Heiz λ in ax
11 Bestiung es Panck schen Wikungsquantus h: h e U ang = f ax Heeitung e Bagg-Beingung: sinα k = a Skizze: sinα k = a = a sinα k k λ = a sin α k (fü Max. bei k = 0,,,...) Netzebene a α α Netzebene a Foen fü ie Beugung von Eektonen an eine Kista Es geten zwei Gunfoen: () v e = e U b () p h = λ Man kann nun en uch ie Bescheunigungsspannung U b bescheunigten Eektonen eine Weenänge, auch e-bogie-weenänge genannt, zuonen. λ = h p λ = λ = h e v h e U e e b De Konensato un seine Kapazität
12 Es geten fogene ei Gunfoen: C = Q [Einheit Faa] U A C = ε 0 ε E = U Fü ie Reihenschatung von Konensatoen git: = + CEs C C [Git auch, wenn ein Dieektiku eingefüht wi, aß nu eine e beien Patten beüht.] Fü ie Paaeschatung von Konensatoen git: CEs = C + C [Git auch, wenn ein Dieektiku eingefüht wi, aß beie Patten beüht.] Fü ie Abeit a Konensato git: W = C U Foe fü einen stouchfossenen Leite i Magnetfe Es git: F = B I s [s: Länge es Leites i Magnetfe] Daaus efiniet sich ie agnetische (Kaft-)Fußichte B wie fogt: B F = [Einheit Tesa] I s Eektostatik Couob sches Gesetz: F = π ε 4 0 q q [: Abstan zwischen en zwei Laungstägen]
r r B r Die magnetische Induktion Ein Strom erzeugt ein Magnetfeld. Kann ein Magnetfeld auch einen Strom erzeugen?
Die magnetische nuktion Ein Stom ezeugt ein Magnetfe. Kann ein Magnetfe auch einen Stom ezeugen? Atagsbeobachtung: Wenn ein etzstecke gezogen wi entsteht manchma ein Funken. Ekäung: Das zusammenbechene
MehrÜbungen zur Physik II (Elektrodynamik) SS Übungsblatt Bearbeitung bis Mi
Übungen zu Physik II (Eektodynamik) SS 5. Übungsbatt 3.6.5 eabeitung bis Mi. 6.7.5 Aufgabe. Loentzkaft (+4) Ein Stab mit de Masse m und dem Ohmschen Widestand kann sich eibungsfei auf zwei paaeen Schienen
Mehr2.3 Elektrisches Potential und Energie
2.3. ELEKTRISCHES POTENTIAL UND ENERGIE 17 2.3 Elektisches Potential un Enegie Aus e Mechanik wissen wi, ass ie Abeit Q, ie an einem Massepunkt veichtet wi, wenn iese um einen (kleinen) Vekto veschoben
MehrInhalt der Vorlesung Experimentalphysik II
xpeimentalphysik II (Kip SS 9) Inhalt e Volesung xpeimentalphysik II Teil : lektiitätslehe, lektoynamik. lektische Laung un elektische Fele. Kapaität 3. lektische Stom 4. Magnetostatik 5. lektoynamik 6.
MehrStrahl. B r. d 60 d. = 2 1, As. Damit der α-strahl die zweite Blende trifft, muß er Kreisbahn mit Radius d beschreiben, d.h. es muß gelten.
Freiwillige Aufgaben zur Vorlesung WS 00/003, Blatt 5 53) Ein Strahl von -Teilchen soll aus seiner ursprünglichen ichtung it Hilfe eines hoogenen Magnetfeles u 60 abgelenkt weren, so aß er zwei entsprechene,
MehrElektrostatik II Felder, elektrische Arbeit und Potential, elektrischer Fluss
Physik A VL9 (.. Elektostatik II Fele, elektische Abeit un Potential, elektische Fluss Das elektische Fel elektisches Fel eine Punktlaung Dastellung uch Fellinien elektische Abeit un elektisches Potential
Mehr3.5 RL-Kreise und Impedanz
66 KAPITEL 3. ELEKTRISCHE SCHALTUNGEN 3.5 RL-Kreise un Impeanz Neues Element: Spule Spannung an einer Spule: V = L Q Selbstinuktivität (Einheit: Henry) [L] = 1 V s A Ursache für as Verhalten einer Spule:
MehrAbschlussprüfung Berufliche Oberschule 2012 Physik 12 Technik - Aufgabe II - Lösung
athphys-online Abschlusspüfung Beufliche Obeschule 0 Physik Technik - Aufgabe II - Lösung Teilaufgabe.0 Die Raustation ISS ist das zuzeit gößte künstliche Flugobjekt i Edobit. Ihe ittlee Flughöhe übe de
Mehrdt transportiert. x Beim Entzug dieser Wärmemenge wird die Masse d m = neu gebildet. A dm = ρ dv =ρ A dx : T x bzw.
