Modellbasen für virtuelle Behaglichkeitssensoren

Transkript

1 Modellbasen fü vituelle Behaglichkeitssensoen Felix Felgne, Lotha Litz Technische Univesität Kaiseslauten / Lehstuhl fü Autoatisieungstechnik Ewin-Schödinge-Staße 12, D Kaiseslauten Kuzfassung Diese Beitag päsentiet zwei Ansätze zu echtzeitfähigen Modellieung de theischen Behaglichkeit in kliatisieten Räuen. Die Modelle bescheiben die theische Behaglichkeit in eine ufassenden Weise, die nicht nu Tepeatuen, sonden u. a. auch die Luftbewegung beücksichtigt. Gleichzeitig sollen sie echneisch so effizient sein, dass sie in Echtzeitanwendungen als Basis fü vituelle Sensoen geeignet sind. De este Ansatz beechnet die Stöungsvogänge online aus physikalischen Gesetzen it eine de Echtzeitfodeung angepassten Otsauflösung. De zweite Ansatz geift auf eine Stöungsdatenbasis zuück, die systeatisch aus hoch aufgelösten Offline-Siulationen gewonnen wid. Beide Ansätze weden a Beispiel eines ealen Konfeenzaues veglichen und bewetet. 1 Einleitung Bei de Kliatisieung eines Raues ichten sich heute übliche Regelungen eist nu nach eine punktuell geessenen Tepeatu. Ein behagliche Rauzustand kann auf diese Weise jedoch nicht zuvelässig eeicht weden. So wid z.b. lokal auftetende Zugluft von de Regelung pinzipbedingt nicht ekannt und dahe auch nicht ausgeegelt. Nach de Pedicted Mean Vote (PMV) spielt die Luftbewegung bei de theischen Behaglichkeit eine ähnlich wichtige Rolle wie die Lufttepeatu. Weitehin haben auch die Stahlungstepeatu, die Luftfeuchtigkeit, die Aktivität und die Bekleidung einen Einfluss [1]. Kliageät () z P1 y x P2 P0 Stellgößen/Randbedingungen: T α Massenduchsatz des Kliageäts Austittstep. des Kliageäts Ausstöwinkel des Kliageäts zusätzlich bei geöffneten Fensten: ϕ Fenste Öffnungswinkel de Fenste P3 v Wind Windgeschwindigkeit Kippfenste T o Außentepeatu Bild 1: Modellieungsbeispiel (Konfeenzau de TU Kaiseslauten) In eine DFG-Foschungspojekt wid eine ufassende Methodik zu Regelung de theischen Behaglichkeit entwickelt. Hiebei esetzt das otsabhängige PMV die Tepeatu als Regelgöße. Die gößte Heausfodeung ist die Eittlung de