Feiwiige Aufgaben zu Voesung WS 00/00, Batt 4 40) Auf einem keinen Teich befindet sich eine 1 cm dicke Eisschicht. Die Luft daübe hat die Tempeatu - 10 C. Wie ange dauet es, bis die Eisschicht auf eine
MehrBewegung geladener Teilchen in elektrischen Feldern; homogenes Feld, Zentralfeld
1111 Bewegung geadener Teichen in eektrischen Federn; homogenes Fed, Zentrafed Bewegung in homogenen Federn Geadene Teichen erfahren in eektrischen Federn Kräfte; diese bewirken nach dem 2 Newton-Gesetz
MehrAufgabe 3.1. Aufgabe 3.2. Aufgabe 3.3. Institut für Angewandte und Experimentelle Mechanik. Technische Mechanik IV
ZÜ 3. Aufgabe 3. Ein Wagen Masse M) kann eibungsfei auf eine waagechten Bahn fahen. An eine Achse uch seinen Schwepunkt S que zu Fahtichtung hängt eibungsfei gelaget ein Massenpenel Masse, Länge l, Stab
Mehr6. Gravitation. m s. r r. G = Nm 2 /kg 2. Beispiel: Mond. r M = 1738 km
00 0 6. Gavitation Gavitationswechselwikung: eine de vie fundaentalen Käfte (die andeen sind elektoagnetische, schwache und stake Wechselwikung) Ein Köpe it asse i Abstand zu eine Köpe it asse übt auf
Mehrγ Zerfälle und innere Konversion
Zefäe und innee Konvesion Enegieabgabe u Eeichen eines enegetisch günstigeen Zustands Schaenode Voesung 6: Kene -Zefa: E E E : Diskete -Linien i Enegiespektu Innee Konvesion seten: Aufenthatswahscheinichkeit
Mehr( ) ( ) ( ) ( ) 4. Arbeit, Leistung, Energie. W = F dr = F cos F dr dr. F = 0 ; F = 0 ; F = mg. W = F dr = mg dz. W mg z mg z z.
4. Abeit, Leistung, negie 4.. Abeit W = F d = F cos F d d Abeit de Schweaft F = ; F = ; F = g x y z z W = F d = g dz z z == = z > z W < ; z < z W > W g z g z z z Die Abeit W ist nu vo Anfangs- und ndpunt
MehrInstitut für Mechanik Prof. Dr.-Ing. habil. P. Betsch Prof. Dr.-Ing. habil. Th. Seelig. Prüfung in Dynamik 12. August 2015
Institut fü Mechanik Pof. D.-Ing. habil. P. Betsch Pof. D.-Ing. habil. Th. Seelig Püfung in Dynaik 12. August 2015 Aufgabe 1 (ca. 18 % e Gesatpunkte) g l θ In e Abbilung ist ein otieenes Kaussell skizziet.
MehrAllgemeine Mechanik Musterlösung 3.
Allgemeine Mechanik Mustelösung 3. HS 014 Pof. Thomas Gehmann Übung 1. Umlaufbahnen fü Zweiköpepobleme Die Bewegungsgleichung von zwei Köpen in einem zentalwikenem Kaftfel, U() = α/, lautet wie folgt:
MehrKlausur 4 Kurs 12Ph2 Physik-e
007-06-1 Kausur 4 Kurs 1Ph Physik-e Lösung Version 007-07-03 1 Eräutern Sie, warum bei er Wehsespannung ie Sheitespannung immer größer as ie effektive Spannung ist un berehnen Sie ie Sheitespannung für
MehrEinführung in die Physik I. Elektromagnetismus 3. O. von der Lühe und U. Landgraf
Einfühung in die Physik Elektomagnetismus 3 O. von de Lühe und U. Landgaf Magnetismus Neben dem elektischen Feld gibt es eine zweite Kaft, die auf Ladungen wikt: die magnetische Kaft (Loentz-Kaft) Die
MehrAufgaben zu Kräften zwischen Ladungen
Aufgaben zu Käften zwischen Ladungen 75. Zwei gleich geladenen kleine Kugeln sind i selben Punkt an zwei langen Isoliefäden aufgehängt. Die Masse eine Kugel betägt g. Wegen ihe gleichen Ladung stoßen sie
Mehr6 Elektromagnetische Schwingungen und Wellen
6 Elektroagnetische Schwingungen und Wellen Elektroagnetischer Schwingkreis Schaltung it Kondensator C und Induktivität L. Kondensator wird periodisch aufgeladen und entladen. Tabelle 6.1: Vergleich elektroagnetischer
MehrZusammenfassung: Magnetfelder
Zusammenfassung: Magnetfede Inhatsvezeichnis Wiedehoung: Magnetismus... Batt Magnetfede... 1 Kaft auf einen stomduchfossenen Leite in einem Magnetfed und magnetische Fussdichte... 2 Vegeich: Gavitationsfed,
MehrBjörn Schulz Über die Maxwell-Gleichungen Berlin, den S. 1 / 5. Wahlthema Maxwellsche Gleichungen
jön chulz Übe ie Maxwell-Gleichungen elin, en 8923 / 5 I Wahlthema Maxwellsche Gleichungen Es gibt 5 Gleichungen: ie beischeiben as elektomagnetische Fel, seine Ezeugung, Eigenschaften un Wikungen un geben
MehrInterferenz an einer CD
Interferenz an einer CD Oaf Merkert (Manue Sitter) 18. Dezember 2005 1 Versuchsaufbau Abbidung 1: Versuchsanordnung mit Laser und CD [1] Ein auf einem Tisch aufgesteter Laser mit der Weenänge λ wird im
MehrDer Integrand im ersten Term auf der rechten Seite verschwindet außerhalb der Teilchen, so dass sich eine Summe über die gelösten Teilchen ergibt:
eilchen in Lösung Wi betachten eine Pobe olumen aus N eilchen in eine Lösung. Die Lösemittelmoleküle sollen klein gegenübe en gelösten eilchen sein, so ass man bei SAS-Expeimenten nu ihe mittlee Steulängenichte
MehrFerienkurs Experimentalphysik Übung 1-Musterlösung
Feienkus Expeimentalphysik 1 2012 Übung 1-Mustelösung 1. Auto gegen Baum v 2 = v 2 0 + 2a(x x 0 ) = 2gh h = v2 2g = km (100 h )2 3.6 2 2 9.81 m s 2 39.3m 2. Spungschanze a) Die maximale Hohe nach Velassen
MehrElektrostatik III Dielektrika und Dipole im elektr. Feld
Physik A VL3 (1.1.1) lektostatik III Dielektika un Dipole im elekt. Fel Konensatoen Dielektika im Plattenkonensato negie im Plattenkonensato typische Konensatoen De elektische Dipol pemanente Dipole H
Mehr4.3 Magnetostatik Beobachtungen
4.3 Magnetostatik Gundlegende Beobachtungen an Magneten Auch unmagnetische Köpe aus Fe, Co, Ni weden von Magneten angezogen. Die Kaftwikung an den Enden, den Polen, ist besondes goß. Eine dehbae Magnetnadel
MehrÜbungen zur Physik 1 - Wintersemester 2012/2013. Serie Oktober 2012 Vorzurechnen bis zum 9. November
Seie 3 29. Oktobe 2012 Vozuechnen bis zum 9. Novembe Aufgabe 1: Zwei Schwimme spingen nacheinande vom Zehn-Mete-Tum ins Becken. De este Schwimme lässt sich vom Rand des Spungbetts senkecht heuntefallen,
MehrMaschinendynamik Formelsammlung Prof. Dr.- Ing. H. Bräutigam SS 2000 Seite 01. Coulombsche Reibungskraft : F R = µ * F N ( Rutschen ) c =
Mshinendynik Foesung Pof. D.- Ing. H. Bäutig SS Seite Käftegeihungen : Couobshe Reibungskft : F R µ F N ( Rutshen ) Roen : Reibungskft R Gewihtskft : G g Seieibungskft : Fedekäfte : µ α F e F Gede Fede
MehrLösung Repetitionsübung
Lösung Repetitionsübung A1: Differential- un Integralrechnung a) x e x2 /4 = x 2 e x2 /4 x ln sinh(x ex +1) = cosh(x ex +1) sinh(x e x +1) (ex +x e x ) = e x (1 + x) coth(x e x +1) x y e xy = x x = ( 1
Mehr5.1.5 Pendel = Sinusbewegung ******
V55 5..5 ****** Motivation Dieser sehr schöne Versuch zeigt, dass die Projektion einer Kreisbewegung eine Sinusbewegung ergibt. Damit deckt sie sich mit einer simutanen Pendebewegung derseben Frequenz.