2 Lufttepeatu T ( x und des Geschwindigkeitsbetags v( x an den inteessieenden Raupunkten x i. U den Aufwand äulich veteilte Sensoen zu veeiden, sollen T ( x und v( x ittels vituelle Sensoen beechnet weden. Die vituellen Sensoen basieen auf Modellen, die die Rauluftstöung abhängig von gegebenen aktuatoischen Randbedingungen hineichend genau bestien. Entscheidend ist, dass diese Modelle auf eine Standad-PC poblelos in Echtzeit auswetba sind. Es wuden zwei Modellansätze entwickelt. Beide lassen sich jeweils in ein Modelica- Modell de uschließenden Wände [3] integieen, u die Stahlungstepeatuen TRad ( x zu odellieen. Egänzt an das Modell u die geessene Luftfeuchtigkeit, den Aktivitätsgad (gegeben duch die At de Raunutzung) und eine wetteabhängige Funktion fü die Bekleidung, lässt sich PMV ( x beechnen. 2 Gobskaliges physikalisches Modell (1. Appoxiation) Die klassische Methode zu Beechnung eine Rauluftstöung ist die Vewendung eines CFD-Modells (CFD = coputational fluid dynaics) it geeignet gewählten Stoffund Tubulenzodellen. De diekte Weg zu vituellen Sensoen fü T ( x und v( x ist ein CFD-Modell, dessen Otsauflösung so niedig gewählt ist, dass es auf eine Standad-PC poblelos in Echtzeit auswetba ist. Hiezu wid die Rauluft in Zonen von eine und bis wenigen Kubiketen Göße unteteilt, wobei jede Zone duch ein finites Voluen odelliet wid, das deen ittlee Tepeatu und Geschwindigkeit nachbildet. I Beispiel aus Bild 1 besteht das Luftodell aus 100 quadeföigen Voluen it 1,45, 0,75 und 0,95 Kantenlänge. Jedes Voluen wid i Wesentlichen duch sieben Diffeentialgleichungen beschieben. Diese sind zunächst die Bilanzen fü Masse, Enegie, und Ipuls (x-, y- und z-koponente). Weitehin wude das k-ε-tubulenzodell ipleentiet (in Anlehnung an [4]), das die Tanspotgleichungen fü die spezifische tubulente kinetische Enegie k und deen Dissipation ε beitägt. Das Luftodell ist übe einen konvektiven Wäeübegang it konzentieten dynaischen Wandodellen veknüpft. Feinskalige Randbedingungen, die sich übe wenige als eine Voluengenzfläche estecken, lassen sich jedoch nicht 1:1 abbilden. So hat das Kliageät i Beispiel eine Auslassfläche von nu ca. 0,07 0,85 und zwei Einlassflächen von je 0,15 1,05. Diese Flächen liegen außede so eng beieinande, dass sie alle dei in die Genzfläche eines einzigen Luftvoluens fallen. Setzt an voaus, dass die ein- und austetenden Massenstöe gleich sind, so fließen übe die Genzfläche zu Rauluft nu ein Enegie- und ein Ipulssto (sowie die konvektiven Anteile von k und ε) (Bild 2). Zu Validieung siulieen wi in Dyola die Spungantwot des Raues bei geschlossenen Fensten fü = 0,232 kg/s, T -ai = 18 K, α = 17,5 und vegleichen it eine hoch aufgelösten Fluent -Siulation (23838 Voluen). I gobskaligen Modell wude dabei zu Kalibieung de Wäeübegangskoeffizient zwischen Luft und Wänden so eingestellt, dass de Velauf de ittleen Lufttepeatu it dejenigen de Fluent -Siulation paktisch übeeinstit. De Mittelwet de Geschwindigkeitsbetäge v avg (als Maß fü die Däpfung de Stöung) zeigt dynaisch und stationä ein seh ähnliches Vehalten wie in de Fluent -Siulation (Bild 3). In den einzelnen Voluen egeben sich eist qualitativ ichtige Abweichungen von diesen

3 globalen Mittelweten. Sie sind jedoch quantitativ oft nicht stak genug ausgepägt (Bild 5). Diese Nivellieung de lokalen Unteschiede folgt pinzipbedingt aus de elativ goben äulichen Mittelung, in de goße T- und v-gadienten untegehen. Diese teten vo alle dot auf, wo de kalte Feistahl des Kliageäts in den Rau eintitt, und bestien letztlich die genaue Richtung und Aufweitung des Stahls bei tiefeen Eindingen in den Rau. Das gobskalige Modell nit hie eine zu schnelle Veischung an. z Kliageät y E ein = c p T I ein = v E aus = c p T I x aus = v Finites Voluen T, v z Bild 2: Dastellung eines Kliageäts als Randbedingung i gobskaligen Luftodell Nicht geeignet ist dieses Modell fü feinskalige Randbedingungen, bei denen wede de Luftassenwechsel noch die ein- und austetenden Ipulsstöe bekannt sind (i Beispiel bei geöffneten Kippfensten). Ebenfalls pobleatisch ist die Abbildung koplexe Geoetien, da dies kleine Voluen und dait eine hohe Voluenzahl efodelich acht. y x T avg / C v avg / (/s) Hoch aufgelöstes CFD-Modell 1. Appoxiation (physikalisch) Bild 3: Mittlee Lufttepeatu und ittlee Geschwindigkeitsbetag 3 Datenodell (2. Appoxiation) Altenativ zu Echtzeitlösung de Stöungsgesetze wude ein neuatiges, datenbasietes Rauluftodell entwickelt [2]. Dieses geift auf eine Datenbasis von T ( x - und v( x -Veläufen zu, die aus systeatischen Offline-Siulationen it eine hoch aufgelösten CFD-Modell gewonnen weden. Dabei liegt jede Siulation ein

4 andees Kliatisieungsszenaio zugunde, das duch ein Tupel von Randbedingungen u k chaakteisiet wid: Ein Szenaio ist die Spungantwot de hoogenen, uhenden Rauluft auf die Randbedingungskobination u = (u 1, u 2,..., u N ). Die Gößen u k weden hie als veallgeeinete Stellgößen intepetiet. Zu diesen zählen alle veändelichen Randbedingungen, die entwede unabhängig vogebba (eale Stellgößen) ode essba sind: die ins Stöungsgebiet eintetenden Luftstöe (z.b. de Massensto des Kliageäts), 0 die Diffeenzen T k ai : = T k T ai zwischen den Tepeatuen T k de 0 eintetenden Stöe und de ittleen Raulufttepeatu T ai zu Beginn eines Szenaios (z.b. die Tepeatudiffeenz T ai zwischen de Rauluft und de Austitt des Kliageäts), weitee Randbedingungen it Einfluss auf das Stöungsvehalten i öglichen Aufenthaltsbeeich von Pesonen (z.b. de Ausstöwinkel α des Kliageäts). Definiet an diskete Wete u (i) k, so wid duch alle deen Kobinationen ein N- diensionale diskete Aktuatoau AR d aufgespannt. Die entspechenden Szenaien weden offline siuliet. I Beispiel könnten etwa folgende Wete u (i) k gewählt weden: ai Veallg. Stellgöße u k T - α Einheit kg/s K (i) Diskete Wete u k , , ,246 Tabelle 1: Stellgößenwete i disketen Aktuatoau AR d fü das Beispiel Dies entspicht 36 Szenaien. Bei diese Modell können auch die Kippfenste it einbezogen weden. In diese Fall koen noch ϕ Fenste, v Wind und T o- ai als veallgeeinete Stellgößen hinzu. Auf eine Standad-PC kann die Offline-Rechenzeit dann auf ehee Wochen ansteigen. Sie lässt sich jedoch deutlich veküzen, da es i.d.r. eine goße Zahl ielevante Szenaien gibt, die nicht siuliet weden üssen. Diese haben edundantes ode tiviales ( T ( x = const., v( x 0 ) Vehalten ode sind aus egelungstechnische Sicht veboten. Einzelheiten hiezu finden sich in [2]. Bei den Offline-Siulationen weden zu jede Szenaio die Veläufe von Lufttepeatu und -geschwindigkeit an zahleichen Punkten aufgezeichnet. Das Gitte de Aufzeichungspunkte sollte dabei den gesaten öglichen Aufenthaltsbeeich von Pesonen abdecken. Diese Siulationsegebnisse bilden eine Datenbasis, auf die das Online-Modell zugeift (Bild 4). Bei gegebene kontinuielichen Stellvekto u weden T ( x und v( x duch Intepolation zwischen den i disketen Aktuatoau nächstliegenden Szenaien appoxiiet. Die Rechenzeit ist hie vo alle von de Zahl

5 de Lesezugiffe abhängig, die je Zeiteinheit in de Szenaien-Datenbasis efodelich ist. Die zu lesende Datenenge wiedeu steigt it de Zahl n P de übewachten Raupunkte und it de Anzahl N IP de Diensionen des Aktuatoaues, in denen intepoliet weden uss. Dies ist auch fü N IP = 6 auf eine Standad-PC poblelos in Echtzeit öglich. In de Regel wid N IP kleine als N sein, da bestite Stellgößen u k pe se disket sind ode zu solchen geacht weden, inde an nu diskete Wete einstellt. Eine gezielte Beeinflussung de Rechengeschwindigkeit ist duch die Abtastzeit öglich. Wid diese ehöht (etwa in eine ealistischen Beeich zwischen 5 s und 30 s), so geht nu die Kuzzeitdynaik innehalb de Abtastpeiode veloen. Diese ist fü eine Behaglichkeitsegelung i Allgeeinen nicht von Inteesse. Aufzeichnungspunkte fü T und v Pesonenodell it PMV-Beechnung Online- Luftodell 1. HOCH AUFGELÖSTES CFD-MODELL (FLUENT ) 2. CFD-DATENBASIS FÜR SZENARIEN 3. RAUMMODELL (MODELICA) Bild 4: Das datenbasiete Luftodell und seine Ezeugung Appoxiiet an dieselbe Situation wie in Abschnitt 2, also das Szenaio u = ( = 0,232 kg/s, T -ai = 18 K, α = 17,5 ), so gilt bei eine Datenbasis nach Tabelle 1 N IP = 3. Alle dei Stellgößen liegen in axiale Abstand von den nächstliegenden Szenaien in AR d. Die Übeeinstiung it de exakten Rechnung ist dennoch gut: An keine von 108 Punkten in 1,2 und 1,8 Höhe ist de ittlee absolute Fehle de intepolieten Tepeatu göße als 0,5 K (i schlechtesten Fall 0,34 K). De ittlee absolute Fehle de Luftgeschwindigkeit liegt an allen Punkten unte 0,1 /s (axial 0,09 /s). In Bild 5 (Abschnitt 4) weden die Egebnisse an vie ausgewählten Punkten de exakten Rechnung und de physikalischen Modell gegenübegestellt. Die efodeliche zeitliche Länge de Szenaiendaten hängt vo jeweiligen Rau und seinen Aktoen ab. Das Augenek liegt hie nicht auf de tägen Langzeitvehalten de Gebäudehülle, sonden auf de viel schnelleen Dynaik de Rauluft. Als Reaktion auf Stelleingiffe können sich die Lufttepeatu und -geschwindigkeit schon innehalb wenige Minuten lokal so stak änden, dass die Stellgößen neu zu bestien sind. I Sinne des Datenodells endet bei jede Stellgößenwechsel das laufende Szenaio. Gundlage fü das nachfolgende Szenaio ist die ittlee Lufttepeatu zu Zeitpunkt des Wechsels. Da die offline siulieten Szenaien it eine hoogenen Tepeatu und uhende Luft beginnen, wid das neue Szenaio kontinuielich übe das alte geblendet.