MehrReziprokes Quadratgesetz und Stabilität von planetarischen Bahnen Einige analytische Ergebnisse
Rezipokes Quaatgesetz un Stabilität von planetaischen Bahnen Einige analytische Egebnisse ) Die Kepleschen-Gesetze sin Folgen e Tatsache, ass ie Gavitationskaft einem umgekehten Quaatgesetz folgt Wi ween
MehrWintersemester 2012/2013 Prof. Dr. Stefan Müller AG Computergraphik km 2 0,1571 0, km 2. r d. 4πI
1. Übungsblatt zu Volesung CV-Integation (Lösung) ufgabe 1: Kugelobefläche ufgabe : Raumwinkel 15 43 Wintesemeste 1/13 Pof.. Stefan Mülle G Computegaphik sinθ θ ϕ 43 [ ϕ] 6 ---------- [ cosθ] 18 35 6 35
Mehr405. Ein Strommesser hat einen Messwiderstand von 200 Ohm und einen Endausschlag. Aufgaben zur E-Lehre (Widerstand)
ufgaben zur E-Lehre (Widerstand) 6. In eine aten Haus wurden die uiniueitungen durch Kupfereitungen ersetzt; insgesat wurden 50 Kabe veregt. Jedes Kabe besteht aus einer Hin- und einer ückeitung und hat
MehrMechanische Schwingungen
Dorn-Bader 12/13 S. 97 ff Mechanische Schwingungen 1. Beschreibung von Schwingungsvorgängen Versuch: Federpende Ein einfaches Federpende zeigt die typischen Merkmae einer Schwingung: An das untere Ende
Mehrρ ε 1 d div r r r d d d r r d d Elektrizität und Magnetismus
ektizität und Magnetismus ektizität: Mit eektischen Ladungen und eektischen Stömen veknüpfte ffekte und Phänomene. Maxwe ekannte: ektische und magnetische scheinungen hängen zusammen. Theoie des ektomagnetismus:
MehrKlassische Mechanik - Ferienkurs. Sommersemester 2011, Prof. Metzler
Klassische Mechanik - Feienkus Sommesemeste 2011, Pof. Metzle 1 Inhaltsvezeichnis 1 Kelegesetze 3 2 Zweiköeoblem 3 3 Zentalkäfte 4 4 Bewegungen im konsevativen Zentalkaftfeld 5 5 Lenzsche Vekto 7 6 Effektives
MehrLösungen für Klausur A
Lösungen für Klausur A Aufgabe Skizze es Zelts im Querschnitt: h. (a) Aus sin folgt cos un aher h tan, also h. (b) Aus 9 4 4 folgt urch Wurzelziehen. Einsetzen von m in ie Beziehung aus (a) liefert h 6
MehrEinführung in die Physik I. Elektromagnetismus 3
infühung in die Physik lektomagnetismus 3 O. on de Lühe und U. Landgaf Magnetismus Neben dem elektischen Feld gibt es eine zweite Kaft, die auf Ladungen wikt: die magnetische Kaft (Loentz-Kaft) Die magnetische
MehrInhalt der Vorlesung A1
PHYSIK A S 03/4 Inhalt de Volesung A. Einfühung Methode de Physik Physikalische Gößen Übesicht übe die vogesehenen Theenbeeiche. Teilchen A. Einzelne Teilchen Bescheibung von Teilchenbewegung Kineatik:
MehrPhysik / Mechanik / Dynamik 2. Klasse Kreisbewegung
Physik / Mechanik / Dynamik. Klasse Keisbeweun 1. Ein Pilot efäht bei einem Wenemanöve sechsfache Ebeschleuniun. Wie oss ist e Raius es Wenekeises, wenn as Fluzeu eine Geschwinikeit von 400 km/h hat?.
Mehr1.4. Stehwellenresonatoren. LEMMA: Resonanz und Güte
1.4 LEMMA: Resonanz un Güte Stehwellenresonatoren Definition: Koppelt man zwei schwingungsfähige Systeme, inem as eine System (Erreger) as anere System (Resonator) zum Mitschwingen zwingt, kann Resonanz
MehrThüringer Kultusministerium
Thüringer Kutusministerium Abiturprüfung 000 Physik as Leistungsfach (Haupttermin) 1 Hinweise zur Korrektur Nicht für den Prüfungsteinehmer bestimmt Die Korrekturhinweise enthaten keine voständigen Lösungen,
MehrÜbungen zu Experimentalphysik 2
Physik Department, Technische Universität München, PD Dr. W. Schindler Übungen zu Experimentalphysik 2 SS 13 - Lösungen zu Übungsblatt 4 1 Schiefe Ebene im Magnetfeld In einem vertikalen, homogenen Magnetfeld
MehrDer typische erwachsene Mensch probiert die Dinge nur 2-3 x aus und gibt dann entnervt oder frustriert auf!
De typische ewachsene Mensch pobiet die Dinge nu -3 x aus und gibt dann entnevt ode fustiet auf! Haben Sie noch die Hatnäckigkeit eines Kleinkindes welches laufen lent? Wie viel Zeit haben Sie mit dem
MehrLösungen zu den Aufgaben
Lösungen zu den Aufgaben 1. Zahnbürste a) Bestimmung der Induktionsspannung: Die Induktionsspannung fogt dirket aus dem Induktionsgesetz: U ind = N Φ Da es sich um eine Spue handet git für den Fuss der
MehrAllgemeine Mechanik Musterlo sung 4.