6 4 Zusaenfassung und Bewetung de Egebnisse Basisodelle fü vituelle Behaglichkeitssensoen üssen vo alle in de Lage sein, die otsabhängige Lufttepeatu und -geschwindigkeit schnell und hineichend genau zu bestien. P0 (3,5 1,8 2,1) P1 (0,7 1,2 2,1) P2 (3,5 1,2 3,5) P3 (6,3 1,2 2,1) Hoch aufgelöstes 1. Appoxiation 2. Appoxiation CFD-Modell (physikalisches Modell) (Datenodell) Bild 5: Validieung de beiden Modelle (Punkte aus Bild 1)

7 Das gobskalige physikalische Modell (1. Appoxiation) stellt hie einen geadlinigen und in sich konsistenten Ansatz da. Gegenübe eine einfachen konzentieten Rauluftknoten liefet es deutlich eh und diffeenzietee Infoationen zu Beuteilung de theischen Behaglichkeit. Auf eine Standad-PC elaubt die Echtzeitanwendung des Finite-Voluen-Vefahens it konventionellen Lösungsethoden jedoch nu wenige Voluina entlang jede Raukante. Dabei ist auch zu beücksichtigen, dass die Rechenzeit nicht ie gleichäßig it de siulieten Zeit ansteigt. Vieleh staut sich zu Beginn und bei eine Wechsel de Randbedingungen eist eine Vezögeung gegenübe de Echtzeit auf. Koplexe Geoetien und feinskalige aktoische Randbedingungen können nu duch konzentiete Bilanzen (z.b. Kliageät) ode ga nicht (Kippfenste) odelliet weden. Die Egebnisse i Beispiel sind qualitativ sinnvoll, neigen quantitativ abe dazu, die lokalen Unteschiede zu unteteiben (Bild 5). Das Datenodell (2. Appoxiation) eweist sich aufgund de geachten Efahungen als bessee Basis fü vituelle Sensoen. I Beispiel ließ sich it ih eine deutlich höhee Genauigkeit als it de physikalischen Online-Modell ezielen. Das efodeliche hoch aufgelöste Offline-Modell bedeutet zwa einen eheblichen Abeitsaufwand, ist abe zu Validieung des physiklischen Modells ebenso notwendig. Voteilhaft bei de Echtzeitanwendung des Datenodells ist, dass seine Rechenzeit velässlich (keine Konvegenzpoblee) ist und sich an die vefügbaen Rechenessoucen anpassen lässt. Da das Modell auf vohandene, stabile Lösungen zuückgeift, kann an gefahlos Kopoisse bei de Online-Abtastate eingehen. Dait bietet sich das Datenodell auch fü pädiktive Regelvefahen an. Diese escheinen fü die angestebte Mehgößenegelung des PMV an unteschiedlichen Raupunkten besondes attaktiv. Die steigende Leistungsfähigkeit de Rechne und ethodische Fotschitte bei de effizienten Lösung von Stöungspobleen können in Zukunft beiden Modellansätzen gleicheaßen zugute koen. 5 Liteatu [1] EN ISO 7730: Eittlung des PMV und des PPD und Bescheibung de Bedingungen fü theische Behaglichkeit. Belin: Beuth Velag, [2] Felgne, F; Litz, L.: Aiflow-dependent odels fo vitual sensing of theal cofot. In: I. Toch, F. Beitenecke (Hsg.): Poceedings 5th Vienna Syposiu on Matheatical Modelling. Wien: ARGESIM-Velag, 2006, Pape 61. [3] Felgne, F.; Mez, R.; Litz, L.: Modula odelling of theal building behaviou using Modelica. In: I. Toch (Hsg.): Matheatical and Copute Modelling of Dynaical Systes. Bd. 12(1), 2006, S [4] Hanel, B.: Rauluftstöung. Heidelbeg: C. F. Mülle Velag, 1996.