Allgemeine Mechanik Mustelo sung 4. U bung. HS 03 Pof. R. Renne Steuqueschnitt fu abstossende Zentalkaft Betachte die Steuung eines Teilchens de Enegie E > 0 in einem abstossenden Zentalkaftfeld C F x)
Mehr17. Die Wellengleichung Die Transportgleichung. t u(t, x) +c x u(t, x) =0mit t, x R, 0 c R. Wegen
98 7. Die Wellengleichung 7.. Die Tanspotgleichung. t u(t, x +c x u(t, x =0mit t, x R, 0 c R. Wegen v u = u, v besagt ie Diffeentialgleichung, ass ie Richtungsableitung von u in Richtung (,c Null ist.
MehrEinführung in die Physik I. Dynamik des Massenpunkts (3) O. von der Lühe und U. Landgraf
Einfühung in die Physik I Dynaik des Massenpunkts (3) O. on de Lühe und U. Landgaf Beispiele zu Ipuls- und Enegiesatz - Rakete Eine Rakete it de Masse fliegt it de Geschindigkeit i leeen, käftefeien Rau
Mehre r a Z = v2 die zum Mittelpunkt der Kreisbahn gerichtet ist. herbeigeführt. Diese Kraft lässt sich an ausgelenkter Federwaage ablesen.
Im (x 1, y 1 ) System wikt auf Masse m die Zentipetalbeschleunigung, a Z = v2 e die zum Mittelpunkt de Keisbahn geichtet ist. Folie: Ableitung von a Z = v2 e Pfeil auf Keisscheibe, Stoboskop Die Keisbewegung
MehrAuf dem Seil bildet sich eine Welle mit der Ausbreitungsgeschwindigkeit 0,20 m/s aus. c) Zeichnen sie für 0s t 2,5s
5. Kauur Phyik Leitungkur Schwingungen, Ween 8.9.016 Dauer: 90 in 1. Weche Auagen ind richtig, weche fach? (5) a) Die Schwingungdauer eine Fadenpende hängt von der Fadenänge ab. b) Ein Fadenpende chwingt
Mehr= 1 und der Ladung Q aufgefasst. Die elektrische Feldstärke beträgt 1, N/C, so dass die Entladung durch einen Blitz unmittelbar bevorsteht.
Aufgaben Konensator 57. Zwei kreisförmige Metallplatten mit em Raius 0 cm, ie parallel im Abstan von 0 cm angeornet sin, bilen einen Plattenkonensator. In er Mitte zwischen en Platten hängt an einem ünnen
MehrZur Gültigkeit der Newton schen Mechanik muss in S die Trägheitskraft einführen
.. Besceunigte Bezugssysteme Betactet ystem o bezügic Inetia- ystem (I). Geainig besceunigt. mit - const. geet (späte)... Geainig besceunigte Bezugssysteme Y I Y a const (t) X X Im I: ma In ma ma ma Tägeitskaft
MehrMusterlösung zur Übung am Donnerstag
Musterösung zur Übung am Donnerstag Aufgabe 1: Strategie: 1. Man nimmt einen beiebigen Massepunkt m (z.b. Stein), hängt ihn an die Feder und enkt die Feder aus. Man misst die Schwingungsfrequenz (bzw.
MehrKlausur 2 Kurs 12PH4 Physik
2014-12-16 Klausu 2 Kus 12PH4 Physik Lösung 1 Teffen Elektonen mit goße Geschwindigkeit auf eine Gafitfolie und dann auf einen Leuchtschim, so sieht man auf dem Leuchtschim nicht nu einen hellen Punkt,
MehrKIT SS Klassische Theoretische Physik II. V: Prof. Dr. M. Mühlleitner, Ü: Dr. M. Rauch. Klausur 2 Lösung. 11. Oktober 2012, Uhr
KIT SS 1 Kassische Theoretische Physik II : Prof. Dr. M. Müheitner, Ü: Dr. M. Rauch Kausur Lösung 11. Oktober 1, 8-1 Uhr Aufgabe 1: Kurzfragen 4+4+=1 Punkte a Die Transformationen und zugehörigen Erhatungsgrößen
MehrMaterie im Magnetfeld
Mateie i Magnetfeld Die Atoe in Mateie haben agnetische Eigenschaften, die akoskopisch Magnetfelde beeinflussen, wenn an Mateie in sie einbingt. Man untescheidet veschiede Typen von agnetischen Eigenschaften:
MehrAufgabe 1. Elektrode 1. Elektrode 2. Kapazitäts messgerät. Berechnen Sie die Dicke d der Papierbahn. d = 0,2. Lösung: d 12
Aufge Zwei Eektoen (Fäche jeweis,4m²) ween gemäß Skizze uf eine Ppiehn (ε,3) ufgecht. Die Kpzität es uch geieten Konenstos etägt 4,73nF. Ppiehn Eektoe Eektoe Kpzitäts messgeät Beechnen Sie ie Dicke e Ppiehn.,
Mehr4) Magnetischer Einschluss von Plasmen
4) Magnetishe Einshluss on Plasen Mit extenen elektishen elden gibt es aufgund de Abshiung i Plasa kau Kontollöglihkeiten. Dies wid jedoh it Magnetfelden eögliht, da das Magnetfeld geladene Teilhen an
MehrGesucht eine verlässliche physikalische Größe
07a Enegie 1 Neues Konzept Enegie Käfte beim Abschuss eines Pfeils mit einem Bogen Lösungsansatz fü Newtonsche Gleichungen Man beechne ie aiieenen Käfte Poblematisch mit Kaftansatz zu behaneln Gesucht
MehrPhysik 1 Zusammenfassung
Physik 1 Zusammenfassung Lukas Wilhelm 31. August 009 Inhaltsverzeichnis 1 Grundlagen 3 1.1 Mathe...................................... 3 1.1.1 Einheiten................................ 3 1. Trigonometrie..................................
MehrGeometrie der Cartan schen Ableitung
Geoetie de Catan schen Ableitung - - Notation Sei + Sei + Wi bezeichnen it ( L den Vektoau alle fach ultilineaen Abbildungen f : -al 2 Wi bezeichnen it S die Guppe alle Peutationen σ : {,, } {,, } Des
Mehrd) Teilaufg d) wurde wegen inkonsistenter Angabe storniert und die Punkte umverteilt m 1 g v 2 S gr Dm1 v 1
Lösung Klausur E1 Mechanik vom 11. April 2013 Aufgabe 1: Affentheater (16 Punkte) a) r(t) = x(t) = vx 0 t = v 0 cos α t y(t) v y 0 t 1 2 gt2 v 0 sin α t 1 2 gt2 b) y(x) = y(t(x)) mit t = x y(x) = x tan
Mehra) Zeigen Sie, dass sich für eine lange Spule die magn. Flussdichte in der Mitte mit der Näherungsformel berechnen lässt.
Aufgaben Magnetfed einer Spue 83. In einer Spue(N = 3, =,5m), die in Ost-West-Richtung iegt, wird eine Magnetnade gegen die Nord-Süd-Richtung um 11 ausgeenkt. Berechnen Sie die Stärke des Stromes in 5
MehrMathematikaufgabe 85
Home Statseite Impessum Kontakt Gästebuch Aufgabe: Leiten Sie ie Hypefläche es schiefen Wufs he un untesuchen Sie ie Etemwete iese Funktion Welche Rolle spielt eine solche Hypefläche in einem natülichen
MehrAufgabe 9: Aufgabe 10: Aufgabe 11: Aufgabe 12: Aufgabe 13:
Induktivitäten: Foren und Beispieaufgaben a) Induktivität eisenfreier Spuen Foren: Größe N² µoµr A L= git nur für Ringspuen und näherungsweise für ange einagige Zyinderspuen. Für andere Spuenforen können
MehrÜbungsblatt 8. = d(i 0 I) Nach Integration beider Seiten und beachtung der Anfangswerte t = 0, I = 0 erhält man:
Aufgabe 29 Ein Stromkreis bestehe aus einer Spannungsquelle mit Spannung U 0 in Reihe mit einer Induktivität(Spule) L = 0.8H und einem Widerstand R = 10Ω. Zu dem Zeitpunkt t = 0 werde die Spannungsquelle
MehrFachhochschule Aalen Studiengang Wirtschaftsingenieurwesen Physik II Dr. Haan. Abschlussklausur am 09. Februar 2004
Fachhochschule Aalen Studiengang Wirtschaftsingenieurwesen Physik II Dr. Haan Abschlussklausur a 9. Februar 4 Folgendes bitte in Druckbuchstaben schreiben: Nae: Vornae: Geburtstag: Matrikelnuer: Erstversuch
MehrPhysik 4, Übung 7, Prof. Förster
Physik 4, Übung 7, Prof. Förster Christoph Hansen Emaikontakt Dieser Text ist unter dieser Creative Commons Lizenz veröffenticht. Ich erhebe keinen Anspruch auf Voständigkeit oder Richtigkeit. Fas ihr
MehrFormelsammlung Felder und Wellen WS15/16
. Otsvektoen = cos = sincos = sin = sinsin = = cos + = = sin actan = = = = cos + + = + = actan actan Fosalung Fde und Wlen WS5/6 Katesische Koodinaten Zlindekoodinaten Kugkoodinaten + = actan = = =. Koponenten
MehrExperimentalphysik E1
Experimentalphysik E1 Gedämpfte & erzwungene Schwingungen Alle Informationen zur Vorlesung unter : http://www.physik.lmu.de/lehre/vorlesungen/index.html 16. Dez. 16 Harmonische Schwingungen Auslenkung
Mehra) Berechne die Geschwindigkeit des Wagens im höchsten Punkt der Bahn.
Keisbeweun 1. Ein kleine Waen de Masse 0,5 k bewet sich auf eine vetikalen Keisbahn it Radius 0,60. De Waen soll den höchsten Punkt de Bahn so duchfahen, dass de Waen it eine Kaft von de Göße seine Gewichtskaft
Mehr19. Vorlesung. III. Elektrizität und Magnetismus 19. Magnetische Felder 20. Induktion
19. Volesung III. Elektizität und Magnetismus 19. Magnetische Felde 20. Induktion Vesuche: Elektonenstahl-Oszilloskop (Nachtag zu 18., Stöme im Vakuum) Feldlinienbilde fü stomduchflossene Leite Feldlinienbilde
MehrGrundlagen der Physik 2 Lösung zu Übungsblatt 6
Grundlagen der Physik Lösung zu Übungsblatt 6 Daniel Weiss 17. Mai 1 Inhaltsverzeichnis Aufgabe 1 - Helholtz-Spulen 1 a) agnetische Feldstärke.............................. 1 b) hoogenes Feld..................................
MehrFormelsammlung Felder und Wellen WS11/12
. Otsvektoen Fosalung Fde und Wlen WS/ Katesische Koodinaten Zlindekoodinaten Kugkoodinaten = cos = sincos = sin = sinsin = = cos + = = sin actan = = = = cos + + = + = + actan = actan = actan = =. Koponenten
MehrDrehimpulse in der Quantenmechanik. Drehimpulse kommen in der Natur nur in Einheiten von ½ ħ vor!
Drehipuse in der Quantenechanik In der Atophysik spiet der Drehipus eine entrae, entscheidende Roe. Für Potentiae it Vr) Vr), Zentrapotentiae ist der Drehipus eine Erhatungsgröße. Der Drehipus hat die
MehrLk Physik in 12/2 1. Klausur aus der Physik Blatt 1 (von 2)
Lk Physik in 1/ 1. Klausu aus de Physik 4. 03. 003 latt 1 (von ) 1. Elektonenablenkung duch Zylindespule Eine Zylindespule mit Radius 6, 0 cm, Länge l 30 cm, Windungszahl N 1000 und Widestand R 5, 0 Ω
MehrFormelsammlung Physik
Formelsammlung Physik http://www.fersch.de Klemens Fersch 16. September 2018 Inhaltsverzeichnis 1 Mechanik 2 1.1 Grundlagen Mechanik.............................. 2 1.1.1 Gewichtskraft...............................
MehrPhysik, Naturwissenschaftliche Grundlagen des Maschinenbaus Formelsammlung
Pof. D. Diete Megel, 6.6.8 Physik, Natuwissenschaftliche Gunlagen es Maschinenbaus Fomelsammlung Kinematik Weg eit Diagamm Geschwinigkeit, Beschleunigung Bahnkuve fü zweiimensionale Bewegungen x x( v(
MehrExperimentalphysik 1
Technische Universität München Fakultät für Physik Ferienkurs Experimentalphysik 1 WS 16/17 Lösung 1 Ronja Berg (ronja.berg@tum.de) Katharina Scheidt (katharina.scheidt@tum.de) Aufgabe 1: Superposition
MehrLösungen zur Aufgabensammlung
Kantonsschule Solothun Lösungen zu Aufgabensalung von R. Basle,. Föhlich, J. Kies, A. Meie, Ch. Siegel Inhalt ARBEI, LEISUNG, ENERGIE, WIRKUNGSGRAD... KREISBEWEGUNG UND GRAVIAION... 4 FLUIDE / HYDROSAIK...
MehrDrehmoment-Berechnung
Dehoent-Beechnung oent as auf ie ellutte ausgeübt wi(n) Hebelkaft (N) Hebela () achsiale Kaft (N) Käfte a etischen Sitzgewine: N Noalkaft (N) eibkaft (N) t Tangentialkaft (N) Kenngössen: ewinenenn- ()
MehrEinführung in die Physik I. Dynamik des Massenpunkts (2) O. von der Lühe und U. Landgraf
Einfühung in die Physik I Dynaik des Massenpunkts () O. von de Lühe und U. Landgaf Abeit Käfte können aufgeteilt ode ugefot weden duch (z. B.) Hebel Flaschenzüge De Weg, übe welchen eine eduziete Kaft
MehrMagnetismus EM 63. fh-pw
Magnetismus Elektische Fluß 64 Elektische Fluß, Gauss sches Gesetz 65 Magnetische Fluß 66 eispiel: magnetische Fluß 67 Veschiebungsstom 68 Magnetisches Moment bewegte Ladungen 69 Magnetisches Moment von
MehrLösungen der Abituraufgaben Physik. Harald Hoiß 28. Februar 2019
Lösungen de Abituaufgaben Physik Haald Hoiß 28. Febua 209 Inhaltsvezeichnis. Physikabitu 20.. Ionentheapie............................................2. Teilchenbeschleunige......................................
Mehr(2 π f C ) I eff Z = 25 V
Physik Induktion, Selbstinduktion, Wechselstrom, mechanische Schwingung ösungen 1. Eine Spule mit der Induktivität = 0,20 mh und ein Kondensator der Kapazität C = 30 µf werden in Reihe an eine Wechselspannung
MehrPP - Physikalisches Pendel Blockpraktikum Frühjahr 2005
PP - Physikaisches Pende Bockpraktikum Frühjahr 2005 Regina Schweizer, Aexander Seizinger, Tobias Müer Assistent Heiko Eite Tübingen, den 14. Apri 2005 1 Theoretische Grundagen 1.1 Mathematisches Pende
Mehr(no title) Ingo Blechschmidt. 13. Juni 2005
(no title) Ingo Blechschmidt 13. Juni 2005 Inhaltsverzeichnis 0.1 Tests............................. 1 0.1.1 1. Extemporale aus der Mathematik...... 1 0.1.2 Formelsammlung zur 1. Schulaufgabe..... 2 0.1.3
MehrÜbungsaufgaben zum Thema Kreisbewegung Lösungen
Übungsaufgaben zum Thema Keisbewegung Lösungen 1. Ein Käfe (m = 1 g) otiet windgeschützt auf de Flügelspitze eine Windkaftanlage. Die Rotoen de Anlage haben einen Duchmesse von 30 m und benötigen fü eine
MehrI)Mechanik: 1.Kinematik, 2.Dynamik
3. Volesung EP I) Mechanik 1.Kinematik Fotsetzung 2.Dynamik Anfang Vesuche: 1. Feie Fall im evakuieten Falloh 2.Funkenflug (zu Keisbewegung) 3. Affenschuss (Übelageung von Geschwindigkeiten) 4. Luftkissen
MehrÜbungen zu Physik I für Naturwissenschaftler Serie 1 Musterlösungen
Übungen zu Physik I für Naturwissenschaftler Serie 1 Musterlösungen Denys Sutter, 25. September 217 Allgemeine Fragen 1. Dimensionsanalyse ist eine nützliche Methoe sich avon zu überzeugen, ass eine physikalische
MehrFormelsammlung für Bauteile ET I und II
D:\Eigene Dateien\tudium\tudium Eektotechnik\abo auteie\fomesammung f auteie.doc Estet von Oive od Fomesammung f auteie E und tomeitung in Festköpen (3: Ve be E ϑ χ e b e n e J J χ E b e : Eektonenbewegichkeit
Mehr{ } e r. v dv C 1. g R. dr dt. dv dr. dv dr v. dv dt G M. 2 v 2. F (r) r 2 e r. r 2. (g nicht const.)
Otsabhängige Käfte Bsp.: akete i Gavitationsfeld (g nicht const.) F () Nu -Kop. G M 2 e (späte eh) a v dv a d v dv v dv d v dv 1 G M 2 v2 C 1 1 2 v (Abschuss vo Pol) d G M 2 C 1 d 2 G M dv d v 1 2 v 2
MehrERGEBNISSE TECHNISCHE MECHANIK III-IV
ERGEBNISSE TECHNISCHE MECHANIK III-IV Lehstuh fü Technische Mechanik, TU Kaisesauten SS 2014, 29.07.2014 1. Aufgabe: (TMIII) Queschnitt de Waze, µ y 1 x 1 m µ x 2 ϕ g 1 120 120 2 1 1 2 α oen ohne geiten
MehrÜbungen zum Ferienkurs Theoretische Mechanik
Übungen zum Ferienkurs Theoretische Mechanik Lagrange un Hamilton Mechanik Übungen, ie mit einem Stern markiert sin, weren als besoners wichtig erachtet. 2.1 3D Faenpenel Betrachten Sie ein Faenpenel er
Mehr1 Dynamik 1. 3 Bewegte Bezugssysteme 2. 5 Hydrostatik und -dynamik 2. 6 Schwingungen 3. 7 Wellen 3
Formelsammlung für Experimentalphysik Inhaltsverzeichnis 1 Dynamik 1 2 Mechanik des starren Körpers 2 3 Bewegte Bezugssysteme 2 4 Deformierbare Festkörper 2 5 Hydrostatik und -dynamik 2 6 Schwingungen
MehrKlassische Theoretische Physik III (Elektrodynamik)
WiSe 017/18 Klassische Theoretische Physik III (Elektrodynamik Vorlesung: Prof. Dr. D. Zeppenfeld Übung: Dr. M. Sekulla Übungsblatt 10 Ausgabe: Fr, 1.01.18 Abgabe: Fr, 19.01.17 Besprechung: Mi, 4.01.18
Mehr